Physikalische Zeitschrift; T. V; 1904

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Submitted on 1 Jan 1905

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Physikalische Zeitschrift; T. V; 1904

M. Lamotte

To cite this version:

M. Lamotte. Physikalische Zeitschrift; T. V; 1904. J. Phys. Theor. Appl., 1905, 4 (1), pp.884-914.

�10.1051/jphystap:019050040088401�. �jpa-00241066�

884

Conclusion :

Les recherches qui ^{viennent d’être résumées} paraissent ^mettre

hors de doute que le coefficient ’d’absorption ^{d’un corps fluores-}

cent : fluorescéine, ^verre d’urane, ^{ne varie} pas pendant la flores-

cence dans les conditions où les expériences ^{ont été faites.}

PHYSIKALISCHE ZEITSCHRIFT;

T. V; 1904.

’THÉORIES ^THEOHIES GÉNÉIIALÈS ^GENERALES DÉ CHA3IP ^DU CHAMP ELECTROMAGNETIQUE. ÉLECTR03IAGNÉTIQUE.

VY. Zur Elektronentheo1-ie (Sur la théorie des électrons).

^{P. 393.}

L’hypothèse ^la plus simple ^n’est pas de donner ^aux électrons la forme sphérique, ^{comme on le fait le} plus souvent, mais la forme

ellipsoïdale (cf. le mémoire suivant).

L’auteur montre que, dans les deux ^{cas, on trouve} les équations qu’il ^a données pour le rayonnement ^{d’une source en mouvement.}

M. LAMOTTE.

1B1. 113RAIIAW. - Die Grundhypothesen der Electronentheorie (Hypothèses

fondamentales de la théorie des électrons).

^{P. 5î6.}

i° Les équations de Maxwell et Hertz sont vérifiées dans tout

l’espace qui ^{ne renferme} ni matière ni électricité;

2° L’électricité est formée d’électrons, particules séparées, ^les

unes positives, ^{les autres} négatives, qui ^{sont les} intermédiaires entre la matière et l’éther ;

31 Tout courant électrique ^{est un courant} de convection d’élec- trons en mouvement : la densité de ce courant est égale à ^{la densité}

de l’électricité multipliée par ^sa vitesse absolue. Le courant de convection produit ^{le même} champ magnétique que ^{le courant de} conduction équivalent.

Ces trois hypothèses conduisent ^aux équations qui déterminent le

champ électromagnétique, quand ^on connaît la répartition ^{et la}

vitesse de l’électricité.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019050040088401

885 En outre, ^on suppose que :

° La force électromagnétique ^est la résultante des forces qui agissent ^{dans le} champ électrique ^sur l’électricité en repos ^et dans le champ magnétique ^sur l’électricité en mouvement.

Ce sont là les quatre hypothèses fondamentales de la théorie des électrons.

Les propriétés des rayons cathodiques s’expliquent ^par l’hypo-

thèse 4, ^à la condition de considérer la force électromagnétique ^du champ ^{extérieur comme une} force extérieure et d’attribuer ^aux élec- trons négatifs ^{dont on} admet l’existence dans ces rayons ^{une masse}

mécanique p..o. Mais les hypothèses fondamentales conduisent à cette

conséquence que ^{cette masse} provient ^{au moins en} partie ^du champ

propre ^à l’électron.

Pour rendre compte ^des expériences ^de Kaufmann, ^l’auteur ajoute

a ux hypothèses fondamentales les hypothèses particulières suivantes : 50 Les forces électromagnétiques provenant ^du champ ^extérieur

et du champ de l’électron se font équilibre (au ^{sens où on l’entend}

dans la mécanique des corps solides);

6° L’électron est indéformable ;

7° L’électron est spaériqne : ^{sa densité} électrique (cubique ^ou superficielle) ^{est uniforme.}

L’ensemble de ces hypothèses permet ^{d’établir sur une} base pure- ment électromagnétique ^{toute la} dynamique ^de l’électron.

Mais la théorie se propose ^{en outre de} représenter l’ensemble des

propriétés électriques ^et optiques des corps.

L’optique des corps transparents qui ^{satisfont à} la relation de Maxwell ^se rattache à la théorie quand ^on introduit des forces

quasi élastiques, ^{tendant à ramener} l’électron dans sa position d’équi-

libre. La dispersion s’explique par ^{la masse} mécanique ^{des électrons,} propriété qui, jointe ^{à la} précédente, ^entraîne l’existence des vibra- tions propres. L’électron ^{vibrant est la} forme la plus simple ^d’un point ^{lumineux. IL} n’y ^a pas Heu de faire intervenir les hypothèses ^5,

6 et 7 tant que le corps ^{est en} repos.

Il en est autrement dans l’optique des corps ^en mouvement. Les résultats négatifs ^des expériences ^sur l’aberration créent à la théorie des difficultés _que Lorentz a cherché à résoudre _{par les} hypothèses

suivantes :

8° Le mouvement de la Terre provoque ^une certaine contraction des _corps parallèlement ^{à la direction du mouvement;}

J. cle 4e série, ^{t. IZI.} (Décembre ~190~.) ⁵⁹

886

9° Les forces quasi élastiques qui rappellent ^un électron dans sa

position d’équilibre subissent par l’effet du ^mouvement de la Terre la même variation que les forces électriques ^et moléculaires ; ^cette supposition ^{est assez} plausible, ^{si on} admet que ^ces forces quasi élastiques ^sont elles-mêmes de nature moléculaire.

Les hypothèses ^1, 2, 3, 4, ^{8 et 9} suffisent pour expliquer que le mouvement de la Terre n’entraîne aucune double réfraction dans les corps transparents isotropes ^fixes qui ^{satisfont à} la loi de Maxw ell.

Pour les corps dispersifs, ^{il faut en outre} que les forces d’inertie

longitudinales ^et transversales soient modifiées de la même manière que les forces quasi élastiques.

D’après Lorentz, ^{il en sera ainsi si on substitue aux} hypothèses ⁶

et 7 la suivante :

10° L’électron qui, ^{dans l’état de} repos, ^{a une densité} électrique (cubique ^ou superficielle) uniforme, s’aplatit pendant ^{son mouve-}

ment ; ^son diamètre, dirigé dans la direction du mouvement, ^se raccourcit dans le rapport ^de VI 1- 3=’ ^{à 1} ( ~3 ^{étant le} rapport ¹⁰

^de la vitesse de la Terre à celle de la lumière)

11 devient ^un ellipsoïde d’Heaviside.

Enfin Lorentz fait remarquer que le ^mouvement de la Terre sera sans influence même sur les corps ^animés de mouvements molécu-

laires, ^{si on} admet que :

110 Les masses des électrons sont de nature électromagnétique.

Seulement, il n’est pas certain qu’un électron satisfaisant à ces

conditions soit dans un état stable.

En particulier, ^{le mouvement d’un} ellipsoïde aplati de forme inva- riable est instable, ^{s’il se} produit dans la direction de l’axe. Il faut, pour établir la stabilité, introduire des forces qui ^{ne sont} plus ^de

nature électromagnétique. ^Plus simple ^au point ^{de vue mathéma-} tique, l’hypothèse ^de l’ellipsoïde d’Heaviside est plus compliquée

au point ^{de vue} physique que celle de l’électron sphérique ^indéfor-

mable.

Il’auteur est donc d’avis qu’il ^serait prématuré de substituer d’ores et déjà l’hypothèse ¹⁰ de Lorentz aux hypothèses ^{(i et 7. En outre,}

les hypothèses ^{8 et 9 lui} paraissent sujettes ^{à caution, et ce ne serait}

pas ^une raison suffisante de rejeter ^{une théorie} qui rendrait bien

compte ^des propriétés de l’électron négatif ^{libre, si elle ne cadrait}

pas ^avec l’optique ^{fondée sur ces} propositions. M. LAMOTTE.

887

J.-B. WH1TEHEAD. - Magnetiscbe Wirkung elektrischer Verschiebung (Effet magnétique du courant de déplacement). - ^{P. 300.}

Un anneau diélectrique ^est suspendu ^{dans un} cliamp électrique

alternatif et dans un champ magnétique ^{de même} fréquence ^{et de}

même phase. Les résultats ont été négatifs.

M. LAMOTTE.

ÉLECTROSTATIQUE.

K.-V. WESENDONCK. 2013 Ueber Spitzenwirkung ^im homogenen elektrostati- schen Felde (Effet ^des pointes ^dans

champ électrostatique uniforme). -

P. 399.

Deux grands disques ^{de métal sont} disposés parallèlement ^{l’un à}

l’autre. Le disque ^inférieur repose ^sur trois supports ^{isolés à l’ambre} jaune, ^{dont l’un est un} électromètre de Braun. Il est mis en com-

munication avec une machine électrique, ^et porté ^{à un} potentiel qu’indique immédiatement l’électromètre. Le disque supérieur

est relié au sol : il est percé ^{en son centre d’une ouverture dans} laquelle ^est engagé ^un cylindre d’ébonite. A travers ce cylindre

passe ^à frottement une tige de laiton terminée à sa partie intérieure

par ^une aiguille ^à coudre, ^{à sa} partie supérieure par ^une borne qui permet de la relier au sol ou à un électromètre.

L’effet de la pointe, c’est-à-dire la déperdition, ^se produit ^seule-

ment quand ^cette pointe ^{se trouve à une} distance notable au-des-

sous du plan ^du disque.

La déperdition ^commence brusquement, ^{et il s’établit un nouvel}

état d’équilibre quand ^{on laisse la} pointe ^en place ; ^{elle est d’autant} plus ^active que la pointe ^est plus voisine du disque chargé.

Si la pointe ^{est reliée au} disque inférieur, ^{l’effet est} différent: .

plus grand ^{si la} pointe ^est fixée directement à l’électromètre, dépas-

sant le disque ^de quelques centimètres. Une déperdition ^un peu intense est toujours accompagnée ^d’un phénomène ^lumineux.

Ces expériences ^ne peuvent s’accorder avec l’explication ^habi-

tuelle qu’on ^{donne du} fonctionnement des paratonnerres.

D’autres expériences effectuées avec une petite flamme de gaz

montrent que ^les gaz des cheminées peuvent difficilement jouer ^le

888

rôle qu’on leur attribue souvent vis-à-vis de l’électricité atmo-

sphérique.

M. LA,-,IOTTE.

M. LAMOTTE.

H. REBENS’IORFF. - Ein einiacher Apparat

Untersuchung der Nebel-

bildung ^{und über} Anordnung der Nebelkerne bei der elektrischen Spitzen- entladung (Appareil simple pour étudier la formation du brouillard; disposi-

tion des noyaux de condensation dans la décharge électrique par les pointes).

-

P. 5î4.

L’appareil ^se compose d’un flacon ^{contenant au} fond quelques gouttes ^{d’eau et dans} lequel ^{on a} introduit par ^la tubulure ^un ballon de collodion fixé à un tube de verre. En gonflant ^ou dégonflant ^le ballon, ^on produit ^une surpression ^{ou une} dépression ^à l’intérieur du flacon. L’élasticité du collodion est assez faible pour qu’on puisse regarder ^comme égales ^les pressions qui règnent ^à l’intérieur et à l’extérieur du ballon.

Les noyaux de condensation produits par le ^vent électrique pos- sèdent des pouvoirs condensants très différents.

Les noyaux de grand pouvoir condensant se montrent d’abord au

voisinage ^{de la} pointe ^{et forment} pendant ^{un certain} temps ^{des traî-}

nées qui ^{sont chassées} çà et là par les ^{remous de} l’air, ^{et finalement} dispersées.

Les noyaux de faible pouvoir condensant, beaucoup plus ^nom- breux, apparaissent ^à des distances de la pointe beaucoup plus grandes.

Fréquemment, ^{il se} forme des nuages de forme régulière, ^déce-

lant une répartition régulière des noyaux.

M. LAMOTTE.

H. PRZIBRAM. 2013 Ueber Funkenentladung ⁱⁿ Flüssigkeiten (Etincelle ^{dans les} liquides).

^{P. 514.}

L’auteur se propose d’établir ^une relation entre la rigidité ^diélec- trique ^des liquides ^{et leur} composition chimique. D’après ^ses expé- riences, ^sur lesquelles ^cette première communication ne donne pas de détails :

La longueur maximums de 1 étincelle (?) qu’on peut ^{obtenir dans}

un liquide ^isolant décroit dans une série d’homologues, ^{à mesure}

889 que le poids moléculaire augmente. L’étincelle est produite ^entre

une plaque ^{et une} pointe : quand ^la pointe ^est positive, ^{la diminu-}

tion de longueur ^est plus rapide.

La substitution de Cl ou de AzH2 dans le benzène augmente ^la longueur de l’étincelle.

Dans les combinaisons oxygénées, l’étincelle obtenue avec la pointe négative ^{est aussi} longue ^ou plus longue ^même que celle de ^sens

contraire ; ^{elle est} plus longue que dans le carbure correspondant.

M. LAMOTTE..

AIiC VOLTAÏQUE.

L. CAS5UT0. - Der Lichtbogen ^zwischen Quecksilber ^{und Kohle} (Arc voltaïque ^{entre le}

^{et le} charbon). - ^{P. 263.}

Cet arc est dissymétrique : ^la différence de potentiel ^{entre les élec-}

trodes est plus grande quand ^{le mercure forme} la cathode. La

somme des chutes de potentiel ^{à l’anode et à la cathode est à} peu

près indépendante ^{du sens du courant ;} mais la chute dans l’arc pro- prement ^{dit est} plus grande quand ^{le mercure est cathode.}

Dans presque ^{toute sa} longueur, ^l’arc présente la teinte bleuâtre de la vapeur de ^mercure incandescente, ^ce qui ^{tient à ce} que ^le

mercure est beaucoup plus volatil que le charbon. La dissymétrie s’explique par le ^fait que le mercure se volatilise en plus grande quantité quand ^{il est anode : à l’anode, en effet, la chute de} potentiel

et, _par suite, ^{la chaleur} dégagée ^sont plus grandes qu’à la cathode.

La.plus grande abondance de la vapeur explique ^aussi pourquoi ^la

chute de potentiel ^{dans l’arc est} moindre, pour la ^même longueur, quand ^{le mercure est anode.}

M. LAMOTTE.

J. STARK et L. CASSUTO. - Der Lichtbogen ^zwischen gekuhiten ^Elektroden (Arc électrique entre électrodes refroidies).

^{P. 264.}

On peut refroidir les électrodes entre lesquelles jaillit ^l’arc par

plusieurs dispositifs :

1° L’une des électrodes est formée par ^un petit ^{tambour de cuivre} rempli ^de glace, qui tourne autour d’un arc vertical ; ^{l’autre est un}

crayon ^de charbon placé verticalement. L’extrémité du crayon ^se

890

trouve vis-à-vis du fond supérieur ^{du tambour, au} voisinage ^du bord ;

~° Un cylindre de charbon tournant autour d’un axe horizontal forme l’une des électrodes, ^un crayon ^de charbon horizontal forme l’autre.

Ces deux dispositifs donnent les mêmes résultats, ^{mais ne} seprêtent

pas ^{aux mesures,} parce que ^{l’arc est entraîné} dans le sens de la rota- tion. Ils permettent cependant de reconnaître que l’arc peut ^se pro- duire entre une anode tournante et une cathode fixe dont la tempéra-

ture est élevée, ^{mais non entre une cathode} tournante et une anode fixe.

Quand l’intensité est faible (inférieure ^{à 0,5} ampère), ^on peut refroidir les électrodes en faisant circuler un courant d’eau à l’inté- rieur -- mais il faut employer ^{une force} électromotrice élevée, plus

de 400 volts.

On prend ^comme éle ctrode supérieure ^{un fil de} platine ^recouvert

de chaux ou un crayon de charbon pointu, ^comme électrode infé- rieure un tube de laiton épais, refroidi, ^{avec un court} appendice ^en

fer.

Il est impossible d’entretenir un arc entre la cathode refroidie et

l’anode qui peut s’échauffer ; ^{mais on l’obtient entre une} anode froide et une cathode portée ^au rouge blanc.

Entre une cathode de charbon et une anode électrolytique, ^{il se}

forme un arc, mais non en sens inverse : ce qui explique ^la polarité

de l’interrupteur ^Wehnelt.

Quand les électrodes s’échauffent, ^le gradient ^du potentiel ^dans

l’arc est plus petit que si les électrodes ^sont refroidies, _{parce que} le refroidissement diminue la quantité de vapeur ^contenue dans l’arc.

Pour la même raison, la différence de potentiel ^entre les électrodes croît rapidement quand l’intensité baisse.

La chute de potentiel dans l’arc peut ^se, représenter par :

la constante C représentant ^{la somme} des chutes de potentiel ^à

l’anode et à la cathode et ~Z ^{la chute de} potentiel ^{dans l’arc de lon-} gueur

La constante C diminue quand ^{on refroidit les} électrodes, parce

que ^{la chute} de potentiel ^de l’anode diminue.

891 Quand ^les électrodes de charbon sont refroidies, ^ce qui ^retarde

leur oxydation, ^{elles se creusent toutes les deux en forme} de cratère.

Ces dépressions s’observent aussi sur la surface des électrodes de

mercure placées ^{dans le vide, à la cathode} toujours ; ^à l’anode aussi

quand on en recouvre la surface d’une fine poussière d’oxyde ^non fusible, ^de façon ^à concentrer le courant en une région restreinte.

En ces points, ^la pression de la vapeur de ^{mercure est} supérieure ^à

celle du gaz ambiant; ^{cet excès de} press,ion peut ^{être mis directe-}

ment en évidence.

1VI. LAMOTTE.

E. RASCH. - Gasentladungen ^und Lichtbôgen ^mit glühenden Leitern zweiter Klasse als Strombasis (Décharges ^{dans les} gaz et

voltaïques entre conduc- teurs de seconde classe incandescents). - ^{P. 3 î 5.}

L’auteur établit sa priorité ^dans l’emploi ^{de ces} électrodes et,

répondant ^{à diverses} objections, ^{insiste sur le} rendement lumineux élevé qui peut être ainsi réalisé.

M. LAMOTTE.

J. STARh. - Quecksilber als kathodische Basis des Lichtbogens (Mercure

^{cathode de l’arc} voltaïque).

^{P. 150.}

~ 11 est nécessaire à l’entretien de l’arc voltaïque qu’une ^émission

abondante d’ions négatifs ^se produise, par suite de la température

très élevée, ^{à la racine de l’arc sur} la cathode. Cette vue théorique paraît ^en contradiction avec le fait qu’on ^{réussit à} entretenir l’arc

avec une cathode en mercure liquide. ^La contradiction n’est qu’appa-

rente.

En effet, quand l’intensité du courant est d’environ 3 ampères, ^la

racine de l’arc au mercure dans le vide n’occupe ^{sur la cathode} qu’une surface de 10 millimètres carrés environ. Il est suffisant _que cette petite région ^{soit à une} température ^très élevée. Ceci n’est pas

impossible, alors même que le ^{reste de la masse de mercure reste-} rait à une température basse. En fait, ^en prenant ^{comme catliode un} tube de laiton épais ^{de traversé} par ^un rapide ^courant d’eau,

on voit le métal se vaporiser ^à la naissance de l’arc, quoique ^l’eau

sorte froide.

Il n’y ^{a donc} pas ^sans doute équilibre ^de température ^{entre le}

892

mercure liquide ^{et sa} vapeur. Si ^on calcule le travail dépensé ^{à la}

cathode par suite de ^la chute de potentiel cathodique, ^on voit que

ce travail ne peut ^être dissipé que si la température atteint dans cette région celle du rouge blanc.

Examinée ^au spectroscope, la racine de l’arc montre un spectre continu, ce’qui ^{conduit à admettre} qu’en ^ce point ^{le mercure} liquide

est à la température du rouge blanc.

1B1. LAMOTTE.

IONISATION.

CONDUCTIBILITÉ DES GAZ.

S. GUGGENHEIMER. 2013 Ueber die Ionisation bei der Ozonbildung (Ionisation pendant ia formation de l’ozone).

^{P. 397.}

D’après l’auteur, l’ionisation observée pendant l’oxydation ^du phosphore ^{à humide est} corrélative de la formation de l’ozone.

Il a constaté que, dans l’air ^sec, le phosphore ^ne provoque ^aucune ionisation. Il attribue celle qui ^se produit dans l’air humide à la formation d’un oxyde ^contenant plus d’oxygène que d’acide phos- phorique, composé ^instable qui ^se dissocierait en acide phospho- rique ^et oxygène ^ozonisé.

M. LAMOTTE.

: G.-C. SCHIIZIDT. - Ueber die Emanation des Phosphors

(Emanation ^du phosphore). - ^{P. 445.}

L’auteur discute les objections ^{opposées à sa} théorie par Harems.

Cette discussion _repose sur des travaux encore incomplets, ^{de l’aveu}

même des adversaires.

~’I. LAMOTTE.

E. RIECKE et J. STARh. - Wanderung

Mettallionen im Glimmstrom in freier Luft : Demonstrationsversuche (Migration ^{des ions} métalliques ^{dans le}

courant de lueurs

produisant ^à l’air libre: expériences ^de cours).

^{P. 53 î.}

Deux tiges ^{de cuivre de 4} millimètres de diamétre sont reliées aux

pôles d’une batterie d’accumulateurs donnant 3.600 volts. Lorsque

ces deux électrodes sont écartées l’une de l’autre de 1 à 2 centi-

mètres, ^{il se} produit ^{entre elfes un courant de lueurs. Dans ce cou-}

893 rant on introduit, ^au moyen d’un fil de platine isolé, ^des perles ^de

chlorures de lithium, ^de sodium, ^de potassium, ^de calcium, ^{et on}

observe la répartition de la coloration communiquée ^{aux lueurs :}

1° Les électrodes sont horizontales : la région occupée par les vapeurs métalliques ^{a la} forme d’un triangle ^{dont la} pointe s’infléchit

vers la cathode. Si le chlorure de lithium est placé ^au voisinage ^de

la cathode, les vapeurs ^se répandent seulement dans une petite région ; ^{si la} perle ^{est au} voisinage ^de l’anode, les vapeurs ^se

répandent ^{dans tout le courant ;}

2° Les électrodes sont verticales. La perle ^{de Licl est} placée ^{à la} partie supérieure ^{de la} région ^lumineuse près ^{de la} cathode ; ^elle

s’entoure d’un nuage rougeâtre ^de vapeur ; la portion inférieure

"

reste incolore.

Si la cathode est en bas, la vapeur entraînée par les gaz chauds ^se

répand ^{dans toute la} région ^lumineuse jusqu’à l’anode. Tant que ^le chlorure de lithium est introduit dans le courant, ^la différence de

potentiel ^{subit une baisse notable} (de 1.300 à 400 volts). ^{Les autres}

sels donnent des résultats analogues. Lorsque ^la perle ^{est à la} partie inférieure, ^les phénomènes, gardant ^{la même} allure, ^{sont moins nets.}

La coloration caractéristique suit donc la trajectoire ^{des ions} métalliques, ^ce qui ^confirme l’opinion attribuant à ces ions positifs

l’émission des lignes spectrales.

1~2. LAMOTTE.

CONDUCTIBILITE DE L’AIR ATBIOSPHÉRIQUE.

A. LOBVY et FR. MULLER. 2013 Einige Beobachtungen ^{über das} elektrische Verhal- ten der Atmosphare

^Meere (Quelques observations

les propriétés ^élec- triques ^de l’atmosphère

bord de la mer). - ^{P. 290.}

Ces observations ont été effectuées à Westerland dans l’île de Sylt,

et dans l’île de Helgoland. ^{Dans la} première ^{station, les} appareils

étaient placés ^{sur la} falaise, ^{à 40} mètres au-dessus du niveau de la

mer et à 50 mètres de distance environ du bord, quelquefois ^au

bord même de la mer. A Helgoland, ils étaient installés soit sur la falaise, ^{soit sur la} plage.

Des observations recueillies sur la falaise de Westerland, ^{il résulte}

que la polarité ^{de la} déperdition ^est plus accentuée que dans les

stations de terre ferme ou de montagne, ^en faveur de la déperdition

894

négative. ^{Au bord même de la mer, la} déperdition ^est plus ^{faible, ce} qui ^{tient à} l’influence de l’humidité, signalée déjà par Elster ^et Geitel. Il se peut aussi que les brisants provoquent ^des phénomènes électriques analogues ^{à ceux} que Lenard ^a observés au voisinage

des chutes d’eau. En fait, ^la déperdition positive ^est plus ^{faible sur}

1 a plage que ^sur la falaise.

La direction du vent exerce une influence marquée ^sur l’ionisation de l’air marin.

M. LAMOTTE.

Y. CONRAD et M. TOPOLANSKY. - Elektrische Leitfâhigkeit ^und Ozonge-

halt der Luft (Conductibilité électrique et richesse

de l’air). ^-

P. 749.

A l’Observatoire météorologique ^{de Vienne, on a mesuré,} pendant

une année environ, la conductibilité de l’air au moyen d’un appareil

d’Elster et Geitel, ^et aussi évalué la richesse en ozone d’après ^la

coloration prise par ^un papier ^{ioduré et} amidonné. Plus la colora- . tion est intense, plus ^est grande ^la déperdition ; ^{reste à savoir si cette}

coloration est due uniquement ^{à l’ozone.}

~

1B11. LAMOTTE .

H. GERDIEN. - Die Messung ^kleiner Kapazitaten ^mittels einer messbar veran- derlichen Normalkapazitât (Mesure des faibles capacités

moyen d’un étalon de capacité ^{variable et} mesurable). - ^{P. 294.}

L’étalon de capacité ^{est constitué} par ^un condensateur cylindrique comprenant ^{deux armatures} triples, isolées par de l’ambre jaune.

L’un de ces systèmes d’armature peut ^se déplacer parallèlement ^à

son axe, et ^ces déplacements ^{sont mesurés sur une échelle munie d’un}

vernier. L’ensemble est enfermé dans une cage métallique, quir

laisse passer ^une tige ^{de cuivre servant à} établir la communication de l’armature fixe avec l’extérieur et, ^{d’autre la} glissière.

La capacité du condensateur correspondant ^à chaque position ^du

zéro du vernier étant supposée ^{connue, on} déterminera une capacité

de la manière suivante : on relie le condensateur à la capacité

inconnue _x, qui comprend ^un électromètre. Soit K, ^la capacité ^du

système : ^{on le} charge ^au potentiel V,, puis ^on fait varier la capa-

cité d’une quantité ^connue cn choisie d’après les limites de fonction-

895 nement de l’électromètre : le potentiel ^devient V 2’ ^{on a :}

Ensuite on charge ^la capacité x ^au potentiel V 3’ ^{et on l’associe à la} capacité K, ; ^le potentiel ^devient V 4 :

Cette méthode n’est applicable que si le système ^de capacité

inconnue comporte ^un électrométre. Autrement on rencontre d’assez

grandes difficultés. Dans certains cas, ^on peut construire un modèle

agrandi ^{de la} capacité ^{à mesurer,} déterminer la capacité ^{de ce}

modèle par les méthodes ordinaires ^{et en} déduire l’autre d’après ^le rapport des dimensions linéaires.

M. LAMOTTE.

M. LAMOTTE.

H. GERDIEN et H. SCIIERINC.. - Ein YeI’fahI’en

Messung ^der Strômungs- geschxx.indigkeit

Gasen mit besonderer Berücksichtigung luftelektrischer

Apparate (Procédé pour

la vitesse d’écoulement des gaz, spéciale-

ment dans les appareils pour l’étude des propriétés électriques ^de l’air). ^{-P. 296.}

Le compteur ^{de tours de} l’anémomètre, qui provoque trop ^{de frot-}

tements quand la vitesse du courant est faible, ^est supprimé : ^on

.

mesure la vitesse du moulinet _{par la} méthode stroboscopique, ^en

observant le moulinet à travers les trous d’un disque ^tournant.

1B1. LAMOTTE.

A. SPRUNG. - Ueber, eine automatisch wirkende Vorrichtung

Erweiterung

des lB1essgebietes ^der Registrier-Elektronleter. Nebst einer Bemerkung ^{über die}

automatische Aufzeichnung der luftelektrischen Zerstreuung (Dispositif ^auto- matique pour augmenter les limites de

des électromètres enregis-

treurs. Remarque

l’enregistrement automatique ^{de la} déperdition électrique

dans l’atmosphère). - ^{P. 326.}

Quand ^le style inscripteur ^{arrive à} bord de la bande de papier, ^il

établit un contact électrique ^et agit ^{ainsi sur un} commutateur; ^le nombre des éléments de pile ^de charge ^{se trouve} réduit clans un rap-

port ^connu (de 100 à 20 par exemple). La sensibilité ^est réduite dans le même rapport..

1B1.

1B1.

896

G. LUDELI~G. - Ueber eine Vorrichtung

Registrierung der luftelektrischen

Zerstreuung (Enregistreur ^{de la} déperdition électrique ^dans l’atmosphère).

- P. 44,.

Au moyen d’électro-aimants commandés _par l’horloge, le conduc- teur soumis à la déperdition ^est chargé ^{toutes les heures} pendant

une demi-minute, puis ^{isolé et abandonné à lui-même} pendant ^une

demi-heure. Pendant ce temps, ^la valeur du potentiel ^s’inscrit

toutes les deux minutes. La variation diurne de la déperdition, ^dans

son allure générale, présente ^{une double} période : ^{un maximum} principal ^{dans les} premières ^{heures de} l’après-midi ; ^{un minimum} principal ^{vers dix ou onze heures du soir ; un maximum et un mini-}

Inum secondaires, ^{dans la} matinée, ^le premier ^de cinq ^à sept heures,

le deuxième de huit à neuf heures.

En comparant les courbes de déperdition ^aux courbes du champ,

on trouve que le champ ^{est d’autant} plus faible que la déperdition

est plus grande. ^La pression atmosphérique ^{et la} déperdition ^varient

aussi en sens inverse l’une de l’autre. Ces résultats sont favorables à la théorie d’Lbert.

M. LAMOTTE.

II. SCHERINC,. - Eine Verbesserung ^der Hartgummi-Isolatoren ^für luftelektrische Messungen (Perfectionnement ^des isolateurs d’ébonite employés dans l’étude de l’électricité atmosphérique). - ^{P. 451.}

Ce perfectionnement ^{consiste à} pratiquer dans l’ébonite des rai-

nures profondes ^et étroites, qui empêchent la formation d’une couche d’humidité et de poussière ^continue.

M. LAlB10TTE.

RADIO-ACTIVITÉ.

S. MEYER et EG.

SCHWE1DLER. 2013 Ueber den Einfluss

Temperatur- nnderungen auf radioaktive Substanzen (Influence des variations de iempé-

rature

les substances radio-actives).

^{P. 319.}

La radio-activité de l’uranium et de ^ses composés, ^mesurée par la vitesse de déperdition électrique, ^décroît quand ^la température

s’élève. Si la matière radio-active est recouverte d’une feuille d’alu-

897

minium, la diminution est plus accentuée, ^et pendant ^le refroidisse- ment la radio-activité remonte au-dessus de sa valeur normale, qu’elle reprend ^{ensuite au bout de} quelques ^heures.

La même variation s’observe sur le polonium. ^{Mais, avec le} radium,

la vitesse de déperdition, après ^{avoir diminué, se relève} beaucoup,

par suite du dégagement de l’émanation.

1Bf. LA MOTTE.

J. ELSTER et H. GEITEL. - Ueber Radioaktivitat

Erdarten und Quellsedimenten (Radio-activité des roches et des dépôts ^de sources).

^{P. 320.}

L’appareil ^se compose (fis. 1) ^d’une platine ^{en fer} T, ^bien dressée, ^de

21. centimètres de diamètre, supportée par trois ^vis calantes. Au centre, ^{se trouve une} tige ^{verticale sur} laquelle repose l’électromètre

1.

d’Exner E isolé à l’ambre jaune. Cet électromètre est muni d’une échelle divisée et supporte ^{à sa} partie supérieure ^le conducteur K servant à mesurer la déperdition. ^La platine peut ^{recevoir une cloche}

de laiton, ayant 18 centimètres de diamètre intérieur et 3~~.~’~,~ ^de

hauteur, recouvrant entièrement l’électrométre. Cette cloche est

898

percée de deux fenêtres 0 et 0’ fermées par des glaces, qui ^per

mettent d’éclairer l’échelle et de faire les lectures. Dans le fond

supérieur ^{de la} cloche, ^{vers le} bord, ^{se trouve une tubulure} F, par

laquelle pénètre ^{à travers un} bouchon d’ébonite un fil de cuivre ^D mobile autour d’un axe vertical ; ^{ce fil se termine en} haut par ^une boule R’, 1 en ^bas par ^une lame élastique ^{B. Ce fil sert à} charger l’électroscope. ^{A cet effet, on tourne le fil D} jusqu’à ^ce que la lame B vienne en contact avec le conducteur K, puis ^{on touche la boule R’}

avec le pôle ^d’une pile ^{de Zamboni dont on} tient l’autre pôle ^{dans la}

main. Lorsque ^{les feuilles ont une} divergence suffisante, ^{on enlève la} pile ^{et on ramène la lame B en contact avec la} paroi de la cloche. On lit alors la position des feuilles de l’électroscope.

Deux tubes munis de robinets permettent d’introduire dans la

cloche les gaz dont ^{on veut} étudier la radio-activité.

Pour les substances solides, ^{on les} place ^{dans une} capsule ^de

zinc SS, dont les bords ont de hauteur, ^et qui ^entre juste ^{dans la} cloche ; ^{en son} milieu, ^elle porte ^{une ouverture} pour laisser passer le

pied ^de l’électroscope.

Avant chaque ^{mesure, on} détermine d’abord la déperdition ^{due à}

la conductibilité naturelle de l’air. Puis on introduit la substance étudiée en quantité ^connue (généralement ¹²⁵ grammes) ^{et on}

observe la chute des feuilles de l’électroscope ^{en une heure.}

Si la radio-activité est trop grande, ^{on diminue la} quantité ^de

matière ou la durée de l’observation, ^{eton ramène toutes} les observa- tions aux mêmes conditions, ^en admettant la proportionnalité ^{entre la}

vitesse, ^de déperdition ^{et la masse de} matière, ^{et la constance de}

cette vitesse.

Si on constate que la conductibilité de l’air ^croit de plus ^en plus quand ^{on laisse} séjourner ^{la matière sous la} cloche, ^c’est qu’il y

a dégagement d’émanation. Dans ce cas, il faut, ^{avant de} procéder ^à

une autre expérience, ^faire disparaitre la radio-activité induite.

D’une manière générale, ^{les terres} argileuses possèdent ^une

radio-activité très appréciable, ^{notamment celles} qui proviennent ^de

la désagrégation des roches volcaniques. ^{Il en est de même des} dépôts ^{des sonrces} thermales. Ainsi la boue de Baden-Baden _pos- sède une radio-activité (1.500 ^à 2.000) comparable ^{à celle du sulfate}

double de potassium ^{et d’uranium} (3.600); ^elle dégage ^une grande quantité d’émanation et perd ^sa radio-activité ; ^la loi de dispari-

tion de la radio-activité induite n’est pas la ^même pour ^{cette boue}

899 que pour ^le radium et le thorium : elle est plus lente que ponr ^le radium.,

plus rapide que pour le thorium.

En dissolvant le fango (boue ^de Battaglia) dans l’acide chlor-

hydrique, ^on obtient, ^en précipitant par ^un sulfate, ^du sulfate de

baryum ^actif électrolysé ; ^la dissolution donne un dépôt ^{actif sur la}

cathode. Le sulfate de baryum perd ^sa radio-activité avec le temps,

et dégage ^{en abondance de} l’émanation; ^le rayonnement ^est composé

pour ^la plus grande partie, ^{sinon en} totalité, ^de rayons

Le dépôt électrolytique, ^au contraire, garde ^{son activité, ne} laisse pas dégager

d’émanation et impressionne ^les plaques photographiques.

M. LAMOTTE.

Fn. WULLER. - Einige Beobachtungen über die radioaktive Substanz iiii

«

Fango

(Observations

la substance radio-active du

Fango »).

^{P. 3~7.}

Le fango ^était emmagasiné ^{à l’état sec dans une cave,} qui ^{en ren-}

ferme de 50 à 100 tonnes. L’air de la cave possède ^une conductibilité

électrique supérieure ^à la conductibilité normale, ^{surtout au vois i-}

nage immédiat du fango. L’air extrait de la masse méme est encore

plus conducteur. Un fil métallique, tendu dans la _cave, acquiert ^une

radio-activité induite, ^surtout quand ^la porte ^{est restée fermée} pen- dant quelques jours; ^cette radio-activité se perd progressivement,

suivant une loi analogue ^à la loi d’extinction de la radio-activité induite par le radium.

M. LAMOTTE.

H. MACHE. - Ueber die in Gasteiner VTasser enthaltene r,idioaktive Emanation

(Emanation radio-active contenue dans l’eau de Gastein).

^{P. 44 1.}

L’activité de l’émanation dissoute dans l’eau suit la même loi d’ex- tinction que celle ^du radium. L’activité induite se comporte ^aussi

comme l’activité induite par le radium.

L’eau des conduites de Vienne renferme une émanation analogue

à celle de l’eau de Gastein, ^{mais en} quantité ^{1.000 fois environ} plus petite.

M. LAMOTTE.

900

A. GOChEL. - Radioaktive Emanationen in der Atmosphtire (Emanations

radio-actives dans l’atmosphère). - ^{P. 591.}

Les mesures effectuées par la méthode d’Elster et Geitel ont donné

en moyenne pour la quantité d’émanation contenue dans l’atmo-

sphère, ^à Fribourg, ^en Suisse, ^{A == 84} (en ^unités arbitraires); ^c’est

quatre ^{fois et demie} plus que n’ont trouvé Elster et Geitel à Wolfen- büttel. A Arosa, ^{A = 91} (Saake) ; ^{dans le Hochland} bavarois, ^{A = 137} (Eister ^et Geitel) ; dans l’île de Juist, ^{A = 6} (id.). ^Il semble donc que A croisse quand ^on s’éloigne ^{de la mer du Nord vers les} Alpes.

Le rapport ^{entre le maximum et le} minimum, ^{17 :} 1, ^{est à} peu près

le même qu’à Wolfenbûttel, ^{si on laisse de côté} les valeurs très

grandes (A = fi20) ^observées pendant ^{le fôhn.}

La marche diurne semble simplement périodique. ^La tempéra-

ture, l’humidité, ^{le vent ou} la nébulosité n’influent pas d’une manière

régulière ^sur les valeurs de A.

D’après l’auteur, ^la plus grande partie ^de l’émanation contenue dans l’atmosphère proviendrait des couches supérieures.

M. LAMOTTE.

A. GOCIiEL. - Ueber in Thermalquellen enthaltene radioaktive Emanation

(Emanation radio-active dans les

thermales). - ^{P. 594.}

Les eaux de Tarasp, ^{de Leuk, de Baden} (Argovie) ^{sont faiblement}

radio-actives. Les gaz dé gagés ^{de la source} Verena, ^à Baden, ^sont

très actifs. Cette activité est due à la présence ^d’une émanation, ^car

les gaz ^sont susceptibles ^de communiquer ^{aux métaux l’activité}

induite. Ni. LAMOTTE.

E.-F. BURTON. - Ueber ein

Rohpetroleum gew onnenes radio aktives Gas

(Gaz radioactif extrait du pétrole brut).

^P.

D’après la loi d’extinction de la radio-activité induite par ^ce gaz,

qui ^{est la même} que pour ^la radio-activité induite _{par le} radium, ^ce gaz ^serait analogue, ^sinon identique, ^à l’émanation du radium.

Il semble que ^le pétrole ^brut renferme aussi des traces d’un élé- ment radio-actif plus stable que l’émanation ^du radium.

:B1. LAMOTTE.

901

sEITZ. - Méthode

Bestimmung der Intensitait der ~ Strahlen, ^sowie einige Messungen ihrer Absorbierbarkeit (Méthode pour déterminer l’intensité des rayons ~ ;

^{de leur} absorption).

^{P. 395.}

Une plaque métallique suspendue ^{dans un vase de verre où on a}

fait le vide reçoit ^les rayuns p ^{à travers une fenêtre} recouverte d’une feuille d’aluminium battu. L’intensité des _rayons est mesurée par la

charge négative que reçoit ^la plaque.

A

Cette méthode se prête ^{bien en} particulier ^{à la mesure de} l’absorp-

tion : il suffit d’introduire la substance absorbante entre la matière active et la fenêtre.

Par suite de l’hétérogénéité des rayons, le coefficient d’absorption

décroit quand l’épaisseur de la couche absorbante augmente. ^Dans

une première approximation, l’absorption ^{est la même} pour des

masses égales réparties ^{sur des surfaces} égales. Les éléments chi-

miques absorbent d’autant plus, ^{toutes choses} égales d’ailleurs, _que

leur poids atomique ^est plus grand.

M. LAMOTTE.

J. Ueber eine

den Kathodenstrahlen des Radiums in Metallen

erzeugte Sekundârstrahlun, (Haycnne1l1ent secondaire produit ^{dans les métaux}

par les rayons cathodiques qu’émet ^le radium). - ^{P. 502.}

H. BECQUEREL. - ^{Ueber die}

^der Strahlung radioaktiverKÕrper hervorgeru-

fene sekunrliire Strahlung (En1ission secondaire provoquée par les rayons des corps radio-actifs).

^{P. 561.}

~11. Paschen décrit

certain nombre d’expériences radiogra- phiques démontrant l’existence de l’émission secondaire. M. Becque-

rel rappelle qu’il ^a effectué antérieurement des expériences analogues

et signalé ^{les mêmes résultats.}

1B1. LAMOTTE.

F. Ueber die _y

Strahlen des Radiums (Sur les rayons y du radium).

P. 563.

Les rayons y transportent de lélectricité négative : ^{ils ne sont} pas déviés d’une manière appréciable ^{par un} champ magnétique, ⁿⁱ par

un champ électrique. D’après cela, ^le rapport - _z ^{de leur masse élec-}

J. de Phys., ^4e série, ^{t. I‘T.} (Décembre 1903.) 60

902

trique ^{à leur masse} mécanique ^{doit être inférieur à 103} (pour ^les

rayons ,2013 _m = 107). ^{Leur masse} mécanique étant aussi grande, ^l’éner- gie ^{d’un électron dans un} rayon i doit ^{être très} grande. D’après ^la quantité de chaleur dégagée par le radium ^sous forme de rayons y,

on peut estimer que l’énergie transportée par ceux-ci ^{est au} moins de 3,85 . 10w ergs par coulomb, c’est-à-dire plus ^{de 3.000 fois} plus grande que celle ^des rayons ~3. ^{Nous ne} pouvons percevoir ^{cette éner-} gie que dans les milieux ^{où ces} rayons ^sont absorbés.

_

’

M. LAMOTTE.

E. DORN et F. W ALLST ABLE. - Physiologische BB7irkungen ^{der Radiumema-}

nation (Actions physiologiques de l’émanation du radium).

^{P. 568.}

L’ingestion ^d’eau chargée d’émanation n’a exercé aucune influence

sur des lapins.

Chez des souris, l’inspiration prolongée ^{(pendant deux} semaines)

a provoqué ^la congestion pulmonaire accompagnée d’hémorragies.

> ’

ÔÀÔ . LAMOTTE.

J. HARTMANN. 2013Ueber das Specktrun1 ^des Emaniumiichtes

(Spectre d’émission de P. 570.

Ce spectre ^se compose essentiellement de trois lignes brillantes.

La longueur ^d’onde correspondant ^{à la} ligne ^la plus réfrangible ^est

de 488,54 pp ; pour les autres, plus faibles, ^la longueur ^{d’onde n’a} pu être mesurée avec certitude : elle est voisine de 530 et 590,9 U.!l

respectivement. ^Ces lignes ^ne paraissent appartenir ^{à aucun} spectre

connu. M. J-1AMOTTE.

J. ELSTER et H. GEITEL. - Ueber die Aufnahme

Radiumemanation durch den menschlichen Kôrper (Absorption de l’émanation du radium par le corps

humain). - ^{P. 729.}

L’air expiré ^ne possède pas normalement ^une conductivité supé-

rieure à celle de l’air atmosphérique. ^{Mais une} augmentation ^de

conductivité s’observe quand ^le sujet ^a séjourné dans des salles ren-

fermant du radium. D’après la loi d’extinction de l’activité induite par ^cet air, ^elle paraît ^{due à} l’émanation du radium.

M. LAMOTTE.

903

CJiCILIA Ueber die Ionisation verschiedener Gase und Dampfe

durch Poloniumstrahlen (Ionisation produite par les rayons du polonium ^dans quelques gaz ^et vapeurs.).

^{P. 50.}

L’intensité du courant de saturation est sensiblement la même pour les divers gaz ^et vapeurs (air, gaz de l’éclairage, CÔ2, toluène, chloroforme, benzène, éther, C52), quand l’absorption des rayons ^est

complète.

M. I.JA:B10TTE.

C. LIEBENOW. 2013 Notiz über die Radiunlnlenge ^{der Erde} (Sur ^la quantité ^{de radium contenue dans le} globe).

^{P. 625.}

La présence ^{de2 . 10 ’}

grammes de radium dans la Terre, soit, ^en

les supposant uniformément répartis, 1/5000e ^de milligramme par mètre cube, ^{suffirait à} assurer la constance de la température ^{à l’in-}

térieur du globe.

.

ài. LAMOTTE.

,

E. BOSE. - hinetische Theorie und Radio aktivitait (Théorie cinétique ^et radio-activité).

l, p. 356; II, p. ’~3I.

A.-H. BUCHERER. - Zur Z’hei°modynamik der radioaktiven Vorgtinge (Thermodynamique des substances radioactives ^{P. 730.}

De ce que l’émission du radium ^est indépendante ^{de la} tempéra-

ture, ^{M. Bose} conclut, d’après ^les principes ^{de la théorie} cinétique,

que l’énergie interne de l’atome doit être indépendante ^{de la} tempé-

rature. Une autre raison d’admettre cette invariabilité est la cons- tance du coefficient d’extinction de l’activité de l’émanation.

NI. Bucherer ne trouve pas ^ces raisons suffisantes tant qu’on ^ne

connaît pas ^le rapport des deux chaleurs spécifiques ^de l’émanation.

Il porte ^à penser plutôt que l’énergie interne de l’atome n’est pas

indépendante ^{de la} température. ^En effet, quand ^{l’atome de l’émana-}

tion se dissocie, ^{il existe au moins une forme} isothermique ^{de cette}

dissociation pour laquelle le travail est maximum. Si le rayonnement

se produit ^sans frottement, ^le travail réversible -’W ^se _{composera pour} la plus grande part d’un accroissement de l’énergie potentielle ^des

masses électromagnétiques, ^{et de} l’énergie potentielle ^{des masses}

904

électriques séparées. ^Des expériences actuellement connues, ^on peut

inférer que, même dans ^cette émission libre, il y ^{a un} dégagement ^de

chaleur réversible _q. Donc, ^à température ^{constante T,}

L’

affinité » de la réaction devrait diminuer quand ^la tempéra- ,

ture s’élève, ^{autrement dit la vitesse} des rayons diminuer, et, ^en fait,

la pénétration des rayons diminue quand ^la température ^s’élève

(Curie).

Pour que l’énergie interne soit indépendante ^{de la} température, ^il

faut que :

Kj ^et K2 ^{étant des} constantes.

31. Bose réplique qu’il ^est très peu vraisemblable qu’une ^varia-

tion dans l’énergie interne de l’atome n’influe pas ^sur la constante d’extinction. Nous sommes conduits à considérer l’atome d’émanation

comme un système ^{instable et la constante} d’extinction représente ^la probabilité pour que ^ce système ^se désagrège ; ^{il est} difficile que ^cette

«

instabilité

de l’atome soit indépendante ^de l’énergie ^interne.

M. LAlB10TTE.

J.-J. TAUDIN-CHABOT. - Eine

Radiation oder eine

Emanation

(Radiation

^émanation nouvelle).

P. 517 et 594.

Une lame de sélénium impressionne ^une plaque photographique;

cette impression ^est beaucoup plus rapide quand le sélénium est tra- versé par ^{un courant.} L’action est notablement diminuée par l’inter-

position d’une feuille de papier.

M. LADZOTTE.

G. BERNDT. - Die Einwirkung

Selenzellen auf die photographische ^Platte (Action ^{des lames} de séléninm

la plaque photographique). - ^{P. 284.}

L’auteur attribue l’effet observé par Taudin-Chabot ^{au contact} de la plaque ^avec le sélénium et l’aluminium servant de prise ^de

courant.

)B11. LAMOTTE.