Physikalische Zeitschrift; t. XIV; 1913

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Physikalische Zeitschrift; t. XIV; 1913

A. Grumbach, J. Guyot, Paul de la Gorce, E.-M. Lémeray

To cite this version:

A. Grumbach, J. Guyot, Paul de la Gorce, E.-M. Lémeray. Physikalische Zeitschrift; t. XIV; 1913. J.

Phys. Theor. Appl., 1914, 4 (1), pp.163-176. �10.1051/jphystap:019140040016300�. �jpa-00241883�

163

PHYSIKALISCHE ZEITSCHRIFT;

T. XIV; ^1913.

G.-II. LIVENS. - Sur la variabilité des spectres d’absorption.

1, p. 84t-844; II, p. 1050-1052.

L’auteur développe, d’après ^{Drude et} Lorentz, ^{une théorie} géné-

rale de la dispersion. ^Il prend pour point ^de départ la relation entre la force électrique ^{et la} polarisation ^{d’un milieu, où se propage de}

la lumière de fréquence ^sous la forme d’ondes planes homogènes,

m est la masse d’un électron, ^{e sa} charge, ^{mn’,. et sont} respecti-

vement les coefficients de la force de frottement et de la force élas-

tique, Es ^et P s ^les composantes de la force électrique ^{et de la} polari-

sation du milieu dans la direction du déplacement s ^de l’électron, a

une constante dont la valeur numérique ^{est voisine} de 3, ^{zr indique}

une sommation étendue à tous les électrons contenus dans l’unité de volume. Cette relation écrite sous la forme :

met en évidence l’indice de réfraction ~ et le coefficient d’extinction

x

du milieu.

Dans le cas d’une bande d’absorption ^isolée correspondant ^{à la} fréquence n1 ^{et à un nombre} N, d’électrons _{par unité} de volume, ^on déduit de là le maximum du coefficient d’extinction donné _{par la} formule :

et la position ^{de ce} maximum dans le spectre correspond ^{à la fré-}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019140040016300

quence n :

Dans ^ces formules, ^{on a :}

avec

le signe 1 indiquant ^une sornmalion étendue à tous les électrons ^con- tenus dans l’unité de volume et n"appartenant pas ^au groupe N,.

D’autre part,

avèc

Ces formules s’accordent d’ailleurs parfaitement ^{avec les for-}

mules moins générales ^{de Planck et de} Ilavelock. Pour les comparer

avec les résultats expérimentaux, ^{on admet} que les grandeurs A, ^et

Pi, dont dépendent

^{et n, sont à leur tour} des fonctions de la densité p

de la molécule absorbante. L’hypothèse ^la plus simple ^est que 0, est

proportionnel à p ^et que A1 ^{est une} fonction linéaire de

On écrit ainsi :

Ao pouvant ^être pris égal ^{à zéro,} quand ^{on a affaire à un} seul milieu

homogène. ^{Dans ces} conditions, ^{on voit} qu’en pratique d ^{est une}

fonction positive ^et croissante de _~. Le coefficient

croît également

avec c, d’abord linéairement, puis ^d’une façon plus compliquée. ^Au contraire, n ^et X1 décroissent tous deux, quand p croit.

D’après cela, ^la position ^{du maximum} d’une bande d’absorption

doit se déplacer graduellement ^{vers les} grandes longueurs ^{d’onde, à}

mesure qu’augmente la densité de la molécule absorbante. La gran-

deur de ce déplacement dépend ^en premier lieu de la densité _par-

165 tielle des électrons directement impliqués ^{dans le} phénomène ^de l’absorption, mais aussi dans une certaine mesure de la densité des électrons actifs. Pour les faibles valeurs de la densité, ^le déplace-

ment est proportionnel ^à p ; pour les valeurs plus grandes, ^la rela- .

tion est plus complexe. ^Un peut ^{faire une} discussion analogue ^au sujet ^{de la} grandeur du coefficient d’absorption. ^{Il en} résulte que la loi de Beer ne doit pas être considérée ^comme rigoureuse, ^{mais seu-}

lement comme une première approximation pour les faibles ^concen- trations.

Si l’on fait l’hypothèse ^{toute naturelle} qu’un accroissement de la densité des molécules absorbantes correspond ^{à un} accroissement de la densité de la substance étudiée, ^{on voit} que ^ces résultats con-

cordent avec ceux qui ^{ont été} ohtenus par les expérimentateurs ^sur

les gaz, ^où l’accroissement de la densité est obtenu directement par l’accroissement de la pression, ^{comme sur les} liquides, ^{où l’on} agit

en augmentant ^la concentration de la solution.

Du fait que le déplacement des raies et leur intensité sont des fonctions de A,, ^{où le terme} Ao dépend ^{surtout de la} présence

d’autres électrons que ^ceux qui ^sont immédiatement impliqués ^dans l’absorption, il résulte que les valeurs des déplacements ^{et des inten-}

sités pourront ^varier d’après ^{la nature du milieu} auquel les électrons absorbants seront incorporés.

Ceci semble expliquer ^non seulement l’action des différents dis- solvants sur le spectre ^de la substance dissoute, ^{mais encore les}

actions différentes que par exemple les différents ions acides, ^{liés à}

un même atome de métal, peuvent exercer sur le spectre ^{de cet}

atome.

Le fait que la position ^et l’intensité des bandes sont des fonctions continues de A, ^semble expliquer l’observation faite par M. Jones que les spectres ^{de deux} sels d’un même métal en solution se subs- tituent d’une façon ^{continue l’un à} l’autre, quand ^on remplace pro-

gressivement ^un des acides _par l’autre. La règle ^{de Kundt ne semble}

pas rigoureuse. D’après l’expression ^donnée pour n, si une substance

est dissoute dans deux solvants de même densité partielle, ^{les bandes} d’absorption ^{observées seront} déplacées ^{vers le} rouge ^{dans le} spectre correspondant ^au dissolvant pour lequel E, ^{est le} plus grand, ^bien

que E1 ^ne soit pas ^en général ^{l’indice de} réfraction du solvant.

166

J. STARK. - Sur les points critiques ^dans

^courbe d’absorption ;

^bande

de grande longueur ^d’onde de l’acétone.

P. 845-841.

-

H.-T. CLARKE et A . -~% . STEiVART. - Sur l’absorption ultra-violette de L’acétone pur dans la région ^moins réfrangible que ³³²

P. 1049-1050.

J. STARK. - Remarque

le mémoire de 11.-T. Clarke et A.-W. Stewart.

P. 1050.

Stark fait remarquer que, ^{toutes les} fois qu’une ^courbe d’absorp-

tion présente ^un point critique, c’est-à-dire un point ^{où sa} pente

varie brusquement, ^{on doit en} conclure que ^la bande d’absorption principale ^est accompagnée d’une bande secondaire qui empiète plns

ou moins sur la première. ^De l’existence d’un tel point ^constatée par Gelbke et par J. ^{Bielecki et V. Henri au} voisinage ^{de ~ 335 sur la}

courbe d’absorption ^de l’acétone, il conclut _{que la} bande intense, dont le maximum est à ~ 278 est accompagnée d’une bande plus

faible qui ^{s’étend au} delà de À 335.

Clarke et A.-W. Stewart ont retrouvé le même fait en opé-

rant avec de l’acétone soigneusement ^{desséché et} purifié. ^Stark

trouve là une nouvelle connrmation de ses conclusions.

i

P. ZEEMAIlT. -- La raie rouge du lithium et la détermination spectroscopique

des poids atomiques. - P. 913-914.

Zeeman a mesuré avec précision ^{dans le} deuxième ordre d’un

grand ^{réseau la distance des deux} composantes ^{de la} raie 6 708 du lithium. Il trouve 0,1££ ^{A. U. au lieu de} 0,25 ^{A. U.} qu’il ^avait

annoncé précédemment. Quand la densité de la vapeur de Li ^{est très}

faible, ^{c’est la} composante ^violette qui ^{est la} plus ^{intense ; c’est le}

contraire ^avec des densités de _vapeur plus grandes. Quand ^{la densité}

continue à croître, ^{on voit} apparaître de nouvelles raies d’absorption

au voisinage ^{du doublet du Li.}

Kayser ^et Runge avaient admis que, dans ^la série principale ^des

métaux alcalins,le rapport J2 ^de l’intervalle à l’échelle des fréquences

F

des composantes des doublets au carré du poids atomique ^{était à}

peu près ^constant. Ritz avait montré que le rapport ~°= ~ ^où

167

~~ ^et p, ^sont deux des constantes qui interviennent dans ses formules des séries, présentait ^{encore une constante} plus grande. ^Enfin Runge avait donné une forme plus générale ^{à la} règle ^de Kayser ^et Runge : ^{si l’on} prend pour abscisses les logarithmes ^des poids ^ato- miques ^et pour ordonnées les intervalles v, ^des composantes, ^la

courbe obtenue est une droite pour chaque famille naturelle d’élé- ments. Toutes ces règles, qui s’appliquent ^{assez bien aux autres}

éléments alcalins, ^ne s’appliquent pas ^au lithium. On doit ainsi con-

sidérer que la relation ^entre les intervalles des composantes ^des doublets et les poids atomiques ^{est encore inconnue.}

H.-R. WOLTJER et P. ZEEMAN. - La résolution magnétique ^{des raies} spectrales ^{et la} température. - P. !t14-9H1.

Les auteurs ont étudié les variations du phénomène ^{Zeeman avec}

la température ^{sur les} quatre raies de vibrations perpendiculaires ^au champ magnétique ^du sextuplet ^{de la raie} D2 ^{du sodium.}

La raie était d’abord produite ^{dans un tube de Wood et Zeeman à}

la température ^{de 300 à} 350", puis dans la flamme du chalumeau

oxhydrique ^ou oxyacétylénique qui correspond à ~ 000 ou 2 4000.

Aux hautes températures, l’intensité des composantes extérieures du quadruplet ^est beaucoup plus ^faible qu’aux ^basses températures

par rapport ^à celle des composantes intérieures. Celles-ci sont d’ailleurs un peu plus intenses que les composantes extérieures,

même aux basses températures. L’effet de la température ^{est d’ail-}

leurs plus grand quand ^la densité de la vapeur de sodium ^est plus

élevée.

Dans ^ces expériences, ^la pression ^{a varié en même} temps ^{que la} température ; ^{et il} peut ^{se faire} qu’une partie ^des phénomènes ^cons-

tatés provienne ^de la variation de la pression.

C. LEISS. - Spectrographe ^très lumineux pour l’étude du spectre ^visible.

P. 973-915.

L’auteur décrit ^un spectrographe ^{très lumineux} construit par la maison Fuess. I~e spectrographe ^{est constitué} essentiellement par

un prisme de Rutherford associé à deux lentilles de 40 millimètres

-d’ouverture. Le rapport d’ouverture de l’objectif ^du collimateur est ; 4

168

l’objectif ^{de la chambre} photographique ^{est une lentille} simple ^dont

F le rapport d’ouverture est

6

R. ZSIGMONDY. 2013 Sur un nouvel ultramicroscope. - P. 9l5-919.

L’auteur décrit un type d’ultramicroscope, qui dérive de l’ultrami-

croscope primitif ^de Siedentopf ^et Zsigmotldy par remplacement ^de l’objectif ^{à sec} par ^un objectif ^{à immersion} homogène ^{dans le} dispo-

sitif d’éclairement. P. CROZE.

P. BEER et K. FÀJtkS . - Sur la place ^{de la} bifurcation dans la série du thorium.

P. 94-~-951.

Un premier ^{schéma a été} proposé par Marsden ^et Dar"vin, qui

n’ont jamais pu différencier les Th C, ^{et Th} C’1 ; le résultat est ana-

logue ^{à celui} qu’on obtient dans la série du radium (~).

D’autre part, ^Meitner (2 ) ^a placé la bifurcation immédiatement

après le thorium B :

. (L 3v

Les auteurs ont repris ^les recherches précédentes ^{et concluent}

en faveur du schéma (1) ; ^les résultats obtenus par Meitner

s’expliquent par la volatilité du chlorure de Th C1 qui accompagne SnCl2.

Les activités ce ^ou _{y sont} forcément nulles après évaporation ^à

siccité de la solution, ^{une fois les} lames de nickel enlevées ; ^celles-

ci ne retiennent pas ^tout le thorium C, ; les dernières traces de ce

’

corps ^ne disparaissent qu’après calcination . Il est nécessaire d’étudier (1) MARSDEN et DARWIN, P1’OC. R. S., A, LXXXVII, p. ~i, 19~2; FAYANS, Ph. Z., XIII, p. 699; ^1912.

(2) ^Ph. Z., p. 622,1912; ^et Jouî-nal de Phys., ^5e série, ^t. Il, p. 686, ^~.9I2.

169 les rayonnements

et, y ^sur des dépôts chimiquement identiques; ^le

chlorure d’étain réduit légèrement le chlorure de ’l’1 C~, ^ce qui explique complètement ^{les résultats de} VLlle Meitner. Le schéma de Marsden et Darwirl présente d’ailleurs une grande analogie ^avec

celui de la série du radium.

K. FAJANS La bifurcation et le poids moléculaire des membres CI

des trois séries radioactives.

P. 951-953.

L’auteur a énoncé précédemment (1) la loi suivante : la vie des différents corps d’une même pléiade radioactive émettant des rayons

x

diminue avec le poids atomique ; ^{celle des} corps ^émettant des

rayons P augmente quand ^le poids atomique ^diminue (le ^{Ra F fait} exception). ^Cette règle s’applique ^{à la} dégradation ^{du Ra} C1 ^{et ’1 h} CI, origines de la bifurcation dans les deux premières ^{familles radio-}

actives. Pour étendre ces considérations à la série de l’actinium, ^on peut attribuer à ce corps le poids atomique ^du radium; ^{celui de l’ac-}

tinium CI ^{sera alors} égal ^à 210,5 ; ^on peut ^alors calculer la vie moyenne ^{de ce} corps pour ^une transformation

ou p supposée ^exis-

tant seule; pour la vie moyenne ^{y, on trouve :}

On ne peut ^{constater de} régularité ^{semblable avec un} schéma dif- férent de celui adopté par Fajarrs.

Le Ra E, appartenant ^{à la} pléiade ^{du bismuth} n’émettant _{que des}

rayons a, ^il faut, pour la comparer ^aux corps C,, prendre ^{les vies} -moyennes 8 ^comme pour Th C1 ^{et Ra} C1; ^la règle s’applique

encore.

L. yEITNER ^{et 0.}

^Sur la distribution des rayons y entre les produits

de la série du thorium. - P. 8’~3-8i6.

Les recherches les plus ^récentes (9 j ^{ont montré} que les rayons engendrent ^des rayons y ^en renCGntrant la matière ; ^{les auteurs se}

(lj ^Le RadiuJn, X, p. 171; ^1913.

(2) CnADBBicK, ^Plut. (6), XXIV, p. 594; 1912 ; - CHADWICK et RUSSELL,

lVatul’e, XC, p. ~63 ; ^1912.

sont proposé ^ici de rechercher si les diverses substances qui

émettent des particules 8 n’émettent pas ^{aussi des} rayons y. Ils ont

opéré ^{sur les thorium} X, B, ^C.

Pour débarrasser le thorium X de ses produits ^de dégradation, ^on

chauffe à siccité une solution contenant du corps actif dans ^un couvercle de platine ^{et on} porte ^au rouge. Le thorium B ^se volatilise et l’examen ultérieur des courbes d’activité ^montre que la quantité

de thorium C est insignifiante.

On fait les mesures avec un électroscope à rayons ~3, ^la préparation

étant d’abord nue, puis ^couverte d’une série de feuilles d’aluminium;

si ^on augmente le nombre de celles-ci, ^le _rapport de l’activité ma-

xima à l’activité initiale passe par ^un minimum dont l’existence s’ex-

plique par ^un rayonnement y qui, plus pénétrant que le rayonne-

ment ^et que les rayons y secondaires, entre seul en ligne ^de compte

,avec, par exemple, 2mm,5 d’aluminium + omm, 7 ^de plomb.

On obtient du thorium B pur ^en utilisant la propriété que possède

le thorium C en solution de se déposer ^sur le nickel. On mesure l’ac- tivité y au moyen d’un électroscope ^{de Wilson ou à} parois ^de laiton,

les rayons y doivent traverser celle-ci; ^{on trouve} que ^ces rayons -existent et qu’ils ^{sont absorbés à moitié} par 1 millimètre de plomb.

Quant ^{au thorium} C, ^les expériences décrites ici ne différencient pas ^son rayonnement y de celui du thorium D.

K. FAJANS et 0. GOHRIN G. - Sur

nouvel élément de la famille de l’uranium : l’uranium ~2. - P. 877-884.

L’exposé ^{de ce} travail débute par ^un historique de l’étude de l’uranium X; ^on sait que ^ce corps ^émet deux groupes de rayons y, les uns très durs, ^{les autres} très mous; ceux-ci ^{ont un} coefficient

d’absorption par l’aluminium de ¹⁵ cm-’, ^{celui des} premiers ^est

de 500 cm-1, ^ce qui, par comparaison ^{avec des cas bien connus, cor-} respondrait ^{à une} vie moyenne de 24,6 jours.

Les auteurs ont donc pensé que les rayons durs provenaient ^d’un

corps éphémère ^{inconnu, l’uranium} X2.

Pour isoler ce corps, la méthode de recul ^n’étant applicable qu’aux

transformations de rayonnement 0:, MM. Fajans ^et Gôhring ^ont appliqué ^une méthode dérivée de celle de Crookes (~ ) ; ^on agite

(1) ^Proc. Roy. Soc., LXVI, p. 409; 1900.

171

~00 grammes de nitrate d’uranyle ^{avec 500 à 600} grammes d’éther ;

on précipite par le ^carbonate d’ammoniaque ^la petite couche aqueuse

qui ^contient presque ^tout l’uranium X, ^{et on verse dans un excès de}

carbonate d’ammoniaque. ^On sépare par le fer les fractions actives de la portion insoluble ; ^on peut ^{ensuite entraîner} l’uranium X par le thorium. Comme il faut s’attendre à ce que l’uranium X, ^soit plus

noble que‘l’uranium X1, ^{sa substance mère} (1), ^{les auteurs ont em-} ployé ^une méthode de séparation électrochimique ; ^{on verse dans}

une capsule ^de plomb ^chauffée préalablement ^{une solution} ferrugi-

neuse ; ^on vide la capsule après agitation, ^{on la lave à l’alcool et à}

l’éther et on la porte ^{à l’orifice d’un} électroscope ^à rayons 8 ^du type

due Rutherford. Les courbes d’activité décroissent très rapidement,

-ce qui indique l’existence de l’uranium X2 dont la vie moyenne ^{est de} 1,15 ^minute (constante radioactive 0,01 sec~°).

Pour séparer complètement ^l’uranium X,, ^{on le} précipite par le tantale qui ^{semble le} plus analogue des corps déjà ^{connus. Le schéma}

-des transformations serait :

B. WALTER. - Remarques

la communication de 1B1. 0. Geschoser

la

production ^de rayons cathodiques ^{à la} pression atmosphérique (2). - P. ^t00t.

M. Walter attribue l’impression marbrée des plaques ^{de M. Ges-}

.choser à la transparence d’une couche simple ^de papier ^{noir à la lu-}

mière du bec Bunsen.

0. GESCHOSER. - Réponse. - ^{P. 1001.}

L’auteur reconnaît le bien-fondé de l’objection précédente. ^Les

rayons cathodiques ^{ne sont donc} pour rien dans les photographies

-obtenues.

( 1 ) FAJANS, ^Ph. Z., XIV, p. 131; ^1913.

(2) Phr Z., ^{XIV, p.} 815;1913.

H. KAYSER et P. EVERSHELBI. - L’Institut de physique de l’Université de Bonn. - P. 1001-1008.

Le nouvel Institut est situé dans une région ^{interdite aux voitures}

des allées de l)oppelsdorf; ^{cette situation} assure une grande ^stabi-

lité. Les bâtiments comprennent les laboratoires du directeur, ^du professeur extraordinaire, ^des privat-docents, ^des assistants; vingt

candidats au doctorat peuvent y ^trouver place ; ^outre les salles réser- vées aux travaux de recherches, ^il y ^a trois services de travaux pra-

tiques ^{pour les} commençants ^{et deux} amphittiéâtres. Nous citerons

particulièrement ^les deux salles à température constante, séparées par des glaces d’une antichambre d’où on peut faire des lectures sur des

appareils placés dans les enceintes isothermes ; dans le laboratoire de spectroscopie ^{se trouvent deux réseaux concaves de} H.oBvland de

6-,5 ^de foyer ^rnontés d’après Abney ^{sur des} supports ^{très massifs.}

La station électrique ^{est alimentée} par ^{un moteur} Diesel de 25 che- vaux ; il y a, de plus, ^comme machine de seconrs, ^{un moteur} à gaz de 8 chevaux. La dynamo génératrice peut fonctionner économique-

ment à 300 ou à ~0 volts. Les batteries d’accumulatenrs sont l’une de 220 volts (éclairage), l’autre de 150. Un moteur continu spécial

peut ^{donner 5.000} volts, ^{un moteur} alternatif peut ^{fournir du courant}

de monophasé, diphasé...., hexapllasé ^{sous 110 volts.} L’installation

électrique ^a coûté 54.600 marks; le calcul a montré qu’on ^{faisait une} grande ^{économie en} n’employant pas le ^secteur de la ville de Bonn

ou le courant des usines voisines.

H. STARKE. - Recherches sur laproduction des rayons y

moyen de rayons ~.

P. 1033-1037.

Après ^{avoir reconnu} que l’observation de la décharge ^{directe d’un} électroscope ^{offre une} sensibilité insuffisante, ^{l’auteur a} étudié, ^au

moyen ^d’un électromètre à til d’Edelmann, ^{le courant} de conduction

provoqué par le rayonnement ^{dans iine chambre} d’ionisation; ^celle-

ci est constituée _par une caisse de bois recouverte d’une feuille d’aluminium et munie d’une électrodes du même métal ; l’ouverture est recouverte d’une feuille d’aiuminium de 3 millimètres afin de ne

laisser pénétrer ^que les rayons y. Toutes les pièces métalliques ^des

alentours sont recouvertes de carton qui élimine le rayonnement

173 secondaire. Le rnésotliorium, ^source primaire ^du rayonnement, ^se

trouve près ^{d’un des} pôles ^d’un électro-aimant de Rhumkorff ; ^une

masse de plomb ^{forme écran entre le} mésothorium et la chambre

d’ionisation ; ^la plaque métallique ^{inclinée, source du} rayonnement secondaire, ^{se trouve} près ^{du second} pôle ^de l’électro dont le champ

concentre le faisceau ~ ^sur elle. On fait les mesures par compensa- tion ^au _moyen de l’ionisation provoquée ^{dans une} seconde chambre par du bromure de radium (i).

Le rayonnement y de la plaque métallique ^semble indépendant

de la nature de celle-ci; ^la comparaison électrométrique ^montre qu’il ^est égal ^{à iin} millième environ du rayonnement ^y du mésotho- rium.

Des tentatives entreprises ^{dans le but} de déceler un rayonne- ment y ^{derrière le} réflecteur n’ont pas donné de résultat.

’

H. STARK. - Sur les

d’absorption ^des rayons 3. - P. 1037-1038.

L’auteur a constaté l’importance ^{de la} position de l’écran absor-

bant ; ^le phénomène ^{est dû en} partie ^à la radiation secondaire prove- nant du milieu environnant; ^mais snrtout de celle qui ^{émane de}

l’écran lui-même. Dans les mesures d’absorption ^des rayons ~, ^{il con-}

vient de placer ^{l’écran absorbant au} voisinage immédiat de la chambre d’ionisation et de protéger ^{celle-ci contre le} rayonnernent diffusé par les parties ^de l’écran, qui ^la dépassent.

H. FREUNDLICH et G.

ELISSAFOFF. - Détermination de la valence du radium par

électrique.

P. 1052-1057.

Application ^des lois données par Jean Perrin qui relient les quan- tités d’électrolyte transportées ^et la valence du cation.

La méthode expérimentale, déjà employée par l’un des ^auteurs (2),

consiste à observer, ^{dans le} champ produit par ^une machine élec-

trostatique, ^le déplacement ^du liquide ^{dans un tube} capillaire ^où

on a laissé une bulle. Comme ce procédé ^{ne nécessite} qu’une ^très

faible quantité ^{de matière, on} peut l’appliquer ^{aux sels} radioactifs;

le bromure de radium donne une courbe voisine de celle du chlorure (1) KLERMAN, ^Phil. Mag., XV, p. 638 ; ^1908.

(’) ^V. ELISSAFOFF, ^Z. f. ph. Ch., LXXlX, p. 386, 1912:J.? Phj/sique, ^3e série, ^{t. Il,}

p. 694,1912.

de baryum ^et du sulfate de magnésium (concentrations ^en abscisses, débits en ordonnées); les sels de comparaison ^{sont :} NaCl, BaC12,.

Cr2 (SO4)3, ^Zr (N03)4, ^Th (N03)4. La bivalence du radium est donc bien évidente; la concordance du résultat obtenu par ^cette- méthode avec ceux qu’on ^{a obtenus tout} différemment nous montre que le rayonnement radioactif n’a pas d’action perturbatrice ^{sur la}

formation de la couche électrique ^{à la} paroi; ^{on sait} qu’il ^{en est de-}

même pour les propriétés ^des ions; ^ce qui, pour les auteurs, ^{est un} argument ^de plus ^en faveur de la nature ionistique ^{de la couche} électrique. Les courbes des sels se groupent si bien suivant la valence du cation qu’on peut employer ^l’osmose électrique ^{sans connaître la}

concentration ^avec précision.

Des recherches sur la valence de l’actinium X _{n’ont pu} aboutir par suite d’impuretés ^{contenues dans la} préparation radioactive.

A. GRUMBACH.

A. EUCKEN. - Sur la conductibilité calorifique, la chaleur spécifiqu~e

et le frottement intérieur des gaz.

P. 324-332.

~ Un raisonnement élémentaire de théorie cinétique ^établit

entre la conductibilité calorifique k d’un gaz, ^sa viscosité -~ ^{et sa cha-}

leur spécifique ^{c, à volume} constant, ^la relation :

li

Cette relation n’est pas rigoureuse ^{et une} analyse plus complète (Chapman) ^{conduit à} poser :

k

Kcvq

où K est un coefficient supérieur ^à l’unité, que l’on peut ^{calculer et} qui ^est indépendant ^{de la} température, ^si l’on ad1net que les molé- cules e’changent complète1nent ^leur énergie pendant leurs chocs.

2° A la température ^{de la} glace fondante, pour ^un grand ^nombre

de gaz (H2 , i’~~, 02, NO, C12, N20, CS2, C2H2, C.9H4, ^il

y ^a accord entre les valeurs calculées de K et les valeurs de h

"

déduites des données expérimentales. ^Au contraire, pour He, CO,

on trouve des écarts assez considérables; ^mais toujours

les valeurs calculées sont supérieures ^{aux valeurs} observées, ^ce qui

175 conduit à penser que les échanges d’énergie par chocs des molé- cules sont entravés et se produisent incomplètement.

3 Quand ^la température s’abaisse, ^le quotient -

^{Kc décroît}

"f

constamment. Cette décroissance peut ^{être la} conséquence ^d’une

diminution de K ou d’une diminution de cv :

Pour l’hélium, dont la chaleur spécifique ^{à volume constant con-}

serve sa valeur normale ^aux basses températures, ^{c’est K} qui ^dimi-

nue (2,23 ^{au lieu de} 2,5) : ^{il faut} donc admettre que l’échange d’énergie de translation entre les molécules se produit incomplète-

ment aux basses températures.

Au contraire, pour l’oxygène, l’azote, l’oxyde ^de carbone, ^les

observations de - confirment l’hypothèse d’une chute de la chaleur moléculaire à volume constant aux basses températures, - que les

expériences ^{de Scheel et} Heuse avaient laissée douteuse en ce qui

concerne l’oxygène.

4u Le calcul de théorie cinétique, qui donne la valeur de K, permet, également ^{de trouver} le nombre d’Avogadro ^N, quand ^{on connaît le-}

diamètre des molécules des différents gaz : ^en utilisant la formule de Van der Waals pour la détermination ^de la grosseur des molé-

cules, ^{on est conduit à la} valeur N = 63 X 10~2, ^comme moyenne des résultats fournis par l’azote, l’oxygène, l’argon ^{et le} gaz ^car-

bonique.

COBENZ. 2013 Considérations d’ensemble

les recherches

avec

les piles thermoélectriques

bismuth. - P. 683-684.

Recherches ^{en vue} d’améliorer la sensibilité au rayonnement ^des piles thermoélectriques ^formées par le bismuth et un autre métal tel que le fer ^et l’argent.

Il est essentiel de réaliser une symétrie complète ^{entre les sou-}

dures chaudes et froides, ^{dans la} construction de ces éléments : les soudures exposées ^ou protégées ^{contre le} rayonnement ^{doivent être}

recouvertes avec des récepteurs ^{de mêmes} dimensions et de même

pouvoir émissif. En outre chaque soudure doit être indépendante

des supports ^de l’appareil de manière à prendre ^très rapidement

la température ^{de l’air} environnant, ~qui s’est échauffé sous l’in-

fluence du rayonnement. ^{J. GUYOT.}

A. UNGEIIER. - Sur la conductilité électriclue des couches liquides très minces.

P. 685-6~8.

Dans ses recllerches, ^{l’auteur mesurait la} résistance électrique ^de

la couche liquide interposée ^{entre deux} disques ^{de verre. L’un des} disques ^{était, sur ses} bords, ^{taillé en forme de} lentille de telle manière

qu’il ^se formât des anneaux de Newton L’observation de ces an- neaux permettait ^de régler ^la pression ^{entre les deux} plaques ^de

verre de façon ^à opérer toujours ^sur des couches liquides identiques.

L’épaisseur réalisée était d’environ ~.0-’~ millimètre.

Les mesures étaient purement relatives. L’auteur comparait ^la

résistance de la couche mince à celle d’un élément de liquide ^de

même composition ^{contenu dans un} tube de 2 millimètres de dia- mètre et de 1 mètre de longueur. ^Des solutions de chlorure de sodium et de nitrate d’argent ^de diverses concentrations furent

essayées. ^{Les mesures} montrèrent que, pour ^ces électrolytes, quelle

que fût la concentration, ^il y avait ^un rapport ^constant (à ^{+ 3} 0/0 près) ^entre la résistance de la couche mince et celle du tube. Il

paraît ^assez vraisemblable d’en conclure que la résistivité du

liquide ^{sous forme} de couche mince diffère peu de celle qu’on ^mesure

dans les conditions ordinaires.

~

PAUL DE LA GORCE.

S. FUCI1S. - Trajectoires des tensions principales ^{dans le}

^d’une sphère reposant

plan - P. 1282-1285.

Hertz(’) ^{a cherché comment se} répartissent les tensions dans le

cas où une sphère élastique repose ^{sur un} plan. ^L’auteur reprend

cette question ^{et tente} d’améliorer la solution. Il est conduit à des

équations différentielles contenant une fonction cornpliquée qui ^en

rend l’intégration difficile ; ^{il leur} applique la méthode d’approxi-

mation de Heun. Un graphique ^{donne une} idée de la répartition ^des

tensions.

F .-NI. LÉmF,,nAy.

(l~ HERTZ. !7e6e/’ die elastischer die

(Vel’h. ^{d. VeJ’eins}

Befiid. ^d. Gewetbefleisses, ^{Berlin, novembre} 1882).