Physikalische Zeitschrift ; t. XIII; 1912

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Submitted on 1 Jan 1912

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Physikalische Zeitschrift ; t. XIII; 1912

Ch. Dufour, L. Eblé, L. Letelier, E.-M. Lémeray, F. Croze, P. Job, R. Jouaust, Marcel Boll

To cite this version:

Ch. Dufour, L. Eblé, L. Letelier, E.-M. Lémeray, F. Croze, et al.. Physikalische Zeitschrift ; t. XIII;

1912. J. Phys. Theor. Appl., 1912, 2 (1), pp.591-601. �10.1051/jphystap:019120020059101�. �jpa-

00241781�

591 M étant le poids moléculaire du gaz, cc ^est donc une constante uni- verselle.

L’auteur essaye ensuite d’étendre ^cette formule au cas où C n’est

plus constant et où le gaz ^est diatomique. Le manque de données

expérimentales l’empêche de vérifier ses conclusions.

CH. LEENHARD’T.

PHYSIKALISCHE ZEITSCHRIFT ;

T. XIII; 1912.

M. DIECKMANN. -

Armature » pour électromètres. - P. 108-112.

Divers physiciens, ^{Chauveau en} France, ^{Barnett et Wulf ont uti-}

lisé pour l’enregistrement ^{de hauts} potentiels ^des électromètres très sensibles munis de condensateurs en cascade. L’auteur indique ^la disposition du dernier modèle d’un petit appareil ^{basé sur le même} principe ^et formé de deux condensateurs superposés. ^Cet appareil permet ^{de réduire dans un} rapport variable la sensibilité de l’élec- tromètre sur lequel ^il peut ^{être monté} directement.

GEOftG BERNDT. - 1. Observations d’électricité atmosphérique

dans la République Argentine (hiver).

P. 151-152.

II. Détermination de la teneur de l’atmosphère

induction radioactive.

P. 514-516.

I. Ces observations poursuivies pendantla saison d’hiver font suite à celles que l’auteur ^a déjà publiées ^et que ^{nous avons} signalées. ^Les

résultats contenus dans le nouvel article de M. G. Berndt sont rela- tifs aux nlois de juin, juillet ^{et août 1911.}

Leg observations de l’électricité de la pluie ^{ont montré} jusqu’ici

une prédominance considérable des pluies positives.

II. Des observations régulières ^{ont été} poursuivies ^{du 29 décem-}

bre 1911 au 1er février 1912, c’est-à-dire au milieu de l’été, d’après ^la

méthode d’Elster et Geitel. Les résultats sont en accord avec ceux

qui ^{ont été obtenus en d’autres lieux et} paraissent indiquer ^{la cons- ’}

tance sur le globe ^du rapport ^des quantités ^{de radium et de thorium.}

CH. DUFOU R.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019120020059101

592

WALTER Mesures de l’émanation dans l’eau de la

et de l’acti- vité induite de l’air entre la côte du Chili et l’île de Pâques. - ^{I. Mesures de}

l’émanation. - P. 112 à 113.

II. Mesures de l’activité induite

P. 152-157.

III. Mesures de la déperdition, de la densité et de la mobilité des ions,

et de la conductibilité de l’air.

P. 322-332.

J. Les mesures ont été faites de mars à mai ,1911 sur un navire à

voiles, par conséquent dans de bonnes conditions. L’appareil ^em- ployé ^{était un} électromètre de Wuif en communication avec une

chambre d’ionisation de 3 litres, ^et la méthode suivie ne présente pas de particularités.

Les trente mesures effectuées donnent ^un résultat moyen ^de 0,05 unités de Mâche, ^{entre des} extrêmes de 0,00 ^et 0,20 unités, quantités

relativement petites. Contrairement à ce qu’on pouvait attendre, ^la quantité d’émanation ne décroit _{pas à} mesure que ^l’on s’éloigne ^de

la côte, ^{mais se} répartit ^d’une façon quelconque, ^{avec maximum dans}

le voisinage de l’île de Pâques. ^{L’auteur en déduit} qu’elle n’est pas absorbée _{par la} surface de l’eau dans l’atmosphère, ^où elle serait amenée par les ^vents soufflant de terre, ^mais provient ^{des roches} qui

constituent le fond de la mer et qui, ^en cet _endroit, ^{se trouvent être} d’origine éruptive.

I I. La méthode suivie était celle d’Elster et Geitel : un fil de plomb

de 5 mètres de long ^{était tendu à 2 mètres} au-dessus du pont, c’est-à-dire à 17 mètres au-dessus de la ^mer et chargé ^{à un} poten- tiel d’environ 2.000 volts, puis, après ^une exposition ^{de deux} heures,

était introduit dans la chambre de l’électroscope.

Les lectures étaient faites au bout de 2, 4, 5, ²⁵ minutes, puis ^de

quart ^{d’heure en} quart ^d’heure.

A partir ^{de 25} minutes, ^les courbes diffèrent de celles que ^donne- rait l’induction du radium ; ^{on ne relève} pas d’activité provenant ^du thorium ; ^{on doit donc se trouver en} présence ^{d’une autre substance}

radioactive.

Les résultats trouvés concordent assez bien avec ceux des autres

expérimentateurs ; l’activité ne semble _pas proportionnelle ^{à la pro-}

ximité de la côte ; cependant, ^si l’on tient compte ^{de la direction et}

de la force du vent, ^on peut admettre, d’après l’auteur, que l’activité

radioactive est due aux émanations du radium amenées de la terre

par le ^vent.

593 Ces expériences ^{ont été} complétées par ^{une mesure faite} dans l’ile de Pâques ^{même ; elle a donné une} déperdition beaucoup plus ^forte qui doit tenir à l’origine volcanique ^{de l’île :} le fond de la mer doit donner autant d’émanations que ^{la terre, et} l’épaisseur de la couche d’eau seule les empêche ^de passer dans l’atmosphère.

III. Toutes ces mesures ont été faites pendant la même traversée

au moyen ^d’un électromètre de iiuli et d’un appareil ^à aspiration d’Ebert, ^installés à 16 mètres au-dessus de la mer. Les résultats

complets ^sont publiés dans deux tableaux (p. ^{323 et} 324) ^et per- mettent d’étudier l’influence des éléments météorologiques.

L’ionisation et la conductibilité de l’air sont plus ^{faibles sur cette} région de l’océan Pacifique que ^sur les continents.

L’élément qui présente ^les particularités ^les plus intéressantes est la mobilité des ions, beaucoup plus petite que celle qu’on ^rencontre habituellement, ^mais plus ^forte que celle ^des gros ions. Ces ^{ions ne}

proviennent certainement pas de substances radioactives, mais pro- bablement de la dissociation de gaz peu stables dissous dans l’eau.

WALTER Quelques

d’activité induite faites dans la Cordillère bolivienne. - P. 440-442.

Énoncé de résultats de mesures faites à ~. ~00 mètres d’altitude par la méthode d’Elster et Geitel. Les valeurs de l’activité sont très élevées et très variables ; ^{à noter} que ^{dans cette} région ^{tous les} objets exposés ^à l’air, ^en particulier ^le corps humain, prennent rapidement

de fortes charges.

JAMES-COX SANDERSOX. 2013 Intluence probable ^{du sol}

la radioactivité atmo-

sphérique ^locale (Thèse de doctorat soutenue à l’Université de Yale

juin 19ii).

P. ~i~2-9 51.

L’étude de la radioactivité de l’air du sol a donné lieu Mes travaux

déjà ^nombreux ’Ebert, Dadourian, Blanc, ^{Elster et} Geitel) : ^{mais ce} qui caractérise les expériences actuelles, ^c’est que ^la chambre d’io- nisation est maintenue en relation permanente ^{avec l’air ionisé}

s’échappant ^{du sol.}

L’appareil ^se composait ^d’un électroscope ^{surmonté d’une chambre}

d’ionisation _pourvu d’une électrode qui communiquait ^{avec les}

feuilles d’or à travers un isolant. On plaçait ^{dans le sol, à environ}

1 mètre de profondeur, ^un récipient cylindrique ^{en fer dont} les

594

parois ^étaient percées ^de trous, et on aspirait ^à l’aide d’une pompe l’air qui y pénétrait, pour le diriger ^{dans un} globe ^{de verre où il se}

filtrait sur du coton de _verre, puis dans la chambre d’ionisation.

Marche d’une expérience : on commence par étudier la déperdi-

tion normale de l’électroscope, puis ^{on fait} passer ^{le courant} d’air

aspiré ^{du sol} pendant ^{une heure et 45 minutes en faisant une lecture}

toutes les dix minutes, On maintient le courant d’air pendant ^environ

45 heures, puis ^on l’interrompt ^{et l’on fait une lecture toutes les mi-}

nutes. Cette deuxième phase ^dure quatre minutes. Enfin l’on expulse

les émanations en faisant _passer un courant d’air atmosphérique ^à

travers l’électroscope ^{et l’on fait} encore une série de lectures pen- dant plusieurs heures. On représente les résultats par ^{une courbe} dont les ordonnées mesurent l’activité totale des émanations du radium et du thorium; ^les temps ^sont portés ^{en abscisses.}

Cette courbe présente ^trois régions correspondant ^{aux trois} phases

de l’expérience : ^{dans la} première, ^on peut négliger l’activité du

thorium ; la seconde correspond ^à l’activité du thorium seul ; ^{la troi-}

sième représente ^{la somme des deux.}

Pour mesurer l’activité de ces différents produits, il fallait la com-

parer ^avec celle d’échantillons connus de thorium et de radium. Pour le thorium, ^en particulier, ^on s’est servi d’un mélange ^{de sable et}

de chlorure de thorium en proportions ^{connues. Un courant d’air}

traversait avec une vitesse donnée ce mélange ^{très actif avant de} pénétrer ^{dans la} chambre d’ionisation. Connaissant en outre les

dimensions de l’appareil, ^on pouvait calculer la concentration de l’air

en produits d’émanation du thorium.

L’auteur étudia d’abord le sol même du laboratoire, puis ^diffé-

rents échantillons de terre qu’il enfermait dans un grand cylindre ayant ^une capacité due 15 litres. Il étudia aussi divers minéraux renfermant du thorium. Un échantillon pris près de la surface du sol

se montra moins actif que ^ceux qui provenaient ^de plus grandes profondeurs ; ^un échantillon de sable blanc ne manifesta aucune

activité.

A la suite de ces expériences, ^{l’auteur croit} pouvoir ^affirmer que les propriétés radioactives de l’atmosphère près ^de la surface du sol

proviennent ^des produits ^de désagrégation ^{du radium et du thorium} appartenant ^à des roches situées à peu de distance au-dessous ^de la surface. Les variations que l’on constate dans l’activité de l’atmos-

phère quand ^on passe ^d’un lieu à un autre doivent tenir à des diffé-

595

rences de composition du sol. L’air atmosphérique est beaucoup ^moins

actif que l’air qui ^{est resté en contact avec le sol.}

L. EBLÉ.

L. EBLE.

J. EBBER et H. GEITEL. - L’effet photoélectrique

^le potassium

pour de très faibles intensités.

P. !~68-!~ î 6.

Recherches de la plus petite ^{intensité lumineuse} pouvant ^donner

lieu à un effet photoélectrique mesurable. Les effets étant trop ^faibles

en lumière homogène, ^{les auteurs} emploient ^une lampe ^{Hefner à}

acétate d’amyle, ou une source auxiliaire qui ^{lui est} comparée, ^dont

on fait varier l’intensité par différents procédés (variation ^de distance, emploi de lumière polarisée, éclairage intermittent). L’énergie ^lumi-

neuse est évaluée d’après les résultats d’Angstrom, ^et seules les ra-

diations de longueur ^d’onde inférieure à 550 ujjL ^sont considérées

comme agissantes.

On trouve que 3 . ~0-’ ergs d’énergie ^{lumineuse reçue} par seconde et par centimètre carré donnent un courant photoélectrique ^de

4.10-1 G ampères par centimètre carré de surface éclairée, ^ce qui ^cor- respond ^{à 1,2 . 10-10} ergs pour ^la libération d’un électron .

Les auteurs cherchent à appliquer ces mesures à la détermination du quantum, ^{mais les résultats sont} incertains, ^{à cause de la limite} .assignée ^aux longueurs ^d’onde agissantes. ^D’autre part, ^{on est}

arrêté par l’importance ^{d’un effet} spontané ^dans l’obscurité et par ^la

perte ^de charge ^des appareils. ^{Enfin il} y ^a lieu de tenir compte ^de l’ionisation du gaz de ^la cellule photoélectrique.

On peut conclure que jusqu’aux plus ^faibles intensités lumineuses

employées, il y ^a proportionnalité ^entre l’énergie ^{lumineuse reçue et}

le courant photoélectrique produit.

.

L. LETELLIER.

M. LAUE (Nlunich). - Sur la théorie de l’expérience de Michelson.

P. 501-506.

Dans cette note, ^{l’auteur réfute les} critiques faites par ^M. Budde et dont il a été rendu compte ^{dans ce} journal (’ ).

Faisant d’abord abstraction de l’épaisseur ^{de la} glace transparente,

il relève dans la méthode de calcul de la différence de phase ^{une faute} provenant ^de l’évaluation des vitesses et périodes ^relatives.

(1) ^Voir

vol., p. 161.

596

Il examine ensuite l’influence de l’épaisseur ^et remarque que 1~’i. Budde n’a pas considéré la totalité de l’appareil.

Après séparation du ray on incident ^{en deux} autres, ^{l’un de ceux-} ci traverse deux fois la plaque, ^{l’autre ne la traverse} pas ; mais ^ce dernier traverse deux fois la plaque ^du compensateur.

D’autre part. ^{il est incorrect en} général de calculer la vitesse relative dans le verre en multipliant la vitesse relative dans le vide par l’inverse de l’indice de réfraction.

E.-I. i>ÔMERAY.

P. LEBEDEii’. - Spectrographe pour l’infra-rouge.

P. 465-468.

L’auteur décrit ^un modèle de spectrographe pour l’étude du spectre inira-rouge. ^Cet appareil ^{est constitué} plI" un double spectrog raphe,

le premier ayant pour ^but d’écarter du second la lumière des régions

du spectre ^autres que celle ^à étudier. ^Il est constitué par deux demi-

prismes de sel gem me argentés ^sur leur surface postérieure, ^associés

à des miroirs et à un radiomicromètre.

BVILIIEL’1 KREBS. - Polarisation de la lumière du ciel.

P. 522-523.

L’auteur fait observer que ^les doutes, élevés par MM. Jensen ^et

Buscli contre la relation qu’il ^{a mise entre l’état de la} polarisation ^de

la lumière du ciel et les phénomènes volcaniques ^{du f2} juin ^{1909, ne}

sont pas appuyés ^{sur des} observations aussi étendues que les siennes et ne peuvent prévaloir ^{contre ses} conclusions.

F. CROZE.

E. MÀDELUNG. - Les forces pondéromotrices s’exerçant ^{entre des} charges électriques ponctuelles ^dans

milieu où

diffuse

rayonnement ^élec-

_

tromagnétique. ^et les forces moléculaires. - P. 489-495.

Dans un milieu où se diffuserait une radiation électromagnétique,

des charges électriques seraient soumises à d’autres forces que les forces électrostatiques. L’auteur calcule la valeur moyenne de ^ces forces

d’attraction de rayonnement ^{», dans le cas} où les distances mutuelles des particules ^{ne sont} pas ^très’ grandes ^par rapport ^{à la} longueur ^{d’onde du} rayonnement. Lorentz avait effectué le calcul pour

1

597 de grandes ^distances mutuelles.) ^{Il cherche à} expliquer ^{ainsi les}

forces intramoléculaires.

L’attraction de rayonnement ^varie périodiquement ^en fonction de la longueur ^{d’onde et} prend ^{des valeurs} positives ^et négatives. ^L’au-

teur montre que ceci donnerait ^une explication ^{de la structure réti-}

culaire des cristaux, ^de la complexité ^des spectres d’émission, peut- être de la décomposition ^des substances radioactives. Il montre que le travail nécessaire _pour séparer ^{un électron d’un ion est} propor- tionnel à la fréquence ^des vibrations de cet électron.

Enfin il cherche l’ordre de grandeur ^{de la} longueur ^{d’onde du}

rayonnement ^diffus qui remplirait l’espace (À

^6,4 >~ 1 o-g) ^et

montre que ^ses hypothèses conduisent pour ^la distance mutuelle des atomes à des valeurs très vraisemblables et n’est pas éloigné ^de

croire que ^sa théorie permettra de relier la théorie des Quanta ^{à la}

théorie électromagnétique.

Gyoz6 ZElB1PLÉN. - Sur la théorie des ondes de choc.

P. 498-501.

Critique ^{de la} théorie de Riemann reprise par Weber (nouvelles

éditions des conférences de Riemann sur les équations ^{aux dérivées} partielles ^{de la} physique mathématique) concernant la propagation

d’une discontinuité dans un gaz. Il ^montre que les hypothèses ^de

Riemann sont en contradiction avec le second principe ^{de la ther-} modynamique.

En tenant compte ^du principe ^de Carnot, ^on peut arriver à une

théorie correcte.

_

M’. STEUBING. - Réponse

^remarques critiques de M. R.-W. Wood.

P. ~20-52?..

L’auteur reprend ^{une à une les} objections ^{de Wood et essaie de}

les réfuter. En particulier ^{il montre} que, dans l’étude ^{de la} fluores-

cence de la lampe ^{au mercure, son} montage ^{était tel} qu’il pouvai t

observer plus ^{loin dans} l’ultra-violet que ^{ne l’a} fait Wood; ^{il a} _pu également ^{obtenir une bande} d’absorption qui ^a nécessaireme nt

échappé ^{aux autres} chercheurs.

,

598

0. Étude magnétique ^{des cristaux} liquides.

P. 550-558.

Les cristaux liquides ^{et les} liquides cristallins peuvent prendre ^une

structure très compliquée, ^{due à} l’action des forces moléculaires.

L’effet d’un champ magnétique ^{extérieur est} d’orienter les molécules et de simplifier ^la structure. Dans ce mémoire, l’auteur étudie en

particulier ^{l’action d’un} champ magnétique ^{sur des} gouttes ^de liquide cristallin présentant ^{une structure} maclée (~). ^Ces gouttes présentent deux moitiés séparées par ^une surface plane, ^{dans les-} quelles ^{les molécules} (parallèles ^ou disposées ^en hélices) ^{sont orien-}

tées en sens inverse autour de l’axe de symétrie. L’auteur décrit minutieusement les phénomènes ^{observés au} microscope ^{sur des} gouttes de grosseurs différentes, placées ^{dans un} champ magnétique perpendiculaire ^ou parallèle ^{à la} direction de visée (anizaldasine, para-azoxyanisol).

,

P. JOB.

A. ESA U. - Détern1ination des noeuds dans les conducteurs aériens. - P. 495-498.

Généralement la détermination des noeuds et des ventres dans les conducteurs _parcourus par des ^courants de haute fréquence ^{se fait}

en observant l’illumination de tubes Geissler. Cette méthode ^{ne sau-} rait s’appliquer ^{au cas} d’antennes de réception ^{où les} différences de

potentiel ^{sont faibles.}

L’auteur fait remarquer que, si on réunit à la terre un noeud de

tension, ^{on ne} doit pas modifier l’état du système ^oscillant.

Il suffit d’observer les déviations d’un galvanomètre intercalé dans un circuit d’ondemètre ^en couplage ^{lâche avec l’aérien} étudié, ^en

même temps qu’on fait varier la position ^du point ^{mis à la terre sur}

cet aérien. Pour le noeud de tension, ^cette déviation passe par ^un maximum.

Si on relève en même temps l’amortissement du système, ^{on cons-}

tate qu’il passe par ^{un minimum.}

Ce procédé convient puur les ^antennes d’émission et de réception,

pour ^{le cas des} fils de Lecher. Il permet ^{de se rendre} compte ^{de l’in-} fluence d’un condensateur intercalé dans ^une antenne.

(1) ^LEHMANN, Phys. Zeit., 12, 540; ^1911.

.

599 L’auteur avait pensé qu’on pourrait l’utiliser pour éliminer ^au moins partiellement l’une des deux ondes dans le cas des systèmes

en couplage ^{serré ; mais n’a} pas pu réussir.

La sensibilité de cette méthode est supérieure ^{à celle} qu’on ^obtient

avec des tubes de Geissler, ^{même en} utilisant des tubes de néon.

Il est à signaler dne, dans le ^cas d’une antenne d’émission, ^{la mise}

à la terre d’un noeud augmente l’énergie ^{mise en} jeu pour ^cette antenne d’une quantité ^{variable avec} la résistance du conducteur de mise à la terre et qui peut ^atteindre jusqu’à ^~’0 0/0.

ERICH et Dispositif pour ^mettre

évidence les courbes de résonance basé

l’emploi du tube de Braun. - P. 518-520

La capacité de l’ondemètre dans lequel ^on veut mettre en évidence les phénomènes ^{de résonance} comporte ^deux condensateurs en paral-

lèle. L’un deux est un petit condensateur à air variable dont la manette est reliée à celle d’un rhéostat variable intercalé dans le cir- cuit d’un système de solénoïdes produisant ^un champ magnétique qui ^{donne une} déviation dans le ^sens horizontal à la tache due aux

rayons ^du tube de Braun. Le déplacement ^{dans le sens} vertical de cette tache est dû à un champ électrostatique produit grâce ^{à une}

dérivation _{par la} différence de potentiel ^aux bornes de l’ensemble des condensateurs. L’appareil ^{doit être} réglé ^{de telle sorte} que la résonance ait lieu lorsque ^{la manette du} condensateur se trouve au

milieu de sa course, la résistance variant toujours ^{dans le même}

sens pour toute cette course.

~

R.JOUAUST.

Pu. Sur l’établissement de la formule de rayonnement ^{de Planck.}

P. 506-501.

La formule de Planck :

où U représente l’énergie moyenne ^d’un résonnateur, e l’énergie ^élé-

mentaire et T la température ^absolue, peut ^{être établie de deux}

manières différentes. La première ~Planck) ^{repose sur la} définitions

600

de l’entropie considérée comme le logarithme ^{de la} probabilité ^de

l’état pour ^une valeur moyenne déterminée de l’énergie; ^{la seconde}

~ Einstein, ^{Nernst et} Hasenhôrl) ^{assimile, sans le}

résonnateur en équilibre ^de rayonnement ^{à un ensemble} canonique auquel ^on applique ^les règles ^{de la} mécanique statistique.

L’auteur dénlontre que, dans la nouvelle théorie de Planck, ^où

l’émission seule se fait par quanta (l’absorption ^étant regardée

comme continuer, ^les résonnateurs constituent un ensemble canonique pe rmettant ^le calcul de leur énergie ^{et de leur} entropie moyennes.

On retrouve les formules de Planck.

D.--I. GOLDIIAMMER. 2013 Sur l’hypothése ^des P. 535-537.

L’auteur cherche à assimiler les résonnateurs de Planck à des

systèmes dont le mécanisme soit connu. Il montre d’abord que

l’énergie ^{E d’une} sphère métallique portant ^une charge Q peut ^se

mettre sous la forme :

c désignant ^la vitesse de la lumière et N la fréquence ^des oscillations propres de la sphère considérée comme vibrateur électromagnétique.

Celle-ci, calculée par Poincaré, ^{J.-J. Thomson et} Love, a, ^en effet,

pour expression :

-

Si l’on suppose que la charge Q ^{est un} multiple ^{entier de la} charge

élémentaire e

4,65.10 -to, ^{on trouve} pour]l’énergie rayonnée par la sphère l’expression :

n désignant le nombre d’électrons libres qui ^se recombinent pendant

le rayonnement ^{à des atomes ou des molécules} positives pour ^recons- tituer des atomes ou des molécules neutres.

C’est donc ^un multiple ^du quantum’

°

601

Un résultat analogue ^{est à} prévoir pour des conducteurs de forme différentes.

_

D.-A. GOLDHA:BLBlER. - Sur le calcul des constantes optiques ^{des métaux}

à partir ^des

^de polarisation.

P. 537-539.

L’auteur donne un nouveau calcul des constantes optiques ^des

métaux - indice de réfraction n et coefficient d’extinction h

en

fonction des rapports ^{E et R} des intensités émises et réfléchies des deux composantes polarisées ^à angle droit, pour ^un angle ^d’inci-

dence.

Le calcul est très simplifié, ^{et il} permet d’obtenir dans les ^cas les

plus favorables (mercure ^{en lumière} jaune) ^{les deux constantes} optiques avec une erreur qui ^ne dépasse pas ³ 0/0.

H.-V. BROTIIERUS. - Émission et absorption ^d’une

homogène.

P. 540-344.

Emploi ^{du tube à} hydrogène, ^{sous une} pression ^{de 1, i millimètre}

de mercure. Appareil dispersif : ^réseau plan ^{de Rowland.} Étude spectrophotométrique ^{de diverses} raies, ^{notamment la raie 6562.}

Courbes des intensités en fonction de la longueur d’onde. La loi de Kirchkoff ne semble pas applicable ^{à des sources de} lumière étendues et non homogènes.

MIC[IAEL L. Remarque

^la propagation de la lumière dans le charnp de forces.

P. 5~4-045.

Remarque ^sur le mémoire d’Einstein (1). ^{Si l’on} exige que, pour tous les phénomènes physiques, ^un système de référence en rotation

uniforme, ^{où il ne s’exerce} _{pas de} force, ^soit équivalent ^{à un autre} système de référence non en rotation, mais doué d’un champ ^de

forces convenable, ^il faut que ^ce champ ^{de forces} produise ^{sur les}

rayons lumineux une courbure dont le signe ^{avec le sens de} propagation ^{de la}

MARCEL BOLL.

(i) Ann. ^d. Phys.., ^3,5, 898 ; ^1911.

Voir J. de 5e série, ^t. 1, ^{938 : 1911.}