Physikalische Zeitschrift ; t. XIV ; 1913

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Submitted on 1 Jan 1914

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Physikalische Zeitschrift ; t. XIV ; 1913

Paul de la Gorce, A. Grumbach, Ch. Letellier, Ch. Leenhardt

To cite this version:

Paul de la Gorce, A. Grumbach, Ch. Letellier, Ch. Leenhardt. Physikalische Zeitschrift ; t. XIV ; 1913.

J. Phys. Theor. Appl., 1914, 4 (1), pp.252-260. �10.1051/jphystap:019140040025201�. �jpa-00241892�

L’équation quadridimensionnelle (2) ^embrasse l’équation classique

de l’énergie :

et l’équation d’impulsion :

p désigne la densité de charge électrique ; i, ^{le courant de conduc-}

tion ; v, ^la vitesse du corps; ^c, la vitesse de la lumière dans le vide ;

e, le champ électrique ; ^{d, le} déplacement ; h et b, ^le champ ^{et l’in-}

duction magnétiques.

Enfin, d’après l’équation (3), ^{on a :}

où i9 désigne ^{le tenseur} électromagnétique, g la densité d’impulsion,

S le courant d’énerg ie ^{et u} la densité d’énergie ^du champ ^électro- magnétique ; r représente ^{un tenseur} dont les trois composantes ^de la diagonale ^sont égales ^{à l’unité et dont les six autres} s’évanouissent ensemble.

.

E.-M. LéMERAy.

PHYSIKALISCHE ZEITSGHRIFT ;

T. XIV ; ^1913.

W. W1NTER. - Recherches ^sur l’action des métaux

comme redresseurs de courant. - P. 823-828.

Schulze (’ ) admet que l’aluminium ^et quelques ^{autres métaux} qui

forment clapet électrique quand ^{ils sont utilisés comme} anodes dans (1) ScHULZE, ^{Ann. d.} p. 789; ^’1909.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019140040025201

un circuit, ^{doivent cette} propriété à la formation d’une pellicule

active qui ^ne peut ^{être traversée} par le ^courant que dans ^un seul

sens. L’auteur a recherché s’il ne serait pas possible de favoriser artificiellement la formation de cette couche active et d’obtenir ainsi avec un grand ^{nombre de corps les} propriétés exceptionnelles

de l’aluminium. De là l’idée du dispositif expérimental qu’il ^{a utilisé}

et qui ^{consiste à} employer ^{le métal soumis à l’essai sous} forme de lame

ou de feuille enroulée autour d’un vase poreux. Dans ^{ce vase est con-} tenu l’électrolyte ^et plonge l’électrode inactive formée ordinairement d’un crayon de charbon. L’auteur étudia dans ^ces conditions le

magnésium, l’aluminium, ^le zinc, ^le cadmium, ^le fer, ^le cobalt, ^le nickel, ^le plomb, l’étain, l’antimoine, ^le bismuth, ^le cuivre, l’argent,

le platine, ^{l’or et le} chrome. Il constata qu’en employant ^comme électrolyte ^une lessive de potasse, ^{tous ces métaux se} comportaient

à des degrés ^{divers comme des} redresseurs. Avec une solution d’acide sulfurique, ^{le même effet} s’observait sauf pour le platine, ^l’or

et le chrome. Des expériences furent réalisées avec des solutions de chlorure de sodium et d’acide azotique ; ^{mais les résultats furent}

moins nets. Pour expliquer ^ces phénomènes, ^on peut ^{admettre avec} l’auteur que la présence ^{du vase} poreux ^{a comme} rôle essentiel de favoriser la concentration à la surface de l’anode des produits ^de l’électrolyse ^en empêchant leur diffusion dans l’électrolyte. ^{Il s’éta-}

blit alors un équilibre ^entre la vitesse de diffusion et la vitesse de for- mation de la couche active ; et, pour ^une certaine intensité de cou-

rant, la soupape électrique agit ^{avec son maximum} d’efficacité. Il faut noter aussi que l’échauffement local provoqué par le passage du courant à travers la paroi poreuse peut également intervenir dans les effets observés.

PAUL DE LA GORCE.

0. HAHN et L. Sur la Complexité du radioactinium et sur la place ^de l’actinium dans le système périodique. - P. 752-758.

Les auteurs ont recherché si, ^comme l’ont avancé d’autres sa- vants (1), le radioactinium se décompose ^en deux corps, l’un d’une vie moyenne ^de 19,5 jours, l’autre évoluant bien plus rapidement

GEIGER ^et NUTTALL, ^Phil. Mag., 16, XXII, ⁶¹³ (I9I. ; XXIV, ⁶⁴⁷ (Z932) ;

RUSSELL et CHADWIChs Natu1’e, XC, ⁴⁶³ (1912).

254

~~.3 ^{heures à} 1,5 jour ^{de vie} moyenne); ^ce dernier émettrait les rayons ^ce du radioactinium.

M. Hahn et Meitner ont préparé de l’actinium exempt ^{de ra-}

dioactinium par la méthode de MM. Hahn ^et Rothenbach (1), ^{et ils ont}

mesuré les activités ce et p ^{de la} préparation. Au moyen des équations

données par Mme Curie, ^on _peut construire les courbes théoriques ^cor- respondant ^à la formation hypothétique de deux radioactiniums. Il y

a un désaccord très net entre l’expérience ^et l’hypothèse ^d’un produit

intermédiaire émettant des particules ^{ce et} placé ^entre le radioacti- nium et l’actinium X.

Ce résultat s’accorde bien avec les remarques faites ^sur la relation entre la valeur de l’émission de rayons ^oc et ~, mais c’est ^une excep- tion à la loi de Geiger (loc. cit. ).

Le schéma est donc :

Actinium ^-~- Radioactinium ^-~- Actinium X, ^etc.

v. -i- ~ >

La place de l’actinium dans la série de l’uranium serait la suivante

(les ^chiffres indiquent ^les valeurs) :

0. HAHN et L. MEITNER. - Sur l’uranium X2.

^{P. 758-759.}

Nouvelle méthode d’isolement de l’uranium X2 découvert par Fa-

jans et Gôhring (2) : l’uranium X possède ^les propriétés ^{du thorium,}

l’uranium X2 ^{doit se} rapprocher du tantale.

On sépare l’uranium X de l’uranium d’une solution de nitrate par addition de carbonate d’ammoniaque ^{en excès et on verse} rapide-

ment la solution d’uranium X (3) ^{sur un} filtre enduit d’une couche mince de pentoxyde de tantale humide. On ^mesure ensuite l’acti- vité ~. Celle-ci décroît rapidement ^et s’approche d’une limite corres-

pondant ^à l’activité de l’uranium X ordinaire. La vie moyenne de (1) ^Ph. Z., p. 409 ; ^1913.

(2) NaturwÍssenschaften, 1, 339 ; ^1913.

(3) Voir SODDY et RUSSELL, Phil. Mag., ^XVII (6), 620 ; ^1909.

l’uranium X.2 ^{est de} ~,~’~ minute, ^résultat concordant avec ceux de

Fajans ^et Gôhrinq. ^Ce rayonnement ^est identique ^aux rayons péné-

trants attribués jusqu’à présent ^{à l’uranium X; il semble donc} qu’on

a affaire ici à un produit de transformation directe de l’uranium X.

A. GRUMBACH.

E. AIADELUNG. - Théorie cinétique de la loi d’Eôtvôs. - P. 729-73i.

Cette loi empirique ^trouvée expérimentalement par Eôtvôs ^en 1886

s’exprirne par la relation :

relation dans laquelle :

a est la tension superficielle ^d’un liquide ; Vo, ^{le volume} moléculaire ;

T, ^la température ;

T’, ^une température caractéristique pour chaque liquide ; K, ^{une constante} universelle de valeur moyenne 9.~,12.

L’auteur calcule le travail qui accompagne la transformation d’une lame liquide de 1 centimètre sur 2 en une autre de 1 centimètre sur 1,

en distinguant ^entre l’énergie moléculaire superficielle ^et l’énergie

moléculaire interne. Il applique l’équipartition ^{aux molécules} superfi- cielles, ^admet qu’elles agissent ^{seulement sur celles} qui ^{en sont immé-}

diatement voisines et suppose que leur distribution ^est celle d’un réseau. On arrive ainsi à une formule de la forme :

a étant une constante dont la valeur dépend de la forme du réseau

adoptée pour la distribution des molécules.

M. BORN et R. COURANT. - _{A propos} de la théorie de la loi d’Eôtvôs.

P. 731-740.

Les auteurs appliquent ^aux liquides les méthodes appliquées ^aux

solides par Born ^et Karman d’une part, Debye ^d’autre part, pour le

calcul des chaleurs spécifiques. Les molécules ne sont pas supposées

identiques ^{et à une seule} fréquence, ^{mais à un} nombre infini de fré- quences, ^{et ce sont} les vibrations qui constituent les degrés ^de liberté, ^{sous cette} condition que leur nombre est égal ^à trois fois le nombre des molécules.

Voici la marche du calcul :

10 On suppose ^{une masse} liquide sphérique ^{vibrant autour de sa} position d’équilibre ^sous l’influence des forces de compressibilité ^et

de tension superficielle ^{et on détermine} l’équation ^{de son mouvement}

par application des lois de l’hydrodynamique ^{et de la} capillarité.

Étant donné un liquide ^{de volume V et de surface} S, ^{on calcule le}

nombre total de vibrations propres dont la fréquence ^est inférieure à

une valeur donnée a, et ^on détermine la fréquence maxima par la condition que le nombre de vibrations de fréquence inférieure à _v,n est

égal ^{au nombre de} degrés ^de liberté, c’est-à-dire trois fois le nombre de molécules.

On sait que l’énergie libre d’un résonateur de Planck est donnée par l’expression :

équation ^dans laquelle ;

h étant la constante de Planck;

k, ^{la constante} de Boltzmann.

On calcule alors l’énergie libre totale H du liquide, ^en multipliant chaque degré de liberté par l’énergie ^libre du résonateur correspon- dant et faisant la _somme, ce qui ^{donne :}

"1} (x~ ^étant le nombre de degrés de liberté compris entre x et

x + ^dx.

L’application ^{de la} thermodynamique ^{montre que la tension}

superficielle :

En effectuant cette opération, ^et après quelques transforinations,

on obtient :

1--l -

,, X. -

expression qui montre comment 7 varie en fonction de la tem-

pérature.

Le cas particulier pour lequel x ^{est très} petit, donne la loi d’Eôtvôs :

1 «

où :

1

c étant la vitesse de propagation ^{du son dans le} liquide.

Posant :

Í"- on obtient :

La théorie supposant ^le liquide limité par le vide ou un milieu très dilué, ^ne s’applique ^donc qu’aux températures moyennes ; ceci

explique ^aussi pourquoi ^les valeurs ^{de K trouvées} expérimentale-

ment sont plus petites que les valeurs calculées à partir ^{de la}

formule.

Enfin, la théorie peut ^{être étendue aux} substances anomales pour

°

lesquelles ^{K est soit} plus petit, ^soit plus grand que 2,2, ^en imagi-

nant que le nombre des degrés ^{de liberté est} respectivement plus petit ^ou plus grand que trois fois le nombre de molécules ; ^cette hypothèse suppose dans le premier ^cas des associations de molé- cules, ^et dans le second une structure plus ^{ou moins} complexe ^{de la}

molécule.

J. ELSTER et H. GEITEL. - La proportionnalité de l’intensité lumineuse et du courant photoélectrique ^dans les cellules à métaux alcalins.

P. 7~1-’?5~.

Expériences reprises par les auteurs à la suite de résultats diffé-

J. de Phys.., ^5e série, ^{t. IV.} (Mars 1914.) ¹⁷

rents des leurs publiés par Grin’ith (1) ^{et Demfer} (2) ; le mémoire se

divise en deux parties :

Dans la première partie ^sont étudiées les diverses causes d’erreur

qui peuvent fausser les résultats des mesures : ionisation par chocs du gaz de ^la cellule,

influence de la résistance intercalée entre la cellule et la source servant à charger,

^effet spontané dans l’obs-

curité,

effet résiduel après irradiation (ces deux derniers effets étudiés d’une façon spéciale ^{semblent dus à des} transports ^de

charge ^{sur le verre de la} cellule),

fluctuation du courant,

_per- turbations électrolytiques.

1

Dans la deuxième partie ^sont décrits les dispositifs analogues ^à

ceux déjà publiés (3). ^{Les auteurs ont} observé la proportionnalité ^de

l’intensité lumineuse variant depuis le tiers de l’éclat du soleil (c’est-

à-dire 87.000 bougies) jusqu’à ^{6 10-4} bougies. ^Enfin, pourdes ^inten-

sités plus ^{faibles de} l’ordre de ,10-6 bougies, ^{les auteurs concluent}

encore à la proportionnalité, ^et envisagent ^la possibilité ^d’utiliser

leur photomètre ^{à la mesure} de l’éclat lumineux des étoiles.

A. v. MALIN OWSKL 2013 Rechelches sur le rayonnement de résonance de la vapeur de mercure. - P. 884-887.

Dans ce mémoire, l’auteur donne les premiers ^résultats d’expé-

riences entreprises ^sur l’influence d’un champ magnétique ^sur l’absorption par ^la vapeur ^{de mercure} de la raie de résonance.

La source lumineuse est une lampe à résonance (4) excitée par

une lampe ^{à mercure Heraeus en} quartz ; ^cette lampe ^{à résonance}

est placée ^{dans un} champ magnétiques, ^et la lumière tombe _{norma- .} lement au champ ; ^{à la suite on} peut placer ^{une cuve à} absorption ^à

vapeur de ^mercure, les mesures photométriques ^{sont faites avec une}

cellule photoélectrique.

L’examen des c()urbes d’absorption ^en fonction du champ ^montre

que soit la ^raie d’absorption, ^{soit la raie de résonance} n’est pas

simple; ^en remplaçant ^{la cuve à} absorption par ^une deuxième

lampe ^à résonance, ^{on constate} que les variations d’intensité de la (1) GRIFF’ITH, lJlag., ^t. XIV, p. 297 ; ^1907.

DE?4ILEEt, ^{Ber. der.} k,ql. Slichs. Akad. der Wiss., ^t. LXIV, p. 266 ; ^1912.

(3) ^{ELSTER et} GEITEL, ^{J. de} Phys., ^5e série, ^t. Il, p. 873; ^1912.

(4) WOOD, ^{J. de} Phys., ^~e série, ^t. 11, p. 578; ^1912.

lumière émise latéralement _par cette seconde lampe ^{sont les mêmes}

que celles d’absorption ; ^{ceci montre} que les raies d’absorption

rayonnent ^{de nouveau} la lumière absorbée, ^et par ^suite appartiennent

au complexe ^des lignes ^{de résonance} qui ^{forment la raie 2536,7.}

W. STE UBING. - Fluorescence des éléments du 6e groupe du système périodique:

vapeur ^de soufre, sélénium et tellure.

P. 887-893.

Les substances sont contenues dans un récipient cylindrique ^en quartz, chauffé soit électriquement, soit par la ^flamme d’un bec

Bunsen ; la lumière excitatrice provient ^{d’un arc au fer ou d’un arc}

au charbon suivant les cas. L’auteur rapproche les résultats de ces

expériences ^{de ceux} déjà ^obtenus par lui ^sur l’oxygène, qui ^se

trouve également ^{dans le même} groupe ^{et arrive aux} conclusions sui- vantes :

Lorsque ^le poids atomique ^{croît, le} spectre ^de fluorescence ainsi que le domaine d’excitation ^se déplacent ^{vers les} grandes longueurs

d’onde.

Pour obtenir la fluorescence, il faut que la vapeur ^soit portée ^à

une certaine température ^{et ait une densité} déterminée; ainsi, pour le soufre, ^{il faut de} la vapeur surchauffée ^{entre 400 et 5000.}

. Les spectres de fluorescence sont discontinus et présentent ^des

groupes de lignes estampées ayant l’apparence ^{de bandes.}

L’addition de gaz ^ou de vapeurs diminue l’intensité ^{de la} fluo-

rescence.

E.-C.-C. BALY. - L’équivalent photochimique. - P. 893-896.

Une hypothèse ^émise par Humphreys (’ ) ^{consiste à} imaginer ^les

atomes entourés d’un champ électromagnétique provoquant ^{le mou-}

vement des électrons ; ^{les atomes} s’unissant pour former les molé-

cules, ^{celles-ci seront} entourées du champ magnétique ^résultant qui pourra Ptre ouvert ou fermé ; ^{de ce} champ dépend ^le pouvoir ^de

réaction de la molécule qui ^est nul lorsque ^le champ ^est fermé. Par addition d’énergie libre, ^un champ ^fermé peut ^{être ouvert ; ceci se} produira par exemple, lorsqu’on ^dissoudra la substance dans un sol- vant dont les molécules ^sont à champ ^{ouvert, ou bien encore lors-}

) HuMpHREYs, Journal, t. XXIII, p. 233 ; ^1906.

qu’on ^{la soumettra à} l’action de la lumière, les vibrations lumineuses ayant ^les fréquences ^{de même ordre} que celles des vibrations des électrons. L’auteur suppose ^{en outre} que le champ d’une molécule doit d’abord être ouvert avant qu’elle puisse ^{entrer en} réaction, ^{cette ou-}

verture pouvant ^{se faire en un ou} plusieurs stades, ^ce qui explique

les diverses phases de passage observées ^en suivant la marche de certaines réactions au spectroscope. Lorsque le solvantet la lumière

agissent simultanément, ^on conçoit qu’en faisant le rapport ^de

l’énergie lumineuse absorbée à l’énergie chimique, ^{on ne trouve} pas les résultats d’accord avec la théorie de Planck, ^{mais des valeurs} plus petites, puisque ^le solvant fournit de l’énergie ^{libre. On au-}

rait ainsi une explication ^{des faits} signalés par Victor Henri ^et Wurmser (~ ) .

F. DIESTELlBlEIER. - Fluorescence des éléments du 6e groupe du système périodique. - ^{P. 1000.}

Réclamation ^de priorité ^à propos ^du mémoire de Steubing (2).

Résultats analogues obtenus par l’auteur ^et publiés ^{dans un} ouvrage de Konen sur la luminescence des gaz ^{et des} vapeurs.

L. LETELLIER.

WALTER SORKAU. 2013 Sur le frottement de turbulence de l’eau. II.

P. 828-831.

Suite des études de l’auteur sur les courbes par lesquelles ^il repré-

sente les variations du frottement avec la pression, particulièrement

dans la région ^{où ces courbes} s’écartent nettenient d’une droite.

Signalons ^le fait intéressant _que la pression ^{limite à} laquelle ^les

lois de l’écoulement de Poiseuille cessent d’être applicables ^décroît

très rapidement ^{avec la} température. ^Il paraît donc douteux qu’en effectuant, ^à l’aide du viscosimètre d’Ostwald, ^des mesures sur un

liquide ^au voisinage ^{de son} point d’ébullition, ^{on obtienne vraiment}

le coefficient de Poiseuille.

CH. 1,FENIUARDT.

(1) Voir ^{J. de} Phys., ^5e série, ^t. Ili, p. 305 ; ^1913.

(2) Voir plus haut, p. 259.