Physikalische Zeitschrift;T. XII; 1911

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Physikalische Zeitschrift;T. XII; 1911

M. Barrée, E. Bauer, P. Lugol, A. Grumbach, A. Corvisy

To cite this version:

M. Barrée, E. Bauer, P. Lugol, A. Grumbach, A. Corvisy. Physikalische Zeitschrift;T. XII; 1911. J.

Phys. Theor. Appl., 1911, 1 (1), pp.242-257. �10.1051/jphystap:0191100103024200�. �jpa-00241665�

242

PHYSIKALISCHE ZEITSCHRIFT;

T. XII; ^1911.

W’.-P. ROOP. - I. Nouvelle méthode de recherches sur la perméabilité magnétique des gaz (p. 48-56).

^Il. Propriétés magnétiques des flammes (p. 56)

I. Dans ces mémoires, 1"auteur détaille une méthode cinématique

pour ^{la mesure de la} perméabilité ^des gaz; ^cette méthode a été uti- lisée pour l’air ^et pour les flammes.

Un filet gazeux, rectiligne dans les conditions ordinaires, jaillit

dans ^un autre gaz soumis ^à l’action d’un champ magnétique ^non uniforme ; ^{le filet se} courbe. Dans le cas simple ^{on la force} agis-

sante est normale à la direction initiale du jet ^{et reste} parallèle ^à

elle-même, ^la trajectoire ^est plane. ^{Si l’on connaît alors} l’angle

que fait la partie rectiligne ^{du filet,} située hors du champ, ^{avec la}

direction initiale, ^{la vitesse du} jet ^{suivant cette direction et la valeur}

du champ ^en chaque point ^de l’espace ^{utile, un calcul} simple permet

de déterminer la différence _y.

u.o des perméabilités ^du gaz ^{et du} milieu ambiant.

Le filet gazeux ^{a été} observé par la méthode des remous : un arc

électrique ^{éclaire le} jet, que l’on photographie. ^{La vitesse d’écoule-}

ment a été mesurée à l’aide d’un compteur ^à gaz ^et le champ ^étudié

au moyen d’une petite spirale de Bi. Les corrections nécessaires ont été faites.

En faisant jaillir dans l’air un filet de C02, ^{dont la} susceptibilité peut ^être regardée ^comme nulle, Roop ^{a trouvé} pour la ^sus-

ceptibilité ^{de l’air :}

Â-o ⁼ 0,0260 ^{X 10-6 :::t:} 0,0013 ^{X 10-6.}

Ce nombre est très voisin du nombre considéré comme le plus

exact (0,0~~ ^{x ~ï0-b,} Ilennio,). Toutefois l’erreur moyenne ^{est un} peu

plus grande ^{dans le cas actuel.}

II. Roop ^a appliqué ^{sa méthode aux} flammes, qui sont,

d’après Faraday, ^fortement diamagnétiques. ^{Les mesures sont} beaucoup ^moins précises que précédemment; l’auteur croit pouvoir

en conclure, cependant, que la susceptibilité absolue des flamme est nulle. L’ionisation des flammes _par un sel métallique paraît

n’avoir aucune influence sur leurs propriétés magnétiques.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0191100103024200

243

F. RICHÀRZ. - Sur le magnétisme ^des alliages.

P. 151-10:B.

Ce rap port présenté ^au Congrès ^de Iladiologie ^et d’Électricité ^de

Bruxelles (1910), renferme, ^avec des références bibliographiques nombre uses, ^un résumé des recherches les plus importantes ^{sur les} propriétés magnétiques ^des alliages.

L’auteur insiste particulièrement ^{sur les} alliages ferromagnétiques

de Heusler, qui présentent ^des phénomènes d’hystérésis ^{et de vieil-}

lissement très remarquables. D’après Richarz, leur ferromagnétisme

est dû à une plus grande ^{mobilité des} électrons, corrélative de la formation de molécules complexes qui ^suivent plus difficilement le

champ magnétique que ^les molécules simples : ^d’où l’hystérésis; ^la trempe empêche la formation de ces agrégats ^et par ^suite l’hysté-

résis. Le vieillissement correspondrait ^{à cette} complication ^molécu- laire, ^et aussi, d’après Take, ^{à un autre} changement ^{de structure} au gmentant la force coercitive.

Les autres propriétés physiques ^des alliages de Heusler (conduc- tibilité, thermoélectricité, dilatation, présentent ^des particula-

rités qui s’accordent ordinairement avec ces hypothèses.

M. BARRÉE.

V. ENSKOG. - Sur une généralisation ^{de la seconde} théorie des gaz de Maxwell.

P. ~7-6~.

Maxwell, puis ^{Boltzmann ont établi une théorie} cinétique ^des

gaz dans laquelle les molécules sont considérées comme des centres de force, ^et non comme des sphères élastiques. L’intégration ^com- plète ^n’est possible que si ^{la force} répulsive ^est de la forme K r-5.

C ependant ^{Boltzmann a} de montré la loi de répartition des vitesses dans

u n gaz ^en équilibre, ^{sans faire} d’hypothèse particulière ; plus ^{tard Lan-} gevin (’) ^{a étudié la} difrusion,dans ^{le cas} général, ^{en admettant la loi}

de répartition ^de 1Blaxwell, ^car les écarts à ceite loi n’introduisent,

dans les équations ^{de la} diffusion, que ^{des erreurs du} second ordre.

Ni. Enshog, ^en s’appuyant ^{sur les travaux} de Boltzmann et surtout de Langevin, calcule la loi de répartition des vitesses dans un gaz animé de vitesses quelconques ^{variables d’un} point ^à l’autre, ^mais

(1) ^Chim.. Phys., ^t. Y, p. 245 (~.90j;.

244

assez faibles pour qu’on puisse ^{se borner aux} premiers ^{termes d’un} développement ^{en série de} Taylor. ^{Il en déduit la} valeur des coeffi - cients de frottement intérieur et de conductibilité calorifique.

Les expressions complètes donnent lieu à des calculs très longs, qui ^{ne sont} pas ^encore terminés.

En première approximation ^{et en faisant} l’hypothèse ^{des chocs} élastiques, ^{on trouve} pour le coefficient de frottement intérieur :

m étant la masse d’une molécule, cr ^son diamètre, ^{c sa vitesse}

moyenne d’agitation.

Cette formule permet de calculer le diamètre de l’atome d’hélium par deux méthodes : ^1° d’après les valeurs de T ^{et de la} constante b de Van der Waals, ^on trouve - ₂

_{2,5 .}

centimètres ; d’après

les valeurs de 11 ^{et du} nombre no de molécules par centimètre cube,

on trouve ^{= 2,2i .} 10-1 si l’on pose ^{no =} ;7 . ^109.

LUDBYIG SlLB ERSTEIN. - Surla masse réciproque d’électrons sphériques. -P. ^87.

La masse électromagnétique ^{d’un système de deux} sphères ^élec-

trisées uniformément en volume (pour ^{une vitesse très} faible) peut s’écrire :

1n ^et m2 étant les masses au repos, 1n12 ^{une masse} réciproque qui provient ^{des termes en} h1 ^X h2 ^dans l’énergie (h1 ^et h2 ^{étant les} champs électriques ^{dus aux deux} sphères).

i° Pour deux électrons de rayons Il. ^et R~ ^{situés à une distance}

a > Rj + R~, ^{on a :}

avec le signe -f- pour des charges ^{de même} signe,

pour des

charges ^de signe ^contraire.

2° Pour l’atome de .J.-f. Thomson, ^constitué par ^une sphère posi-

tive R contenant n électrons ^r situé chacun ^à une distance ai ^du

245 centre (cc ^{R --} r), ^{on a :}

mij ^étant la masse réciproque de deux électrons i et j .

W. Vox IGNATOWSKY. - Quelques remarques ^sur le principe de relativité.

T. XI, p. 972 ; ¹⁹¹⁰ (Mémoire ^du Congrès ^de Konigsherg, ^1910).

Lorsqu’il établit dans toute sa généralité ^le principe ^de relativité, Einstein fit l’hypothèse essentielle que ^la vitesse de la lumière c est

un invariant, c’est-à-dire _que sa valeur ne dépend pas de l’état de mouvement ou de repos des observateurs qui ^{la mesurent.}

M. Von Ignatowsky ^montre que, si l’on admet ^le principe ^{de relati-} vité, ^{mais sans faire cette} hypothèse, ^{on retombe sur des formules de}

transformation du type ^de Lorentz, ^{avec la seule} différence que c9 y ^est remplacé par ^{une constante inconnue n.}

Ainsi, lorsqu’un système ^{d’axes est animé} par rapport ^{à un} système xyz d’une vitesse dirigée suivant l’axe des _x, on a :

La signification ^{et la valeur de la} constante n ne peuvent ^être données que par l’expérience. ^{Dans la} mécanique classique, ^{on a}

n = o. Les expériences ^{sur le mouvement} des électrons et celles de Michelson et Morley ^{donnent :}

L’auteur achève son mémoire par des considérations ^{où il} semble admettre la possibilité de vitesses plus grandes que celle de la ^lu-

mière, dans certains mouvements des corps solides. Cette opinion

est discutée par Sommerfeld (Voir l’article de Laue, ci-dessous).

TH. RALUZÂ. 2013 Sur la théorie de la relativité.

T. XI, p. 972; ^1910.

Considérations sur la géométrie des corps solides ^en rotation uni-

forme.

246

LAUE. - Contribution à la discussion sur le corps solide

,

dans la théorie de la relativité

P. 85.

On a essayé ^{de donner une} définition purement cinématique ^des

corps solides indéformables dans la ^théorie de la relativité. L’auteur montre, conformément ^à l’opinion ^de Sommerfeld et Max Planck,

que cela ^est impossible. ^En effet, s’il existait des corps solides rigides,

on pourrait ^{concevoir des} phénomènes ^se propageant ^{avec une vitesse} supérieure ^{à celle} de la lumière.

Il faut donc considérer un corps solide comme la limite vers laquelle ^{tend un} corps élastique cluands ^on

coefficient d’élasticité croît indéfiniment. D’ailleurs, ^au point ^{de vue}

du principe ^de relativité, ^ce corps limite lui-même ^{ne sera} pas absolu-

ment indéformable, ^{mais sera} seulementlernoins déformable possible.

L’auteur donne ^un exemple simple ^à Einstein) ^d’un phéno-

mène qui ^se propagerait ^{avec une vitesse} supérieure ^à celle de la

lumière, ^s’il existait des corps absolument rigides. ^{Il faut donc,}

avant d’essayer ^{de définir} le corps solide, établir lesfondements d’une théorie de l’élasticité compatible ^{avec le} principe ^de relativité.

A la fin de son article, M. lause revient sur la discussion relative

aux phénomènes qui ^se propagent plus vite que la lumière. Voici deux exemples simples :

10 Soient deux règles ^{faisant un} angle ^{ce, l’une immobile et l’autre}

animée d’une vitesse q perpendiculaire ^{à sa} direction. Le point ^d’in-

tersection des deux règles ~ ^se déplace

^{avec une vitesse} V q _qui

sin u

tend vers l’infini quand ^{« tend vers zéro. On a donc ici une vitesse} plus grande que celle ^{de la} lumière. Mais il ne s’agit pas de la vitesse d’un corps matériel, ^{ni de celle avec} laquelle ^se propage ^un phéno-

mène pouvant ^{servir de cause à d’autres} pliénomènes. ^{On a affaire à}

une série de phénomènes indépendants ^{les uns des autres, ou} plutôt

à une série de conséquences ^{d’une même cause} qui ^{met en mouve-}

ment la règle mobile. Il n’y ^a donc pas contradiction ^{avec le} prin- cipe de relativité. Cet exemple ^{est dû à Einstein.}

2° Dans les milieux à dispersion ^{anomale, il} arrive que l’indice soit 1 pour çertaines longueurs d’onde. La phase ^se propage ^avec

une vitesse supérieure ^à celle de la lumière ; mais le front de l’onde

se propage toujours ^{avec la même} vitesse, 3 . ^{lOi 0 Il} n’y ^{a donc}

sec

pas ^non plus contradiction avec le principe ^de relativité (Sommer-

feld). ^{E. BAUER.}

247

LuDwiG GEIGER. - Amélioration de la sensibilité de la méthode du miroir tournant de Gauss-Poggendorf. - ^{P. 66-îO.}

Les lecteurs ^du (lq po,,lrront retrouver cette

question, déjà traitée par ~I. Piltschihoff (’). - L’auteur du mémoire actuel se propose de faire ^des essais.

W. GRIX. - Lames bimétalliques ^de cumposition spéciale, donnant de grands déplacelnents relatifs pour de faibles variations de températures. - ^{P. 12-1G.}

L’auteur préconise l’emploi ^{de Lames} métalliques ^{minces, de}

70 millimètres de longueur, constituées de deux couches métalliques

soudées l’une à l’atitre. L’un des métaux employés ^{est le laiton;}

l’autre est un acier spécial, ^{dont l’auteur ne} fait pas connaître la

composition. ^{Ces lames} pourraient ^être utilisées pour la fermeture

automatique ^{de circuits} électriques ^{et, en} particulier, pour l’allu- mage automatique du gaz d’éclairage.

WILHELM VOLK!BlA. - :Blocle simple ^de suspension, à l’abri des ^secousses.

P. 75.

Dispositif analogue ^à celui de Julius [J. ^de Plzys., ^{3e série, t.} VI,

p. 18 (1897)~, ^{mais très} simplifié. Peut rendre des services.

K.-R. KOCH. - Le stéthoscope employé C’0111111e baguette divinatoire.-P, 112-113.

Un simple appareil, tel que celui que les physiologistes emploient

pour l’observation des bruits intérieurs de l’organisrnej ^a pu servir ^à reconnaître le bruit de courants d’eau circulant à de grandes pro- fondeurs à l’intérieur du sol.

F. PASCHEEN et K. i10LFF. - Détermination de l’équivalent mécanique

de la chaleur; ^cours public ^et laboratoire.

P. 113-115.

Un cylindre ^de cuivre horizontal et fine (1

:)l’1n,5 ;

3rm,1)

est serré entre deux mâchoires demi-cylindriques ^{de cuivre} (e

entrainées dans un mouvement de rotation par ^un poids

(1) ^{J. de} Phys., ^2~ série, ^t. VUI..p. 330 ; ^1889.

248

de 25 kilogrammes. L’élévation de température ^est donnée par ^un élément thermo-électrique fer-constantan, plongé ^à l’intérieur de la

masse fixe de cuivre. L’expérience ^est visible de tout un auditoire. La chute du poids ^{a lieu en une minute et} demie. Les corrections ont peu d’iIl1portance; ^{la corde mauvaise} conductrice, n’emporte que très peu de chaleur.

Les auteurs obtiennent J

4,188 X T 07. Ils se proposent ^de

donner à leur mesure une précisiun comparable ^à celle des expé-

riences de Rowland. F. CARRÉ.

W. WOLKIABTN. - La grandeur convenable _pour un miroir de galvanomètre.

P. 76-77.

Si l’on tient compte ^à la fois du pouvoir optique d’un miroir cir- culaire et de son moment d’inertie (proportionnel ^{à la} puissance ^{5 du}

-d iamètre _pour un rapport ^{donné c de} l’épaisseur ^au diamètre), ^on

rec onnaît que ^la sensihilité de l’installation est maximum quand ^ce

moment est égal ^au cinquième ^{du moment total de} l’équipage ^mo- bile ; ^{elle diminue} quand ^c augmente, ^{mais assez lentement.}

P. LUGOL.

A.-F. Note sur la vie moyenne de l’actinium C.

P. 83.

L’auteur a employé la méthode des champs électriques ^variables

de Hahn et Meitner (~) pour séparer l’actinium C. L’instrument de

mesure de l’ionisation était un électroscope ^{ordinaire à rayons} ~. ^La

valeur la plus probable ^{de la} vie moyenne calculée d’après ¹⁵⁰ expé-

riences est 4,71 ^{minutes. Aucun} des nombres trouvés n’atteint 5 mi- nutes, tandis que Hahn ^et Meitner avaient attribué à cette constante la valeur 5,1 ^minutes.

K. BERGWITZ. - Sur le collecteur à ionium. - P. 83.

L’ionium présente ^deux avantages pour l’établissement ^de collec- teurs à électricité atmosphérique : ^sa vie moyenne ^est certainement très longue (plus ^{de 3.000} ans); ^{en second lieu, les} particules ^« qu’il

émet n’ionisent l’air _que sur une faible épaisseur (2C’n,8). Pour fixer solidement la matière radioactive à la plaque de cuivre communi-

IX, ⁶ⁱ⁹ (1908); Veth. cl. D. Ph. Ges., XI, ⁹⁹ (t909).

249

quant ^avec l’électromètre, 31. Geitel a incorporé ^{sur la} plaque ^la préparation ^{d’ionium à un} peu d’émail. Après calcination au four

électrique, l’adhérence est parfaite. Des fils de platine ^{font commu-} niquer directement le cuivre avec la petite couche d’air ionisée.

M. Bergwitz ^a comparé ^le collecteur à un collecteur à écoulement d’eau dans un champ ^{variable connu. L’accord est} satisfaisant. Le

temps ^de charge du collecteur à ionium est plus grand que celui du collecteur _{à eau,} mais plus petit que celui des ^autres collecteurs.

Quelques ^{essais à} l’air libre ont donné de bons résultats. L’instru- ment de mesure est un électromètre bitilaire de W ulf.

Ces collecteurs sont destinés à l’expédition antarctique ^allemande.

A. GRUMBACH.

F. EHFtEVHAFT. - I. Sur une nouvelle méthode de mesure de quantités ^d’élec-

tricité sur des particules ^{dont les} charges sont notablement inférieures à celle de l’électron et ne paraissent pas ^non plus ^{en être des} sous-multiples [t. XI, (1910), p. 619)].

^{II. Sur une} nouvelle méthode de mesure de quantités ^d’élec-

tricité qui paraissent plus petites que la charge d’un électron et qui ^diffèrent

des sous-multiples d’un électron (ibid., p. 9~0). ^{- III.} Sur la constitution ato-

mique de lélectricité [t. ^XII (1911), p. 94].

I. L’auteur ^a essayé ^de mesurer e sur des particules ^{isolées et non}

sur des moyennes. Il produit ^{dans un} gaz ^sec des particules ^ultrami- croscopiques ^{en faisant} jaillir ^{l’arc entre} des électrodes d’or,

d’argent, ^de platine. ^Ces particules ^tombent verticalement, ^sans que le mouvement brownien donne de perturbations appréciables ^{(si le}

gaz ^est humide, ^les particules d’eau, ^{animées de mouvement brow-}

nien considérable, gênent beaucoup pour l’observation). ^{On étudie}

au microscope ^{la chute des} particules : ^{Il en chute} libre ; ^{2° en} pré-

sence d’un champ électrique (en ^sens inverse de la chute libre). ^On

note le temps mis par ^une particule pour ^se déplacer d’une division du micromètre oculaire dans un sens ou dans l’autre.

L’auteur suppose que ^les particules ^{observées sont} sphériques.

Les valeurs données _par un grand ^{nombre de mesures sont ras-}

semblées dans des tableaux : e varie de ~,~2 . ^{10-10 à} 12,43.10-10 pour le platine (le rayon variant de 4,42 .10-6 ^à 14,7.10-6 centimètres), ^de 0,94 à 26,63 .10-10 pour l’argent (r ^{variant de 6,04 . 10-° à} 28,29.10-6),

de 0,53 ^à 9,~7 ^.10-~0 pour l’or (r ^{variant de} 3,52 ^à 12,93 . 10-6) . ^Beau-

coup de valeurs ^{trouvées sont} inférieures à 4 . 10-’°, ^valeur classique.

L’auteur ne pense pas qu’on puisse expliquer ^{cette anomalie} pa r le

J. de Pliys., ^{5e série, t. I.} (Mars 1911.) ¹⁸

250

défaut de rigueur ^{de la} loi de Stokes : car il trouve des valeurs infé- rieures à 1 . 10-l" pour des particules ^{dont le} rayon ^{est assez} grand

pour qu’on puisse appliquer ^{la loi de Stokes.}

L’auteur conclut à l’existence d’une charge élémentaire inférieure à celle admise jusqu’à maintenant.

II. Discussion ait Congrès ^de

^1° Ehrenhaft admet que les particules ^sont sphériques ^et par suite leur applique ^{la loi}

de Stokes : Sommerfeld montre que, ^si les particules ^{ne sont} pas

sphériques, la formule de Stokes doit être modifiée;

~° Belstelmeyer ^dit qu’il peut y avoir des mouvements tourbillon- naires dans le gaz provenant ^d’un champ ^non uniforme par exemple:

Ehrenhaft répond qu’il n’y ^a pas de convection;

3° Meyer objecte qu’il peut y avoir des variations fortuites de la

charge par neutralisati on partielle ^ou totale des particules pendant

’leur parcours;

4° Born dit que le ^mouvement brownien du gaz ionisé ^est peut-ètre

orienté par le champ électrique ^et qu’il peut en résulter ^un entraîne- ment des particules ultramicroscopiques, ^{dans le sens du} champ ;

5° Kauffmann se demande si les particules ^très petites ^{ont la même}

densité que la densité moyenne du corps, ^ce que Ehrenhaft ^a admis.

Les deux objections qui paraissent ^les plus importantes ^{sont la} première ^et la dernière.

111. L’auteur a repris ses mesures sur la charge de l’électron en

déterminant la charge ^d’une particule ^isolée ultramicroscopique ^d’or

ou d’argent ^colloïdal.

Il trouve comme résultat final que, lorsque ^le rayon d’une particule

est compris ^entre 1,‘~ ^{et 2.10-:;} centimètre, ^la charge ^{est 1,7 .} ~0-~°;

quand le rayon ^est compris ^entre 0,3 ^et 0,9 . ^10-e centimètre, ^la charge ^{est 1 . 20-’ o.}

La résistance au mouvement d’une sphère ^{est calculée} d’après ^la

formule de Stokes modifiée par Cunningham :

l étant le libre parcours moyen ^et f ^un coefficient que Ehrenhaft

prend égal ^à 1 L’auteur donne dans des tableaux les résultats de

f

1

1

ses mesures, ^en faisant successivement /

_2’ / ^{= 1.}

251 L’auteur conclut en disant que ^sa méthode lui a permis ^{de décider}

si l’existence d’un atome d’électricité individuelle est ou non fondée.

R.-A. Obtention d’un ion isolé, ^mesure précise ^{de sa} charge

et correction à la loi de Stokes. - T. XI (1910), p. ~0-9’7.

C’est une nouvelle métbode _pour étudier l’ionisation de gaz.

On introduit entre les deux plateaux ^d’un condensateur de fines

gouttelettes ^{d’huile ou d’une substance non volatile} (obtenues ^{à l’aide}

d’un pulvérisateur J. ^On étudie la chute de ces gouttelettes ^d’abord

sous l’action de la pesanteur ^seule, puis ^sous l’action de la pesanteur

et d’un champ électrostatique (pouvant varier de 3.000 à 8.000

volts).

Si est la masse d’une gouttelette, ^{en sa} charge, ^{vi, sa vitesse}

en chute libre, V2 ^sa vitesse sous l’action d’un champ ^{F, on a :}

d’où _en.

En admettant la loi de Stokes :

(a, rayon de la goutte; ,-, densité de la goutte; p, densité de l’air;

~, coefficient de viscosité de l’air), ^{on tire :}

La mesure de V, ^{et donne} en.

Les résultats sont les suivants :

On a pu observer l’accouplement ^d’une gouttelette ^{soit à un ion} atmosphérique isolé, ^{soit à un nombre} quelconque ^{de ces ions}

variant entre 1 et 150;

On a pu donner une démonstration directe du postulat que ^les

charges électriques ^sont toujours ^des multiples ^{exacts d’une même,} charge élémentaire ;

On a pu ^mesurer la valeur exacte de cette charge élémentaire Millikan trouve fi,9016.10-’°) ;

On a déterminé directement l’ordre de grandeur ^de l’énergie

cinétiqme d’agitation des molécules (5.756 . ^{10-i’ "} erg-s)

252

Enfin l’auteur a montré que la loi de Stokes ^ne s’applique plus lorsque ^{le diamètre de la} sphère ^devient comparable ^au libre par-

cours moyen des molécules ^et qu’il ^{faut la} remplacer par la formule

corrigée : ¹

1 étant le libre parcours moyen ^et A une constante.

K. PRZIBRAM. - 1. Sur les charges des fumées de phosphore [t. ^XI (1910), p. 6301.

-

II. Détermination de la charge ^des particules d’un brouillard [t. ^XII (1911),

p. 62~ .

I. L’auteur étudie au microscope (et ^{non à} l’ultramicroscope

comme Ehrenhaft), la chute de particules ^de phosphore. ^Il applique

la formule :

(s ^{est la} densité de la particule, p le coefficient de viscosité, V1 ^la

vitesse en chute libre, V2 la vitesse de chute dans un champ ^élec- trique F).

Il construit une courbe représentant les valeurs de e qui ^se repro- duisent le plus ^souvent.

On trouve des intervalles réguliers ^dans lesquels ^se groupent ^les

valeurs de _e, mais dans les intervalles e varie de 3 à 6 . 10-’ °.

L’auteur est d’accord avec Ehrenhaft _pour assigner ^à l’électron une

charge plus faible que celle ^admise jusqu’à maintenant.

Il. Pour rassembler les mesures précédentes, ^l’auteur porte ^en

abscisses les valeurs mesurées de _e, en ordonnées le nombre des valeurs de e dans un intervalle déterminé (par exemple ^{de 1 . 1-10}

unités électrostatiques), ^{et calculées en} remplaçant ^la loi de Stolies par la formule ^de Millikan (voir plus haut).

Pour le phosphore, ^{la courbe} présente ^trois maxima très pro- noncés pour 5,0, 9,8, 13,~ . ZU-’ ° ^{avec de} petits ^maxima pour

15, 19, ^236.

L’auteur a employé ^{aussi de la fumée de} camphre (maximum

3,’~ . i.0-’ °~, ^{de la fumée de soufre} (maximum ^{entre 5 et} 7). Il conclut

de ses expériences que, pour des gouttes ^de rayon compris ^entre

3,5 ^et 3,8 ^10-~ centimètres, ^le premier ^maximum est ~ . 10-~°; pour

253

des rayons ^entre 3,1 ^et 3,~ 10-~, ^{il est de} ~,~ ; pour des rayons de

2,7 ^{à 3 .} 10-~, ^{il est de} 2,6. 10-’°; pour des rayons ^{de 2 à} 2,6.10-5, ^il

est de ~.10-’ °.

E. REGENER. - Sur la détermination de la charge ^des particules.

Grandeur de la charge d’un électron.

P. 135.

La méthode employée par Regener ^se rapproche ^{de celle de Przi-}

bram : on étudie au microscope ^{la chute de} particules ^{dans un coi-} densateur, avec ou sans champ électrique. ^Le condensateur a co mme dimensions 2mm,5, ²⁰ millimètres et 15 millimètres.

La distance des plateaux ^{doit être} suffisamment petite par rapport

aux autres dimensions pour éviter la torsion des lignes ^{de force du} champ ^et pouvoir ^{ainsi étudier la chute sans} changer ^{la mise au} point.

Regener ^a employé ^des gouttes d’huile, ^des gouttes ^{de lessive}

de potasse (entraînées ^par l’oxygène ^dans l’électrolyse rapide ^d’une

solution de potasse). ^L’auteur applique la formule de Stokes avec

les corrections de Cunningham ^et de Millikan (corrections qui ^at- teignent ²⁷ 0,~0 pour des gouttes ^de rayon 3,35 . ^10-5 centimètre).

L’auteur trouve pour la charge élémentaire des gouttes ^d’huile 4,8~ . ~.0-~° ^u. és. ; pour ^les gouttes de potasse, 4,86 . ~0-~°. Il admet

4,90 . ^{~0-~° u. és.} pour valeur de l’électron.

Regener ^{a aussi} opéré ^{sur des} particules d’argent ^obtenues par l’arc entre deux électrodesd’argeni; ^{il trouve 1,4 .} 10-10 pour valeur de l’électron en prenant pour densité des particules ^{celle de l’ar-} gent, ^ce qui ^est contestable.

D’ailleurs, ^il pense que les particules ^{sont une} combinaison d’ar- gent, d’oxyde ^{d’azote et d’ozone} qui ^sont produits par l’arc.

J. SCHUNEMANN. - Recherches sur l’état électrique de l’air dans les cavernes

et dans les caves. - P. 64.

’

D’après ^{Ebert, l’air} qui ^{sort fissures} terrestres sous l’action des oscillations barométriques ^est chargé négativement; ^{il semble}

en résolter que l’air qui ^{se trouve dans les cavernes} souterraines doit être chargé positivement. ^{L’auteur a cherché à le montrer en}

étudiant l’air de deux _caves, dans l’une desquelles ^il avait mis des matières radioactives recouvertes d’une couche épaisse ^{de sable.}

Il s’est servi d’un électromètre d’Elster et Geitel avec une élec-

trode de polonium. ^{Le résultat a été} négatif.

254

H. REIN. 2013 Le transtnetteur de tonalité radiotélégraphique à courant continu E. NESPER. - P. 70.

C. LORE~Z. - Iel.

Jules Roux.

A. HEYDWEILEH. - Tension superficielle et conductivité électrique

des solutions salines.

P. 145-153.

D’après ^ses propres observations ^et celles de divers expérimenta-

teurs, ^choisies parmi celles dont le mode d’exécution offre le plus ^de garantie d’exactitude, ^{l’auteur a} étudié la variation de la tension su-

perficielle ^{avec la} concentration pour des solutions de vingt neuf ^sels différents, possédant ^{des ions} univalents ou divalents. Cette variation est exprimée par :

°

cc et _«o désignant respectivement ^{les tensions} superficielles ^{de la so-}

lution et du dissolvant _{pur à} la même température, ^{et 1n la concen-}

tration en équivalents-grammes par litre. à« n’es[ pas ^{une constante} pour ^{un sel} donné, ^{mais cette} grandeur ^{varie avec la} concentration

ou avec le degré de dissociation électrolytique ^{i du sel en} solution ;

elle possède ^{un minimum nettement} marqué, ^{et les courbes àa - 1} présentent ^une symétrie remarquable ^de part ^et d’autre de ce mini-

mum. Les courbes i sont assez exactement représentées par la relation de G rüneisen :

l’exactitude avec laquelle ^les constantes Aa B~ C~ ^se déduisent des observations n’est cependant pas pariaite ; ^la plus ^{sûrement déter-}

minée est la constante A,, ^{relative aux} ions libres. Elle est toujours positive ^{et ne varie} qu’entre ^des limites étroites (entre 2 ^et 8) ; ^elle

n’est que peu différente pour les sels du même type (ayant ^{des ions}

de même valeur), ^{et il est très} probable que l’influence des ions ^sur la tension superficielle dépend principalement de leurs actions élec-

triques réciproques ; ^{c’est du moins ce} que ^le calcul semble indiquer.

L’influence sur la tension superficielle des molécules non dissociées, exprimée par la ^constante Ba, ^est toujours plus faible que celle des

ions; B~ ^est quelquefois positif, plus ^souvent négatif, ^{sa valeur est}

comprise ^entre + ^{1,0 10 et}

^{3,0. La constante} Ca, qui correspond

255

aux forces de cohésion du corps dissous, indique ^{une influence sur la}

tension superficielle ^{assez faible} pour des concentrations modérées,

mais qui augmente ^avec la concentration elle est toujours positive ^et

sa valeur est comprise ^{entre 0,07 et 0,6.}

E. BVERTHEllBIER. - Sur la thermodynamique ^de la vapeur ^d’eau.

^{P. 91.}

L’auteur cherche pour la vapeur d’eau ^une équation caractéris-

tique s’appliquant ^au voisinage ^{de la} saturation, c’est-à-dire à des

températures qui ^ne s’écartent pas ^de plus de 1000 à 150" du point

de saturation. La formule qui convient le mieux est :

et par suite :

T exprime ^la température ^{absolue et l’indice s se} rapporte ^{à l’état}

de saturation. Pour déterminer _p, et Ts, ^{il faudrait connailre deux}

relations entre v, Ps ^et TS.

^{Au-dessus de 415,} (abs.), ^{ces relations}

sont bien exprimées par :

En prenant ^comme unités le millimètre de H~. ^{et le centimètre} cube, ^les constantes sont :

Les valeurs de px ^{et de v calculées avec ces formu les} présentent ^un

accord satisfaisant avec celles qu’on ^{trouve dans les Tables de Lan-}

dolt-Bôrnstein et dans le Handbuch der Phys¿’k. ^Au point critique,

la vapeur n’étant formée que de doubles molécules, le volume cal- culé (10,02) ^{doit être divisé} par 2 (Battelli ^{avait mesuré} 4,81~).

Au-dessous de 4151, si l’on connaît Ts et Ps, ^on calculera v par la

f ormule :

256

et, _pour ^{une distance donnée du} point d’ébullition, ^{on aura entre} p et v la ^{relation :}

Des formules thermodynamiques ^{connues et de} (1) ^{on tire :}

pis désignant toujours la tension de saturation de ^la vapeur ^sous le volume spécifique ^v. Comme pour T

Ts

373°, Ps

760 et

w ^{= 4,843 et cp}

^{0,46 (O. Planck, p. 181),} il vient : et

En général

d’après

de sorte que dans les limites indiquées :

Nernst a vérifié la constance de c p ::= 4R et pour T s

^{3300 où la}

rn P vapeur ^saturée obéit à l’équation des gaz :

Des équations ⁸¹ de Planck (,s, entropie de l’unité de masse), ^on

déduit ici, :

257 Pour une transformation adiabatique réversible, ^tant qu’il n’y ^a

aucune condensation (ds

o) :

équation qu’on peut intégrer ^en remplaçant Ps par ^v, d’après l’équa-

tion de Zeuner

C ; On obtient encore facilement :

et comme

(h représente la chaleur spécifique ^{de la} vapeur d’eau saturée), ^il

vient

L’intégration ^de (9) donne pour l’énergie ^de la vapeur saturée :

L’indice 3 se rapporte ^{à l’état} solide; ^est la chaleur de vapori-

sation de la substance solide.

Pour l’énergie de la vapeur ^non saturée, ^{on a}

La valeur de _J"31 au zéro absolu parait ^être comprise ^{entre 600}

et 700 ; ^c’est jusqu’à ^des températures ^{élevées la} majeure portion

de l’énergie ^{totale de la} vapeur.

F. H. LORING. - Relations entre les poids atomiques ^{-P. 107.}

Mémoire d’un caractère purement spéculatif.

A. CORVISY.