The American Journal of Sciences and Arts, 1878

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Submitted on 1 Jan 1879

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The American Journal of Sciences and Arts, 1878

Alfred Angot

To cite this version:

Alfred Angot. The American Journal of Sciences and Arts, 1878. J. Phys. Theor. Appl., 1879, 8 (1),

pp.214-216. �10.1051/jphystap:018790080021400�. �jpa-00237515�

2I4

THE AMERICAN JOURNAL OF SCIENCES AND ARTS, ^1878.

H.-A. ROWLAND. 2013 ] Sur l’effet magnétique de la convection électrique, p. 30.

Maxwell a caleulé

(Treatise

^on

Electi,icity,

^art.

770)

^l’action

magnétique produite

par le ^mouvement d’un corps

électrisé,

^mais

aucune

expérience

^{n’a encore été} faite pour prouver ^{si cette action} existe réellement. Les recherches de M. H.-A. Rowland semblent combler cette lacune.

Inexpérience

^{consiste à faire tourner}

très-rapidement

^autour

d’un axe vertical un

disque

conducteur

électrisé,

^{maintenu à un}

potentiel

^{constant. Au-dessus du}

disque

^on

suspend

^un

système astatique très-sensible,

^{dont les}

aiguilles

^{sont écartées de 1 8em l’une}

de

l’autre,

pour que l’action du

disque

^{sur le}

^système

^{se réduise à}

celle

qu’il

exerce sur

l’aiguille

inférieure. Si la vitesse du

disque

est suffisante

(61

^{I tours par}

seconde),

^{on observe une déviation du}

système astatique,

^{dans le sens}

prévu

par ^la théorie de Maxwell.

Cette déviation n’est pas

produite

par ^{une cause}

extérieure,

^comme

l’aimantation de l’axe _par

exemple,

^{car elle}

change

^de

signe

^avec

l’électrisation du

disque,

^{le sens du} mouvement restant le même.

Elle n’est pas due ^non

plus

^au

magnétisme

^de

rotation,

^{car on}

l’obtient

également

^{bien avec un}

disque

^{divisé en secteurs} par ^des fentes suivant les rayons.

Le

phénomène

^{observé dans ce cas est un} effet de confection

électrique,

^ou

transport

^dans

l’espace

^{de masses} conductrices élec- trisées. M. H.-A. Rowland a observé ^un fait

analogue

pour la ^con-

ductioll,

^ou

transport

^de l’électricité dans une masse conductrice.

Dans cette deuxième série

d’expériences,

^le

disque communique

avec le sol _par l’intermédiaire de

l’axe ;

^{il est donc maintenu au}

potentiel

^{zéro. Deux}

petites

^{feuilles d’étain}

placées

^{l’une en dessus}

de l’autre

enveloppent

^un

point

de la circonférence du

disque,

^sans

le toucher. Si les deux feuilles d’étain

communiquent

^{toutes deux}

avec un même corps

électrisé,

^{il se}

développera

par ^influence

une

charge

^de

signe

^{contraire sur la}

partie

^du

disque qu’elles

^com-

prennent ;

^le

disque

^{tournant se}

déplace

donc par

rapport

^{à la}

charge

^induite

qu’il possède,

^et

qui

^reste

toujours

^{vis-à-vis des}

lames inductrices. On observe un effet

égal

^{et contraire à celui}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018790080021400

2I5

que donnerait le mouvement de la même

quantité

d’électricité dans le

disque.

^{L’auteur montre} que, dans la limite de

précision

que l’on

peut espérer,

^l’effet de convection est

égal

^{à celui de con-}

duction,

pourvu que dans les deux ^cas la

quantité

d’électricité

qui

passe par ^un

point

donné soit la même.

. M. Rowland aborde ensuite le calcul de ses

expériences.

^La

formule

présente

^{cet intérêt}

qu’elle

^{contient comme} facteur le nombre

V, _rapport

^des unités absolues

électrostatiques

^{aux unités}

électromagnétiques.

La valeur de V

qui

satisfait le mieux aux

équa-

tions est 30 000 000 000e par

seconde,

c’est-à-dire

précisément

^le

nombre admis

aujourdhui

pour la vitesse de la lumière. Les

expé-

riences de Maxwell avaient

assigné

^{à V la} valeur de 28800000000.

O.-N. ROOD. - Comparaison photométrique de lumières de difl’érentes couleurs, p. 81.

M. O. Rood est arrivé à comparer de la manière suivante l’in- tensité lumineuse relative de différentes substances colorées. Sur

un axe horizontal on fixe ^un

disque

^de carton recouvert d’une couche de la substance à

étudier ;

^au centre est un

disque

^{à secteurs}

blancs et noirs de dimensions relatives variables. Le tout étant mis

en rotation

rapide,

^on

change progressivement

^le

rapport

^{des sec-}

teurs blancs ^aux secteurs noirs

jusqu’à

^ce

qu’on

^{obtienne un}

gris

d’une teinte franchement

plus

sombre que la couleur étudiée. On

mesure alors le

rapport

^{des secteurs blancs aux secteurs}

noirs,

^et

l’on recommence

l’expérience

^{en cherchant à}

produire

^un

gris

nettement

plus

clair que la teinte que l’on veut mesurer. La moyenlie de ces deux nombres donne l’éclat relatif de la substance

colorée,

^{celui du carton blanc étant}

pris

pour unité.

Pour éviter toute erreur

personnelle

^dans

l’expérience,

^{on confie}

à un aide le soin de faire varier arbitrairement le

rapport

^{des sec-}

teurs blancs ^aux secteurs

noirs;

^{on se borne alors à l’arrêter au}

moment où l’on croit observer la nuance convenable. On

peut,

^du reste, ^trouver des vérifications

importantes,

^en recommençant l’ex-

périence

^avec la couleur

complémentaire

^{de celle}

qu’on

^{a d’abord}

étudiée. Puis on

peint

^{sur un}

disque

^{des secteurs alternés de ces}

deux

substances,

de dimensions convenables pour donner _{par la} rotation un

gris parfaitement

neutre, dont ^{on mesure à son Lour}

2I6

l’éclat par la

comparaison

^{directe avec les secteurs blancs et noirs.}

Connaissant l’éclat de chacune des substances et la

proportion

dans

laquelle

^{elles se combinent} pour former ^le

gris

^{neutre, on}

calcule l’intensité de ce

gris ;

^{le nombre} ainsi obtenu doit être très- voisin de celui que donne

l’expérience

^dirécte.

Nous

citerons,

^comme

exemples,

^{les nombres} suivants : ^.

Ces

expériences ^donnent,

pour la

première fois,

^{la démonstra-}

tion

expérimentale

^d’une

hypothèse

^avancée par Grassmann : que l’intensité totale d’un

mélange

^de

plusieurs

^{couleurs est la somme}

des intensités de chacune des couleurs

composantes.

A.-S. KIMBALL. - Sur le frottement des tourillons pour de faibles vitesses, p. 192.

L’auteur

rappelle qu’il

^{a le}

premier indiqué (Anzerican journal, may I877)

^ce

^fait,

^retrouvé

depuis

par

Fleming Jenkin,

que ^{le coef-} ficient de frottement de tourillons ne croît pas indéfiniment ^avec la

vitesse,

mais passe par ^un maximum. De nouvelles

expériences

de M. A.-S. Kimball lui

permettent

d’affirmer

qu’au

delà du maxi-

mum le coefficient de frottement diminue lentement et tend vers une limite. Le maximum du frottement se

produit généralement

pour de très-faibles

vitesses,

^{de sorte} que, dans la

plupart

^des

expé- riences,

^{on se trouve dans le cas où le}

coefficient,

^{tendant vers une}

limite

déterminée,

^{ne varie}

plus

sensiblement.

C’estpour

cette raison

que l’on

^admet

généralement

^un coefficient de frottement constant et

indépendant

^{de la vitesse.} ALFRED ANGOT.

(A suivre).