Archives des Sciences Physiques et Naturelles (de Genève). 3e période. — Tomes IX et X ; 1883

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Archives des Sciences Physiques et Naturelles (de Genève). 3e période. - Tomes IX et X ; 1883

H. Dufet

To cite this version:

H. Dufet. Archives des Sciences Physiques et Naturelles (de Genève). 3e période. - Tomes IX et X ; 1883. J. Phys. Theor. Appl., 1884, 3 (1), pp.308-321. �10.1051/jphystap:018840030030800�.

�jpa-00238250�

ARCHIVES DES SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES (DE GENÈVE).

3e période.

^{Tomes IX et} X ; ^1883.

C.-E. GUILLAUME. - Sur les condensateurs électrolytiques, ^t. IX, p. 121, et t. X, p. 495.

On sait qu’un condensateur électrolytique ^{est un} voltamètre que l’on met en communication avec une pile de force électromotrice trop faible pour produire l’électrolyse. ^{M. Blondlot a} déjà ^étudié

ces condensateurs dans un Mémoire publié ^dans ce j ournal (1), ^{et a}

montré comment on peut ^déduire correctement la capacité ^{de la}

détermination de la charge ^vraie correspondant ^{à une} force élec- tromotrice donnée. M. Guillaume prend simplement ^{une force}

électromotrice donnée agissant pendant ^un temps plus ^{ou moins}

considérable et mesure la décharge ^au moyen d’un galvanomètre

à impulsion ; ^{avec un} voltamètre à électrodes de platine plongeant

dans une solution de sull’ate de cuivre, il trouve, ^comme l’avait fait 1B1. Blondlot, que la capacité dépend ^du potentiel ^de charge,

mais qu’elle passe par ^un maximum entre 0,7 ^et 0,8 ^Daniell.

Pour l’influence de la durée de la charge, les résultats numé-

riques, que d’ailleurs l’auteur ^ne discute pas, s’accordent ^{avec ceux} de M. Blondlot.

En étudiant divers liquides, ^{M. Guillaume trouve que} la distance des électrodes, qui ^n’a que peu d’influence dans le voltamètre ^à sullate de cuivre, ^{en a une} considérable dans un voltamètre à eau

sensiblement pure ; ^{dans ce dernier} cas, la capacité dépend ^{peu du} potentiel, ^le voltamètre à eau presque pure (eau ^de neige ^dés- aérée) ^se rapproche ^donc jusqu’à ^{un certain} point des condensa-

teurs à diélectriques.

Après ^{ces résultats assez} incomplets, l’auteur essaye ^une théorie

mathématique. ^{Il admet} qu’un condensateur électrolytique ^{est ana-} logue, ^non pas ^{à un} condensateur à diélectrique, ^{mais à deux con-} densateurs, ^{chacun étant} constitué par ^une des électrodes et le

liquide qui ^l’entoure.

(1) Journal ^de Physique) ^lre série, ^t. X, _{p. 277,} 333, 434.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018840030030800

SCHNEEBELI. - Détermination de la capacité absolue de quelques condensateurs

en mesure électromagnétique, ^t. IX, p. 345.

La méthode consiste à charger ^un condensateur par ^une force électromotrice connue P et à le décharger ^{dans un} galvanomètre

pour lequel ^on connaît la quantité d’électricité e, qui produit ^une

déviation d’une division de l’échelle. Soient x le nombre de divi- sions donné _{par la} décharge, ^{C la} capacité ^du condensateur, ^{on a}

Pour déterminer e, M. Schneebeli a procédé: 1 ° ^{avec l’aide de}

l’induction voltaïque ; ^{a° avec l’aide de} l’induction terrestre.

Dans le premier cas, il a employé ^deux spires de forme circu-

laire, déjà ^utilisées par M. H.-F. Weber. Le potentiel électroclyna- mique réciproque des deux circuits est calculé en unités absolues ;

de même pour l’intensité ^{du couran t} inducteur. La résistance du circuit induit est mesurée en unités de mercure et multipliée par le nombre 0,955. ¹⁰¹⁰ (système ^millim., milligr., seconde), ^ce qui

revient à admettre pour l’ohm vrai la valeur 1 ID, 047, ^{voisine de}

l’ancienne unité de l’Association britannique. ^M. Schneebeli trouve

dans deux séries de mesures faites dans deux positions différen tes,

des valeurs 0,9651.10-16 ^et 0,9637.10-16 ^{de la} capacité ^de

son condensateur.

Dans le second _cas, il calcule la quantité d’électricité développée

par ^une rotation de 180° autour d’un axe vertical d’un inducteur

terrestre. Celui-ci contenait 678 ^{tours de fil avec un diamètre}

moyen ^de 269mm, ^{38. On est conduit,} pour la capacité ^{du conden-}

sateur, ^à la valeur 0,9662. ^{10-10. Le} condensateur étalon vaut, par suite (à ^la température de 22°), 0,9650 microfarads.

En comparant ^aux étalons de divers constructeurs, ^1Bf. Schnec-

beli trouve les valeurs suivantes :

En tenant compte ^{de la} définition légale ^{de l’obm} qui ^vient

d’être donnée par ^la Commission internationale, ^il faudrait multi-

plier les valeurs trouvées par IoGo

pour avoir les mesures en mi-

1047

crofarads légaux.

J. MAURER. - Sur la théorie de l’absorption atmosphérique de la radiation

solaire, ^t. IX, p. 3;5.

L’auteur cherche quelle ^{est, en} fonction de la hauteur zénithale du Soleil, ^{la valeur de e} qu’il ^faut introduire dans la formule de Pouillet W - W0pe, ^{où W et W 0} désignent ^les quantités ^{de cha-}

leur qui ^tombent normalement sur une surface donnée placée ^sur

le sol ou aux limites de l’atmosphère. ^{Les valeurs} auxquelles ^con-

duit la formule de M. Maurer sont, jusqu’à ^la distance zénithale 70’, parfaitement ^{d’accord avec} celles que l’on tire ^des formules don- nées par Bouguer, par LamlJert et par Laplace. Les deux dernières

ont servi à la confection de Tables, publiées dans l’Annuaire de

Montsouris, ^en 1879, par ^M. Descroix, pour la formule de Lam-

bert ; ^en 1882, par ^M. Violle, pour celle ^de Laplace. ^{Au delà de} 76°, ^la formule de M. 1Blaurer donne des nombres qui ^{se rap-} prochent ^{de ceux de Lambert, toiit en étant un peu} plus grands,

mais qui ^restent bien moins élevés que ^ceux tirés des formules de

Bouguer ^{et de} Laplace, ^ceux-ci étant d’ailleurs à très peu près

identiques ^{entre eux.}

G. CELLÉRIER. - Note sur la réfraction cométaire, ^t. IX, p. 425.

M. Cellérier avait étudié la réfraction cométaire, ^en supposant

la comète cylindrique ^{et formée} de couches cylindriques ^homo- gènes (1). Maintenant il généralise ^{ses formules en} supposant que la forme extérieure est une surface de révolution et que ^la consti- tution est symétrique ^{autour de l’axe de cette surface.}

J.-L. SORET. - Recherches sur l’absorption des rayons ultra-violets par diverses

substances; ^IVe Mémoire, ^t. IX, p. 513; ^Ve Mémoire) ^t. X, p. J29 (2).

M. Soret décrit d’abord les appareils qui ^{lui ont} servi dans ces

nouvelles recherches. Le porte-étincelle revolver consiste en deux

roues dont les axes sont à angle ^{droit; l’axe et la} partie ^centrale

sont en laiton et la circonférence formée de différents métaux :

aluminium, cadmium, zinc, fer, bismuth, anti1noine, magnésium.

On fait éclater des étincelles d’induction entre les parties ^voisines

des deux _roues, et l’on peut, ^sans changement ^{dans les} appareils,

obtenir rapidement des combinaisons très variées.

Le colorilnètre est un appareil qui ^{sert à} faire varier l’épaisseur

de la couche liquide ^traversée par les _rayons ultra-violets, ^{et à}

déterminer ainsi l’épaisseur ^{minima sous} laquelle ^{telle ou telle}

raie cesse d’être visible. La lumière provenant ^des étincelles est

rendue parallèle par ^une lentille de quartz et traverse un vase de

verre fermé à sa base par ^une lame de quartz, rempli ^de liquide

et oû plonge ^{un tube de verre fermé aux deux} bouts par des lames de quartz. ^Une crémaillère permet ^de déplacer ^{ce tube et de me-}

surer les déplacements. Au-dessous du colorimètre et dans une

direction verticale, ^{est un} spectroscope ^à oculaire fluorescent.

M. Soret, après avoir déterminé les épaisseurs ^d’un liquide produisant l’extinction des diverses raies métalliques, ^construit

(1) Journal ^de PhysiqUe, ^2’ série, ^L. II, p. 387.

(2) Journal de Physique, ^1re série, ^t. YIII, p. 145, ^{et t.} X, p. 186.

des courbes ayant pour abscisses les déviations des diverses raies dans son spectroscope, ^{et comme ordonnées les} épaisseurs. ^{Il est}

clair _{que de} semblables courbes ne peuvent que permettre ^{la com-}

paraison ^de deux corps, ^{et ne} déterminent que de ^{très loin} les spectres d’absorption ; ^{il est inutile} d’insister sur ce point. ^{Il faut}

remarquer d’ailleurs que les variations d’intensité des raies n’ont

sur le moment de leur di spari tion qu’ une ^{influence assez faible;}

c’est ce dont M. Soret s’est assuré en interposant ^{sur le} trajet ^de

la lumière un polariseur ^Foucault qui l’affaiblit de près ^{de 60}

pour ^ioo. L’épaisseur produisant l’extinction, ^{avec une so-}

lution d’azotate de potasse, ^n’a varié que de ¹² pour ^{100 en} moyenne.

La méthode, appliquée en particulier ^à l’étude de l’ammoniaque

et des composés ammoniacaux provenant des usines à gaz, ^a montré l’existence d’une bande d’absorption ^{très nette,} correspondant ^aux

raies 18 et 20, que M. Soret avait déjà signalées ^{dans ces sub-}

stances, ^et qui manquent ^dans l’ammoniaque etles sels parfaitement

purs. Cette bande ^{est due à} la picoline ^{et à la} naphtaline J. ^{il est}

très difficile de purifier entièrement l’ammoniaque ^{de ces} corps ^et la méthode devient un procédé ^{très sensible} d’analyse qualitative

et même, j usqu’à ^{un certain} point, quantitative.

Dans le cinquième ^{Mémoire, M. Soret étudie, au} point ^{de vue}

de la transparence actinique, ^un certain nombre de substances appartenant ^à l’organisme ^animal.

Parmi les milieux de l’oeil, l’humeur aqueuse ^et l’humeur vitrée,

sous une épaisseur ^{maximum de 4mm à} 5mm, ^{montrent une} large

bande d’absorption pour les raies 16 ^{à 20 et une} transparence marquée pour la raie plus réfrangible ^{22 ;} puis ^la transparence diminue assez régulièrement. ^Le cristallin et la cornée sont beau- coup plus absorbants ; ^{ces résultats sont en} contradiction avec les

expériences de M. Mascart sur le spectre ultra-violet.

Un grand ^nombre de substances albuminoïdes ont toutes montré

une bande d’absorption ^sur 17, puis ^{une bande de} transparence

sur 18; elles deviennent très absorbantes à partir ^{de 22. La bande}

de transparence disparaît par l’action de la potasse. ^La gélatine ^ne présente pas ^de bande d’absorption.

Parmi les autres corps étudiés, ^on _peut ^{citer le} sang qui, ^outre

la bande d’absorption ^{dans le violet} déjà signalée par M. Soret, ^a

deux bandes, ^{l’une sur} 1 2, l’autre sur 17; celle-ci est évidemment due à l’albumine _{du sang.}

D. COLLADON. - Mouvements remarquables qui ^succèdent quelquefois ^{à la chute}

des grains ^de grêle ^{ou de} gr ésil, ^t. IX, p. 113.

M. Colladon ^a observé des mouvements singuliers ^{dans des} grains ^de grésil, qui, ^{restant immobiles} pendant ^{une ou deux se-}

condes après ^leur chute, étaient ensuite projetés ^{à une hauteur}

pouvant ^atteindre o"B25 ^ou On’, 30, ^comme par ^une impulsion ^du

sol. Ce curieux phénomène ^s’est présenté ^dans deux chutes de

grésil ^à Genève, ^{l’une le} 19 janvier ^{1881, l’autre en mars 1883, et}

une troisième fois dans une chute de grêle, ^aux Hauts-Crêts, ^au

sommet du coteau de Cologny. ^{M. Colladon} rappelle ^{deux obser-}

vations semblables de M. Melsens, publiées ^{dans la} Lumière élec-

trique ^{du 26 février 1881.}

R. CLAUSIUS. - Théorie des machines dynamo-électriques, ^t. X, p. 623-665.

Pour l’analyse ^{de cet} important ^{Mémoire, nous} conserverons

les numéros d’ordre et les titres de paragraphes.

1. Parties essentielles d’une machine dynamo-électrique.-

M. Clausius prend ^comme type ^une machine Gramme ou Sie- mens, distingue ^dans l’électro-aimant mobile la spirale propre-

ment dite, ^et le noyau qui pourrait être fixe. Celui-ci est aimanté par deux ^{causes :} l’action de l’électro-aimant fixe et celle du cou- rant qui parcourt chaque moitié de la spirale. ^La spirale ^{subit une} triple induction : celle de l’électro-aimant fixe, ^{celle du} noyau ^et celle du courant qui ^{circule en elle et} change ^{de sens aux ressorts}

de contact.

2. Loi de l’induction.

Tout ^cet ensemble peut être consi-

314

déré comme constitué uniquement par des ^courants fermés. En prenant ^un conducteur 7 parcouru par l’unité de _courant, on

forme le potentiel électrodynamique ^{W des couran ts sur le cou-}

rant fermé 7 et la force électromotrice induite dans ce conduc-

teur par ^un changement quelconque ^est

3. Application ^{à la} spirccle mobile. - Ilrenons comme con-

ducuetir G- une des subdivisions de la spirale ^{et comme courants} agissant ^{sur lui ceux} qui équivalent ^{aux masses} magnétiques. ^Il

faut remarquer que, quand ^la subdivision _passe sur un ressort de contact, ^{le sens où} la force électromotrice doit être considérée

comme positive change; ^il suffit donc de considérer une demi-ré- volution. En appelant ^{W’ et} W" les valeurs de W quand ^{la subdi-}

vision passe ^{à un} des ressorts de _contact, n le nombre des sub-

divisions, ^{v le nombre de tours} par unité de temps, ^{on trouve} facilement pour la force électromotrice ^dans la spirale ^entière

4. Action réciproque dit conducteur en moiivement sur le

concluctellrfixe.

Cette action est nulle. On le voit, ^{en formant}

le potentiel électrodynamique d’une subdivision o- parcourue par

un courant j ^{sur un} conducteurs ^{comme dans le conducteur} fixe, ^{le sens} des forces positives ^ne change pas, ^on étend l’intégra-

tion à un tour entier; l’intégrale ^{définie est nulle.}

5. Action inductrice du conducteur mobile szcr lui-même. - M. Clausius suit ici les principes posés par Maxwell et par ^M. Jou- bert. Il n’y ^a d’induction produite qu’au ^{moment du renverse-}

ment du courant dans la subdivision. Une partie ^de ce renverse- men t se produit pendant ^{l’instant très court où la} subdivision est

fermée sur elle-même _{par les} balais; ^{à ce} moment, elle n’appar-

tient plus ^{au circuit} général, ^{et l’on n’a à} considérer que ^{son ac-} tion sur les autres subdivisions; les actions exercées se détrui-

sent à cause du changement ^de direction des forces positives ^dans

les deux moitiés de la spirale.

Une autre partie ^du renversement se produit quand la subdivi-

sion est entrée dans la seconde moitié de la spirale ; ^{il y a, dans ce}

cas, induction de la subdivision sur elle-même et sur le reste du circuit. La force électromotrice induite, qui ^est négative, dépend

de la construction de la machine ; ^on _peut, ^en désignant par p ^un facteur indéterminé, poser

et la force électromotrice totale est

Il faut remarquer que W est à très peu près proportionnel ^{à la} longueur d’une subdivision ou à 1 n, ^et _{que, par} suite, E1 ^{est indé-}

pendant ^{de n. Pour former E2, il} faut former les potentiels ^d’une

subdivision sur elle-même et sur une autre subdivision, quantités proportionnelles ^à 1 n2, ^puis multiplier par ⁿ pour avoir l’action ^to-

tale ; ^donc E2 ^est proportionnel ^{à Il y a,} par suite, avantage ^à diminuer E2 qui ^est négatif, ^en augmentant ^{le nombre des subdi-} visions.

6. Travail effectué par les forces électromotrice et ponclé-

romoti,ice. - Le travail de la force électromotrice, pendant ^l’unité

de temps, ^est

Le travail de la force pondéromotrice ^{exercée sur la} spirale par le reste du système ^est, pendant ^le temps dt ^et pour ^{une subdi-}

vision,

puisque chaque ^{moitié est traversée par le} courant 2

^{On en dédui t}

le travail pendant l’unité de temps pour la spirale ^entière

d’où

7. Détermination du magnétisme ^des aimants qui font par-

tie de la Inachine.

Le moment magnétique ^de l’électro-aimant fixe peut ^étre représenté par la formule

où A et « sont des constantes. Ceci résulte des expériences ^de Frölich (1).

C’est une expression empirique qu’on peut appliquer ^{à la ma-}

chine ^en pleine marche, cas où l’on peut négliger l’effet du magné-

tisme rémanent.

Pour le _noyau de la spirale, ^{il est soumis à} deux forces magné-

tisantes :

1 ° L’action de l’électro-aimant fixe, qui produirait, ^{si elle} agis-

sait seule, ^{un moment}

2° L’action de la spirale, qui produirait, ^{à elle seule, un mo-}

ment

où N est égal ^à B i, i ^étant l’intensi té du courant dans l’ensemble des deux moitiés de la spirale.

Quand ^ces deux forces agissent simultanément, ^elles produisent

le moment

On ne diminuera que peu l’exactitude de ^cette f ormule empi- rique ^{en la} remplaçant ^{par la suivante :}

où B ^{est une constante} spéciale ^à chaque ^machine.

(1) ^FRÖLICH. Electrotechn. Zeits. des Berl. Electrotechn. VereinsJ II, p. i3g;

1881.

317 Les deux forces magnétisantes ^sont rectangulaires; ^en appelant

y l’angle que fait l’axe ^{du moment P avec} la première ^{force, la-} quelle ^est dirigée ^{en sens inverse} de l’axe de l’électro-aimant fixe,

on trouve facilement _{pour les} composantes ^de P, suivant les direc- tions des deux forces,

8. Travail des forces pondéromotrzces ^et électron10trices dans le cas oit le noyau de la spirale ^{est en} repos.

Dans cette

supposition théorique, ^{la force} pondéromotrice ^exercée par l’é- lectro-aimant fixe sur la spirale ^{mobile est} proportionnelle ^{à M} (équation 12) ^{et à N. Le travail exercé} par ^cette force, pendant

l’unité de temps, peut ^{donc s’écrire}

-

hMNv.

Quant ^{à l’action} pondéromotrice ^du noyau ^{sur la} spirale, ^elle dépend ^{du moment N et des deux} composantes P, ^et P2 (16).

L’axe de P2 ^{coïncide avec l’axe de} N; ^{le moment} de rotation de P2

est nul. Reste P, qui ^{donne un travail}

2013kNP1v.

La somme de ces deux travaux est égale ^{à T} (10) ^{et, de} celle-ci, ^on déduit E i (11). ^En remplaçant ^P, par ^sa valeur, ^on

obtient

9. Trarail des forces pondéromotrices ^et électromotrices dans le cas oit le _noyau accompagne ^la spirale n-tobile dans sa rota-

tioj2.

Supposant d’abord la rotation _peu rapide, ^les pôles ^dans

le noyau ^en mouvement ont la même position ^{et la même inten-}

sité que dans le noyati immobile. La force électromotrice ne

change pas. Quant ^{à la force} pondéromotrice, ^{la force exercée}

par le noyau ^{sur la} spirale ^est détruite par ^{une force} égale ^{et con-} traire, ^{mais il faut} ajouter ^{la force exercée} par l’électro-aimant fixe sur le noyau. On remarque que, ^{si le} noyau ^{seltl est} mobile,

comme c’est ^un solide de révolution dont l’axe coïncide avec l’axe de rotation, ^{il ne se meut} pas; donc l’action exercée par l’élec-

tro-ailnant fixe sur le _noyau est égale ^{et de} signe ^{contraire à celle}

exercée par la spirale, égale par suite à celle exercée par le noyau

sur la spirale, ^{et des} expressions (19) ^et (20) subsistent dans le

cas actuel.

10. 2JIodifications ^à apporter ^{aux résultats} précéclents ^dans

le cas d’une notation nccptcle.

^{Par suite de l’inertie} que le fer du noyau oppose ^aux changements rapides d’aimantation, ^{la valeur}

de l’angle r ^{du no 7} n’est pas exacte; ^on peut admettre que l’axe

magnétique ^du rayon ^est déplacé ^{dans le sens} de la rotation d’un

petit angle proportionnel ^{à la vitesse, d’oû}

M. Clausius admet pour l’intensité des pôles que le ^nouveau

moment magnétique ^est égal ^{à la} projection ^{du moment} primitif

sur la nouvelle direction de l’axe, ^{et, en le} décomposant ^{en deux}

composantes rectangulaires ^et négligeant ^les puissances ^{de E v} supé-

rieures à la première, ^{on a, en tenant} compte ^des équations (16),

II Y ^{a, en outre, une double action} défavorable sur le noyau ; ^ce

sont les courants dits de Foucaul t qui ^se produisent ^{par suite du} déplacement du noyau ^devant r électro-aimant fixe et des renver- sements du courant dans les subdivisions. Dans la machine

Gramme, ^{on évite ces courants en} employant pour noyau ^un fai-

sceaa annulaire de fil de fer. Par des raisonnements et des calculs

analogues ^aux précédents, ^on obtiendrait à la place ^de (23) ^les

expressio ns

oil .r¡ ^{est une constante très} petite ^{et D une constante} analogue ^{a C.}

En posant

on a enfin

t 1. Emploi des quantités qui précèdent pour déterminer les

travaux effectués par les forces pondéromotrice ^{et électromo-}

trice.

Quand ^le noyau tourne, ^il faut remplacer ^{dans les ex-} pressions ^{du no8 le} produit NP1, relatif à l’action du noyau fixe ^sur

la spirale, par ^le produit ^{lBlP2’ relatif à l’action de} l’é1ectro-aimant fixe sur le noyau mobile. En remplaçant ^{P, et P2} par P"1 ^et P’;, ^et

substituant à P"1 ^et P"2 ^{leurs valeurs, ainsi} qu’à ^{M et N, on a}

et, en posant

les équations ^deviennent

12. Détermination de l’zj2tenszté du courant fourni ^{par la}

machine quand ^aucune force électrornotrice étrangère n’agit

sur le circuit.

On peut, ^{dans ce cas, en} appelant ^{R la résis-}

tance totale, poser ^{E ==} Rz; ^on substitue dans l’équation ^{(IIcx). En}

divisant par le facteur commun z, et, ^en posant ^w

on obtient une équation ^{du second} degré, dll’On ^résout par rap-

port ^{à i. Il faut} prendre ^le signe ^{+ du} radical, ^ce qui, sauf pour les valeurs très petites de v, donne à i une valeur positive. ^En

posant ^encore

on a, ^toutes réductions faites,

La constante c peut ^être positive, négative ^{ou nulle. Dans ce}

cas, ^on voit immédiatement que i ^{est une} fonction linéaire de ov’.

Dans le cas contraire, ^{on obtient une courbe} concave ou convexe

suivant le signe ^{de c, dont} la courbure diminue qaand ov’ aug-

mente.

13. Mise en marche de la lnachine.

Pour de petites ^valeurs

de _v, la valeur de i tirée de (40) ^est négative, ^ce qui ^{est inadmis-} sible ; mais il faut remarquer que, pour avoir l’équation ^{du second} degré ^en i, ^{on a divisé} par i ; ^{la solution 1 = o est alors la vraie}

solution. Au-dessous d’une certaine vitesse, ^il n’v ^a pas de ^cou-

rants. C’est ce qu’on ^{nomme les tours n2onts de} la lnachine.

Mais, _pour ^{ces valeurs très} petites ^{de v, on n’a} plus ^{le droit} d’appliquer ^{en toute} rigueur l’équation ^{lloe, à cause du} magné-

tisme rémanent de l’électro-aimant. M. Clausius ^ne cherche qu’un

calcul approximatif; ^{il admet} qu’au-dessous d’une certaine in- tensité il ^la machine fonctionne comme magnéto-électrique;

i, ^est la valeur que donnerait la formule (12) pour ^une valeur de 1VI égale ^{au moment} magnétique ^{rémanent. On a,} par l’équa-

tion (40), la valeur des qui ^lui correspond, qui ^est la vitesse qu’il

faudrait donner à la machine _pour qu’elle produise, ^{en fonction-}

nant en machine dy2amo-électriclue, ^{le courant i, .} Pratiquement,

on peut prendre la limite _vo de cette vitesse quand ^{le moment}

rémanent et il ^{tendent vers o. On} a, par ^cette valeur de _Poy le

nombre des tours morts :

M. Clausius _annonce, en terminant, l’application prochaine ^de

ces équations fondamentales à l’étude du transport ^{de la force} par les machines dynamo-électriques. ^{H. DUFET.}

SILVANUS P. THOMPSON. 2014 On adjustment ^of resistance-coils (Établissement

d’étalons de résistance); Philosophical Magazine, ^5e série, ^t. XVII, p. 265, 1884.

M. S. P. Thompson propose ^une méthode des plus précises ^et

très rapide pour établir ^des étalons de résistance électrique. ^On prend ^{un fil} de maillechort dont la résistance est supérieure ^d’en-

viron 2 pour ^{ioo à celle} que l’on ^veut établir et on le shunte au

moyen d’une résistance beaucoup plus grande ^{et connue} approxi- mativement, ainsi que l’indiquait, il y ^a près ^de vingt ^ans,

Sir W. Thomson (Coinptes rendus de la Commission des unités

électriques). ^{Le fil est soudé à deux bornes de} cuivre, puis ^{on le} double, ^{on l’enroule sur nne bobine et l’on} en mesure avec grand

soin la résistance. On calcule la résistance à employer ^comme

shunt pour obtenir exactement ¡ohm par exemple. ^{Il faudra em-} ployer ^en pratique ^{de 10 ohms à} 80ohms que l’on formera ^au moyen d’un fil beaucoup plus ^fin.

Soient R la résistance que l’on ^veut obtenir et R’ celle que l’on

a formée tout d’abord. La résistance du shunt à employer ^sera

Si l’on veut construire une bobine d’une résistance supérieure ^à 10ohms, ^{on soude comme} précédemment les extrémités du fil dont la résistance est voisine de celle que ^{l’on veut} obtenir; mais, avant de l’enrouler, ^{on soude à une certaine} distance de l’extrémité

(1 20 par exemple ^{de sa} longueur) ^une petite pièce ^{de cuivre et}

l’on mesure avec soin la résistance des deux tronçons ^ainsi formés.

On shunte alors, ^comme précédemment, ^le plus petit seulement,

de manière à obtenir, ^en définitive, ^la résistance voulue.

A. LEDUC.