Archives des sciences physiques et naturelles

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Submitted on 1 Jan 1889

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Archives des sciences physiques et naturelles

H. Dufet

To cite this version:

H. Dufet. Archives des sciences physiques et naturelles. J. Phys. Theor. Appl., 1889, 8 (1), pp.588-

592. �10.1051/jphystap:018890080058802�. �jpa-00239030�

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tement, ^on voit l’eau s’élever dans la partie ^{effilée et} jaillir ^de

l’ouverture A. Le jet peuL ^{durer assez} longtemps.

L’explication ^{de ces} phénomènes ^{est facile, et} je ^{crois inutile}

de la donner ici.

K. OLZEWSKI. 2014 Bestimmung ^des Siedepunktes des Ozones und der Erstarrungs- temperatur ^des Aethylens. (Mesure ^du point d’ébullition de l’ozone et du point

de congélation ^de l’éthylène); ^Wied. Ann., ^t. XXXVII, p. 337; I889.

On sait qu’en soumettant de l’oxygène ^{ozonisé à la} pression ^de

125~t"1 sous la température d’ébullition de l’éthylène (-- Io2°, 5),

on obtient un liquide bleu découvert par MM. Chappuis ^{et Haute-}

feuille. Cependant ^{on ne} réussit pas ^à obtenir de liquide ^{en refroi-} dissant~l’oxygène ^{ozonisé à}

^{50° sous la} pression atmosphérique;

il faut abaisser la température jusqu’à - 18 10, 4 ^dans l’oxygène

bouillant et faire passer ^{un courant} continu d’oxygène ^{ozonisé :}

l’ozone se liquéfie, l’oxygène ^{en excès} s’échappe, ^et l’on obtient

un liquide ^bleu, transparent ^{sous une très faible} épaisseur, opaque

sous une épaisseur plus considérable. Supprimant ensuite le cou- rant d’oxygène, ^on peut ^{élever la} température ^du liquide j usqu’à

- x o6° : telle paraît ^{être la} température d’ébullition de l’ozone

sous la pression atmosphérique. ^L’ozone liquide ^{détone, même à}

basse température, ^{au contact d’une trace} d’éthylène.

En refroidissant de l’éthylène liquide ^{dans de} l’oxygène ^bouil- lant, ^{on le} congèle en une masse blanche, cristalline et translucide.

Le point ^{de fusion de cette masse est} évalué, par M. olzeyvsl~i, ^à

-’69°. ^{E. BOUTY.}

ARCHIVES DES SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES.

Tomes XIX et XX; ^1888.

CIi. SOl1ET. - Sur un petit réfractomètre à liquides, ^t. XIX, p. 264.

Ce petit appareil, ^{destiné à des mesures} rapides ^ne portant que

sur quelques gouttes ^de liquide, ^se compose d’une petite ^lunette

à réticule visant un micromètre placé ^au foyer d’ un collimateur.

Entre les deux ^se place ^un prisme ^{de 12° à i 3°, constitué} par ^une

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018890080058802

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plaque ^{de laiton} formée par deux lames de ^{verre où} l’on met le

liquide ^à étudier. Un prisme opposé ^au premier ^{sert à ramener au}

centre du réticule le zéro du micromètre. Le prisme ^à liquide

étant en place produit ^une déviation d’où l’on déduit l’indice.

L’erreur serait d’une demi-unité du second ordre décimal.

A. ~AiVIMERMA1TBT. - Un nouveau thermomètre-fronde à boule mouillée,

t. XIX, p. 442.

Ce thermomètre est destiné ^aux observations psychrométriques.

Il est construit par ^M. Tonnelot et diffère des psychromètres-

fronde ordinaires, ^{en ce} qu’il ^ne porte pas le réservoir _{à eau,} mais

simplement ^{un bourrelet} de fil de lin qui entretient légérement

humide la mousseline du réservoir. Inobservation est plus rapide

et paraît ^{très exacte.}

H. FOL et ED. SARASIN. - Pénétration de la lumière du jour ^{dans les eaux}

du lac de Genève et dans celles de la Méditerranée, ^t. XIX, p. 447.

Les expériences ^{ont été faites à l’aide de} plaques ^au gélatino- bromure, immergées ^à différentes profondeurs. ^1~~T. Asper, qui

récemment s’était occupé ^{de cette} question, immergeait ^ses plaques

par ^une nuit obscure et les retirait la nuit suivante; mais, ^{à la limite}

de pénétration ^{de la} lumière, ^{l’effet est} comparable ^{à celui d’une}

nuit sans lune. MM. Fol et Sarasin ont employé des châssis qui ^se

maintiennent fermés tant que la ligne ^{de sor~.de} descend, ^et qui

s’ouvrent aussitôt que ^le plomb ^de sonde touche le fond. Les

appareils essayés, d’abord dans le lac de Genève, ^{ont donné en-}

viron 200m comme profondeur limite; ^d’autres expériences ^ont

été faites dans les eaux de la Méditerranée et ont donné, ^ce qui

n’a pas lieu de surprendre, des résultats plus concordants. C’est très exactement à 400lU que ^{se trouve} la limite d’action. Les

auteurs décrivent ^un autre appareil ^{destiné à} opérer ^{à une} pro- fondeur voulue, ^{sans être} obligé, ^{comme dans les} premiers, ^de produire ^le déclenchement _par un contact avec le fond de la mer.

CH. SORET. - Sur l’application ^des phénomènes de réflexion totale à la rnesure

des indices de réfraction des cristaux à deux _axes, t. XX, p. 263.

On sait combien, ^{dans ces dernières} années, l’attention des phy-

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siciens qui s’occupent d’Optique cristallographique ^s’est portée

sur les méthodes de réflexion totale appliquée ^{à la mesure des}

indices dans les corps cristallisés. Il suffit, pour ^trouver les trois indices principaux d’un cristal biaxe, ^d’une plaque ^taillée parallè-

lement à un des axes d’élasticité optique; ^{si cet axe se trouve} parallèle ^{à la direction du} rayon limite, ^{les deux} angles ^limite

trouvés donnent deux des indices principaux; ^{si l’axe est} perpen- diculaire à cette direction, ^on obtient le troisième indice et un

indice extraordinaire; ^{il sera} toujours facile de trouver à quelle

valeur ce dernier se rapporte. ^{Si l’on} ignore ^la position ^{de l’axe}

dans la plaq ue, ^{il suffira de la faire tourner dans son} plan ^{et de}

déterminer les deux lnaxima et les deux niiiiiina qu’on ^obtient

pour ^les angles ^{de réflexion limite.}

M. Soret fait relnarquer que ^cette méthode peut s’employer

avec une plaque quelconque. Supposons ^d’abord que la plaque ^ne

coupe pas la surface de l’onde dans le voisinage des ombilics. On démontre facilement que les rayons ^vecteurs de la section faite dans la surface de l’onde.présentent ^{un maximum absolu} qui ^cor- respond ^{à la vitesse} maximum, ^{un minimum absolu} correspondant

à la vitesse minimum, ^{et un maximum et un minimum relatifs}

dont l’un correspond ^{à la vitesse} moyenne. Pour ^ces maximums ou

minimums, les formules ordinaires donnent l’indice en fonction de l’angle ^{limite; M. Soret en donne une} démonstration générale,

due à M. C. Cellerier _pour un milieu anisotrope quelconque. ^Pour

la surface de l’onde, ^il suffirait, ^{à ce} qu’il ^{nous semble, de relnar-}

quer que, pour ^ces maximums et minimums, la vitesse de _propaga- tion normale est fournie par ^le rayon vecteur, puisqu’en ^ces points

le plan tangent ^à la surface de l’onde est normal au rayon vecteur., La seule différence avec la méthode indiquée jusqu’à présent,

c’est que les maxilnums ^et minimums ne se trouvent pas dans ^une

position rectangulaire ^et qu’il ^{faut en tout cas les trouver} par

interpolation.

M. Soret discute ensuite ce qui ^se produit quand ^la plaque passe dans le voisinage d’un ombilic. M. Liebisch et, d’après ^lui,

M. l%Iallard 1 ’ ) ^{ont étudié ce cas} par ^la considération d’ une surface,

(’ ) Journal de Physique, ^2e série, ^t. V, p. 389.

59I dite su/face ^des indices, déduite par ^une transformation simple

de la surface de l’onde. M. Soret n’introduit pas explicitement

cette surface; ^son raisonnement, peut-être plus général, ^revient

d’ailleurs au même ; ^{il montre} quelles ^sont les deux limites que l’on doit prendre ^{comme maximum et minimum} relatifs, ^{et dont}

l’une donne l’indice moyen. En fait d’ailleurs, sauf dans des cristaux exceptionnellement biréfringents, ^ces deux limites se

confondent pratiquement.

ED. GIJILLAUME. - Sur la mesure des températures ^très basses, ^t. XX, p. 396.

Dans leurs expériences publiées ^{dans ce Journal} (1), ^{MM. Cail-}

letet et Colardeau ont trouvé que le thermomètre à hydrogène

doit être regardé ^{comme exact} ~Llsqu’a1~-deSSO~IS de - ioo’’; ^ils signalent ^la discordance observée par Wroblewski ^{entre le} thermomètre à hydrogèn e ^{et une} pince thermo-électrique ^maille- chort-cuivre, lorsque ^la température ^{est voisine de - 2000.}

M. Guillaume paraît ^{bien avoir montré dans sa} Note l’erreur de

WrobleWSki; c’est par extrapolation que ^ce dernier déduit des

expériences ^faites jusqu’à - ^{iooo, et en} supposant jusque-là ^le

thermomètre à hydrogène exact, la loi de variation de la force électromotrice avec la température. ^{Une forme} fonctionnelle un

peu différente de celle qu’il ^a admise, ^{et conforme à la loi d’Ave-}

narius et Tait, ^{conduit à} abaisser notablement les températures calculées, ^{et comble en} grande partie l’écart observé. M. Guil- laume trouve de cette manière de voir une vérification intéressante dans d’autres expériences ^de Wroblewski, ^{où il avait} étudié, ^aux températures ^{très basses, la} résistance -électrique du cuivre et

observé des anomalies brusques ^vers --- ig3l. M. Guillaume fait remarquer qu’une extrapolation permettant ^{de calculer la} tempé-

rature d’après ^les résistances observées, extrapolation légitimée

par la régularité habituelle de la variation de résistance électrique

des métaux, ^fait également disparaître l’anomalie observée dans la marche du thermomètre à hydrogène. ^{C’est en} quelque ^sorte l’application ^{à des} températures beaucoup plus ^{basses de la mé-}

thode de MM. Cailletet et Colardeau.

(’ ) Journal de PhJ’sique, ^2e série, ^t. VII, p. 286.

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CIl. SORET. - Réfraction et dispersion dans les aluns cristallisés (26 Mémoire),

t. XX, p. 5 17.

M. Soret a vérifié et complété ^sur quelques points ^{ses détermi-}

nations d’indices des aluns, signalées ^{dans ce Recueil} ( ~ ). ^Il

trouve comme résultat définitif que ^la variation d’indice en passant d’une base alcaline à une autre est très sensiblement constante, sauf pour les aluns de coesium. Cette divergence, ^attribuée par M. Gladstone (2) ^{à des} impuretés chimiques, ^n’en dépend pas

d’après NI. Soreu. H. DUFET.

WIEDEMANN’S ANNALEN DER PHYSIK UND CHEMIE.

Tome XXXV; septembre-décembre ^1888.

F. REHKUH. - Résidu élastique pour l’argent, le verre, le cuivre, ^l’or

et le platine. Sa variation avec la température, p. 476-496.

Le résidu élastique ^{croît avec la} température T proportionnelle-

ment à un facteur

c==’t~, p=~2013~TY.

L’influence de chocs fait surtout varier la durée et la loi de décroissement du résidu élastique ; elle modifie peu ^sa valeur ini- tiale.

B. GALITZINE. - Influence de la courbure de la surface d’un liquide

sur la pression ^{de sa} vapeur saturée, p. 200-208.

L’auteur développe mathématiquement ^une indication donnée par M. Stefan ( 3 ~ pour calculer la variation de la force élastique

maximum d’une vapeur résultant de la courbure de la surface

liquide. ^Il s’agit ^de calculer l’excès T du travail nécessaire pour enlever en dehors de la sphère ^{d’action des molécules une certaine}

( 1 ) Journal de Physique) ^2e série, ^t. V, p. 287.

( ’-’ ) Philosophical Magazine, août 1885.

(’ ) ^Wiener Berichte, ^t. XCIV, ²⁹ Partie, p. 4; 1886, ^{et Wied.} Ann., ^t. XXIX,

p. 665; ^tsss.