Archives des sciences physiques et naturelles de genève; 4e période, t. V et VI; 1898

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4e période, t. V et VI; 1898

R. Dongier

To cite this version:

R. Dongier. Archives des sciences physiques et naturelles de genève; 4e période, t. V et VI; 1898. J.

Phys. Theor. Appl., 1899, 8 (1), pp.445-452. �10.1051/jphystap:018990080044500�. �jpa-00240391�

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ARCHIVES DES SCIENCES PHYSIQUES ^ET NATURELLES DE GENÈVE;

4e période, ^{t. V et} VI; ^1898.

W. SPRING. 2013 Sur le rôle des composés ferriques ^et des matières humiques

dans le phénomène ^{de la} coloration des eaux et sur l’élimination de ces

substances sous l’influence de la lumière solaire.

T. V, p. 5.

Comme la couleur propre de l’eau pure ^est le bleu, ^et que les par- ticules solides extrêmement ténues en suspension ^{dans ce} liquide

laissent passer de préférence les radiations de grande longueur d’onde, ^{la lumière} ayant ^{traversé un} tel milieu aura une teinte ver-

dâtre. Toute cause tendant à faire disparaître le trouble devra rame- ner an bleu la teinte des eaux, si celles-ci ne sont pas déjà ^colorées

par ^des substances en dissolution.

Les sels ferriques, ^sous l’action de la lumière solaire, précipitent

les matières humiques dissoutes dans l’eau, ^{en se} convertissant ^en sels ferreux qui ^{ont un} pouvoir ^{colorant sans} importance. ^{Les eaux}

de fleuves, ^tels que le Nil, qui contiennent dans les régions supé-

rieures des sels ferriques ^et des matières humiques, présentent ^la

teinte verdâtre des milieux troubles, tandis que les ^eaux deviennent bleues en se rapprochant ^{de la} mer, parce que, ^sous l’influence du

soleil, le travail d’épuration s’est effectué.

Ainsi s’expliquent ^{de même les tons} bleus foncés de la haute mer

et en général ^des grandes ^{masses d’eau.}

H. sCHOENTJES. - Sur un pyromètre portatif ^{basé sur} l’emploi d’un milli- voltmètre Weston et d’un couple thermo-électrique platine.

Platine rhodié 10 0/0.

^T. V, p. 136.

C’est un instrument de laboratoire dont l’usage ^{est limité à la}

mesure de hautes températures (1775°), confinées dans de très petits

espaces.

EDM. VAN AUBEL. 2013 Influence du magnétisme ^{sur la} polarisation

des diélectriques ^et l’indice de réfraction. - T. V, p. ^143.

Dans les expériences effectuées, ^en 1885, par NI. Van Aubel avec la

paraffine, ^la gutta-percha, la gomme laque, ^{le verre et le} soufre,

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018990080044500

l’action du magnétisme n’a pu influencer la polarisation diélectrique

de ces corps. Ce résultat ^est conforme à ceux obtenus récemment par M. K.-R. Koch (1) ^et antérieurement par M. Palaz (2), par M. P. Drude (3), lequel opérait ^{avec le} sulfure de carbone. Il semble que, s’il existe ^une action, celle-ci, quoique ^{très faible, devrait être}

mise en évidence en expérimentant ^avec le bismuth.

RAOUL PICTET. - L’automobilisme et la force motrice ; ^{le moteur air-eau.}

T. V, p. 350, 444, 550 ; ^{et t.} VI, p. 46.

Si l’on veut qu’une voiture automobile conserve une vitesse tou-

jours ^la même, malgré les accidents de terrain d’une route, ^{il faut} que le ^moteur qui l’actionne puisse, ^{le cas} échéant, ^{fournir une} puis-

sance sept ^{ou huit fois} supérieure ^{à celle} qu’il ^{donne en belle route}

horizontale. Or une telle condition est désastreuse pour ^le rende- ment du moteur; ^{ainsi une} machine à vapeur qui fonctionnerait de manière à fournir seulement le ï /8 ^{de la} puissance qu’elle ^est suscep- tible de donner, ^{aurait un rendement} qui ^{ne saurait être} plus élevé que

0,05. Un rendement supérieur ^{à ce nombre} peut ^{être obtenu en utilisant} l’augmentation ^de pression qui résulte de la vaporisation ^{dans l’air}

sec d’une certaine quantité d’eau. Un compresseur ^à air fonctionne de la pression atmosphérique jusqu’à ^{10 ou i 2} atmosphères ; ^{de l’eau}

est entrainée pendant l’aspiration ^{et se} pulvérise ^{dans le} cylindre ^oà

les gaz subissent l’action de températures ^{élevées avant} d’être intro- duits dans les cylindres ^moteurs. Le rendement est d’autant plus grand ^{que la} pression des gaz ^{au moment} de l’échappement ^et âpres

la détente est plus voisine de la pression atmosphérique. ^{M. Pictet}

déduit de là les dimensions susceptibles du meilleur rendement.

S. GUGGENHEIMEH. - Contributions expérimentales ^{à l’étude}

des rayons Rôntgen. - ^T. V, p. 222.

Le fait le plus intéressant signalé par M. Guggenheimer ^{dans la} première partie ^{de son mémoire} qui ^{traite «} de l’influence des rayons

Röntgen ^sur la distance explosive de l’étincelle électrique ^{» est} que

.

B1) ^KocH, Annalen dei Physik, t. LXIII, p. 132 ; ^1897.

(2) Archives de Genève, (3), ^t. XVII, p. 422 et 427 ; ^1887.

(3) Annalen der PhysilE, ^{t. LII,} p. 498 ; ^1894.

447 l’effet des radiations actives s’exerce principalement ^{sur le} pôle négatif ^du micromètre, ^sans toutefois que ^{l’effet sur} le pôle positif

soit négligeable.

Dans la seconde partie, qui ^{traite «} des effets actinoélectriques ^des

rayons Rôntgen ^», l’auteur conclut de ses expériences que, si l’on

plonge deux électrodes identiques ^{dans un} liquide, ^et si l’on expose l’une des électrodes à l’action des _rayons Rôntgen, ^{il se} produit ^un

courant électrique qui ^va généralement de l’électrode exposée ^aux

rayons X ^à l’autre électrode en passant par le circuit extérieur.

L’intensité de ce courant augmente ^avec l’intensité du rayonnement qui frappe l’électrode.

HENM VEILLON. - Quelques expériences ^avec les cohéreurs.

T. V, p. 416.

Le rôle joué par les conducteurs interposés ^entre l’excitateur et le cohéreur est très complexe, ^et quelques singularités intéressantes méritent d’être signalées.

I. L’axe du tube du cohéreur étant horizontal, ^deux demi-parois

verticales empiétant ^{l’une sur l’autre laissent traverser l’action}

inductrice sur le cohéreur, tandis que deux demi-parois horizontales

empiétant ^{l’une sur l’autre la} suppriment.

II. Une ouverture pratiquée ^{dans un écran} laisse passer l’action

inductrice ; ^un _tuyau de même diamètre fixé à l’écran et dirigé ^comme

le cohéreur l’intercepte ^{comme si} l’écran était plein.

III. L’action inductrice, empêchée par ^le tuyau, réapparaît ^aus-

sitôt que l’on place ^{un écran} près du cohéreur normalement à la droite (axe fondamental) qui joint ^{le cohéreur au centre} de l’excita-

teur. Elle réapparaît ^{de même} lorsque ^le plan de l’écran passe par l’axe du cohéreur et par l’axe fondamental ; ^{elle ne} réapparaît pas

lorsque ^le plan ^de l’écran, passant, par l’axe fondamental, ^est _perpen-

diculaire à l’axe du cohéreur.

IV. L’induction, interrompue par le tuyau, réapparaît ^en plaçant parallèlement ^{au cohéreur et} près ^{de lui un} conducteur linéaire isolé; dans les deux autres directions principales, perpendiculaires

à celle-ci, le conducteur linéaire ne jouit pas de ^cette propriété

E. GUTTON. - Sur les écrans électro-magnétiques.

^{T. VI,} p. 549.

M. Gutton complète ^les expériences ^{de M. Veillon,} signalées plus haut, ^{et donne un} aperçu de l’explication ^des faits, ^{contenu dans}

l’énoncé suivant : ^« Si un écran de dimensions peu considérables, placé ^{en avant d’un} excitateur, empêche ^{les ondes} d’agir ^{sur un}

cohéreur placé ^{en avant de} l’écran, ^{l’action sur le cohéreur} peut être rétablie au moyen d’un second ^{écran ou} d’un fil métallique placé près ^{de ce} cohéreur, ^à condition toutefois que l’écran ^ou le fil

ne soient pas dans le plan perpendiculaire ^à l’axe de l’excitateur en son milieu. ^»

Dans les ondes issues de l’excitateur, ^les lignes ^{de force} électrique

aboutissent normalement aux surfaces conductrices, ^{et les} lignes ^de

force magnétique ^sont tangentes ^{à ces surfaces.}

D’après le théorème de Poynting, l’énergie électro-magnétique ^se

propage, ^{en un} point ^du champ hertzien, normalement au plan

déterminé par les directions de la force électrique ^{et de la force} magnétique ; ^{il en résulte} qu’au voisinage d’une surface conductrice

l’énergie ^se propage parallèlement ^{à cette} surface. M. Gutton ayant vérifié directement ce résultat par l’expérience, ^on peut ^conclure qu’une partie ^de l’énergie rayonnée par l’excitateur longe ^{la surface}

du premier ^écran, qu’elle ^contourne par ^ses bords, ^{et se} répand ^dans l’espace ^{situé en avant, du côté du cohéreur.} puis, atteignant ^{le second} écran, ^{les ondes sont} détournées et ramenées le long de la surface de cet écran, d’où elles arrivent jusqu’au ^cohéreur placé ^très près

de là.

On explique ^{de même} qu’un ^écran secondaire ou un fil métallique

normaux à l’axe du cohéreur et passant par l’axe fondamental ne pro- duisent aucun effet. En effet, ^{en tous les} points ^{de ce} plan, qui ^est

un plan ^de symétrie ^des appareils, ^les lignes ^{de force} électrique ^sont

normales au plan, ^{et les} lignes ^{de force} magnétique ^{sont dans le} plan ; ^{si on} y place ^{un écran} métallique mince, ^{les ondes se trouvent}

avoir leurs lignes ^{de force} électrique ^{normales aux} surfaces métal-

liques de l’écran et leurs lignes ^{de force} magnétique tangentes ^à

ces surfaces ; ^{tout se} passe donc ^comme si l’écran n’existait pas.

449

F.-Luuis PERROT. - Thermo-électricité du bismuth cristallisé.

- T. VI, p. ^{105 et} 229.

Les échantillons de bismuth cristallisé ont été obtenus après

fusion et refroidissement lent ; ^des parallélipipèdes trirectangles ^ont

été taillés de façon ^à présenter ^une face normale aux plans ^{de cli-}

vage ^{et une} face normale à l’axe.

La détermination des forces thermo-électriques ^{a été effectuée entre}

le bismuth et le cuivre dans deux cas différents : 1° lorsque ^la ligne

des points d’attache du cuivre est parallèle ^à l’axe du cristal Il ;

2° lorsque ^la ligne ^des points d’attache du cuivre est perpendicu-

laire à l’axe du cristal1..

On obtenait des températures différentes aux points ^{de contact du}

bismuth et du cuivre, ^en faisant reposer le parallélipipède ^{de bismuth}

par ^sa base inférieure sur la partie horizontale parfaitement polie

d’une plaque ^{de cuivre} épaisse ^{dont les} prolongements, ^{coudés en}

fer à cheval, plongeaient verticalement dans un grand ^vase plein

d’eau froide, ^{et en} appliquant ^{sur la face} supérieure ^du prisme ^de

bismuth le fond d’une boite métallique ^en cuivre, parcourue par ^un courant d’eau cliaude.

Afin d’obtenir un contact convenable entre le cuivre et le bismuth,

l’ensemble de l’appareil ^{était serré,} jusqu’à premier refus, ^{entre les}

mâchoires d’une presse à coussinet.

La force thermo-électrique ^était proportionnelle ^{à la déviation}

constatée avec un galvanomètre Wiedemann-d’Arsonval ; ^la diffé-

rence des températures était mesurée ^au moyen de couples ^cuivre-

maillechort.

Résultats.

1° La force électromotrice, pour ^un degré ^{de diffé-}

rence entre les températures t et t’ des soudures, ^{va en} augmentant

avec la température ^{entre 10, et 4 00° ;}

2° Cette augmentation ^est plus rapide pour les soudures 1 que pour les soudures Il ; ^{il en} résulte que le rapport ^des forces électro- motrices 11 va en diminuant à mesure que t -!- t’) augmente ;

1

3° Les courbes entre 0° et 100, sont des paraboles ^{dont la con-}

vexité est tournée du côté de l’axe des températures, contrairement

aux faits classiques ;

4° Les valeurs _moyennes des valeurs absolues ^des forces électro-

motrices sont représentées dans le tableau suivant où t = 11°:

Il y ^a lieu de signaler toutefois des écarts appréciables ^{entre les}

résultats obtenus avec les différentes échantillons de bismuth, ^dus évidemment à des différences dans la cristallisation et dans la trempe des échantillons au moment du refroidissement.

M. Perrot fait, dans l’introduction de son mémoire, ^un exposé ^très complet des recherches antérieures effectuées sur ce sujet.

EDM. VAN AUBEL. - Sur la mesure des températures ^au moyen du couple thermo-électrique fer-constantan.

T. VI, p. 169.

L’auteur énonce la liste des savants qui ^ont fait usage du couple

fer-constantan. Ce sont M. H. Rubens (1), ^{Czermak et Rubens} (2),

Fuchs (3), Kleiner (1), ^{Iiolborn et Wien (3), et Troost} (6).

L. DECOMBE. - La résonnance multiple des oscillations électriques.

-

T. VI, p. 121.

Un excitateur émet une onde électrique ^de période unique, ^comme

le pensent ^{MM. Roincaré} et Bjerkness, ^{et non un} ensemble de radia-

tions, ^{formant une sorte de} spectre continu, ^{comme le} croyaient

MM. Sarrasin et de La Rive. Pour le démontrer, M. Décombe a repris l’expérience de Feddersen en dilatant par la rotation rapide ^d’un

miroir concave l’image de l’étincelle explosive d’un excitateur.

Ces images ^{se forment sur une} plaque photographique ^{et l’obser-}

vation de chacune des épreuves obtenues démontre nettement qu’il

existe une période parfaitement déterminée pour chaque excitateur.

(1) Zeilschrift für Instrumentenkunde, ^t. XVIII, p. 65.

(2) Zeitschrift fÜI’ Instrumentenkunde, ^t. XVIII, p. 135 et 137.

(3) FUCHS, Ueber das lhetrnoeleklrische Vel’halten einiger Nickel-Kupfer Legier’ungen. Graz, ^1893.

(t) Ar°claives de Genève, (3), ^t. XXXII, p. 280.

(b) Annalen deo Physik, ^{t. LIX,} p. 213.

(6) ^C. R., p. ¹⁷⁵¹ (1898).

451

L.-M. VANDEVYVER. - Appareil pour la détermination du point de fusion.

-

T. VI, p. 129.

Si un corps qui fond imbibe une plaque diffusant par transparence (papier, ^verre dépoli, etc.), ^{il est} pratique d’utiliser cette propriété

pour déterminer exactement la température ^de fusion; ^{on le} place

sur la plaque diffusante qui ^est portée par ^une tige ^à laquelle ^est

fixé un miroir plan incliné réfléchissant la plaque. ^{Le tout est en-}

fermé dans une enceinte réchauffante (tube ^{à essai} plongé ^{dans un}

bain de liquide ^{chaud et} transparent).

C.-E. GUYE. - Méthode pour déterminer la puissance ^{dans un} appareil

parcouru par des courants sinusoïdaux de puissance élevée. - T. VI, p. 446.

La méthode de MlB1. Ayrton ^et Sumpner (1), publiée ^{en 1891 et dite}

« méthode des trois voltmètres », présente l’inconvénient d’absorber dans la résistance auxiliaire R sans self-induction au moins autant

d’énergie que dans l’appareil d’utilisation lui-même. Il ^en est de mème de la méthode dite des trois ampèremètres. ^{Dans le cas de}

courants alternatifs d’amplitude sinusoïdale et de fréquence ^élevée,

M. Guye propose de remplacer ^la résistance auxiliaire R par ^une bobine à grande self-induction L. Une construction graphique simple

permet alors de déterminer la pmissance ^{consommée dans} l’appareil

d’utilisation ^à l’aide des indications des trois voltmètres et de la connaissance du coefficient L de la bobine. Cette méthode présente l’avantage de n’absorber qu’une puissance négligeable dans la résis- tance auxiliaire e[ de n’exiger, ^{avec les} puissances ^élevées, que des

appareils peu encombrants.

(1) La méthode de NINI. Ayrton ^et Sumpner consiste dans la détermination des

voltages efficaces : V2 aux bornes d’une résistance R dépourvue de self-induction

disposée ^{en série sur} l’appareil ^{utilisé aux} extrémités duquel ^{on mesure la ten-}

sion V1. ^Le voltage ^{V mesuré aux} bornes de l’ensemble des deux appareils, ^ter-

mine la série des déterminations qui conduisent au calcul de la puissance ^con-

sommée représentée par :

Eric GÉRARD, ^Mesures électriques, p. ^245.

Ch. DUFOUR. - Phénomènes intéressants constatés pendant l’éclipse ^{de lune}

du 3 juillet ^1898.

^T. VI, p. 437.

Dans l’éclipse de lune du 3 juillet ^{1898, on} voyait ^{bien la cou-}

leur rouge ^sombre qui ^{est donnée} par les rayons réfractés par

l’atmosphère ^{de la terre. Il} y ^a lieu de conclure que ^notre atmosphère présentait ce jour-là quelque transparence ^{et n’était} pas rendue opaque par des poussières ^en suspension, ^comme après l’éruption ^{du volcan}

de l’ile de Sumbrava, près ^de Célèbes, le 5 avril 1815, phénomène qui ^{fût constaté} par la disparition complète de la lune dans l’éclipse

de 1816, ^{comme aussi} après l’éruption ^du Krakatoa, qui produisit ^le

même effet dans l’éclipse de 1884. Ce phénomène d’absorption ^des

rayons solaires ^est explicable si l’on remarque qu’une épaisseur ^de

fumée de 692 millimètres suffit pour qu’à trois heures de l’après- midi, ^en temps clair, ^{on ne} puisse pas apercevoir la moindre trace du disque ^{du soleil.}

R. DONGIER.

WIEDEMANN’S ANNALEN ;

T. LXVII, n° 4; ¹⁸⁹⁹ (suite).

F. KURLBAUJB1. - Aenderun; ^{der Emission und} Absorption ^von Platinschwartz und Russ mit zunehmender Schichtdicke (Influence ^de l’épaisseur ^{sur L’émis-}

sion et l’absorption du noir de platine et du noir de fumée). - P. 816-858.

Cette question ^est importante, puisque ^ces substances servent à recouvrir les piles thermoélectriques, bolomètres, etc., qui ^servent

à étudier le rayonnement, ^et qu’il importe de savoir si leurs pro-

priétés ^se rapprochent ^assez de celles d’un corps « parfaitement ^noir».

Élnission.

Comme l’avaient fait pour le noir de fumée MM. Crova et Compan(1), ^M. Kurlbaum étudie l’émission à 100° d’une surface recouverte de couches d’épaisseurs variables de noir de fumée ou

de noir de platine. ^Le principe de la méthode employée ^{est le même.}

On compare l’émission de la surface ^à étudier à celle d’un corps par- faitement noir réalisé _par nne enceinte fermée percée ^d’une petite

(1) ^{C. R., t. CXXVI,} p. i07 ; ^1898.