Archives néerlandaises des sciences exactes et naturelles ; t. I, 2 e série ; 1898

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Archives néerlandaises des sciences exactes et naturelles ; t. I, 2 e série ; 1898

E. Mathias

To cite this version:

E. Mathias. Archives néerlandaises des sciences exactes et naturelles ; t. I, 2 e série ; 1898. J. Phys.

Theor. Appl., 1899, 8 (1), pp.492-502. �10.1051/jphystap:018990080049201�. �jpa-00240400�

492

rées par ^une série d’expériences statiques ^{sont voisins, ce} qui ^montre

que ^cette dernière série n’a pas altéré la ^{nature du} cylindre ^de

caoutchouc (de 2 centimètres de diamètre). Le caoutchouc se coni-

porte, ^{en somme, comme une} substance presque parfaitement ^élas- tique. ^{Son module de} rigidité varie d*une manière notable avec le

poids ^tenseur.

Ch. MAURAIN.

ARCHIVES NÉERLANDAISES DES SCIENCES EXACTES ET NATURELLES ;

T. I, ^2e série ; ^1898.

J.-D. VAN DER WAALS. - De l’équilibre d’un corps solide complexe

en présence de gaz et de liqnide.

^{P. 18.}

Si l’on introduit dans un espace vide ^un corps solide simple ^et ,qu’on ^{élève la} température jusqu’à la fusion de ce corps, il y ^a aussi de la vapeur formée ; on a eu en présence ^trois phases ^{à la même} températ,ure ^et à la même pression. ^A température plus ^{basse ou} plus élevée, l’une. des trois phases disparait ; ^la température ^déter-

minée à laquelle ^{les trois états} coexistent s’appelle ^le triple poins il n’y ^a pour ^un corps simple qu’une ^seule température ^{de ce} genre.

M. J.-D. Van der Waals s’est proposé d’examiner si, ^{dans le cas}

d’un corps complexe, il existe également ^un triple point, c’est-à-dire

une température ^à laquelle ^la composition ^{du solide, du} liquide ^et

du gaz ^est identique. ^{Les corps} qui, ^{comme les} hydrates, ^ne peuvent

passer intégralement ^{à l’état} de vapeur, ^ne présentent ^évidemment

pas de triple point; l’analyse de l’auteur porte ^donc uniquement ^sur

les corps capables de ^se séparer en ^deux parties qui peuvent ^affecter

l’état gazeux. ^{A cet} effet, ^l’auteur complète ^{la surface} P ^au moyen d’une signe représentative de l’état solide et qui ^{se trouve dans un} plan parallèle ^au plan des PV (Voir ThéO’y’ie moléculaire d’une subs- tance composée de deux matièr-es différentes). ^Le question ^{restant à}

chercher s’il est possible ^{de mener des} plans bitangents ^{à la sur-} face p ^et tangents ^{en même} temps ^{à la} ligne ^{de l’état} solide, ^l’auteur

établit de cette manière que les corps complexes considérés ne

possèdent pas de triple point proprement ^dit.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018990080049201

493

A. SMITS. - Expériences ^{à l’aide du} micromanomètre. - P. 89.

M. Smits s’est proposé ^{de mesurer très} exactement la différence entre la pression ^{de vapeur saturée} de l’eau pure ^{à 0° et} la pression

de vapeur ^{à la même} température ^de solutions salines trés diluées.

Il a construit à cet effet un manomètre différentiel d’une excep- tionnelle sensibilité en utilisant l’appareil ^{bien connu de Kretz.}

Le liquide léger ^{est l’eau ; le} liquide ^le plus ^{lourd est} l’aniline, qui

a une densité égale ^à 1,0269 ^{à 14°. Ce} qui fait le mérite du travail de M. Smits, ^ce n’est pas seulement l’idée d’employer l’aniline, ^mais

bien d’avoir trouvé et précisé ^les précautions qu’il ^faut employer

pour que l’aniline coule dans ^un canal d’eau sans trace d’adhérence.

A cet effet, ^{le manomètre} ayant ^été nettoyé ^{avec le} plus grand ^soin

par ébullition d’une solution concentrée de soude, puis ^d’eau régale,

il faudra, ^{si l’on a affaire à un manomètre en verre de} soude, ^faire

bouillir l’eau et l’aniline dans le manomètre même, pour que l’eau dissolve un peu de ^verre (ce ^n’est qu’à ^cette condition que l’aniline coule dans un canal d’eau). ^{Si le manomètre est en verre} d’Iéna, ^on ajoute ^{à l’eau} quelques centimètres cubes d’une solution de verre, obtenue en faisant bouillir de l’eau contenant de la poudre ^de

verre.

Le manomètre employé par M. Smits était ^trente fois plus ^sen-

sible qu’un manomètre à eau. Ce manomètre ne peut ^{pas servir} au-dessus de 14°, ^{le zéro de} l’appareil ^{cessant d’être constant à} partir ^{de 15° ;} l’appareil ^{tout entier, sauf les} réservoirs supérieurs,

est plongé ^{dans un} bain d’eau courante; ^l’eau manométrique ^est protégée ^contre l’air extérieur par des colonnes d’huile d’arachide.

Des dispositions expérimentales, impossibles ^{à résumer en peu de}

mots, permettaient de faire le vide au-dessus des réservoirs, ^{mis ou}

non en communication, ^etc.

L’auteur a étudié, pour diverses valeurs de la concentration, ^à 0°, la différence de tension de l’eau et de dissolutions de chlorure de

sodium, ^de potasse ^{et de sucre de} canne; il en a déduit la valeur de l’abaissement moléculaire i ; _pour ^{NaCl et} KOH, i augmente ^avec

la concentration; pour le ^sucre de _canne, sauf le ^cas de la solution la plus concentrée, ^{i demeure} remarquablement ^{constant et} égal

à 1.

494

Il est intéressant de comparer ^le travail de M. A. Smits à celui de M. C. Dieterici, qui ^{a été} analysé par M. Marchis (1).

Les conclusions sont identiques quant ^{au sens de} la ^{variation de i}

avec la concentration : mais les valeurs absolues de i, ^trouvées par M. Dieterici, ^sont plus faibles que celles ^de M. Smits; ^ce que ^ce savant explique ^en admettant que le vide ^n’a pas ^été suffisamment

complet ^dans l’appareil ^{de M.} Dieterici, lequel, d’ailleurs, disposait

d’un manomètre beaucoup ^moins sensible que le sien.

V.-A. JULIUS. - La tension maxima d’une vapeur dépend-elle

de la température seule? - P. 393.

M. Julius s’est servi du mieromanomètre de M. Smits pour savoir

si, par compression, ^{la tension} de vapeur d’eau ^saturée peut ^croître.

Il a opéré ^sur la vapeur d’eau émise par du liquide pur ^à 01 et sur

la vapeur de l’eau salée ; ^{en soulevant un réservoir à} mercure, il

pouvait diminuer de 1 /2 le volume de la vapeur. L’expérience faite,

alors que l’air ^et les vapeurs d’aniline avaient ^été chassés de l’appa-

reil avec le plus grand ^{soin, a montré} que, ^{à un} degré d’approxima-

tion extrêmement élevé, la vapeur d’eau à 0" ne peut prendre par

compression, ^{au contact} de l’eau pure ^comme de l’eau salée, ^une tension supérieure ^à la tension dite maxima. Si, ^au contraire, ^il y ^a

en présence ^du liquide ^et de la vap eur ^un corps gazeux étranger (tel que de la vapeur ^{d’aniline à une} pression inférieure à1/10 de ^mil-

limètre de mercure), ^{on a affaire à un} système complexe ^{dont les}

conditions d’équilibre peuvent ^être complètement différentes.

Chemin faisant, M. Julius donne ^son avis sur la valeur des expé-

riences faites sur le même sujet par M. T.ammann, ^d’une part, MM. Wüllner et Grotrian, de l’autre.

J .-P. hUENEV. -- Quelques expériences ^{relatives aux} rapports

entre les deux plis de la surface de Van der Waals ponr les mélanges. - ^{P. 270.}

J.-P. KUENEN. - Sur les anomalies au voisinage ^du point critique.

-

P. 214 ; 1898.

L’auteur montre, ^d’une part, que, d’après ^ses expériences, ^l’acide carbonique ^{et le chlorure de} méthyle liquides ^{sont miscibles en}

(1) ^C. DIETERICI, Sur les tensions de vapeut de dissolutions aqueuses étendues

maintenues à 0° (Voir ^{J. de} Phys., ³⁶ série, ^t. VII, p. t80; 1898).

495 toutes proportions, ^ce qui ^rend impossible l’observation de trois

phases, ^deux liquides ^{et une} gazeuse, ^et que certains faits ^annoncés par ii/roblewski ^et Dewar s’expliquent simplement par des phénomènes

de retard, ^ce qui ^{montre combien} l’agitation ^est nécessaire pour définir l’équilibre ^d’un mélange, ^{surtout au} voisinage ^{de la} tempé-

rature critique. ^Il analyse ^en particulier ^{les travaux de MM.} Gouy, Pellat, ^{de Heen et Zambiasi et Tammann sur ces} questions ^{et sur}

l’influence des impuretés ^sur l’équilibre ^{final des} mélanges.

J.-P. K.UENEN. - Quelques expériences ^{relatives aux anomalies au} voisinage

du point critique.

^{P. 279.}

Ce mémoire est une réponse ^{à un travail} expérimental ^de

QI. Galitzine, favorable dans ses conclusions aux idées de M. de Heen sur la constitution des liquides ^et de leurs vapeurs ^saturées.

Cette réponse ^se compose de deux parties : ^{1° une} partie théorique

dans laquelle ^il essaye de préciser ^{les idées en} question ^{sous la}

forme d’une hypothèse ^nette dont il compare les conséquences ^à l’expérience ; ^{2° une} partie expérimentale ^dans laquelle ^{il essaie de} reproduire l’expérience controversée de M. Galitzine.

Partie théorique.

^On peut imaginer les molécules des liquides

comme des agrégats de molécules gazeuses; c’est l’hypothèse ^I, qui ^est compatible ^avec la théorie d’Andrews-Van der Waals ^sous

sa forme la plus large. D’après ^M. Kuenen, ^cette hypothèse ^{est inca-} pable d’expliquer ^le phénomène observé par M. Galitzine, et, inver- sement, l’observation du phénomène de Galitzine ne peut pas ^con- firmer cette hypothèse.

L’hypothèse ^{II est} plus compliquée ; d’après elle, les molécules gazeuses de la vapeur d’éther, par exemple, peuvent ^{se dissoudre} dans le liquide générateur ^{et former un} liquide de densité plus ^faible

que celle de l’éther liquide ^{vrai. De} même, ^le liquide peut ^{se dis-}

soudre dans la vapeur ^et donner un corps gazeux de densité plus grande que celle de la vapeur ^saturée ordinaire. Entre cette vapeur

liquéfiée ^{et ce} liquide gazéifié, ^toutes les transitions seraient pos- sibles _par voie de mélange.

Cette hypothèse expliquerait l’expérience ^{de M.} Galitzine ; ^{mais elle} paraît ^{difficile à admettre.}

Partie expérimentale.

L’expérience de M. Galitzine consiste à

mettre dans un tube en V deux colonnes d’éther séparées par du

496

mercure: l’une est entièrement liquide, ^{l’autre est} partiellement

réduite en vapeur. On chauffe le tube jusqu’à ^une température supé-

rieure à la température critique ^{et on} observe les niveaux du mer- cure. IVI. Kuenen arrive à la conclusion suivante:

« L’expérience ^{de M.} Galitzine, ^{faite avec} de l’éther _{à peu} près exempt de gaz, donne des différences de densité qui, pour ,la plus grande partie, peuvent ^être expliquées par des différences de pres- sion et par l’influence ^du gaz ^encore présent. ^{Les autres} différences ont une origine incertaine et, ^{à 10°} au-dessus de la température critique, elles s’élèvent à rh 2 0/0 ^{dans un cas} seulement, ^{à moins}

de 1 0/0 ^{dans les autres cas. »}

Les grandes différences de densité observées par M. Galitzine

paraissent ^{dues à la} présence ^de quantités notables d’air dans la branche vapeur.

J.-P. KUENEN. 2013 Sur la condensation d’un mélange ^de deux gaz.

P. 331.

Ce travail est une étude critique ^sur le -troisième mémoire de M. Duhem, ^{relatif aux} dissolutions et mélanges, paru dans les ^Tra-

vaux et Mémoires des Facultés de Lille (1894). ^Chemin faisant,

M. Kuenen revendique pour lui la prédiction ^{et la} confirmation

expérimentale de la condensation rétrograde (1).

La différence essentielle entre la théorie de M. Duhem et celle de Van der Waals consiste dans ce que, pour celle-ci, ^{dans le cas d’un}

mélange binaire, ^il doit y avoir condensation rétrograde ^{entre deux} températures déterminées pour ^tous les mélanges possibles ^entre

les deux substances, tandis que la théoriè de M. Duhem ne prévoit

la condensation rétrograde que pour ^un groupe de mélanges ^entre

certaines limites.

Les expériences de l’auteur sur les mélanges ^d’acide carbonique

et de chlorure de méthyle, complétées par la courbe des tensions de vapeur de CH3Cl (par Kuenen) ^{et de C02} (par Amagat) ^lui permettent ^de rectifier certaines assertions de M. Duhem. L’au- teur reconnaît toutefois que la méthode graphique introduite par M. Duhem, ^en prenant ^la pression ^{et la} température ^{comme coor-}

(1) Voir J.-P. KUENEN, ^{J. cle} Ph,ys., ³¹ série, ^t. VII, p. 158-159; ^1898.

^{Le tra-}

vail de M. Duhem cité par M. Kuenen ^a été analysé par M. Marchis (J. ^cle Phys.,

3° série, ^t. illl, p. 591; 1891).

497

données, représente ^les phénomènes ^{d’une façon très claire et} peut

même servir à prédire ^{des faits} qui ^{ne se} déduiraient pas aussi facilement de la surface de Van der Waals.

J.-P. KUENEN. - De l’influence de la pesanteur ^{sur les} phénomènes critiques

des substances simples ^{et des} mélanges. - ^{P. 342.}

Après ^{avoir résumé les travaux de M.} Gouy ^{sur cette} question ^et justifié ^{la «} méthode du ménisque ^» polir la détermination des ^tem-

pératures critiques, l’auteur traite la qnestion ^{en se servant de la} surface p de Van der Waals, ^{dans le cas où} il n’existe qu’un pli, ^le pli liquide-vapeur. Que ^le point ^de plissement soit situé d’un côté

ou de l’autre du point ^{de contact} critique (1), l’influence de la pesan- teur a pomr effet de réduire la région ^où s’observe la condensation

rétrograde.

J.-W. GILTAY. - Sur la polarisation ^des récepteurs téléphoniques.

- P. 358 j ^1898.

Lorsqu’on ^{écoute avec un} condensateur téléphonique, actionné par

une batterie plus ^{ou moins} puissante, ^{un son} produit ^{devant le} microphone qui ^lui correspond, ^{le son} entendu varie avec la charge

de la batterie et avec la nature de l’isolant du condensateur. Lorsque

l’isolant est du papier paraffiné, ^{un son} d’intensité et de hauteur constantes monte d’une octave lorsqu’on supprime ^la polarisation

du condensateur; ^{dans ces} conditions, ^la voyelle 0 dont la vocable est Si" devient A dont la vocable est Sib4. Lorsqu’il s’agit ^{de la voix} articulée, ^le téléphone parle ^avec netteté, ^même quand ^on supprime

la batterie, ^{et cela sans} octavier. M. Giltay essaie d’expliquer ^ces phénomènes ^au moyen de la pénétration ^des charges dans l’isolant du condensateur téléphonique.

Ce dernier phénomène ^se produit ^{à un haut} degré ^{dans les con-}

densateurs à mica, ^et cependant, ^sans batterie, ^ce condensateur n’articule pas.

L’auteur décrit ^un téléphone, qu’il appelle électrodynamique ^et

dans lequel l’emploi ^{du fer a été} complètement ^{évité. Il se} compose d’une bobine en buis reliée à une poig née ; ^le disque ^{antérieur de}

(1) Voir J.-P. KUENEN, ^{J. de} Phys., ^3° série, p. 158; ^1898.

498

la bobine est une petite plaque ^de mica ; ^{autour de la bobine sont}

enroulés 2.100 tours de spire ^{de fil de cuivre fin recouvert de soie et}

dont les tours sont assez lâches pour pouvoir effectuer de petits

mouvements sous l’influence des attractions électrodynamiques ^des spires voisines. Ce téléphone reproduit ^{très nettement la voix arti-}

culée lorsqu’il ^est excité par ^une batterie de trente piles Leclanché ;

il ne donne rien de bon, ^au contraire, lorsque ^{celle-ci est} sup-

primée.

C.-H. WIND. - Mesures de la différence de phase n1agnéto-optique ^de Sissingh

dans le cas de la réflexion polaire ^sur le nickel.

P. 369.

Les expériences ^{de M.} Sissingh, ^{relatives à} la réflexion équato-

riale ^sur des miroirs en fer aimantés, ^{ont montré} qu’il ^{existe une}

différence à peu près constante et indépendante de l’incidence entre la pliase ^{de la} composante magnéto-optique ^du phénomène ^{de Kerr,}

telle qu’elle ^est déduite de l’observation et celle qu’on déduit de la théorie de M. Lorentz.

La différence de phase ^de Sissingh, ^retrouvée par M. Zeeman dans le cas de la réflexion polaire ^{sur le fer et sur le} cobalt, ^{a été éten-}

due au cas du nickel par Wind qui ^{l’a trouvée} égale ^à 36°,44’ +20’,5

pour la lumière de la raie D. Une valeur approchée ^{de cette}

différence avait été trouvée égale ^{à 30°} par M. Zeeman ^au moyen d’un miroir de nickel déposé par électrolyse ^{sur du verre} platiné ^de

Kundt.

P. ZEEMAN. 2013 La phase dans la réflexion polaire ^sur le cobalt et le nickel et

l’angle de renversement de la rotation au zéro d’après ^la théorie et l’expé-

rience.

P. 376. ,

La conclusion de l’auteur est que ^la théorie des phénomènes magnéto-optiques de M. Goldhammer ( Wied. ^{Ann., t. XLVI, p. 71 ;} 1892), ^dans laquelle ^{ce savant tient} compte de la différence de phase

de Sissingh, représente ^les phénomènes ^{d’une façon très satisfai-}

sante.

J.-C.-H. IïRAMERS. - Sur la conductibilité électrique du nitrate de potassium. - ^{P. 455.}

Ce travail expérimental, ^très soigné, ^{a fait} l’objet d’une thèse

soutenue devant la Faculté de Leyde. ^{Les mesures de résistance}

499 ont été faites par la méthode des ^courants alternatifs de Kohlrausch..

L’auteur a opéré ^{sur des} dissolutions à 5, 10, 15, ^{75 et 95} 0/0 ^et

enfin sur le sel fondu à toute une série de températures ^allant quel- quefois jusqu’à ^350". Les courbes isothermes de la conductibilité

spécifique ^{affectent très nettement} la forme d’arcs de paraboles ; ^les

isothermes comprises ^{entre 75, et 1350} présentent ^{très nettement un}

maximum de compressibilité. Les résultats des ^mesures de M. Kra- mers, réduits en tables, ^{sont en} concordance parfaite ^{avec les}

nombres de Kohlrausch à 20° pour les faibles concentrations ;

ils sont plus faibles que ^ceux de Kraunhals, ^{relatifs à} l’influence de

la température ^{sur une solution à} 8,72 0/0, ^et plus forts que ^ceux de Tressch, ^{relatifs à} l’influence de la température ^{sur une solution}

à 9,1 0/0.

Enfin les conductibilités spécifiques ^{du sel fondu, en} fonction de la température, ^sont plus faibles que celles de MM. Bouty ^{et Poin-}

caré de 8 0/0 ^vers 3350, la différence atteignant ¹² 0/0 ^{à 370°.}

F.-A.-H. SCHREINEMAKERS. - De l’équilibre ^{dans les} systèmes ^{de trois cons-} tituants, ^{avec deux} phases liquides possibles.

^T. I, p. 411, ^{et t.} II, p. 21 et 144.

C’est un volumineux mémoire formé de trois parties, ^{deux théo-} riques, ^et la troisième expérimentale. Rappelons qu’on appelle ^iso-

thermes de dissolution de l’équilibre les lieux géométriques ^des points ^{donnant en} représentation graphique ^les compositions ^de

toutes les solutions qui, ^{à une} température donnée, peuvent ^{être en}

équilibre, ^soit complet, ^soit incomplet, ^{avec d’autres} phases liquides,

solides ^ou gazeuses. Le domaine si étendu ^des équilibres ^{dans les-} quels coexistent deux phases liquides ^ou plus, ^{en même} temps que des phases ^{d’autre nature, est encore} complètement ignoré. La pre- mière partie théorique du travail de M. Schreinemakers a pour but de tracer un tableau sommaire des isothermes et des équilibres possibles ^{dans les} systèmes comprenant ^deux phases liquides ^{et une}

seule phase solide; ^dans la seconde partie théorique, les déductions sont étendues au cas où il apparaît ^deux phases solides dont chacune est un constituant. Quant ^{à la} partie expérimentale, ^{elle se} rapporte

à l’équilibre ^du système : ^{eau, chlorure de sodium et} succinonitrile.

L’équilibre eau, succinonitrile, n’ayant jamais ^été étudié, ^{l’auteur a}

commencé par ^{faire cette} étude.

500

H.-A. LOREXTZ - Sur la polarisation partielle de la lumière émise par ^{une source} lumineuse dans un champ magnétique.

^{T. 11,} p. 1.

Le savant professeur ^de Leyde ^{cherche à} expliquer l’expérience

de MM. Egoroff ^et Georgiewsky, d’après laquelle la lumière émise par ^une flamme perpendiculairement ^aux lignes de force d’un champ magnétique ^est partiellement polarisée. ^Cette polarisation partielle dépend ^{à un assez haut} degré ^{de la} température de la flamme et,

lorsqu’on opère ^{avec des raies} spectrales, ^{ce sont les raies} spontané-

ment renversables qui permettent d’observer le plus facile ment

cette polarisation partielle.

Quand ^{on ne considère} qu’une seule raie spectrale, ^on peut sup- poser, ^avec 1B1. Lorentz, que chaque molécule lumineuse contient

une seule particule ^{mobile et} électrisée que ^nous appellerons ^un

« ion » . Dès que ^cet ion est écarté de sa position d’équilibre, il y ^est ramené par ^une force ^« élast iquc » qui ^est proportionnelle ^{à l’écar-}

tement, ^{non à sa} direction. Tous les mouvements d’un tel ion peuvent

être décomposés ^{en des} vibrations linéaires, suivant les lignes ^de

force, ^et des vibrations circulaires de sens opposés perpendiculaires

aux lignes de force. La période ^{T de toutes ces} vibrations est la même, ^tant qu’il n’y ^a pas de champ magnétique. ^{Du moment où}

intervient la force magnétique extérieure, ^{une nouvelle force} agit

sur l’ion, qui ^est proportionnelle ^{à la} charge électrique ; pour l’unité de charge, ^{elle est} donnée par le produit ^vecteur de la vitesse et de la force magnétique extérieure. L’observation montre que ^{cette nou-} velle force ^« électro-magnétique » ^{est très} petite par rapport ^{à la}

force élastique. ^L’on peut ^{ainsi exécuter des} mouvements compli- qués. M. Lorentz a été conduit à admettre que la relation ^entre l’intensité des mouvements des ions et l’intensité de la lumière émise n’est pas la ^même dans un champ magnétique ^{et en dehors du} champ ;

cette relation doit, ^en effet, ^se modifier par ^ce fait que les rayons émis par la partie postérieure de la flamme ne sont pas absorbés dans la partie antérieure de la même manière qu’auparavant.

En l’absence de tout champ magnétique, chaque ^raie spectrale simple ^{est la} superposition ^{de trois} raies, la moyenne vibrant hori-

zontalement, ^{les « extrêmes » vibrant} verticalement, l’ensemble don-

nant de la lumière naturelle. Sous l’influence des cha1hps, les vibra-

tions verticales changent ^de période, tandis que la moyenne garde

501 la sienne; il s’ensuit que la vibration horizontale ^est affaiblie par

l’absorption, qu’il ^{y ait ou non} champ magnétique, tandis que les vibrations verticales, ayant changé ^de période, ^sont moins absorbées

lorsque ^le champ magnétique ^{est établi} auparavant. Les vibrations verticales devenant plus intenses, la lumière devient partiellement polarisée, ^comme l’indique l’expérience ^{de M3I.} Egoroff ^{et Geor-} giewsky.

J.-D. VAN DER WAALS. 2013 Sur la représentation graphique ^des équilibres à l’aide de la fonction s.

^{P. 68.}

Les phénomènes d’équilibre ^d’un mélange de deux substances à

une température ^donnée s’obtiennent ordinairement au moyen de la propriété ^{de la} fonction p (1). Cette fonction p ^{est uniforme} et, par suite, ^se représente géométriquement par ^une surface à une seule nappe continue; ^de plus Y, considérée comme fonction du volume et du titre du mélange ^{est une fonction} caractéristique, c’est-à-dire que les autres grandeurs thermodynamiques s’expriment ^au moyen de ^ses dérivées partielles ^ou de combinaisons de ses dérivées. Un peut ^em-

ployer pour le ^même objet ^{la fonctions =} H + pV, qui ^est également

une fonction caractéristique ; ^cette substitution présente ^des avantages

et des inconvénients que fait ressortir le travail de M. Van der Waals.

J.-D. VAN DER WAALS. - Une règle approchée ^{relative à la forme de la courbe}

de plissement ^d’un mélange. 2013 ^{P. 79.}

Cette étude est le développement ^{de deux notes} analysées paré-

cédemment (2). Comme la courbe de plissement ^{n’a été étudiée} expé-

rimentalement que dans fort peu de ^cas, que les déterminations

expérimentales nécessaires sont très difficiles et demandent beaucoup

de temps, que l’allure ^des deux courbes trouvées ainsi _par 1Bf. Kue-

nen est fort différente, M. Van der Waals s’est proposé de détermi-

ner théoriquement ^{l’allure des courbes} possibles. ^{Il a} dîi, pour cela, s’appuyer plus spécialement ^{sur les} hypothèses particulières qu’il ^a

introduites dans sa théorie des mélanges, ^{savoir :}

(1) ljuir Théorie 1YwléculaÏ7’e, ^etc. (A7’ch néerl., ^t. XXIY).

(2) Voir J. cle Phys., ^3e série, ^t. VI, p. 601; ^1897.

502

1 ° Chaque mélange ^{de titre x,} possède, comine une substance

simple, ^une pression intérieure proportionnelle ^{au carré de la den-}

situé et, par suite, de la forme ax V2 . 2° _{ax est} de la forme :

3° Le covolume bx ^{est de la forme :}

M. Van der Waals znontre que les résultats numériques ^{tirés des} expériences ^si soignées ^{de M. Kuenen} apportent des vérifications

inespérées de l’exactitude des hypothèses précédentes, ^notamment

de la troisième. Les déductions tliéoriques ^{de M. Van der Waals}

relatives ^aux formes possibles ^{de la} ligne ^de plissement ^des mélanges

binaires acquièrent par là ^une très grande ^valeur.

H.-A. LORENTZ. - De l’influence des corps étrangers ^{sur la} température

de formation. - P. 174.

C’est la généralisation des formules de 1VI. Schreinemakers dans le

cas de l’équilibre ^{entre un nombre} quelconque ^de phases ^{solides et}

deux phases liquides.

H.-A. LORENTZ. - Sur les vibrations de systèmes portant ^des charges électriques ^et placés ^{dans un} champ magnétique. - ^{P. 412.}

La plupart ^{des raies} spectrales, ^chez lesquelles ^{on a} observé le

phénomène ^{de Zeeman, se} transforment ^sous l’influence des forces

magnétiques ^en triplets, perpendiculairement ^aux lignes ^{de forces, et}

en doublets dans la direction des lignes ^de force, ^ce dont la théorie élémentaire bien connue rend aisément compte. ^Il y ^a toutefois des raies qui présentent ^des phénomènes plus compliqués ; ^{on a observé}

des quadruplets, ^des quintuplets ^{et des} sextuplets, ^etc.

M. Lorentz montre dans ce travail comment certaines hypothèses

relatives au mécanisme de l’émission lumineuse peuvent ^{conduire à}

une explication ^de pareilles ^raies multiples. ^{L’auteur ne se fait}

d’ailleurs aucune illusion sur la solidité de ses hypothèses qui, ^dans l’explication détaillée du quadriiplet de NI. Cornu (raie D1), ^{ne lui ont}

donné qu’un ^{succès relatif.}

E. MATHIAS.