SORET ET E. SARASIN. — Sur la polarisation rotatoire du quartz; Archives des Sciences physiques et naturelles, t. LIV, p. 253, 1875

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Submitted on 1 Jan 1876

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SORET ET E. SARASIN. - Sur la polarisation rotatoire du quartz; Archives des Sciences physiques et naturelles,

t. LIV, p. 253, 1875

A. Potier

To cite this version:

A. Potier. SORET ET E. SARASIN. - Sur la polarisation rotatoire du quartz; Archives des Sciences physiques et naturelles, t. LIV, p. 253, 1875. J. Phys. Theor. Appl., 1876, 5 (1), pp.156-158.

�10.1051/jphystap:018760050015601�. �jpa-00237161�

I56

versé un

grenier rempli

^de

paille,

^{et la ferme et} les récoltes ont

été incendiées.

Il aurait fallu ou

placer

^{la mare à côté du}

peuplier,

^{ou munir la}

partie

inférieure de ce

peuplier

^{d’une forte}

tige

^de métal communi-

quant,

de manière ou

d’autre,

^{avec la mare : on aurait eu dans ce}

cas un excellent

paratonnerre.

En

résumé,

^les

propriétaires

de bâtiments

qui

^{ne les ont} pas pourvus de

paratonnerres spéciaux

^et

qui

considèrent ces maisons

comme

garanties

par des arbres voisins élevés feront bien d’armer les troncs de

tiges

^{de fer}

qui,

^{arrivées au}

sol,

^{devront être conti-}

nuées

jusqu’à

^une

^fontaine,

^un

réservoir,

^un

puits

^{ou enfouies} pro- fondément dans un sol constamment humide.

SORET ET E. SARASIN. 2014 Sur la polarisation ^{rotatoire du} quartz; Archives des Sciences physiques ^et naturelles, ^t. LIV, p. 253, I875.

Les auteurs ont

appliqué

^leur

spectroscope

^à oculaire fluores-

cent

(1)

^{à l’étude de la}

polarisation

^{rotatoire du}

quartz

pour ^les rayons ultra-violets. ^Leurs observations s’étendent

jusqu’à

^{la raie}

^N;

elles sont résumées dans le tableau suivant :

(1) Voir Journal de Physique., ^t. III, p. 253.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018760050015601

I57 Les nombres obtenus pour la

partie

visible du spectre ^sont

parfai-

tement d’accord avec ceux

qui

^{avaient été} obtenus par :1B1. Stefan

(1);

la

légère

différence

qu’ils présentent

^{tient à ce} que les

expériences

actuelles ont été faites à une

température

^{de 20}

degrés environ,

^su-

périeure

^{à celle à}

laquelle

^se

rapportent

les nombres de M.

Stefan;

cette différence est dans le sens de la v aria tion du

pouvoir

^rotatoire

observée par M. ^von

Lang (2)

^{et du même ordre de}

grandeur.

Les nombres contenus dans la

quatrième

colonne du tableau

précédent

^{ont été calculés} par la formule de M. Boltzinann

(3)

La formule ordinaire

ne

s’applique plus

exactement aux rayons ultra-violets.

E. BOUTY. ^e

F. KOHLRAUSCH. 2013 Ueber Thermo-El el,,tri citât, Warn1e-und Elek1ricitatleHung (Sur

la thermo-électricité et la propagation de la chaleur et de l’électricité); .Annales de

Poggendorff, ^t. CLYI, p. 6or ; 1875.

Ceci est un essai de théorie des

phénomènes thermo-électridues ;

M. Kohlrausch admet

qu’il

^{existe une} différence de

potentiel

^entre

deux

points

^{de la même substance à}

températures différentes,

^{et il}

l’attribue à ce

qu’un

^{flux de chaleur doit être}

toujours accompagné

d’un flux

d’électricité,

^et

réciproquement.

^{Si a}

représente

la quan- tité d’électricité entraînée par l’unité de

chaleur, q

et K les conducti- bilités

calorifiques

^et

électriques

^d’un

conducteur,

^{à une chute} ll- Ut

de

température

^devra

correspondre

^une

chute V - V1

⁼

(it ^{- u,)}

de

potentiel:

^le

facteur ai

^{est la constante thermo -}

électrique

^du

corps; ^nous la

représenterons

^{par 03B8. On en déduit} facilement _{que la}

force

électromotrice totale d’un circuit

composé

^{de deux mètaux est}

(1) Pobb Ann., ^t. CXXII, p. I3I.

Voir Journal de Physique, ^t. V, p. 35.

(3) Donnée dans les Ann. de Pogg., Jubelband, p. t 28.

I58

(0

²⁰¹³

03B8’) (it - u, ), 0

^{et 0’ étant les} constantes des deux

métaux, u

^et Ut les

températures

^{des soudures.}

On ^a admis que,

réciproquement,

^{un flux} d’électricité entraînait

un flux de chaleur. Un courant traversant un circuit

bimétallique dégagera (ou absorbera)

^{donc aux soudures une}

quantité

^{de cha-}

leur

égale

^à l’excès d’un des flux ^sur

l’autre,

^{et, si} l’on suppose

qu’au

flux i

corresponde

^{un flux}

calorifique C0i,

^{C étant constant} pour

tous les

métaux,

^{la chaleur}

dégagée

^oit absorbée à

chaque

^sou-

dure ^sera C i

(e 2013 03B8’),

^résultat entièrement conforme à

l’expérience.

Si ^un courant passe dans ^un fil

homogène

^{dont la}

température

varie d’un

point

^{à un} autre, le

potentiel,

^au lieu d’être distribué

comme la loi de Ohm

l’indique,

varie suivant la loi suivante : dr étant la résistance d’un élément du

fil,

du la différence de

trempé-

rature, la ^variation dV du

potentiel

^{sera i dr +}

Odit,

^{et la cha-}

leur

produite

pat- le passage de la

quantité

ⁱ d’électricilé sera

i2 dl" + i

03B8du,

variable par

conséquent

^{avec le}

signe

^de

du,

^ce

qui explique

^les

phénomènes

découverts par M. Thomson. ^et étudiés par M. Le Roux.

La constante 0

peut

^{varier avec la}

température

^du métal : la force électromotrice d’un circuit

bimétallique

^{est alors}

elle ne

dépend

^donc que ^de la nature des

métaux,

^des

températures

des

soudures,

^{et non de la} distribution des

températures

^{dans le}

circuit;

^{mais elle ne sera}

plus proportionnelle

^{à u, - Zl2. En} suppo-

sant

simplemelit 03B8

⁼

⁸⁰ + 03BBu,

^cette force électromotrice devient

formule

qui

suffit pour rendre

compte

^des

pheno17zènes d’inversion

des courants

therlno-électriques.

Il

n’y

^a donc pas de

raison, d’après l’auteur,

de chercher dans les

phénomènes

découverts par Peltier une mesure de la force électro- motrice dite de coj2tact, ni la preuve d’une

différence brusque

^de

potentiel

des deux côtés d’une soudure.

A. POTIER.