Philosophical magazine - T. XXII; juillet, août et septembre 1911

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Philosophical magazine - T. XXII; juillet, août et septembre 1911

A. Grumbach

To cite this version:

A. Grumbach. Philosophical magazine - T. XXII; juillet, août et septembre 1911. J. Phys. Theor.

Appl., 1911, 1 (1), pp.833-844. �10.1051/jphystap:01911001010083301�. �jpa-00241612�

833

P. GAUBERT. - Sur les indices de réfraction des cristaux liquides.

^{P. 573.}

Avec la lumière du sodium, ^au réfractomètre Klein, ^{l’auteur a} obtenu les résultats suivants :

Les mélanges ^{de ces} corps ^ont des propriétés optiques qui ^ne

suivent _pas les lois des mélanges ^des cristaux solides isomorphes.

Ainsi les mélanges rie caprinate ^{et de} propionate ^{ont une} biréfringence plus élevée que celle des corps purs ; ^la biréfringence ^{des cristaux} liquides. augmente ^{avec la} quantité ^de p-axozyphénétol ^{dans les} mélanges ^{de ce} corps ^et de propionate.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE ;

T. XXII; juillet, ^{août et} septembre ^1911.

WILLIAM SUTHERLAND. - Sur les électrolytes faibles et sur une théorie

dynamique des solutions.

P. t7-66.

D’après Sutherland, ^{le défaut} principal ^de la théorie générale ^des

solutions provient ^{de ce} qu’une ^base dynamique ^lui manque. La théorie ordinaire des ions est insuffisante, ^{car les} conclusions théo-

riques auxquelles ^{elle conduit ne sont} pas toujours ^vérifiées.

Comme base d’une théorie, ^{l’auteur formule le} principe cinétique

suivant qui, d’après lui, permet d’expliquer ^{toutes les} propriétés ^des

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01911001010083301

834

mélanges : ^{« Si} quelques molécules d’un liquide ^{1 sont} mélangées ^à

un liquide ^{2, le mouvement} des molécules amène une molécule de 1 à avoir dans son voisinage ^{immédiat une autre} molécule de 1, pen- dant un temps qui ^{est une} fonction de propriétés ^{des deux sortes de}

molécules. »

L’auteur donne ensuite des exemples détaillés de l’application ^du principe précédent ^à l’étude de la densité des solutions d’alcool

éthylique ^{et d’acide} acétique ^dans l’eau, ^{et il} examine aussi la con-

traction qui ^se produit. ^{Il fait de même} pour ^les principales pro-

priétés physiques (réfraction moléculaire, viscosité, ^chaleur spéci- fique, chaleur de dissolution) ^des mélanges ^{d’eau soit avec l’alcool} éthylique, ^{soit avec les} quatre premiers ^termes de la série des acides gras. Il ^examine enfin la conductibilité des solutions des acides gras.

G.-H. LIVENS. - Mouvement initial accéléré d’une sphère diélectrique possédant

une charge électrique rigide.

P. 169-l-i3.

Dans une note précédente (Phil. ^mai ~9~1), ^{l’auteur a étu-}

dié le mouvement d’une sphère parfaitement conductrice, ^il applique

la même méthode, ^{dans ce mémoire} purement mathématique, ^{au cas}

d’une sphère diélectrique possédant ^une charge ^{uniforme et} rigide.

L.-R. MAULOVE. - Méthode proposée pour ^une meilleure application ^{du théo-}

rème de Fourier concernant les racines d’une équation algébrique. ^{- P. ’H3-}

177.

L’auteur indique ^{une manière} pratique d’utiliser le théorème de Fourier pour déterminer ^la valeur et le nombre des racines réelles d’une équation algébrique, quel qu’en ^{soit le} degré, ^{et il donne un} exemple.

D.-N. MALLIK. - Lignes ^{de force} dues à des charges statiques ^données.

P. n7-i90.

Soient dans un plan ^deux charges électriques e1 ^et e2 placées ^res- pectivement ^{en A et} B ; ^{si P est un} point ^d’une ligne ^{de force, et e}

et e’ les angles intérieurs du triangle ^APB adjacents ^{au côté} AB,

on a la relation :

835

L’auteur examine comment, dans divers cas, il résulte de cette

équation ^une construction géométrique simple ^des lignes ^{de force,}

et généralise ^{ensuite le} problème ^et examine le cas de trois charges

e,, e3..

J. JOLY. - L’âge de la Terre.

P. 357-380,

Dans ^ce mémoire l’auteur compare ^et expose ^{les causes} d’erreur que présentent dans la détermination de l’âge de la Terre les mé- thodes géologiques ^{et la} méthode radioactive basée sur la détermi- nation de la quantité ^de produits ^inactifs (hélium, plonib) ^contenus

dans certains mi néra ux .

10 L’estimation faite par divers ^savants (Joly, Clarke) ^{en mesurant}

le degré de salure de l’Océan et celui des fleuves donne des résultats

compris ^{entre 80 et 150 millions} d’années;

2° Si l’on calcule le temps nécessaire pour déposer ^{toutes les}

couches dites sédimentaires et dont l’épaisseur ^est supposée ^voisine

de 335.000 pieds, ^on obtient des nombres voisins de 1)0 millions

~’années ;

3° La méthode radioactive donne des nombres beaucoup plus ^con-

sidérables. Après discussion, Joly estime que ^la désintégration ^des produits radioactifs pouvant avoir varié dans le cours des âges, ^il

vaut mieux ne pas évaluer l’âge de la Terre par ^ce procédé, ^{mais s’en}

servir, ^au contraire, pour déterminer, ^{dans le} passé, ^{le taux de trans-}

formation des corps radioactifs primaires.

A. NORMAND Accroissement de précision ^dans l’emploi

des suspensions bifilaires.

P. 433-447.

Dans le cas d’une suspension unifilaire, ^le système présente, ^le plus ^{souvent, des} mouvements compliqués après que le fil ^{a été} tordu dans un sens, puis ^{en sens} inverse. Pour remédier à cet incon-

vénient, ^on peut songer ^à employer ^une suspension bifilaire. Bien que les effets élastiques secondaires _{y soient} plus faibles, ^{ils n’en}

.

subsistent pas moins.

Dans ce mémoire, ^l’auteur indique ^{un mode} d’emploi ^des suspen-

sions bifilaires qui permet de les utiliser pour les observations exi-

geant ^{une très} grande précision.

836

L’auteur ayant ^déterminé expérimentalement ^l’effet de torsions alternées et périodiques ^sur la lecture réelle de l’instrument montre

qu’il ^est possible ^de systématiser les résultats obtenus et en donne

une théorie mathématique.

Ces torsions, pour ^une action extérieure constante, provoquent, par suite des effets élastiques secondaires, ^une augmentation gra- duelle des lectures qui atteignent ^{une valeur} limite définie par la relation :

représente, ^au temps t, ^{la distance à une} origine ^arbitraire après ^la production d’une déviation (A, B, ^{C étant des constantes}

Touteîois la formule précédente permet ^de connaître la valeur initiale de la déviation par ^une lecture faite à un instant donné quel-

conque.

CHARLES-A. SADLER. - Transformation de l’énergie de radiations homogène

de Rôntgen ^en énergie ^de radiations corpusculaires. - P. 4~’7-!~88.

Dans ^un mémoire antérieur (Phil. ^mars 1910), ^{l’auteur a}

donné le résultat de recherches faites sur la radiation corpusculaire

unie de différents métaux frappés par les rayons d’une radiation X

homogène secondaire. Dans ce nouveau mémoire, l’auteur expose

quelques nouvelles conclusions tirées de ses expériences ^{et donne}

la valeur de certains coefficients qui figurent dans des formules.

RICHARD TOLMAN. - Mécanique ^non newtonnienne. La direction de la force et de l’accélération.

P. 458-463.

Soient m la masse d’un corps, ^{u sa} vitesse, F la force qui ^{lui est} appliquée ^{et t le} temps. ^L’auteur part ^de l’équation fondamentale de la mécanique ^{non ne~B} tonienne :

La force agissant ^{sur un corps est donc la} résultante de deux vecteurs dont Tolman calcule la valeur en utilisant le principe ^de

relativité. L’un des vecteurs à la direction de l’accélération et l’autre

837 la direction de la vitesse _u, de sorte qu’en général, ^{la force et l’ac-}

céLération qu’elle produit ^{ne sont} pas dans la même direction . L’auteur établit ensuite une relation entre les composantes ^{de la} force respectivement parallèle ^et perpendiculaire ^à l’accélération, ^et

en utilisant _pour un problème particulier l’équation ^{ainsi obtenue, il}

fait disparaître ^{dans ce cas une} contradiction apparente ^{entre les} déductions basées ^sur la théorie électromagnétique ^et celles déduites du principe ^de relativi’t-é.

AUBERT.

LoRD RAiLEIGH . - Calcul des figures de Chladni pour ^une plaque ^carrée.

P. 225-229.

.

Lord Rayleigh fait observer que la méthode de calcul _{par appro-}

ximations, employée ^{avec succès} par Ritz dans l’étude des vibra- tions des plaques carrées, n’a pas été appliquée pour la première

fois par lui ^à cette sorte de problèmes. ^Lord Rayleigh ^avait déjà indiqué ^un procédé qui permet ^{de retrouver les} résultats de Ritz, bien qu’avec ^une approximation ^un peu plus ^faible.

P. WHESLER. - Recherches expérimentales ^sur la réflexion de la lumière

sur certaines surfaces métalliques ^{dans un milieu} liquide.

P. 229-245.

En opérant ^avec des surfaces de mercure bien propres et recouvertes de différents liquides, ^{l’auteur est arrivé à montrer} que les irrégula-

rités permanentes, qui ^se présentent ^{dans les} phénomènes ^{de ré-}

flexion à la surface des métaux ou même des corps transparents,

sont dues à la présence ^{de couches de} passages. Cette ^{couche est}

une région de véritable interpénétration ^{des deux} rnilieux ; ^{elle est} plus facilement appréciable ^{dans les} liquides que ^dans les solides, ^à

cause de la plus grande mobilité des molécules liquides.

J.-W. NICHOLSON. - Sur le nombre des électrons qui interviennent dans la conductibilité des métaux. - P. 245-266.

L’auteur montre que ^la théorie de BBilson relative au nombre des

électrons qui interviennent dans la conduction métallique ^{est la seule}

qui ^{donne une} représentation ^exacte des résultats expérimentaux.

838

J.-W. NICHOLSON. 2013 Note sur les propriétés optiques ^{des métaux fondus.}

P. 266-268.

L’auteur calcule le nombre des électrons libres dans le cas de l’étain d’après ^les constantes optiques ^et électriques ^{de ce métal.}

Mc C. LEWIS. - Sur la chaleur latente de vaporisation ^des liquides.

P. 268-276.

L’auteur montre que la chaleur latente de vaporisation pour ^un gramme ^d’un liquide ^{est liée au} coefficient de compressibilité ~ ^{et au}

coefficient de dilatation _i, de ce liquide par la relation :

L désignant la chaleur latente de vaporisation ^et p la densité du li-

quide.

Cette relation n’est d’ailleurs applicable qu’aux liquides ^normaux

à molécules simples.

NORMAVT CAAIPBELL. - Les rayons delta.

P. 276-303.

J.-J. Thomson appelle ^rayons delta les électrons à mouvement lent émis _par une plaqne recouverte d’une substance émettant desrayons ^«.

Relativement à ces rayons, N. Campbell ^{arrive aux} conclusions sui- vantes qui ^{sont tojltes} négatives :

1° Il n’est pas démontré _{que la} vitesse d’émission des rayons delta

dépende ^{de la vitesse} d’émission des rayons ^a qui les excitent ni de la matière de la plaque ^{d’où ils sont} émis;

2° On ne sait pas davantage si la matière de la plaque ^{influe sur}

le nombre des rayons ^delta émis.

Les autres conclusions ayant ^{un caractère} plus positif ^{ont été dé-}

truites _par des expériences ultérieures.

F. CROZE.

F. CROZE.

A. STEPHENSON. - Sur l’absorption ^{et la} dispersion.

P. 303-305.

Dans la théorie ordinaire de la transmissiurl dans ^un milieu

transparent, ^{les résultats ne sont} applicables qu’aux ^{cas limites de}

839

l’absorption ^{nulle et de la} réflexion totale. Cependant on a reconnn

depuis longtemps que ^la dissipation d’énergie ^{dans la lumière}

transmisse n’est pas entièrement due à la dispersion. ^La dissipation

est évidemment caractéristique ^du milieu dans la molécule duquel

les mouvements normaux du spectre ^{visible sont} influencés par d’autres mouvements de fréquence relativement faible.

L’auteur établit quelques ^{résultats basés sur ces} hypothèses.

R. SANGSTER. - Quelques conséquences de la théorie de la réflexion de Fresnel,

et formules permettant de déterminer l’angle d’incidence pour que 1 _7T: ^{de la}

lumière incidente soit réfléchie.

P. 305-322.

L’auteur, par ^une transformation de coordonnées, ^{trouve une for-}

mule plus complète que celle de Fresnel et la discute entièrement.

o

H. Du BOIS et 11. RUBENS. - Sur la polarisation par les ^réseaux des radiations

,

calorifiques ^non diffractées de grande longueur d’onde. - P. 322-342.

I,es expériences ^ont porté ^sur les radiations de longueurs ^d’onde comprises ^{entre 24 et} 108 tL provenant ^soit des rayons ^{restants de la} fluorine et du sel gemme, soit des radiations du manchon ^{Auer iso-} lées _par des lentilles de quartz. ^De plus ^les auteurs ont fait des

mesures sur les radiations de longueur ^d’onde moyenne 314 p pro- duits par ^une lampe à vapeur de mercure et à tube de quartz. Mais,

par suite de la faible intensité de ^ces radiations ils ne peuvent opé-

rer qu’avec ^le réseau dans sa position normale. Tous ces rayons ^ne sont pas homogènes, ^{mais la} distribution de l’énergie ^est suffisamment

connue et la non-homogénéité n’a d’ailleurs qu’une faible influence.

Les rayons ^restants de la fluorine produits ^{par un} manchon Auer et isolés par trois réflexions sur des lames de fluorine ont une lon- gueur d’onde moyenne de 25,5 p.

Leur homogénéité ^est augmentée par l’introduction ^sur leur par-

cours d’une lame de sylvine. ^{Dans les} expériences, ^{cette lame avait} d’épaisseur ^et formait la fenêtre du radiomicromètre.

Les rayons ^restants du sel gemme produits par ^cette méthode comprennent ^{deux bandes} correspondant ^{à 46,9 p et 53,6 p, la lon-}

gueur d’onde moyenne ^est de 52 p environ. Les _rayons sont dans ce

840

cas supposés ^{traverser une lame de} quartz ^{de imm,2} d’épaisseur.

L’énergie de radiation dans le ^cas des _rayons de grande longueur

d’onde _{108 u,} du manchon Auer, isolés par des lentilles ^de quartz, ^est

suffisante pour permettre ^les observations, ^{si on diminue} l’épaisseur

de la lame de quartz.

I~e dispositif employé fig. ^{1 est le suivant : A est} le manchon éclairant enfermé dans une boîte portant ^{une fenêtre D en sel} gemme, par laquelle ^{sortent les} rayons qui ^vont frapper ^{un miroir}

concave argenté B, qui les renvoie sous l’angle ^de polarisation ^sur

un miroir plan ^{E en} sélénium dans les expériences ^{avec la} fluorine,

et en quartz dans celles avec le sel _gemme.

FIG. 1.

Les rayons lumineux ainsi polarisés traversent le réseau métal-

lique ^{P monté sur le} support mobile C constitué par ^un tube hori- zontal en laiton mobile autour de son axe et coupé ^{suivant un} angle

de 440,4 ^{à une de ses} extrémités. Cette partie porte ^une lame métal-

lique Q ^munie d’une fente que ^l’on peut arrêter par rotation autour

du pivot ^{R. Un cercle} gradué ^U permet ^de repérer ^son déplacement

et une vis V permet ^{de fixer} Q. ^{Le réseau étudié est fixé au tube de} façon que les fils restent, pendant ^son mouvement, parallèles ^{à l’axe}

de rotation R.

Le miroir B est disposé ^de façon ^{à donner} uneimage ^{de la sourceA}

à peu près ^{au centre} du tube C. Les rayons pénètrent ensuite dans la boîte K contenant les surfaces réfléchissantes, puis, après ^réflexion

sur le miroir G, ^{arrivent au} radiomicromètre H.

Pour la séparation ^des radiations de grande longueur ^{d’onde, le}

841

dispositif ^à lentilles de quartz employé par les auteurs est très ana-

logue ^{à celui} déjà utilisé par Hubens ^et Wood.

Les résultats obtenus _par les auteurs à l’aide de ces dispositifs

font suite à ceux qu’ils ^avaient préalablement ^{obtenus dans leurs}

travaux classiques antérieurs ; ^{ils les} complètent si bien que ^« le

problème que ^{nous nous étions} posé ^{au début} peut être considéré

comme résolu. En effet les résultats obtenus ont confirmé toutes les conclusions annoncées, ^les réseaux ont tous finalement produit

une polarisation ^des rayons, ^{au sens} où Hertz l’entendait ». Le ré- sultat final qui ^se présente ^{sous une forme} simple ^{est en} parfait

accord avec les principes de la théorie électromagnétique ^{des radia-}

tions. Il y aurait pourtant ^{lieu de} compléter l’étude par des ^réseaux dans lesquels l’intervalle et le diamètre des fils ne sont pas ^très

petits par rapport ^{à la} longueur ^d’onde.

G. BECKER. - Quelques ^nouvelles quadratures mècaniclues. - P. 342-353.

Mémoire purement mathématique ^{où l’auteur calcule} quelques

tables relatives à des intégrales classiques.

H. VIGNERON.

LORD RAYLEIGH. - Problèmes de conduction calorifique. - P. 3~1-396.

Kelvin (~) l ^a généralisé la solution de Fourier pour ^{une source}

ponctuelle, ^{et en a tiré d’autres} applicables ^{à iiii} milieu indéfini.

Soit v la température, t ^le temps, ^{et r}

+ y2 + ^{x2, il a démon-}

tré que, ^{dans le cas d’une source} ponctuelle ^à l’origine qui ^diffus

mne quantité ^de chaleur- Q ^au temps t ^{^} o, à travers iin solide

homogène indéfini, la solution de l’équation fondamental :

est données par’

(1) Compendiurn o f FOlll’ie," (Eiie. BJ’it., t880 j ; ^{Collecled II, p. ~4..}

J. de 5e série, ^{t. 1.} (Octobre 191 L) ⁵⁸

842

Lord Rayleigh passe ^au problème ^{d’une source} linéaire confondue

avec l’axe des z. Par sirnple intégration.

On passe facilement ^à la source cylindrique superficielle ^{de den-}

sité ^c (a, rayon du cylindre) :

L’auteur étudie ensuite le problème ^{de sources} instantanées ini- tiales distribuées dans un plan s ^{= o.}

La quantité de chaleur _par unité de surface sera :

d’où 1"équation :

En particulier, ^la température ^{due à une source} circulaire est :

Lord Rayleigh ^{résout le} problème ^de la distribution sphérique ^et cylindrique ^{non uniforme,} instantanée constante ou périodique simple.

CH.-G. BARKLA. - Les spectres des rayons fluorescents de Rônigen.

P. 396-412.

Résumé des résultats obtenus par l’auteur ^{et ses} collaborateurs dans une série de travaux publiés ^{dans le} Philosophical Magazine.

M. Barkla donne, par analogie, ^{le nom} de radiation fluorescente à

la radiation secondaire proprement dite pour la différencier de la ^ra-

diation ^« diffusée », qui ^{a le même} pouvoir pénétrant ^{et les mêmes}

843 caractères généraux que ^la radiation primaire excitatrice; ^les rayons diffusés sont de plus polarisés ^{dans une direction} perpendiculaire ^à

celle du faisceau primaire.

La radiation fluorescente est facile à obtenir ^en employant ^des

éléments de poids atomique supérieur ^{à celui du soufre; l’étude à} l’électroscope ^avec intercalation d’une série d’écrans d’aluminium permet ^{de constater son} homogénéité ^définie par l’existence de ^la loi exponentielle d’absorption.

Les éléments clu groupe Fe, Cu, Zn, ^{..., donnent unie radiation très} homogène. ^{Ceux du} groupe Ag, ^{Sn, Sb, ..., Ce,} fournissent deux radiations hofnogènes superposées ^au faisceau diffusé. Le groupe Tu, Pt, Au, Pb, ^{l~i donne des} rayons bien moins homogènes, ^ce qui

tient à une grande proportion ^{de rayons diffusés.}

Uti fait important ^{a élè iiiis en} évidence pour ^la première fois par Barkla et Sadier : la radiation fluorescente n’est jamais excitée par

une radiation primaire ^de pouvoir pénétrant ^inférieur (analogie ^avec

la loi de StokcsB L’émission de l’une est liée à l’absorbabilité de l’autre et ’inversement.

Cette loi a une grande importance pratique. ^Par exemple, pour isoler les rayons iluorescents peu pénétrants, ^on prendra ^{un tube à}

rayons X assez doux (les mêmes ca ractères se présentent ^{dans le cas}

d’ionisation de substances gazeuses qui ^{se trouve reliée à l’absorba-}

bilité du faisceau primaire).

Les corps étudiés fournissent deux séries K ^{et L} de rayons fluo- rescents ; certains d’entre ^eux font partie des deux séries à la fois.

En portant ^en abscisses les poids atomiques ^{et en} ordonnées l’absor- babilité par l’aluminium, ^on obtient deux courbes distinctes K et L;

chacune d’elles diffère _{peu d’une} exponentielle.

E.- BV.-B. GILL. - intensité de la luinière ultra-violette émise par la décharge électrique ^à basse pression.

P. 412-419.

Le sujet ^{de cette étude est la} distribution de l’intensité le long

d’un tube de quartz cylindrique ^à électrodes d’aluminium, parcouru par ^{un courant} d’environ 0,004 ampère. L’intensité est définie par l’effet Hertz produit ^{sur une} plaque ^de zinc, ^{l’une étant} proportion-

nelle à l’autre d’après Griffiths. On déplaçait ^{le tube} de centimètre

en centimètre devant une fente d’un écran de plomb ^derrière laquelle

se trouvait ^une toile métallique ^{à 40} volts, puis ^le plateau ^{de zinc}

844

relié à l’électromètre. La déviation de l’aig uille donnait l’intensité

en unités arbitraires.

En portant ^la position de l’écran en abscisses et l’intensité en or-

données, ^{on obtient une courbe à} deux maxima. Quand ^la pression diminue, ^le maximum voisin de l’anode s’atténue tandis que le maxi-

inum voisin de la cathode s’élève.

Pour interpréter complètement ^les résultats, ^il faudrait connaître exactement la relation existant entre la pression ^{dans le tube, le vol-} tage ^et l’intensité du courant. L’intensité du rayonnement ^{est en} effet une fonction de deux de ces quantités, ^{et la loi d’Ohm ne} s’ap- plique que ^{dans un} domaine restreint.

G.-N. ANTONOFF. - Les produits ^de désintégration ^de l’uranium . - P. 419-433.

En ajoutant ^{un sel de fer à une} solution de nitrate d’uranium et en le précipitant ensuite par ébullition, ^{on obtient une} préparation

d’uranium X ; ^en opérant par addition préalable de carbonate d’am-

moniaque ^on peut ^{obtenir des} couches minces qu’on ^{étudie avec un} électroscope à rayons ~. ^{On trouve} toujours ^un produit distinct de l’Ur X; ^{sa v ie} moyenne ^est 1 ,5 jour ; ^{l’Ur 1 émet des} rayons p peu pé-

nétrants et probablement ^aussi quelques rayons ^a.

On ^ne peut ^le séparer chimiquement ^{de l’Ur X} qui, d’ailleurs, ^est

en quantité ^bien plus grande. L’Ur Y serait un produit latéral de dé-

sintégration de l’uranium.

A. GRUMBACH.

THE ASTROPHYSICAL JOURN AL ;

Vol. XXXIV nos 1 et 2 ; juillet-septembre ^1911.

H.-)1. RANDÀLL. - Quelques spectres infra-rouges.

^{P. 1-21.}

Spectres iiiira-rouges ^{de onze} éléments : cuivre, argent, césium, rubidium, strontium, baryum, étain, plomb, ^{arsenic, antimoine et}

bismutli dans la région ^{750 à 3.000 ~t~t.}

^A l’exception ^de quelques ^{raies du} baryum ^{et d’une raie du} strontium, ^{toutes les}

raies des six premiers éléments, ^ont pu ^trouver place dans les séries

régulières, ^ou dans les séries de Riz.