Philosophical magazine; T. XXVI ; septembre et novembre 1913

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Submitted on 1 Jan 1914

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novembre 1913

H. Vigneron

To cite this version:

H. Vigneron. Philosophical magazine; T. XXVI ; septembre et novembre 1913. J. Phys. Theor. Appl.,

1914, 4 (1), pp.66-72. �10.1051/jphystap:01914004006601�. �jpa-00241937�

Sur la combustion des mélanges gazeux ^et les vitesses, de réaction.

P. 714.

Des températures ^{et des limites} d’inflammation, ^{des retards à}

rinûammation, des vitesses de propagation, ^on peut déduire les vitesses de réaction. C’est ce que ^montre l’auteur; graphique.

Pour la chaleur en calories dégagée par seconde ^et par ^{une masse} de gaz de ¹ centimètre cube à (0°, 76), ^{on trouve des nombres com-} pris ^{entre 103 et} ~0’~ pour les mélanges ^{de formène et d’air et allant.}

jusqu’à 106 pour le mélange ^{d’H et d’air.}

G. BOIZARD.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE;

T. XXVI ; septembre et novembre 1913.

R.-V. SOUTHWELL. 2013 Sur l’écrasement des tubes soumis à une pression

.

extérieure : II. - P. 502-511.

Suite d’un mémoire où l’auteur compare ^avec les résultats des

expériences la théorie qu’il ^a déjà ^{donnée de la} résistance à l’écrase- ment des tubes soumis à une pression extérieure.

E.-M. W ILLISCH et J.-W. WOODROW. - Expériences ^sur l’ionisation en colonne.

P.511-528.

Les auteurs comparent les ionisations produites par ^une particule ^x quand ^{on les mesure dans un} champ transversal ou dans un champ parallèle. Les résultats obtenus confirment l’opinion ^{de Moulin et} Langevin, d’après qui le relèvement caractéristique ^{de la courbe}

d’ionisation par les particules ^o~ correspondant ^{au cas où l’on em-} ploie ^un champ longitudinal, ^est dû entièrement à la recoulbinaison des ions dans la colonne. L’idée’mise ^{en avant} par Willisch et Bron- son, qui l’attribuaient en partie ^à l’ionisation par chocs, ^ne peut

plus ^être maintenue. La théorie donnée par Langevin ^{de la recom-}

binaison semble applicable ^à l’ionisation produite par ^une particule «..

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01914004006601

ALEXANDRE FLECK. - La désintégration de l’uranium X.

P. 528-535.

L’auteur confirme l’existence d’un nouveau produit ^de désintégra-

tion radioactif, ^l’uranium X., découvert par Fajans ^et Gôhring. ^La

durée de vie moyenne de ^{ce nouveau} produit ^{est 1,6} minute. Les

rayons ~ durs de l’uranium X proviennent de l’uranium X2, ^comme

l’ont trouvé Fajans ^et Gôhring, ^{et les} rayons ^{mous de} 1’uraniumX,.

Il résulte de là que l’uranium X2 ^ne peut ^être parent ^de l’actinium.

G.-H. LIVENS. - Sur le pouvoir ^rotatoire intrinsèque des solutions.

P. 535-539.

L’auteur critique ^les explications ^des anomalies dans le pouvoir

rotatoire des solutions fondées sur la dissociation électrolytique ^et

la formation d’agrégats moléculaires.

J.-A. G11AY. - Notes sur les rayons ~ ^et y.

P. 540-544.

L’auteur montre que le fait que la courbe d’ionisation par les

rayons p ^ou y soit représentée ^{par une} exponentielle ^{ne suffit pas}

pour que l’on puisse dire que le caractère des rayons ^n’a pas ^été altéré en traversant la substance absorbante.

R.-W. WOOD. - La polarisation de la lumière des spectres de résonance.

P. 8!~6-8~8.

Wood a étudié la polarisation de la lumière du spectre ^{de réso-}

nance de la vapeur d’iode. La lumière excitatrice ^étant celle de la raie verte du _mercure, il a trouvé que la polarisation est la même pour ^toutes les raies du spectre ^de résonance. La proportion ^{de lu-}

mière polarisée ^{est de 11} 0/0 quand ^{la lumière incidente est elle-}

même polarisée ^{et de} 6,4 0/0 quand ^{elle ne} l’est pas. ^{Dans ce} dernier cas, si la vapeur d’iode ^est mêlée à de l’hélium à la pression ^de

la proportion ^{est seulement de} .~ 0/0.

n.- W. WUOD. - Spectre de résonance de l’iode

avec une forte dispersion. - P. 828-846.

L’auteur ayant pu photographier ^le spectre de résonance de la vapeur d’iode ^avec la grande dispersion ^{d’un réseau} associé à un

objectif ^{de 3 mètres et} utilisé dans le quatrième ^ordre, précise ^et complète les résultats décrits dans les mémoires précédents.

1 ° Il a étudié les conditions d’apparition ^du spectre ^{de bandes} qui

est produit lorsque la vapeur d’iode ^est mêlée avec de l’hélium ou un gaz de ce groupe ^à la pression ^de quelques millimètres. Ce spectre ^se produit également ^{t bien} lorsque ^{le tube contenant seule-}

ment de la vapeur d’iode ^est refroidi à l’une de ^ses extrémités dans

un bain de glace.

Wood montre expérimentalement que le spectre ^{de bande est} plus

fortement absorbé par la vapeur d’iode que les raies de résonance,

ce qui explique que ^dans les conditions ordinaires ^ces raies appa- raissent seules ;

2° La fluorescence de la vapeur d’iode, ^{de même} d’ailleurs que celle des vapeurs de sodium ^et de potassium, ^n’est pas accompagnée

de phosphorescence, contrairement à ce qui ^se passe dans le ^cas de la vapeur de ^mercure;

3° La plus importante partie ^{du mémoire est consacrée à l’étude}

des relations entre le spectre ^de résonance, ^le spectre d’absorption ^et

la longueur d’onde de la lumière excitatrice.

On pouvait penser que chacune des raies ^de résonance occupait

la mème position que l’une des nombreuses raies du spectre ^d’ab-

sorption. ^{En fait, il n’en est} pas ainsi.

Lorsque ^la longueur d’onde de la radiation excitatrice coïncide

avec celle d’une raie d’absorption, ^on obtient par ^résonance d’abord

une radiation de mème longueur d’onde que Wood appelle ^{raie R.R.}

(radiation ^de résonance), qui ^fait partie d’une série de raies distri- buées de part ^{et d’autre à} des intervalles à peu près égaux ^{dans nn} spectre normal. La série présente d’ailleurs souvent des lacunes.

Mais la raie R.R., ^{de même} d’ailleurs que les ^autres raies de la

série, ^est accompagnée de satellites. Si la raie excitatrice est assez

large pour que, dans l’intervalle ^des longueurs ^d’onde auquel ^{sa lar-}

geur correspond, il y ait dans le spectre d’absorption plusieurs ^raies,

chacune de ces raies d’absorption ^{est excitée et donne une série de}

raies ac(,,ompao-nées de satellites. On obtient dans ce cas, ^comme dans l’autre, ^une série de groupes de raies ^à peu près équidistants. ^Le largeur ^{de ces} groupes ^{est à} peu près ^{la même} pour tous ; et, pour chacun d’eux, ^{elle est} plus ^{de 10 fois} plus grande que la largeur ^du

groupe des raies d’absorption excitées, ^ce qui prouve bien que

chaque ^raie d’absorption donne naissance à plus d’une raie dans

chaque groupe. Le nombre ^des raies satellites, de même que ^la

.

largeur des groupes, croit ^avec le nombre des raies d’absorption

excitées. Avec les dispersions employées, les raies principales ^de chaque groupe ^{ne sont} pas toujours séparées; elles forment comme le noyau du groupe. Dans chacun de ^ces groupes, ^la position ^de chaque

raie satellite _par rapport ^{à celle} du noyau dépend ^{de la raie d’ab-} sorption qui ^{lui a donné} naissance, ^{et elle est la même dans toute}

l’étendue de la série.

Wood a fait une étude détaillée des groupes de résonance excités par la ^{raie verte} du rnercure dont la largeur peut varier de façon ^à

couvrir de deux jusqu’à sept ^{raies du} spectre ^de l’absorption ^de

l’iode.

Il numérote les groupes de part ^et d’autre de la raie R. Il. comme

le spectres des différents ordres des réseaux. Tous ces groupes ^ne

présentent pas exactement la même apparence. On peut les diviser

en deux catégories. ^{Les uns sont formés de} composantes relativement fines dont le nombre maximum, correspondant ^{au cas où la raie}

excitatrice couvre les 8 raies d’absorptions numérotées par Wood de 0 à 7, ^{est 9 : un} triplet ^{faible du côté violet, un} triplet ^{intelse au}

centre, ^un triplet ^{faible du côté} rouge;

Les autres sont formés de composantes moins bien définies et devenant moins nombreuses. Si on désigne par S les premiers, ^où

d’ailleurs quelques composantes peuvent manquer parfois, ^et par H les autres, ^{on a} pour l’ensemble ^du spectre de résonance la suc-

cession suivante :

où l’on remarque ^une perturbation corrélative de l’absence du groupe ^9.

Le groupe d’ordre ^{1 se} prête particulièrement ^{bien à une} analyse

approfondie. En faisant varier la largeur de la raie excitatrice et en

éliminant certaines des raies d’absorption intéressées de l’iode au

moyen de l’absorption ^du brome, Wood ^est arrivé à établir à

laquelle ^{des raies} d’absorption ^{excitées est due} chacune des 9 com-

posantes ^{de ce} groupe.

Dans l’ensemble, les raies de résonance excitées par les ^{deux raies} jaunes ^{du mercure} présentent ^{les mêmes} caractères que celles qui

dérivent de la raie verte. Wood donne le relevé des longueurs ^d’onde

de toutes ces raies.

F. CRozE.

F. HORTON. - Décharges ^{à bas} potentiel dans les tubes à vide élevé.

P. 902-905.

Le professeur ^{Strutt a récemment décrit une forme} particulière ^de décharge dans les tubes ^où le vide est très poussé. ^{Dans un} appareil

où les deux électrodes étaient deux cylindres coaxiaux, ^{une diffé-}

rence de potentiel ^de plusieurs milliers de volts pouvait ^être appli- quée ^sans que la décharge ^se produise, tandis que, ^sous l’action d’un

champ magnétique parallèle ^{à l’axe des} cylindres, ^la décharge ^lumi-

neuse se produit pour ^une différence de potentiel ^{de 300 à 400 volts.}

L’auteur, ^{en étudiant} l’ionisation produite ^par les substances

chauffées, ^a été amené à examiner les effets d’un champ magnétique

sur l’émission négative lorsqu’on fait varier la pression ^dans l’appa-

reil. Il constata que les -effets dépendent ^non seulement de la gran- deur du champ magnétique exercée, ^{mais aussi de la} pression ^du

gaz ^et de la différence de potentiel appliquée. Pour certaines pres-

sions, ^une grande différence de potentiel, ^un champ magnétique

faible accroît l’intensité du courant, Gardant la pression constante, si on diminue le voltage, ^{on arrive à une} valeur pour laquelle ^le champ magnétique ^n’a plus d’action ; pour ^une valeur inférieure du voltage,

l’action du champ magnétique change ^{de sens et} diminue l’intensité du courant.

L’auteur explique ^ces faits à l’aide de la théorie de l’ionisation _par

collision, ^{d’accord en cela avec le} professeur ^{Townsend et en} opposi--

tion avec le professeur ^Strutt.

C.-D. CHILD. - Les lignes spectrales des molécules non chargées.

P. 906-912.

On a souvent discuté pour savoir si les lignes spectrales ^sont produites par des ions positifs ^ou par les molécules résultant de la recombinaison des ions positifs ^et négatifs. ^L’auteur, d’après ^ses expériences, ^{pense que c’est cette dernière} hypothèse qu’il ^{faut ad-}

mette. Il a constaté en effet que la vapeur produite par ^{un arc au}

mercure dans le vide et se condensant dans une partie spéciale ^de l’appareil ^{est lumineuse et donne un} spectre ^{semblable à celui de} l’arc. Cette luminosité peut ^être altérée par ^un champ électrique. ^On

ne peut ^la concentrer en un point, ^{et elle n’est} pas due ^à des radia- tions provenant ^{de l’arc. Ces faits ne} peuvent ^être expliqués ^en sup-

posant que la lumière ^est due à une action chimique ^{ou à} l’ionisation

~.e la vapeur.

N. CAMPBELL. - Un cas spécial de conduction gazeuse.

P. 912-924.

L’auteur esquisse ^une théorie de la conduction dans un gaz ionisé

applicable ^{dans le cas} où les effets de la recombinaison des ions sont

inappréciables comparés ^{à ceux dus à} leur diffusion. Dans ces con-

ditions, la forme de la courbe de saturation du gaz ionisé ^ne dépend

,que de ^la température du gaz.

Le mémoire reproduit ensuite les résultats obtenus pour la courbe de saturation de l’air, ^de l’hydrogène ^{et de} l’anhydride carbonique

pour des pressions inférieures à la pression atmosphérique. Les gaz étaient placés ^{entre deux} plateaux séparés par ^une distance de 3 mil- limètres et ionisés par ^des rayons « ^ou des rayons X. N. Campbell

a constaté incidemment que ^tous les ions ne sont pas forcément ab- sorbés _par les surfaces métalliques ^sur lesquelles ^{ils tombent.}

La forme des courbes de saturation trouvées est inexplicable ^dans

la théorie de la conduction, qui s’applique ^{aux cas où la} recombinai-

son est notable. D’un autre côté, ^{le cas réalisé est} _{à peu} près ^celui envisagé théoriquement, ^et les résultats expérimentaux ^confirment

les conclusions formulées d’après ^l’étude mathématique, ^bien que -certaines anomalies inexpliquées ^{aient été observées} quand ^l’ionisa-

tion a lieu par les rayons ~ ^ou ,, durs.

A. FERGUSON. - Sur les forces agissant ^{sur une} sphère ^{solide en contact}

avec une surface liquide.

P. 925-934.

L’auteur étudie théoriquement ^ce problème ^{et vérifie} expérimenta-

lement avec Ja ^{benzine, l’alcool et l’eau,} la formule qu’il ^{déduit des}

calculs.

Il. VIGNERON.

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XLII, ^{nos 11 et} 12 ; ^1913.

K.-F. LINDMANX. 2013 Sur l’absorption ^des oscillations hertziennes dans le fer.

P. 30-44.

Des recherches antérieures ont montré que l’absorption ^{des ondes} électriques ^{dans les masses} métalliques dépend ^{de la nature du mé-}

tal et en particulier ^{de sa} conductivité et de ses propriétés magné- tiques. ^{C’est ce dernier} point que l’auteur s’est attaché ^à étudier et à vérifier. Il se servait d’un réseau de résonateurs circulaires cons-

titués soit par des fils de cuivre, soit par des fils de fer, ^{et il mesu-}

rait l’intensité du rayonnement passant ^{à travers le réseau et réfléchi} par lui. La longueur d’onde des oscillations utilisées était de 26 cen-

timètres. Les résultats des expériences ^{mirent en} évidence que l’in- tensité de rayonnement ^{à travers} le réseau de résonateurs est plus

faible quand ^{ceux-ci sont en} fer que lorsqu’ils ^{sont en} cuivre. Il en

est de même du rayonnement ^réfléchi par le réseau. On peut ^déduire

des chiffres trouvés que l’absorption d’énergie rayonnée ^{est d’au}

moins ’l 0/0 plus grande dans le fer que dans le cuivre. Cette diffé-

rence tient principalement ^aux propriétés magnétiques ^{du fer sans}

que la résistance du résonateur intervienne d’une manière notable.

En effet des mesures réalisées avec des fils de fer de différents dia- mètres conduisirent à des résultats très voisins.

L’auteur a complété ^{son étude en} comparant ^le pouvoir ^réfléchis-

sant pour les ondes électriques ^de deux miroirs plans identiques, l’un

en fer, ^{l’autre en} cuivre. Il trouva que l’intensité de rayonnement

était un peu plus faible dans le cas du fer. Mais la différence (1 ^{à 2} 0/0)