Philosophical magazine

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Submitted on 1 Jan 1884

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Philosophical magazine

B. Élie

To cite this version:

B. Élie. Philosophical magazine. J. Phys. Theor. Appl., 1884, 3 (1), pp.149-154.

�10.1051/jphystap:018840030014902�. �jpa-00238201�

l3eetL l’avait déjà ^fait remarquer (1), la variation observée ^est du même ordre de grandeur que celle que l’on devrait attendre, par suite du changement ^de dimensions résultant de l’aimantation, si la conductibilité électrique demeurait invariable.

E. BOUTY.

IGN. CANESTRELLI. 2014 Sulla graduazione ^dci galvanometri (Sur ^la graduation

des galvanomètres); Reale Accademia dei Lincei, ^3e série, ^t. VI, juin ^1882.

L’auteur a gradué ^{avec le} plus grand ^{soin une} boussole de Wiedemann antérieurement étudiée par ^M. Blaserna. En appli-

quant la méthode qui ^{avait été} employée par ^ce physicien, ^il

trouve que la Table de la boussole, dressée douze ans auparavant, n’est plus rigoureusement applicable : ^{il ne suffit} donc pas, pour les recherches de haute précision, ^de graduer ^{une boussole une}

fois pour ^{toutes : ces mesures} doivent être répétées ^de temps ^en temps.

La comparaison ^{de la} boussole de Wiedemann à une boussole de Gaugain construite par Ruhinkoifi ^{a montré} que ^cette dernière s’écarte sensiblement de la loi des tangentes. L’intensité du cou- rant doit être calculée par ^la formule

l’influence du terme en tang5? ^{est loin d’être} négligeable pour des déviations qui atteignent 45°. ^{E. BOUTY.}

PHILOSOPHICAL MAGAZINE.

Tome XV; ^1883.

EDLUND. - Recherches sur le passage de l’électricité dans les gaz raretés,

p. ^{1- 2 2.}

D’après ^M. Edlund, ^la résistance au passage de l’électricité dans les gaz ^est la somme de deux termes, l’un r, 1 dû à la résistance,

( ) ^{Ueber den} Einfluss ^der J1fagnetisirung auf ^die Langen ^{und clen} Leitungs- widerstand von Eisenstäben (Pogg. Ann., CXXVIII, p. 173; 1866).

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018840030014902

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dans le sens ordinaire du mont, ^{de la colonne} gazeuse de longueur

1 et qui ^{décroît avec le} degré ^du vide, ^{l’auure e du à une force}

électromotrice développée ^{au contact} du gaz ^et de l’électrode et qui

croît avec la raréfaction. On s’explic.Iuera l’utilité des recherches

expérimentales ^{à ce} sujet ^en réfléchissant aux anomalies que pré-

sentent les gaz lors du passage ^{d’un courant.} Ainsi, abstraction faite de l’influence de la pression, ^on sait que, ^tandis que, dans les

solides, l’intensité du courant n’est jamais nulle, quelle que soit la faiblesse de la force électromotrice, ^il faut que celle-ci atteigne

une certaine valeur pour que le gaz livre passage ^{au courant.}

Rappelons ^encore que ^M. Wiedemann a montré que la chaleur

dégagée ^était proportionnelle ^{à rt et non à} ri2 , ^et que, pour ^une même valeur de t, elle était indépendante ^de la section du conduc-

teur. La force électromotrice nécessaire pour établir le ^courant s’est de même montrée indépendante du rayon ^du tube et entre

deux points ^la différence des tensions électroscopiques, ^{au lieu}

d’être proportionnelle ^{à nL, n’a pas varié avec i.}

j)1. Edlund pense expliquer ^ces divergences ^{dans sa théorie}

unitaire des phénomènes électriques, ^dont je ^ne rappellerai que deux formules fondamentales, ^{à savoir}

Elles s’appliquent ^la première ^aux solides, la deuxième aux gaz,

et se déduisent de considérations ^sur l’écoulement d’un fluide dans des conditions spéciales : ^{L est la} longueur ^du conducteur, ⁿ

sa section, ^r la résistance de la portion ^{solide des} conducteurs, ^R

celle du gaz; elles laissent de côté l’induction du courant sur lui- méme, puisque ^{la forme du circuit} n’y intervient _pas. Dans le cas

d’un courant permanent, ^la première ^donne

et la deuxième

C’est l’étude de la quantité ^R, c’est-à-dire de la contrepression

due aux gaz, que nous avons vue au début de ^cette analyse ^devoir

se composer ^{de deux termes e et rt} 1, qui ^fait l’objet, ^{du Mémoire}

actuel.

Dans unc première ^série d’cxpériences, ^{le courant d’une ma-}

chine Holtz est envoie ^{dans un} conducteur gazeux shunté par ^uni

galvanomètre ^{et l’on constate} que les déviations ^sont beaucoup plus fortes que ^{si le} courant est envoyé directement dans le galva-

nomètre, ^{du moins à de faibles} pressions du gaz. Les fortes dévia- tions donnent la mesure de e

1, 1. Dans une autre série d’expé- rinces, ^{un courant} d’induction de force électromotrice E parcourt

un circuit contenant le tube à gaz ^et le galvanomètre ^{dont les dé-}

viations mesurent alors E2013(e + r1 l). ^On sépare ainsi les in- fluences de la force électromotrice e du gaz ^et de sa résistance _{r, .}

L’expérience ^montre que l’intensité du courant passe par ^un maximum pour ^des pressions gazeuses de quelques millimètres;

puis, la raréfaction croissant, e augmente, tandis que ^1, décroît.

SHELFOIID BIDWELL. 2013 Résistance électrique ^{du sélénium,} p. ji-35.

Si l’action de la lumière sur le sélenium résultait, ^{comme le veut} lVloser, d’une dilatation calorifique qui ^assure les contacts, ^{la rési-}

stance du sélénium devrait diminuer quand ^{on Féchaune} par l’ac- tion de la chaleur obscure. Or l’expérience prouve que ^{cette rési-}

stance croît d’abord à partir ^{de 0°} passe par ^un maximum et

décroît ensuite jusqu’à ^{i oo°. La} théorie de Moser est donc insuf- fisan te.

A. MICHELSON.2013 Évaluation du nombre de vibrations d’un diapason, p. 84-87.

Considérons ^un diapason muni d’un miroir et entretenu électri- quement ^{à 128} vibrations _par seconde et une dérivation du courant

principal ^{contenant un tube de Geissler et un} pendule qui ^ferme

cette dérivation une fois par seconde. Le tube de Geissler paraîtra

illuminé dans le miroir toujours ^{à la même} place. Mais, ^{si le dia-}

pason fait 128, ¹ vibrations, l’image du tube occupera ¹⁰ positions

équidistantes.

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W. BAILY. 2013 Spectre de diffraction des réseaux concaves, p. 183-187.

GLAZEBROOK. - Réseaux courbes, p. 37’j-38I, ^{et p.} 414-419.

L/analyse ^semble indiquer que lkI. Rowland ^a atteint dans la construction de ses réseaux une perfection qu’il ^sera peut-être ^dif-

ucile de dépasser. Plaçons-nous, ^en effet, ^{dans le cas} d’un réseau

cylindrique dont ^{0 est le centre. Les ondes émanées de} Q, ^{et dif-}

fractées en A et P, ^{auront en} Q1 ^{la même} phase, si l’on vérifie

Posons

il en résulte

et une expression ^{semblable pour} Q, ^{P en ii,} et ?

Dans ^un premier ^{mode de calcul,} développons QP et Q, P sui-

vant les puissances ^{de w et} substituons-les dans (1); ^on obtiendra,

en négligeant ^{les termes en w3,}

c’est-à-dire Inéquation ^connue

à la condition de rendre nul le coefficient de w2, c’est-à-dire

d’écrit e

d étant une constante. Ces équations ^{sont en} coordonnées polaires

ii et Cf, celles ^{de deux courbes} qui ^{se réduisent à un cercle de dia-}

mètre AO pour d == 00 . Ce sont ces courbes que ^M. Bailv ^étu-

die ; ^{elles sont} conjuguées, c’est-à-dire que, la ^source décrivant

l’une, ^son image ^{décrit l’autre et} réciproquement (1 ).

M. Glazehrook remarqua, de plus, qu’il ^{devait se} produire ^des phénomènes d’aberration dépendant ^{des ter mes en} w3, ^{et avec}

une intensité telle que l’emploi ^{des réseaux courbes} pouvait ^ne pas être préféré ^{à celui de réseaux} plans ^{observés à} l’aide de lentilles.

C’est alors que ^:1B1. Ro-%vland indiqua que, d’après le mode de con-

struction de ses réseaux, ^les espaces compris ^entre deux raies devaient être égaux ^non d’après ^{leur arc, mais} d’après leur corde.

Si dès lors on développe QP ^et Q, P, ^non suivant w, ^{mais suivant} slll w, ^on trouve, pour les ^termes successifs,

Si donc l’imaâe ^{et la} source se trouvent sur la circonférence

les termes du deuxième et du troisième ordre disparaissent.

L’aberration ne dépend plus que ^{des termes du} quatrième ^ordre, qui ^{se réduisent à}

1 2nA sin3w tang §;

de plus, ^{en vert u de} n o ==a sin w, ^{les termes du} premier ^ordre

s’écriven t

(’ ) ^{Yoir à ce} sujet Journal cle Ph)’sique, ^2e série, ^t. Il, p. i, 88b,; MASCART,

Réseaux métalliques.

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expression indépendante ^{due 11} (o ^{étant la distance de deux} traits)..

F. B.rIRRETT. - Des lueurs émises par ^un champ magnétique, p. 271-275.

Certaines personnes, après quelques ^{moments de} séjour ^dans

une chambre noire, ^sont impressionnées par ^un champ magnétique

intense.

A YHTON. - Résistance de Farc électrique, p. 346-352.

La distance des charbons restant constante, ^la force électrolllo- trice nécessaire pour maintenir l’arc n’est pas ^{tout à} fait indépen-

dante de l’intensité du courant, mais croît avec elle. Cette force électromotrice est proportionnelle ^{à la} longueur ^{de l’arc} augmentée

d’une constante. B. ÉLIE.

NATURE.

Tome XXVII (Suite).

A. STRAHAN. 2013 Les mouvements de l’air clans les fissures et le baromètre, p. 375.

On _remarque à l’entrée de certains puits ^des mouvements d’air dans un sens ou dans l’autre suivant que la pression atmosphérique

augmente ^ou diminue : la quantité ^d’air déplacée est souvent

considérable. On constate facilement le passage ^et le sens de ces courants en fermant l’orifice _par ^un couvercle muni de deux tuyaux ^{de hauteur} différente qu’on ^{entend assez bien} lorsque ^l’air

entre ou sort.

Ces courants d’air correspondent ^à des variations de pression

très faibles ; ^{on ne les a observés} jusqu’à présent que ^dans des puits

creusés dans les grès ^{et dans} lesquels ^on remarque ^soit au-dessus,

soit au-dessous du niveau de l’eau des fissures qui ^{doivent commu-} niquer ^avec des cavités considérables.

Le dégagement ^de grisou ^dans les mines est ^un phénomène,

analogue, cependant ^{on n’a} jamais ^constaté que la sortie du gaz.