Philosophical Magazine; T. XXII ; octobre 1911

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Submitted on 1 Jan 1911

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Philosophical Magazine; T. XXII ; octobre 1911

Aubert, F. Croze, A. Grumbach, H. Vigneron

To cite this version:

Aubert, F. Croze, A. Grumbach, H. Vigneron. Philosophical Magazine; T. XXII ; octobre 1911. J.

Phys. Theor. Appl., 1911, 1 (1), pp.926-937. �10.1051/jphystap:01911001011092601�. �jpa-00241624�

926

L. Sur la tension crexpansibi1ité d’un fluide normal (1 ;10

^{P. 722.}

Theorie math6matique conduisant au facile calcul du covolume et.

de la pression interne des liquides ^normaux.

CH. MOUREU et ~. LE PAPE. -Dosage spectrophotométrique duxénon. ^Constance

des rapports xenon-argon ^et xenon-krypton ^{dans les} n1élanges gazeux natn- rels.

P. 740.

Mise 4 profit ^de 1’augmentation d’intensit6 _que subit la raie bleu

indigo ^{4671,42 du xenon} quand ^la proportion ^du xenon croit dans

un m6lanoe argon-x6non ^{pour la} comparaison ^{avec des} melanges

_ Xe

ar on-xenon de composition connue. Les rapports Xe _ont

argon-xenon de composition ^{connue. Les} rapports _Ar et Kr ^ont

comme valeur moyenne 1,6 ^et 1,2.

DE MONTESSUS DE BALLORE. - Sur 1’application ^{de la} suspension

a la Cardan aux sismographes.

^{P. ~43.}

cette suspension parait applicable.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE;

T. XXII ; octobre 1911.

i100D. - Les spectres ^resonance de la vapeur d’iode et leur destruction par les gaz du groupe dei’helium.

P. 469-482.

L’auteur rappelle les résultats obtenus précédemment (2).

Le pr6sent ^{m6moire est divise en} quatre parties :

10 f.louvelle des spectres ^cle de la z- cye2cr d’iode.

La source lumineuse est constituee par deux grandes lampes ^{4 arc}

au mercure (Cooper Hewitt) ^{enfermees dans des tubes de} quartz.

Grace 4 ce dispositif ^{on obtient une} photographie ^du spectre ^{en deux}

(i) Voir ^{aussi C.} R., ^t. CLIII, p. 262.

(2) ^{Voir ce v ol.,} p. 231 et 3~l5.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01911001011092601

927

heures, tandis que pr6c6demment ^{dix-huit ou} vingt ^{lleures étaient}

n6cessaires.

On utilise telle radiation excitatrice que l’on d6sire, ^en suppri-

mant les autres au moyen d’6crans appropri6s (solution ^{d’6osine ou}

de chlorure de n6odyme).

Des photographies jointes ^{au m6moire donnent le} spectre ^{de reso-}

nance excite :

a) ^{Par la radiation totale de} Fare ; b) ^{Par la raie verte;}

c) ^{Par les} deux raies jaunes.

LTn tableau donne les longueurs d’onde des raies du spectre.

Chacune des trois radiations excitatrices (raies vertes et jaunes)

donne naissance a une s6rie de raies _{a peu} près equidistantes ; ^l’inter-

valle diminue quand ^la longueur ^d’onde augmente.

2° Transtornation ^des spectres ^de les gaJ du groupe

de

cz) ^H61ium (pression ¹⁰ millim6tres), ^le spectre des bandes est tr6s

intense, ^le spectre ^de r6sonance tr6s faible ;

b) Neon (pression ¹⁰ millim6tres), ^le spectre de r6sonance est plus

intense que pour 1’helium ;

c) Krypton ^de pression), l’intensit6 de la lumi6re 6mise est

réduite à la moiti6 de sa valeur initiale;

d) ^Xenon (1 mm ,£», ^{la reduction est} de 3/4.

3° Polarisation de la du spectre ^de

Le pour- centage ^de polarisation ^{est déterminé dans le cas de la} vapeur d’iode excit6e par de la lumi6re blanche polaris6e par la m6thode utilisée dans le cas de la vapeur de sodium

-1° echelons.

-

La largeur ^{des raies augmente en} memetemps que ^la largeurdes

raies du mercure. Lorsqu’on ^{commence a les} apercevoir, ^{leur inter-}

valle est de l’ordre du 1/20 de la distance des deux raies D.

J. PRESCOTT. - Sur la rigidite de la Terre. - P. 48 i-~06.

La masse d’un pendule simple poss6de ^{un mouvement} relatif par rapport ^{a la} crouteterrestre, ^dans Ie voisinage ^du lieu d’observation.

Ce mouvement est du a plusieurs ^{causes dont detix sont les attrac-}

tions du Soleil et de la Lune.

Si la Terre obéissait a ces attractions aussilibrement qu’un liquide,

928

il n’y ^{aurait aucun mouvement relatif du} pendule ^{et de la Terre, car}

le fil a plomb ^resterait toujours ^{normal a} la surface. Si la croute ter- restre 6tait parfaitement rigide, ^{la direction du fil a} plomb ^varierait, légèrement ^{avec les} positions ^{du Soleil et} de la Lune. L’extremite du

pendule ^{tracerait sur} la surface de la sphere une certaine courbe dont

on peut calculer les 616ments en partant des ^actions connues exercees par le Soleil et par la Lune. On conqoit que si l’on observe le mouve- ment relatif r6el, ^{il est} possible ^d’en d6duire la valeur de la rigidite

moyenne de la Terre.

Comme le calcul a déjà ^ete fait pour des sph6res ^de densite uni- forme, ^l’auteur _suppose ^la deusité p ^{en un} point situe a la distance ^r

°

du centre, exprim6e par la relatiun :

ou encore par

ou %V est la densite de 1’eau et a le rayon ^terrestre.

Ces deux expressions ^donnent respectivement pour les densités moyenne ^et superficielle les valeurs 5,5W ^et 2,5W. Pour achever le

calcul, 1’auteur suppose de plus ^la sphere incompressible. ^{11 com-}

pare ensuite les conclusions th6oriques ^avec les résultats experi-

mentaux : la rigidite moyenne de ^la Terre est environ la moiti6 de celle ^{du fer} forgé.

La fin du memoire est consaer6e a 1’etude de la variation de la

rigidité ^{avec l a latitude.}

JOHN R. AIREY. - Tables des fonctions (~,_ (x) ^et Y" (x) de P. Neun1ann. - P. 658-663.

L’auteur donne pour ^x compris ^{entre 0 et 16} les valeurs des fonc- tions Go (~c.~), (~), Yo (x) et Y,

L’erreur est inf6rieure a i 0-7.

W. PEDDIER. - Sur le problème ^{de la} répartition ^de 1’energie specialement ^{dans le cas} des radiations.

P. 663-668.

Le principe ^de 1’equipartition ^de 1’energie ^{ne conduit} pas toujours

a des conclusions conf ormes aux resultats exp6rimentaux

(1) ^PLANCK, ÉneJ’gie ^{et voir ce} volume, p. ~.t5.

929

Pour faire disparaitre ^ce d6saccord, ^on peut supposer ^soit qu’un

certain nombre de degrés ^de liberté n’interviennent pas dans les plie-

nom6nes thermiques ordinaires, ^{soit encore} que 1’6tat stationnaire

ne peut 6tre atteint au bout d’un temps ^fini (Jeans). ^{Un autre} proc6d6 ^{consiste a} reprendre ^le probl6me ^{et a faire de nouvelles} hypotheses (Planck, Larmor) ^{sur la nature} intrins6que ^de 1’energie

ou de la mati6re.

L’auteur, ^{dans son} memoire, ^{traite la} question ^{d’une autre} faqon.

Grace a une relation qu’il suppose exister entre la temperature ^{et deux}

coefficients qui figurent ^dans ses formules, ^il parvient ^a une formule

qui ^ne diffère que 16g6rement ^{de celle de Planck, mais} qui peut ^6tre identifiée avec elle pour les longueurs d’onde observ6es. Pour les

longueurs ^{d’onde de} grandeur convenable, ^{elle se ram6ne à la formule}

de Rayleigh .

L.-R. 1BiANLOVE. - Note complementaire ^sur la methode propos6e pour

une meilleure application pratique du théorellle de h,ourier. - P. 668.

L’auteur d6montre 1’exactitude d’une affirmation contenue dans

une note précédente (’) . ^AUBERT.

L.-A. THROW’BRIDGE et IRVING B. Relation entre la forme, des traits des réseaux et la distribution de Fenergie ^{dans les} spectres de diffrac- tion. - P. 534-547.

Les auteurs ont etudie la forme des traits sur trois r6seaux m6-

talliques, ^dont deux avaient ete construits par Wood et les autres par Brachett, ^de façon à concentrer 1’energ ie lumineusedans 1’m des

spectres diffract6s.

Ils sont arriv6s a cette conclusion importante que 1’energie ^dif-

fract6e apparait principalement dans la direction ou elle serait nor-

malement reflechie par la surface du ^trait grave ^{en creux dans Ie}

m6tal.

A.-S. Nombre des ions produits par les rayons ^et les rayons y du radium C.

P. 33i-562.

Si une quantite Q ^{de radium est} placee a ^une distance r d’un elec- troscope, ^{le nombre N’ des ions} produits par centimetre cube ^et par

(1) ^{Voir ce vol.,} p. ^834.

930

seconde par les ^rayons y d"un ^curie de radium C, c’est-a-dire de la

quantite ^{de radium C} qui ^fait 6quilibre ^{4 1} gramme ^de radium, ^est donnee par ^la formule :

;~’ ^6tant Ie coefficient d’absorption des rayons y par 1’air. La ^cons- tante Ii’ a ete lrouvée 6gale ^{a 3,7- . 109 a la} pression atmosphérique,

de sorte que, dans ^ces conditions, le nombre total des ions que ^les

rayons y ^ont 6mis par seconde pour ^un curie de radium C est 6gal ^à

1’ _ 1,1 ^{X 10’. Les nombres} correspondants pour les rayons ^sont

11 _-__ 1,3 ^{X ~0~~ et N}

4,0 X 101 1. ll r6sulte de ces nombres que, pour ^une mol6cule qu’elle ionise, ^une particule p ^{en rencontre} 180,

si le rayon de la mol6cule est pris 6gal ^{a 10-8} centimètres. Une _par-

ticule p produit ^{48 ions} par centim6tre de parcours, ^tandis qu’un

rayon ^{y en} produit ^{seulement 1,2.}

En admettant que l’ionisation ^mesure l’énergie d6pens6e, ^on peut calculer 1’effet calorifique ^des rayons ~ et y. Si 1 gramme de radium et ses quatre produits successifs ont un pouvoir calorifique ^de

110 calories _par heure, ^la distribution de ces calories est a peu pr6s

la suivante :

Le calcul de 1’energie d6pens6e pour faire ^un ion donne ~~ . 10-t ^t ergs.

C. el E.-N. AIACALLUM. - Jntensitp des radiations pénétrantes

émises par la Tel’l’t’ ^et radiatiùns secondaires excit6es par elle.

P. 639-646.

,

1. A Toronto, rionisation obtenue dans de 1’air renferm6 dans un

r6cepteur ^{de zinc 4} parois ^{minces de 30} litres environ de capacite

sur la surface du sol du terrain de l’université est plus grande

d’environ 5,8 ions par centimetre cube et par seconde que celle que l’on obtient dans le meme air sur la glace dans la baie de Toronto.

La meme diff6rence semble s’Atre trouv6e a Livourne en Italie et

pr6s ^de Cap-Town ^dans l’Afrique ^{du Sud entre} les lectures prises

sur la mer et celles faites sur la terre avoisinante. Or Eve, Simpson

et Wright ^{ont montré} que la quantite de radiation p6n6trante ^6mise

931 par ^{le radium et} le thorium de la mer est negligeable. ^{11 en r6sulte}

que ^{ces 5,8 ions} repr6sentent ^la moyTenne de 1’efI’et produit par les radiations p6n6trantes emises par la Terre et par les rayons du

type B qui peuvent ^les accompagner. Cette quantité ^diminue rapide-

ment avec l’altitude.

2. Eve a montre que ^1’effet produit directement par les ^radiations p6n6trantes ^du sol provenant ^de substances radioactives ^connues est

de 1,6 ^{ions. 11 en r6sulte} que 4,2 ions doivent etre attribués à d’autres radiations. Les observations faites a Toronto mettent en evidence 1’existence d’une radiation secondaire produite à ^{la surface du sol}

par les radiations p6n6trantes ^{de la Terre et} dont 1’ef’Fet s’eleve à

1,5 ^ion par centim6tre cube et par seconde. 11 reste donc 2,7 ions par centimetre cube et par seconde, qui ^{doivent etre} produits par des radiations secondaires émises par les parois ^du r6cepteur.

F. CROZE.

J. FRANCR et WESTPHAL. - Sur la question de la valence dans l’ionisation des gaz (lettre ^aux editeurs du Philosophical

P. 541-55l.

Millikan et Fletcher (~) ^ont conclu de leurs exp6riences que, dans

un gaz ionis6 par ^Ie radium ou les rayons de Rcmtgen, ^{on ne trouve}

que ^{des ions} portant ^une charge unique ^soit positive, ^soit n6gative.

Ce résuItat est contraire aux mesures de Toxx-nsend (2) ^{et a celles des}

auteurs, qui ^ont 6tudi6 la mobilite et la diffusion des ions.

MM. Franck et Westphal (3) ^{ne se rallient} pas à 1’explication pro-

posee par Millikan et Fletcher, qui admettent 1’existence des gros ions de Langevin ^dans les conditions de 1’experience ; ^{dans les me-}

sures par la m6thode des gouttes d’huile, ^le coefficient de diffusion in-

tervient, d’apres ^{Ie travail même de} lB1illikan. Ebert (4) ^{a montré,} d’ailleurs, que l’absorption ^{des ions est} proportionnelle a la diffusion

et a la mobilité. 11 faut d’autre part ^tenir compte de l’influence de la radiation secondaire; ^{il faudrait} probablement employer ^{une radia-}

tion homogene (Barkla ^et Sadler). Enfin, ^on sait que les particules ^«

portent ^une charge ^{double, et} J.-J. Thomson ^a trouv6 des atomes et des mol6cules a charge ^{double et} multiple.

(1) Phil..’Llfxg., ^6, s6rie, XIX, p. 209 (1910). - IIII,Ll KA N et 6° série, XXI, p. 753 (1911) (ce ^volume, p. 595).

(2) ^{TOWNSEND, B. _1., LXXX,} p. 20j (1908).

(3) FIIA.NCKEL et WESTPHBL, ^{tl. W. Ph.} G., xl, p. ¹⁴⁶ (1909).

(4)EBERT, ^{d. Rad. ’U.} El., Ill, p. ⁶¹ (1906).

931

G. OW’EN. - Note sur la production de noyaux de condensation dans Fair refroidi.

P. 563.

Owen et Hughes (’) ^{ont obtenu} des noyaux de condensation dans de 1’air ^sec refroidi ^a

130° ; ^{en le} faisant passer ^{dans un} ap-

pareil ^de Wilson, apres ^d6tente (1,15), ^{on constate} l’apparition

d’un nuage. ^{L’auteur a} employ6 ^{cette fois de} I’air maintenu plusieurs

semaines en contact avec de 1’anhydride pliosphorique. ^{Le nouvel} appareil permet ^{de constater} que l’air ^est parfaitement ^{desseche au} point ^{de vue} chimique ; ^de plus, si l’air n’est pas refroidi, ^{il ne} pro- voque ^aucune condensation dans la chambre de Wilson. Le pheno-

mene serait df t 1’agregation de molecules d’air.

B. BOLTWOOD et E. RUTHERFORD. - Sur la production ^d’helium

par le radium. - P. 586.

Après ^un historique complet ^{de la} question, ^{les auteurs d6crivent}

la m6thode qui ^{leur a servi a} d6terminer avec pr6cision ^la quantité

d’h6lium 6mise par le radium.

Le chlorure de baryum ^{radif6re est} d6barrass6 du radio-plomb ^et

du polonium par pr6cipitation par l’hydrogène ^{sulfure en solution}

acide en presence de trichlorure d’antimoine, de nitrate de plomb ^et

de nitrate de bismuth. Apr6s dessiccalion, ^{le sel était} place ^{dans le}

tube d’exp6rience. ^{On 6value la teneur en radium au} moyen ^d’un

6lectroseope a rayons y, par comparaison ^avec le bromure de radium 6talon du laboratoire de Manchester, ^{avant et} apr6s ^les exp6riences.

D’apres ^une premi6re determination, ^{le volume d’h6lium} produit

par jour par le radium ^contenu dans l’échantillon est

d’après ^{une deuxi6me} determination

La quantité ^{de radium etant 192} milligrammes,la production ^d’h6-

lium par gramme de ^{radium est} donc _par jour, ^{ou 156 mil-}

lim6tres cubes _par an"pour ^la quantite ^{d’heltum totale} produit par le radium en presence ^{de ses} 616ments de désintégration ^{A et C. Ce} qui ^{concorde avec le nombre 158 deduit} par Rutherford et Geiger

de leurs exp6riences ^sur le nombre des particules ^x.

Les auteurs ont observe aussi la production ^d’h6litim par du polo-

nium et du radio-plomb.

(1) Vfag., ^octobre 1907, juin ^1908.

B

933

J.-L. Variation du pouvoir ^{ionisant avec} la vitesse des rayons cathodiques. - P. G4 ~-656.

Pour obtenir un faisceau cathodique homogène de vitesse détermi- n6e, ^1’auteur emploie ^un appareil ^{semblable 4} celui de M. Whidding-

ton (1) : ^les rayons parviennent ^{suivant une direction diam6trale}

dans un sol6noide; la d6viation ayant ^{lieu dans une section} droite,

on peut laisser passer ^{a travers une ouverture du} solénoïde une

portion de rayons de vitesse ^connue d’apres ^sa position ^{dans le} spectre magnetique. Le faisceau isol6 parvient ^{ensuite dans une} cage de Faraday ^{a faible} ouverture; ^en changeant ^le signe ^{de la} charge ^{de la} cage, ^{on mesure} le nombre de paires ^d’ions produits

par l’ionisation ^{de l’air} (pression ^maxima omm, 21).

Pour des vitesses variant de 4,08 ⁴ 6,12.10 centimetres, ^{le nombre}

de paires ^d’ions produits par centim6tre cube ^a vari6 de ~,01 ^a 0,99

sous 1 millimetre de mercure.

La conductibilité _{des gaz.}

P. 65 i-G8 (Lettre de J. TOWNSEND et réponse ^{de Sm 0.} LODGE).

M. Townsend objecte à la t.heorie de Sir O. Lodge (2 ) qu’on ^ne

rencontre de transport 6lectrique par les particules positives que dans le cas des rayons ^« du radium. Sir 0. Lodge ^{maintient son}

.

explication ^du fonctionnement des tubes-soupapes ^et rappelle ^les

travaux de J.-J. Thomson sur la longueur ^{de la} lun1inosité au voisi- nage ^de l’anode (3).

~

A. GRUMBACH.

R.-D. L’attraction moléculaire et les p.roprlétés ^de liquides.

P. 566-586.

Dans une etude pr6c6dente (4), ^{1’auteur a} montre que l’on pouvait

obtenir une infinite d’equations ^{reliant la} chaleur interne d’6vaporation

ou la tension superficielle ^d’un liquide, ^{avec sa} temperature, ^{sa den-}

site et la densité de la vapeur ^{satur6e. Ces} 6quations ^{sont établies à}

1’aide de la loi d’attraction entre les mol6cules d6duite de la tension (1) ^{Proc. R.} S., juillet ^I91I.

’

(2) ^{Voir ce} volume, p. 665.

(3) ^J.-J. THOMSON, ^Recent Reseal’cltes, p. ^li8 R. S., XLIX, p. 84).

(4) ^Voir ce volume, p. 484.

934

superficielle ^des liquides, ^{en donnant à la} fonction arbitraire inter-

venant dans la loi diverses formes appropriées. ^En egalant les diverses

expressions obtenues pour la tension superficielle ^de la chaleur latente,

on obtient des relations interessantes reliant les autres quantités caractéristiques ^des liquides. ^Les exemples qui ^sont donn6s dans le memoire pr6cit6 ^{sont étendus et} d6velopp6s par 1’auteur dans Fetude actuelle.

H. GEIGERet A.-F. KAYARIK. 2013 Surle nombre relatif d’ions produits

par les particules 9 de diverses substances radioactives.

P. 604.

Les experiences entreprises dans ^ces derni£1-es ann£es ont surtout

eu pour but de determiner le nombre de rayons x produits ^{dans les}

diff6rentes series radioactives et de calculer le nombre _{de rayons} ^« -6mis dans chaque transformation. Les résultats obtenus indiquent

que probablement ^{dans toute} transformation li6e a une emission de rayons ^{«, une} particule ^{x de vitesse} caractéristique ^est 6mise par 1’atome en desintegration.

Nos connaissances relatives aux transformations s’accompagnant

d’une emission de rayons a ^sont beaucoup ^moins pr6cises. ^{On a} sup-

pos6 que, dans ^ces transformations, ^les raj,ons p ^{6mis ont une vitesse} caracteristique, ^{mais de r6centes} experiences ^{rendent douteuse cette} hypoth6se. ^{11 est} plus probable que les particules p ^émises par la meme substance

au moins dans certains cas

ont des vitesses notablement differentes.

On connait a 1’heure actuelle sept transformations accompagnees

d’6mission de pardcules 6 ^de grande puissance ^de p6n6tration, ^dans

presque ^tous les cas la disintegration semble li6e a 1’6mission des

rayons ~ ^mous, dont la vitesse d6passe legerement celle des rayons

cathodiques ^durs.

On ne sait que peii de choses ^sur le nombre des particules 3 ^issues

de 1’atome en desintegration. Les déterminations de la charge qui renseigneraient ^{a ce} sujet ^{n’ont ete} faites que dans le ^{cas du} radium,

et il semble difficile, ^{tout au moins a Fheure} actuelle, de r6aliser des

exp6riences semblables avec les autres substances radioactives que l’on ne poss6de qu’en ^{tr6s faible} quantite.

Les auteurs ont essay6 de resoudre le problème par d’autres ^con- sid6rations. En supposant que l’ionisation produite par les rayons p

ne d6pende que ^tr6s peu de leur vitesse, ^on peut d6terminer le nombre

935 relatif de particules P ^{émises par les} diverses substances en mesu-

rant l’ionisation qu’elles produisent. Consid6rons une emission de

rayons ~ ^en 6quilibre radioactif avec une production ^de ray ons ^x.

Dans ce cas, le nombre de particules x ^{émises est} égal ^{au nombre}

d’atomes rompus dans la substance donnant les rayons . ^{En mesu-}

rant l’ionisation due aux rayons ^{et en la divisant} par Ie nombre de particules ^x émises par la substance en 6quilibre, ^{on obtient l’io-}

nisation due aux particules B ^émises par un ^{atome en} disintegration.

Les résultats peuvent ^{se traduire en} supposant que 1’actinium C,

le thorium C, ^le radium B et peut-6tre ^{aussi le radium} C, ^6mettent

deux particules G ^{ou sont} constitués _par deux produits ^successifs

6mettant des _rayons analogues. ^{Avec cette} hypothese, ^{le nombre}

d’ions produits par ^une parlicule ^de grande vitesse, par centim6tre de parcours dans l’air, ^{est de 67.}

H. GEIGER et G .B1. La portée ^des particules x de diverses subs- tances radioactives, et la relation entre la portée ^{et la} pfriode de transforma- tion. - P. 613-621.

On sait que les particules x des différentes substances radioactives sont caract6ris6es par leur port6e, c’est-a-dire par la distance

qu’elles peuventtraverser, ^par exemple, dans l’air à I;Ipression ^atmos- pherique. Brahgs, ^le premier, signala ^cette particularite ^{et la mesura.}

Le dispositif employ6 consistait en une s6rie de tubes parall6les placés directement au-dessus de la substance active et delimitant ainsi des _rayons « dont les chernins étaient sensiblement parall6les.

L’ionisation produite par ^ces rayons était mesuree a differentes dis- tances et la distance pour laquelle l’ionisation disparaissait ^était prise ^comme valeur de la port6o ^des particules ^ex.

Rutherford a montre qu’a la distance de la source pour laquelle ^les particules ^x n’ionisent plus Fair, ^{elles ne} produisent plus la scintilla- tion. On a donc _{par th} un nouveau moyen de d6termirier ^la port6c,

et Hahn, ^en particulier, ^1’a expérimenté. ^{Mais les résultats obtenus}

sont un peu plus faibles que par la methode precedente.

Les auteurs ont employ6 ^{une m6thode} qui s’applique particuli6-

rement bien aux substances de faible activite. L’appareil ^{est consti-}

tué par ^un grand ^{ballon de verre} argenté interieurement et relie à

une balterie de 700 volts environ. Au centre du ballon, ^on dispose ^la

substance a 6tudier sur une petite ^lame m6tallique ^reliee a 1’electro-

936

mètre. Si on diminue la pression a 1’interieur du ballon, l’ionisation

produite par les particules x restera constante tant que leur portee

ne sera pas egale ^{au rayon du ballon.} Aussitot que ^la pression ^tombe

au-dessous de la valeur correspondante, ^{le courant} d’ionisation d6croit. Connaissant cette pression critique ^et le rayon du ballon, ^on

deduit facilement la portee ^des particules ^«.

Les résultats obtenus sont rassembles dans le tableau qui ^accom-

pagne le memoire.

Rutherford a montre, ^en 1907, qu’il existe peut-etre ^{une relation}

entre la port6e des rayons ^{x et} la p6riode de transformation de la substance.

Les auteurs ont porte ^{sur deux axes de} coordonnees les loga-

rithmes des portees ^{et les} logarithmes ^des constantes de transfor- mation. Les courbes obtenues sont des droites, ^en particulier pour la s6rie uranium-radium, ^{de sorte} qu’il semble que l’on puisse espérer ^{trouver une formule} simple ^{reliant ces deux} quantités.

E. RUTHERFORD et H. GEIGER. - Transformation et. nomenclature des 6manations radioactives. - P. 621-629.

Dans un recert memoire (’), Geiger ^{a montre} que l’émanation de l’actinium contient un produit ^se transformant très rapidement, ^émet-

tant des rayons x ^{dont le} parcours ^est de 6cm ,[) tandis que celui des rayons a dus ^a 1’emanation meme n’est que de Ö(,ID, 7. ^{De meme} Geiger

et Marsden ont trouv6 que l’émanation ^du thorium 6mettait deux

particules ^{a. Ces} produits ^se transforment tres rapidement, ^ce qui

a necessite 1’emploi de m6thodes de mesures nouvelles, ^en particulier

celle de Moseley ^et Kajan (voir 1’analyse ^de leur mémoire plus loin).

Les dernières p6riodes ^de transformation ^sont pour le produit ^de

1’actinium de 0,002 ^{seconde et de} 0,i4 pour celui ^du thorium.

On peut ^mettre facilement en évidence la presence ^{de ces 6ma-}

nations dont 1’existence rend compte ^des plenomenes signal6s ^il y ^a

quelques ^années par Giesel.

L’existence de deux produits éphélnères de transformations de 1’emanation du thorium et de 1’actinium conduit a modifier la nomen-

clature adoptée pour leur donner ^{un nom et} specifier ^leur place ^dans

la serie radioactive. Ces produits semblent d’ailleurs ne pas exister a 1’etat gazeux, mais ^se coniportent ^comme des solides .

(~) ^{Voir ce volume,} p. 672.

937 Dans ^un tableau, qui figure dans le memoire, les auteurs indiquent

la nouvelle nomenclature qu’ils proposent.

G.-J. NIOSELEY et K. Produits radioactifs de courte vie.

P. 629-638.

Les méthodes ordinairement. employées pour déterminer les pro-

prietes des substances radioactives ne sont pas applicables ^{aux pro-}

duits de vie tr6s courte. La plus petite p6riode jusqu’a pr6sent ^me- sur6e, celle de 1’emanation de l’actinium, 6gale;h 3,9 secondes, 1’avait ete au moyen de ^{la m6thode du flux constant.}

L’6manation produite ^{d’une faqon constante} par I’actinium etait entrainée par ^{un courant} d’air dans un tube, ^et l’on déduisait la durée de transformation de la concentration de l’émanation en divers

points ^{du tube.}

Les auteurs ont utilise le fait que le résidu, apr6s expulsion ^d’une particule ^{a,, est} charge positivement ^{et sera} par suite attire par ^un

plateau charge n6gativement. ^En employant ^un disque ^{en rotation}

comme plateau négatif, ^le produit separe ^était rapidement ^amen6

dans 1’appareil ^{servant a} mesurer sa radiation.

La periode ^est deduite ^{de la} perte d’activiL6 du plateau pendant ^le temps ^mis pour passer ^{de l’un à} I’autre des deux appareils ^{de mesure.}

Le disque employ6 ^{était celui} qui ^{servait a Schuster et Hemsabch}

pour 1’etude de 1’6tincelle électrique, ^{la vitesse} prriphérique pouvait

atteindre 160 m6tres par seconde. Par ^ce dispositif ^les auteurs ont trouv6 que 1’emanation de 1’actinium donne un produit ^{solide émet-}

tant des particules ^{«, la} premi6re periode ^de transformation 6tant de 0,002 seconde; pour le thorium, ^le produit semblable 6mis a une

p6riode de 0,14 ^seconde. H. VIG-,,ERON.

ANNALEN DER PHYSIK;

T. XXXV, ^n° 10 : 1911.

CLEtlIENS SCHAEFER et FRITZ REICI1E. - Contribution a la théorie des reseaux de ditrraction.

P. 811-859.

La theorie des r6seaux de diffraction de Fraunhofer a ete jusqu’à

pr6sent traitee a partir ^du principe d’lluyg’ens-FresneL ^{sous sa}