Philosophical magazine - T. XXI : janvier 1911

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Submitted on 1 Jan 1911

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Philosophical magazine - T. XXI : janvier 1911

A. Grumbach

To cite this version:

A. Grumbach. Philosophical magazine - T. XXI : janvier 1911. J. Phys. Theor. Appl., 1911, 1 (1), pp.137-154. �10.1051/jphystap:0191100102013701�. �jpa-00241651�

137

DE BROGLIE et L. BRIZARD. - Sur la radiation du sulfate de quinine.

Ionisation et luminescence. - P. 136.

Les scintillations visibles de la lueur continue du sulfate de quinine

en voie d’hydratation paraissent ^{dues à de} petites décharges ^élec- triques produites ^{au moment de la} brusque rupture des cristaux soumis à des efforts brisants.

L’ionisation du gaz ^au voisinage ^{du sel et sa nature} dissymétrique,

la variation des phénomènes électriques ^{et lumineux sous} l’influence de la nature et de la pression ^du gaz, ^{de la} grosseur des cristaux, ^la fatigue ^du phénomène répété conduisent aussi à la même hypothèse.

BOIZARD.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE ;

T. XXI : janvier ^1911.

LOR D RAYLEIGH. - Note sur l’application des fonctions de Bessel à l’étude des vibrations d’une membrane circulaire. ^- P. 53-58.

L’auteur fait observer que ^les considérations physiques ^conduisent

souvent à des conclusions analytiques non encore formulées.

A l’appui ^{de cette} assertion, ^{il montre comment} l’étude des vi- brations d’une membrane circulaire permet ^{de déduire certaines} relations entre les racines de la fonction de Bessel (z).

Entre autres résultats, ^il établit que chaque ^{racine va en crois-}

sant continuellement avec n, puis ^démontre l’exactitude d’une pro-

position ^{formulée sous forme} dubitative par Gray ^et iVlathews :

qu’entre chaque paire de racines réelles successives de J n, ^{il existe}

exactement une racine réelle de J n t-1 . ^*

J.-W. NICHOLSON. - Sur la diffraction des ondes électriques

par ^une grande sphère (III. Détermination de la constante 5). ^{- P. 62-68.}

La présente partie ^{du mémoire} (3’ partie) ^a trait à la détermina- tion du coefficient numérique nécessaire à l’établissement de tables donnant l’intensité en chacun des points de la surface de l’obstacle.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0191100102013701

138

Ce coefficient a été défini précédemment par la condition suivante : la première ^{racine de} l’équation

où la fonction de Bessel K est considérée comme une fonction de _m, 1

a une partie imaginaire ^{- et une} partie ^{réelle dont le terme}

le plus important ^{est z.}

En partant ^de l’expression ^{de Km} (.~~~ :

l’auteur établit que la seule racine convenable ^est donnée par l’équa-

tion :

1

d’où l’on trouve après réduction, pour la partie imaginaire- O,696iz3.

Cette partie imaginaire ^est négative, ^ainsi qu’il ^{a été démontré an-}

térieurement. On obtient ainsi pour ~ la valeur : --

Avec cette valeur, ^le rapport ^de l’amplitude ^{troublée à} l’ampli-

tude non troublée peut ^{être déduit de la relation :}

Comme cas intéressant auquel ^on peut appliquer ^la précédente

relation et la réduire en tables, ^on peut considérer celui d’ondes

électriques ^{et de la terre. Pour une hauteur} d’antenne de 80 mètres et une longueur ^d’onde correspondante ^{d’environ un} quart ^de

mile (1), la valeur de Kc~ est égale ^à i,0i .

Lorsque l’oscillateur et le récepteur ^{se trouvent à une distance} angulaire inférieure à 101, c’est-à-dire à une distance linéaire infé- (1) ^Le anglais considéré par l’auteur a pour valeur 1600 mètres. Il adopte

comroe longueur ^{d’onde de l’antenne} ),o ^{= ~l, valeur} qui paraît ^un peu forte : la

longueur d’onde d’une antenne filiforme est seulement légèrement supérieure

a4/. (N.D. T.) ]

139 rieure à i00 1niles (1120 kilomètres), ^on peut ^mettre la formule sous

la forme simple :

en exprimant ^{6 en} degrés.

Au-dessus de ~o°, ^{il convient de se servir} de la formule de calcul :

où 6 est également exprimé ^en degrés.

L’auteur donne des tableaux où le rapport ^des amplitudes ^est

calculé depuis 11, jusqii’à ^{9.0° avec la formule} (1), ^et depuis ^10, jus- qu’à ^{30° avec la formule} (2), ^de degré ^en degré; ^{enfin de 5° en} °, depuis ^{30° j} jusqu’à ^60°.

Il est difficile de tirer quelques conclusions de ces tableaux pour les petites ^distances angulaires,à ^cause du manque ^de données _quan- titatives sur l’énergie ^reçue par ^le récepteur ^à différentes distances du transmetteur.

Mais ils indiquent ^nettement que, pour de grandes ^{distances an-} gulaire’s, la diffraction ne doit jouer qu’un ^rôle insignifiant ^{dans le}

succès des réceptions lointaines.

On trouve, par exemple, que ^si la diffraction était seule en cause, le rapport ^des quantités d’énergies ^{reçues aux} distances de 2000 nziles et de 70 serait de l’ordre de grandeur ^de ~0-12. Il semble

assez improbable que la sensibilité d’un détecteur ^soit suffisante pour déceler ^un effet aussi faible, ^{et l’on est} porté ^{à rechercher}

d’autres explications pour ^les réceptions ^aux grandes distances. Deux

explications ^{ont été} proposées. Sommerfeld a fait le calcul de la pro-

pagation ^en remplaçant la surface terrestre par ^un plan indéfini ; ^{il a}

montré qu’il suffit d’attribuer à cette surface une conductibilité finie pour rendre compte ^{du succès des} expériences ^{de T. S. F. à} grande

distance. Mais, l’liypotilèse ^{faite est fort} éloignée de la réalité pour les distances angulaires ^{notables. On a} supposé, ^d’autre part, ^{que les}

couches élevées de l’atmosphère terrestre, ^rendues conductrices, pouvaient réfléchir les ondes vers le sol:

Il ne paraît pas impossible que ^cette hypothèse puisse ^{être soumise}

au calcul, ^{mais aucune recherche n’a encore été} conduite dans ce sens.

140

R.-A. HOl’STOt:N. - Sur la magnétosiriction. - ^{P. 78-83.}

L’objet du mémoire est d’établir une relation entre la magnéto-

’ striction et le changement d’aimantation produit par ^une action méca-

nique ^{et d’en vérifier les} résultats par l’expérience.

L’auteur considère un fil de métal magnétique disposé ^verticale-

ment à l’intérieur d’un solénoïde, susceptible d’être soumis à une

traction à l’aide de poids suspendus à l’extrémité inférienre et d’être

porté ^à différentes températures..

L’état de ce fil peut ^{être considéré comme une} fonction des trois

’i

variables indépendantes T, ^{F’ et H} (T, température ; F, ^{effort de} traction ; H, champ magnétique).

Pour une variation infiniment petite, ^la quantité de chaleur dq

mise en jeu ^{est : , "- . -.- ’n ,}

On établit aisément les relations :

. en désignant par B l’induction dans le fil, par v ^son volume, ^et par x le déplacement vertical de l’extrémité inférieure.

La première ^{de ces relations est la} relation bien connue entre le coefficient de dilatation linéaire d’un fil et le refroidissement produit quand ^on l’allonge.

La seconde relation montre que, si l’induction dans ^le fil croît

avec la température, a ^est positif, ^{et la} température ^diminue quand

H augmente ; ^{c’est le contraire} quand l’induction va en décroissant

quand ^la température ^s’élève.

Cette proposition ^a déjà ^{été donnée sous une forme un} peu diffé- rente par lord Kelvin. Les ^effels d’échauffement et de refroidisse- ment du fil sont d’ailleurs vraisemblablement toujours masqués par réchauffement irréversible dû aux courants de Foucault ainsi qu’à

la résistance visqueuse qui s’oppose ^aux mouvements des aimants moléculaires.

La troisième relation, qui ^fait plus particulièrement l’objet ^du pré-

sent mémoire, indique que, si l’induction ^{va en} croissant lorsque ^le

fil subit me tension, ^la longueur ^{du fil} augmente quand ^{il est aimanté,}

et vice vers.

141 L’étude des relations entre la magnétostriction, ^{et l’effet} produit

par ^la tension sur l’aimantation d’un fil a déjà ^été l’ objet ^de plusieurs

travaux (notamment ^{J .-J.} Thomson, I4eydi;eiller , ... ).

T . ^{. 1 1. v JB x A} 1 ^{’ .}

L’auteur a soumis la relation _{- -}

H

tal en se servant des données obtenues par Nagaoka ^{et Honda. Ces} physiciens ^{ont mesuré les} changements ^de longueur ^d’un ellipsoïde

de fer et d’une tige ^{de nickel} de section carrée quand ^{on les aimante}

dans la direction de l’axe. L’accord de leurs résultats expérimentaux

avec la relation donnée ci-dessus est aussi satisfaisant que pos- sible.

C. TIS soT.

R.-D. KLEEMAN. - Recherche sur la détermination de la loi de l’attraction

chimique entre les atomes déduite des données physiques. - P. 83-102.

L’auteur se propose ^de chercher comment, ^{de la} chal eur latente L,

de la tension superficielle X ^{et des autres données} physiques ^d’un

, fluide on peut ^{déduire la} loi de l’attraction atomique, ^et de comparer les résultats obtenus ainsi avec les lois déjà ^trouvées par certains

physiciens. ^,

Kleeman montre qu’il ^est impossible de déterminer complètement

la loi de l’attraction entre les atomes en fonction de leurs distances z et de leur température ^{T en} partant ^{de L ou de À.} Cette loi contient

en effet une fonction arbitraire qu’on ^ne peut déterminer que si l’at- traction est indépendante ^de T, ^ce qui ^n’est pas. ^Par suite, ^{toutes les} lois obtenues _par divers auteurs ne correspondent qu’à ^{des cas} par- ticuliers et aucune d’elles n’est la loi véritable. Par exemple, ^{la for-}

mule de Mills conduit pour ~ ^à des résultats inexacts.

Kleeman, ^{dans un mémoire} précédent (Phil. jtIag., ^{mai 19iO), a}

établi que l’attraction ^entre deux molécules est de la forme

où (D2 ^{est une fonction} arbitraire, Xc la distance entre deux molé- cules à l’état critique ^{et T, la} température critique. La discussion de la loi de l’attraction le conduit aux conclusions suivantes :

Il L’attraction est proportionnelle ^à la racine carrée du poids ^ato- mique ^{m~ ;}

142

2° L’attraction entre deux molécules ne peut ^être indépendante ^de

la température ;

3° q.2 ^ne peut ^{être le} produit de deux fonctions arbitraires l’une de l’autre de T

-" l’autre T,.

En étendant expérimentalement les limites des observations de Joule et Thomson, ^{on en} déduirait des données qui expliciteraient partiellement la fonction q.2.

Kleeman examine ensuite le cas où la loi de l’attraction est de la forme

K/zn

0 Changernent de résistance des fils de fer et de nickel placées longitudinalement daiis des champs magnétiques puissants. ^- P. 122-130.

L’auteur reprend ^les expériences ^{de Barlow} qui présentaient ^une

cause d’erreur. Les fils fins de fer et de nickel dont on veut étudier la variation de résistance sous l’action de l’aimantation longitudi-

nale sont placés ^à l’intérieur des pièces polaires ^d’un puissant ^élec-

tro-aimant. La valeur du champ ^est obtenue par la méthode balis-

tique ^et les résistances sont mesurées par la méthode du pont, ^la résistance de comparaison ^{est un fil de} maillechort.

De nombreuses précautions ^sont prises pour éliminer ^{toute cause} d’erreur pouvant provenir d’une élévation de température ^d’une par- tie de l’appareil. ^A l’intérieur des pièces polaires ^{circule un courant} d’eau, ^les contacts sont manoeuvrés de loin, ^etc.

La résistance de ces fils de nickel et de fer passe par ^un maximum nettement déterminé, pour les valeurs respectives 2800 ^{et ~ 900}

C. G. S. du champ. Lorsque ^le .champ continue à augmenter, ^{la ré-}

sistance du fer décroît constamment, tandis que celle ^du nickel dé-

croît puis ^{atteint une valeur constante} pour un chanlp de 24000 C . G. S.

Ces résultats ne sont pas d’accord avec la théorie de la conduction

métallique ^donnée par Drude.

AUBERT.

AUBERT.>

T. pouvoir reflecteur des noirs de l’umée et de platine. - P. 16’-t’2.

Les données que l’on possède ^{sur les} pouvoirs réflecteurs des dif- férents noirs sont contradictoires. Angstrôm ^{trouve pour le noir de}

143

platine ^un pouvoir réflecteur qui ^{varie entre 0,82 et 1,25} 0/0 pour les différentes régions ^{du spectre.} Féry ^a trouvé 18 0/0 pour ^le rayonnement d’un corps noir à 100°.

M. Royds ^{utilise une} méthode due à Paschen: on mesure la dévia- tion d’un galvanomètre ^{relié à une} pile thermoélectrique ^recouverte

du noir étudié et soumise à un rayonnement ^bien déterminé. Dans

une première expérience, ^{on laisse les} rayons réfléchis ^et diffusés par le noir s’éloigner ^au loin; ^{dans une} deuxième, ^{on les renvoie sur} la pile ^{à l’aide d’un} miroir constitué _par un hémisphère d’argent

centré sur les soudures et percé ^{d’une ouverture} qui ^{laisse passer}

les rayons incidents. La différence des deux déviations mesure I"éner-

gie réfléchie. Il faut faire deux corrections, ^{l’une relative au trou} percé ^{dans le miroir} sphérique, ^{l’autre relative au} pouvoir ^réflecteur

de l’argent.

Voici les résultats du travail :

La mesure du pouvoir réflecteur du noir de platine permet ^{de cor-} riger ^les expériences de Kurlbaum sur la constante de la loi de Ste- fan. En prenant ^{R =} 0,59 0/0 (À ⁼ 8), ^{on trouve :}

a 11 lieu de 7,06 . 10 -15 , ^,

On obtient ainsi, pour ^la charge atomique, d’après ^la théorie de

fi Planck:

au lieu de

e ⁼ 5,65 (Rutherford ^et Geiger).

E . BAUER .

144

S.-B.-Mc LA R EN. - Les équations ^{de Hamilton et la} répartition ^de l’énergie

entre la matière et la radiation. ^- P. 15-26.

L’auteur se sert des équations ^{de Hamilton pour} généraliser ^la

théorie de Maxwell sur la distribution des énergies ^{dans un} système

et pour ^trouver la loi de répartition ^de l’énergie ^entre la matière et la radiation. Il montre : i 0 que ^la théorie de Maxwell s’applique

encore lo rsque l’énergie, ^n’étant plus ^{une fonction} quadratique ^des

vitesses et des moments, ^{est seulement} assujettie ^à la condition _que les moments ne soient pas ^infinis lorsqu’elle ^{a une} grandeur finie;

2° que, ^{si l’on} suppose les électrons indéformables, ^toute l’énergie électromagnétique appartient ^{à la} radiation, ^{sauf le terme} qui dépend

de la position des électrons à chaque ^{instant et} qui représenterait l’énergie électrostatique ^{s’ils étaient au} repos.

R. POHL et P. PRINGSHEIM. - L’effet photo-électrique ^normal

et l’effet sélectif. ^- P. 155-161.

Résumé d’un mémoire plus ^étendu publié ^{dans les} Verhandlungen

der Deutschen Physikalischen Gesellschaft (vol. XII). ^{Les auteurs de}

ce travail expliquent ^{les résultats} contradictoires obtenus par divers

expérimentateurs ^{en montrant} qu’à ^l’effet photoélectrique ^{normal se}

superpose ^{souvent un} effet sélectif dont les caractères sont très dif- férents. Tandis que l’effet normal ^croît régulièrement ^{à mesure que}

décroît la lon gueur ^d’onde de la lumière incidente et reste indépen-

dant de l’azimut de polarisation pour ^une même quantité ^{de lumière} absorbée, ^{l’effet sélectif,} qui s’applique d’ailleurs seulement à une

région ^du spectre ^assez étroite, présente ^{un maximum très accentué}

au voisinage ^{de ~, - 400} uu. et dépend ^{de l’âzimut de} polarisation. ^{Il est}

le plus ^intense quand ^les vibrations du vecteur électrique s’effectuent

parallèlement ^au plan d’incidence. Il serait dû à ^un phénomène ^de

résonance.

,

,

CLIVE CUTHBERTSON. - Nouvelles déterminations de quelques ^constantes

des gaz inertes. ^- P. 69-~8.

L’auteur compare ^entre elles les valeurs obtenues récemment et par des méthodes différentes pour les constantes moléculaires des gaz inertes.

145 1. Les volumes moléculaires obtenus soit à partir ^{des mesures de} viscosité, soit par le moyen de la méthode des indices de réfraction,

sont dans les rapports ^{suivants :}

2. Le nombre N des électrons dans l’atome, ^obtenu par la formule de Sellmeier (p, ^{indice de} réfraction ; no, fréquence ^de vibration libre des parties ^de l’atome; ~2, fréquence ^de la lumière relative à ) :

est une fonction linéaire de la racine carrée du rayon de la sphères

d’action déduit des mesures de viscosité.

3. Ce nombre N est une fonction linéaire de la température critique

du gaz. ^°

4. t,e carré N2 du nombre des électrons est pour les gaz inerte s, ^à l’exception ^de l’hélium, ^à peu près proportionnel ^{à la constante e de}

la formule de Sutherland :

....

où "1) ^est le coefficient de viscosité, ^{K une} constante, ^et T la tempéra-

ture absolue.

Ces résultats, qui ^ne sont d’ailleurs établis qu’en première approx i- mation, ^ne s’appliquent pas ^aux gaz tels que H, ^{0 ou N.}

HORACE-H. POOLE. - Quantité de chaleur dégagée par la pechblende. -P. ^58-62.

L’auteur reprend par la méthode déjà ^décrite (Phil. 11£ag., 1910) ^{et en} augmentant ^la précision, ^{la mesure de la} quantité

de chaleur dégagée par la pechblende ^de Joachimsthal. Il trouve ~

dans trois séries d’expériences les valeurs :

146

La moyenne ^des valeurs obtenues précédemment ^{était de 6,1}

X 10w calories.

L’auteur adopte pour résultat ^final le nombre 6,5 ^{X 10-i} calories,

et il fait remarquer que le nombre calculé, ^en admettant quel gramme de radium dégage ¹¹⁰ calories par lieure, ^{est seulement de} 4,4 X 10--i calories.

RCSSEL et F. SOVDY. - Les rayons y du thorium et de l’actinium. - P. 130-154.

A. Russel et F. Soddy ^{ont étendu au thorium et à} l’actinium leurs études sur les rayons y de l’uranium et du radium. Ils ont opéré ^sur

Factinium C, le mésothorium z et le thorium D. Les méthodes expé-

rimentales sont les mêmes que celles utilisées ^dans leurs travaux antérieurs et décrites dans leur mémoire précédent (Phil. 111ag., II,

p. 744). Les résultats obtenus sont les suivants :

r . Le rapport ^du rayonnement y ^au rayonnement ~ ^{est de} i, 13 pour ^le mésothorium 2, ^de 0,75 approximativement pour le thorium

D, ^de 0,08 ^à 0,13 pour l’actinium C, ^{si l’on} prend ^{comme terme de} comparaison ^{le radium C. Les} nombres obtenus varient d’ailleurs d’une façon assez ^sensible quand ^{on modifie le} dispositif expérimentai.

2. Les _{rayons y} subissent un « durcissement » lorsqu’ils passent

à travers une couche de plomb. ^Cet effet varie d’intensité quand ^on change ^la position relative de la couche de plomb. ^{Il est} difficile de décider s’il est dû à un simple ^ettet d’absorption ^{ou à une modifica-}

tion opérée ^sur les radiations elles-mêmes.

3. Le pouvoir pénétrant ^des rayons y décroit du premier ^{au der-}

nier des produits radioactifs suivants : thorium D, ^radium C, ^méso-

thorium 2, ^uranium X, ^{actinium C. Les valeurs} numériques ^corres- pondant ^{aux divers} dispositifs ^{étudiés sont} données dans des ta-

bleaux annexés au mémoire. F. CROZE.

S:BlOLUCHOBVSKl. - Quelques remarques ^sur la conduction calorifique

dans les gaz raréfiés.

La diminution apparente ^de conductibilité thermique des gaz ^à

mesure que la raréfaction augmente ^{est due à un} phénomène ^de

surface (1).

(i) ^V. S}JOLCCHOWSKI, ^d. Phys., LXIV, p. ¹⁰¹ (1898); ^Pfi. XLV1, p. 199 (1898,. ^- CEMRKE, ^{Azzn. cl.} l’ftys., Il, p. 102 (1900).

147 La théorie cinétique ^{conduit au résultat} suivant : la quantité ^de

chaleur transmise est proportionnelle ^{à la} pression ^et indépendante

de l’épaisseur ^{de la couche} gazeuse. ^-

Les recherches expérimentales ^{sur ce} sujet ^{sont dues à NI.} Brusk 1’ )

et à MM. Soddy ^et Berry (2).

Pour expliquer ^les résultats obtenus par ^ces savants, l’auteur pré-

cise ici la théorie qu’il ^a donnée autrefois en assimilant, ^avec Maxwell, ^la paroi ^{solide à un} réflecteur partiel, ^{de sorte} qu’une partie des molécules gazeuses ^{revient en arrière non} plus ^{avec la}

vitesse correspondant ^{à leur} température primitive, ^{mais avec celle} correspondant ^{à la} température ^{de la} paroi.

L’échange d’énergie ^{au moment du choc est} imparfait, ^surtout

pour les molécules légères (la paroi ^{était en} platine ; ^{ses molécules}

étaient donc très lourdes).

A. FLETCIIER. - Radioactivité du granit de Leinster. ^- P. 102-111.

L’auteur a recherché s’ il Y avait des variations de radio-activité

.appréciables dans le massil’ de granit ^{de Leinster, massif} ayant

environ 100 kilomètres de longueur ^{et 1i3} kilomètres de largeur. ^Des

échantillons pris à Glenmalure, ^{en des} points distants de 800 mètres,

ont manifesté des différences d’activité considérables, indiquant ^le

caractère sporadique ^{de la} distribution de la matière radioactive. Il semble résulter des mesures effectuées que la moyenne générale ^de

la teneur en radium ne s’écarte pas beaucoup ^de la moyenne des résultats trouvés par chaque ^district particulier. ^{En vue de} l’ap- plication ^de la radioactivité à la géologie, ^{l’auteur résume dans un}

tableau les teneurs en radium et en thorium d’échantillons prélevés

dans diverses localités.

La _moyenne générale ^{est 1,68 X} 18-42 grammes ^de radium et

0,7 ^{X 10-~} grammes de thorium par gramme de granit.

NORMA-N-r,’CANI PB ELL. - Note sur la détermination de capacités

dans les mesures d’ionisation. ^- P. 42-45.

Soit Cn c; ^{les armatures} du condensateur de capacité Cn ^cons-

tituant l’appareil ^{de mesure; c.,} c~, celles d’un condensateur ^étalon

(1) ^Phi. XLV, p. ^{31 :} 1898.

(2) ^Proc. Roy. LXXXIII, A, p. 254 ; ^1910.

148

de capacité C~; c,, c~, celles d’un condensateur auxiliaire de capa- cité C2. ^{Les armatures} c, , c0,c2 ^sont les armatures internes, c’est-à- dire celles qui ^sont ordinairement reliées au dispositif ^{de mesure.}

On relie _c, et c~ qu’on ^{met à la terre ainsi} que cl § ^et c~ ; ^{on isole}

C, + C2 ^{et on} porte c~ ^au potentiel V, ; l’électromètre dévie et indique ^-’

que le système ^{est au} potentiel v,. On ^a donc :

On relie c~, c~, c" qu’on ^{met au sol} ainsi que c§, c~ , c~ ; ^{on isole}

cq -~- c~ + c2, ^et l’onporte ~2 ^au potentiel V2. L’électromètre indique

que le système ^{est au} potentiel 1’2. On ^{a :}

Les relations (1) ^et (2j ^font

connaître C’

g2.

Co Co

V~ ^et V 2 ^{sont choisis de} façon que v ^et V2 soient à peu près égaux.

Le calcul montre qu’en ^ce qui ^concerne C2 laprécision de la méthode

Y G

augmente ^{en même} temps _P que q

V ’

1

q CI+C2 C,, la relation est plus complexe, ^et nécessite la connaissance de

g2.

4

auxiliaire une chambre d’ionisation faisant partie ^du dispositif ^de

mesure. C, ^{est alors la} capacité ^{du reste du} dispositif, ^{et il n’est}

nécessaire que de connaître C1 + C,. ^{On connaît} C, + C2 ^{avec d’au-}

tant plus ^de précision que le rapport C’

t o C2

condensateur étalon doit donc avoir une capacité ^aussi grande que

possible, par exemple ¹ microfarad. La méthode peut s’appliquer

à la détermination de la variation de capacité ^d’un électromètre, ^en fonction de la déviation.

ABDItEW STEPHENSON. - Sui une propriété particulière ^du système asymétrique .

P. 166.

Si un système asymétrique ^{est soumis à une force} périodique, l’équation ^du moqvement ^est de la forme :