Philosophical magazine - T. XXI; juillet 1911

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Submitted on 1 Jan 1911

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Philosophical magazine - T. XXI; juillet 1911

A. Grumbach, H. Vigneron, Ed. Salles

To cite this version:

A. Grumbach, H. Vigneron, Ed. Salles. Philosophical magazine - T. XXI; juillet 1911. J. Phys. Theor.

Appl., 1911, 1 (1), pp.665-673. �10.1051/jphystap:0191100108066501�. �jpa-00241713�

665 et la transformation est totale à 4000; ^{il est} d’autant plus petit ^que l’alliage qui ^{a servi à} préparer ^{l’or brun est} plus ^{riche en} argent.

B. ROUSSI’. - Existence d’une loi géométrique ^très simple de la surface du corps de l’homme de dimensions quelconques, démontrée par

nouvelle méthode. - P. 205.

Figures permettant ^{la mesure du} périmètre moyen ^et de la hauteur

périphérique moyenne totale du corps. Le produit ^{de ces deux quan-}

tités donne la surface de la _peau de l’homme.

G. BOIZARD.

’

PHILOSOPHICAL MAGAZINE ;

T. XXI; juillet ^1911.

SIR 0. LODGE. - La conductibilité des gaz illustrée par ^le fonctionnement des _soupapes électriques ^{à vide.}

^{P. 1.}

L’auteur résume ici les idées auxquelles ^{l’ont amené les recherches}

sur les soupapes à vide qu’il ^a entreprises depuis quelque temps ^avec

l’assistance de M. Robinson : le courant qui ^{traverse un tube à vide}

serait transporté ^en grande partie par des particules positives qui

cheminent de l’anode à la cathode en contournant les obstacles

qu’elles peuvent rencontrer sur leur chemin, tandis que les électrons

négatifs issus de la cathode ont une trajectoire ^{normale à celle-ci;}

ils tendent à obstruer la route des atomes positifs ^{et même} peuvent

les ramener en arrière. La charge négative transportée par les élec- trons serait relativement faible, mais ils contribueraient à l’augmen-

tation du courant en ramenant des particules ^{neutres au} voisinage ^de

l’anode où ces particules peuvent donner des ions positifs.

.

De plus, pou,..r que les électrons s’échappent ^{de la cathode, il faut}

que la tension 2xG2 atteigne ^{sur celle-ci une valeur} critique, ^c’est-

à-dire qu’il y ait ^{à son} voisinage ^{des centres} positifs. ^{C’est ce} qui explique ^{la lueur} qu’on ^{voit aux arêtes et à la} pointe ^d’une cathode;

cette lueur est caractéris t ique ^du gaz ^{et due à} des atomes positifs ^de

celui-ci. Cette lueur se remarque aussi dans ^une cathode creuse ou en forme de spirale; ^c’est que les ^centres positifs y cheminent sans

obstacle. Pour qu’un ^{tube à vide} joue ^le rôle de soupape, il faut

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0191100108066501

qu’une des électrodes soit une spirale métallique ^{soudée dans une} partie du tube soufflée en boule pour faciliter l’accès des centres

positifs.

La deuxième électrode sera une tige ^émoussée placée ^{dans une} partie étranglée ^{du tube ; c’est elle} qui ^sera l’anode. Si on essaie de la faire fonctionner comme cathode, les électrons qu’elle ^émettra

arrêteront les particules positives; ^le dégagement de chaleur pourra être suffisant pour briser le tube.

1VI. Lodge ^{donne comme} exemple ^une expérience ^{où la} soupape ^est munie d’une canalisation latérale à robinet qui ^fait communiquer ^la

boule B oû se trouve l’électrode en spirale ^{avec la} région ^{A où est}

soudée la deuxième électrode; l’espace ^{A est} séparé ^{du reste du tube}

par ^un étranglement. ^{Il faut} expliquer ^comment les électrons néga-

tifs ont si peu de part ^au transport ^de l’électricité ; l’auteur remarque que l’énergie mécanique dépend ^du produit nJnu2, tandis que le courant dépend ^{de neu.} Il faut de plus distinguer ^la quantité ^de

mouvement d’un électron unique ^et celle d’une agrégation ^d’élec-

trons.

J.-E. Relation entre la telnpérature et l’action moléculaire. - P. 8! .

L’auteur rappelle d’abord les articles sur l’attraction moléculaire

publiés par M. Kleeman (’ ) ^{dans le même recueil.}

En comparant l’équation que ^{ce savant a} obtenue en partant ^{de la} loi de l’inverse de la cinquième puissance ^{aux résultats} expérimen-

taux de Sydney Young ^{et de ses} collaborateurs, il conclut que les écarts ne sont pas dus ^{aux erreurs} d’observation.

Il rappelle qu’on ^ne peut guère admettre que ^la température ^ait

une action sur l’attraction moléculaire (9).

1B1. Mills reprend ^la question ^en partant ^de l’équation ^{de Diete-}

’rici (3) :

.

(1) Voir

volume, p. ~142, 3i7, 452.

Arner. Electl’ochern. Soc., XIY, p. ^3~ (1908:. Éitude de la réaction : 0 -- H20.

(3) DIETERICI, Ann. d. Pli. (’~), XXY. p. 569 (1908).

R ICHTER, Inaiiquî-al Disse/’tCl t ion. Rostock (1908).

JOU7’lI. AI?2. XXXI. p. ¹⁰⁹⁹ (’1909y.

XX, p. 665 (1910).

Inaiig. Dissertatiora, ^Kiel (1910).

667 ou a, est la chaleur interne de vaporisation, R la ^constante des gaz, d la dens.ité du liquide, D celle de la vapeur saturante, C ^une quan- tité qui ^est à peu près la même pour ^{tous les} corps.

L’équation ^{est en désaccord avec} l’expérience pour les faibles ^ten- sions de vapeur; les résultats ^sont bons aux températures ^élevées.

L’auteur reprend ensuite le problème ^de l’attraction moléculaire en

partant ^de la loi de l’inverse du carré des distances. Les molécule s seraient en mouvement même au zéro absolu, ^la température ^serait

définie par la plus ^{ou moins} grande excentricité de l’orbite.

La relation qu’il ^{en déduit} pour le point critique s’accorde bien

avec l’expérience :

où d, ^est la densité critique, Ek ^la force vive moléculaire, ~.’ ^la

constante de l’équation :

A. GRUMBACH.

LAREUZ. - L’émission et l’absorption d’énergie par les électrons.

P. 66.

Dans cette étude l’auteur étend la théorie de la radiation complète

de Lorentz à toutes les longueurs d’ondes. Il étudie successive- ment : le mouvement perturbé ^{dû à la} radiation, ^la signification ^de

la loi de Wien, ^{la forme de l’orbite d’un} électron, l’absorption ^et

l’émission de la radiation. Les électrons négatifs ^se déplaçant ^dans

un champ de force conservatif dû aux charges positives, ^absorbent

de l’énergie empruntée ^à la radiation extérieure, ^{et lui en restituent}

par leur ^mouvement.

Dans ce mémoire l’auteur suppose, ^comme Lorentz, que ^les élec- trons négatifs ^ne s’influsent pas mutuellement, ^et que les charges positives ^sont immobiles. Il admet en plus que la radiation ^est sim-

plement ^un champ extérieur, s’ajoutant ^{aux autres} forces. Il espère pouvoir ^{lever ces} restrictions sans changer ^{la nature} des résultats

généraux ^établis.

C.-H. BERRY. 2013 Sur les ponts ^de pianos. - ^{P. 113.}

L’auteur étudie en détail le mode des vibrations des cordes de

piano ^{en se servant} pour repérer ^{leur mouvement du} déplacement ép rouvé par le pont mobile solidaire de la table d’harmonie.

C. B.-IRUS. - Interférences obtenues

les réseaux par réflexion.

P. il8.

L’auteur étudie les divers modes d’obtention des interférences en se servant de réseaux par réflexion. Il étudie dans chaque ^{cas la}

m arche des rayons, la formation des images colorées, ^le déplacement

des franges, ^etc.

LORD RAYLEIGH. 2013 L’aberration dans les milieux dispersifs.

^{P. 130.}

On admet généralement ^à l’heure actuelle que la méthode de la

roue dentée et celle du miroir tournant donnent non la vitesse de l’onde _v, mais la vitesse du groupe d’ondes u, ^u, étant déterminé par

l~ variant comme l’inverse de la longueur d’onde. Dans un milieu

dispersif, v ^{et u sont} différents.

Quant ^aux deux méthodes astronomiques employées, ^{celle re-} posant ^sur l’observation des éclipses des satellites de Jupiter ^donne

évidemment u, et celle basée sur l’aberration donne, si l’on admet la théorie ordinaire de ce phénomène, la vitesse de l’onde v.

Récemment Ehrenfest a remis en question ^{ce résultat et discuté} l’assertion communément admise que l’aberration des étoiles donne

v plutôt que ^u.

Il a montré que les circonstances ^ne diffèrent pas matériellement de celles qui ^se rencontrent dans la méthode de la roue de Fizeau.

Le raisonnement qu’il emploie ^{est assez voisin de} celui suivi par lord Rayleigh. Celui-ci fait remarquer d’ailleurs que l’explication classique de l’aberration repose plutôt ^sur la théorie corpusculaire

q ue ^sur la théorie ondulatoire et nécessite en plus de supposer l’éther

n on perturbé par le ^mouvement de la Terre.

Dans le mémoire actuel, ^lord Rayleigh précise ^certaines parties

du raisonnement et montre par le calcul ^{comment ii} s’introduit sim-

plement dans la théorie de l’aberration à la place ^{de v.}

669

~

J. JOLY. - Sur

méthode de détermination de la quantité ^{de radium} renfermée dans les roches, minerais, ^etc. - P . 134.

La méthode classique employée pour déterminer la quantité ^de

radium contenu dans les roches laisse beaucoup ^à désirer. C’est une

méthode chimique qui ^{consiste à} transformer le corps ^à étudier en

deux solutions : l’une alcaline résultant du lavage ^du produit ^{de la}

fusion de la roche avec des carbonates alcalins, ^{l’autre contenant en}

dissolution dans un acide le résidu insoluble. Cette dernière solution est difficile à obtenir : une trace de précipité ^montre que le radium n’est pas entièrement dissous, ^{et la} libération totale de l’émanation par ébullition ^est ensuite impossible.

L’auteur ^a trouvé que l’on pouvait recueillir la totalité de l’éma- nation primitivement ^{contenue dans une roche} pendant ^{sa fusion et}

sa décomposition par les carbonates alcalins. Il ^a alors combiné un

dispositif ^de chauffage par ^une résistance de platine qui permet ^très

facilement et très rapidement ^{de faire} l’opération. Les résultats ob- tenus sont grandement plus forts que ^ceux que donne la méthode par solution, les différences atteignant ⁴⁰ 0/0.

C. S W ANN. - Le champ magnétique produit par

condensateur chargé

en

mouvement dans l’espace. - ^{P. 150.}

Un système ^de corps chargés ^se déplaçant ^{avec une} vitesse v dans

un éther immobile donne lieu en un point quelconque ^{à un} champ magnétique d’intensité P étant la polarisation électrique ^au point considéré, comptée ^{dans une direction} perpendiculaire ^{à la}

vitesse ^v. Rôntgen ^{a cherché à déceler ce} champ ^à l’aide -d’une

aiguille ^{aimantée. Il n’a rien} observé, car, ainsi que Larmord l’a ^montré

ensuite, ^les charges ^induites développées ^sur l’aiguille ^annulent

exactement le champ magnétique produit ^en chaque point ^intérieur

à l’aimant par les corps ^en mouvement. Il semble à première ^vue

que si l’on ^ne peut ^{déceler le} champ magnétique par ^une aiguille aimantée, ^on puisse espérer ^{arriver à} de meilleurs résultats en se

servant d’une bobine d’induction tournant autour d’un axe perpen- diculaire aux deux plateaux d’un condensateur plan.

L’auteur montre d’abord que, si l’espace compris ^{entre les deux}

plateaux ^est homogène, c’est-à-dire de pouvoir ^inducteur spécifique.

c onstant, ^{le flux} à travers la bobine est constamment nul.

Si au contraire ^une partie ^de l’espace ^{entre les} plateaux ^{est rem-} plie par exemple ^de paraffine, ^{et l’autre} par l’air ou le vide, ^{on doit}

observer un flux- magnétique ^{à travers la} bobine, pourvu que le pou- voir inducteur spécifique ^{soit une} quantité ^{continue dans le milieu} auquel ^{il se} rapporte.

L’auteur établit ensuite que la théorie des électrons satisfait ^aux conditions d’un diélectrique ^{de cette sorte, tout au moins en ce} qui

concerne le champ extérieur, mais la condition de continuité à l’intérieur du diélectrique ^{n’est pas} satisfaite, ^{et il} s’ensuit que le flux à travers la bobine sera nul dans toutes les positions. ^{De sorte} que l’absence d’effets constatés expérimentalement ^{fournit une} preuve de la nature discontinue de la capacité ^inductive spécifique ^{et montre}

que l’action diélectrique ^{doit ètre} expliquée par la présence ^d’élé-

ments de même nature que les doublets électriques, ^{et ne} peut ^être

attribuée à une force mystérieuse de torsion des tubes de force que les diélectriques ^seront supposés posséder.

H. ViGNERON.

R.-F. GROYTHER. - Sur les tensions dans

cellule sphérique pesante.

P. 191-193.

L’auteur montre que si l’on introduit dans le calcul des tensions ^les termes relatifs à la pesanteur, ^{il ne} faut pas considérer ^ces tensions

comme purement élastiques, ^{et il} indique l’importance ^{de cette}

remarque dans ^la théorie de la résistance des matériaux.

LEW’IS. -- Note

la pression interne d’un liquide.

^{P. 193-197.}

La pression ^{interne d’un} liquide ^calculée d’après la formule de Van der Waals est beaucoup plus faible que ^la valeur qe l’on obtient en partant, ^comme Dupré, des chaleurs de vaporisation. ^L’au-

teur montre que le désaccord disparaît ^{si l’on} admet que I = ç v2 _a ^est

une fonction de la température de la forme :

671

BIRKELEY

BURTON. - Thermostat pour maintenir constante la température d’une chambre. - P. 2il-21~..

Les auteurs décrivent un dispositif électrique. constitué par ^un

système ^de solénoïdes, ^{un fléau de balance et un bras flexible en}

alliage invar-laiton, permettant de maintenir constante à

demi-

degré près ^la température ^d’une chambre où était installé un inter- féromètre.

i

F.R.,tLNcK Sur l’origine ^des spectres.

P. 2i-~-2t9.

En se basant sur les variations _que présentent ^les spectres ^{du mer-}

cure qu’il ^a observés dans l’eau, dans l’étincelle et dans les tubes,

l’auteur est amené à se rallier à l’opinion ^{de BBTien relative à l’ori-} gine ^des spectres.

’

Les spectres ^de lignes ^seraient produits par les vibrations des atomes neutres déterminés au moment de la recombinaison des électrons négatifs ^{avec des restes} positifs. Sous l’influence de l’électri-

cité, _{les gaz} ^{sont ionisés et leurs atomes} peuvent ^{se trouver dans des}

états très différents. A ces états différents correspondent ^des spectres

de lignes différents.

Les spectres de bandes seraient dus aux vibrations des molécules.

’

F. CROzE:

E.-C. SNOW. - Note

mémoire de Rutherford et Geiger

^la probabilité

des variations dans la distribution des particules

- P. 9 98-200.

Rutherford et Geiger ^{ont donné, dans le} Philosophical Magazine d’octobre, l’accord existant entre l’expérience ^et la théorie de Bate-

man pour que la probabilité de visibilité de particules ^x, émises pen- dant un certain temps, soit satisfaite. L’auteur reprend ^la question ^au point ^{de vue} mathématique, ^{en se servant des} calculs de Pearson et des tables de Khund.

En prenant ^un intervalle d’un quart ^de minute, ^{l’accord est satis-}

faisant, il l’e-st moins pour ^un intervalle d’une minute.

H. GEIGER. - Transformation de l’émanation de l’actinium.

P. 201---20.

Si l’on étudie le parcours des particules Y. émises par l’émanation de l’actinium, ^à l’aide de la méthode des scintillations, ^{on trouve} qu’il y ^a trois produits de parcours : 5,1, 5,7 ^et 6,5 centimètres ;

le premier correspond ^au dépôt actif, ^{les deux autres aux} particules

«

mises en liberté par l’émanation.

L’émanation de l’actinium consiste donc en deux corps : ^le premier

émet des particules

ayant ^un parcours 5Cm,7 ^{et a une} période ^de

4 secondes, ^{le second des} particules ayant ^un parcours de 6cm,5 ^{et a} une période ^de 1/500 de seconde.

_

J. TOWNSEND. - Charges des ions gazeux. - P. 20~-2i1.

Réponse ^{à un} travail de Millikan. L’auteur discute la question

des ions + ^à charge double. Si l’ionisation est produite par les rayons secondaires prenant naissance par l’action des rayons de

Rôntgen ^{sur une surface} polie, ^{on trouve 1,26 et 1,24 1010} respecti-

vement pour les ions -~- et - : mais, ^si la surface est recouverte d’une couche de vaseline, ^on obtient pour les deux ^{mêmes sortes} d’ions res-

pectivement ^{2,06 et} 1,22 10~°. Avec H et COI, ^{on a} des valeurs diffé- rentes pour les ions + ^{de la même} façon, ^et pour les ions

les mêmes valeurs que dans l’air. Les ions + ^à simple charge ^{sont for-}

més quand les rayons ^sont des particules projetées (rayons ^{de Rônt-}

gen secondaires ^non pénétrants), ^{et les ions à} charge double par l’ac- tion directe des rayons secondaires les plus pénétrants, ressem blant

aux rayons X, toutefois le processus de l’ionisation par les rayons de

Rôntgen ^{est inconnu.} D’ailleurs l’hypothèse ^de MilUkan, que la

plus grande partie de l’ionisation d’un gaz par les rayons de Rôntgen

est due à l’action des rayons primaires, ^est contredite par les ^tra-

vaux tout récents de Beattie et ceux de Wilson. Comme Franck et Westphal ^{l’ont montré, les ions + à} charge ^{double ont}

un coefficient de diffusion moitié des autres, ^{ils ont un} cortège pro- bablement plus considérable, par suite ^une vitesse d’agitation plus petite, ^{et en} conséquence ^{ils auraient moins} de cllance de rencontrer

un objet ^dans le gaz qu’un ^{ion à} charge simple. ^{Dans ces} conditions.

quelles ^sont les chances pour que les ions ^à charge double viennent

673

se fixer sur la goutte observée par Millikan, ^{dans ses} expériences ;

c’est ce qu’il ^{est bien difficile de dire.} Quant ^à l’objection de 31illel;an , que ^dans les expériences ^où Townsend observe des charges doubles,

c’est qu’il y ^a des centres de grosseur considérable, ^{ce dernier} répond

que, si c’était le _cas, les mesures de mobilité _par la méthode deZeIeny

en seraient atteintes, ^{en ce} que par ^cette méthode ce serait la mobilité de l’ion le plus ^gros que l’on déterminerait.

.

A. S. EVE. - Absorption par l’air des rayons B ^{du radium C.}

^{P. 8-17.}

Les mesures ont été effectuées en approchant ^une ampoule ^de

radium d’un éleelroscope ^{dont les} parois ^étaient formées de papier

noirci à la mine de plomb. ^{La loi} d’absorption ^est approximativement exponentielle. ^{Si l’on} appelle ¹ l’ionisation due aux rayons ~, s ^la distance, u ^le coefficient d’absorption ^des mêmes rayons, lr2 varie à peu près ^{comme e-:.t1’.}

Dans la première ^série d’expériences, le radium était déplacé ^{de 60}

à 160 centimètres de l’électroscope, ^{dans la} seconde, ^{de 2 à 5 cent-} mètres ; ~., dans ces conditions, ^a été trouvé égal ^à 0,0033 pour le

premier ^{cas et à 0,00~’~â} pour le second.

Le coefficient d’absorption ^des rayons y pour l’air ^{est entre} 0,000021

et 0,000031, ^{si ce} gaz ^absorbe les _{rayons y} comme les rayons ~.

Le parcours effectif moyen des rayons ~ ^à partir ^{de leur source est}

d’environ ~m,~ ; ^{dans les mêmes} conditions, celui des rayons y ^est de 250 mètres.

Des expériences ^{ont été} faites pour déterminer la valeur de _p avec

le dépôt ^{actif du radium sur une feuille} d’aluminium, p ^{a été trouvé}

entre 0,012 ^et 0,013 ; il semble que le radium C ^{émette une} propor- tion considérable de rayons ~ ^lents comparables ^{à ceux du radium B.}

Dans le cas du dépôt ^{actif du thorium B et D,} p. oscille entre 0,024

et 0,023.

ED. SALLES.

J. de Phys., ^5e série, ^{t. L} (Août ’1911.)