Philosophical magazine - T. XXV ; janvier et février 1913

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Submitted on 1 Jan 1913

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Philosophical magazine - T. XXV ; janvier et février 1913

A. Grumbach

To cite this version:

A. Grumbach. Philosophical magazine - T. XXV ; janvier et février 1913. J. Phys. Theor. Appl.,

1913, 3 (1), pp.242-248. �10.1051/jphystap:019130030024201�. �jpa-00241836�

242

froid en présence ^{de noir de} platine, ^{et est} monoclinique ^{si on le} pré-

pare par l’action du chlorure de benzoyle ^{sur l’alcool} vanillique

:sodé.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE ;

T. XXV ; janvier ^et février 1913.

G. Sur les orbites d’un électron.

P. 201-210.

Pour étudier complètement l’absorption par la matière des

’rayons ^{ou des rayons} cathodiques, ^{il est} nécessaire de connaître les orbites que suivront les ^électrons lorsqu’ils passeront ^{au voisi-}

nage des corps chargés ^contenus dans la matière. Suivant les con-

ceptions ^de Rutherford, ^un atome est formé d’électrons et d’un noyau positif qui constitue presque ^toute la masse et a sa charge

concentrée dans une petite région. L’auteur cherche dans le présent

mémoire à déterminer l’orbite d’un rayon ~ quand ^{il rencontre le}

noyau d’un ^atome.

H. Quelques propriétés des fibres vulcanisées. - P. 210-214.

L’auteur étudie le changement ^de vitesse dîi à l’absorption ^de

l’eau par les fibres vulcanisés qui ^sont employés pour confectionner les pistons des compresseurs dans les usines d’air liquide.

JOLY. - L’apophoromètre. - P. 30~i-31~..

C’est ^un appareil ^{servant à mesurer} la sublimation des substances à haute température ^et permettant ^de recueillir et de peser les diffé- rents produits qui ^ont pu ^se former. L’appareil ^très simple ^est repré-

senté sur la figure. Un ruban de platine ^{de 6} centimètres de long

sur 4 à 5 millimètres de large ^est ajusté ^{entre deux} pinces ^reliées

aux bornes d’un circuit électrique. ^{L’une des} pinces ^{est mobile} parallèlement ^{à elle-même de façon à ce que} le ruban de platine puisse toujours ^{être tendu} quand passe ^{le courant.} La substance à volatiliser est placée ^{sur le ruban} après pulvérisation. ^Au-dessous

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019130030024201

une coupelle ^{en verre est montée sur un} support ^mobile qui per- met de l’amener en contact avec le ruban. Dans cette position, ^une

seconde coupelle peut ^être disposée pour ^enfermer complètement ^la partie ^contenant le corps ^en expérience. ^Tout l’appareil ^est disposé

dans le vide ou dans un gaz ^inerte. La température peut ^être réglée

et élevée progressivement ^en agissant ^{sur un rhéostat} inséré dans le circuit. En général, ^on opère ^{dans une} atmosphère d’oxygène. ^On peut ^{ainsi arriver à} fractionner les produits des sublimations.

FIG. 1.

Joly ^donne quelques exemples d’analyses ^{de minerais} (proustite, -sylvanites, réalgar, molybdénite, argentite, etc.) ^{par ce} procédé ^très

simple, ^très rapide ^et suffisamment précis.

L’appareil permet aussi de réaliser la sublimation avec beaucoup plus ^{de facilité et une} plus grande pureté des apparences observées que par ^les procédés ^ordinaire.

RUTHERFORD et ROB11’SOU. - Les effets calorifi(lues ^{du radium}

et de

émanation. - P. 3i 2-330.

Depuis ^la découverte, par Curie et Laborde en 1903, ^{de l’émission} continue de chaleur _par le ’radium, ^un grand ^nombre d’expérimen-

tateurs ont cherché, par diverses méthodes, ^à calculer le taux de cette émission. On peut mentionner à ce sujet ^les expériences ^de

Curie et Dewar. A l’aide d’un calorimètre à air liquide, d’iNngstrôm,

de Hess et Schweidel, ^ils compensaient par ^{un courant} électrique ^la

chaleur dégagée par le radium, ^{etc. Mais} les nombres trouvés sont

difficilement comparables par suite de la pureté plus ^{ou moins}

grande ^des produits radioactifs. Les meilleures expériences deiBle-B-er

244

et Hess conduisent au résultat suivant : 1 gramme ^de radium en

équilibre ^{avec les} produits ^{de sa} désintégration dégage par heure 132,3 calories-grammes..

Rutherford ^et Barnes, ^en 1904, montrèrent que ^un quart ^à peine

de la chaleur totale dégagée ^{était dû au} radium lui-même et que

l’émanation, les radiums A, ^{B et C en} fournissaient la majeure partie. ^L’action calorifique de l’émanation décroît exponentiellement

avec la même période que ^son activité, tandis que celle du dépôt

actif varie à peu près ^{de la} même manière que ^son activité mesurée par les rayons

La chaleur émise est donc une conséquence ^néces-

saire de la production des rayons

^{et fournit} approximativement

une mesure de leur énergie cinétique. ^{Si telle est la vérité, toutes}

les substances radioactives doivent émettre de la chaleur. C’est ce

que montrèrent Duane, ^{ivebb et Poole.}

La preuve expérimentale ^récemment donnée par Geiger ^{et Nuttall} qu’il ^{existe une} relation définie entre la période ^de transformation d’une substance et la vitesse d’émission des particules

suggère ^la possibilité que l’effet calorifique ^{ne soit} pas ^{une mesure} de l’énergie

des particules

^{S’il en est} ainsi, ^on doit s’attendre à ce que l’effet

calorifique ^{total d’un rayon}

soit notablement supérieur ^à l’énergie

de la particule

^émise.

Les auteurs ont, ^{en vue} de solutionner ^ces questions, ^déterminé

la répartition ^{de la chaleur entre les trois} produits : ^radium 1~

radium B, ^{radium C. Ils ont cherché à mesurer l’effet} calorifique ^de

l’émanation du radium, ^{celui des} raj-ons p et

Le dispositif expérimental ^est analogme ^{à celui} employé ^{en 1904}

par Rutherford et Barnes : c’est un pont ^de Wheatstone ^sur l’une des.

branches duquel ^{on fait s’exercer l’action} calorifique ^des produits.

Pour la répartition de la chaleur totale émise entre les trois _pro- duits radioactifs, ^{les auteurs ont trouvé :}

Mais il _{n’est pas} tenu compte de l’effet des rayions 9 émis par les.

radiums B et C et qui ^est voisin de 4 0/0.

Quant ^à l’émanation, ^une quantité donnant les mêmes effets de rayons y qu’un gramme ^{de radium} (étalon Rutherford-Boltwood)

émet 95,95 ^:.fi 0,05 calories-gramme par ^heure. Si l’on fait les cor-

rections nécessaires, _pour ^{ramener à un curie} d’émanation, ^on

trouve 98,~ petites ^calories, nombre très voisin de celui ordinairement

adopté.

Les résultats obtenus _par ^un curie d’émanation dans diverses

conditions sont les suivants :

Enfin la distribution de la chaleur émise entre le radium, ^ses pro- duits de transformations ^et les radiations est la suivante :

HOGLEY. - Solubilité du dépôt actif du thorium dans différentes solvants.

P. 330-332.

L’auteur cherche à classer les produits de transformation du thorium en un système périodique ^{au moyen de leur solubilité}

dans divers solvants.

HUGHES. - Sur l’effet photoélectrique ^dans quelques composés. - ^{P. 332.}

Lettre dans laquelle ^l’auteur précise quelques détails d’une de ses

expériences signalée ^{récemment par yVilloyvs.}

H. VtGNERON.

246

E. JACOT. - Sur

relation entre l’ionisation par les rayons cathodiques

et certains effets chimiques. - ^{P. 2I~.}

Il s’agit ^ici de l’action ^sur le phosphore ^{blanc. Le} faisceau catho-

dique passe ^{dans un} solénoïde, ^{et on} n’emploie qu’une ^très petite portion ^du spectre magnétique; ^les expériences préliminaires ^ont

montré que la transformation en phosphore rouge ^est due en partie

à un effet thermique, ^en partie ^{à un} phénomène ^{où le} gaz ambiant

joue ^un rôle; ^{on s’en rend} compte ^{en mesurant} l’énergie des rayons et en comparant ^{celle-ci à la} chaleur de transformation du phosphore.

Celui-ci n’est donc pas soumis directement à l’afflux cathodique, ^mais

il se trouve baigné ^{dans le courant d’azote raréfié venant du tube}

où se trouve la cage ^de Faraday ^{servant à} recueillir les charges négatives transportées.

L’effet est proportionnel ^à l’ionisation, ^{mais il} semble que les ^ions facilitent la réaction sans y prendre part directement; ^{ce serait de}

‘ l’azote monoatomique qui ^{aurait un rôle} analogue ^{à celui} que lui ^a

déjà attribué R.-J. on expliquerait ^{ainsi la} loi de propor- tionnalité.

L’ionisation dans l’azote est inversement proportionnelle ^{à l’éner-} gie ^{des rayons} cathodiques pour des vitesses de 2,92 X ^{109 à} 4,76 X ¹⁰⁹ cm-sec, et elle est proportionnelle ^{à la} pression, ^{de 0,083}

à 0,025 millimètre de mercure.

D.-L. WEBSTER. - La théorie de la diffusion des rayons de Rôntgen. - ^{P. 234.}

La formule d’après laquelle l’intensité des rayons diffusés sous un

angle ^{e est} proportionnelle ^{à 1} + ^{COS2 0 s’établit en} admettant que

chaque électron de la substance radiante diffuse la même quantité d’énergie que s’il ^était seul. Crowther (2 ) ^{a montré} que ^les nombres calculées ne s’accordent avec l’expérience que ^{si 0} > 60°.

L’auteur cherche à s’affranchir de l’hypothèse que nous venons

d’indiquer. ^Il rappelle ^{d’abord les résultats de Crowther.}

Pour un radiateur donné et pour des rayons primaires ^{de dureté} donnée, la radiation en excès dans une direction quelconque ^{est pro-} portionnelle ^à l’épaisseur du radiateur.

(1) ^Une modification aclive de l’azote Roy. Soc.,

^{1911 et}

(?) ^PJ’oc. Roy. Soc., ^-4., LXXXVI, p. 472; Proc. Camb. 6, p. 534.

Dans les limites des erreurs expérimentales, la dureté des faisceaux -excédents est la même que ^{celle du} faisceau primaire.

Si E4dO ^est l’intensité de la radiation excédente entre les angles

E est l’intensité totale dans toutes les directions ; b ^diminue quand

le faisceau primaire ^{durcit et croît avec le} poids atomique ^{du ra-}

diateur.

M. Webster considère ^une impulsion primaire polarisée :

{en prenant ^{la vitesse de} la lumière égale ^à l’unité), ^avec f (s1

^o

f 1

1 1 d "1’

pour - ^s 2’ ^la valeur moyenne de ^son carré étant l’unité ^en 2

dehors de cet intervalle.

La condition de renforcement d’un électron par ^{un autre est} que les temps ^{d’arrivée des} ondes diffèrent de moins de T; ^une hypo-

thèse supplémentaire s’introduit _par la nécessité de tenir compte ^des

irrégularités ^{du faisceau} primaire ^{dues aux} électrons voisins. La

probabilité pour qu’un seul électron soit ^un amas d’électrons con-

tenu dans un volume V étant e-nv, n ^étant le nombre d’électrons par ^{unité de} volume du radiateur, ^{on en déduit} l’énergie ^diffusée.

Une fonction inconnue s’introduit, ^{de sorte} qu’une ^théorie quantita-

tive est difficile à établir. Cependant les résultats concordent quali-

tativement avec les expériences ^{de Ni.} Kaye (1).

A. NORMAN SHAW. - Sur les couches électriques ^dans les difrérences de potentiel

de contact entre métaux. - P. 241.

L’auteur a commencé par comparer ^à la méthode de Kelvin les méthodes d’ionisation; les valeurs finales trouvées pour les diffé-

rences de potentiel ^de contact sont bien les mêmes. Il ^a ensuite recherché s’il s’écoule ^un temps appréciable ^{entre la} charge ^d’un

métal et la formation des couches électriques : ^une plaque ^{de laiton}

(1) KAYE, Proc. CCl1nb. Phil. Soc., Xi’, p. 269; ^1909.

248

et la cage de Faraday ^entourant l’appareil ^{étant au} sol, ^{on mesure}

la différence de potentiel laiton-plomb ^en laissant la plaque ^de plomb prendre d’elle-même cette différence de potentiel ^{V mesurée à l’élec-} tromètre ; ^{on a} ainsi, ^en portant les différences de potentiel ^{en ordon-}

nées et les temps ^en abscisses, ^{une courbe} ~c~). ^On établit ensuite entre les plaques ^une différence de potentiel

V; ^la région ^variable

de la courbe de retour (b) ^{se trouve au-dessus de la} région ^variable

de (a) . ^{La courbe} (e), obtenue par ^une brusque ^{mise à la terre de}

tout le système, ^{se confond avec} (l~).

M. Shaw a répété ensuite par ^la méthode d’ionisation les expé-

riences de Kelvin et d’Ersl;ine-3/Iurray ; ^{il a} ensuite constaté que les courbes de charge ^{à une} différence de potentiel ^{donnée des} plaques

zinc-laiton et laiton-laiton sont superposables ^{si on} retranche les valeurs des différences de potentiel ^{de contact} l’une de l’autre. Il a

tracé ensuite les courbes de charges ^{dans l’air sec, l’air humide et} l’hydrogène ; ^ce dernier gaz donne ^des résultats variables suivant

son mode de préparation. ^{Il se} formerait des couches électriques supplémentaires ; ^il n’y ^{aurait donc pas de} contradiction entre ce s

derniers faits et la théorie physique (électronique) ^des potentiels ^de

contact, ^{en faveur de} laquelle plaident ^les expériences ^{décrites dans}

les paragraphes précédents.

A. GRUMBACH.

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XXXIX, ^n° 16, 1912, ^{et t.} XL, ^{nos 1 et} 2, ^1913.

H. WO.NIMELSDORF. - Perfectionnements

machines électriques- condensateurs(1). - P. 1201-1206.

Dans ces nouvelles machines, ^l’ébonite est recouverte de bakelite

’

(produit de condensation de phénols ^{avec le} formol), qui ^{la rend inal-}

térable à la lumière. Une machine de ce type ^{à un} plateau ^tournant

de 550 millimètres de diamètre donne une étincelle de 30 à 36 centi- mètres et un courant de 500 à 600 microampères.

(1) ~’. J. ^de Phys., ^4e série, ^{t. ‘’I} p. 96 ; ^1908.