Philosophical Magazine. T. XXV; avril 1913

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Submitted on 1 Jan 1913

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H. Vigneron, P. Croze

To cite this version:

H. Vigneron, P. Croze. Philosophical Magazine. T. XXV; avril 1913. J. Phys. Theor. Appl., 1913, 3

(1), pp.425-431. �10.1051/jphystap:019130030042500�. �jpa-00242046�

425

PHILOSOPHICAL MAGAZINE.

T. XXV; ^{avril 1913.}

~Ic. COY et H. VIOL. 2013 Les produits chimiques ^et l’activité relative des produits

radioacttfs du thorium. - P. 333-339.

Depuis ^{le début des} recherches en radioactivité, ^on sait que les pro- duits divers de l’uranium, du thorium et du radium ont des pro-

priétés chimiques différentes et caractéristiques. Comme c’est sur

elles que reposent ^les procédés ^de préparation ^{et de} purification, ^les

auteurs résument en quelques pages les réactions chimiques ^carac- téristiques ^{de ces} produits.

Ils étudient ensuite les rapports ^de l’activité du thorium B + C + D

à celle du thorium X + l’émanation + A, ainsi que le rapport ^de l’activité des produits ^du radiothorium à celle du radiothorium seul.

Ils ont trouvé 0,417 ^et 5,23 respectivement.

Ces deux nombres font intervenir les périodes ^de transformation des divers produits. ^{Les auteurs les ont} redéterrninées ; ^{ils ont trouvé} 3,64 jours ^{et 10,6} heures pour ^le thorium X et le thorium B et

60,8 minutes pour ^le thorium C ^au lieu de 60,1 ^admis précédem-

ment.

’

Pour le thorium X le taux de pénétration ^{est de 4,1} centimètres au

lieu de 5,7 ^donné par divers expérimentateurs.

MACDONALD. -Les vibrations électriques dans les conducteurs limites.

P. 421-428.

Dans un mémoire précédemment paru, lord Rayleigh ^{arrivait à}

la conclusion que ^la différence entre la demi-longueur ^{d’onde de} la

vibration et la longueur de l’antenne tendait vers zéro avec le rayon de celle-ci. Mac Donald fait à ce sujet quelques remarques sur le ^rôle de la radiation issue de l’extrémité même du conducteur et qui

semble avoir le rôle le plus important.

0. ALLEN. - Sur les mesures de l’inductance.

P. 520-534.

Dans ce mémoire l’auteur passe ^{en revue} les diverses méthodes

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019130030042500

qui ^{ont été} proposées pour ^mesurer l’inductance et les comparer entre elles.

La théorie pulsatoire des rayons X, des rayons y et des rayons

photoélectriques et l’émission asymétrique des rayons ~.

P. 534-557.

On sait que lorsqu’un ^{faisceau de} rayons X ^{ou de} rayons ultra-vio- lets tombe sur une lame métallique mince, le nombre des rayons 6 pro- duits et leur vitesse sont plus grands pour les rayons émergents que pour les rayons incidents. L’explication ^{de ce} fait dans la théorie ondulatoire est si difficile que l’on ^{a été} conduit à reprendre ^la

théorie corpusculaire. ^Les arguments qui ^{militent en faveur de la}

théorie corpusculaire pour les rayons X se retrouvent dans l’inter-

prétation ^des propriétés ^des rayons ultra-violets, ^{de sorte} que leur réfutation dans un cas entraîne leur réfutation dans l’autre cas. Dans le présent ^mémoire, l’auteur cherche à montrer jusqu’à quelle ^limite

l’émission des rayons ~ peut ^être interprétée par la théorie ondula- toire et il discute certaines propriétés des rayons X.

Il y ^a deux points ^{de vue} auxquels ^on peut ^se placer pourexpliquer l’origine ^des rayons 8 que ^{met en} liberté ^un train électromagnétique.

Ils peuvent provenir ^{soit des} électrons libres qui ^{existent entre les}

molécules du métal, soit d’une rupture ^{des atomes. Ces deux} façons de voir sonttrês différentes. La seconde conduit à l’explication ^la plus

satisfaisante des phénomènes observés ; mais, ^{comme la} première

conduit à quelques ^résultats intéressants, ^{l’auteur commence} par ^en faire un rapide exposé. Il arrive aux conclusions suivantes :

Si les électrons sont rejetés par ^les pulsations ^avec les vitesses de l’ordre de 6 X 10~, ^leur distribution sera dissymétrique ^{et le calcul}

s’accorde avec l’expérience.

L’énergie nécessaire pour expulser l’électron avec la vitesse néces- saire semble à première ^vue considérable, ^ou plutôt ^{la densité de} l’énergie ^semble devoir être énorme, ^{de sorte} qu’on ^{est forcé d’ad-}

mettre la concentration de l’énergie ^{suivant les} filaments, ^ce qui per- met d’avoir une grande ^{densité en certains} points ^sans que l’énergie

totale soit disproportionnée. En examinant la question ^de plus près,

Swann montre que ^cette concentration particulière ^de l’énergie ^n’est

pas nécessaire si l’on imagine que la radiation ^se produit ^{sous forme}

d’une seconde pulsation.

427 Dans ces conditions, ^{même dans} l’hypothèse ^de pulsations sphé- riques, ^{les vitesses} produites ^dans les électrons sont de l’ordre de

grandeur requis ; ^mais les difficultés surgissent quand ^{on cherche le}

mouvement de l’électron pendant ^le temps relativement long pendant lequel ^{il reçoit sa vitesse.}

Comme autres difficultés, la théorie ne donne qu’une ^{très faible}

.

valeur à l’émission dans le cas de l’effet photoélectrique, ^{dans celui}

des rayons ~ produits par les rayons X, ^{et elle ne rend} pas compte de la relation entre la vitesse des électrons photoélectriques ^{et la fré-}

quence de ^la lumière.

Swann considère ensuite le cas oû les électrons sont arrachés aux

atomes. Il établit une formule valable dans le cas où l’émission ^a lieu uniquement ^{dans la} direction de propagation ^{des ondes; for-}

mule qui ^{concorde avec les résultats observés avec les} rayons X, ^la propagation ^de rayons ~ à l’extérieur du train d’onde étant attribuée à un scintillement. Bien _{que la} formule donne la proportionnalité ^de

la vitesse à la fréquence, ^{des raisons} particulières ^font qu’on ^ne peut

l’appliquer ^{dans le cas des effets} photoélectriques.

Une formule modifiée est alors proposée par Swann, qui ^{est va-}

lable dans tous les cas. Elle est établie en se servant de l’hypothèse

des quccnta ^de Planck ; ^{Swann montre} d’ailleurs qu’on peut y arriver

sans faire appel ^{à cette notion.}

~

H. VIGlXERON.

R.-W. WOOD. --- La dispersion sélective de la vapeur du mercure au voisinage,

de la raie d’absorption ^2536.

^{P. 433-~39.}

L’auteur a étudié au moyen de l’interféromètre de Michelson ^la dis-

persion ^{de la} vapeur de ^{mercure au} voisinage ^{de la raie} d’absorp-

tion 2536. La vapeur de ^mercure était contenue dans un tube cylin- drique ^en quartz ^{fermé aux deux} bouts par deux lames de quartz planes ^et parallèles.

L’interféromètre était monté avec deux miroirs de métal et une

plaque plane ^et parallèle ^{de fluorine. La source} lumineuse était un arc au fer, qui ^{donne au} voisinage de la raie 2536,5, ^{les raies} ~~36,6,.

2536,9 ^et 2539,0. ^La température ^{de la} vapeur de ^mercure ayant

varié de 32° à 58°, ^les déplacements ^des franges ^{obtenus sont les}

suivants :

On voit que l’augmentation ^du déplacement ^des franges n’est pas

proportionnelle ^{à la} pression, ^et par suite que la raie d’absorption

2536 n’est _pas due à la molécule normale de mercure .

R.-V’. WOOD. 2013 Expériences ^{de résonance sur} les ondes calorifiques

~

les plus lonîiies. - P. 440-443.

L’auteur donne quelques ^résultats des recherches qu’il ^{a entre-} prises ^sur les rayons calorifiques ^{de très} grande longueur ^d’onde (il2 p) isolés par ^{lui et} Rubens, ^et qui ^sont analogues ^{à celles} qui

avaient été effectuées _par différents expérimentateurs relativement à l’action des résonateurs rnétalliques ^{sur les ondes} électromagné- tiques.

Il a d’abord trouvé qu’un dépôt ^{sur une} plaque ^de quartz ^de parti-

cules de cuivre extrêmement fines, ^bien qu’à peu près opaque pour la lumière de courte longueur ^{d’onde, est} presque parfaitement transparente pour les longueurs ^d’onde plus grandes que ¹⁰ ~t.

Il a ensuite cherché la relation entre la transparence ^d’une couche de particules métalliques ^{et la} grosseur ^{de ces} particules.

Les résultats de ses recherches, ^{faites en} opérant ^{sur des} goutte- lettes de mercure obtenues _par condensation sur des plaques ^de quartz, ^{sont résumés dans le} tableau suivant :

On voit d’après ^ce tableau que la plaque ^{est à peu} près parfaite-

429 ment transparente ^tant que le diamètre des gouttelettes ^ne dépasse

pas le 1 ^{10 de la longueur d’onde.}

En faisant une expérience analogue ^sur les ondes électro-magné- tiques ^{au moyen de} résonateurs métalliques constitués par de petits rectangles d’argent ^{sur une lame de} quartz, ^{l’auteur a constaté} que la plaque ^de quartz recouverte de ces petits rectangles métalliques

était aussi opaque pour les rayons de longueur ^d’onde égale ^{à 112} u., que si la couche d’argent avait même épaisseur ^{et était continue.}

R.-W. IVOOD. - Les satellites des raies du mercure. - P. 443-449.

L’auteur a photographié ^au moyen de ^son grand spectrographe ^de

12 mètres de distance focale les raies du mercure 5769, 5790, 5461,

4359. Les photographies prises ^{dans le 4e et le 5C ordre du réseau}

mettent en évidence la structure réelle des raies du mercure. L’au- teur a pu donner ainsi les distances des satellites des raies 5769, 5790, 4359, ^{à la} position ^de chaque ^raie principale, ^le signe + ^se rappor- tant aux longueurs ^d’ondes plus grandes ^{et le} signe ^-aux longueurs

d’onde plus ^courtes que celle de la raie principale.

Quant ^{à la. raie verte} 5461, ^l’auteur ajoute ^seulement à la liste de

Gale et Lemon l’indication d’un satellite nouveau situé à

0,233 ^et

d’une faible bande entre

0,327 ^et 0,4~4..

R.-W. WOOD. 2013 ^Sur l’emprisonnement ^des radiations par réflexion totale.

P. 449-452.

L’auteur montre que l’augmentation du rayonnement émis par ^une couche de substance fluorescente lorsque ^{celle-ci est en contact} optique ^{avec une} surface diffusante est due à ce que ^la diffusion diminue jusqu’à l’annuler l’effet de la réflexion totale à l’intérieur de la couche fluorescente.

L. HAROLD Étude spectroscopique ^{de la} décharge ^{en « brosse »}

dans l’eau et les solutions salines.

P. 461-475.

L’auteur a étudié le spectre de l’étincelle ^« en brosse », ^éclatant dans l’eau ou dans des solutions salines entre deux électrodes, ^dont

l’une est constituée _par une lame de platine ^{et l’autre} par ^un fil de pla-

tine dont l’extrémité seule affleure au bout d’un tube de ^verre. Il a

aussi étudié le spectre ^{obtenu dans le même} milieu, lorsque ^l’étin-

celle éclate entre deux électrodes de platine, ^en passant par ^un petit

tube capillaire.

On obtient ainsi les deux spectres ^de l’hydrogène, ^{les deux} spectres de lignes ^de l’oxygène, ^le spectre d’étincelle du platine, ^le spectre

du métal constituant du sel dissous, ^{en même} _temps que les princi- pales ^{raies du sodium et la} raie bleue du calcium, ^et quelquefois ^les

bandes rouge ^{et verte} du calcium.

Le premier spectre ^de l’hydrogène augmente d’intensité avec la densité du courant, tandis que décroît l’intensité relative ^{du 2~} spectre.

Les raies du premier spectre s’élargissent considérablement quand

la décharge ^{est condensée et} deviennent de moins en moins intenses à mesure qu’on ^{va vers le violet.}

Le spectre de séries de l’oxygène apparaît ^seulement quand ^la

densité du courant électrique ^{est très} grande : ^{il est} alors très bril- lant. Le spectre élémentaire apparaît ^{dans la} décharg e ^{« en brosse »}

seulement avec les très faibles décharges ; ^{son intensité} dépend

d’ailleurs de la nature de la solution.

Lorsqu’on emploie ^un exploseur capillaire, ^{on l’obtient extrême-}

ment faible à l’intérieur du capillaire, ^et d’ailleurs _pas toujours.

Cependant, ^{dans le cas} de l’acide sulfurique ^dilué, il constitue la

431

partie ^la plus importante ^du spectre de la lueur qui ^{se forme aux}

deux extrémités du capillaire.

Les raies du métal du sel dissous apparaissent ^{dans le cas de la} décharge ^{« en} brosse » . Dans le cas du lithium, leur intensité rela- tive varie avec le sel employé ^et la densité du courant. Avec l’explo-

seur capillaire, ^et dans les solutions étendues, ^{les raies du métal}

-sont très faibles à l’intérieur du capillaire ^{et sont fortes seulement}

~u voisinage immédiat de l’électrode.

P. CROZE.

ANNALEN DER PHYSIK.

T. XL, ^{nos 2} et 4; ^1913.

H. RAUSCH et V. TRAUBENBERG. - Contribution à l’étude du rayonnement ^et de la répartition d’énergie dans l’étincelle électrique ^{de haute} fréquence. -

P. 249-280.

Dans ce travail l’auteur s’est proposé d’abord de déterminer en

valeur absolue l’énergie ^totale rayonnée ^{dans une} étincelle oscillante et d’étudier comment varie cette énergie ^avec les conditions de la

décharge, le métal des électrodes et la nature du gaz ambiant. Les

mesures ont été réalisées avec une pile thermo-électrique ^fer-cons-

tantan, construite de manière à présenter ^une grande sensibilité et

une faible inertie ; ^{elle était étalonnée avant les} expériences ^au moyen d’une lampe ^Hefner.

L’auteur constata que l’énergie rayonnée dépendait beaucoup ^du

.métal des électrodes. Les valeurs les plus élevées étaient obtenues

avec le sodium (6,2); ^les plus ^{faibles avec} l’argent (0,36). ^Le magné-

sium qui ^fut employé ^{dans la} plupart ^des [expériences donnait des résultats particulièrement réguliers. ^{La forme} des électrodes parais-

sait n’exercer qu’une ^influence négligeable.

L’amortissement et la self-induction du circuit restant constants,

l’énergie rayonnée ^était proportionnelle ^au produit de la tension

appliquée par la quantité d’électricité transportée ^dans l’étincelle.

Avec des électrodes en magnésium, les résultats des mesures res-

tèrent à peu près indépendants ^{de la nature} du gaz ambiant (oxy-

gène, air, azote).