Philosophical Magazine; T. XXVII; mars et avril 1914

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Submitted on 1 Jan 1914

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Philosophical Magazine; T. XXVII; mars et avril 1914

A. Grumbach, F. Croze, Ch. Leenhardt

To cite this version:

A. Grumbach, F. Croze, Ch. Leenhardt. Philosophical Magazine; T. XXVII; mars et avril 1914. J.

Phys. Theor. Appl., 1914, 4 (1), pp.641-647. �10.1051/jphystap:019140040064101�. �jpa-00241934�

bords d’une lame tournante éclairée au moyen d’un arc à mercure.

On voit, lorsque l’on passe ^du bord qui ^se rapproche ^{au bord} qui s’éloigne, ^{les anneaux} s’élargir. La vérification du principe ^s’est faite, ^sans précaution, ^{à 2} 0/0 près.

R. S WYNGEL1AUW. - Sur le contrôle de l’isolement d’un réseau triphasé

à point neutre isolé.

P. 1500-1502.

Le déplacement ^du point neutre est bien conforme aux lois démon- trées par M. Leprince-Ringuet (4), mais les méthodes indiquées par cet auteur ne sont pas ^très précises.

JULES ROUX. - Étude de la limite de quelques ^réactions

au moyen de la balance hydrostatique. - P. 1506-1508.

’

Une balance hydrostatique ^à plongeur ^de quartz (à ^dilatation négligeable) permet ^{de mesurer} des densités avec une précision ^de

l’ordre de 10-4. Applications ^{à la mesure} des limites de réactions par ^la méthode classique ^{des mesures} de densités.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE;

T. XXVII; ^mars et avril 1914.

F.-P. KERSCHBAUM. 2013 Expériences d’interférence dans un gaz très raréfié.

P. 391-414.

L’auteur commence par rappeler l’hypothèse ^de discontinuité,

celles de Planck et d’Einstein et aussi celle de J.-J. Thomson qui,

admettant que les perturhations électromagnétiques ^ne peuvent ^se propager que ^le long d’une ligne ^de force, prend pour quantum ^lumi-

neux de la perturbation ^{le fond d’un} tube de force de section corpus-

culaire, ^{mais de} grande longueur, envoyant ^un train entier d’oscil- lations périodiques (2). Ces théories expliquent ^les phénomènes ^de

(1) ^Lumière électrique, ^{avril et novembre 1911.}

(9) J.-J. THOMSON, Electricity ^and Ilatter, ^190J.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019140040064101

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nature thermodynamique ^et les effets d’ionisation, ^{mais on se}

demande s’ils ne sont pas ^en contradiction ^avec les expériences ^de

diffraction et d’interférence; pour expliquer celles-ci, J.-J. Thomson

a proposé d’admettre que l’énergie ^du quantum ^ne demeure pas invariable pendant ^le passage ^{à travers} la matière ; ^les systèmes d’électrons émettraient des vibrations en résonance qui produiraient

le même effet _que les ondes lumineuses émises ; l’énergie ^serait

subdivisée et distribuée plus uniformément dans l’espace après ^le

passage ^{à travers une} paroi ^{de verre} que ^{dans le cas où} la source est dans le même gaz raréfié que les appareils interférentiel-s (’).

L,a raréfaction ^a pour effet d’éviter qu’un ^{tube de} force-unité ren-

contre une molécule _gazeuse. Un seul train d’onde ne peut ^{à lui seul} produire ^un phénomène d’interférence.

M. Kerschbaum ^a réalisé l’expérience ^{dont nous venons de donner}

le principe.

La source est la radiation de résonance de la vapeur de ^mercure excitée par la longueur d’onde 2536 (2), ^{sous une} pression partielle

de 0’~m,001.

L’appareil interférentiel est celui de Young modifié par Frauen-

hofer, ^il est contenu dans une chambre distincte de celle où on excite la résonance de la vapeur de mercure ; de la lumière passe ^entre deux feuilles de laiton ; ^on constitue ainsi une source lumineuse de 12 millimètres. La profondeur ^{est de 15} millimètres. Tout

l’appareil ^{est contenu dans un tube de quartz.}

Une expérience préliminaire ^{a montré} qu’en faisant le vide dans la deuxième chambre avec une pompe de Goede ^sur du charbon plongé

dans l’air liquide, la diffusion de la vapeur de ^{mercure est} largement compensée par l’absorption. ^Il n’y ^{a ainsi} fluorescence que dans la

première ^chambre.

Les photographies ^{n’ont montré aucune} diminution en nombre ni

en intensité des franges quand ^on passe de la pression atmosphé- rique ^{à un vide très} poussé.

Pour concilier ce résultat négatif ^{avec la} conception ^des quanta, l’auteur propose d’admettre que, ^{sur une} ligne de force dans le plan

de relation de l’électron, ^{un train} d’oscillations peut ^{être émis non}

dans une direction déterminée, mais suivant une spirale. L’énergie

(1) ^J.-J. THomso.N, Carnb. l’h. Soc. Proc., XVI, p. 643; ^1912.

(2) WooD, ^Phil. Maq., XXIII, p. 689 ; ^1912.

émise ainsi serait très grande par rapport ^{à celle de la source de} lumière et équivaudrait ^{à des ondes} sphériques.

A.-M. TYNDALL et H.-G. HUGUES. - Désintégration de la cathode dans un tube à vide.

P.

On mesure la désintégration par pesée de la cathode. De grandes

variations de pression ^n’ont pas d’influence ^sur le phénomènes, ^à

courant constant et pour ^un temps donné ; ^{il en est de même de} l’âge

des cathodes; les gaz occlus ^n’ont pas d’influence.

La relation linéaire entre la proportion de cathode désintégrée ^et

la densité de courant n’est exacte que si celle-ci ^est fàible. La désin-

tégration ^{cesse à} la chute de potentiel cathodique norrnale. Les auteurs se proposent ^d’étudier spécialement ^{ce fait} important.

A. GRUMBACH.

C.-G. DARWIN. 2013 Choc des particules ^« contre des atomes léâers. - P. ^499-506.

L’auteur ^{étend au cas où les} atomes, ^contre lesquels ^se choquent

les particules ^{oc, sont aussi} légers ^ou plus légers que ^ces particules mêmes, les calculs effectués par Rutherford dans le ^cas où les atomes étaient beaucoup plus lourds. Il,n partant ^de l’hypothèse ^fondamen-

tale de Rutherford d’après laquelle ^{la masse} de l’atome est portée

par le noyau d’électricité positive, ^il calcule la fréquence ^{des chocs} produisant ^{une déviation} d’angle ^{donné des} particules ^{«. Les ré-}

sultats obtenus s’accordent avec les expériences ^de Geiger ^et Marsden ; ^{il n’en serait} plus ^{de même si l’on} adoptait ^{une autre loi}

de force que celle de l’inverse du ^carré des distances.

E. TAYLOR JONES. - Potentiels dans les bobines d’induction.

P. 565-586.

L’auteur montre que ^la théorie qu’il ^a développée ^{dans deux}

numéros précédents ^t. XVII, p. 28 (1909); id., ^t. XXII,

p. 106 (1911)] ] suffit pour calculer le potentiel secondaire d’une bobine d’induction et la valeur la plus convenable de la capacité primaire.

.

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GERB’:1ISE LE La théorie des volumes moléculaires.

Il, p. 740-751.

L’auteur étudie l’influence de l’homologie ^{et de la} symétrie ^des

radicaux ^sur les volumes moléculaires.

KLEEMAN. - Sur la recombinaison des ions produits par les rayons ^a et sur les électrons libérés dans l’ionisation.

P. 7J5-156.

Critique ^des expériences ^de Camphell (Phil. _lvIag., janvier 1913).

R.-W. WOOD. - Séparation ^{de raies} spectrales voisines pour obtenir

une lumière monochromatique. - P. 524-à30.

L’auteur indique ^une méthode très élégante qui permet d’obtenir,

à partir ^{d’une source lumineuse} comprenant des radiations très voi-

sines, ^{une lumière} monochromatique, ^{sans autre} perte de lumière que celle qui ^{résulte des} réflexions ou absorptions imposées ^{par la tra-}

versée du système optique.

On sait que, si ^un faisceau de lumière monochromatique polarisée rectilignement ^{traverse une} plaque ^{d’un cristal} biréfringent ^dont

l’axe est à 45° de la direction des vibrations incidentes, pour ^cer- taines épaisseurs ^{de la} plaque ^{la lumière} émergente ^est polarisée rectilignement ^{dans le même} plan que la lumière incidente, ^et pour d’autres épaisseurs ^{elle est} polarisée ^à angle ^{droit avec la lumière}

incidente. Il résulte de là que, ^si la lumière incidente comprend

deux radiations monochromatiques ^{voisines, il} y ^{aura une} épaisseur

de la plaque pour laquelle les faisceaux émergents correspondant

aux deux radiations sont polarisés ^à angle ^droit.

Dans le cas où l’on a affaire aux deux raies D, ^cette épaisseur ^est

de 32 millimètres.

Voici, d’après cela, quel ^estle dispositif de ^{M. Wood.} L’image ^d’une ~

flamme de sodium est projetée ^{sur un écran au moyen d’un conden-}

seur formé de deux doublets symétriques. ^{Entre la source et le} premier ^{doublet est} interposé ^un prisme biréfringent orienté de telle

façon que les vibrations des deux faisceaux émergents ^{soient à l~~°}

de la verticale. Après ^{le second} doublet, ^on place ^{un second} prisme biréfringent orienté de façon ^à donner côte ^à côte deux images ^de

la source et d’ouverture assez grande ^pour qu’elles ^soient séparées

par ^{une distance} égale ^{à la} largeur ^de chaque image. Chaque image

contient à la fois D ~ ^{t et} D,. ^{On introduit entre} les deux moitiés du condenseur ^un bloc de quartz ^taillé parallèlement ^{à l’axe} qui ^sera

ici vertical, ^{et dont} l’épaisseur ^{est de 32} millimètres; ^{entre les deux} images primitives ^{se forme une troisième} image qui contient seule- ment D, ^ou D~, chacune des images ^{latérales ne contenant} plus ^alors

que D2 ^ou D~ . ^On peut passer facilement de D2 ^à D~ ^ou inversement

en inclinant un peu le bloc de quartz ^de façon ^à augmenter ^{ou dimi-}

nuer un peu l’épaisseur ^traversée par ^la lumière. On s’assure du

réglage ^{en suivant} l’image ^{centrale sur la fente d’un} spectroscope capable de dédoubler les raies D.

R.-W. WOOD Note sur une manière de produire ^une flamme de sodium très intense.

P. 530-~31.

On obtient une flamme de sodium extrêmement intense en pla-

çant ^{sur la} grille d’un bec Meker deux ou trois petits ^{morceaux de}

chlorure de sodium fondus supportés par ^un fragment ^{de manchon}

Auer.

R.-W. WOOD et NN".-P. SPE ~S. - Étude photométrique de la fluorescence de la vapeur d’iode.

P. 531-538.

L’étude photométrique de la fluorescence de la vapeur d’iode ^{à des}

pressions différentes montre que, pour avoir ^une fluorescence visible,

il faut un nombre suffisant de molécules présentes, mais que, dès

qu’elles ^{sont en nombre assez} grand pour agir ^{les unes sur les}

autres, ^la fluorescence tend à décroître. La pression ^à laquelle ^se produit le maximum de fluorescence est d’autant plus faible que le caractère électronégatif des molécules perturbatrices ^est plus ^accen-

tué.

F. CROZE.

SAVIDGI. - Sur l’intégration d’une classe d’équations différentielles

_

du second ordre.

P. 608-616.

I. Le mémoire commence par l’étude préliminaire de la fonction

Un (a, x) solution de l’équation :

646

et des relations qui ^{existent entre Un} (cc, x), ^U’,L (a, x), Un+t (~, x), ^etc.

II. L’auteur montre ensuite que par deux changements de variables

on peut ^{ramener à la forme} (1) l’équation :

m, p, l, r, étant des constantes et P une fonction de ^x. La solution de (2) s’exprime ^en fonction de Un (u, ~~..

J. ROSE-INNES. - Sur l’intégration ^de Iféquation différentielle relative à la propagation ^{d’une onde} plane. - ^{P. 669-672.}

Étude de l’équation

donnée par lord Rayleigh ^{dans sa} Théorie du son.

ALFRED-1". PORTER. - Sur la formation des images ^au moyen d’un disque opaque. - P. 673-674.

Il ne semble pas, jusqu’à présent, que l’on ait ^constaté que la tache brillante qui ^{se trouve au centre} de l’ombre d’un disque opaque éclairée par ^{une source très} petite, ^n’est que 1’image ^{de la source}

lumineuse.

En effet, ^{la source lumineuse n’est} jamais ponctuelle ^{et la tache}

brillante que l’on observe ^{est le} lieu des points brillants donnés par

chaque point ^{du contour de la source. On a donc la} possibilité ^de photographier ^des objets ^très petits ^en -utilisa)?t un disque opaque

au lieu d’une le)?tille.

Le mémoire est accompagné ^{de la} reproduction d’un cliché obtenu par l’auteur ^et M. Talbot I’aris en utilisant une source triangulaire

et le disque opaque ^comme lentille.

AUBERT.

P.-B. PERKINS. 2013 Détermination des périodes de transformation de l’émanation du thorium et de l’actinium. - P. ’~20-731.

Les méthodes électroscopiques ordinaires ne peuvent pas être

employées ^{ici à cause de la} rapidité ^{de la} transformation. On suivait alors la destruction de l’émanation en notant comment variaient les pertes ^à l’électroscope, quand ^des capacités ^de plus ^en plus ^faibles

étaient successivement connectées en parallèle ^{avec la} feuille de ce

dernier. Le rapport ^des capacités était déterminé ’expérimentale- ment, ^et les vitesses de déviation corrigées ^{en ce} qui ^{concerne l’ac-}

croissement du dépôt ^actif. Les valeurs ainsi déterminées sont de 54,53 ~. 0,041 pour le thorium ^et 3,0? ^± 0,00fi)pour l’actinium.

CH. LEENHARDT.

JOURNAL DE CHIMIE-PHYSIQUE;

T. XI, ^{nos 4} et 5: 1913.

E. MARCHAND. - Tension superficielle ^et complexité moléculaire du chlore.

P. 575.

Le chlore liquéfié ^{a été} étudié par la méthode des ascensions capil-

laires entre 0° et 500 ; la valeur de la tension peut ^être exprimée ^en dynes-centimètres par la formule :

a

( 1

0,00~4~).

Le calcul de la constante K de Ramsay ^et Shields donne des valeurs comprises ^{entre 2,07 et} 2,14, ^ce qui permet de conclure que le chlore se comporte ^{dans ces} conditions ^{comme un} liquide ^normal.

A. BERTHOUD. - Formule de Maxwell généralisée.

^{P. 571.}

Étude mathématique des coefficients de la formules de Maxwell (~ ), exprimant ^{la loi de} répartition ^{des molécules d’un} gaz d’après ^leur

(1) ^{J. de} Phys., ^5e série, ^t. 1, p. 1064; ^1911.