Philosophical magazine; T. XXIV; août, septembre, octobre et novembre 1912

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Philosophical magazine; T. XXIV; août, septembre, octobre et novembre 1912

Aubert, A. Boutaric, A. Grumbach, F. Croze, C. Tissot

To cite this version:

Aubert, A. Boutaric, A. Grumbach, F. Croze, C. Tissot. Philosophical magazine; T. XXIV;

août, septembre, octobre et novembre 1912. J. Phys. Theor. Appl., 1912, 2 (1), pp.1019-1037.

�10.1051/jphystap:0191200200101901�. �jpa-00241728�

1019

HE.,NRI STASSA.N-0. - Des actions opposées ^du champ magnétique

^{la conduc-}

tibilité électrique des gaz raréfiés

fonction de la valeur du cliamp ^{et du} degré ^{de vide.}

^{P. 911.}

Le champ magnétique facilite d’une façon indéniable la décharge électrique dans les gaz raréfiés, jusqu’à ^ce que ^{sa valeur se} main- tienne dans une certaine limite d’autant plus grande que la raréfac- tion du gaz ^est plus grande, ^{et il} l’empêche, ^au contraire, dès que cette limite est dépassée. Expériences.

LELARGE. - Sur

d’explosion de tubes contenant

un

mélange comprimé ^{d’air et} d’hydi-ogène. - ^{P. 914.}

L’explosion ^{de tubes à} hydrogène, qui ^{eut lieu à Chalais au mois}

d’août ~.9~.~, ^{est due à la} compression rapide (par le gaz comprimé)

de l’air enfermé dans le tube du manomètre, compression qui ^a

enflammé le mélange ^{d’air et} d’hydrogène.

Un dispositif ^{de sûreté} consistera à remplir ^avec des rondelles de toiles métalliques, qui ^ne s’échaufferont pas sensiblement, ^{le tube} interposé ^{entre le manomètre et les tubes à} gaz.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE;

T. XXIV; août, septembre, octobre et novembre 1912.

BERiELEY. - Solubilité et sursaturation

point ^de

osmotique.

P. 254-268.

.

A une température ^{donnée T, on} peut définir pour ^un mélange

binaire deux pressions osmotiques P, ^et P,. ^L’une P, ^{s’obtient en}

utilisant une membrane perméable ^{au solvant, la seconde} P,

pres- sion osmotique conjuguée ^{», se} réalise par l’intermédiaire d’une

paroi perméable ^au corps dissous.

Outre P~

^et P2, ^{il existe une infinité de} pressions osmotiques P.,

P2, ..., Pn, P~

et 1)2 par exemple correspondent respectivement ^aux

cas où la pression ^sur le solvant ou sur la solution est constante.

Dans ce mémoire, ^la pression osmotique

^{est celle} qui ^se rapporte

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0191200200101901

1020

à la solution sous pression ^constante p.

est la différence algé- brique entre p ^{et la} pression q (positive ^ou négative), qui ^{doit être} appliquée ^au solvant pour qu’il ^{soit en} équilibre ^avec la solution de concentration c.

L’auteur se propose de déterminer la forme des courbes qui repré-

sentent la pression osmotique ^{en fonction} de la concentration dans le

cas de deux liquides ^miscibles partiellement.

Ces courbes partent ^{de zéro.} passent par ^un maximum, ^{un mini-}

mum, puis croissent indéfiniment.

Pour établir ces résultats, l’auteur utilise les formules données par Burton (~ ) ^{et se base sur les deux} propositions suivantes :

1° Il est impossible que l’équilibre osmotique existe pour _dc 0 ;

2° Deux solutions qui ^{sont en} équilibre ^{avec une même troisième}

sont en équilibre ^{l’une avec l’autre.}

Dans la deuxième partie ^{de ce} travail, l’auteur étudie l’action d’un choc mécanique ^{violent sur la} cristallisation des solutions sur-

saturées.

Une petite enclume d’acier et une tige de même métal plongent

dans une solution de sucre maintenue à température ^constante.

On peut, par chocs brusques de l’extrémité de la tige ^{contre l’en-}

clume, ^amener _par ^un dispositif spécial ^la pression ^à atteindre,

20.000 kilogrammes ^au point d’impact.

Il est alors possible de faire cristalliser une solution de sucre à 71 Oj 0, ^{à une} température inférieure au maximum de 3° de la tem-

pérature de saturation.

Si la pression ^au point d’impact diminue, ^l’écart peut ^atteindre 6° ,5.

BECKER Sur le complément guadermannien ^{et la} géométrie

"

des imaginaires. - P. 600-608.

gd(u) ^{étant le} guadermannien ^{relatif à} la variable u, le complé-

,ment guadermannien ^G (u) ^est défini par la relation :

avec

(1) ^{Phil. série} 6, 1909, p. 604.

1021 L’auteur montre le rôle que joue ^{G dans certains} problèmes

de physique, particulièrement ^en élasticité.

G (u) ^{coïncide avec la} fonction 7t de Lobachevsl,-Iv.

AUBERT..

R. D. KLEEàIAN. - Propriétés fondamentales de l’équation

d’état. - P. 391-401.

1. générale ^de l’équation ^d’état.

L’équation d’état d’une substance doit satisfaire aux lois de la Thermodynamique. ^L’auteur

montre qu’il ^est possible ^{d’établir une forme de} l’équation ^d’état qui ^tienne compte ^{de ces lois. On sait} que :

dQ désignant ^la quantité de chaleur absorbée quand ^{le volume}

de 1 gramme de la substance s’accroît de ^{dv à} la température ^cons-

tante T, ^et d,~ la variation de pression pour ^une variation de tempé-

rature dT, ^{à volume constant.}

Or, ^on peut ^écrire (~)

U désignant le travail fait _par une molécule contre l’attraction moléculaire quand ^{on l’amène à une} distance infinie des autres mo-

lécules, ^2~ l’énergie interne de la molécule, 1na ^{sa masse} absolue et le travail effectué contre les forces extérieures quand ^{le volume} augmente.

En portant ^cette expression ^de Q ^dans l’équation thermodynamique

et intégrant, ^{on obtient :}

z étant une fonction de ^v. Telle est la forme fondamentale de

l’équation d’état dont l’auteur étudie quelques propriétés :

(1) ^Proc. Camb. Phil. Soc., ^t. XVI, p. VI.

1022

i 0 Supposons que Fon ^ait dU - ^{0 et d’f = 0,} c’est-à-dire

PP que

que la force d’attraction ^et l’énergie interne de la molécule à volume

constant soient indépendantes ^{de la} température. L’équation (1) ^se

réduit à :

D’après ^cette équation, ^la pression d’une substance à volume constant doit être une fonction linéaire de la température. ^{Cette con-}

clusion n’est pas vérifiée par l’expérience. ^{L’une ou l’autre des} hy- pothèses ^{doit être inexacte.}

.., ... , . ,

2013 ! dU - ^{r est ce} que l’auteur appelle pression intrinsèque ^{de la}

substance.

3° Si l’on _{suppose p} dU ^{===0 et du 0,} c’est-à-dire si les mole-

dv T d

cules n’exercent aucune attraction l’une sur l’autre à la distance qui

les sépare, ^{et si} l’énergie ^{interne d’une molécule est} indépendante

des autres molécules, l’équation (1) ^{devient :}

Cette formule est celle des gaz, ^ce qui ^montre qu’à la distance où sont les molécules, les conditions précédentes ^sont approximative-

ment vérifiées. Quand ^{des écarts avec} la formule se produisent, ^l’une

ou l’autre des conditions n’est pas remplie.

2° Conditions satisfaites par ^un liquide ^{et sa} vapeur ^sccturée.

Outre l’équation d’état, ^{une autre} relation doit être vérifiée. Si l’on

désigne par vq ^et v2 les volumes spécifiques ^du liquide ^{et de la va-}

peur, ^{on a : -.}

Les relations qui permettent de déterminer trois de ^ces variables T,

1023 P, V, ^et V2 ^en fonction de l’une d’entre elles sont alors :

Une autre relation est fournie par l’équation ^de Clapeyron .

3° Conditions qui doivent être satis(a£tes ^au point

4° Conditions qui doivent être satisfaites ^{au 00 absolu.}

5° La loi de,s états correspondants.

6° Fornles générales ^de R, ^{tt et z.}

’1° F’ormes de d’étcct.

L’équation ^{d’état est}

souvent écrite :

b (T, v) représente l’efffet du mouvement de translation des molé- cules qui balance la pression ^{interne et la} pression ^externe.

Van der Vaals pose

L’équation ^serait valable si la vitesse moyenne d’une molécule ^et

ses chances de collision avec une autre molécule n’étaient pas in- fluencées par l’attraction des molécules ^entre elles. Mais cela n’est pas le ^cas pour les gaz ^réels. Il est alors nécessaire de modifier l’ex-

pression ^{de Van der Vaals de façon à tenir} compte ^{de ce fait. La} pression ^exercée par les ^{molécules est} proportionnelle ^{au nombre des}

molécules traversant 1 centimètre carré par seconde dans une di- rection déterminée ; ^{ce nombre est lui-même} proportionnel ^{à la vi-}

tesse moyenne. Il faudra donc multiplier ^{le second membre de l’ex-}

.

Y

V ^{d, . 1.} d, 1

ression ^par Va, v ^{Va désignant} la vitesse moyenne d’urie molécule ^et

1024

V sa vitesse dans un gaz parfait ^{à la même} température. ^{Mais même}

alors l’expression ^ne représentera qu’approximativement ^{les faits.}

Si l’on désigne par cr le rayon de ^la sphère ^{d’aciion d’une molécule,}

par 17, le rayon de la molécule elle-même, ^{l’anteur montre} que le coefficient b doit être pris égal ^à

puisque

(théorie cinétique ^des gaz).

H. DAV1ES. - Quelques applications de la loi du diamètre rectiligne.

.

P. 4~.5-42~.

La loi du diamètre rectiligne peut ^{s’écrire :}

Dl désignant la densité du liquide, Dv celle de la vapeur ^à T° ;

3 la densité critique, ^{0 la} température critique ;

1° Suffisammeni loin du point critique ^{on a,} approximativement :

Désignons ^{par V} le volume absolu des molécules, par Vo le ^volume

au zéro absolu, ^et par p ^{le volume} critique. ^{Posons :}

Guldbert a montré que l’on ^{a :}

d’où:

et, par suite,

1025

D’ t d" CI

1,

K - t

D’autre part, d’après Clausius, l’expression K - 1 _K représente 1 ^le

+ 9-

rapport du volume réel des molécules d’une substance au volume actuellement occupé par la substance. On peut donc écrire :

Connaissant la valeur de K à la température T, ^on peut ^{déduire k.}

L’auteur a effectué le calcul par ^une série de liquides (au ^{nombre de} neuf), ^il trouve h - 2,5.

2 C .d’ l,

K 2013 f 1 0 2° Considérons l’expression ^p K - K -f - ^{1 .1.} 2 ^na:

S. 1, d 1

d l, 1. K - f M

.1 d . Si 1 on prend ^le pouvoir ^inducteur moléculair K-1

^{il doit}

être égal ^au dixième du volume moléculaire critique. Vérification

assez bonne pour quelques liquides (au nombre de six).

3° Young ^a montré que le volume critique était lié à la tempéra-

ture critique ^{0 et à la} pression critique

par ^la relation :

et non cr, ==3R 0)comme l’indiquerait la formule de Van der Vaals

’

8

On a donc :

La moyenne de huit déterminations conduit au coefficient ~,43 ^au lieu de 2,3. Faisons remarquer que Guye ^avait vérifié, pour ^un

grand ^{nombre de} substances, ^{la relation:}

4.) Le covolume b de l’équation ^{d’état est le volume au 0° absolu.}

D’après la relation de Guldberg déjà ^utilisée (le), ^{on a :}

1026

Or on a (1 °) :

d’où :

L’équation d’état, pour ^un liquide, peut être écrite:

où p ^{est la} pression externe et v la pression ^{interne ou} pression intrinsèque ; p peut ^être négligé ^{vis-à-vis den, et l’on a :}

formule qui permet de calculer la pression ^{interne. L’auteur a effec-}

tué ce calcul pour ^un certain nombre de substances. Il trouve des nombres de l’ordre de 1 .000 atmosphères, ^mais qui ^{diffèrent nette-}

ment entre eux (ils ^{vont de 649 à} 1683), ^ce qui ^{est en désaccord avec}

un résultat énoncé par Traube (1), ^{que m} est constant et égal ^à

970 atmosphères.

A. BOUTARIC.

E. RUTHERFORD. - Origine ^des rayons ~ et y des substances radioactives.

P. 453.

L’auteur rappelle d’abord la complexité de l’émission des rayons y

(V. Baeyer, ^{Ilahn et Me} Meitner; Danysz) ; cependant Moseley (2)

a montré que la désintégration ^{d’un atome de radium B ou} C pro- duit en moyenne ^une particule (3.

’

Chaque ^fois qu’il y ^a émission de rayons ~, ^on observe aussi des rayons y, mais il n’y ^{a pas de relation} simple ^entre l’intensité des deux espèces ^de rayonnements ; les rayons y ^sont particulièrement pénétrants quand l’émission p ^est composée ^de groupes hornogènes.

D’autre part, les résultats de Barkia (3) ^{et de} Whiddington 4) ^in-

für an01’g. Chefn., ^t. XXXIV, p. 4I6, I9U3.

(2) NIOSELEY, le NOlnbl’e de particules émises dans la lr’ans{01’lnation ^{du Radiuin} (Read. Roy. Soc., ^June 13, 1912).

(3) BARKLA, ^Phil. Mag., XYII, p. ³⁹⁶ I9t~ ; ^{J. de} Phys., ^5e série, ^t. 1, p. 842.

) WHIDI)INGTON, ^P1’OC. Roy. Soy., série, A, LXXXV, p. J23 (1911).

1027

diquent que les radiations rayons y pénétrants du radium C ne sont autres que la radiation caractéristique de cet élément émise ^au mo-

ment du départ ^des particules ~.

M. Rutlierford montre que l’énergie ^des particules 3 ^{des diffé-}

rents groupes ^de Danysz peut ^{se mettre sous la forme}

où E ~ ^et E2 ^{sont des} constantes, p et q des nombres entiers positifs

ou nuls. Il discute ce résultat et insiste ^sur la difficulté provenant

de l’hétérogénéité ^des r-ayons ~ ^{du radium} E, qui ^émet des rayons y très mous.

Quand ^une particule ~ s’échappe ^{d’un des anneaux} électroniques

de l’atome, ^il perdrait ^une partie ^{de son} énergie ^{en donnant nais-}

sance à des rayons y. Ceux-ci pourraient peut-être donner naissance à de ^nouveaux corpuscules ~ ^{dans le} système atomique ^{lui-même ;}

les rayons

provenant ^du noyau serait capables d’exciter des rayons

y et ~, généralement peu ^intenses.

E.-P. ADAMS et C.-W. HEAPS. - Variation de la constante diélectrique

produite par tension. - ^{P. 507.}

Expériences entreprises pour vérifier la théorie de M. ^l4dams (1) ;

les diélectriques employés ^{sont l’ébonite et deux verres} différents.

On a soumis le condensateur cylindrique ^à des tractions et à des

torsions ; on mesure sa capacité ^au moyen d’un pont ^à téléphone, ^la

source employée ^{étant un} générateur sinusoïdal de Vreeland (2).

Dans le ^verre à la soude soumis à une torsion, ^{il semble} bien,

comme l’a pensé ^More, que l’effet ^est d’origine calorifique. ^{Il se} pro- duit probablement, ^au contraire, ^une véritable électrostriction dans le verre d’Iéna.

Les variations par unité de tension de la ^constante diélectrique

mesurée parallèlement ^ou perpendiculairement ^aux lignes ^{de forces,}

sont peu différentes.

S. A. SHORTER. - Note

l’élasticité ^des membranes liquides ^{et la} produc-

tion de la

dans les solutions.

P. 629.

Essai de théorie pour donner ^une expression ^mesurant l’aptitude

(1) P,hil. Mag., ^{déc. 1911, et J. cle} Yhys.,

^{volume, p. 65.}

Review, XXYII, p. 286 ; 1908,

1028

des solutions à mousser. On considère une membrane qui ^{adhère à}

un cadre rectangulaire ^{dont les côtés} horizontaux sont fixes et un

des côtés horizontaux mobile. En s’arrêtant aux termes du premier

ordre et en appliquant la formule de Gibbs-Thomson, ^{on trouve}

que l’allongement ^{~h de la membrane de} longueur 7~, ^de largeur t,

est donné par

(r, quantité de corps dissous absorbée par unité de surface;

c, concentration ; ~, tension superficielle). ^{Si h = 1} centimètre;

t

10-4 centimètre, ^{on trouve} pour l’acide valérique

t:,.h == 1,3 X 10-~ centimètres.

L’auteur poursuit ^la vérification expérimentale ^{de cette théorie} qui ^n’est, par ^{sa nature} statiqtee même, qu’une première approxima-

tion, d’après laquelle les solutions mousseraient d’autant plus que la quantité q ^r 3C _{, c} ^serait plus grande. P

LE

BEPIRELEY. - Note

règle à dessiner les courbes. - P. 664.

En courbant une règle d’acier de manière à couvrir cinq points

d’une courbe, ^{on sait} qu’on ^{a une bonne} approximation pour celle-

ci ; l’appareil décrit ici est constitué _{par deux} T en métal munis chacun sur leur long ^{bras d’un curseur réuni à} l’autre par ^{une _}

corde de tension variable. Quatre ^autres curseurs, placés ^{chacun sur}

une branche courte d’un des deux T, maintiennent une réglette ^d’acier qu’on fait passer par cinq points de la courbe. Des expériences ^faites

sur des courbes d’équation ^{connue montrent} qu’on peut ^{obtenir une}

.

grande précision ^{dans les} problèmes d’interpolation.

J.-J. THONISON. - Atomes à charge multiple.

^{P. 668.}

Quand ^le champ électrique ^atteint 5.000 à 10.000 volts _par centi-

mètre, ^{on constate un} déplacement ^{du sommet de la} parabole ^du

mercure qui est 1 ₈ de celui des paraboles ^{des autres éléments} (1). ^Une

(1) ^{V. Phil.} Mag., ^août 1912 ; ^{et J. de} Phys.,

volume, p. 925.

1029 étude approfondie ^{des clichés obtenus montre} qu’il ^{existe non} pas une, mais au moins sept paraboles, correspondant ^{à des} charges 1, ~, 3..., ⁷ (la ^{huitième n’étant} pas visible).

Le lieu des sommets est une ligne droite, ^ce qui indique que les vitesses des particules ^sont égales.

Les atomes de charge ^{1 seraient ceux} qui ^auraient perdu ^{8, 7, 6} corspuscules ^{et en auraient} regagné 7, ^{6 ou 5.} L’ionisation aurait

,

son origine dans deux processus distincts. Il peut y avoir choc entre

un atome et un corpuscule cathodique, ^{d’où perte d’une} charge;

dans l’autre mode d’ionisation, ^il y aurait choc entre deux atomes, la vitesse relative de l’atome et des corpuscules intérieurs interve- nant et tendant à produire ^{un atome à} charge multiple. ^La plupart

des éléments n’ont pas plus ^{de deux} charges, ^{sauf le mercure} qui ^en

a 8, ^{comme on l’a vu} plus haut, ^et l’argon qui peut ^{en avoir 3.}

J. JOLY. - Radioactivité des matériaux de la surface terrestre.

P. 694.

L’auteur emploie ^la méthode par voie sèche qu’il ^{a décrite anté-}

rieurement (1)

^et opère par échantillonnement fractionné en partant

d’un mélange des diverses roches étudiées, ^ce qui abrège beaucoup

la recherche. En caractérisant les roches ignées par des ^{teneurs en} silice de 74, ^{60 et 48} 0/0, ^la quantité de radium sera 3,24 ^et 1,9, D’autre part, ^Fletcher (2) ^{a trouvé,} pour les roches secondaires, ^une

moyenne de 1,5 ; ^{cet écart a une} importance ^{évidente au} point ^de

vue géologique.

La mesure de la teneur en radium dans les dépôts océaniques, jointe ^à l’évaluation d’après ^{la teneur de la mer en sel de sodium, de}

la quantité des roches primaires dénudées par ^{les eaux} (3), pré-

sente un accord satisfaisant avec les résultats précédents.

(1) juillet 19il ; ^{J. de} Phyî., ^5e série, ^t. 1, p. 669.

’

Mag., ^février 1912 ; ^{J. de} Phys.,

volume, p. 231.

Trans. R. D. S., VU, ^2e série, 1899.

1030

A. BECKER. - Note

la diffusion des vapeurs de sels alcalins et

la mesure

de la mobilité dans les flammes. - P. 70’7.

A propos des expériences ^{de M. Wilson} (~), ^l’auteur rappelle ^les

recherches de Lenard et Jessel ainsi que les siennes ^{exécutées en} collaboration avec Laub (2) ; il fait des réserves sur la valeur élevée du coefficient de diffusion trouvée par Wilson, qui ^{ne s’accorde}

avec aucun des nombres trouvés par Lenard dans ^ses recherches les plus ^{récentes et} par da Andrade (3).

E. Becker réclame la priorité ^au sujet ^{de la méthode du} diapason

tout en la jugeant inférieure aux méthodes plus ^récentes (1907).

A. GRUMBACH.

0.-iVT. RICHARDSON. - La théorie de l’effet photoélectrique.

P. 570-~T~.

Dans un mémoire précédent, ^{l’auteur a montré à} partir ^des prin- cipes ^{de la} thermodynamique statistique que, ^{si l’on} désigne par

EF(v, 6) le nombre d’électrons émis en présence de l’unité d’énergie,

dont la fréquence ^est comprise ^entre

^et

+ ^le problème ^{de la}

détermination de sF (’1,6) ^{se ramène à} la résolution de l’équation inté- grale :

dans laquelle ^c désigne la vitesse de la lumière, ^{A une constànte} caractéristique de la substance et indépendante ^{de la} température, 0, ot ^la proportion des électrons absorbés, ^w la chaleur latente d’éva-

poration ^d’un électron, ^{R la constante} des gaz pour ^une molécule et E (v, e) la fonction qui exprime la distribution de l’énergie ^{dans le} spectre, ^{et dans} laquelle ^on suppose que x~ ^w et E (v,6) ^{sont des}

fonctions connues de v et de 6.

L’auteur indique ^une nouvelle solution particulière ^{de cette} équa-

(1) ^Phil. Mag., juillet 19 t2, ^{et J. de} Phys.,

^{volume, p. s! s.}

(2) LENARD, ^{Ann. cl.} Ph., XV1L, p. 198 ; i905 ; 2013 ^B. BECKER, ^{Ann. d.} Ph., XXIV, p. 823 (1901 ; Ac. des Sciences de Heidelberg, ^1911.

~3) LENARD, ^{Ann. d.} Pfi., XXXIX, p. 612, 1912 ;

^{A;DRADE, Phil.} Ilaq., XXIII,

p. 865; XXIV. p. 15, 1912, ^{et J. de} Phys.,

volume, p. ^-¡".3.

1031

tion, qui ^{s’obtient en} faisant les hypothèses suivantes, qui ^cor- respondent approximativement ^aux données ^des expériences.

La fonction sF(v,o) estpratiquement indépendante ^{de 6, et on peut}

la considérer ^comme fonction de v seulement ; ^d’autre part, ^on peut supposer

1, ^et poser que

uja étant indépendant ^{de 0. En} admettant que l’on ^{a :}

l’équation intégrale ^{devient :}

Elle est satisfaite par:

et

L’auteur indiquera ^{dans un autre} mémoire la signification ^{et la} justification physiques ^{de cette solution.}

R.-W. iV00D . - Spectres de résonance de l’iode

l’influence d’une excitation inultiple.

P. 6’~3-693.

L’auteur a repris ^{l’étude des} spectres ^{de résonance de la} vapeur d’iode avec des appareils ^{d’une très haute} dispersion, ^{et dont le} plus puissant ^{est constitué} par ^un réseau plan ^{de 6 pouces de 5000 traits}

au pouce, utilisé dans le ^4e ordre et associé à un objectif ^de 19--,50

de distance focale.

11 a pu ^constater ainsi que le spectre d’absorption ^{de la} vapeur d’iode est beaucoup plus complexe qu’on ^{ne le} croy ait, qu’il ^contient

au moins 50000 raies. Il a pu ^en particulier ^en séparer ^{7 dans l’in-}

tervalle de 0,4 ^{A. U. couvert} par ^{la raie verte de l’arc à haute tem-}

1032

pérature ^{du mercure. Le} spectre d’absorption ^{de l’iode} présente ^de

nombreuses raies qui coïncident avec celles du spectre d’absorption

du brome.

Le spectre ^{de résonance} de la vapeur d’iode corr, spondant ^{à la raie}

verte du mercure est composé d’une série de raies à peu près équidis-

tantes. Ces raies, ^{examinées avec une} dispersion plus grande, ^se

résolvent en doublets intenses accompagnés ^{de raies} plusfaibles. ^Lia

distance des composantes ^{de ces doublets est à} peu près ^constante

et égale ^{à 2 A. U.} environ, ^et la distance des doublets eux-mêmes,

exprimée ^à l’échelle des fréquences, ^{est à peu près} constante ; ^elle

croît cependant légèrement quand ^on avance vers les petites ^lon-

gueurs d’onde.

Les deux raies jaunes ^{du mercure donnent aussi lieu à deux}

séries de raies dans le spectre de résônance de la vapeur d’iode.

Mais leur régularité ^est beaucoup ^moins apparente.

La structure des groupes de raies qui ^forment la série des raies de résonance de la vapeur d’iode ^sous l’influence de la raie verte du mercure, n’est pas la ^même suivant _que cette raie est donnée par l’arc à haute température ^ou par l’arc ordinaire. Quelques ^raies

faibles obtenues dans le premier ^{cas sont absentes dans le second.}

Les longueurs d’onde des raies communes sont les mêmes dans les deux _{cas ;} mais, ^{dans chacun de ces} groupes, la composante ^la plus réfrangible ^du doublet intense correspondant ^{au second cas} (arc ^à

basse température), devient la composante ^{la moins} réfrangible ^du

doublet correspondant ^au premier ^cas.

La structure de ces groupes présente d’ailleurs une grande ^ana- logie ^{avec celle du} groupe ^{de raies} du spectre d’absorption ^de

l’iode compris ^{dans le même} intervalle que ^la raie du mercure. Il

importe donc de voir ce qui arrive si l’on supprime quelques-unes

de ces raies d’absorption ^au moyen d’un filtre approprié.

HUBERT E. YVES. - Études

la photométrie des lumières de différentes

leurs : III. Distorsions dans les courbes de luminosité spectrale produites par des variations dans le caractère de l’étalon de comparaison ^et des bords du

champ photométrique. - ^P.

Avec la méthode photométrique d’égal éclat, ^{le fait de} changer ^la

couleur du champ ^de comparaison ^et de substituer ^un fond clair au

fond obscur du champ photométrique introduit .des déplacements

1033 irréguliers ^{et non} systématiques ^{et des} distorsions dans les courbes

de luminosité spectrale. ^{Avec le} photomètre ^à éclipses, ^{les mêmes}

modifications _{n’ont pas} d’influence sur les courbes de luminosité,

la dernière méthode donne donc la vraie intensité lumineuse.

LORD RAYLEIGH. - Sur quelques films donnant des irisations.

P. 151-155.

L’auteur décrit quelques observations sur de vieux films de géla-

tine qui, placés ^dans de l’acide azotique ^étendu, donnent de bril- lantes irisations, ^{il a} pu les reproduire ^{en étendant sur verre une}

solution de 1 partie d’albumine dans 20 parties ^{d’eau, avec 1} partie

de silicate de soude ^en solution de consistance sirupeuse.

NORMAN CAMPBELL. - Rayons a produits par les rayons ~3. - P. 783-’188.

L’auteur, continuant ^ses recherches ^sur les rayons ô, ^montre que les rayons o excités par des rayons ~ sont exactement semblables à

ceux qui ^sont excités par les rayons

Les propriétés ^des rayons ~

ne sont fonctions ni des propriétés des rayons ionisants ⁿⁱ de la matière ionisée, mais seulement des propriétés d’un mécanisme

impliqué ^{dans tout} phénomène d’ionisation.

F. CROZE.

S.-R. àIILNER. - Les courbes de courant et de potentiel dans l’étincelle oscillante et le mécanisme de la conduction de l’étincelle.

P. 709-72~1.

La méthode employée pour obtenir ^ces courbes consiste à uti- liser les déviations à angles droits d’un faisceau de _rayons catho-

diques déviations produites par ^un champ électrique ^{dû à} la différence de potentiel de l’étincelle et par ^un champ magnétique ^{dû au courant}

de l’étincelle. Le dispositif expérimental ^est celui de la fig. ^~.

Les primaires de deux bobines d’induction A et B et un interrup-

teur à mercure C sont placés ^{en série. A} chaque interruption ^du

courant, ^{la bobine A} produit ^{un faisceau} de rayons cathodiques ^issus

de la cathode D du tube à vide V. Un petit pinceau ^{de ces rayons est}

isolé par deux ^écrans métalliques E, ^formant l’anode, ^ét percés ^de

trous de 1 millimètre de diamètre environ. Ces faisceaux tombent sur

l’-écran phosphorescent F. La bobine B charge simultanément une

1034

batterie de bouteilles de Leyde qui ^se déchargent ^{à travers la cou-}

pure GH ^dans les deux bob ines L1, L2; L1 ^est disposée ^{de façon à} produire ^un champ magnétique ^déviant les rayons cathodiques ^dans

un plan vertical, ^{et les deux lames} métalliques X ^{et Y} produisent ^un champ électrique déviant horizontalement les rayons cathodiques.

X, G et E sont reliés à la terre ; X peut ^{être mis en} communication

avec H, ^{1 ou J.}

Les courbes obtenues, lorsque ^{Y est relié à} l’armature interne J de la batterie, ^{sont des} spirales que l’on peut photographier ^en plaçant

directement la plaque ^{sensible en contact avec l’écran} phosphores-

cent F.

Quand ^{Y est relié à} H, ^on obtient la courbe de la différencie du potentiel ^{et de} l’intensité. La figure ^{obtenue sur l’écran a la forme} schématique ^{de la fig. 2} rappelant ^{une croix.}

Fm. 2.

On peut. ^{obtenir des} figures intermédiaires entre les spirales ^{et la}

croix en reliant Y à I, par exemple, ^entre les deux bobines L~ ^et L2.

,

En diminuant L., ^{la courbe se} transforme en une croix.

L’auteur ^en conclut que l’effet observé est dîi

champ magnétique

des auti es parties ^{du circuit de} l’étincelle qui ^devient comparable ^à

1035 celui dû à la bobine L, . Quand ^{cette influence est éliminée, aucune}

différence dans le caractère des courbes n’est constatée jusqu’à ^des périodes due 5 10-7 seconde.

Une transformation remarquable ^{a lieu} lorsque ^les étincelles, ^au lieu d’éclater dans l’air libre, ^se produisent ^{dans un tube} capillaire.

Elle tient sans doute ^à la diminution du nombre des ions transpor-

tant l’électricité.

L’auteur expose ^ensuite la théorie du mécanisme de l’étincelle de conduction à laquelle conduisent ses expériences. ^{Il y a} trois diffé-

rences de potentiel caractéristiques dans l’étincelle : la différence initiale de plusieurs milliers de volts, celle existant entre les oscilla- tions (500 ^volts environ) ^et la différence de potentiel ^{de l’arc} (35 volts), qui ^existe pendant ^la plus grande partie ^de chaque décharge ^oscil-

lante.

Chacune de ces différences de potentiel correspond ^à des appa-

rences observées. ¹

Avant que l’étincelle n’éclate, ^{un courant ne} peut ^{s’établir entre}

les électrodes que lorsque ^le champ ^{a atteint une} valeur suffisante pour que les ions ionisent par collision les molécules d’air. Ce champ

détermine la différence de potentiel explosive ; elle diminue sitôt que l’ionisation atteint ^une valeur notable.

L’auteur explique ^{alors un} certain nombre de phénomènes que l’on observe dans l’étincelle, ^{la nature des} _spectres, les apparences de la cathode et de l’anode, etc., grâce ^{à sa} théorie dans laquelle ^il

fait jouer ^{un rôle} important ^{à la} température des électrodes.

~

F. KOVARIK. 2013 La captation ^{des atomes} dans l’air ionisé.

P. ’i22-72ï.

Le mémoire a pour but ^de vérifier si les atomes peuvent ^être

recueillis sur une électrode chargée négativement lorsque ^{l’air com-} pris ^{entre les} plateaux ^est fortement ionisé. D’après ^{un certain nombre} d’expériences, le nombre d’atomes diminue par suite de la neutrali- sation de la charge ^{des atomes} par les ions négatifs ^{de l’air.} Cepen-

dant Willisch et Browson, ^{dans un travail} ré,cent, ^ont conclu que l’effet des rayons Rôntgen passant ^{à travers un} gaz ^où l’on recueille des atomes de radium A n’était appréciable que quand l’activité et l’ionisation étaient loin de la saturation.

Kovarik a aussi montré que le nombre d’atomes recueillis aug-

1036

mente avec la différence de potentiel ^{entre les lames, la distance}

restant constante, ^et que le nombre augmente aussi; ^la différence du

potentiel ^restant constante, lorsque ^{les lames sont} rapprochées ^l’une

de l’autre.

_

BARTON et KILBY. - Les figures ^de poussières produites

par les étincelles électriques.

P. 728-’~36.

Les auteurs ont cherché à réaliser les figures ^de poussières ^dues

.

à des ondes ayant ^{subi la} réflexion, ^la réfraction, l’interférence ou la diffraction.

Les f°igqures ^étaient produites ^{sur une lame de verre} placée ^horizon-

talement et saupoudrée ^de poudre ^de lycopode; les étincelles produi-

sant les figures éclataient entre deux boules, ^{ou une boule et une} pointe; ^leur longueur était de 2 centimètres environ. Le nombre d’étincelles nécessaires pour produire ^les figures variait suivant les circonstances. Les reproductions ^étaient préparées ^en plaçant ^{sur la}

lame de _verre, la gélatine au-dessus, ^une plaque photographique ^sé- parée ^des poussières par quelques lamelles de préparations ^micros- copiqués ^{et en} éclairant l’ensemble pendant quelques secondes par

une lampe électrique placée ^{à 2 mètres.}

Les résultats obtenus donnent bien des apparences auxquelles ^on pouvait s’attendre. Ils mettent particulièrement ^{bien en} évidence la

propagation ^{des ondes sans réflexion entre deux murs} parallèles.

RICIIARDSON. - La théorie électronique de l’eifet thermoélectrique

et de l’effet thermoionique. - ^P.

Discussion des critiques de Bohr et Wilson faites aux récente s communications de Richardson.

MCHOLSON. 2013 Sur l’incurvation des ondes électriques

autour d’une grande sphère.

P. î55-~65.

Mémoire mathématique constituant une approximation plus ^serrée

des résultats précédemment obtenus par l’auteur.

H. ViGNERON.

1037

ALLAN FERC-USSON. - La construction et les constantes d’un galvanomètres rectangulaire.

P. 788-804.

Le champ magnétique ^à l’intérieur d’un circuit rectangulaire

parcouru par ^{un courant} d’intensité i a pour ^{valeur :}

si l’on désigne ^{par Pi, ~ro~, P3’ P4’ les longueurs des} perpendicu-

laires abaissées de P ^sur les côtés du quadrilatère que l’on obtient

en joignant ^les points ^{où des} parallèles ^{aux côtés} du circuit rectan-

gulaire ^menées par le point ^P rencontrent les côtés du rectangle.

L’auteur décrit un dispositif expérimental qu’il ^a construit pour permettre de vérifier cette formule.

L’étude de ce dispositif ^{conduit à} des relations intéressantes ^et d’une grande simplicité ^{en ce} qui ^concerne l’action des bobines rec-

tangulaires (principalement des bobines à section carrée) ^{sur un} point ^intérieur.

L’auteur montre que l’on peut avantageusement ^se servir de pa- reilles bobines pour réaliser ^un instrument absolu en plaçant ^l’ai- guille ^{au centre de} symétrie. En faisant le calcul des corrections qui peuvent ^résulter soit, ^d’une inégalité ^de longueur ^{des côtés du carré,}

soit de la courbure ^aux angles, ^{on voit en effet} qu’elles ^{sont en} gé-

néral négligeables.

C. TISSOT.

C.

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XXXVIII, ^n° 10, ^{et t.} XXXIX, nos 11, 12, ^{13 et 14.}

J. STARK et G. WEVDT. - I. Sur la pénétration des rayons-canau

dans les corps solides.

P. 921-940.

II. Le choc des rayons-canaux

propage-t-il dans

corps solide ? P.

I. On admet généralement aujourd’hui que les rayons

peuvent pénétrer ^à l’intérieur d’un atome et le traverser, ^ce qui ^{entraîne une}

diminution de leur vitesse. Si leur énergie cinétique ^est inférieure à