Philosophical magazine ; Vol. VI, 6e série; août 1903

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Submitted on 1 Jan 1904

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Philosophical magazine ; Vol. VI, 6e série; août 1903

E. Perreau

To cite this version:

E. Perreau. Philosophical magazine ; Vol. VI, 6e série; août 1903. J. Phys. Theor. Appl., 1904, 3 (1),

pp.241-249. �10.1051/jphystap:019040030024101�. �jpa-00240872�

241 montra que certaines substances, luminescentes à la température ordinaire, cessaient de l’être à 1000. L’auteur a constaté le même fait dans l’air liquide ^avec le sulfure de calcium (luminescence ^vert bleu).

Ces substances redeviennent luminescentes quand ^{on les sort de l’air} liquide; la luminescence ne reparait ^toutefois qu’après ^{une certaine}

élévation de température, ^{de telle sorte} qu’un abaissement de tem-

pérature ^a bien pour effet de diminuer l’émission des radiations.

Au lieu de faire d’abord agir ^la lumière du magnésium ^{sur la subs-}

tance à la température ordinaire, puis ^{de la} plonger ^{dans l’air} liquide, plongeons ^{d’abord la} substance dans l’air liquide, puis ^fai-

sons agir la lumière. Il se produit ^{au bout de} quelques ^{secondes une}

émission de radiations. Mais, alors que la lumière du sulfure de cal- cium présente ^{une teinte} plus pâle, ^le sulfure de zinc émet au con-

traire une splendide ^{lumière verte.}

Phénomènes pyroélectriques.

^L’auteur désigne par là l’électri- sation que ^certains corps acquièrent lorsqu’on ^les plonge dans l’air

liquide. ^{Il a mis en} évidence des phénomènes pyroélectriques ^très

nets avec la tourmaline.

L. MARCHIS.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE ;

Vol. VI, ^6e série; ^{août 1903.}

CARTMEL. - The anomalous dispersion and selective absorption of fuchsin (Dispersion anomale et absorption sélective de la fuchsine).

^{P. 213.}

L’échantillon étudié était de même nature que celui étudié par

Pflüger.

On obtenait de minces pellicules de fuchsine en plongeant ^des

lames de verre dans une dissolution alcoolique ^{et en} laissant ensuite

évaporer l’alcool. La réiraction de ces pellicules fut mesurée par ^la méthode interférentielle.

On interposait ^{sur l’un} des faisceaux la pellicule ^de fuchsine, ^sur

l’autre une pellicule absorbant moitié moins, ^{de manière à voir les}

franges d’interférence, que la pellicule ^{étudiée soit} interposée ^ou

non. Cette précaution ^était nécessaire à cause de la grande absorp-

tion de la fuchsine.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019040030024101

242

Un faisceau de _rayons solaires se réfléchissait et se réfractait par

parties égales ^{sur une} glace argentée ^{à 4Õo ; les deux} faisceaux, après

réflexion sur deux miroirs à 451, venaient : le premier ^{se réfracter,}

le second se réfléchir sur une deuxième glace argentée ^{à 45°; ils}

étaient alors superposés ^et concentrés par ^une lentille et venaient éclairer la fente d’un spectroscope.

Le faisceau incident était aussi concentré par ^une lentille sur la

pellicule de fuchsine et était ainsi partagé ^{en deux : une moitié} pas- sait à travers la lame, ^{l’autre moitié à travers} l’air, ^{de sorte} que, dans le spectroscope, ^{on avait deux} spectres ^cannelés. Un compen- sateur, formé d’une mince lame de mica mobile autour d’un de ses axes d’élasticité, interposé ^{sur la} première ^moitié du faisceau per- mettait d’amener deux franges ^en prolongement ^{et de mesurer ainsi}

le retard produit par la pellicule ^{de fuchsine.}

Si i est l’angle d’incidence sur la lame de mica, d’épaisseur t,

d’indice _p, le retard

l’indice _03BC1 de la lame d’épaisseur t1 ^est alors donné par:

Pour mesurer l’épaisseur ^{1,, on enleva sur la lame de verre la}

moitié de la pellicule de fuchsine et on plaça ^{dessus une seconde lame}

de verre. On avait aussi deux lames minces d’air, ^une comprise

entre deux lames de _verre, une entre la lame de verre et la pellicule

de fuchsine. On fit tomber un faisceau de rayons ^{sur ce} système ^et

on le reçut après ^{réflexion sur un} spectroscope.

On avait deux spectres cannelés. Celui donné par la lame de fuchsine montrait, par ^sa disposition, qu’elle ^est transparente pour le rouge, opaque pour le ^{bleu vert.}

Soient e et e’ les deux épaisseurs des couches d’air. Pour deux

franges ^{voisines du} premier spectre, ^{on a}

Pour la frange ^{du second} spectre comprise ^{entre ces deux-là, on a}

243 d’on

L’auteur donne pour l’indice N les résultats suivants :

Pour 1nesurer labsorption, l’appareil suivant fut employé : ^Une

bilentille S partage ^{en deux un} faisceau de _rayons solaires, ^{les con-}

centre sur les deux prismes ^à réflexion totale à 1.50. Chaque ^faisceau

est ensuite concentré sur la fente d’un collimateur après ^réflexion

sur un miroir. A la sortie des collimateurs, les deux faisceaux pé-

nètrent dans un prisme analogue ^au prisme ^du photomètre ^Lummer-

Brodhun et de la lunette, ^{où on} aperçoit ^deux spectres superposés.

On produit l’égalité d’éclairement dans une portion déterminée du

spectre ^en agissant ^{sur la} largeur des fentes des collimateurs, ^ou mieux, quand l’absorption ^est trop grande, ^en plaçant ^{devant une}

fente un disque ^{tournant muni} de fentes de diverses largeurs.

L’auteur n’a pas opéré ^{sur des} pellicules de diverses épaisseurs.

Pour mesurer l’absorption, ^{il a} donc du tenir compte des réflexions

{fuchsine-air, fuchsine-verre, air-verre). ^{Il l’a fait au} moyen des for- mules de la théorie de Cauchy ^{et de la théorie} électromagnétique ^de

la lumière. Une courbe donne les valeurs du coefficient d’absorption

pour les diverses longueurs ^d’onde.

Li . PERREAU.

WALKER. 2013 On the theory ^{of the} quadrant electrometer (Sur ^{la théorie}

de l’électromètre à quadrants). - ^{P. 238.}

L’énergie ^du système, quadrants ^et aiguilles, ^est

On obtient la force dans une direction 0 en remplaçant ^{dans E les}

,coefficients _par leurs dérivées _par rapport ^{à 0.}

L’auteur calcule ces coeflicients en supposant l’appareil symétrique,

non pour 0 ⁼ o, mais _pour une valeur quelconque ^{de 6. Il trouve}

244 alors :

Avec V1 = ^o, V2 petit, V 3 ^très grand, ^{on a} approximativement :

formule qui ^{s’accorde avec} les résultats donnés _par un électron1ètre.

de Bartel à fil de quartz.

Un examen de la valeur de b2 ^montre que b2 ^est positif ^{avec une} aiguille d’angle ^{90, et} qu’il ^devient négatif ^si l’angle ^{est très} petit.

L’auteur attribue cet effet à l’intervalle d’air qui sépare ^les qua- drants. Pour ^se rendre compte de l’influence d’un intervalle d’air, ^il

étudie le cas où on ^{aurait une} plaque ^de largeur ^finie placée ^au

milieu d’une boîte fermée de quatre demi-plans ^{infinis d’un} côté, ^et

trouve une influence de l’intervalle d’air comparable à celle que donne la formule ci-dessus.

E. PEITHFAU.

WOUD. - The electrical resonance of metal particles ^for light-waves (Réso-

nance électrique ^des particules métalliques pour des ondes lumineuses).

P. 259.

M. Wood ^a obtenu des pellicules formées de particules d’argentf

en versant sur une plaque ^{de verre} recouverte d’une pellicule ^de gélatine ^{la solution} d’argent indiquée par Carey-Lea (14 centimètres cubes de nitrate de Na à 40 0/0 + 10 centimètres cubes de sulfate ferreux à 30 0/0 + 10 centimètres cubes de Az03Ag ^{à 10} 0/0). ^On

obtient aussi des pellicules présentant, suivant les _cas, de belles couleurs rouge ^ou violette, ^{donnant une bande} d’absorption ^{dans le}

vert et laissant passer la lumière ultra-violette. M. Wood a éga-

lement réussi à faire des prismes (angle ^l’ 15’’) ^{avec ces} pellicules, ^et

pu ainsi déterminer la réfraction _pour diverses radiations. Pour le rouge, ^{on trouve une} déviation de 2’42’’ donnant ^comme indice 3,15.

La réfraction était moindre pour l’extrême rouge que pour l’orangé

et très faible _{pour le} violet.

M. Wood voit une explication ^{de ces} faits dans une résonance

électrique ^des particules métalliques.

245 Les résultats donnés par l’emplui ^{de lumière} polarisée lui sug-

gèrent qu’on ^est peut-être ^{dans le cas d’une résonance} multiple.

E. PERREAU.

BLAKESI.,EY. - Direct vision spectroscope ^{of one kind of} glass (Spectroscope

à vision directe formé d’une seule espèce ^de verre).

Au sortir du collimateur, le faisceau 1 est réfracté par ^un prisme rectangle, ^{réfléclii à} l’intérieur du prisme ^{et réfracté} par la face hy- poténuse. ^Le prisme ^est d’angle tel que le rayon émergent ^soit perpendiculaire ^{à la face d’entrée. Un second} prisme identique ^dont

la face d’entrée est perpendiculaire ^au faisceau initial 1 donne un

faisceau parallèle ^à I. Un second ensemble de deux prismes symé- triques ^du premier ^{redonne un} faisceau dans le prolongement ^{du fais-}

ceau initial. Ceci est rigoureux pour ^une radiation F, _par exemple.

Pour les autres, ^{on a une} dispersion qui ^{est de 18° 20’ de A à G.}

E. PERREAU.

Lord RAYLEIGII. - On the production and distribution of sound

(Production ^et distribution du son).

^{P. 2 89.}

Si la vitesse d’introduction d’un fluide dans un cône d’angle ^so-

lide ^« est A cos kat, le travail transmis dans le temps ^{t est}

Ce résultat trouve son application dans la théorie du porte-voix

et du cornet acoustique, ^{dont on ne} peut ^vraiment expliquer ^l’effet par ^la concentration supposée ^de rayons.

Cette théorie jette quelque jour ^{sur la} production ^{du son dans}

les appareils ^à signaux, ^{oû des} sirènes, ^{des anches vibrantes sont}

associées à des pavillons coniques, ^et pourra peut-être indiquer ^des

perfectionnements ^qui diminueront la puissance consommée dans

.ces appareils (130 ^{H. P. au} signal ^de Sainte-Catherine, ⁶⁰⁰ H. P.

au signal d’Écosse) .

Dans les instruments ordinaires de musique, ^{si on} suppose les

.coll1pressions ^ou dilatations isotherm£ques, ^la puissance absorbée par

un son se calcule d’après les variations de pression ^{par la formule}

246

w = p003C50 p-p0 p0. ^{On trouve 0,00027 FI. P. pour un} harmonium,.

0,03 pour ^un signal ^de Holmes, ³ pour ^le registre ^de Triiiity Iloitse, 0,00024 _pour ^un sifflet. Si on fait le calcul en supposant qu’il n’y ^ait

pas de pavillon, ^avec le débit utilisé dans le signal Sainte- C atlierine,

on trouve seulement un excès de pression ^de 1 180 d’atmosphère,

nombre bien éloigné ^{des 1760} gr m2 utilisés. Ceci montre la nécessité de l’emploi ^de pavillons pour utiliser de grandes pressions.

La théorie montre que l’emploi ^{de cônes ou de} résonateurs peut

accroître l’efficacité d’une petite ^{source. Elle} indique qu’on pourra améliorer le rendement des appareils ^{en évitant,} par exemple, ^les

tourbillons qui ^{se forment au passage} de l’air dans les trous sans

doute trop étroits de la sirène, ^{en accordant les} pavillons ^{de ma-}

nière qu’ils ^{soient en résonance avec le son rendu.}

Dans ses études, ^lord Rayleigh ^a employé ^un indicateur de vibra- tion simple : ^{C’est un tube en U contenant de l’eau ou du mercure} placé ^{dans un tube à} essai fermé. Un tube conique ^{à son extrémité}

débouchant ^en face d’une extrémité du tube en U traversait le bou- chon et communiquait ^avec l’espace ^{où on voulait mesurer la vibra-}

tion, qui ^était indiquée par ^la dénivellation du liquide dans le tube en U.

Lord Rayleigh ^a essayé différentes formes d’anches, ^des pavil-

lons de sections diverses, ^et trouvé que, pour la propagation ^{dans une}

direction horizontale, ^{il vaut mieux} employer ^un pavillon ^{dont la}

section ait ^une largeur petite, inférieure à 1 2 ^{eut une hauteur égale}

à plusieurs ^À.

Il ^a ensuite calculé le travail produit par des ^sources distinctes,.

puis par ^une distribution continue de sources vibrantes. Il trouve ainsi des phénomènes d’interférence qu’on peut ^{mettre en évidence}

par l’expérience. E. PERREAU.

ROSE INNES. - On the practical attainment of the thermodynamic ^{scale of} temperature (Détermination pratique de l’échelle thermodynamique ^de tempé- rature).

^{P. 353.}

M. Rose Innes cherche à déterminer la température ^{absolue du}

point ^{de fusion de la} glace ^{sans se servir} des résultats numériques

247 de l’expérience ^{de Joule et Thomson sur} l’écoulement d’u» gaz ^à travers ^un tampon poreux.

Qualitativement ^{on a :}

ou

Intégrons ^le long ^cl’une ligne ^à pression constante entre deux

températures t, ^et Lo, ^{on a :}

A une autre pression p’, ^{on aura entre les mêmes} limites de tem-

pérature :

D’après Joule-Thomson, 03B4 est indépendant ^{de la} pression ; ^{on a} op

donc :

d’où:

Soit to ^la température ^{de la} glace ^fondante, t1 ^la température ^de

la vapeur d’eau bouillante ; les résultats de Regnault donnent la valeur de to :

D’après ^les résultats donnés par M. Chappuis :

248

D’une autre façon, ^M. Rose Innes rappelle qu’il ^{a montré} que, pour l’air ^et l’hydrogène, ^on peut ^{écrire :}

On déduit de là facilement :

to ^- température ^{de la} glace fondante ; p0 ^et pu’, pressions ^{avec le}

volume 03C5 ; t1 ⁼ température ^{de la} vapeur ^d’eau bouillante; p, ^et p,’, pressions ^{avec le volume} 03C5’. Avec les résultats donnés par M. Chappuis,

on trouve :

31. Rose Innes émet l’hypothèse que ^{cet écart} de 0,08 ^de degré

tient à l’influence des parois ^{du vase} renfermant le gaz. ^Il cite à l’ap-

pui ^{de cette} opinion ^{un fait observé} par 1B1. Cllappuis, qne l’aug-

mentation de pression ^{d’une masse} d’hydrogène ^{dont la} pression

à 00 était 100 centimètres de mercure était 36,6254 centimètres avec un vase en platine ^{et 36,6217} centimètres avec un vase en verre dur.

Une telle influence des parois ^{du vase, si elle} existe, ^{donne des}

erreurs de l’ordre de grandeur ^{de 0,08 de} degré plus grandes que la correction thermodynamique ^{d’une échelle de} température ^de

thermomètre à gaz hydrogène ^{ou azote.}

E. PERREAU.

HENRY GARRETT. - The viscosity ^and con1position of some colloidal solutions

(Viscosité ^et composition ^de quelques ^solutions colloidales).

^{P. 374.}

L’auteur a étudié les variations de la viscosité de solutions col- loïdales typiques : gélatine, ^acide silicique, albumine, ^{avec la tem-} pérature ^{de la} concentration. Il ^a fait ces mesures par deux méthodes : celle de Meyer ^{en déduisant} la viscosité de l’arnortissement des oscillations d’un disque vibrant dans le liquide, ^{et celle} de Poiseuille,

par l’écoulement du liquide par ^un tube capillaire. Les résultats

applicables dans les anciennes théories s’accordent avec celle de

249

Quincke. ^{Dans cette théorie, une solution} colloïdale est considérée

comme un mélange de deux solutions ayant ^{une tension} superficielle

à leur surface de contact, ^{une riche en colloïde et une autre} pauvre.

Dans cette hypothèse, l’amortissement d’un disque ^oscillant dépend

du frottement interne de la solution colloïdale riche, du frottement interne de la matière colloïde pauvre, du frottement ^externe des

parois ^des cellules de colloïde visqueux ^contre la matière moins

visqueuse ^et de la tension superficielle ^à la surface commune aux

deux solutions.

E. PERREAU.

THE ASTROPHYSICAL JOURNAL ;

Vol. XVIII ; septembre 1903.

F.-L.-O. WADSwnRTII. - On maJurements of waves-lenbth ^{with the concave} grating objective spectroscope (Sur ^{les mesures de} longueurs ^{d’onde avec le}

réseau concave employé ^comme spectroscope objectif).

^{P. 77-93.}

L’auteur avait imagine, ^{en 189h,} d’employer ^{le réseau concave}

comme « spectroscope objectif », ^{en le} disposant de manière à recevoir directement le faisceau de rayons parallèles provenant ^de l’astre étudié. Ce procédé ^{serait fort} commode, puisqu’il simplifie

autant que possible ^le spectrographe ^{en en} supprimant la lunette

collimatrice; ^{mais il ne} donne pas de bons résultats. ^{Les savants} qui

l’ont employé ^{mettaient leur insuccès sur le} compte ^de plaques impropres ^ou de défauts dans la mise au point; ^{l’auteur montre} qu’ils ^{sont inhérents à} l’instrument lui-même, ^dont les aberrations

dissymétriques ^{et bien} plus considérables que dans les ^réseaux

employés ^{à la manière} indiquée par Rowland déplacent ^{les raies}

d’une quantité ^bien supérieure ^{aux erreurs de mesure, et les rendent}

peu ^{nettes en} augmentant considérablement les intensités relatives des franges ^{latérales de} diffraction du côté violet de l’image ^cen-

trale.