Journal de la Société Physico-Chimique Russe. Section de Physique. — Tome XVI; 1884

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Journal de la Société Physico-Chimique Russe. Section de Physique. - Tome XVI; 1884

W. Lermantoff

To cite this version:

W. Lermantoff. Journal de la Société Physico-Chimique Russe. Section de Physique. - Tome XVI;

1884. J. Phys. Theor. Appl., 1885, 4 (1), pp.587-599. �10.1051/jphystap:018850040058701�. �jpa-

00238601�

sons possède sensiblement une même valeur,

44, 3, ^tandis que le chlore ^et le radical de l’acide acétique apportent ^un magnétisme spécifique égal ^{à - 62; 4°} que les alcools isobutylique et isopro- pylique ^se comportent ^comme les alcools normaux; enfin qu’on

peut considérer le magnétisme des radicaux alcooliques ^comme

provenant ^{de leur} hydrogène seul, ^si l’on attribue à cet hydrogène

un magnétisme égal ^à 2013807.

A. TOPLER. - Mesure de l’intensité horizontale du magnétisme terrestre, à l’aide de la balance, ^t. XXI, p. 158-175.

Un barreau aimanté est fixé perpendiculairement ^{au milieu du}

fléau d’une balance en laiton, ^{de telle sorte} que ^{son axe} occupe la situation habituellement attribuée à l’aiguille ^{de la} balance. Des

poids ^sont placés ^{dans les} plateaux de manière à amener cet axe

à être vertical quand ^le plan d’oscillation coïncide avec le méridien

magnétique. ^{On fait} tourner toute la balance de 180° et l’on ra-

mène la verticalité de l’axe par ^{un nouveau} réglage ^des poids. ^On

calculera MH par la formule

1 est la longueur ^{do bras de fléau} auquel ^{ont été} appliqués ^succès-

sivement les poids Q, ^et Q2 ^{dans les deux} opérations ^{dont se}

compose cette sorte de double pesée.

L’auueur indique ^{avec détail les} précautions ^à prendre ^pour

obtenir les meilleurs résultats. Il fixe à 1 ^{environ la limite}

de précision ^de ces mesures. E. BOUTY.

JOURNAL DE LA SOCIÉTÉ PHYSICO-CHIMIQUE RUSSE.

Section de Physique. 2014 ^Tome XVI; 1884.

Ri. AvENARIUS. - Sur la loi générale de la dilatation des liquides (Polémique

contre M. NlendelejeÎi’), p. 242, 4oo. Réponse ^{de M.} Nlendelejeff, p. 282, 475.

M. Avenarius ^a proposé, ^en 1877, ^pour l’expression ^{de la loi} générale de la dilatation des liquides ^{la formule}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018850040058701

588

T désigne ^{ici la} température d’ébullition absolue du liquide, t ^sa température ^{relative au volume} v, ^a et b des constantes. Cette for- mule (proposée pour la première fois par WatersLon en 1863), exprime ^très bien le volume des cinq liquides ^{dont la} dilatation,

sous une pression constante, égale ^{à leur} pression critique, ^{a été}

étudiée au laboratoire de l’auteur. Au contraire, ^{la formule de}

M. Mendelejeff (1), appliquée ^{à ces mêmes} liquides, ^{donne des}

résultats complètement ^{en désaccord avec} Inexpérience.

M. lklendelejefi remarque que la formule ^{de M.} Avenarius con-

tient deux constantes et peut par conséquent exprimer ^{une fonc-}

tion quelconque ^avec plus ^de précision que la sienne, qui ^n’en

contient qu’une, ^{111 ais} que ^la simplicité ^d’une expression ^{de loi}

élémentaire lui manque complètement. ^{Le but des} recherches de M. Mendelejeff ^n’était pas ^la recherche de la loi générale ^{de la di-}

latation des liquides, ^{mais celle de} l’expression ^{de ce} qu’il y ^{a de}

commun dans la manière dont les liquides ^se comportent ^sous l’action de la chaleur. Cette similitude doit forcément cesser d’exis-

ter au voisinage des deux limites de l’état liquide, ^{à cause de la di-}

versité de la constitution des liquides. ^Par conséquent ^{le désac-}

cord constaté par M. Avenarius pour cinq ^cas pris ^{en dehors des}

limites où la formule est applicable ^ne prouve pas qu’elle ^est

erronée.

A. ISRAILEFF. - Appareil acoustique pour la ^{mesure exacle} du nombre de vibrations, p. 1-8.

Pour faciliter la détermination du nombre de battements que ^le corps vibrant produi t ^{avec un} diapason ^{de nombre de vibrations}

connu, le P. Israïlefl’ ^a construit un pendule ^{dont il} règle ^{la durée}

d’oscillations jusqu’à la coïncidence avec les battements observés ;

à cet effet, ^il déplace micrométriquement ^un poids ^le long ^{de la} tige ^du pendule, prolongée ^{au delà du} point ^de suspension. ^Une graduation empirique permet ^{de lire le} nombre d’oscillations à

ajouter ^{ou à} retrancher à celles du diapason employé.

En Russie, ^on munit les campaniles ^d’un grand ^{nombre de}

cloches immobiles; ^{c’est le marteau, la} langue ^{de la cloche} qui ^est

(1) Voir p. 33o de ^ce Volume.

nlis en branle. Cette méthode permet d’eluployer des cloches de très grandes dimensions, ^{et le} son, dont la continuité n’est pas al- térée par les soubresauts du marteau, ^est bien supérieur ^{à celui des}

cloches sonnées à la façon occidentale (1).

Mais, pour produire ^{un effet} agréable ^à l’oreille, ^{il est} indispen-

sable que les cloches soient accordées de manière à donner exacte- ment les harmoniques ^{d’ un même son} fondamental. C’est _pour atteindre ce but que le P. Israïleff a construit ^ses diapasons.

Sa collection consiste en cinquante-six exemplaires qu’il ^{a con-}

struits lui-même avec une rare perfection; ^leur nombre de vibra- tions commence à 44o ^{et va} jusqu’à ^{880, en} augmentant régulière-

ment par 8 vibrations. Cette collection permet ^à l’auteur de déterminer le nombre de vibrations de toutes les notes musicales usuelles. S’il s’agit, par exemple, d’une cloche à accorder, ^{il déter-}

mine son nombre de vibrations et fait réduire, ^à l’aide du tour.

sa partie centrale pour abaisser _{le ton,} ou sa partie périphérique

pour le faire monter jusque ^ce que le nombre ^de vibrations voulu soit obtenu.

Sur quelques démonstrations nouvelles des conditions du minimum de déviation d’un rayon par le prisme. Notes par MM. Kraiewitsch, p. 8-14, 269; Ziloff,

p. 168-174; Wolkoff, p. i7j; Rosenberg, p. 267; Piltschikoff, p. 539-552.

La recherche des conditions du minimum de déviation d’un rayon par le prisme exige ^{des notions assez} étendues du Calcul dif-

férentiel ; ^une simple méthode élémentaire nous manque ^encore pour ^{ce cas.} Pour combler cette lacune, ^M. Krajewitsch ^a présenté quatre démonstrations élémentaires analytiques (dont ^{la dernière}

est une modification de la démonstration de M. Hesehus, publiée

en 1883). ^M. Rosenberg remplace l’analyse mathématique ^d’une

des démonstrations de M. Krajeyvitsch par ^une démonstration sans

calcul, ^{assez difficile à} suivre, ^{et M.} Wolkofl’ cherche à démontrer l’insuffisance de toutes les quatre. ^{M. Ziloff} propose, ^{à son} tour,

une démonstration géométrique, ^{basée sur la} construction connue

du rayon réfracté _par ^un prisme, donnée par M. Radau, ^mais

( 1 ) ^Une ancienne ville Srvenigorod ( ville sonnante) ^{doit son nom} à l’habileté

de ses anciens sonneurs.

590

M. Piltscllikuff, ^en approfondissant ^la question, prouve ^l’insuffi-

sance de la construction de 31. Ziloff, ^et déduit de la construction de M. Radau une nouvelle démonstration assez compliquée.

En pontant des idées de M. Ziloffet de la critique ^{de M. Pilt-} schikoff, je propose de ^{mon côté} la démonstration géométrique ^sui-

vante : pour construire le rayon réfractée ^il faut, d’après ^{M. Radau,}

tracer deux circonférences concentriques, ^{dont les} rayons OA ^et OP sont dans le rapport ^{de l’unité à} l’indice de réfraction du

prisme. ^{Du centre commun} 0, ^{on trace} le rayon OA’ parallèle ^au

rayon incident ; par ^son intersection avec la circonférence inté-

rieures, ^{on mène une} ligne A’P’, parallèle ^{à la normale à la face}

d’incidence. Par le point ^{P’ on doit mener} la droite P’B’ faisant

avec A’ P’ un angle égal ^{à celui du} prisme ; ^{alors la} droite B’ O pas-

sant par ^son intersection avec la circonférence intérieure etle centre

représentera ^{la direction} du rayon réfracté. Si l’on répète ^{la con-}

struction précédente pour une ^autre direction durayon ^{incident OA,}

le point ^{P’ se} déplacera ^sur la circonférence extérieure en P, ^en

même temps ^{l’arc AB} de la circonférence intérieure, ^mesurant l’angle ^de déviation du rayon, changera ^de grandeur. ^{Pour mieux}

comparer, ^ramenons le point ^{P’ dans sa} position ^nouvelle P, ^{en fai-}

sant tourner toute la figure ^{autour du centre commun 0 : les} points ^{A’ et} B’ viendront se placer ^{en a} et b, l’angle ^{aPb = A’P’B’}

étant égal ^à l’angle ^du prisme.

Cela posé, ^la recherche du minimum de déviation se réduit au

problème géométrique ^{suivant : étant donnée une} circonférence et

un angle ^constant qui peut tourner autour de son sommet fixé sur

le prolongement ^d’un diamètre, ^{trouver la} position ^de l’angle ^cor- respondant ^au minimum de la longueur ^{de l’arc} de cercle inter-

cepté par les côtés de cet angle.

On remarque trois positions singulières ^de l’angle : ^{deux extrêmes,} quand ^{le côté} gauche ^{ou le côté droit est} tangent ^au cercle, ^{et une} position ^centrale APB, quand le diamètre passant par le ^sommet divise l’angle ^{en deux} parties égales. ^Si l’angle ^{considéré se dé-} place ^{de sa} position centrale d’un angle quelconque, par exemple

de l’angle d ^{vers la} gauche, ^l’arc intercepté par ^{ses côtés sera} dimi- nué de l’arc B b décrit _{par le} côté droit et augmenté de Aa décrit par ^{le côté} gauche. ^{Il est facile} d’exprimer ^la longueur ^{des cordes}

Acz ^et B b, correspondant ^à ces arcs. Les côtés PA et PB de

l’angle ^{dans sa} position ^{centrale sont} égaux ^entre eux; mais Pa est

devenu plus long ^{et l’b} plus ^court que ^cette valeur commune d.

Désignons par ^c la longueur ^{de l’arc cherché, et} par à la diiérence Pa - PA. D’après ^{un théorème connu,}

Pour l’arc B b, ^{il faut} prendre A négatif, ^{car b P est} plus ^court

que BP; ^or quelle que soit la valeur absolue de A, ^{c est} plus grand

si 3 est positif que s’il est négatif; par conséquent l’accroissement de l’arc AB à partir ^{de sa} position ^{centrale sera} toujours positif,

et cette position correspond ^{à un} minimum. La formule s’applique

à tous les angles ô possibles; ^{donc la} démonstration ^est générale.

N. SLOUGUINOFF. - Contributions à la théorie des dimensions,

p. 49-64, 238-241.

La dimension de l’unité de magnétisme ^est, d’après ^M. Maxwell,

1 A ¹ 5

M2 L2, et, d’après ^M. Clausius, L2 T-2 ; pour expliquer ^{cette dif-}

férence l’auteur remarque que les expressions ^des lois élémentaires

qui ^{servent de} points ^de départ pour déterminer les dimensions contiennent chacune une constante indéterminée que l’on n’a _pas le droit de prendre égale ^à l’unité, ^{si l’on veut avoir un} système

de mesures commun. Ces coefficients ont au contraire des dimen-

sions déterminées par certaines relations entre eux. L’auteur fait

592

voir qu’en raisonnant à la manière de Maxwell et de Clausius, ^on peut

trouver encore deux systèmes ^{de mesures : dans la} première la quan- tité de magnétisme ^{et la} quantité d’électricité ont les mêmes dimen-

i 3

sions, ^{à savoir :} M2L2T-1; _quant ^{à la} deuxième, ^{elle coïncide}

avec le système électromagnétique. Ensuite, ^l’auteur applique ^sa

méthode à d’autres constantes de la Physique, ^et détermine les

constantes suivantes :

E. ROGOWSKY. 2013 Sur la structure de l’atmosphère terrestre, p. 25-49, ^185-213.

L’auteur s’est proposé ^le problème ^{suivant : trouver} la distribu- tion dans l’espace d’un gaz homogène ^{soumis à} l’attraction de la

Terre, ^en admettant, d’après la théorie moderne des gaz, que la ^ré-

partition des vitesses des particules n’est pas changée par ^{leur col-} lision mutuelle. Les conditions du problème ^sont loin de la réalité : la température ^est supposée constante, la radiation du Soleil et de laTerren’est _pas prise ^en considération, ^etc. Malgré cela , ^{les résultats}

du calcul, comparés ^aux observations barométriques ^{de M. Bauern-}

feind sur la montagne Mising, ^en Bavière, ^{donnent une} concordance de 0,4 pour ^100. En cherchant une approximation plus grande,

l’auteur trouve qu’il faudrait supposer qu’il y ^{a un excès} de vitesse dans la direction verticale, d’où découlerait la nécessité d’admettre que la pression ^de l’atmosphère ^{n’est pas la même dans tous les}

sens. La loi de Pascal n’étant qu’une ^loi empirique qui ^n’a jamais

été le but d’expériences précises, ^l’auteur pense qu’il serait inté-

ressant de soumettre sa supposition ^{à une} vérification directe.

E. ROGGWSKY. - Sur l’atmosphère ^des planètes ^{et la} température ^de l’espace interplanétaire, p. 524-532.

Dans ce Mémoire, l’auteur trouve, ^à l’aide de la théorie des gaz

et de diverses hypothèses plus ^{ou moins} gratuites, que la vapeur

d’eau, ^{l’azote et} l’oxygène peuvent ^{exister sur les} grandes pla-

nètes, ^{mais sont} absents de la surface des astéroïdes.

J. BORGMAN. 2013 Sur le changement de la durée des courants d’induction d’une bobine, produit par ^son shuntage ^à l’aide d’une deuxième bobine semblable,

p. 152-168.

Notre célèbre physiologiste, M. le Professeur Zetschenoff, ^a pro-

posé ^{la méthode suivante} 1 ’ ) pour ^rendre égale la durée des extra- courants de fermeture et de rupture : le circuit de la pile ^contient

une boîte à résistance et les bobines inductrices de deux appareils

inducteurs identiques, ^{réunies en} quantité. ^La rupture ^{du couran t}

est produite ^{dans la} partie ^{commune du circuit. L’action} physio- logique ^{des courants} d’inducuion de chaque ^{bobine sur le} nerf d’un e

grenouille ^{est de même intensité à la} rupture, ^{au ssi bien} cIu’à ^la

fermeture du courant inducteur.

Pour vérifier ce résultat par ^une méthode plus précise, ^M. Borg-

man a introduit dans le circuit secondaire ^un galvanomètre ^{et un} électrodynamomètre. ^{On sait} que l’augmentation ^{de la durée de}

l’écoulement d’une même quantité d’électricité ne change pas l’in- dication du galvanomètre, ^mais diminue celle de l’électrodynam o-

mè tre .

L’auteur ^a constaté de cette manière que, par la méthode de M. Zetschenoff, ^on augmente la durée du courant de rupture plus

que celle du ^courant de fermeture, ^{de sorte} que la différence ^d’in- tensité des deux courants est diminuée sans toutefois être rédui te à zéro. Si l’on introduit une résistance dans le circuit de la pile,

la différence devient moindre.

L’étude d’une méthode semblable à celle de Ni. Zetschenoff, pu- bliée par M. Pellerin (2), ^{a donné le même résultat.}

P. BAKNIETIEFF. - Sur les phénomènes thermiques causés par le magnétisme,

p. 81-131, 257-263.

Le premier ^Mémoire de l’auteur est consacré à l’étude de la cha-

( 1 ) ^Voir PFLuCER’S, ^Archiv f. Physiologie, ^t. XXXI, p. 415.

( 2 ) Procès- Verbal de la séance de la Société française ^de Physique ^du

6 avril 1883.

594

leur produite par l’aimantation al ternative d’un fil de fer droit, ^et

le deuxième traite la même question par rapport ^{à un aimant an-} nulaire. Dans les deux cas la chaleur ^a été mesurée à l’aide d’un

couple thermo-éleelrique, ^{de sorte} que l’auteur ^a pu ^constater l’é- lévation plus grande ^{de la} température ^{dans les} parties moyennes des aimants droits et l’égalité ^de l’échauffement de toutes les par- ties de l’aimant annulaire. La proportionnalité de l’échauffement au

carré du magnétisme temporaire n’a pas trouvé de confirmation; ^au contraire, ^l’auteur avance une autre loi : l’élévation de température

du fer par ^son aimantation intermittente est proportionnelle ^au produit ^{de la force} magnétisante ^{et du moment} magnétique. ^La plus grande ^{élévation de la} température ^observée correspond ^{à une}

force magnétisante plus que suffisante pour produire l’aimantation à saturation. De là, l’auteur conclut que c’est l’accélération dans le mouvement des aimants moléculaires pendant l’aimantation qui joue ^{le rôle} principal ^{dans la} production ^de la chaleur. Dans quel-

ques séries d’observations, le barreau a été soumis à une traction

ou à une compression longitudinale. ^{Pour le fer} écroui, la traction fait croître le moment magnétique temporaire, ainsi que ^{le moment}

résiduel; ^la compression produit l’efiet contraire. Le même effet est

produit par ^la compression ^{sur le fer recuit, mais} la traction com- mence par faire ^croître les moments magnétiques, qui décroissent de nouveau quand la traction devient plus ^intense.

Quant à l’aimant annulaire, l’élévation de température était pour

lui beaucoup plus faible que pour les aimants ^{droits et} suivait une autre loi : elle était sensiblement proportionnelle ^{au carré de la}

force magnétisante.

W. LER1VIANTOFF. - Le Schichtmeistcr Polsunoff et la machine à vapeur qu’il

a construite à Barnaoul (Sibérie) ^en 1763, p. 263.

M. N. Woïeilçoff a publié, ^{dans le} Journal Roussakaia st(irina de 1883 et 1884, des documents intéressants relatifs à une machine à feu du type ^de Newcomen, construite en Sibérie, ^{au centre de}

l’industrie métallurgique, ^{et dont un modèle} contemporain ^existe

encore au musée des mines à Barnaoul. En avril 1763, ^{le Schicht-}

ineisuer Poisunoff décrit le projet ^{de sa machine destinée à souffler}

les feux des fourneaux d’usines. Le projet ^fut présenté ^à l’iinpé-

ratrice Catherine Il qui l’approuva. ^{En décembre} 1765, ^{la machine}

était déjà terminée, mais elle ne put ^{être mise en activité} qu’en

mai 1766, après ^{la mort} de Polsunolf. Pendant deux mois de tra-

vail on a fondu avec son concours 149 360kg ^{de minerais} argenti-

fères de Smeinogorodsk, ^{dont on a obtenu 240kg} d’argent. Ce que la machine est devenue ensuite est resté inconnu.

La machine de Newcomen était sans aucun doute connue de

Polsunoff, ^{mais sa} construction propre contient beaucoup de per- fectionnements originaux. La machine possède ^deux cylindres ^en laiton, polis ^à l’intérieur comme le _verre, de g pieds ^de long ^{et de}

2 pouces de diamètre. Au lien de balancier, il y ^{a une} grande ^roue surlapériphérie ^de laquelle s’enroulent les deux chaînes des pistons.

Une chaîne sans fin transmet le mouvemen t à une autre roue qui

fait marcher les deux soufflets de forge ^{à l’aide} de chaînes. La chaudière avait la forme d’un cylindre ^{vertical de} 3, 5 pieds ^de

diamètre et de 4 pouces de hauteur, fermé par ^une calotte hémi-

sphérique. Elle était construite en cuivre rouge ^et munie de robi-

nets de contrôle et d’une soupape de ^{sûreté. «} Si, pendant ^la

m arche de la machine, ^de grandes vapeurs ^se fortifien t outre mesure, le ventil s’ouvrira de lui-même » .

En résumé, Polsul1off n’a fait que perfectionner ^{la machine de} Newcomen, mais le mérite d’avoir le premier adapté ^{à un but in-}

dustriel cette machine, qui ^{ne servait de son} temps ^en Europe qu’à l’épuisement ^{des eaux des mines, lui revient} de bon droit.

F. PETROUSCHEWSKY. - Photomètre pour les études d’hygiène scolaire,

p. 296, ^565.

L’auteur a construit son photomètre pour la détermination ap-

proximative, ^mais expéditive, de l’intensité de l’éclairage ^{de la sur-}

face du papier posé ^{sur la table} d’étude, dans diverses parties ^d’une

salle de classe. L’appareil ^{consiste en une lanterne en fer-blanc}

contenant l’étalon de la lumière; ^{un court} tube horizontal laisse tomber la lumière à travers une glace dépolie ^{sur un morceau de} papier ^{bristol contenu dans un cube de fer-blanc et} incliné de

45° ^sur l’axe du tube. Le papier, ^ainsi éclairé, intercepte ^{la moitié}

du champ ^{de vision de} l’observateur qui applique ^{son ocil au dia-}

phragme d’un tube soudé sur la face supérieure ^{du cube; on} place

596

l’appareil ^{de sorte} que la surface dont ^{on veut} déterminer l’éclai-

rement forme l’autre moitié du champ de vision. Un diaphragme

tournant, muni d’une fente spirale, s’élargissant ^{d’un bout à l’autre}

et placé ^{entre l’étalon et la} glace dépolie, permet ^{de faire varier} d’une manière continue l’éclairement du papier ^{bristol. Le dia-} phragme ^est gradué empiriquement, l’éclairage produit par huit

bougies stéariques, ^{brûlant chacune} Iugr,62 ^à Fhcure, ^{à lm de dis-}

tance, ^{étant admis comme} éclairage normal. Le cube contenant le

papier ^bristol peut tourner autour de l’axe du tube amenant la lu-

mière, ^{de sorte} qu’on peut observer l’intensité de la lumière émise dans toutes les directions voulues. Pour étalon constant de lu-

mière, ^{l’auteur a choisi une} lampe ^à pétrole ^{à mèche} plate ; ^{un dia-} phragme ^en tôle de fer mince, placé ^{dans la} cheminée, ^tout près

de la flamme, ^en intercepte ^la majeure partie, ^{de sorte} qu’une pe- tite variation de sa grandeur ^{est à} peu près ^{sans influence sur la} quantité de lumière émise dans la direction du photomètre.

C. JOUK. -Détermination du volume de la diéthylamine ^et du chlorure d’éthyle

à diverses températures, ^sous pression constante, p. 304.

La formule de M. Avenarius

s’applique ^{très bien à ces} liquides. D’après ^les expériences ^de

MM. Kanegisser ^et Diatschewski, calculées par l’auteur, ^{le volume}

de la diélhylamine s’exprime par

et celui du chlorure d’éthyle par

Pour t ⁼ _o, le volume est pris égal ^{à ioo unités de volume.}

M. GOLDHANIàIER. - Sur la décharge électrique dans les gaz, p. 325-3;!.

L’objet principal des recherches de l’auteur était de déterminer la température du gaz dans un tube de Geissler traversé par la dé.

charge d’une bobine de RuhmkorCT. Pour calculer la température

moyenne de ^{l’air contenu dans le} tube, ^{il a déterminé les variations}

de pression produites par la décharge, ^et supposé que les lois de Mariette et de Gay-Lussac s’appliquent ^{au cas} observé. Pour des

pressions comprises ^{entre 8mm, 4 et 3 1mm, i} r échauffement calculé était indépendant de l’élasticité initiale, augmentait ^{avec L’inten-}

sité du courant et s’élevait à 65° C. ^au maximum,. Une autre série

d’observations, ^{faites à} l’aide d’un élément thermo-électrique par la méthode de M. G. W iedemann, ^a donné des résultats conformes

à ceux de M. E. Wiedemann.

Pendant ses recherches l’auteur a remarqué ^{un cas anormal de} phosphorescence ^{du verre 4e son tube de Geissler,} analogue ^{à celle}

que Crookes a observée pour les plus grandes raréfactions. Le

phénomène ^se iuanifestait quand ^la pression de l’air dans le tube baissait de 1mm de mercure à peu près; la stratification ainsi que la

lumière aux électrodes disparaissait, ^{et un anneau} lumineux appa- raissait sur le verre autour du ccctltocle. A la pression ^de omm, 9 la

phosphorescence ^devenait éclatante, ^et présentait ^{la lumière vert} jaunâtre caractéristique.

P. BAKlB1ETIEFF. - Influence de la compression longitudinale ^sur l’aimantation du fer, de l’acier et du nickel, p. 377-376, 427-452.

L’auteur a trouvé qu’une compression longitudinale d’un fil de fer

ou d’acier de i8o"- de longueur ^{et de linm à 5mm de} diamètre, par des forces de i cub à 80kg, ^{diminue son} magnétisme ^sans dépasser ^la

limite d’élasticité. Pour ^une force magnétisante ^{donnée, une col-} pression ^{faible diminue le} magnétisme rémanente ^en augmentant la pression; ^{on arrive à} le rendre nul et puis négatif. ^{A une} pres- sion encore plus grande, ^{le fer ne} prend plus d’aimantation tem-

poraire ^sous l’influence d’une force magnétisante faible, ^{mais une}

force plus ^{intense la fait} apparaître. ^Pour chaque ^{fil de} fer, ^on

trouve une pression pour laquelle ^{la fonction} magnétique ^devient

constante pour ^toutes les forces magnétisantes.

La compression ^{d’ un fil en nickel} produit ^{au contraire un ac-}

croissement du magnétisme temporaire ^{et rémanent,} tandis que ^son

extension fait croître le magnétisme temporaire, mais diminue le

rémanent. L’auteur termine par ^une explication ^des phénomènes

observés, ^{fondée sur la} théorie de la rotation des aimants molécu-

laires.

598

N. PILTSCHIKOFF. -- Études sur la constitution des grêlons tombés à Kharkof le 23 juillet 1884, p. 377-387.

Les ghêlons ^étudiés par l’auteur avaientladimension d’une grande

noisette. Après ^{en avoir clivé m} grand nombre, ^{il a constaté} qu’une

couche de glace ^{tendre, d’à} peu près ^{1 mm, les} recouvrait tous. Sous .

cette première enveloppe, ^{un des} types ^{contenait une couche}

épaisse ^{de 3-- de} glace opaque, recouvrant ^un noyau transparent

rempli ^de bulles fusiformes disposées radialement autour d’un _gra- nule central de glace opaque. Un ^autre type contenait les mêmes

parties ^{dans un ordre inverse, le} granule central était transparent, ensuite venait la glace opaque ^{et la} couche transparente ^{était à l’in-} térieir. D’autres types contenaient plusieurs couches alternatives de glace transparente ^et opaque.

Pour s’assurer si les grêlons contiennent du _gaz ou non, l’auteur

a observé à la longue leur fusion dans l’eau ; ^les couches opaques

ont dégagé ^{une masse de bulles} qui ^{sortaient de leurs cavités avec} force, de manière à décrire une trajectoire oblique ^si ledégagement

a eu lieu à la surface latérale ou inférieure du grêlon. ^Les particules

de glace montraient une grande ^{tendance à se souder à d’autres}

par ^contact.

L’auteur insiste ensuite sur la nécessité d’étudier plus profon-

dément la constitution des grêlons pour ^trouver les bases solides d’une théorie de la grêle ^et propose, pour faciliter ^ces études, ^un appareil réfrigérant ^{destiné à} la conservation des grêlons.

F. PETROUSCHEWSKY. - Sur les formes des amas d’un corps pulvérulent ^{et la}

loi qui ^les détermine, p. 410-423, 458-475.

Le sable qu’on laisse tomber d’un entonnoir ^sur des plaques ^à

contour géométriquement ^déterminé produit ^des amas-limites dont la forme ^a été l’objet ^{des études} expérimentales ^et théoriques ^de

l’auteur. La mobilité des grains ^{de sable} elnployés ^{était suffisante}

pour que, ^la surface limite une fois formée, ^{toutes les} particules ^su- perflues tombassent d’elles-mêmes, ^{de sorte} que ^le poids ^{de l’amas}

formé à plusieurs reprises ^{sur une base donnée a} été trouvé con- stant à 1 pour ^{i oo} près. L’angle ^de plus grande pente ^{de la sur-}

face libre avec l’horizon était constant pour chaque poudre ^et

variait de 39° 24’ ^{à 40° 33’} pour les diverses poudres ^{mises en}

expérience. ^{L’auteur a} pu ^constater la loi suivante : la surface laté- rale de l’amas est égale ^{à la} projection horizontale de sa base, ^di-

visée par le cosinus de l’angle ^{de la} plus grande pente ^naturelle.

Dans tous les _cas, cette surface est développable ^{ou formée de} parties planes. ^Le principe ^{de la constance de} l’angle ^de plus grande

pente permet toujours ^de prévoir d’avance la forme de l’amas limite dont la base est donnée.

y. HESEHUS. - Ampèremètre ^{fondé sur le} phénomène ^de Peltier, p. 452-457.

Une pile thermo-électrique ^{de 12} éléments fer-maillechort en

forme de fils de 2--, 3 de diamètre est disposée ^{de sorte} que les soudures sont enfermées alternativement dans ^un des réservoirs de deux thermomètres à air, ^réunis par ^{un manomètre} différentiel.

Un courant passant par la pile échauffe les soudures paires ^{et re-}

froidit les impaires ^{ou vice versa; le manomètre} différentiel indique

un dénivellement proportionnel ^à l’intensité du courant, ^en éli- minant l’échauiement des conducteurs. Une division du mano-

mètre de l’appareil correspond ^{à oanln, 66.}

F. SCHyyEDOFF. - Sur l’échauffement des météorites pendant ^{leur chute}

sur la surface de la Terre, p. 555-565.

Une des objections ^les plus ^{sérieuses contre} la théorie cosmique

de la grêle, proposée par Fauteur, ^{a été} faite par Sir W. Thomson..

Ce savant affirme qu’en passant par l’atmosphère ^le grêlon cosmique

doi t produire 13 00o fois plus ^{de chaleur} qu’il n’est nécessaire pour élever de 1° la température ^{d’une masse d’eau} égale. ^{Cette chaleur}

est plus que suffisante pour le fondre et même le réduire en vapeur.

L’auteur remarque que la météorite rencontrantl’air dans son pas- sage le refoule ^et le comprime; ^{c’est donc l’air} qui ^{est le} siège ^du dégagement ^{de chaleur. Une} partie insignifiante ^{en est commun-} quée ^{à la masse de} la météorite, ^{et en} produit ^{la fusion} superficielle ;

le reste de la chaleur se diffuse dans l’atmosphère. ^D’ailleurs

M. Daubrée a constaté, d’après ^un grand ^nombre d’observations ^sur les météorites, qu’ils ^n’ont pas ^été échauffés dans toute leur masse

à des températures ^{élevées. W. T OFF.}