Journal de la Société Physico-Chimique Russe ;T. XXXVIII ; 1906

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Journal de la Société Physico-Chimique Russe ;T.

XXXVIII ; 1906

P. Klein

To cite this version:

P. Klein. Journal de la Société Physico-Chimique Russe ;T. XXXVIII ; 1906. J. Phys. Theor. Appl.,

1907, 6 (1), pp.746-755. �10.1051/jphystap:019070060074600�. �jpa-00241252�

746

JOURNAL DE LA SOCIÉTÉ PHYSICO-CHIMIQUE RUSSE ;

T. XXXVIII ; ^1906.

N. BOULGAKOV. - Étude de la décharge oscillante au moyen du galvanomètre.

P. 33-43.

L’auteur charge ^et décharge alternativement un condensateur par le jeu d’un diapason interrupteur. ^La décharge ^se produit ^{dans un cir-}

cuit comprenant ^un galvanomètre ^{et une} résistance R de 14 000 ohms.

Lorsque la résistance R n’estpas inductive, ^{on observe une dévia-}

tion bien déterminée de l’équipage ^du galvanomètre. ^{Si l’on} remplace

la résistance R par ^{une autre} de même valeur, ^{mais inductive} (le ^secon-

.

daire d’une bobine de Ruhmkorff), ^{on observe une autre déviation}

soit plus grande, ^soit plus petite. ^{Si l’on} répète ^cette substitution en

diminuant chaque ^{fois la} capacité ^du condensateur, ^{on observe}

alternativement des augmentations ^et des diminutions de déviation.

L’auteur démontre ce fait théoriquement ^et expérimentalement.

N. BOULGAKOV et N. SMIRNOV. - Méthode _pour déterminer les capacités

à l’aide d’un courant intermittent.

P. 46-56.

Les ^auteurs disposent ^{un circuit} comprenant ^une batterie d’accu-

mulateurs, ^un galvanomètre, ^une grande résistance (de l’ordre de 1 mégohm) ^{et un} diapason interrupteur.

Les vibrations du diapason produisent ^{dans ce circuit un courant}

intermittent et il en résulte une déviation de l’équipage ^{mobile du} galvanomètre.

Un interrupteur ^à godets permet ^de placer ^un condensateur en

dérivation aux extrémités du conducteur formé _par le galvanomètre

et la grande résistance. Le même interrupteur permet ^de faire passer à volonté un courant permanent d’intensité connue dans le galvano-

mètre et d’en déterminer ainsi la constante.

.

~

Lorsqu’on place le condensateur ^en dérivation, ^la déviation du

galvanomètre prend ^{une nouvelle valeur d} -f- ^Õ. La connaissance de S permet ^de calculer la capacité du condensateur.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019070060074600

W.-T. MITKE WIC. - Electrodes-sondes permettant ^{les mesures} électrométrique s

concernant les électrolytes.

^{P. 71-73.}

L’auteur s’est proposé de faire des électrodes parasites ^{au contact} desquelles ^il n’y ait pas de polarisation.

Ces électrodes sont constituées de la manière suivante : un petit

ballon de verre est placé ^{dans la} partie large d’un entonnoir cylin- drique également ^{en verre; la} partie rétrécie de cet entonnoir est

capillaire ^{et son} extrémité affleure au point ^de l’électrolyte ^{dont on}

veut avoir le potentiel. ^{Le ballon est} rempli ^{de mercure et l’enton-}

noir est rempli ^de l’électrolyte étudié. Le mercure et l’électrolyte

forment ainsi les deux armatures d’un condensateur dont le diélec-

trique ^{est la} paroi ^{du ballon.}

Pour avoir la différence de potentiel ^{entre deux} points ^{d’un élec-} trolyte, ^on emploie ^deux semblables électrodes dont on fait affleurer les extrémités aux deux points ^{choisis et} l’on relie les deux ^masses de mercure à un électromètre. La différence de potentiel ^{entre les}

deux masses de mercure, que ^mesure l’électromètre, ^est proportion-

nelle à la différence de potentiel à ^mesurer.

,

B.-L. ROSING. - Sur un ^nouveau moyen ^{de mesurer les} coefficients de self-induction.

P. 74-80.

On emploie ^un dispositif ^de pont ^à corde. On dispose ^un pont ^de Wheatstone de la manière suivante : deux portions ^{d’un même fil} métallique constituent les deux premières branches du pont, ^une résistance ^non inductive R forme la troisième branche, ^{enfin la} qua- trième branche est constituée par le conducteur ^de résistance X dont on veut déterminer le coefficient de self-induction L. Les deux extrémités du fil métallique ^{sont reliées aux} deux bornes d’un gal-

vanomètre. Les deux autres sommets du pont ^{sont reliés aux deux}

pôles d’une batterie de piles. ^{Un contact} court-circuit permettant ^de

mettre la batterie de pile ^en court-circuit sur elle-même et, par ^con-

séquent, d’annuler la différence de potentiel ^{entre ses} extrémités, complète ^le dispositif.

L’équilibre ^en régime ^{permanent étant établi, si l’on met la bat-}

terie de piles ^en court-circuit, ^{il se} produit ^une décharge ^{dans le}

galvanomètre. ^Cette décharge correspond à ^une quantité ^{d’électri-}

748

cité q et, ^{si l’on} appelle r1 et 1"2 les résistances des deux portions ^du

fil métallique, p la résistance de la dérivation qui ^{contient le} gal-

vanomètre, ^{et i} l’intensité du courant qui parcourt la résistance

inductive, ^{on a :}

i peut être mesuré directement, q ^se déduit de la déviation du gal-

vanomètre. Cette formule permet donc de calculer le coefficient de self-induction L.

W. LERMÀNTOV. - Sur l’expression numérique ^{de la dureté des} corps solides.

P. 82-84.

L’auteur a pu préparer ^un écilantillon d’acier partiellement trempé

rayant franchement le même acier non trempé ^et possédant cepen- dant une dureté absolue inférieure. Cette dureté a été mesurée par la méthode de Brinell : Une sphère ^d’acier trempé ^{a été} pressée

entre les deux échantillons à comparer ^au moyen d’une presse

hydraulique. ^{Il s’est} produit ^un enfoncement de ~~~,639 ^{de dia-} mètre dans l’échantillon non trempé ^{et un} enfoncement de 2mm,967 de diamètre dans l’échantillon partiellement trempé.

Cette expérience démontre clairement eue la dureté scléromé-

trique ^des minéralogistes ^{et la dureté} absolue de Hertz-Auerbach

correspondent ^{à des} propriétés différentes de la matière.

Pour reproduire ^un échantillon analo gué ^{à celui} qu’a ^obtenu l’auteur, ^{il faut} porter l’acier, ^{avant de le} tremper, ^{à une} tempéra-

ture très peu inférieure ^{à sa} température critique. ^{Si on le} porte ^à

une température plus ^{élevée de 5 à 1.0°} C., la dureté absolue se

trouve notablement augmentée ^sans que la dureté sc~érométrique

ait sensiblement varié. En réglant ^la température ^{avec soin, on} peut obtenir un tranchant rayant ^{le verre et} capable cependant de s’allon- ger notablement ^sous le choc du marteau avant de se craqueler.

W. lBIlTKEBVIC. - Contribution à la théorie du fluxmètre Grassot. - P. 86-94.

La théorie _que M. Grassot a faite pour expliquer ^le mode d’action de son fluxmètre (’; paraît ^à première ^vue sujette ^{à diverses res-}

(1) GRASSOT, Bull. des séances de la Soc. de p. 27 ; ^1904.

trictions. L’auteur démontre qu’il ^{faut lever ces} restrictions et que l’instrument donne des indications exactes, quelle ^{que soit la manière}

dont varie avec le temps ^{la force} électromotrice d’induction qui agit

sur la bobine exploratrice.

L.-J. KORDYS. - Les spectres ^{de bandes. -} P. 96-119.

’

D’après l’auteur, ^les spectres ^{de bandes se forment} quand ^la température ^{et le} degré ^de raréfaction des gaz ^sont tels qu’il ^se pro- duise un commencement de dissociation de leurs molécules. Lets spectres ^de lignes résultent d’une dissociation plus complète ^des

molécules en atomes indépendants.

Ces assertions sont corroborées _par un grand nombre de citations extraites des -mémoires de divers auteurs.

P. KHOLODNY. - Sélénium colloïdal. - P. 129-147.

~

L’auteur détermine la densité du sélénium colloïdal. En rappro- chant les nombres qu’il obtient de ceux que les ^auteurs indiquent

pour la densité des différentes variétés de sélénium, ^{il trouve} que le sélénium colloïdal est du sélénium amorphe.

hT.-P. NIYSRIN. - Sur le mouvement des corps plongés dans le flux.

de l’énergie ^radiante.

P. 149-184.

Deux portions contiguës d’un radiomètre exposé ^à l’action d’une

énergie ^{radiante se} repoussent mutuellement. Elles sont, ^en outre, soumises à l’action d’un couple. ^Ce couple ^{a le sens des} aiguilles

d’une montre pour les parties qui reçoivent ^de l’énergie ^{et le sens}

inverse pour ^les parties qui rayonnent. ^{Lors même que la} tempé-

rature du radiomètre est uniforme, ^un couple subsiste. Ce couple ^a

le sens inverse des aiguilles ^{d’une montre. Il a été constaté, sous la} pression atmosphérique, ^{avec un} radiomètre dont le système ^mobile

était constitué par ^un disque ^{de mica} suspendu ^{à un} bifilaire. La lumière diffuse naturelle ou artificielle produisait ^une déviation du

disque, ^{et cette déviation variait avec} l’intensité de la lumière.

L’étude de la déviation poursuivie pendant ^{deux ans} par l’auteur

750

donne des indications ^sur les variations d’intensité de la radiation solaire.

A. DINNIK. - La formule de H. Hertz et sa vérification expérimentale.

P. 242-249.

L’auteur a étudié par ^une méthode galvanométrique la durée du contact pendant le choc de deux sphères identiques.

Il a vérifié ainsi la formule de H. Hertz(’) :

t est la durée du contact; ^R désigne le rayon des sphères; ~, ^leur densité ; E, leur coefficients d’élasticité; d, leur coefficient de Poisson s c, leur vitesse relative avant le choc.

La vérification, ^très bonne pour l’acier, s’est montrée moins satis- faisante pour le zinc ^et défectueuse pour le plomb.

L’auteur a établi une formule plus générale que celle de H. Hertz : -.

Cette formule se réduit d’ailleurs à la première lorsque ^{les deux} sphères ^sont identiques.

11 a vérifié cette formule dans le cas d’une sphère ^{et d’un} plan

d’acier.

B. KANEVSKIJ. - Sur la pile sèche Hellesen. - P. 283-288.

Le coefficient thermique ^{de la} pile ^{Hellesen est} presque nul. Sa

capacité ^est plus grande pour ^un faible courant de décharge, ^{et elle} augmente ^{avec la} température. Le rendement de la pile rechargée

est de 0,103 ^{et sa} force électromotrice auglnente par ^le repos.

(1) ^H. HERTZ, Gesammelte p. 155.

BOHIS WEINBERG.,- ^Sur le frottement intérieur de la glace.

,

P. ~.86-22’~, 250-281, 289-328, ^329-361.

Ce travail débute par ^une étude critique des différentes méthodes

employées pour déterminer le coefficient de frottement intérieur des solides (p. 186-224). ^Le résultat de cette étude, c’est qu’on ^{ne connaît} guère que l’ordre de grandeur ^{de ce} coefficient pour les différents solides. Dans le cas particulier ^{de la} glace, l’ordre de grandeur ^est

lui-même incertain.

Pour lever cette incertitude, ^{l’auteur a déterminé} expérimentale-

ment le coefficient de frottement intérieur "fi ^{pour la} glace cristalline de la Néva et pour la glace granuleuse ^des glaciers ^du Tyrol (p. ^{250-281 et} 289-328). ^{Il a} employé ^{dans ce hut la} méthode de tor- sion des cylindres. ^{Les résultats se sont} montrés très variables avec

la température ^{0 et la vitesse} de cisaillement mais ils sont assez

bien représentés par les formules suivantes :

pour la glace ^{de la Néva et}

pour la glace ^du Tyrol.

~ est ainsi déterminé avec un écart moyen de ²⁷ 0/0.

La forme du second membre des formules précédentes permet

d’appliquer ^{à la} glace la théorie de la relaxation que Schwedoff ^a édifiée pour les solutions aqueuses étendues de gélatine. D’après

cette théorie, ^{l’on a :}

N étant le module de cisaillement, ^{T la durée de} la relaxation et h la limite d’élasticité.

Dans le cas de la glace ^{de la Néva, N} = 1(1

à 40 0/0 près. ^{On en déduit :} T = 950 secondes et ~

~,6 . ^105.

Pour la glace ^du Tyrol, ^N

0,8 (1

0,656) 101 °, ^{T = 480} secondes,

À

10-5.

752

L’auteur a rapproché les résultats de ces expériences des résultats que peut ^{donner une} étude de la marche des glaciers (p. 3~?~~-3f ~.). ^Il

a fait dans ce but une théorie dans laquelle ^il assimile les glaciers ^à

des canaux remplis d’un fluide très visqueux ^{et coulant très lente-}

ment. Cette théorie lui a permis de calculer le coefficient de frotte- ment interne de la glace ^du glacier de Hintereisferner (Tyrol), gela-

cier dont la vitesse et la forme du lit sont connues. Ce coefficient de frottement a été trouvé égal ^à (1,67 ^± 0,95). 1013. Cette valeur con-

corde d’une façon inespérée ^avec la valeur (1,74 ^± 1,10) . ^10’3 qui correspond, d’après ^les expériences ^{de l’auteur, à la vitesse de cisail-}

lement du glacier.

TH, SVEDOV. -- La, théorie balistique ^{de la} décharge disruptive.

P. 365-394.

Ce mémoire débute par la traduction d’un article écrit ^en allemand par l’auteur (décédé actuellement) ^{et relatif à} la théorie balistique ^de

la décharge disruptive ^{dans le cas de l’air à la} pression atmosphé- rique ( ~ ).

La suite du mémoire, ^{relative au cas des} pressions variables, ^{a été} rédigée ^{par MM.} Baumgart, Weinberg ^et LebedinskiJ, ^{à l’aide de docu-}

ments recueillis dans les papiers de l’auteur défunt. Il _y est montré d’abord comment, de la théorie esquissée ^au début, ^on peut ^déduire

la loi de Paschen relative à la relation qui ^{existe entre} la densité d’un gaz ^et la distance explosive, les limites dans lesquelles ^{cette loi est} applicable ^et l’existence d’un minimum du potentiel disruptif. ^Il y ^est montré ensuite que la théorie de ^l’auteur conduit, pour les propriétés quantitatives ^des électrons, ^{aux mêmes} valeurs que les diverses ^con- sidérations faites à ce sujet. ^{Le mémoire se} termine enfin par ^une

comparaison des résultats des expériences ^{de MM.} Orgler, Paschen,

Earhart et Carr avec ceux qu’on peut déduire de la formule de l’au- teur, ^celle-ci ayant ^{été étendue} par l’emploi ^{de nouveaux} coefficients d’un usage plus général que les premiers.

A. SATKEVIC. - Sur la manière d’exprimer ^la première ^loi

de la thermodynamique. - P. 397-408.

La première ^{loi de la} thermodynamique ^s’énonce habituellement

(1 ^Ann. XIX p. 918: 1906.

753

sous la forme suivante :

dU étant l’augmentation d’énergie interne du milieu ; p, ^la pression

du gaz ; v, ^son volume ; J, l’équivalent mécanique ^{de la chaleur ;} dq,

la quantité de chaleur mise en jeu.

L’auteur reproche ^{à cette} expression denécessiter trois restrictions : 1° la force vive du système ^est supposée ^{nulle ; 20} le travail des forces extérieures est, ^en fait, supposé nul ; ^{31 la} pression extérieure est

supposée ^{uniforme et normale à} la surface pressée. ^{Il se} propose d’établir que ^ces restrictions sont inutiles et qu’en ^outre elles obscur- cissent le véritable sens de la loi. Dans cette intention, ^il détermine la valeur de l’accroissement de force vive d’un élément du système. ^Cet

accroissement de force vive provient ^{de trois sources : 1° du travail}

des forces extérieures, ^{notamment de la} pesanteur ; ^{~° de la} partie ^du

travail des pressions ^dont la différentielle est :

3° du travail de viscosité dR correspondant ^au transport ^{de l’élé-}

ment sans déformation. La somme des travaux des deux premières

sortes est nulle. On a donc simplement :

Cette expression ^ne diffère de la première que par l’introduction du terme de viscosité dR, ^terme qui s’annule d’ailleurs lorsque ^la

viscosité peut ^être considérée comme négligeable. ^Cet énoncé néces- site seulement la continuité du mouvement; ^{il ne} nécessite pas l’exis- tence d’un état stationnaire.

Y. Comparaison ^de différentes méthodes pour ^mesurer

en valeur absolue l’intensité du son.

P. 410-418.

L’auteur a comparé ^{la méthode basée sur} l’emploi ^{d’une lame mo-}

bile (Lord Rayleigh, ^M. Altberg) ^à la méthode du manomètre oscil- latoire de M. Max Wien.

La lame mobile et la membrane du manomètre étaient placées ^dans

le même noeud d’un tuyau ^{sonore. Ce} tuyau était excité par ^un dia-

754

pason muni d’une boite de résonance et entretenu par ^{un courant} de grande intensité. Les interruptions ^{du courant étaient} produites

par ^un dispositif ^{basé sur} l’emploi ^d’un diapason régulateur (procédé

de M. Lebedev). ^{Les deux} procédés, perfectionnés par l’auteur, ^lui

ont donné des résultats identiques ^{à 2} 0/0 près.

D. ROZANSKIJ. 2013 Sur la théorie de l’arc chantant. - P. 455-462.

L’auteur détermine théoriquement ^les conditions de stabilité de l’arc chantant. Ces conditions sont déterminées par la forme de la courbe caractéristique ^{de l’arc et} par la ^série des valeurs que prend

la dérivée de la force électromotrice par rapport ^à l’intensité pen-

@dant la durée d’une période. ^La période ^de l’arc doit être plus grande

que celle du circuit oscillateur ^en dérivation sur lui. L’auteur donne le moyen de calculer la différence des deux périodes ainsi que l’am-

plitude des oscillations stationnaires de l’arc.

T. FRIESENDORFF. - Sur la détermination de la dureté des corps solides élastiques.

P. 464-466.

Lorsqu’une pression ^P agit ^{sur une} sphère de rayon R placée ^sur

la surface plane du corps dont ^{on veut} déterminer la dureté, ^{il se} pro- duit un enfoncement au-dessous de la surface plane (procédé ^de

M. Brinell). ^La profondeur W 0 ^{de cet} enfoncement peut ^{se déduire} de la formule :

C est un coefficient dont l’inverse peut ^{servir à} caractériser la dureté. Sa valeur est reliée à celle du coefficient de Young ^{E et au}

coefficient de Poisson _’r¡ par l’équation :

Pour les corps ^comme le _verre, on peut déterminer cette valeur en

mesurant la profondeur ^de l’enfoncement et le rayon ^{de son contour.}

755

A. PETROVSKIJ. - Les oscillations électriques ^{dans les circuits} de la bobine d’induction.

P. 468-478.

Il est impossible d’obtenir la résonance des deux circuits d’une bobine d’induction pour les oscillations libres, ^{mais on} peut ^{obtenir la} résonance du secondaire avec les interruptions du circuit primaire.

3 3

Il faut pour cela munir le secondaire d’une capacité ^de 1 000 ^à

de microfarad ou faire varier la période ^des interruptions. ^{Le fait de}

la résonance est constaté par l’existence d’un maximum du voltage disruptif. ^La résonnance a pu ^être maniiestée pour des périodes ^d’in- terruption ^{doubles ou} triples ^{de la} période des oscillations du secon-

daire. P. KLEIN.

B. WALTER. - Ueber die Bildungsweise ^{und das} Spektrum ^des Metalldampfes

im elektrischen Funken (Mode de formation et spectre de la vapeur métallique

dans l’ètincelle électrique).

^{Ann. der} Physik. ^T. XXI, p. 223-238 ; ^{1906. 2014} Une planche ^hors texte, photographie ^de spectres.

MM. de Kowalski et Huber, étudiant le spectre d’étincelle de

quelques alliages j4), ^{ont annoncé} que 1° l’intercalation d’une selfin- duction sur le circuit de la bouteille fait disparaître plus ^{de raies}

avec les métaux purs qu’avec ^les alliages; ^{20 avec des} alliages Zn-Cu, Mg-Cu, l’augmentation de la selfinduction fait disparaître ^d’abord

les raies de Zn ou de Mg, et ^ils expliquent ^ces faits par des différences de points d’ébullition.

L’auteur, n’acceptant pas ^cette explication, ^a repris ^les expériences

et : 1° constaté que les électrodes ^en laiton donnent toutes les raies du zinc plus faiblement que le métal pur, et toutes les raies du cuivre sans affaiblissement ; ^les propriétés ^de l’alliage ^{ne sont} pour rien dans ce phénomène, qui ^se produit également ^avec deux élec-

trodes, ^{l’une en} zinc, ^{l’autre en} cuivre ; 2° retrouvé le second résultat de Kowalski et Huber.

D’anciennes photographies d’étincelles dans lesquelles ^interve-

naient de très rapides oscillations électriques, ^lui ayant ^montré que la vapeur métallique ^se produit exclusivement au pôle négatif, ^l’ont

(1) ^C. R., ^t. CXLII, ^p. 994 ; ^1906.