Journal de la Société physico-russe. Section de Physique. — Tome XV ; 1883

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Journal de la Société physico-russe. Section de Physique. - Tome XV ; 1883

Woldemar Lermantoff

To cite this version:

Woldemar Lermantoff. Journal de la Société physico-russe. Section de Physique. - Tome XV ; 1883.

J. Phys. Theor. Appl., 1884, 3 (1), pp.454-468. �10.1051/jphystap:018840030045401�. �jpa-00238283�

454

un voltamètre à argent ^de

I’oggendorll’

^{ou un} voltamètre à eau

d’Hofl’mann. Les résultats se sont trouvés

toujours

concordants.

On a reconnu que, dans ^ces

conditions,

le passage ^{du courant} n’altère ni le

poids,

^{ni le}

volume,

^{ni les}

propriétés optiques

^et

chimiques

^{du verre. Le verre} emprunte ^à

l’amalgame

^un

poids

^de

sodium

égal

^{à celui}

qu’il

^cède au mercure du cathode.

L’analyse

montre, ^crl

effets,

que ^le métal éliminé au

pôle négatif

^{est du so-}

diuln mêlé de 6

à 7

^{millièmes de}

potassium.

^On

reconnaît,

^d’autre part, ^{en mettant l’anode à} l’extérieur et en pesant ^le verre avec

le mercure

qu’il ^contient,

^un accroissement de

poids

^propor-

tionnel à celui de

l’argent déposé.

Le silicate de soude semble donc être l’élément

déconlposable,

^{le reste se} comportant ^comme

un dissolvant.

Il

semlle, d’après

^ces

résultats,

que dans

l’électrolyse

^{du verre}

l’anion Si 03 reste sensiblement en

place;

^{le sodium seul}

paraît

se

déplacer,

celui de l’anode entrant peu ^à peu dans le ^verre, tandis

qu’une quantité équivalente pénètre

^{du verre dans le ca-}

thode. La reformation du silicate à l’anode serait donc intimement liée au

déplacement

^du

sodium,

c’est--à-dire au passage du courant,

et ne constituerait _pas un

phénomène

secondaire.

FOUSSEREAU.

JOURNAL DE LA SOCIÉTÉ PHYSICO-CHIMIQUE RUSSE.

Section de Physique. 2014 ^Tome XV ; ^1883.

N. HESEHUS. - Sur le calorimètre à air, p. io-i5.

L’auteur propose de substituer l’air au mercure dans un calori- mètre semblable à celui de Favre et Silbern1ann.

La méthode

comparative qu’il

^{propose assure la}

proportionnalité

des chaleurs

spécifiques

^{cherchées aux}

déplacements

observés de

l’index,

^{de sorte} due l’observation ^{et le} calcul sont de

la plus grande simplicité.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018840030045401

455

, W. PIIEOBRAGENSKI. - Sur un calorimètre différentiel à air, p. 67-7o.

La Note

précédente

^{de M. Hesehus amène l’auteur à proposer}

un calorimètre

différentiel,

_ayant ^{la forme d’un}

grand

thermomètre de

Leslie,

dont les deux réservoirs sont munis de moufles ren-

tran ts, semblables à ceux du calorimètre de Favre et Silbermann.

Les indications de l’instrument sont, ^{il est}

vrai, indépendantes

. de la

pression atmosphérique ;

mais la méthode

proposée

^{est in-}

commode et peu

pratique.

A. NADEJD1NE. - Sur la température critique des isomères et des corps appartenant à des séries homologues, p. 25-29.

En continuant ses recherches

(1),

^{l’auteur a} déterminé les tem-

pératures

d’ébullition

*et

d’ébullition absolue des corps ^suivants:

Ces

nombres,

confrontés avec d’autres

déjà

^{connus, confirment}

de nouveau les deux

hypothèses

^énoncées par l’auteur ^en

1880,

^et

formulées

depuis

par M.

Pawlewsky

^{de la} manière suivante : 1 ° Les

températures critiques

^des

homologues

^{dînèrent de leurs}

ten1 pé-

ratures d’ébullition d’une

quantité

constante; ^{2° la}

température critique

des étliers isomères est sensiblement la même.

,

Le Tableau suivant montre clairement le

degré d’approximation

des lois énoncées :

(’ ) Voir Journal de Physique, ^2e série, ^t. II, p. 5tq.

456

H. SRESNEWSKY. - Nouvelles applications du théorème de Carnot, p. 39-53.

En discutant les lois de

l’absorption

^de la chaleur

pendant

^la

dissolution des

sels,

M. hirchho£l’ ^a donné

l’expression approxi-

mative suivante de la chaleur

Q,

absorbée par l’unité de

poids

^{du .}

liquide :

Il est ici une

consuante, u. représente

^la tension maximum de la vapeur de la dissolution

et f

^{celle du}

liquide,

^{toutes deux éva-}

luées à la

température

^{absolue T. Le} rai sonnement de M. Kirchhofl’

ayant ^été

depuis

^{mis en} doute par M.

Wüllner,

^31.

Sresnewsky

^a

cherché à déduire la méme formule en

appliquant

directement le

cycle

^{de Carnot à} ]’unité de

poids

^d’un

mélange

^de

sel,

^{de sa}

dissolution saturée et de la vapeur du dissolvant. En faisant subir

au

mélange

^des variations de volume

isothermiques

^aux

tempé-

ratures T et T -

dT,

^{et deux} variations

adiabaticlues,

l’auteur par- vient à

l’expression

ou

S, s

^{et ce sont les} volumes de l’uniLé de

poids

^{de la} vapeur de ^la

457 dissolution PL du

sel,

^r

représente

^la chaleur latente

d’évaporation

de la solution saturée. Si l’on

néglige

^{les volumes}

spécifiques

^du

sel et du

liquide

^en

comparaison

^{de celui de la} vapeur, ^{on a}

Par

conséquent,

^la chaleur latente

d’évaporation rapportée

^à

l’unité de

poids

^{de la vapeur}

s’exprime

par

Cela posé,

l’auteur déduit la formule de Kirchhofl’ de la manière suivante : la somme de la

quantité

de chaleur

Q,

^absorbée

pendant

la saturation de l’unité de

poids

^du

liquide

^{par la}

quantité

^né-

cessaire de sel et de la

quantité

de chaleur r’

qu’il

^faut

employer

pour obtenir l’unité de

poids

de vapeur par

l’évaporation

^{de la}

dissolution, exprime

l’accroissement de

l’énergie pendant

^{la for-}

mation de la vapeur ^de

tension V.

^par

l’évaporation

^{de la solution}

saturée. Cette somme peut ^étre considérée comme

égale

^{à la}

chaleur latente n

d’évaporation

^du

liquide

pur, si l’on

néglige

l’accroissement

d’énerbie

intérieure

employée

^à porter ^{la tension} de la vapeur de u

à f,

c’est-à-dire si l’on suppose que ^la vapeur suit la loi de

Mariotte;

^{de là}

Mais, d’aprés

^{la loi de}

^Marioute,

par

conséquent

On sait que la tension de

vapeur à

^la surface courbe d’une

petite

goutte ^d’un

liquide

^{est autre}

qu’à

la surface

plane

^{du méme}

liquide;

par

conséquent,

^{l’auteur considère le}

liquide

^{en forme de}

gouttes

sphériques

^{comme étant dans une condition}

particulière,

et pense que l’on peut

appliquer

^{à la} chaleur latente de tension

458

superficielle

^{À la même formule de Kirchhoff}

en déterminant les tensions pu

et f d’après

la formule de Thomson

où a ^est la constante

capillaire,

^et p,

p’

^les rayons de courbure de la surface de la goutte.

Après quelques transformations,

^l’auteur

obtient la formule

Ici 2 est le coefficient

angulaire

^de

l’expression

^{de la constante}

capillaire

^en fonction de la

température

^donnée par Frankenheim.

Pour l’eau en forme de

gouttes

^{de 1mm de} rayon ^{et à} o", ^cette formule donne

o,ooo,)55.

N. SLOUGUINOFF. - Sur une transformation algébrique ^{et ses} applications

à la Physique mathématique, p. 75-ni.

Après

avoir donné une démonstration de l’identité

l’auteur en tire

quelques

corollaires et en expose

l’applicat,ion

^{à la}

démonstration de certaines formules de

Physique.

Il

démontre,

_par

exemple,

les formules de

Lagrange

^{relatives au}

mouvement du centre

d’inertie, l’expression générale

^{de la} perte de la force vive

pendant

^le choc des corps solides ^et celle de la perte

d’énergie électrique

résultant de la réunion de condensateurs

chargés séparémen t.

La même transformation est

employée

^ensuite par l’auteur pour démontrer la relation suivante : « La force moyenne d’un ^courant

459 alternatit obtenue à l’aide du

dynamomètre

^est

plus grande

que celle donnée par ^un voltamètre. »

La discussion des

conséquences

^{de cette relation conduit l’auteur}

à

critiquer quelques

conclusions de Weber et de Riecke.

NI. MERTCHING. - Sur les propriétés focales des réseaux de diffraction (’ ), p. 92-102.

M. Cornu a résolu le

problème

pour le ^cas de l’incidence

normale,

^{mais il a laissé de côté le cas}

plus complexe

^de l’incidence

oblique.

L’auteur s’est

proposé

de déterminer

expérimentalement,

pour la lumière

monochromatique

^du

sodium,

les distances focales d’un réseau à réflexion de

Rutherfurd,

^de

17296

^{traits au} pouce

anglais,

pour des incidences variables. Dans les spectres ^du

premier

et du second

ordre,

les variations des distances focales des

images,

^{situées à droite de}

l’image

^{réfléchie de}

la fente,

n’étaient pas

considérables,

mais celles de

gauche

^{ont donné des} variations beau- coup

plus grandes

^{et de}

signe

contraire. Les résultats ont été re-

présentés graphiquement :

l’auteur pense que les courbes

repré-

sentant la distance focale en fonction de

l’angle

^{de déviation du}

rayon ^sont du genre des

hyperboles

^{du deuxième}

degré.

N. HESEHUS. - Sur les propriétés exceptionnelles ^du caoutchouc, p. 103-106.

M. Govi ^a

proposé

^en

1867 l’hypothèse suivante,

^bien

simple,

pour

expliquer

la contraction par l’effet de l’échaufiement du caoutchouc étiré.

Le microscope

^montre

que la

^{masse de caoutchouc}

est

pleine

^de pores

sphériques, remplis

de gaz.

Quand

^{le caout-}

chouc est

étiré,

les pores

sphériques s’allongent;

^{si on}

l’échauffe,

le _gaz contenu dans les pores ^{se dilate}

plus

que la

matière,

^{tend à}

rendre la forme

sphérique

^{aux cavités}

ellipsoïdales

^et raccourcit le

(’ ) ^Thèse proposée ^aux étucliants de l’Université de Varsovie par M. le profes-

seur Egorof; ^le prix ^{a été} adjugé ^{à l’auteur.}

460

caoutchouc _{par cela} même. La théorie de M. Govi a été

l’objet

^de

diverses

critiques, malgré

^sa

simplicité ;

par

conséquent

^{M. Hese-}

hus a cherche une

expérience qui puisse

trancher la

question.

En

effet,

^dans

l’hypothèse

^de

Govi,

le gaz doit

produire

^son

action par la variation ^{de sa} tension _par rapport ^{à la}

pression

des forces moléculaires et de

l’atmosphère

environnante. Si l’on

place

^le

caoutchouc,

^tendu par ^un

poids,

^{sous la cloche de}

la machine

pneumatique

^et que l’on fasse le

vide,

^{on doit s’attendrc}

à voir la

longueur

du caoutchouc diminuer.

L’expérience

^{ne con-}

firme _pas cette

prévision,

le caoutchouc ne

change

pas de

longueur

d’une manière

appréciable

^au

calhéto111ètre,

_{pas même}

pendant

^I.t

rentrée

brusque

^{de l’air.}

Tu. PETROUCHEWSKY. - Méthode pour déterminer la teinte moyenne d’une surface multicolore, p. i 18-Ia2.

Il est intéressant de

pouvoir

déterminer la téinte moyenne ^d’un tableau

coloré,

^{car tous les}

peintres

conviennent que les teintes

« chaudes » d’ un tableau doivent

prév aloir

^sur les teintes «

froides>>,

mais il n’existe _pas encore de loi

précise

^{sur cette}

matière,

^{et l’on}

n’a pas ^même étudié sous ce rapport ^{les oeuvres des}

grands ^maîtres,

faute de méthode

appropriée

^{à ce but.}

L’appareil

^{de l’auteur est}

formé d’un

objectif achromatique

^de o"’,2o ^{de distance focale et} d’un oculaire de 0m, 02 de distance focale. A la

place

^{du cercle de}

Ramsden,

^{où tous les} rayons ^émanant

deI’ 0 b jet

^sur

lequel la

^lunette

est

braquée

^{se trouvent}

n1élangés,

^une

petite glace dépolie

^est

disposée

^au

foyer

^d’une

loupe

^{de faible}

grossissement.

^Un

petit

segment ^de

l’objectif

est couvert d’un morceau de carton blanc,

placé obliquement

^à

l’axe,

^{de manière à} réfléchir la lumière diffuse

sur cette

partie

^de

l’objectif.

^{Si l’on}

braque l’appareilsurun ^tableau,

on voit un

petit

cercle divisé en deux segments : ^le

plus grand présente

^{la teinte} moyenne ^du tableau et le

petit

^est

^blanc,

pour servir de terme de

comparaison.

^{Il est} essentiel de recouvrir les bords du tableau d’un écran noir pour

intercepter

^{la lumière}

étrangère;

pour le ^même

buty

^on

place

^au

foyer

^de

l’objectif

^un

écran à ouverture

rectangulaire mobile,

^{dont on}

_peut régler

^la

461

position

^{et la}

^grandeur

^pour

qu’il

^encadre

^l’image

du tableau.

L’auteur a

déjà

^fait

quelques

observations

provisoires ;

les teintes moyennes ^{trouvées sont} du

gris roubeâtre ou jaunâtre

pour

quelques tableaux,

^{et du}

gris

^{tirant sur le vert ou le}

bleu,

pour d’autres.

N. IIESEHUS. - Sur la cause et les lois du changement de la résistance galva- nique du sélénium par l’action de la lumière, p. 123-132, 149-162 ^et 201-207.

Dans son

premier Mémoire,

^l’auteur

démontre,

par ^une série

d’expériences,

que la lumière

produit

dans le sélénium une action résiduelle soumise à des lois

analogues

^à celles de l’élasticité ré- siduelle et des

phénonlènes

de même genre

(1).

En observant de 20s en go, l’intensité du courant passant par ^un

photophone

^{à sé-}

lénium

pendant

^{l’action de la lumière diffuse et} immédiatement

après,

^{l’auteur a constaté} que le maximum de conductibilité est

atteint en 4os à

60%

^mais que ^son décroissement dure i 8os et

plus.

Les courbes

exprimant

les variations de la déviation du miroir du

galvanomètre

^{ont la même forme} que ^celles

qui

^se rapportent ^{à la}

phosphorescence,

^à l’élasticité

résiduelle,

^{etc. La courbe relative à}

l’action de la lumière est

identique

^{dans son} commencement à celle de la

réaction,

^mais

plus

tard elles se

séparent

notablement.

C’es t à cause de cela que MM. Bella ti et Ron1anese

(2)

^{sont arrivés à}

une conclusion contraire : l’action et la réaction variant d’une même

quantité

^{dans le même sens}

quand

^{on fait varier la durée très}

courte des

périodes d’exposition

intermittente du

sélénium,

^l’action

galvanométrique observée, proportionnelle

^{à leur}

différence,

^ne

change

pas de valeur. L’action

plus prolongée

^d’une Iumière d’in- tensité constante

produit

^{un effet résiduel}

plus ^fort,

^demandant

un temps

plus long

pour s’évanouir. Si l’on fait tomber sur le sé- lénium une lumière faible avant que l’action résiduelle ^d’une lumière

plus

^{forte ait}

disparu,

^{le courant continue à diminuer}

encore

quelque

temps pour ^{commencer à croître}

ensuite,

^de

(1) Voir Journal de Physique, ^t. 11, p. S8I ( 2 ) Ibid., ^t. Il. p. 518.

462

même que dans ^{le cas} de l’élasticité résiduelle

complexe. ^Enfin, chaque

coup

léger qu’on

^{donne au}

photophone produit

^une

petite

accélération

brusque

^{dans le} rnouvement

rétrograde

de l’index du

galvanomètre.

Le denxième Mémoire contient un essai

d’explication

de l’action de la lumière sur le

sélénium,

^{et le troisième}

l’exposition

^{des ex-}

périences

faites pour vérifier les résultats obtenus. Siemens a

trouvé que la conductibilité du

sélénium,

^chauffé

pendant long-

temps ^à

200°C.,

^{devient 2o à 3o fois}

plus grande,

^mais

qu’elle

^di-

minue par l’élévation de ^la

température,

^{comme celle des métaux.}

Ce troisième état

allotropique

^du

^sélénium, qu’on pourrait

^nomme

« état

métallique

^o, n’est pas stable ^aux

températures ^basses,

^mais

le

changement

^ne s’effectue pas d’une manière

complète :

^une

partie

^{de sélénium}

métalliques

^continue

d’exister,

^{même à la tem-}

pérature

^de

l’air, après

être entrée dans une sorte de combinaison

avec le sélénium d’état dilférent. Cela

posé,

^{il est} évident que les rayons de ^la

lumière,

^{tombant sur le sélénium ainsi}

préparé,

commencent par ^échauffer les molécules

superficielles.

^{Une fois la}

température

^{de la} dissociation

allotropique ^atteinte,

^{tou te}

l’énergie calorifique

^est

employée

^{à «}

produire

^l’état

métallique

^{» ; la con-}

ductibilité augmente par

conséquent,

pour diminuer

ensuite, quand

^le

changement

^{des molécules}

superficielles

^est

accompli

^et

qu’elles

continuent à s’échauffer. Or Siemens ^a observé en effet

une telle allure du

phénomène

pour ^son sélénium «

métallique

^».

L’auteur va

plus

^{loin dans sa théorie : en admettant}

qu’une quantité

y

d’énergie

radiante tombe sur une face d’un cube de

sélénium,

^{de volume}

égal

^à

l’unité, disposé

^{à la} distance x de la surface

extérieure ; qu’une

fraction a de cette

quantité

passe ^à

travers l’unité

d’épaisseur

^{de la}

^matière; qu’une quantité q1 d’énergie

^{radiante est} nécessaire pour soutenir l’état de dissocia- tion d’une unité de volume de

sélénium,

^{il établit}

l’équation

^sui-

vante :

dont

l’intégrale

^est

Après

avoir déterminé la constante C en introduisant la

quantité

463

d’énergie Q

^{tombant sur la surface et}

l’épaisseur

^fi de la couche de sélénium

dissocié,

^{on obtient}

l’équation

La

quantité d’énergie

^{radiante étant}

proportionnelle, d’après

31.

Helmholtz,

^{au carré de}

l’amplitude

^a des oscillations de la

.

particule ^d’éther,

c’est-à-dire à l’intensité de la lumière

1,

^on

peut

écrire

Ici n2

représente

^la conductibilité de la couche de

sélénium,

laquelle

^est

proportionnelle

^à

l’épaisseur

de la couche dissociée.

En discutant cette

formule,

^{l’auteur trouve} que, pour ^une lumière très

intense, quand l’épaisseur

^{n atteint son maximum et devient}

constante, l’intensité de la lumière ^est

proportionnelle

^à

l’épaisseur

de la couche

dissociée,

c’est-à-dire à Ja conductibilité de

l’appareil.

Pour les intensités _moyennes, elle est

proportionnelle

^{au carré de}

cette conductibilité

(conformément

^{à la loi}

empirique d’Adams),

et pour les intensités faibles elle

change

^encore

plus

^vite.

Quelques

séries

d’expériences,

^avec la lumière du gaz, la lumière Drummond

et la lumière

électrique,

confirment les déductions de l’auteur.

P. BAKMETIEFF. - Sur la relation entre le moment magnétique d’un faisceau de fils de fer, ^{sa masse et} le diamètre des fils constituants, p. 142-146.

On a maintes fois

comparé

^{le moment}

magnétique

^{d’un fais-}

ceau à celui d’un

cylindre massif,

^mais l’influence du diamètre des fils _{n’a pas} encore été étudiée. L’auteur

remplissait

^de fils de fer ayant 1mm, ^{2tnm et 5mm de}

diamètre,

^le vide d’une bobine

cylin- drique

^de

148mm

^de

longueur

^{et de}

^32mm,

^{2 de diamètre}

intérieur,

et les

magnétisait

par ^{des courants}

plus

^ou moins intenses. Le

moment

magnétique

^{du faisceau} des fils les

plus fins,

ainsi que

son

magnétisme spécifique, dépassait

notablement ceux des deux au tres,

particulièrement

pour ^{les courants}

magnétisants

^intenses.

Mais, quand,

^{au lieu de}

remplir

^tout

l’espace

libre de la

bobine,

464

l’auteur ne mettait

qu’une

couche annulaire de fils de

fer,

^{le ma-}

gnétisme spécifique

^des fils fins devenait pour le même ^courant

plusieurs

^fois

plus grand

que celui des ^fils

plus

^forts.

P. BAKMETIEFF. - Note sur lcs tuyaux d’orguc, p. 166-168.

Le courant d’air de la soufflerie passant par la lumière de l’em- bouchure est divisé _{par le}

biseau;

^la

partie qui

^se

dissipe

^ordinai-

rement dans l’air ambiant

pourrait

^faire

parler

^{un autre} tuyau

identique, disposé symétriquement

par

rapport

^au biseau. L’auteur

a

expérimenté,

^{à l’aide des} flammes de

Iloenib,

^{avec deux}

tuyaux

de ce genre : la cloison formant le biseau était

placée

^{au milieu}

de la

longueur

^de

^l’un,

^{de sorte}

qu’on

insufflait l’air de côté, ^et dans l’autre le

prolongement

^du biseau formait la cloison

longitu-

dinale

séparant

^{les deux} tuyaux

accouplés.

^{Les lois} de Bernoulli

s’appliquent

^{bien aux deux cas étudiés.}

P. BAKMETIEFF. - Sur quelques phénomènes ^du magnétisme rémanent, p. 173-200.

D’après ^Auerbacb,

^un

cylindre

^{de fer}

exempt

^{de tout}

magné-

tisme

reçoit

^{d’une force}

magnétisante

^{le moment}

magnétique normal, correspondant

^{à cet te force. Il a} pour ^mesure le couran t

induit

pendant

^son

apparition.

^{Mais cette}

règle

^ne

s’applique plus

au fer doué

déjà

^de

magnétisme

^{rémanent. Les}

expériences

^de

l’auteur montrent que, pour des électro-aimants non

fermés,

^le

magnétisme

^{normal a} pour ^{mesure la} moyenne

arithmétique

^des

intensités 1 et i des deux courants

induits,

^{obtenus en fermant le}

circuit

magnétisant

^{direct et}

inverse, c est-a- dire I+i 2.

^{Pour un}

électro-aimant circulaire

feriné,

^le

magnétisme

^{normal a} pour

mesure ^{2I+i 2.}

465

N. SLOUGUINOFF. - Sur les phénomènes ^lumineux accompagnant l’électrolyse,

p. 232-292 (1).

Si l’on

électrolyse

^l’eau acidulée par ^{un courant assez} intense

(de

1 amp à

5amp),

^{à l’aide de deux} électrodes en fil de

platine,

^et que l’on ferme le courant en

immergeant

^{le cathode de}

quelques

^milli-

mètres

seulement,

^{on voit}

apparaître

^{une lumière verdâtre au}

cathode,

^le

dégagement,

des gaz devient

tumultueux,

^le

platine

^et

le

liquide

s’échauient et la force du courant diminue

beaucoup.

Si l’on rend le courant suffisamment

intense,

^{le bruit t cesse tout t}

à coup, la lumière devient

plus ^forte,

^{et le}

liquide,

^{à l’état}

sphé- roïdal,

^{s’écarte du cathode en formant} tout autour une sorte d’en- tonnoir. Pendant la durée du

phénomène,

les gaz ^se

dégagent

normalement

snr l’anode ; mais,

^{si l’on en} diminue la surface im-

mergée,

^{les rôles}

changent,

^{si toutefois le} courant est assez intense.

L’auteur ^a cherché les conditions

qui

déterminent la

production

de cette sorte

d’électrolyse anomale,

ses causes et les effets

quelle produi t. Quand

^le

platine

^du cathode vient à fermer le circuit par

son contact avec le

liquide,

l’élévation de

température

^au

point

^de

contact peut ^{devenir assez}

grande

pour

évaporer

^les

particules

^les

plus proches

^du

liquide

de manière à

interrompre

^{de nouveau le}

courant. L’extra-courant augmente ^l’eiet

qui

^se

reproduit

^au

moment suivant

quand

^le

liquide, rejeté

par la vapeur

formée,

revient en contact avec le

cathode,

^{de sorte} que les intermittences du courant se

reproduisent

indéfiniment. Une intensité

plus grande

^{du courant}

produit

^{un véritable état}

sphéroïdal

^stable.

L’expérience

^{a fourni à l’auteor une série de faits}

complètement

concordants avec cette

explication.

En voici les

principaux :

^un

téléphone, placé

^{dans une branche du courant}

principal,

^{ou dans}

le circuit secondaire d’une bobine Ruhmkorff introduite dans le circuit

principal,

^{donne un son}

plus

^{ou moins fort}

pendant

^l’élec-

trolyse

^anomale

bruyante,

^{mais ce son devient à}

peine perceptible pendant

la durée de l’état

sphéroïdal.

L’introduction d’une bobine dans le circuit

principal,

ainsi que celle cl’un noyau ^en fer dans cet te

bobine,

augmentent l’intensi té

(1) Thèse de doctorat.

466

(lui _son, tout en faisant baisser le ton ; les extra-courants, renlorcés par la

boline,

permettent ^au

phénonlènc

^{d’avoir lieu avec un}

nombre d’éléments moindre. Le miroir tournant de

K0153nig

^dé-

compose ^la lumière de l’électrode en une série d’étincelles ; la

configuration

^de

l’ilnage

^montre que les étincelles ^{se succèdent}

autour de l’électrode le

long

^d’une

trajectoire ayant

la forme d’une

spiral.

L’électrode lumineuse se

désagrège

^bien

^{vite ;}

^le

liquide

contient

après l’expérience

^une

poudre

^noire

qui

^{se trouve être}

du noir de

platine.

^Le spectre ^{de la lumière du cathode est un}

spectre continu;

pour des extra-courants très

intenses,

^on y voit

quelques lignes

^du

platine

^{et les traces du} spectre ^de

l’hydrogène.

Si l’on

prend

pour Fétectrolvte une solution de chlorure de

pla- tine,

^{d’or ou}

d’argent (dans

^{de l’acide}

chlorhydrique),

^{on obtient}

une lumière très

vive, produite

par l’incandescence ^{de la}

poudre

du métal

réduit, qu’on

^retrouve

après l’expérience

^en

suspension

dans le

liquide.

A. SOKOLOFF. - Sur la théorie des réseaux tracés sur des surfaces cuurbes,

p. 297-309.

L’auteur

applique

les formules de diffraction de Fresnel au cas

des réseaux

courbes,

^{et en déduit comme cas}

particuliers

^{ceux des}

réseaux

cylindriques

^et

sphériques.

Lxtraits des procès-verbaux des séances de la Section de Physique de la Société

physico-chimique ^russe (de 1883).

M.

Kowalsky présente quelques appareils

^de

démonstration,

dont le

plus remarquable

^{est destiné aux écoles}

qui

^n’ont pas de moyens pour

1’acquisition

^{d’une machine}

pneumatique;

^{il consiste}

en un

petit

^{baLlon de}

caotitchouc,

^{attaché au} bout d’un tube de

verre et introduit dans un

grand

^{flacon. Le bouchon}

qui porte

^ce

tube,

^laisse passer ^{un autre tube}

recourbé,

^{à l’aide}

duquel

^on peut insuffler ou

aspirer

l’air par la bouche. La variation de la

quantité

d’air contenu dans le flacon

produit

^{une variation de sa tension}

que le volume du ballon accuse d’une manière évidente. L’intérieur

467 du ballon peut

communiquer

^avec

l’atmosphère

^{ou avec un autre}

flacon fermé.

M.

Sresnewssky

remarque que l’une des causes

principales

^{de la}

variation de

longueur

du cheveu de

l’hygromètre

de Saussure doit être la tension

superficielle

^des

ménisques

^des

gouttelettes

^d’eau

contenues dans ses pores. Cette cause n’étant pas ^encore introduite dans l’étude du fonctionnement de ^cet

instrument,

^JB1.

Sresnewsky

insiste ^sur la nécessité de

reprendre

^{cette étude de nouveau.}

M.

Kapoustine applique

^son

appareil

pour la ^mesure des dilatations

(1) à

^la démonstration de la dilatation du fer par l’ai- mantation. L’action du courant

magnétisant

^{est accusée} par ^un

déplacement

^{bien visible} de l’index lumineux sur le

plafond

^de

l’amphithéâtre.

M. Hamal1toff expose, ^{au nom} de M.

Egoroff,

^les

expériences qu’ils

^{ont faites ensemble au cabinet de}

Physique

^de l’Université de

Saint-Pétersbourg pendant

^{l’été de}

1883,

^sur

l’absorption

^{de la}

lumière _par une couche

d’oxygène

^{sec de 20lU de}

longueur. A

^8allll

’ de

pression

^les

lignes

^{A et B de} Fraunhofer sont clairement visibles dans le spectre de la lumière Drummond.

Inexpérience

même ^a été

répétée

devant la Société le 27 décembre i 883.

M.

Lermantoffremarque que l’on

^commet ordinairement une faute de raisonnement en

expliquant

la manière de

placer

verticalement

un axe à l’aide du niveau et de trois vis calantes.

Supposons

que les vis calantes reposent ^{sur un}

plan rigoureusement horizontal;

dans ce cas, ^en faisant tourner une

d’elles,

^{on fait tourner l’instru-}

ment entier autour de l’horizontale

qui

passe par les extrémités des deux autres. Si l’axe de l’instrument est

déjà

^{amené dans un}

plan

^vertical

perpendiculaire

^{à cette}

ligne,

^{il n’en sortira} pas

pendant

^la

^rotation,

^et le raisonnement habituel sera

rigoureuse-

ment

applicable. Mais, d’ordinaire,

la surface ^sur

laquelle

^sont

posées

les vis calantes est loin d’être

horizontale,

^{de sorte} _{que l’axe}

de

Finstrumenty

^{amené dans un}

plan vertical,

^est par ^{cela même} nécessairement incliné ^sur la

ligne

passant par ^les

pointes

^des

deux

vis;

par

conséquent,

^{cet axe décrira une surface}

conique pendant

l’action de la troisième vis

calante,

^{et le}

réglage

^{dans le}

(’ ) Voir Journal de Physique, ^{pe série, t.} II, p. JÍ6.

468

deuxième azimut détruira le

réglage précèdent,

^accident

qui

arrive _souvent, si les corrections demandent de forts

déplacements

de la bulle du

niveau,

mais que l’on attribue ^tout bonnement à

l’imperfection de l’instrument.

WOLDEMAR LERMANTOFF.

BULLETIN

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