Procédé pour mesurer l'indice de réfraction des liquides

HAL Id: jpa-00237278

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Submitted on 1 Jan 1877

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Procédé pour mesurer l’indice de réfraction des liquides

M. de Waha

To cite this version:

M. de Waha. Procédé pour mesurer l’indice de réfraction des liquides. J. Phys. Theor. Appl., 1877,

6 (1), pp.186-188. �10.1051/jphystap:018770060018601�. �jpa-00237278�

I86

une

portion

^{du gaz}

physiquement plus légère

que ^{le reste} de la masse, ^{et sous} l’action de la

gravité

^cette

portion

^{montera à la}

partie supérieure

^{de la}

^{colonne ;}

^{mais si l’on abandonne les choses à elles-}

mêmes,

^la

gravité

^{n’aura aucune} influence pour maintenir ^une iné-

galité

^de

température

^{contraire à}

l’équilihre thermique.

^{Ces conclu-}

sions ne sont nullement

applicables

^{à notre}

atmosphère.

Laissant de côté l’action directe énorme de la radiation

solaire, qui dérange

sans cesse

l’équilibre thermique,

nous avons encore ici l’effet des

courants

aériens, qui

^{tend à amener une} distribution des

tempéra-

tures

complétement

différente. L’extrême lenteur de la conduction de la chaleur dans

l’air, comparée

^{à la}

rapidité

^du

déplacement

^sous

l’action

des vents, rapproche beaucoup plus

^la distribution des tem-

pératures

^dans

l’atmosphère

^de

l’équilibre, appelé

par M. William Thomson

équilibre convectif,

que de

l’équilibre thermique.

^{Et en-}

core cet état

d’équilibre,

^dans

lequel

l’abaissement de

température

des couches élevées de

l’atmosphère

^est

supposé

^dû

uniquement

^à

la raréfaction

qu’elles

^ont

éprouvée

^en

s’élevant,

^sans

perte

ⁿⁱ

gain

de

chaleur, depuis

^{le niveau du sol}

jusqu’à

la hauteur

actuelle,

^ne

représente-t-il

que

grossièrement

^la

réalité,

^{comme l’a montré der-}

nièrement M.

Mendeleef (1).

PROCÉDÉ

POUR MESURER L’INDICE DE

RÉFRACTION

DES

LIQUIDES ;

PAR M. DE

WAHA,

Professeur à Luxembourg.

Supposons

que la face AC d’un

prisme

^{ait été}

étamée,

^et que l’on

reçoive

^un rayon SI sur son autre face

AB ;

^{en faisant varier}

l’angle d’incidence,

^on

_peut toujours

^{arriver à donner au}

prisme

une

position

^telle que le rayon réfracte ^{IN soit} normal à A.C. Dans

ce cas le _rayon direct et le rayon de ^retour

coïncident,

^{tant à l’inté-}

rieur

qu’à

l’extérieur du

prisme,

^et

l’angle

^de réfraction N’IR

(1) MENDELEEF, ^{Be la} température des ^couches supérieures ^de

l’atmosphère

(Archives

de Genève, I876, ^{t. LI,} p. 2â3).

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018770060018601

I87

est

égal

^à

l’angle

^du

prisme.

^{Il suffit} donc d’avoir déterminé direc-

tement

celui-ci,

^{et de mesurer}

l’angle

d’incidence

SIN;

^{on en} déduira 1 indice ^{71 =}

sin SIN sin N’IR ^{(1) -}

Fig, I .

Voici comment on pourra

procéder

pour ^mesurer l’indice de réfraction d’un

liquide.

^{On forme le}

prisme

^en

plaçant obliquement

une

glace

^{étamée dans une cuvette}

parallélépipédique qui

^contient

le

liquide,

^{et dont la face} antérieure est étaniée

jusqu’au

^{milieu de}

sahauteur. Cette cuve

peut

^être

placée

^{au centre d’un} cercle divisé

quelconque.

Pour mesurer

l’angle

^du

prisme,

^on fait arriver dans une direc- tion horizontale constante un faisceau _{de rayons}

parallèles,

^limité

par ^une fente

étroite,

^{et l’on fait tourner le} cercle divisé

jusqu’à

^ce

que le rayon soit normal à la

paroi

antérieure de la cuve AB vide de

liquide, puis jusqu’à

^ce que ^{le même rayon} soit normal à la

glace

^AC.

L’angle

^{dont on a fait tourner} le cercle est

l’angle

^du

prisme.

On introduit alors le

liquide

^{et l’on mesure de la même}

manière

l’angle

^NIS.

Dans chacune de ces

opérations,

^la

précision

^{des résultats}

dépend

de l’exactitude avec

laquelle

^on

peut

^{constater la}

superposition

exacte du faisceau direct et du faisceau de retour. Les

dispositions employées

^{à cet} effet varient avec la nature de la source lumineuse.

(1) ^On reconnaît de même qu’un rayon reçu normalement sur la face AB et émer- geant par la même face fait, ^{à la} sortie, ^un angle ^de réfraction égal ^{au double de} l’angle ^du prisme; ^{d’où une méthode} analogue ^{à la} précédente pour la ^mesure des indices.

I88

CeLte méthode pourra ^être

employée

utilement dans les labora- toires où l’on

n’a pas

d’instrument

spécial

pour la ^mesure des indices de réfraction.

APPLICATION DU COURANT ÉLECTRIQUE A

L’ÉTUDE

DE L’ÉTAT

SPHÉROIDAL

DES LIQUIDES;

PAR M. N.

HESEHUS,

Attaché à l’Université de Saint-Pétersbourg.

Les résultats

principaux

^{de ce Mémoire}

^peuvent

^{être réunis en}

trois

groupes :

^.

1. Le courant

électrique dirigé

^{à travers le}

sphéroïde liquide

^et

la surface

métallique

incandescente est en

général interrompu

^com-

plétement.

^{C’est dans des cas}

particuliers

seulement que ^le

galva-

nomètre

indique

l’èxistence d’un _courant;

principalement quand,

la

température

^{du métal étant}

très-basse,

^le

sphéroïde

^est

prêt

^à

se

disperser,

^ou

quand

^la

température

^est

très-haute,

^et que ^le

sphéroïde

^{est animé d’un mouvement assez}

rapide.

Les

expériences comparatives,

^{faites avec}

plusieurs liquides,

^dé-

montrent en outre que les déviations

irrégulières

^du

galvanomètre,

observées dans ces cas

particuliers,

^{sont dues aux contacts}

qui

^s’é-

tablissent momentanément entre le

liquide

^et la surface

métallique,

non à la conductibilité

galvanique

^{de la couche de} vapeur

qui

^sé-

pare ^le

sphéroïde

^{de la surface}

incandescente,

^ainsi que l’avait

pensé

^M.

Tyndall.

2. On a pu ^mesurer l’intervalle

qui sépare

^le

sphéroïde

^{de la}

surface

métallique,

^{à l’aide de la}

précipitation galvanoplastique

^du

cuivre sur un fil de

platine immergé

^{dans le}

sphéroïde (dissolution

faible de vitriol

bleu) ;

^{et l’on a ainsi reconnu} que

généralement

^il

n’y

^{a de} contact, ni constant, ni

périodique,

^{entre le}

liquide

^{et le}

métal

incandescent; l’intervalle, égal

^à

^omm,

ⁱ

^environ,

^{croît avec}

la

température

^du

métal jusque

^une certaine limite.

Dans les cas

particuliers indiqués

^au

paragraphe précédent,