Annalen der Physik ;T. XIV, n° 10; 1904

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Annalen der Physik ;T. XIV, n° 10; 1904

M. Lamotte

To cite this version:

M. Lamotte. Annalen der Physik ;T. XIV, n° 10; 1904. J. Phys. Theor. Appl., 1905, 4 (1), pp.516-532.

�10.1051/jphystap:019050040051601�. �jpa-00241029�

tion très simple ^{au fond, ne} comporte pas de plus amples dévelop- pements ^et, quant ^à moi, je regarde la discussion comme close.

---

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XIV, ^n° 10; ^1904.

H. ZAHN. 2013 Ueber die galvanomagnetischen ^und thermomagnetischen ^Effekte

in verschiedenen Metallen (Effets galvanomagnétiques ^et thermomagnétiques

dans quelques métaux). - P. 886-935.

Les quatre ^effets galvanomagnétiques ^et thermomagnétiques ^trans-

versaux existent non seulement dans le bismuth et l’antimoine, ^mais

aussi dans le nickel, ^{le fer et le cobalt} et, pour certains d’entre eux,

on a pu ^mesurer le coefficient de température ^{entre 1~-3~°.}

Dans le charbon, ^{on a trouvé} seulement l’effet galvanomagnétique ;

dans le cuivre, seulement l’effet thermomagnétique.

D’après les résultats variables obtenus avec des bismuths de _pro-

venance différente, il semble que des ^traces de substances étrangères, trop faibles pour ^être décelées par l’analyse chimique, influent d’une manière notable sur ces effets. Cette influence ne se fait pas sentir

sur les autres métaux.

L’expérience confirme la théorie de Drude, quant ^à l’ordre de

grandeur ^des coefficients, ^{mais non} quant ^{à leur valeur numé-} rique.

lBtl. LAlB10TTE.

M. TOEPLER. - Zur Kenntniss der negativen Streifenentladung (Contribution ^{à l’étude de la} décharge négative

auréole).

P. 962-972.

Cette forme de décharge ^se produit ^sur les cathodes d’une certaine

étendue, ^{notamment sur} les cathodes sphériques.

Si on construit les caractéristiques, c’est-à-dire des courbes dont les abscisses sont proportionnelles ^aux distances des électrodes et les ordonnées aux différences de potentiel, ^{on trouve} que :

I,es caractéristiques ^{relatives à} des cathodes de dimensions diffé- rentes se coupent ;

L’intensité du courant de décharge dépend, pour ^{une même} diffé-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019050040051601

517

rence de potentiel, des dimensions de la cathode, ^{si celle-ci} est sphé- rique ; l’intensité croît d’abord avec le _{rayon de} la sphère ^{et atteint}

un maximum ;

A chaque différence de potentiel correspond ^une intensité maximum déterminée.

On peut expliquer ^ces phénomènes ^en supposant que le nombre de véhicules électriques disponibles ^dans chaque élément de volume est proportionnel ^{à l’excès du} champ électrique régnant ^{dans cet élé-}

ment sur une valeur limite inférieure.

M. LAMOT1’E.

F. ttODSOB*. - Resonanz versuche liber das Verhaiten eines einfachen Kohàrers

(Propriétés d’un cohéreur simple : expériences ^de résonance).

P. 9’i3-99~.

Un cohéreur à un seul contact se comporte ^{comme un conducteur}

ou comme une capacité ^finie selon les circonstances. Il joue ^{le rôle}

d’un conducteur quand la résistance initiale est inférieure à 1000 ohms,

sa résistance réduite à 1 ohm et que les ondes ^{ont une} longueur supé- rieure à 40 mètres. Il joue ^{le rôle de} capacité finie, quand ^{sa résis-}

tance réduite est plus grande que ^{10 ou 15} ohms.

Un cohéreur à contacts multiplés ^se comporte ^{comme un conduc-}

teur quand ^sa résistance réduite est de 1 ohm par chaque ^contact.

La résonance est beaucoup ^{moins nette} quand la résistance finale du cohéreur est grande, ^{moins nette aussi} quand le circuit du cohé-

reur est ouvert.

M. LAMOTTE..

K.-R. JOHNSON. - ZurNernst Planck’schen Theorie über die Potentialdifferenz zwischen verdrinnten Lôsungen (Différence ^de potentiel entre des dissolutions étendues d’après la théorie de Nernst et Planck).

P. 995-1030.

Planck avait calculé cette différence de potentiel ^en supposant que tous les ions ont la même valence ; ^{l’auteur étudie le cas où ces va-}

lences sont différentes.

M. LA1i01’TF.

I. de Pltys., ^4e série, ^{t. 1‘’.} (.luillet 1903.,~ 35

L. HER,.NlANil; et M. C.ILDEMEISTER. - Weitere Versuche iuber elektrische Wellen in Systemen

^hoher Kapazitàt ^und Selbstinduction (Suite ^des expériences

sur

les ondes électriques ^{dans les} systèmes ^de grande capacité ^{et de} grande ^self- induction).

P. 1031-1035.

Comme dans les précédentes expériences, la vitesse de propa-

gation croît lorsque la force électromotrice devient très grande.

M. LAMOTTE.

A. HEYDWEILLER. - Zur Théorie der magnetoelastischen Wechselbeziehung (Sur la théorie des relations réciproques entre l’élasticité et le magnétisme.

Réponse ^à

P. 1036-1038.

MAX ABRAHAM. - Kritik der Erwiderung ^{des Hrn. W. Wi en}

~Critique ^{de la} réponse ^de Wien). - P. 1039-1040.

D’après ^{M. Abraham, le} théorème de Poynting (sur le rayonne- ment de l’énergie électromagnétique) ^{n’est pas} applicable ^{à une sur-}

face en mouvement.

M. LAMOTTE.

T. XV, ^{n° ~190~.}

A.-A. ROOB. - Beitrage

Theorie des Zeemaneffektes (Contribution

à la théorie du phénomène ^de Zeeman). - P. 107-146.

Étude mathématique ^du phénomène ^de Zeeman, prenant ^comme point ^de départ la théorie des électrons.

W. HEBHLER. 2013 Fluiditât und Leitfahigkeitseiniger konzentrierter ivàsseriger Salzlosungen ^{unter 0°} (Viscosité et conductibilité des solutions concentrées des sels dans l’eau au-dessous de 0°).

P. 157-174.

Ces solutions de chlorure et d’iodure de potassium, ^{de sulfo-}

cyanure ^et d’acétate de potassium, ^de mélanges d’azotate de potassium

et de sulfocyanure d’ammonium, d’azotate d’ammonium et de sulfo- cyanure de potassium ~ ^de chlorure de calcium, ^{avaient une concen-}

tration de 30 0/0. La dernière ^a été étudiée jusqu’à

3~°, ^{les autres}

jusqu’à

^210.

Les courbes représentant la fluidité et la conductibilité en fonction

519 de la température ^semblent converger ^{vers un même} point ^{de l’axe}

des abscisses, ^{et la} position ^{de ce} point coïncide sensiblement avec

celle qu’on déduit des formules empiriques proposées. Exception

doit être faite pour les mélanges d’iodure de potassium ^{et d’acétate}

de sodium.

M. LAMOTTE.

A. WINKELNIANN et A. STRAUBEL. 2013 Ueber die Einwirkung ^der RÕntgenstrahlen

auf Flusspat (Action des rayons de Rôntgen

^la fluorine).

P. 174-178.

Radeboldt (Inaug. ^{Diss. Rostock,} 1903) ^a obtenu des résultats qui

différent de ceux qu’ont signalés ^{les auteurs dans leur} premier ^tra-

vail. Ils ont répété ^ces expériences ^{et étudié la nature} des rayons émis par la ^{fluorine en} leur faisant traverser des verres de nature diverse, qui ^{laissent passer, les uns} les rayons visibles, ^{les autres aussi les}

rayons ultra-violets. Ces nouvelles expériences ^{ont confirmé les} premières : ^la plupart des rayons émis par la fluorine appartiennent

à l’ultra-violet et présentent ^{un maximum} d’intensité vers 280 M. LA1ZOTTE.

A. HEYDWEILLER. - Zur Bestimmung ^der Selbstindnktion

Drahtspulen (Sur ^la détermination de la self-induction des bobines). - P. 179-183.

Le dispositif comprend ^un commutateur tournant avec un comp- teur de tours, ^{ou un} interrupteur quelconque, pourvu que ^sa fréquence

soit régulière ^et mesurable; ^un ampèremètre ^{sensible à courant con-}

tinu sans self-induction, ^une batterie d’accumulateurs et une résis- tance sans self-induction égale ^à la résistance de la bobine.

La méthode consiste à déterminer le retard apporté ^à l’établisse- ment du courant par la self-induction; ^on y parvient ^{en mesurant}

l’intensité du courant quand ^le commutateur est immobile, quand ^il

tourne et que la bobine, puis la résistance sans induction, ^{sont en} circuit, et, ^d’autre part, ^la fréquence ^des interruptions. ^Les équations

des courants variables permettent ensuite de calculer la self-induc- tion cherchée.

1~~I. LARIOTTE.

G. HIIISTEDT et G. L’eber die Bilclung

^Helium

der Radium- émanations (Formation d’hélium par l’émanation du radium). - P. 184-192.

Dans un tube renfermant du bromure de radium, ^sur lequel ^{on a}

fait le vide plusieurs ^{fois, même au} rouge, l’analyse spectrale ^décèle

la présence ^{de l’hélium, au bout d’un} temps plus ^{ou moins} long.

M. LAMOTTE.

v. ROTHNItXD et A. LESSING. - Yersuche lnit elektrolytischen Wellendetektor

(Expériences

le détecteur d’ondes électrolytique).

P. 193-213.

Une pointe ^de platine ^servant d’électrode dans un voltamètre à

eau acidulée se comporte ^{comme un cohéreur.} Quand la différence, de potentiel ^{atteint 4 volts, l’effet ne se} produit que ^si la pointe ^est

anode au-dessous de cette limite; ^{il est} indifférent qu’elle ^{soit anode}

ou cathode. L’expérience réussit d’ailleurs avec d’autres électrolytes

et d’autres métaux que le platine.

Si la pointe ^de platine ^{forme le} pôle ^d’une pile, ^les ondes élec-

triques provoquent ^une augmentation ^du courant et de la force élec- tromotrice.

’

La sensibilité est d’autant plus grande que la pointe ^se polarise plus facilement.

L’explication ^la plus probable, c’est que les ondes favorisent la

dépolarisation.

1VI. LAMOTTE.

E.-G. BAUSENWEIN. - Aenderung des Peltiereffektes mit der Temperatur 1’ariation de l’effet Peltier

la température. - P. 213-224.

Les courbes qui représentent ^le pouvoir thermoélectrique ^des couples ^Fe-Cu, Fe-Ag paraissent présenter ^un point d’inflexion

vers î00°,

Les courbes qui représentent l’effet Peltier ont une forme parabo- lique ^{q dans leur} première ortion : ^{p p} l’effet s’annule avec d5, _{d 1} ^confor-

mément à la théorie de Thomson, ^et prend ^ensuite des valeurs

n égatives.

dE

D’après les nombres donnés jusqu’ici, _dE ^{a la méme} valeur absolue

521 à 20° et 570° (soit à 293° et 843° dans l’échelle thermodynamique);

les effets Peltier à ces deux températures ^{devraient être à} peu près

dans le rapport ^de 13; ^{et on trouve} que ^ce rapport ^n’est que 1 : f ~/2.

1B1. LAMOTTE.

T. XV, ^{n° 12: 1904.}

G.-E. LEITHAUSER. - Ueber den Gesch"-indigkeitsi>erlust welchen die Katho- denstrahlen beirn Durchgang durch dünne Metallschichten erleiden und über die Ausmessung magnetischer Spektren (Perte de vitesse subie par les rayons

cathodiques

traversant des feuilles de métal mince, ^et

^de spectres magnétiques). - P. 283-306 (1).

Un faisceau de _rayons cathodiques homogènes, ^en traversant une

feuille d’aluminium battu, ^devient hétérogène ; ^{il s’étale sous l’ac-}

tion du champ magnétique, ^{en même} temps que la déviation aug- mente. Il a donc subi une perte ^de vitesse. On peut ^{se faire une} idée de la grandeur relative de cette perte ^dans les diverses parties

du faisceau, ^en étudiant l’intensité de la fluorescence provoquée

par ^ce faisceau sur un écran de sulfure de calcium. Cette intensité est d’abord à peu près proportionnelle ^à celle du courant, pour ^un

potentiel ^de décharge ^constant, puis ^{croît un} peu plus lentement. A in- tensité de courant égale, l’éclat de la fluorescence augmente ^d’abord plus vite que la différence de potentiel ^de décharge, puis à peu près proportionnellement ^{à cette} différence, ^{et enfin croît} moins vite.

S’appuyant ^{sur ces} résultats, ^on peut déterminer la répartition ^du

courant dans le spectre magnétique du faisceau qui ^a traversé la feuille d’aluminium.

Si la différence de potentiel ^est telle que les rayons soient peu

pénétrants, ^le maximum de densité du courant est déplacé ^{du côté}

des vitesses plus faibles; ^{cette densité est très} petite pour les grandes

vitesses.

La répartition de la densité varie, ^d’autre part, ^avec la différence de

potentiel ^de décharge ; ^{le maximum de densité se} rapproche ^des

rayons de vitesse maximum.

Si on fait varier l’épaisseur ^{de la} feuille de métal, ^{on retrouve les}

mêmes courbes de répartition, ^mais pour ^des valeurs différentes du

potentiel.

LAMOTTE.

(l) ^Cf. SElTZ, ^{J. cle} P hys., ^{4" série, t.} 1, p. 26? ; ^1.902.

OTTO BERG. - Zur Messung ^der absorptionelektrischer ^Wellen (Mesure ^de l’absorption des ^ondes électriques). - P. 307-328.

Les ondes sont envoyées simultanément dans deux circuits secon-

daires, formés de fils parallèles. Sur l’un de ces circuits, ^{les fils tra-}

versent une cuve renfermant le liquide ^{dont on mesure} l’absorption.

A l’extrémité des circuits sont disposés deux éléments thermoélec-

triques qui permettent ^de déterminer le rapport ^des intensités des ondes dans les deux circuits. A cet effet, ^les deux éléments sont montés en opposition, ^{et on mesure} par ^une méthode de compensa- tion la différence de leurs forces électromotrices : d’où on déduit l’ab-

sorption.

M. LAMOTTE.

il. FEUSSNER. - Zur Berechnung der Stromstârke in netzfôrmigen ^Leitern (Calcul de l’intensité du courant dans les réseaux de conducteurs). - P. 3&5-394.

Procédé algébrique pour calculer les déterminants qui figurent

dans l’expression ^de l’intensité.

M. L

M. LAMOTTE.

A. SCHMIDT. - BVerte der erdmagnetische ^Elemente

Potsdam für die Jahre 1902 und 1903 (Valeurs des éléments magnétiques terrestres à Potsdam

1902 et 1903).

P. 395-400.

~

M. LAMOTTE.

B. WALTER. - Ueber die Erzeugung ^{sehr hoher} Spannunger durch Wechselstrom

(Production de tensions très élevées

le courant alternatif).

P. 40’7-~~2.

D’après l’auteur, les bobines d’induction ayant ^un grand ^nombre

de spires ^ont l’avantage de donner leur longueur d’étincelle maxi-

mum pour ^une intensité primaire ^moindre.

523 On peut faire fonctionner un tube de Crookes dans de bonnes conditions avec un courant alternatif simple, ^{en mettant en dérivation}

sur le tube une soupape électrique, pointe ^et plaque, Il ^{faut en outre}

mettre en série avec cette soupape ^une très grande résistauce, ^{eau dis-} tillée, par exemple; ^autrement l’air, fortement ionisé par l’étincelle,

laisse passer le ^courant dans la soupape aussi bien dans les deux

sens.

’

M.

LA11IOTTE

A. HEYDU’EILLER. -- Ueber die Villarische Wirkung beim Nickel

(Sur ^l’effet Villari dans le nickel. Réponse à MM. Ilonda et Shimizu).

^{P. 415-41 S.}

L’auteur maintient l’existence de l’effet Villari dans le nickel.

M. LAMOTTE.

R. GANS. - Zur weiten Heydweillerschen Kritik meiner Formeln betreffend a

«

Magnetostriktion ferromagnetischer Kôrper ») (Réponse ^à la deuxième cri-

tique ^{de M.} Heydweiller

sujet ^de

formules relatives à la magnétostric-

tion des corps paramagnétiques). - P. 418-422.

M. LAMOTTE.

P. LENARD. - Ueber sekundare Kathodenstrahlung ⁱⁿ gasfôrmigen ^{und festen} Korper (Rayonnement cathodique secondaire dans les corps gazeux et les corps solides).

P. 485-509 (1).

L’écran fluorescent est placé parallèlement ^{à la} direction des rayons primaires. ^Le diaphragme D, ^la gaine ^{H et} la toile métal-

lique ^{E restent} toujours ^au potentiel ^du sol, ^{de sorte} que le poten-

tiel négatif de l’électrode irradiée U définit la vitesse des rayons

primaires ^{de E en D.}

Dans le vide, ^{l’écran m est} porté ^{à un} potentiel ^{de 2000, 3000}

ou 4000 volts. Pour U =0, ^{on observe sur} le bord de l’écran le plus rapproché ^du diaphragme ^une tache fluorescente l un peu allongée,

assez brillante et à contours assez nets. Si on porte ^le potentiel ^{U de}

0 à 70 volts, ^{cette tache} pâlit peu ^à peu et, ^{en même} temps, ^il appa- raît en son milieu une tache plus petite, ^p, qui ^finit par devenir très brillante. Quand ^{U =100} volts, la tache 1 disparaît, ^{et il ne reste} plus

(1) Cf. J. de Phys., ^3e série, ^t. IV, p. ~53 ; ^{1895 et} 4e s., t. lII, p. 48 ^et 453 ; ^i90!.

que la tache p. A mesure que U augmente, ^cette tache p s’agrandit, prend ^{une forme} elliptique ^et s’éloigne du bord de l’écran. Quand ^U

atteint 1000 volts, ^une nouvelle tache s, très pâle, apparaît ^{dans la} position ^{où se} trouvait d’abord l.

Si l’écran 4) n’est pas électrisé, ^{il est} impossible d’obtenir les taches 1 et s ; ^on peut seulement observer la tache p ^{en faisant}

dévier les rayons primaires par ^un champ magnétique.

Il faut conclure de ces observations que p ^est la tache produite par les rayons primaires, qui ^sont attirés par l’écran électrisé, ^d’autant plus ^{attirés et} par suite plus concentrés que leurvitesse ^est moindre.

Les taches et s proviennent de rayons très lents : l est produit par les rayons cathodiques émis par la toile métallique ^{E sous l’in-}

fluence des _rayons violets. Quant ^{à la tache s,} il faut l’attribuer au

rayonnement secondaire dans les traces de vapeur qui ^{restent dans}

le tube.

D’après ^{la forme et la} grandeur des taches 1 et on doit admettre que les rayons lents convergent ^{en un} point ^{situé entre D et + et} divergent ^ensuite.

La présence d’un gaz ^en quantité appréciable ^provoque quelques

modifications des phénomènes.

La tache .s est beaucoup plus ^{brillante et est visible} déjà pour des vitesses de rayons primaires beaucoup moindres. La tache /,, ^au contraire, ^est plus pâle que dans le vide : elle ^ne provient donc pas de rayons secondaires, ^elle pâlit ^de plus ^en plus ^et finit par dispa-

raître quand ^la pression du gaz augmente, parce que les rayons qui

la suscitent sont de plus ^en plus ^absorbés.

L’éclat de la tache s aug mente ^d’abord quand la vitesse des rayons primaires augmente, puis diminue. L’émission secondaire dans le gaz passe ainsi par ^un maximum pour ^une certaine valeur de la vitesse primaire, ^valeur lui ^n’est pas ^très grande.

Ce résultat n’est _pas en désaccord avec les précédents, ^obtenus

dans des conditions expérimentales différentes où l’absorption ^des

rayons primaires par le gaz ^se faisait sentir davantage.

corps ^solides.

^{Si on} place ^{sur le} trajet des rayons primaires ^une petite ^{lame de cuivre, on voit} apparaître ^sur l’écran fluorescent une

nouvelle tache. Cette tache disparaît quand ^le potentiel ^{U est}

réduit à zéro ; ^{elle n’est} pas due par conséquent ^{à des} rayons ultra- violets venant rencontrer la lame, ^ou à l’action du champ électrique

entre la lame et l’écran. Elle ^ne provient pas ^non plus ^d’une

525 réflexion des rayons primaires, ^{car elle} disparaît quand ^le potentiel ^P

de l’écran est nul. D’ailleurs, ^{on ne constate} jamais de réflexion

régulière ^{de ces} rayons.

.

La disparition de la tache quand ^P

⁰ prouve que les rayons

qui ^la produisent ^{sont très lents ;} la manière dont ils sont influencés par ^un champ électrique ^{ou un} champ magnétique ^{confirme cette}

manière de voir.

En résumé, ^ce rayonnement secondaire montre une analogie par- faite avec l’émission actino-électrique.

L’intensité de ce rayonnement (évaluée d’après l’éclat de fluo-

rescence) augmente ^{d’abord avec la} vitesse des _rayons primaires rapidement (de ^U

^{100 à U}

⁵⁰⁰ volts), puis plus ^lentement (jusqu’à ^U

10001, ^{reste à} peu près ^constante (de ^U

^{1000 à}

11 == 2000), puis décroît, ^{en sorte} que, pour U

4000, la fluores-

cence est beaucoup moins vive que pour U = 2000 ^{ou 1000} volts.

L’émission paraît d’ailleurs être la même, que la surface du cuivre soit nue ou recouverte de la matière phosphorescente.

Dans le cas du platine, la vitesse des rayons primaires qui ^donne

le maximum d’émission secondaire est voisine de 400 volts.

Les vitesses initiales des rayons secondaires ^{sont très} peu supé-

rieures à celles des _rayons dus à l’action actino-électrique ; ^{il en est}

de même pour les rayons secondaires des gaz.

L’angle d’incidence des _rayons primaires ^{sur le métal n’a} pas d’in- fluence appréciable ^sur l’émission secondaire : la vitesse de cette der- nière est la même pour l’incidence ^{normale et} pour ^une incidence

quelconque. ^{Il est donc peu} probable que l’énergie ^du rayonnement secondaire soit empruntée ^{à celle du} rayonnement primaire : ^une analogie ^de plus ^{avec le} phénomène actino-électrique.

Iae cuivre poli ^{ou mat donne les mêmes} résultats ; ^{la mousse de} platine ^est beaucoup moins active que le platine poli, le noir de fumée

encore moins.

L’oxyde de cuivre noir mat est à peu près aussi actif que le platine poli, ^{mais nettement moindre} que le cuivre poli. L’aluminium, passé

à l’émeri, est, parmi les corps étudiés, ^le plus ^actif.

Conclusions. - Le passage des rayons cathodiques ^{à travers la} matière, quel que soit l’état physique, ^entraîne l’émission de quantums enlevés aux atomes. Les vitesses de cette émission sont relativement

minimes, ^et leur direction ne paraît pas ^{avoir de} rapport marqué

avec la direction des rayons primaires ^ou des surfaces rencontrées.

Le nombre des quantums peut ^{être très} considérable dans les cir- constances favorables.

Ce phénomène ^doit jouer ^{un rôle} important ^{dans tous les cas où}

les rayons cathodiques rencontrent la matière. Par suite, ^{ils ont cer-}

tainement influé sur toutes les observations et les mesures dans les-

quelles ^{on a} étudié l’action réciproque des rayons cathodiques ^{et de}

la matière. Il n’était pas possible ^{d’en tenir} compte ^{avant d’en con-}

naître les lois; ^{établir ces} lois, ^au moins dans une première approxi- mation, ^{était le but de ce travail.} M. LAMOTTE.

E. GERCRE. - Ueber den Einfluss vonGlaswanden auf die geschichtete Entladung

in Wasserstoft (Influence ^des parois ^de

la décharge stratifiée dans

l’hydrogène). - P. 509-531.

La distance 1 entre deux stratifications ne dépend pas seulement de la densité d du courant : elle dépend aussi de la distance et de la nature des parois du tube. Et même on peut dire que ^ces parois

jouent ^{un rôle} prépondérant.

Les stratifications proviennent ^de régions annulaires de la paroi, chargées , négativement ^et qui jouent ^{le rôle de cathodes secon-}

daires. M. LAMOTTE.

E. KOHL. - Ueber die elektromagnetische Energie ^der Elektronenbewegung (Energie électromagnétique ^{dans le mouvement des} électrons).

P. 531-542.

L’auteur donne les formules qui représentent ^cette énergie ^élec- tromagnétique ^{en tenant} compte ^des mouvements de translation et de rotation des électrons.

Dans les champs ^{de force} ordinaires, la rotation est négligeable;

c’est seulement dans des champs ^très hétérogènes, lorsque ^{les véhi-}

cules de l’électricité sont aussi de dimensions moléculaires, qu’il y ^a lieu de faire intervenir cette rotation. M. LAMOTTE.

E. BRUNNER . - Zur Kenntnis der Elektrizitatszerstreuung ^{in erhitzter Luft} (C ontribution à l’étude de la déperdition électrique ^{dans l’air} chauffé).

P. 554-5 î2.

Jusque ^{vers 5001, la vitesse de} déperdition ^ne dépend pas sensible- ment de la température. ^{Mais, à} partir d’une certaine température,

différente en général pour la déperdition positive ^{et la} déperdition

527

négative, ^{la vitesse croît très} rapidement; elle double environ pour

une élévation de 15°.

Cette vitesse varie beaucoup ^{avec la nature} du conducteur électrisé et l’état de sa surface. Les métaux neufs (platine, argent, laiton)

~

laissent perdre l’électricité négative beaucoup plus vite que s’ils ^ont été chauffés longtemps; ^{dans ce dernier cas, la} vitesse de déperdition

est la même pour les deux électricités. La chaux, l’oxyde ^de cuivre, l’hydrogène accroissent la vitesse de déperdition positive, ^{sans influer}

sur la déperdition négative; ^à température élevée, c’est l’inverse pour la chaux et l’hydrogène. L’oxyde de zinc fait croître un peu la déper-

dition négative.

M. LAMOTTE.

A.-W. GRAY. -- Ueber einen automatischer Kommutator und Galvanometer- schlüssel

Messen periodisch wiederkehender Erscheinungen (Commuta-

teur et interrupteur ^de galvanomètre automatique pour ^la

^des phéno-

mènes périodiques).

P. ~96-601.

A.-W. GRAY. - Ein automatischer Potentialregulator (Régulateur

de potentiel automatique). - P. 602-605.

A.-W. G RAY. - Ueber die Ozonisierung des Sauerstoffs in dem Siemensche

Ozongenerator (Ozonisation ^de l’oxygène ^dans l’ozoniseur Sien1ens). - ^{P. 606-}

615.

Contrairement à ce qu’avaient ^{donné les} premières expériences (~),

on observe un accroissement du rendement ^{en ozone} par coulomb, quand ^on supprime la résistance entre l’ozoniseur et le sol.

M. LAMOTTE.

K.-A. HOFMANN, ^{L. GONDER} et V. WOLFL. - Ueber induzierte Radioaktivitat , (Sur ^la radioactivité induite).

P. 615-632.

On n’a pas réussi ^à isoler de l’uranium des substances inactives d’une manière permanente. ^{Tous les} produits ^{obtenus sont actifs et} possèdent ^{au même} degré l’activité x et l’activité ~. ^{L’uranium doit}

donc être considéré comme un élément radioactif en lui-même.

Une certaine quantité de carbonate double d’uranium et d’ammo- nium a été débarrassée de toutes les matières actives que préci- pitent l’hydrogène sulfuré, le sulfure d’ammonium et l’acide oxa-

(1) ^{J. de} Phys., ⁴⁸ série, ^t. III, p. i13 ; ^190!.

lique. ^La liqueur ^{filtrée ne} pouvait ^{contenir ni} plomb, ^{ni tellure, ni}

bismuth actif. On en extrayait ^{l’urane à} l’état d’azotate. Cet azotate était dissous dans l’eau en petite quantité, ^{et on} laissait dans cette

dissolution, pendant quatre semaines, ^{la substance} qu’on ^voulait activer; ^{on l’en} séparait ensuite par les méthodes ordinaires de

l’analyse.

Le baryum précipité ^{à l’état de sulfate} possède, ^aussitôt après ^des siccation, l’activité x et 1",activité , ^{environ 3 fois} plus que le sesqui- oxyde d’uranium. Au bout de huit mois, ^il n’a conservé qu’une ^trace

d’activité

Le plomb, ^{en sulfate ou en} sulfure, ^le bismuth, ^{en sul-}

fure ou oxychlorure, prennent ^à peu près ^{la même} activité que l’urane. Au bout de six semaines, l’activité a est à peu près disparue, l’activité p réduite de moitié environ.

L’oxyde ^de thorium, extrait de la gadolinite, ^{devient très actif et}

d’une manière permanente. ^Le cérium, ^le lanthane, ^le didyme, l’erbium, précipités ^{sous forme} d’oxalate, ^{ne sont} guère plus actifs que l’urane ;

de même le calcium et le strontium. Conservés en vase clos, ils perdent d’abord l’activité ~, mais manifestent encore une action sur

l’électroscope ^{au bout de} plusieurs ^mois.

Le platine, ^le palladium, ^{le mercure,} précipités ^à l’état de sulfure

après ^avoir séjourné deux mois dans la dissolution de sel d’uranium,

n’ont acquis que le 1/5 environ de l’activité de l’urane.

L’or, ^le tellure, ^le fer, ^le titane, l’aluminium, le zircone, ^la glucine

restent inactifs.

Le degré d’activité obtenu varie plus ^{d’un métal à l’autre} que d’un sel à un autre sel du même métal. La substance active paraît ^{donc se}

fixer sur l’atome du métal et déjà, ^{dans la} dissolution, ^{sur l’ion}

même.

Si on répète ^{les mêmes} expériences ^en remplaçant ^le sel d’ura- nium par ^du chlorure de baryum radifère, ^{on trouve} que ^le plomb

devient beaucoup plus actif que le palladium ^{et l’iridium.}

Les résultats sont fort différents si on active les métaux par des sels de plomb ^{ou dé} bismuth radifères. L’iridium, ^le palladium, ^le rhodium, ^le platine ^{sont activés} fortement, quand ^{ils sont} restés dis-

sous à l’état de chlorures pendant ^{trois semaines et} précipités

ensuite par l’hydroxylamine.

L’activité « de l’iridium est beaucoup plus grande que celle de ^la

dissolution, ^{cent fois} environ, ^{et devient} plus grande ^encore quand

on augmente ^la concentration du sel de plomb par rapport ^{à l’iri-}

529

dium. Cette augmentation ^{est un} argument ^{en faveur de} l’hypothèse d’après laquelle l’activité

serait due à une substance matérielle.

Ia’activité p ^se perd presque complètement pendant les six pre- mières semaines, l’activité cl. seulement au bout d’un an environ. Ces deux propriétés ^{sont donc} indépendantes.

Le bismuth devient actif dans les dissolutions de plomb ^{radifère :} l’activité B ^se perd ^{dans les} premières semaines; l’activité

est’encore très appréciable ^{au bout d’un an.}

Si le bismuth est en excès, l’activité du sel de plomb ^{diminue, ou}

même disparaît ; ^{mais elle} réapparaît ^{au bout de} quelques jours ^et

finit par reprendre ^sa valeur initiale.

’

Ce réveil de l’activité est indépendant des corps ambiants : il ^faut donc en chercher l’origine dans la substance elle-même.

Le tellure acquiert dans des conditions analogues ^{une activité} égale ^{à 15} fois celle de l’urane; ^le baryum devient actif _{à peu} près

comme l’urane, ^{le calcium et} le strontium beauconp moins ; ^{ces der-}

niers acquièrent seulement l’activité

D’après ^ces résultats différents obtenus pour les mêmes métaux

avec les sels d’uranium et ceux du plomb ^{radifère, on est conduit à}

penser que les substances actives ^émanées de l’uranium diffèrent de celles émanées du plomb, ^en particulier par leur affinité pour les di-

vers métaux,. Cette affinité paraît s’adresser non seulement aux ions,

mais aussi aux métaux solides plongés dans les dissolutions actives.

l,e palladium, l’iridium, l’argent, ^{et à un} degré moindre l’or et le

platine ^{en lames,} acquièrent, ^{dans une} dissolution de chlorure de

plomb ^{radifère, une activité} marquée (jusqu’à 3000) ^et qui ^{se con-}

serve longtemps, ^{du moins} l’activité

Celle-ci disparaît ^en quelques

instants si on porte ^{les lames au} rouge vif.

L’activité des métaux ainsi traités ne se perd pas dans les ^trans- formations chimiques.

Au contact des dissolutions de polonium ^{et de bismuth, les métaux}

de la famille du platine deviennent très actifs, perdent ^{ensuite assez}

vite l’activité ~ et conservent quelques ^{mois une} partie ^{de l’acti-}

vité

Le tellure s’active fortement dans les mêmes conditions, ^{l’or beau-}

coup moins ; ^le baryum ^{et, chose} singulière, ^le plomb s’activent à

peine.

Mais le polonium-bismuth, ^{s’il a} produit ^une radioactivité induite

notable, perd la sienne propre ^{et ne} la retrouve plus. ^Ceci semble ,

indiquer que ^ce composé ^ne possède pas par lui-même la radioacti- vité, ^mais qu’il ^l’a acquise par influence.

Le bismuth métallique ^devient beaucoup moins actif dans la dis- solution de chlorure de radium que dans celle de polonium-bismuth.

D’après les altérations superficielles qu’éprouve ^{le métal en diffé-}

rents cas, il semble que les phénomènes électrolytiques jouent ^{là un}

grand ^rôle. M. L.AMOTTE.

T. XVI, n* 1 ; ^~90~.

F. BRAUN. -Der Hertzsche Gitterversuch im Gebiete der sichtbaren Strahlung (L’expérience ^{des réseaux} de Hertz dans le domaine des radiations visibles).

Séances de l’Acad. Roy. ^{des Sciences} de Berlin.

P. 1-19.

La polarisation ^{par les réseaux,} observée par Hertz ^avec des ondes

électriques, ^et par Rubens ^et Nichols (1) ^avec des radiations de 24 p.

environ, ^a _{pu être} observée _par l’auteur avec des ondes lumineuses,

en utilisant la pulvérisation ^{des métaux} par la décharge. ^{Un fil d’or,} d’argent ^{ou, mieux, de} platine, ^de 0mm,04 ^{à de} diamètre,

est tendu sur une plaque ^{de verre,} les extrémités fixées à la cire ; ^on

pose ^sur le fil deux poids ^{de laiton} qui ^servent d’électrodes, ^{et on}

fait passer la décharge d’une forte batterie (capacité ^{de 20000 centi-}

mètres au moins, chargée ^{à 6-i0} millimètres d’étincelle) ; ^{on obtient}

sous le fil un trait clair bordé de deux bandes sombres, d’où rayon- nement des filaments très fins perpendiculaires ^{à la direction}

des traits. On observe avec le microscope polarisant ^{entre nicols} croisés, ^à la lumière du jour ^{ou à} celle d’un bec Auer tamisée par du papier blanc; ^{toute la} partie supérieure ^du microscope ^est protégée par des ^écrans noirs. On ^a _pu observer, ^{dans la} région ^où

les filaments se fondent dans les traits sombres, ^des plages qui ^étaient

obscures quand les filaments étaient parallèles ^{au vecteur de Fresnel} (vecteur électrique), ^{et claires} quand ^on tournait la préparation ^de 90° ; l’extinction dans le premier ^cas n’est jamais complète, soit que les ^com- posantes ^{de la} vibration, traversant la préparation ^sans prendre ^de

différence de phase, ^se recombinent à la sortie, ^soit qu’elles prennent

une différence de phase qui ^{simule la} double réfraction. Ni les pro- cédés ordinaires d’éclairage, ^{ni méme} la méthode de Siedentopf ^et Zsygmondy ^n’ont pu révéler la ^structure de ces plages, qui paraissent ^continues.

(l)Wied. Ann., ^t. LX. p. 418 et 456 ; I897; ^{- et J.} dePhys., 3e s, t. VIl, p. 16I ; ^~.898.

531

Ces phénomènes interviennent vraisemblablement dans l’explica-

tion d’un grand ^nombre d’apparences ^{observées en lumière} polarisée

et attribuées à une double réfraction, ^comme par exemple ^{le di-}

chroïsme constaté par Ambronn (~) ^sur des coupes minces de bois de conifères ou de nerfs de queue de souris, traitées par le chlorure d’or, puis ^{séchées et examinées à la} lumière solaire. Des expériences

effectuées par l’auteur ^sur de la fibre de bois traitée au chlorure d’or et séchée ensuite à 360", température plus que suffisante pour dé- truire toute combinaison organométallique qui aurait pu ^se produire,

semblent prouver que l’or agit comme révélateur de réseaux. ti pourrait ^{exercer la même} action dans d’autres cas.

D’où la méthode d’étude suivante : la préparation, traitée par l’or,

est observée au microscope jusqu’à la limite de définition de l’instru- ment ; ^{si l’on ne constate} pas de ^structure discernable, ^{mais des} phé-

nomènes de polarisation par réseaux, ^on pourra conclure ^{à une} structure ultra-microscopique ^{en réseau, avec stries} parallèles ^aux

vibrations les plus ^fortement éteintes ; l’absence de changement ^de

teinte par la rotation de l’analyseur ^montrera que l’on ^n’a pas affaire à la double réfraction ordinaire ou à une polarisation (avec change-

ment de phase). Il faut observer en lumière solaire.

P. LUGOL.

CLEMENS Ueber das Ultrarote Absorptionspektrum ^der Kohlensaüre in seiner Abhàngigkeit

^Druck (Influence ^{de la} pression

^le spectre d’absorption du gaz carbonique ^dans l’infra-rouge).

P. 93-t 0~.

Les rayons émis par ^une lampe ^de Nernst, ^rendus parallèles par

un miroir concave, traversent un tube de 50 centimètres de long ^fermé

par des plaques de sel gemme due 1 centimètre d’épaisseur ; ^{un second}

miroir les concentre sur la fente d’un spectroscope ^à miroir dont le prisme ^en sel gemme, disposé ^à poste fixe, ^est réglé ^{au minimum}

de déviation pour la raie ^D. Les rayons émergents ^{sont concentrés}

sur une pile thermoélectrique ^de Rubens; ^le spectroscope ^{a été}

gradué ^en longueurs ^{d’onde en} utilisant les mesures de Rubens et

Trowbridge ^{sur la} dispersion du sel gemme. On détermine ^entre 1 et 6 ~, ^{la courbe} d’énergie ^{avec le tube} plein d’air ; ^{on fait} dispa-

raître par interpolation les discontinuités dues à l’absorpti@n par le

(1) Sitzungsbel’. ^{der K. (let-} Wissensch., 17 décembre ’1896.

gaz carbonique ^de l’atmosphère, ^on répète les observations avec le tube plein de gaz ^à la pression voulue, puis ^de nouveau avec le tube

plein d’air pour contrôler la ^constance de la source.

Les résultats confirment la théorie de Planck (’), d’après laquelle l’augmentation ^de l’épaisseur ^de la couche traversée et l’augmenta-

tion de la pression ^sont équivalentes jusqu’à ^{une très} faible valeur de la densité ; ^au delà, l’augmentation ^de pression élargit ^{les bandes} d’absorption. ^Aucun changement n’a pu ^être observé en effet en por- tant de 50 centimètres à 2 mètres la longueur ^{du tube, tandis} qu’entre 1 ^{et 4} atmosphères ^{on a constaté un} élargissement graduel

des bandes d’absorption 2,7 p ^et 4,4 p, qui finissaient même par ^se fondre l’une dans l’autre. Les expériences ^sont favorables ^à l’opinion qui considère les bandes comme formées d’un grand nombre de raies fines s’élargissant quand ^la pression augmente. La faiblesse de la

dispersion ^du prisme ^{et la} tiop grande largeur ^{de la} pile ^enlèvent

aux nombres donnés dans le mémoire, ^{de l’aveu même de} l’auteur,

tout caractère absolu. Il est néanmoins établi _que le nombre des molécules rencontrées ne règle pas seul l’absorption, mais que leur distance intervient certainement.

P. LUGOL.

cl. k. Akad. d. 1, p. 480; ^1903.