Annalen der Physik. T. XL, nos 2 et 4; 1913

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Submitted on 1 Jan 1913

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Annalen der Physik. T. XL, nos 2 et 4; 1913

Paul de la Gorce, Ch. Fortin, R. Jouast

To cite this version:

Paul de la Gorce, Ch. Fortin, R. Jouast. Annalen der Physik. T. XL, nos 2 et 4; 1913. J. Phys.

Theor. Appl., 1913, 3 (1), pp.431-434. �10.1051/jphystap:019130030043101�. �jpa-00242047�

431

partie ^la plus importante ^du spectre de la lueur qui ^{se forme aux}

deux extrémités du capillaire.

Les raies du métal du sel dissous apparaissent ^{dans le cas de la} décharge ^{« en} brosse » . Dans le cas du lithium, leur intensité rela- tive varie avec le sel employé ^et la densité du courant. Avec l’explo-

seur capillaire, ^et dans les solutions étendues, ^{les raies du métal}

-sont très faibles à l’intérieur du capillaire ^{et sont fortes seulement}

~u voisinage immédiat de l’électrode.

P. CROZE.

ANNALEN DER PHYSIK.

T. XL, ^{nos 2} et 4; ^1913.

H. RAUSCH et V. TRAUBENBERG. - Contribution à l’étude du rayonnement ^et de la répartition d’énergie dans l’étincelle électrique ^{de haute} fréquence. -

P. 249-280.

Dans ce travail l’auteur s’est proposé d’abord de déterminer en

valeur absolue l’énergie ^totale rayonnée ^{dans une} étincelle oscillante et d’étudier comment varie cette énergie ^avec les conditions de la

décharge, le métal des électrodes et la nature du gaz ambiant. Les

mesures ont été réalisées avec une pile thermo-électrique ^fer-cons-

tantan, construite de manière à présenter ^une grande sensibilité et

une faible inertie ; ^{elle était étalonnée avant les} expériences ^au moyen d’une lampe ^Hefner.

L’auteur constata que l’énergie rayonnée dépendait beaucoup ^du

.métal des électrodes. Les valeurs les plus élevées étaient obtenues

avec le sodium (6,2); ^les plus ^{faibles avec} l’argent (0,36). ^Le magné-

sium qui ^fut employé ^{dans la} plupart ^des [expériences donnait des résultats particulièrement réguliers. ^{La forme} des électrodes parais-

sait n’exercer qu’une ^influence négligeable.

L’amortissement et la self-induction du circuit restant constants,

l’énergie rayonnée ^était proportionnelle ^au produit de la tension

appliquée par la quantité d’électricité transportée ^dans l’étincelle.

Avec des électrodes en magnésium, les résultats des mesures res-

tèrent à peu près indépendants ^{de la nature} du gaz ambiant (oxy- gène, air, azote).

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019130030043101

432

Dans la seconde partie ^{de ses} recherches, l’auteur s’est efforcé de déterminer comment se répartit l’énergie ^{totale mise en} jeu ^dans

l’étincelle. Elle comprend, ^{outre le} rayonnement, l’énergie dissipée

aux électrodes, ^celle qui correspond ^{aux réactions} chimiques ^{et aux}

vibrations sonores accompagnant l’étincelle. L’auteur déterminait

l’énergie ^{totale au} moyen d’un calorimètre ; il déduisait l’énergie dissipée ^aux électrodes de leur élévation de température ^mesurée

par ^un couple thermo-électrique; l’énergie chimique pouvait ^{se cal-}

culer approximativement ^en pesant les électrodes avant et après l’expérience. ^{Voici un} des résultats obtenus par l’auteur, ^{avec des} électrodes en magnésium ^et pour ^une tension de 9.000 volts.

On voit qu’entre l’énergie ^{totale et la somme des} énergies par- tielles il y ^{a une} différence de 0,41 ^watt correspondant ^{soit à l’é-} nergie dépensée ^en vibrations sonores, soit à des erreurs d’expé-

rience. Il est à remarquer que la proportion d’énergie rayonnée augmente ^{avec la} self-induction du circuit ; ^elle croît aussi avec la tension appliquée ^{U : en} effet elle est proportionnelle ^à U2, ^tandis.

que l’échauffement des électrodes ^est proportionnel ^{à U.}

PAUL DE LA GORCE.

P.-P. hOCH. - Application ^du microphotomètre enregistreur ^{à la mesure de la.}

répartition ^de l’opacité ^dans quelques photogrammes ^{de fentes} cunéiformes exécutés à l’aide des rayons de Rôntgen. - P. 797-811.

Dans un travail antérieur (1) ^{l’auteur avait} mesuré, ^au moyen du

microphotomètre ^de Hartmann, convenablement modifié, ^la réparti-

tion de l’opacité ^dans quelques photogrammes ^{de fentes} cunéiformes exécutés par Water et Pohi à l’aide des rayons ^de Rôntgen. ^Les

résultats obtenus ayant ^été utilisés par Sommerfeld (2~ pour contrôler des vues théoriques ^{relatives à la nature des rayons de} Rôntgen, ^à

leur diffraction possible ^{et à la} grandeur ^{de leur} longueur d’onde, ^il

était intéressant, ^{à cause de} l’importance ^{de la} question, de vérifier

(1) Voir J. de Phys., ^5e série, ^t. II, p. 672.

’

(2) Ibid., p. 777.

433 les ^mesures primitives par ^un procédé indépendant. ^{Dans ce but,}

l’auteur utilise le microphotomètre enregistreur récemment dé- crit (~).

En raison du fort grossissement nécessaire, l’appareil ^n’est pas

employé ^comme enregistreur, mais par lecture directe de ^la dévia- tion du galvanomètre.

L’avantage essentiel du nouveau dispositif ^{consiste en ce} fait que l’oeil est remplacé, ^{en tant} qu’instrument ^{de mesure} photométrique,

par ^un système ^{de cellules} photoélectriques : ^{on évite ainsi les}

erreurs dues à la fatigue.

Les mesures sont moins pénibles qu’avec ^le microphotomètre ^de

Hartmann modifié, plus rapides ^{et tout aussi} précises. ^De plus ^le

maximum de sensibilité est reporté ^vers les faibles opacités, ^ce qui peut permettre de diminuer les temps ^de pose.

Les résultats se rapportent ^au photogramme ^{de Walter et Pohl} précédemment ^{étudié et à deux autres de} Haga ^{et Wind. Pour le} premier, les indications des deux appareils ^sont concordantes.

Il est donc possible de déterminer la répartition ^de l’opacité ^dans

des images ^{très étroites} (quelques ^{centièmes de} millimètre au

maximum). ^{Reste à} savoir si la plaque photographique ^est capable d’enregistrer fidèlement des détails aussi délicats. L’auteur entre-

prend des recherches dans cette direction.

, ,

Ch. FORTIN.

0. GROTRIAN. - Quelques expériences complémentaires ^{sur l’action}

du rayonnement ^{sur le} téléplone. - P. 812-814.

L’auteur a montré (2) que le fait d’éclairer par ^un rayonnement

ultra-violet la plaque ^d’un téléphone provoque des phénomènes ^d’in-

duction dans les enroulements de cet appareil.

Dans ses nouvelles expériences, l’auteur, opérant ^{soit avec une} plaque noircie, ^{soit avec une} plaque polie, ^{a constaté} qu’on ^obtenait

dans le balistique ^{relié à} l’enroulement une déviation de même _sens, que la plaque fût éclairée _par derrière ou par devant, ^ce qui ^montre

que les phénomènes ^{observés ne sont} pas dus ^à des mouvements de la plaque.

(1) Ibid., p. 1047.

~*2) ^{Voir ce vol.,} p. ^257.

434

Suivant la nature du téléphone, ^les déplacements ^{observés sont}

dans un sens ou dans l’autre, ^ce qui ^semble indiquer que la ^cause des phénomènes d’induction signalés serait due à une variation de la température ^{de la} plaque, qui, suivant l’état d’aimantation dans

lequel ^{la met l’aimant} permanent ^du téléphone, ^est susceptible ^de

provoquer ^une augmentation ^{ou une} diminution de ^sa perméabilité

R.JOUAUST.

PHYSIKALISCHE ZEITSCHRIFT.

T. XIV; ^1913.

J. SALPETER. -Le pouvoir réflecteur d’un gaz ionisé pour les ondes électriques .

P. 201-203.

Lecher ^a montré en ~19G~~ que les gaz raréfiés formaient ^{écran contre} les oscillations électriques. Il attribuait cette propriété ^{à la conduc-}

tibilité des milieux gazeux ionisés. En ^{vue de} vérifier cette hypo- thèse, ^{l’auteur s’est} proposé d’exprimer ^{en fonction de la} pression ^et

du nombre d’ions les constantes qui caractérisent les propriétés

d’un gaz ionisé soumis ^{à un} champ alternatif de haute fréquence.

Son étude, purement mathématique, l’a conduit aux conclusions suivantes. La conductibilité d’un gaz soumis ^{à un} champ ^alternatif

de fréquence v ^a pour expression:

Iff, étant la conductibilité ^en courant continu et .~~ le nombre de chocs.

subis _par un ion en une seconde. On voit _{que le} rapport 6 peut ^être

60

très inférieur à 1 : il est de l’ordre de 0,01 pour l’hydrogène ^{à la} pression ^{de Om’~,0’l, dans un} champ alternatif de fréquence ^{v = 10?,}

Le phénomène observé par Lécher ^ne serait donc dû que pour ^une faible part ^{à la} conductibilité du gaz.

Un milieu gazeux ^{ionisé se} comporterait ^à l’égard ^des ondes élec-

triques ^{comme un} corps semi-conducteur ^{de constante} diélectrique