Annalen der Physik. T. XXXIX, nos 15 et 16: 1912. T. XL, n° 2 ; 1913. T. XL, nos 6, 7, 8 et 9 ; 1913

HAL Id: jpa-00241871

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00241871

Submitted on 1 Jan 1913

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

XL, n° 2 ; 1913. T. XL, nos 6, 7, 8 et 9 ; 1913

Ch. Fortin

To cite this version:

Ch. Fortin. Annalen der Physik. T. XXXIX, nos 15 et 16: 1912. T. XL, n° 2 ; 1913. T. XL, nos 6, 7, 8 et 9 ; 1913. J. Phys. Theor. Appl., 1913, 3 (1), pp.852-860. �10.1051/jphystap:019130030085200�.

�jpa-00241871�

852

ANNALEN DER PHYSIK

T. XXXIX, ^nos 15 et 16: 1912. T. XL, ^n° 2 ; 1913. T. XL, ^nos 6, 7, 8 ^et 9 ; ^1913.

F. PASCHEN et E. BAC1B.. - Effets Zeeman

et

T. XXXIXj 1912. P. 897-926.

Les auteurs ont étudié le phénomène ^{Zeeman sur} quelques ^raies

des spectres ^de l’oxj,gène, ^{de l’hélium et de} l’hydrogène ^{en faisant}

varier le champ magnétique depuis ^6.000 jusqu’à ^32.000 gauss. Les

spectres ^étaient produits ^{dans des} tubes de Geissler en quartz disposés

entre les pièces polaires de l’électro-aimant perpend iculairement ^à

la direction des lignes ^{de force du} champ. Voici les résultats très

importants qu’ils ^{ont obtenus.}

10 Oxygène. - ^{Dans le} triplet très serré 3947 de la série princi- pale, ^{chacune des} composantes s’élargit d’abord pour ^son compte.

Lorsque ^le champ ^{est assez intense} pour que les composantes ^ma-

gnétiques ^{des raies voisines viennent à} s’enchevôtrer, ^le phénomène change. ^{On n’a} plus pour l’ensemble du triplet ^naturel qu’un ^seul triplet magnétique. ^La composante ^{centrale de ce} triplet ^{n’est d’abord}

pas complètement polarisée ^{et l’écart des} composantes latérales dif- fuses est plus grand que l’écart normal. Mais, ^{à mesure} _{que le} champ augmente, ^le triplet magnétique observé tend à prendre ^{tous les ca-}

ractères du triplet pur normal.

20 Hélium. - Les raies qui n’ont pas de satellite donnent un tri-

plet ^{normal. Pour les raies} qui ^{ont un} satellite, ^{l’écart est} plus petit

que l’écart normal pour la composante latérale voisine de la raie sa-

tellite, ^{il est} normal pour l’autre composante. ^Le changement ^ma- gnétique ^des raies satellites est plus compliqué.

3° Hydrogéné. - ^{Les raies} Ha, Hp, Hy, qui ^{sont doubles, donnent}

chacune un triplet ^dans lequel ^la composante ^centrale n’est pas po- larisée et où l’écart des composantes ^{latérales est} plus grand que l’écart normal. Le triplet ^tend probablement ^à devenir normal quand augmente ^le champ.

E. L’effet Zeeman transversal dans quelques ^{raies du lithium,}

du sodium et du potassium. - ^T. XXXIX, ^n° 25, p. 926-932.

L’auteur trouve que les raies du lithium donnent ^un triplet ^nor-

mal. Les doublets 330~ du sodium et 4044 du potassium, qui ^appar-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019130030085200

D~.

sente le même phénomène que le triplet ^{3947 de} l’oxygéne.

GEORGE iVENDT. - Sur l’action réciproque ^{dans le} champ magnétique, des raies spectrales voisines d’un même système. - ^T. XL; ^{1913. P. 607-608.}

L’auteur fait remarquer qu’il ^{a observé sur} le satellite 0,232 ^{de la} raie du mercure 5461 le phénomène signal{-’> par Paschen et Back dans le cas de plusieurs ^{doublets ou} triplets ^naturels très serrés. Ce

phénomène ^{ne se} produit d’ailleurs que lorsque ^les raies très voi- sines font partie ^{d’une même série.}

W. VOIGT. - Sur l’effet Zeeman anormal des raies de l’hydrogène.

T. XL, ^{n°5 2 et 8:} XLI, ^{n° 1. P. 368-380.}

W. VOIGT. - Nouveaux développements

la théorie du phénomène ^Zeeman.

P. 403-431.

L’auteur donne une interprétation d’après ^les principes ^{de sa}

théorie des effets Zeeman anormaux observés par Paschen et

Back sur les raies de l’hydrogène ^{et un} triplet ^{de la série} principale

de l’oxygène.

CLEMENS SCH.AEFER. - Ren)arques

l’amortissement des raies

~

des séries spectrales.

^T. XLI, p. 866-8 î0.

L’auteur montre que, d’après ^{Sel théorie,} le nombre des particules

mises en jeu ^dans l’émission de la raie d’ordre h d’une série spec- trale décroit régulièrement quand augmente ^{la valeur de 7z et que le}

facteur d’amortissement est le mème pour ^toutes les raies d’une sérié.

W.-E. PAULI et IL PAL;LI. - Sur la question ^d’une photométrie objective.

P. 812-828.

Les auteurs critiquent les nombres donnés par Langley pour la

sensibilité de l’oeil aux différentes couleurs et trouvent que l’ceil ^est

360 fois plus ^{sensible au} rouge qu’au ^{vert. Ils concluent à} l’impos-

sibilité pratique ^d’une photométrie objective, ^{car on} peut conclure de

l’égalité ^{d’éclat à} l’égalité ^de quantité d’énergie rayonnée par deux sources, dans le cas seulement où celles-ci ont la même composition spectrale.

F.-P. DEFREGGER. - Sur le spectrophotomètre pour l’ultra-violet de H.-Th. Simon. - P. 1012-1055.

L’auteur décrit un modèle perfectionné ^de spectrophotomètre

de H.-Th. Simon pour l’ultra-violet ^et donne les indications néces- saires _pour en tirer le meilleur parti.

F. CnOZE.

0. SACIiUR. - De la généralité ^du concept ^de quantum. - ^T. XL, p. 6 i-R6.

L’auteur cherche à calculer l’énergie ^et l’entropie des corps solides et des gaz monoatomiques, ^à partir ^de constantes universelles (N,

constante d’Avogadro ; ^{k, constante de la} formule de Boltzmann S

^k log li, quantum) ^{et de} constantes particulières ^à chaque

corps (fréquence v pour les solides, poids moléculaire M pour les

gaz).

Le quantum s’introduit naturellement dans le calcul, ^sans qu’il

soit nécessaire d’admettre une structure discontinue de l’énergie ; ^il

suffit de supposer que la probabilité ^d’un événements infiniment peu

.probable devient finie au bout d’un temps ^infini.

L’auteur calcule ensuite les constantes chimiques ^{et les} pressions

de vapeur du ^{mercure et} de l’argon qu’il compare ^avec les données

-expérimentales: ^la concordance est très satisfaisante.

0. Les constantes chimiques des gaz di et triatomiques.

P. 87-106.

Application des considérations précédentes ^aux gaz ^{di et} triato-

miques. L’auteur calcule l’entropie ^{et le moment d’inertie corres-} pondant ^en supposant les molécules diatomiques formées de deux atomes unis par ^un lien rigide ^et pouvant tourner autour de deux

axes rectangulaires, ^{les molécules} triatomiques ^{formées de trois}

atomes fixés ^aux sommets d’un triangle rigide ^et pouvant ^tourner

soit à partir du coefficient de frottement, ^{soit à} partir de l’indice de réfraction.

De là l’auteur déduit les constantes chimiques ^{et les courbes de}

tension de vapeur de l’iode ^{et de} la glace, puis ^les constantes de dis- sociation de CIH, BrH, IH, PH~, C02, NO ; pour les deux derniers

seuls, les résultats du calcul concordent mal avec les données de

l’expérience.

KURT EISENMANN. - Equation ^d’état canonique des corps solides à partir

de la théorie des quanta. - ^T. XXXIX, ^n° 16, p. 1165-1116.

On peut ^obtenir complètement l’entropie, l’énergie ^et l’équation caractéristique ^des solides, ^à partir de la théorie des quanta, ^{soit en}

introduisant une fonction de répartition, ^{soit moins} rigoureusement

par la méthode de Planck.

P. J ou.

E.

ANGERER. - Sur la pression des rayons cathodiques. - ^{P. 1-26.}

Nouvelle étude de la célèbre expérience de Crookes sur les effets

mécaniques ^des rayons cathodiques. On sait que la répulsion ^obser-

vée est beaucoup plus grande que la répulsion ^{calculée à} partir ^du

choc des électrons. La divergence peut ^{être due à ce} qu’un ^effet radiométrique ^{intense se} superpose ^à l’effet de pression. ^Starke (1900) ^a déjà ^{cherché à} séparer ^ces effets. E. v. Angerer reprend

cette étude en utilisant les derniers perfectionnements ^{de la tech-} nique.

L’effet radiométrique ^{diminue en même} temps que la pression

dans le tube de décharge : l’emploi ^{du charbon} de noix de coco et des cathodes de Wehnelt permet d’obtenir des _rayons cathodiques,

intenses sous des pressions ^{très faibles} qui ^sont mesurées à l’aide d’un manomètre de Knudsen. Angerer ^a cherché, ^en outre, ^à éviter l’influence de la réflexion des rayons catliodiques ^{en les recevant}

dans un petit cylindre ^de Faraday.

Malgré ^ces précautions, ^{l’effet mesuré reste} su périeur

^{de 3 à}

12 fois

à l’effet calculé.

E. WAGNER. - Sur la réflexion des ray ons-canaux ^de l’hydrogène. - P. 209-229.

L’auteur étudie la réflexion des rayons-canaux ^sur des corps ^trans- parents ^ou opaques (verre, or~, ^au moyen de l’effet Doppler.

Cette réflexion se manifeste sur les spectrogrammes par l’existence de deux raies Doppler ^{situées de} part ^{et d’autre} de la raie fixe, ^l’une correspondant ^{au faisceau incident, l’autre au} faisceau réfléchi.

Cette méthode n’est pas nouvelle, ^mais Wagner ^{cherche à éviter}

tout particulièrement ^les réflexions optiques ^de la lumière primaire, qui peuvent ^{donner lieu aux mêmes} apparences que la réflexion réelle des rayons ^canaux.

Les rayons-canaux présentent ^{une réflexion diffuse. Le verre et}

l’aluminium ont à peu près ^{le même} pouvoir réflecteur pour les rayons-canaux de 1-1; ^celui de l’or n’est qu’un peu plus grand.

L. VEGARD. - Emission lumineuse des rayons-canaux de l’azote ^et de l’oxygène.

P. 6?~-6!~~.

Complément ^{du travail sur} les rayons-canaux ^{de H} (1). ^{Même dis-} positif expérimental.

Pour ~T’ et 02, ^comme pour H2, ^{on observe : 1°} que l’intensité fixe est proportionnelle ^à l’énergie ^de translalion; ^2° que le rapport ^de

l’intensité mobile à l’intensité fixe est variable avec la pression ^{et la} tension; ^{mais les} variations sont heaucoop plus ^{faibles avec 02 et N2} qu’avec H2. Cette différence se rattaclle à la suivante : l’intensité mobile émise _{par unité} de longueur ^diminue quand ^{la tension} (donc

la vitesse) ^croît pour H’ ; ^c’est l’inverse pour 02 ^et Ce dernier résultat permet d’expliquer que, pour 02 et N2, ^{on obtienne} prati-

quement ^{la même vitesse} maxima par la ^méthode électro-magnétique

et à partir ^{de l’effet} Doppler, alors que, pour ^la première ^valeur

est supérieure ^{à la seconde.}

RE,-,IAItQUE. - L’auteur donne une explication ^{de la} formation de la queue des ^{comètes :} elle serait constituée par des rayons positifs

émanant du Soleil. Il est possible que le noyau de la comète fonc- tionne comme cathodes, ^{le Soleil servant d’anode.}

J. de Pliys., ^5e série, ^{t. Il.} p. 1039 : ^1912.

H. BAEH.BYALD. - Sur le rayonnement

secondaire des rayons-canaux.

P. 43-669.

Un faisceau de rayons-canaux ^{rencontre une surface} conductrice ;

il se réfléchit partiellement ^et donne naissance à un rayonnement

secondaire par mise ^en liberté d’électrons. Le faisceau réfléchi et le

rayonnement secondaire sont reçus dans un cylindre ^de Faraday ; ^on

observe donc l’effet résultant : mais il est possible ^de séparer ^les

effets composants ^en remarguant :

Il Que la réflexions est particulièrement importante ^{dans la direc-}

tion qui correspond ^à la réflexion optique, ^ce qui permet ^{de l’éli-} miner en partie ^{en utilisant une incidence} convenable ;

~° Que ^le rayonnement secondaire peut ^être complètement sup-

primé par ^un faible champ antagoniste (quelques volts), qui ^{est sans}

action sur la réflexion.

l3aerwald a étudié le rayonnement secondaire dans ses rapports

avec le champ antagoniste, ^{avec les} rayons primaires, ^{avec la nature}

du gaz de remplissage ^{et celle de la substance} qui ^reçoit le faisceau de rayons-canaux.

I. Recherches ^sît)- Al l avec les ’rayo11s-canaux de Il.

On fait croître progressivement ^le champ antagoniste ; ^le rayonnement ^secon- daire diminue et devient nul pour ^une tension déterminée. Cette tension limite correspond ^{à la vitesse maxima des} rayons ^secon-

daires dans les conditions de l’expérience.

La tension limite varie avec la tension de décharge, c’est-à-dire

avec la vitesse des rayons primaires. Elle croît d’abord avec cette

vitesse, puis ^reste constante; ^{en d’autres} termes, il existe une limite de la vitesse des rayons secondaires. D’ailleurs, ^le rayonnement secondaire ne commence à se produire que pour ^une tension de

décharge ^de l’ordre de 900 volts et sa vitesse maxima est déjà ^notable

dans ce cas, elle correspond ^{à un} champ antagoniste ^d’environ

5 volts _{par cm.,} la plus grande vitesse des rayons secondaires étant annulée _par un champ ^{due 2 volts.}

Ces résultats rappellent ^{ceux de Lenard sur les} rayons catho-

diques (1 ~.

La charge transportée par les _rayons secondaires est proportion-

(1 ^P. LENARD, ^{Ann. d.} Phys., VIII, p. 149-198~ 19û2; - XY, p. 485-50~; ^190.}.

nelle à l’intensité des rayons primaires, ^mais la vitesse des électrons secondaires en est indépe’ndante.

L’emploi ^de champs antagonistes croissants permet d’atteindre la distribution des vitesses dans le rayonnement secondaire. Même pour les plus ^{hautes tensions de} décharge, presque ^toutes les parti-

cules secondaires (95 ⁰ 0) ^sont snpprimées ^{par un} champ antago- niste de 10 volts. Quand la tension de décharge ^{croît, le} pourcentage

,

augmente ^un peu pour les grandes vitesses ; la distribution reste stationnaire lorsque ^{la limite de vitesse est atteinte.}

°

II. Baerwald a repris ^les expériences précédentes ^en faisant varier la nature des porteurs des rayons-canaux (H ^et air) ^{et la nature du}

corps ^recevant le faisceau primaire (Al, Mg, ^Ca. Fe, Cu, Zn, Ag, Pst, Au, Tl, Pb, Bi, V).

La nature du corps qui reçoit ^les rayons-canaux ^{est sans} influence

sur la quantité ^{et sur} la vitesse des _rayons secondaires.

La nature du gaz ^de décharge ^{influe sur la} distribution des vitesses. Pour une tension déterminée, ^le pourcentage des faibles vitesses augmente ^{et la vitesse} maxima diminue quand ^on passe de H à l’air, ^ce qui correspond ^{à la} diminution de vitesse des rayons

primaires ; ^la quantité ^du rayonnement secondaire diminue aussi dans ces conditions, ^{et cela} dépend seulement du nombre de parti-

cules à charges simples ^ou multiples par unité de volume.

BARRÉE.

E. Kr0BT. - Sur la loi de noircissement de quelques plaques photographiques.

P.

Pour quatre espèces ^de plaques, ^{et dans un} intervalle d’intensités lumineuses de rapport 1 : 10~’B ^{l’auteur établit} expérimentalement

les courbes d’égale opacité, log (1t) ^{fonction de} log ^I, correspondant.

à différentes valeurs de l’opacité (I, ^intensité lumineuse ; t, durée

d’exposition).

Pour une même espèce ^de plaques, ^{ces courbes sont à} peu près parallèles, ^et peuvent ^être approximativement superposées par ^une translation parallèle ^à l’axe vertical des log (It). Les écarts qui ^sub-

sistent sont à peine supérieurs ^{aux erreurs} systématiques possibles.

Si l’on n’en tient _pas compte, la loi de noircissement d’une espèce

de plaque ^donnée peut ^{donc être} représentée par ^une seule courbe,

(conformément ^{à la loi de} Schwarzschild : ^Iqt constant à opacité constante), ^mais sensiblement une hyperbole.

Pour les faibles intensités - ou de mème pour les fortes-l’hyper-

bole se confond pratiquement ^{avec son} asymptote, ^{et l’on retrouve}

la loi de Schwarzschild.

Au point ^le plus ^{bas de la courbe} correspond ^{une intensité} opti1na,

pour laquelle ^le produit It, c’est-à-dire l’apport d’énergie ^lumineuse

nécessaire pour produire ^une opacité donnée, ^{est minimum. Cette}

intensité optima.est indépendante ^de la valeur de l’opacité.

Enfin la forme des courbes d’égale opacité dépend de la durée du

développement. L’intensité optima augmente ^{avec cette} durée, ^et

deux plaques différemment impressionnées peuvent ^{fournir tantôt la}

même opacité, ^{tantôt des} opacités différentes, suivant les circons- tances du développement. ^Ce dernier fait prouve que ^la modificatiôn de la couche sensible constituant l’image ^{latente ne} peut pas ^être caractérisée à l’aide d’une seule variable.

ERNST SCHREIBER. - Sur les phénomènes de réactivité diélectrique.

P. 767-811.

Les isolants, ^{de forme} cylindrique, _sont soumis à l’action du

champ électrique ^{dans un} premier condensateur cylindrique, puis

leur polarisation résiduelle est mesurée en fonction du temps par l’influence qu’ils ^{exercent sur} l’armature intérieure d’un second con-

densateur cylindrique. ^{A aucun moment les isolants ne sont en}

contact avec les armatures.

L’auteur signale ^{que les} diélectriques peuvent présenter ^deux espèces ^de charges statiques parasites. ^Celles qui ^{ont été} développées

à la surface _{par le} frottement s’éliminent rapidement ^et définitive- ment au moyen des artifices connus (flammes, rayons de Rontgen,

substances radio-actives). ^Au contraire, lorsqu’un diélectrique ^{a subi}

de fortes secousses ou un travail mécanique, les artifices indiqués

ne produisent qu’une neutralisàtion temporaire ^{dont l’effet} disparait graduellement ^{dès que l’isolant est abandonné à} lui-même : on ne

peut ^{le ramener d’une} façon ^{stable à l’état neutre} qu’après ^l’avoir

soumis à un repos ^de plusieurs ^mois (jusqu’à ^six mois).

Le mémoire contient des résultats numériques, des tableaux et

des courbes. Il en ressort essentiellement que les isolants étudiés

peuvent ^{se classer en} deux groupes. D"une part, ^la colophane, ^l’ébo- nite, ^la gomme-laque, ^{la cire à cacheter ont} de fortes réactivités et fournissent des courbes résiduelles de même forme. D’autre part, ^le soufre et la paraffine présentent des réactivités appréciables, ^mais beaucoup plus ^{faibles, avec une} deuxième forme de courbes nette- ment différente de la précédente.

L’auteur rapproche ^ce résultat du fait que les deux derniers ^iso- lants ont une conductivité très inférieure à celle des quatre autres,

et émet l’idée _{que les} phénomènes de réactivité diélectrique pour- raient être la superposition ^{de deux effets} distincts, ^{tenant l’un aux}

ions libres qui produisent ^la conductivité, ^{et l’autre aux} résonateurs amortis qui interviennent dans les théories modernes de la polari-

sation.

Ch. FORTIN.

PHYSIKALISCHE ZEITSCHRIFT;

T. XIII; 1912, ^{et t.} XIV ; ^1913.

G. RUMELIN. - Dispositif pour l’obtention de miroirs par pulvérisation cathodique. - T. XIII ; 19i?. P. 1222-1223.

Description ^d’un appareil permettant d’obtenir d’une manière

rapide ^et commode des couches très minces de divers métaux. Le

nouveau procédé ^se distingue de celui de Leithaüser par l’em-

ploi d’une chambre de pulvérisation ^traversée par ^{un courant} gazeux de vitesse variable. On obtient ce dernier, ^{en reliant la} chambre, ^d’un côté, par l’intermédiaire d’un tube capillaire long ^et

fin, ^{à un réservoir contenant de} l’hydrogène ^sec, de l’antre à une

pompe de ^Gaëde que l’on fait fonctionner d’une manière continue.

L’usage ^d’air liquide pour ^la purification du gaz n’est pas nécessaire.

Description ^du marégraphe ^{installé a} Cross-bay

Spitzberg.

P.1223-1?2~.

Description ^{succincte d’un} marégraphe ^{de fortune dont le} principe

consiste à enreg istrer ^à l’aide d’un peson à ressort les variations de