Annalen der Physik, T. XXXVIII, Nos 8 et 9, 1912

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Submitted on 1 Jan 1912

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Annalen der Physik, T. XXXVIII, Nos 8 et 9, 1912

A. Grumbach, Paul de la Gorce, J. Guyot, M. Barrée, L. Bruninghaus, F.

Croze, Ch. Leendhardt

To cite this version:

A. Grumbach, Paul de la Gorce, J. Guyot, M. Barrée, L. Bruninghaus, et al.. Annalen der Physik, T. XXXVIII, Nos 8 et 9, 1912. J. Phys. Theor. Appl., 1912, 2 (1), pp.777-787.

�10.1051/jphystap:019120020077701�. �jpa-00241798�

777

1 ves cherche ensuite par des considérations physiologiques ^à expliquer ^{ces résultats.}

H. VIGNERON.

ANNALEN DER PHYSIK;

T. XXXVIII, ^{n°s 8 et 9 : 1912.}

A. SONINIERFELD. - Sur la diffraction des rayons ^de Rônt-en. - P. 4ï3-~06.

L’auteur, continuant ses travaux antérieurs (~), ^sur l’effet de dif- fraction qu’on peut ^{obtenir avec une onde} solitaire, discute les résul- tats de Walter et Pohl (2 ) ^{et ceux} que P.-P. Koch (3) ^a obtenus par la méthode du noircissement photographique. Il conclut en attribuant

.aux rayons de Rôntgen ^une longueur d’onde inférieure ou égale

à 4.10-9.

R. SEELIGER. - Contribution à la théorie de la décharbe. - P. 76!~- i80.

Goldstein ^a donné la relation suivante entre la longueur ^d’une

~strie ou de l’espace ^{obscur de Crookes et la} pression :

D’après ^{la théorie} actuelle, 1 ^{n’est autre} que le libre parcours ,moyen ~, des ions ou des électrons. On entend ici par libre parcours moyen la trajectoire parcourue par ^une particule chargée ^entre

-deux ionisations par ^choc provoquées ^{par elle ; ce} libre parcours moyen ^« électrique » ^{ae est} plus grand que le libre parcours ^{« neutre »} considéré dans la théorie cinétique des gaz. Il ^{en est} bien ainsi

quand ^on compare les résultats expérimentaux, ^{notamment ceux}

de Wien (4) ^{sur les} rayons-canal, ^{et les valeurs de Àn calculées} par

(i) SO.Nl,UERFELD, f. und Ph., XLYI, p. 11 ; 1901;

Ph. Z.

II, p. 58; 1900 ; -Ibld., XII, p. 1051 ; ^1911.

WALTER, ^PA. Z., III, p. 15; 190~ ’., - ^{WALTER et} POHL, ^Cl. Ph., ,p. 715 ; ~1908 ; XXIX, p. 331 1909.

(3) ^{Ann. d.} Pft , XXXYJII, p. 509 ; ^ce p. ^fjj2.

(4) ^Berl. Bel’., XXXVIII, p. 773 ; ^1911.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019120020077701

778

la formule :

(p, rayon de la sphère ^d’action moléculaire ; N, ^{nombre de molécules} par centimètre cube).

L’auteur admet que la sphère ^d’action électrique, déterminée par la configuration ^et par la plus ^{ou moins} grande ^{solidité de liaison}

des électrons d’ionisation, ^n’est _pas ^une propriété invariable de la

molécule, ^mais qu’elle peut ^se modifier, ^{entre certaines} limites,

sous des influences extérieures.

Un choc d’ions, ^{non suivi} d’ionisation, ^aurait pour effet d’accruître le _rayon de la sphère ^{d’action. Le nombre} des chocs de molécules neutres étant proportionnel ^{à la} pression ^{et les chocs d’ions non sui-}

vis d’ionisation en étant indépendants, le libre parcours moyen élec-

trique ^doit augmenter plus lentement que s’il ^était proportionnel ^>

»

ce que l’expérience vérifie. Il faut supposer que les nombres de chocs des deux catégories ^sont comparables. ^La contraction du _rayon de la sphère ^{d’action ne} serait d’ailleurs que de 1 ₃ ^{tout au plus.}

Dans la vérification expérimentale ^{de la} théorie, ^{il faut introduire}

non l’intensité, ^{mais la} densité de courant. La vérification qualita-

tive est satisfaisante.

A. GRUMttACH.

KARL F. Preuves de l’existence objective ^d’ondes électriques

stationnaires dans l’air.

P. 523-t)58.

Poincaré et Bjerknes ^ont interprété les résultats des recherches de Sarasin et de La Rive en supposant que ^les oscillations de l’exci- tateur ^sont plus ^fortement amorties que ^celles du résonnateur. Les

expériences ^de l’auteur, ^mettant directement en évidence l’existence

objective ^d’ondes électriques stationnaires, apportent ^une preuve ^de

plus ^à l’appui ^{de cette} hypothèse.

L’excitateur servant pour les ^rnesures était constitué par ^deux conducteurs rectilignes, ^de longueur réglable, ^{dont les extrémités}

en regard, ^servant d’éclateur, ^{étaient revêtues de} platine ^{iridié et}

plongeaient ^{dans un bain de} pétrole. ^Il était alimenté par ^une bobine

de Ruhmkorff et, dans la plupart ^des expériences, fonctionnait avec

779

un réflecteur d’ondes parabolique. ^Le résonnateur consistait en deux tubes en cuivre mince, ^de longueur ^{variable à volonté, entre} lesquels

était intercalé un thermo-élément. Celui-ci était formé d’un couple platine-constantan (fils ^{de 0~,02) réuni à un} galvanomètre ^sen-

sible.

Les mesures effectuées ont consisté surtout à relever des courbes d’interférence et notamment les courbes d’ondes stationnaires obte-

nues par réflexion sur un miroir métallique ^orienté normalement.Ce miroir était placé ^{à une} distance aussi grande que possible ^{de l’exci-}

tateur. On avait soin d’éviter toute action des parois, ^{toute rétlexion} parasite. Les courbes d’ondes stationnaires ainsi déterminées per- mettaient de calculer la longueur ^d’onde.

L’auteur ^a commencé par étalonner le résonnateur, c’est-à-dire par déterminer la longueur ^{d’onde de son} oscillation propre ^en fonction de ses dimensions.

Ces mesures préliminaires achevées, ^laissant l’excitateur fixe, ^il

a procédé ^{à une série de mesures de} longueurs d’onde ponr diverses dimensions du résonnateur. Les résultats de ces expériences ^{l’ont con-}

duit à la conclusion suivante. Quand ^un résonnateur rectiligne ^n’est

pas isochrone ^avec l’oscillateur, ^la loi de Sarasin et de La Rive sur

la résonance multiple n’est pas vérifiée. L’oscillateur influe ^sur la

longueur ^d’onde mesurée aveç le résonnateur ; ^il l’augmente ^{si sa} période ^{propre est} plus grande ^{que celle du} résonnateur, ^{il la diminue}

dans le cas contraire. L’écart constaté est d’autant plus grand que la différence entre les périodes ^{propres des deux circuits est} plus importante.

Quand ^la longueur ^{d’onde du} résonnateur est à peu près ^{les deux}

tiers de celle qui correspond ^à l’oscillation fondamentale de l’exci- tateur, ^{la courbe} représentant ^les résultats des expériences change

d’allure et présente ^un palier. ^{Les valeurs} trouvées pour la longueur

d’onde restent sensiblement constantes et, ^{dans un assez} grand ^inter- valle, indépendantes des dimensions du résonnateur. Ce fait paraît

dû à l’action d’un harmonique ³ émis par l’excitateur. La théorie de Maxwell permet, ^en effet, ^de prévoir que des oscillations d’ordre

supérieur peuvent ^{exister dans un} résonnateur rectiligne ^et qu’elles

doivent être moins fortement amorties que l’oscillation fondamentale.

On doit s’écarter encore davantage ^des faits observés _par Sarasin

et de La Rive si on opère ^avec des résonnateurs très amortis. Ces

conditions d’expériences ^{ont été} réalisées par l’auteur ^en introdui-

780

sant dans chacun des tubes métalliques constituant le résonnateur-

un système ^de deux conducteurs de cuivre réunis par ^un fil de fer très mince. Les mesures réalisées avec ce dispositif ^ont permis ^d’éta-

blir les résultats suivants. Si les périodes propres du résonnateur et de l’excitateur ne sont pas ^très différentes, ^{l’un et l’autre inter-}

viennent dans la longueur d’onde, mais l’influence de l’excitateur est

déjà prépondérante. ^Si le résonnateur augmente de dimensions en

sorte que ^sa période propre s’éloigne beaucoup ^{de celle} de l’excita- teur, ^{il n’exerce} plus qu’une ^action négligeable ^{et se} comporte

comme un instrument indifférent. Les longueurs ^{d’onde mesurées} correspondent exclusivement aux oscillations émises _par l’excitateur.

C’est ce qui ^{ressort des courbes} d’ondes stationnaires relevées par l’auteur. Ces courbes confirment aussi l’existence d’un harmonique

très important qui ^se superpose ^à l’oscillation fondamentale.

PAUL DE LA GORCE.

EnXEST SIEGEL.- Sur l’influence de la pression ^{sur la} position ^{des métaux} liquides,

dans la série des tensions thermoélectriques. ^{P. 588}

^636.

Les expériences ^ont porté ^sur des éléments thermoélectriques ^for-

més de ce métal liquide ^M (mercure, ^{bismuth ou étain} fondu), ^contenu

dans un tube en U capillaire, ^{et relié aux} appareils ^{de mesure} par des électrodes de cuivre. L’une des soudures M/Cu ^{est maintenue à} température constante, ^tandis que l’autre est portée ^à température plus ^{élevée de 50 ou 60°.} Au moyen ^de gaz carbonique, ^on peut

exercer dans les branches du tube en U une pression pouvant ^at- teindre 100 atmosphères.

On trouve que, pour ^une différence de température déterminée, ^la

force électromotrice varie proportionnellement ^{à la} pression. ^Pour

le bismuth à l’état liquide, ^{on observe une} variation du pouvoir ^ther- moélectrique extrêmement faible :

et à peu près indépendante ^{de la} température. ^Au contraire, pour ^le mercure, l’effet de pression ^{est environ 25 fois} plus grand : il croît net- tement quand ^la température ^{des deux soudures} s’élève, ^{de telle} faoon qu’il y ^a proportionnalité ^{entre la} variation constatée et lepou-

voir thermoélectrique ^normal.

J. GUYOT.

J. GUYOT.

781

J. STARK et G. 1. Émission de raies des composés métallique s

solides sous l’influence des rayons-canaux. Valeur minima de l’énergie ^exci-

tatrice.

P. 669-689.

Il. Émission de bandes des composés métalliques ^{solides sous} l’influenc e des rayons-canaux. - P. 690-695.

1. - ~ . Les composés solides incolores des métaux alcalins et

alcalino-terreux, frappés par les rayons-canaux, fournissent des raies visibles. Il en est de même pour ^les composés solides incolore s de Th, Zn, Al.

Ces raies sont étroites, ^ce qui permet déjà ^de supposer que l’émis- sion lumineuse ne provient pas de ^la couche solide superficielle,

mais de la couche gazeuse immédiatement en contact; d’ailleurs,

l’observation dans le plan de la surface solide montre une mince couche gazeuse colorée, ^dont l’épaisseur ^{croît avec} la vitesse des rayons-canaux.

Pour un métal déterminé, ^{les raies émises sont} indépendantes ^de

la nature chimique ^des composés métalliques ^et des rayons-canaux utilisés (H, ^{0, N,} llg).

2. Les substances métalliques (métal ^ou composé), qui ^absorbent

les radiations visibles, n’émettent pas de raies ^sous l’action des rayons-canaux, ^mais Stark et Wendt ont observé soit une pulvérisa-

tion superficielle ^{du métal} (Pb, Bi, Ag), ^{soit des} changements ^de

coloration liés très vraisemblablement à une réaction chimique (ré- duction, hydrogénation par les rayons-canaux de H, oxydation par les rayons-canaux de 0). ^La possibilité ^{de réactions} chimiques ^{sou s}

l’influence des rayons-canaux explique les observations de W. Wien

sur le verre du tube de décharge.

3. L’émission n’est possible qu’au-dessus ^{d’une valeur détermi--}

née de l’énergie cinétique des rayons-canaux (600 volts pour Li,

750 pour Na, ¹ 500 pour Ca, etc. ). ^{Les résultats} négatifs ^{de Carlhei m-} Gyllenskôld pour Rb, Cs, Ca, Sr, Ba, Al, ^{Zn sont dus à} l’emploi ^de voltages insuffisants.

Aux erreurs d’expériences près, ^{cette valeur minima est} indépen-

dante de la combinaison du métal qui ^{émet et de} l’intensité du courant.

4. Origine ^de l’é1n’ission des 2-aies.

Par suite du choc des rayons-

canaux sur la surface solide, ^{des atomes} métalliques ^se répandent

782

dans l’espace gazeux; mais ^{ils sont} animés d’une vitesse beaucoup plus petite que celle des rayons-canaux primaires puisqu’ils ^{ne pré-,}

s entent pas l’effet Doppler. D’après ^{le mode de} production ^des

atomes métalliques détachés, ^{il est à} présumer qu’ils ^sont chargés positivement ; effectivement, ^les dimensions de l’espace ^{d’émission}

sont modifiées par ^un champ électrique.

On ne peut ^admettre que l’émission des raies soit due ^au choc des rayons-canaux ^sur les atomes métalliques qui circulent dans l’espace

gazeux : ^ainsi Bi, qui fournit dans des conditions données beaucoup plus ^d’atomes de Bi que C03Ca d’atomes ^de Ca, n’émet pas alors que les composés ^{de calcium} présentent ^une émission. de raies.

Il est vraisemblable, d’après ^les expériences ^{de Stark et Wendt,}

que les atomions positifs lents, répandus ^dans l’espace gazeux, ^ac-

quièrent, ^{au moment de leur} séparation, ^de l’énergie oscillatoire cor-

respondant ^{à certaines raies, et} rayonnent ^{seulement sur un} parcours très petit. D’ailleurs, ^ce rayonnement ^n’est possible que ^si la surface solide n’est pratiquement pas absorbante pour ^les radiations exci- tées.

L’existence d’une valeur minima de l’énergie excitatrice fournit

un nouvelappui expérimental ^à l’hypothèse ^des quanta ^de

II.

J. Stark et G. Wendt se proposent simplement ^{de déter-}

miner les endroits où se fait l’émission des bandes, ^et le rôledu choc dans l’émission ; l’existence de ces bandes a été établie par différents auteurs.

D’après ^{Stark et} Wendt, ^il s’agit ^{de bandes de} fluorescence _pro- duites ainsi : le choc des rayons-canaux ^sur la surface provoque

une émission qui ^se propage ^à l’intérieur du solide et dont l’absorp-

tion excite la fluorescence. L’émission des bandes ne peut ^{donc être}

localisée aux endroits frappés par les rayons-canaux.

On observe pour l’émission de bandes, ^comme pour l’émission de

ra ies, ^une valeur minima de l’énergie cinétique des rayons-canaux;

le minimum n’est évidemment _pas caractéristique ^{de la} fluorescence,

mais de l’émission résultant immédiatement du choc. Cette émission doit correspondre ^{à des ~, 300} pp, puisque ^la plupart ^des compo- sés métalliques fournissant des bandes ne présentent ^la fluorescence que pour des radiations ultra-violettes inférieures à 300

(1) Rapprocher du mémoire de J. STARK, Phys. Zeilsch1’., XIII, p. 532-535, 1912,

Voir ce vol, p. 4i5.

783 Les porteurs des bandes de fluorescence peuvent ^{être les molé-} cules de la combinaison métallique, ^molécules qui ^doivent être peu absorbantes pour qne la fluorescence puisse ^se manifester à une dis- tance notable de la surface frappée. Mais il semble que, dans la

plupart ^{des cas, les} porteurs ^{soient des} molécules de substances

étrangères, extrêmement raréfiées dans la substance solide, ^mais

très absorbantes.

On a observé dans beaucoup ^{de cas une} disparition ^très rapide ^des

bandes excitées _par les rayons-canaux. Cela s’explique aisément, puisque les rayons-canaux provoquent ^des réactions chimiques : ^il

suffit d’admettre la formation d’une couche superficielle ^absorbant

les radiations excitatrices de la fluorescence.

Les considérations précédentes s’appliquent ^dans beaucoup ^de

cas à l’émission de bandes par les corps solides ^sous l’action des rayons cathodiques.

H. SEEMANN. 2013 Détermination de la courbe du courant de saturation dans l’air ionisé par les rayons Rôntgen. - P. 781-829.

L’auteur a soumis au contrôle d’expériences précises ^les équations théoriques proposées ^{pour la courbe du courant} d’ionisation, ^en par- ticulier celles de Mie et de Seeliger (1), qui ^sont actuellement les

.

plus convenables.

Ces équations ^{ont été établies en} supposant négligeables ^{la diffu-}

sion et larecombinaison des ions, ^{et le} rayonnement secondaire. See-

mann a cherché à se rapprocher ^{de ces} conditions théoriques. ^{Il a}

utilisé ^un condensateur à anneau de garde dont les électrodes sont faites de papier ^bien tendu, imprégné ^de glycérine ^(la résistance de

ces électrodes est encore extrêmement petite ^en comparaison ^{de la}

résistance de la couche d’air). ^Le rayonnement secondaire est alors tout à fait négligeable, ^ce qui n’a pas lieu pour ^un condensateur or-

dinaire : avec des électrodes d’aluminium, par exemple, ^ce rayonne- ment est important, ^{et la courbe} d’ionisation est une courbe en S.

La mesure du courant d’ionisation a été faite en utilisant la méthode

électrométrique ^{de zéro de Giese et} de Rutherford. On oppose ^le courant d’ionisation J, correspondant ^{à une} différence de potentiel ^V

entre les plateaux, ^{au courant} qui ^{traverse une} résistance liquide

(1) ^E. NIIE, Annalen (lei- Phys., 13, p. 8J7 ; i904 ; - ^{et R.} SEALIGER, ^Diss

19io.

784

connue We; ^on s’arrange pour que l’électromètre placé ^{entre le con-}

densateur et la résistance reste au zéro. Soient iiix la résistance du

condensateur, ^{Vc la f. e. m.} produisant ^{le courant} antagoniste, ^{on a:}

Mais comme la source ionisante ne reste constante que quelques minutes, ^{Seemann a} imaginé ^un appareil qui ^{inscrit la courbe mé-} caniquement ^et qui permet ^d’obtenir rapidement la courbe ^com-

plète. ^{A cet effet, on ferme} chaque batterie fournissant V ou Vc ^sur

un rhéostat .à ^curseur R ou Re ; les différences de potentiel ^sont prises ^{sur ces} rhéostats. Les axes des deux bobines sont rectangu- laires et horizontaux; ^{le curseur de R entraîne} la feuille de papier,

le curseur de Re est muni d’une pointe ^{traçante; on voit immédiate-}

ment d’après (1) que ^la courbe obtenue est en relation très simple

avec la courbe (J.-V).

Seemann a ainsi vérifié, pour ^un gaz déterminé pris ^{sous une} pres- sion déterminée, que les courbes d’ionisation, ^{relatives à} des distances variables des plateaux ^{et à des} intensités différentes des rayons X, coïncident après ^une réduction convenable des coordonnées. Ce ré- sultat est conforme à la théorie.

D’autre part, ^les équations ^de

Mie et de Seeliger représentent ^très bien les résultats expérimentaux

tant que l’intensité J ^ne dépasse pas 0,7 ^de l’intensité Inaxima lm;

les hypothèses simplificatrices faites pour l’établissement des équa-

tions sont donc légitimes pour ⁰ 1 1 ^0,7. Quand _J1 > 0,7, ^la ,

J/11 Jni

courbe théorique ^{est située} au-dessus de la courbe expérimentale

sans que l’écart dépasse ^1,5 0/0.

M.

M. BARRÉE.

A. BACHEM. 2013 Recherches spectrales ^{sur la} phosphorescence et la distribution de l’excitation de quelques phosphores alcalino-terreux.

P. 697-720. (Deux planches ^hors texte).

Description ^des spectres d’excitation et de phosphorescence ^de quelques phosphores alcalino-terreùx.

L’auteur trouve que le maximum du spectre d’excitation ^a une

longueur d’onde d’environ 100 U. A. plus grande que le maximum de la bande d’absorption correspondante. ^Au sujet ^{de la loi de Stokes,}

il donne un énoncé presque identique ^à celui que j’ai formulé l’an

785 dernier (~) : Le maximum de l’excitation ^{a une} longueur ^d’onde plus

courte que le maximum de la lumière excitée.

W.-C. PAULI. - Phosphorescence des combinaisons du sélénium . - P. 810-880.

Il est possible ^de remplacer dans la molécule phosphorescente

l’atome de soufre par ^{un atome} de sélénium ; ^les phosphores ^{au sélé-}

nium montrent, ^en général, ^{les mêmes} propriétés que les phosphores

au soufre. Ils s’en différencient cependant : ^-.

1° Par une résistance électrique plus faible;

2° Par un plus petit nombre de bandes visibles dues au métal lourd entrant dans leur composition ;

3° Par une limite supérieure ^de température ^{de la} luminescence

plus ^basse.

.

L. BRUVI1’GHAUS.

,Cti. RIES. - L’eff’et de tension, propriété générale des corps sensibles à la lumiére. - 721-’~30.

L’auteur a constaté sur tous les corps sensibles ^{à la} lumière que leur conductibilité est plus grande quand la tension du courant est

plus ^{élevée. Les deux} phénomènes, sensibilité à la 1 umière et effet -de tension, ^{sont connexes.}

F. CnozR.

LÉox Une nouvelle hypothèse ^{sur la nature des} changements

d’état.

P. 830-848.

Les récents travaux de Nernst et de ses collaborateurs ont permis

de connaître la variation des chaleurs spécifiques ^{C entre 0 et T} (T, température absolue).

On peut donc, par ^une intégration graphique, connaitre la valeur

E CdT ^{de l’énergie contenue dans un} corps solide ^un peu ^avant

0

sa température ^de fusion; ^en y ajoutant la chaleur de fusion, ^{on con-}

naît donc l’énergie ^du même corps à la même température (approxi-

(1) Voici le texte exact de mon énoncé: Le maximum de la bande de phospho-

rescence d’un corps déterminé ^est plus rapproché de l’extrémité rouge du spectre

.que le maximum de la bande d’excitation. (Coniptes Rendus, ^t. CLII, p. 15 î8.)

786

mativement) après ^son changement ^{d’état, et} ainsi de suite à chaque

transformation.

On constate alors que ^ces quantités ^totales d’énergie, prises ^avant

et après ^une transformation (quelle que soit celle-ci, fusion, vapori- sation, allotropie, etc.), sont entre elles dans des rapports s17nples, approximativement, ^bien entendu. D’où l’hy pothèse qui s’impose que

chaque changements d’état doit être considéré C01n1ne un change1nent

de 1a constitiztion moleculaire, ^{ou mieux} de l’association moléculaire,

cette association allant en augmentant ^{de l’état} gazeux ^{à l’état so-} lide.

Examinons rapidement ^les objections ^{à faire à cette} hypothèse, ^et

les confirmations que iui apporte l’expérience.

Remarquons ^d’abord que ^cette association peut ^se produire ^avec

une rapidité plus ^{ou moins} grande, ^{variable suivant les conditions}

extérieures.

Si elle se fait d’une façon continue, ^{avec une vitesse} finie, ^aucune énergie ^ne pourra ^se manifester extérieurement à un instant donné :

on aura passage ^{continu entre} les états liquides ^et gazeux.

Si on suppose, ^au contraire, qu’au-dessous d’une certaine tempé-

rature l’association peut ^se faire, ^en partie ^{du moins, d’une} façon subite, ^{à la fraction ainsi} subitement associée correspondra ^une énergie ^{mise en} jeu, laquelle ^{ira en} augmentant ^{avec la fraction su-} bitement associée.

On a ainsi une explication ^des phénomènes critiques ^{et de la varia-}

tion de la chaleur de vaporisation ^{avec la} température ^{et la} pression.

En même temps, ^{on se rend} compte que la confirmation expérimen-

tale de l’hypothèse ^ne puisse ^être qu’approximative dans ^{les condi-}

tions habituelles, la fraction subitement associée intervenant seule dans le changement ^d’état.

Muni de ces hypothèses, ^et connaissant pour certains corps, tels que le benzol ^et l’eau, les variations de la chaleur de vaporisation

avec la température, ^on peut ^calculer quelle ^{est la} proportion ^de

molécules associées qui existent dans la vapeur ^et dans le liquide.

On trouve ainsi que l’eau liquide contient 100 0/0

de molécules

(H20j3 ^{à 1000 et 78} Oj0 de molécules (H20)6 ^à

^20, (surfusion). ^La glace ^à

^{20" contient 94} 0/0 de molécules

Toutes les molécules seront associées en à - 30°, ^ce qui

doit correspondre ^{à la} limite de surfusion. En fait, ^{Grâtz a trouvé}

pour ^cette limite

28°,62. ^De plus, ^à 4°, ^{on trouve} que ^la composi-

787 tion du liquide ^{est ~o 0/0} (1120)3 ^{et 50} 0/0 (H 20) (), ^{et il est facile de}

montretque ^cette composition correspond ^{à un} minimum du volume,

par suite ^{à un} maximum de densité.

L’application ^{au benzol et à} l’eau, ^{à l’aide} des résultats précé- dents, ^{de la} règle ^{d’Eôtvôs sur la mesure des} poids moléculaires par la tension superficielle montre nettement que, pour les liquides ^nor-

maux tels que le benzol, il y ^a proportionnalité ^entre la tension su-

perficielle moléculaire et le nombre de molécules ^non associées dans la vapeur.

Pour l’eau, liquide ^non normale, ^{il faut tenir} compte ^{de la} présence

de deux groupements (H20)3 ^et (H20)1@ moyennant quoi ^{on retombe}

sur la valeur normale de la constante

Pour les autres substances, les données expérimentales ^{sont insuf-}

fisantes pour arriver ^{à des} résultats sufl’isamment nets. Signalons simplement ^{une bonne} valeur obtenue _pour la chaleur de volatilisa- tion du zinc et du cadmium.

L’étude du soufre conduit à la conclusion que les modifications allo-

tropiques des éléments chimiques ^sont également ^{dues à des chan-}

gements ^{de structure} moléculaire.

Enfin l’auteur pense que des changements semblables sont aussi la cause des propriétés ferromagnétiques. ^{En effet, les teneurs en} énergie ^{du fer avant et} après ^sa transformation magnétique ^{sont ici}

encore dans un rapport simple.

On voit, ^en résumé, que ^cette hypothèse audacieuse, ^{mais élé-} gante, paraît présenter ^{un haut} degré ^de vraisemblance, ^bien qu’il

faille naturellement, pour la confirmer définitivement, ^{de nom-}

breuses recherches expérimentales ^{dont on ne} peut que souhaiter

l’apparition.

CH. LEENHARDT.