Annalen der Physik ;T. XXIII, n° 8 ; 1907

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Annalen der Physik ;T. XXIII, n° 8 ; 1907

P. Lugol

To cite this version:

P. Lugol. Annalen der Physik ;T. XXIII, n° 8 ; 1907. J. Phys. Theor. Appl., 1908, 7 (1), pp.786-797.

�10.1051/jphystap:019080070078601�. �jpa-00241404�

786

Ainsi je ^veux comparer ^{la courbe} précédente ^{avec les résultats du}

Service international des latitudes.

Dans le Ber£cht ueber den der Er(orschung ^{der Breitenva-}

riation ain Schlusse des Jahres (,1899), iVl. Albrecht donne (p. 7) ^les

variations des latitudes autour de la latitude moyenne depuis 1895,0 jusqu’à 1899,8, ^{de trente en trente} degrés ^de longitude. Pour la lon-

gitude ^zéro (Greenvich), qui correspond ^à peu près ^à Paris, ^{il trouve}

un minimum de

0’’,10 pour 1899,5 (juillet), ^{comme dans la fig. 7.}

La grandeur ^de l’amplitude dépend beaucoup ^{de la} façon ^{dont on}

a tracé la courbe.

D’un autre côté, la station Cai%lofo1-te, également ^à peu près ^{sur le}

méridien de Paris, ^{donne un} maximum de + 0~,07 ^au commencement de l’année 1900 (ALBRECHT, ^Resultate des £nternat’ionalen Breiten-

dienstes, ^Bd. l, ^table XI).

Ce maximum se retrouve également ^{dans la} fig. ^7.

Pour cette même station, ^il y avait un minimum de

0",08

pour 1900,4 (juin). Ce minimum se retrouve également ^{dans la 7.}

L’accord pour les époques des maxima et minima est meilleur

que je ^{n’aurais osé} l’espérer (1).

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XXIII, ^n° 8 ; 1907.

W. HALLWACHS. - Ueber die lichtelektrische Ermüdung (Sur ^la fatigue pliotoélectrique). - P. 439-515.

D’anciennes recherches sur la fatigue (diminution de sensibilité des plaques abandonnées à elles-mêmes après ^leur préparation) ^sem-

blaient mettre en cause l’absorption de la lumière ultra-violette par

une couche d’ozone adhérente au cuivre (2) . ^Le présent ^{mémoire a}

pour objet ^d’erl préciser ^{le mécanisme.}

(1) ^Il serait d’ailleurs facile d’éliminer à peu près la réfraction dans l’appli-

cation des méthodes de Loewy ^en observant dans chaque ^{soirée un certain}

nombre d’étoiles sud au même trait.

Les distances trouvées entre une petite ^étoile circumpolaire ^{et la même étoile}

sud dans plusieurs ^{séries ne} sont altérées que par le phénomène d’aberration, ^et

elles permettraient ^{de ramener les} réfractions de toutes ces soirées à une même réfraction moyenne.

(2) ^{J. de} Phys., ^4e série, ^t. IV, p. 120 ; ^1905.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019080070078601

787 La fatigue ^{n’a aucune relation avec} la corrosion de la surface,

comme aurait _pu le faire croire l’apparition (spontanée ^ou par insuffla- tion) ^{sur les} plaques depuis longtemps ^en usage d’une silhouette de la toile métallique ; elle n’est pas influencée par ^la lumière du jour (elle ^{est la même à} la lumière ou dans l’obscurité) ; ^{elle n’est} pas due à ^un rayonnement ^{de nature inconnue} traversant l’atmosphère (elle

reste la même quand ^{on entoure de} plusieurs enveloppes ^la plaque

conservée dans un vase de verre à parois minces) ; elle n’est pas due

-

au moins essentiellement

à la formation de couches électriques doubles, ^{car elle est sans relation avec} la variation de la différence de potentiel ^au contact entre les plaques photoélectriques ^{et une} plaque

de laiton.

L’ozone n’est pas d’ailleurs ^la seule cause de fatigue, ^{car celle-ci,}

bien que très amoindrie, ^{continue à se} produire ^{dans des vases bien} clos, ^d’où toute trace d’ozone a été éliminée par des lavages ^méticu-

leux et l’action d’une température ^{de 300°.}

Il ne reste plus guère ^à envisager que la condensation (absorption)

de gaz par le métal; ^écartée par J.-J. Thomson pour la raison que la fatigue ^{ne se} produirait pas dans l’hydrogène (1), ^{dont le pou-}

voir de condensation est énorme, ^cette explication ^{doit être} reprise,

car l’expérience ^{faite sur le cuivre et le} platine montre nettement : i ^° que ^{ces métaux se} fatiguent ^dans l’hydrogène pur ; 21 que les

plaques ^de platine fatig uées reprennent de la sensibilité quand ^on

les a portées ^au rouge dans ^une flamme de Bunsen ; ^3° que la fatigue

diminue quand ^{on conserve les} plaques dans le vide et que, dans des

vases vides et parfaitement nettoyés, la sensibilité peut ^même aug- menter ; ^4° qu’une plaque longtemps ^{maintenue à une très basse} température ^{et ramenée} brusquement ^{à la} température de la chambre

accuse une diminution de sensibilité (il ^{faut au} gaz condensé ^{un cer-} tain temps pour disparaitre).

L’ozone n’agit pas par oxydation, ^{car les} plaques ^{de cuivre, dont,}

la fatigue ^{est très} rapide ^en présence ^{de ce} gaz, reprennent ^{de la} sensibilité quand ^{on les ramène à l’air. Au} point ^{de vue de la} fatigue,

il n’y ^{a pas de} différence appréciable ^{entre des} plaques ^{de cuivre,}

de platine, ^{de zinc et} d’argent ^{au moment où} l’on vient de les intro- duire dans l’ozone, ^ce qui ^exclut l’intervention de l’électricité de contact. Le fer se fatigue plus vite, ^{sans doute} gràce ^{à la formation}

(1) Conduction of electricity through gases, p. 224 ; 1903.

788

d’un oxyde ^moins sensible que le métal. Il ^{ne reste} plus qu’à ^{voir si} l’ozone n’influe pas directement ^sur le mouvement des électrons. Or le rapport ^des intensités du courant photoélectrique ^{dans deux} champs différents est le même dans l’air pur ^et dans l’air ozonisé;

l’action de l’ozone ^ne peut ^{donc s’exercer} que dans les couches ^où le champ ^n’est pas sensiblement influencé par les variations du champ extérieur, c’est-à-dire dans la couche superficielle ^{de la} plaque ^ou

dans la couche immédiatement en contact avec elle (~). L’auteur croit

pouvoir conclure de ses expériences que la fatigue ^{est due à l’ab-} sorption d’électrons dans la couche gazeuse ^{adhérente aux} plaques,

si l’on admet que l’ozone ^{exerce une} influence considérable sur le mouvement des électrons (forte absorption des électrons lents, ^dimi-

nution éventuelle de leur énergie vibratoire dans le métal).

L’électroscope utilisé pour la recherche des plus ^faibles charges,

dans l’étude de la radioactivité par exemple, ^se prête ^à l’étude des modifications lentes de la surface, ^et pourrait ^en particulier ^{servir à}

rechercher la formation de très faibles couches adhérentes

-

Les électrons absorbés par ^le gaz ^et diffusés hors de la substance

pourraient peut-être ^aussi jouer ^un rôle essentiel dans la production

des potentiels ^{de contact.}

l~T° 9.

H.-J .-L. STRUYCKEN. - Die Schwingungsart ^einer Stimmgabel ^{und ihÍ"}

Dekrement (Mode de vibration et décrément d’un diapason).

P. 643-654.

La région ^du diapason que ^{l’on veut} étudier est recouverte d’une mince feuille d’aluminium, ^et éclairée par de la ^lumière presque rasante ; ^{on observe au} microscope. ^{Pour les} points ^{situés sur les}

côtés des branches, ^{on colle à la} cire de très petites plaques ^{de mica}

de 1 à 2 millimètres carrés, qui dépassent de 1 j2.millimètre ^environ.

Il y ^{a sur} la feuille des milliers de rides dont un grand ^{nombre ont}

des dimensions ultra-microscopiques, ^{de sorte} qu’un éclairage ^intense (lumière ^solaire condensée) ^{et un} grossissement supérieur ^{à 1000 les}

font encore apparaître ^{comme des} points lumineux ; quand ^le diapa-

(i) ^Au voisinage ^{de la} plaque il devrait être différent, d’après ^{une formule de}

J.-J. Thomson, ^loc. cit., p. 228.

789

son vibre, ^ces points décrivent des lignes brillantes qui figurent l’amplitude, ^{la forme et} la direction des vibrations.

Pour le son fondamental, ^il n’y ^{a pas,} contrairement à l’indication de Chladni, deux nocuds au voisinage ^{de la} courbure, ^{mais un seul} noeud ou centre, placé ^vers le bas de l’une des branches, ^{et de} part

.

et d’autre duquel la vibration change ^{de sens ; à son} voisinage, ^les

vibrations sont souvent elliptiques (il y aurait une variation gra- duelle de phase ^{entre les} points ^dont les vibrations sont opposées ^en direction) ; quand on va vers les extrémités libres des branches, ^la

vibration devient rapidement rectiligne ; d’abord fortement oblique

à l’axe longitudinal, ^{elle se redresse et} devient normale à cet axe à

l’extrémité; l’extrémité de la tige vibre aussi transversalement, ^sa phase ^est opposée ^à celle des branches.

L’auteur a pu également observer des sons supérieurs, ^{dont les} rapports ^de fréquence ^{avec le son} fondamental ne lui ont lJas être exacteinent exprimés par des nombres entiers.

La caisse de résonance n’introduit d’autre modification essentielle que de donner la ^même phase ^à l’extrémité de la tige ^{et aux extré-}

mités des branches.

L’étude de l’amortissement _{n’a pas} confirmé exactement la loi

logarithmique de Gauss. Le temps nécessaire pour ^ramener l’am-

plitude ^{au dixième de sa valeur décroît très} rapide-

ment et très régulièrement ^{en même} temps que la période ; ^l’amor-

tissement est le plus ^faible quand ^le diapason, ^tenu à la main par l’extrémité de la tige ^{ou maintenu entre des} bagues ^de caoutchouc, pend verticalement ; ^{en le} plaçant horizontalement, ^on au-mente ^un

peu l’amortissement. Des expériences faites dans le vide et dans divers gaz ^{ont montré} des différences assez faibles _pour qu’on puisse attribuer ^aux résistances intérieures une action très largement pré-

dominante.

1Br~ 10.

E. GEHRCKE et 0. REICHENHEIM. 2013 lnterferenzen planparalleler ^{Platten im}

kontinuierlichen Spektrum (Interférences ^{des lames à faces} parallèles ^{dans le} spectre continu).

P. ’i4~-7~i.

Une lame à faces parallèles, disposée verticalernent, reçoit ^un

faisceau lumineux sous une incidence de 45° environ (’ ) ^{et le renvoie}

(1) ^Un petit prisme isocèle et rectangle, ^{collé sur la} ptaque, reçoit ^normale-

ment les rayons ^{sur sa} face hypoténuse, pour éviter la réflexion à l’entrée.

790

sur la fente du collimateur d’un spectroscope; ^le collimateur étant

réglé pour l’infini, ^on aura, à la fois, ^{dans le} plan ^focal l’objectif ^de

la lunette, ^les franges d’interférence des lames à faces parallèles

et l’image ^{de la fente ; si} la lumière est homogène, ^cette image ^sera interrompue par des espaces obscurs correspondant ^aux minimums ;

si la lumière n’est pas homogène, chacune des images présentera ^de pareils intervalles, ^{mais décalés d’une} image ^à l’autre ; ^{si le} spectre

est continu, ^{il sera barré de} franges ^sombres (interférences ^com- plexes), obliques ^à la direction de l’image ^{de la} fente; ^{en lumière} solaire, _par exemple, on verra ces franges couper obliquement ^les

raies de Fraunhofer. En inclinant convenablement la lame (par ^rota-

tion ^autour d’un axe perpendiculaire ^à la. direction de la fente), ^{on ne} change pas la direction de cette image, ^{mais on modifie} la distribu- tion de l’intensité, ^{et l’on} peut ^{arriver à} faire coïncider la direction des franges d’interférence que ^l’on obtiendrait en lumière homo-

gène ^avec la direction des interférences complexes ; la netteté de ces

dernières devient alors maximum, et, ^de plus, indépendante ^{de la} largeur de la fente. Si donc l’on travaille avec la lumière solaire, ^il suffira, après ^{avoir amené les} interférences complexes ^{au maximum}

de netteté, d’élargir ^la fente pour faire disparaître les raies de Fraunhofer. Pour rendre les interférences complètes, ^{il faut} placer

entre la lame et le collimateur une lentille dont le plan focal soit sur

la fente même ; ^{on a ainsi une} disposition ^{tout à fait} analogue ^{à celle}

de Fabry (~ ) . ^{Avec un réseau concave de} Rowland de 6~’,~ ^{et une}

plaque ^{de 1} centimètre d’épaisseur, ^{on a} pu ainsi observer quarante- deux franges ^{entre les deux raies D.}

La production ^du spectre ^cannelé exige ^{un certain} équilibre ^entre l’épaisseur ^{de la} plaque ^{et le} pouvoir résolutif du spectroscope ; ^il

faut en effet que le ^à~, relatif aux longueurs ^d’onde pour lesquelles

se produisent deux maximums successifs de la plaque ^soit supérieur

au ~~ séparé ^{par le} spectroscope.

Ces franges peuvent ^{servir à la mesure des} longueurs d’onde,

mais il faut alors remplacer ^{la lame à faces} parallèles par ^une lame d’air argenté (Perot ^et Fabry) ^{ou mieux} par ^une vide. La for- mule à employer ^{est :}

(1) ^C. R., ^t. CXL, p. 848-8,)l ; ^1905.

791

où hj ^et À2 ^{sont les} longueurs ^{d’onde connues ; r et s,} les nombres de franges comprises ^{entre elles et la} longueur ^{d’onde A à mesurer ;}

el, X, x2, les changements ^de phase ^{dus à} la réflexion sur les surfaces

argentées.

Ces franges fournissent un moyen commode d’éviter l’interpola-

tion entre les longueurs ^d’onde mesurées récemment par Fabry ^et

Buisson (1); ^{les auteurs,} faute d’installation convenable, n’ont pu

encore faire de mesures par ^ce procédé.

W. v. IGNATOWSKY. 2013 Diffraktion und Reflexion abgeleitet ^{aus den 3Iax-}

wellschen Gleichungen (La diffraction et la rétlexion déduites des équations ^de Maxwell).

P. 875-904.

L’auteur déduit des équations de Maxwell une intégrale générale correspondant ^au principe d’Huygens, applicable ^{à un} espace limité,

et qui ^se simplifie beaucoup si l’on suppose : ^1° que le milieu ^rem-

plissant ^cet espace ^est l’air ; ^2° que ^tous les corps y ^{contenus sont} absolument réfléchissants et non magnétiques ; ^3° que ^{tous sont} limités _par des surfaces cylindriques ^{dont les} génératrices ^{sont infi-}

niment longues ^et parallèles ^à l’axe des _{.~ ;} 4~ que ^toutes les ondes incidentes sont cylindriques ; ^5° que les ondes incidentes ^et les ondes réfléchies sont périodiques ^{dans le} temps.

Le calcul, ^au moyen des formules obtenues, de l’intensité lumi-

neuse à différentes distances du bord de l’ombre géométrique, ^con-

duit exactement aux mêmes résultats que la théorie de Fresnel, ^et

se trouve bien vérifié par l’expérience.

BT° 11.

ERICH HERRMANN-GOLDAP. 2013 Über die Klangfarbe einiger Orchesterinstru- mente (Sur le timbre de quelques instruments d’orchestre).

P. 9’i9-98.

On enregistre ^{avec un} phonographe ^à rouleau de cire le son des instruments étudiés, joués ^en mezzo-forte le plus souvent et dans leur

registre moyen, ^{où leur} timbre est le plus caractéristique ; pour la

reproduction, ^un petit crayon de ^verre glisse ^sur les sillons de la cire (1) ^{Soc. f~~. de} Phys., ^n° 248, p. 3, ¹⁵ juin 1906 ; - ^C. R., ^t. CXLIII, p. 163-167;

~906 ; ^et CXLIV, p. 1155-1157 ; ^;190’1.

792

(le cylindre ^{tournant 80 fois moins} vite que pendant l’impression) ^et

ses mouvements amplifiés par des leviers se transmettent à un petit

miroir qui, ^{associé à une} lentille de 1 dioptrie ^environ, projette ^sur

une fente horizontale l’image ^très brillante d’une fente verticale. Le

point lumineux ainsi obtenu va impressionner ^un papier ^sensible

enroulé sur un tambour tournant derrière la fente. Pour effectuer

l’analyse harmonique des courbes obtenues, ^{on a mesuré au micros-}

cope ⁴⁰ ordonnées par période. Ces recherches ont montré que le

est caractérisé la d"un son fixe (le ^{« formant »} indiqué par L. Hermann dans ses recherches ^sur les voyelles) ^dont

la hauteur reste invctriable dans toute de Les

voyelles cesseraient donc d’être une exception, ^{comme on} l’admettait

jusqu’à présent d’après la théorie d’Helmholtz. Ce résultat avait déjà

été obtenu _par Meissner (1) .

Les courbes montrent, ^de plus, que le timbre ^est mordant (haut- bois, trompette) si l’intensité du son fondamental est faible vis-à-vis de celle du son propre ; plus ^les intensités sont voisines, plus ^le

timbre devient plein ^et agréable (cor, ^{trombone ténor} joué piano) ;

si le son fondamental prédomine, ^{le timbre est mou} (flûte) ^{ou un} peu nasillard (clarinette) ; seul, ^{le cor} possède ^{deux sons} propres.

ERXST MÜLLER. - Das optische Verhalten der kolloidalen Metalle

(Propriétés optiques des métaux colloïdaux).

^{P. 1-24.}

Contrôle expérimental ^{de la théorie de} J.-J. Thomson sur la dif- fusion de la lumière par des sphères métalliques ^{dont le} diamètre,

inférieur à la longueur ^{d’onde, est compris entre} certaines limites.

(1) ^Mémoire posthume publié par R. BVachsn1uth dans

ctie ges. Physiologie, CXVI, p. 643 ; ^1907.

(~) Son bouché.

793 La théorie prévoit ^un maximum de polarisation dans les directions à 1~0° de la direction d’incidence, ^et des expériences antérieures avaient conduit à des résultats contradictoires (~).

Les solutions d’or, d’argent ^{et de} platine ^étaient préparées par la méthode de bredig ; ^l’auteur signale ^{la nécessité} d’employer ^{de l’eau}

distillée très pure ^{et un courant} aussi faible que possible ; pour l’or,

il faut ajouter ^{une ou deux} gouttes ^{de soude} concentrée pure pour 100 centimètres cubes d’eau. Ces solutions se distinguent ^{des solu-}

tions troubles ordinaires ^par l’intensité de leur coloration ; ^une

trace d’électrolyte ^les coagule; ^{avec H} Cl, . par exemple, ^le platine

se précipite en une ou deux heures, l’argent plus lentement, ^l’or plus ^lentement encore, et ^sa précipitation ^est accompagnée ^d’un changement ^{de la} coloration, qui passe graduellement du rouge rubis au bleu foncé. Une trace de gélatine empêche ^la précipitation.

L’absorption ^{de la lumière} par ^ces solutions ne varie pas d’une manière simple ^{avec la} longueur ^{d’onde ;} elle diffère complètement

de l’absorption par les solutions troubles ordinaires. La ^{mesure de} la proportion ^{de lumière} polarisée (rectilignement) dans diverses directions ^a donné les résultats suivants :

Or.

Maximum à 125, de la direction d’incidence ; ^la polarisa-

tion, ^{faible au} début, ^{croît avec le} temps, ^{en même} temps que ^le maximum se déplace peu à peu jusqu’à ^{90°. Une trace} d’HCl accélère la variation; ^la gélatine ^{n’a aucune influence sur les} changements qu’éprouve ^la polarisation.

Platine.

Résultats analogues, ^{maximum de} polarisation ^{à 112°.}

r1rgent.

^Résultats analogues, sauf que ^la polarisation ^diminue

avec le temps ^{au lieu} d’augmenter; ^{maximum à 97°,~} pour les solu- tions fraîches.

Les résultats d’Ehrenhaft sont confirmés dans leur ensemble.

Les expériences ^montrent que : 1 ° si l’on essaie d’évaluer la gran- deur relative des particules métalliques ^en les considérant comme

des résonateurs électromagnétiques, ^on classe les trois métaux dans

un ordre différent de celui _que leur assignent ^les expériences ^de polarisation ; d’après ^ces dernières, ^les solutions fraîches d’or con-

tiennent les particules ^les plus petites ; ^{les solutions} d’argent, ^les plus grosses; 2° ^la couleur des solutions n’est pas ^due uniquement,

(1) TnnELFALL, ^{J. CLe 3e} série, ^t. IV, p. 92 ; ^{1895 - et} EHREXHAFT, ibid.,

4e série, ^t. II, p. 815; ^1903.

J. cle Phys., ^{4e série, t. VII.} (Octobre 1908.) ⁵²

794

comme celle des solutions troubles, ^à la diffusion de la lumière ;

elles ont une couleur propre ; ^3° il n’est pas possible d’expliquer

les propriétés optiques ^{des métaux} colloïdaux en faisant intervenir

uniquement ^la grandeur ^des particules.

B. STRASSER. - Der Fizeausche Versuch Über die Ànderung des Polarisations- azimuts eines gebrochenen Strahles durch die Bewegung ^{der Erde} (L’expé-

rience de Fizeau sur le déplacement par le mouvement de la Terre de l’azimut de polarisation d’un rayon réfracté).

P. 137-142.

Fizeau (1), dirigeant ^{à travers une} série de lames inclinées un

rayon de lumière polarisée, ^{a observé une} différence dans la rotation du plan ^de polarisation, suivant que la lumière cheminait dans le

sens du déplacement de la Terre ou en sens inverse, ^{résultat contra-} dictoire avec la théorie de l’électrodynamique des corps ^{en mouve-} ment. Brace, ayant répété l’expérience, ^{obtint un résultat} négatif.

En se plaçant ^dans des conditions de précision qui auraient dû lui

donner, d’après ^{le calcul de} Fizeau, ^une différence de 1.0,4, ^{l’auteur n’a} observé _que des variations extrêmement faibles, ^et pas toujours ^de

même signe. Il semble donc que l’expérience de Fizeau soit inexacte.

A. ’VERNER. - Quantitative Messungen der An- und Abklingung getrennter Phosphorescenzbanden (lBIesures quantitatives ^sur l’établissement et l’amortis- sement ’de bandes de phosphorescence isolées) (Diss. inaugurale ^de Kiel).

P. 6.-90.

On a étudié la loi d’émission et d’affaiblissement d’une bande

jaune ^vert (de ~ ^- 500 à ), 600 environ, ^{avec maximum à} 650) excitée, ^{dans le sulfure} de strontium rendu actif par ^{une trace} de zinc et de fluorure de calcium, par la lumière d’une lampe ^{à mer-}

cure à ampoule ^de quartz ; ^{la lumière} étudiée était isolée par ^un filtre jaune convenable. La mesure de l’intensité lumineuse était faite en comparant le noircissement produit ^{sur une} plaque photo- graphique, pour ^une durée de _pose connue, ^avec le noircissement dû à l’action d’une source d’intensité connue io pendant ^un temps également ^connu to’ i, et 1, ^se rapportant ^{à la mesure à} faire ; ^{on a :}

0 étant un coefficient déterminé pour des plaques ^{de même nature}

(1) Ann. de el 3e série, ^t. p. 129.

795

(on s’assurait directement que la variation d’intensité due ^à l’amor- tissement de la bande était sans influence sur la mesure, tant que ^la durée de pose restait comprise ^{entre certaines} limites). Les résultats sont les suivants : Pendant l’illumination, l’intensité d’émission di- minue graduellement ^{et d’autant} plus lentement que l’excitation ^est moins forte; pour ^une excitation assez faible, l’intensité d’émission a

même paru ^constante.

L’amortissement de la bande, ^{d’abord très} rapide, devient ensuite

régulier, ^et peut ^être représenté par la relation empirique

dont Becquerel ^a indiqué ^{la forme} plus générale :

La partie ^{AB de la courbe} (fig. 1) correspond ^{à ce} que Lenard ^et Klatt ont appelé ^état momentané, ^{et BC à} l’état durable (~ ) ; ^{on a} pu

FiG. 1.

ainsi étudier séparément ^{les deux} phénomènes, ^ce qui ^{a confirmé}

en gros les prévisions ^{de Lenard et Klatt sur} le mode d’évocation et

d’amortissement des bandes ; ^{le seul fait nouveau} signalé ^{est la} pos- sibilité de faire apparaître ^{l’un ou l’autre des deux} phénomènes

selon la nature de la lumière excitatrice, fait découvert par hasard

en modifiant le liltre ultra-violet à travers lequel passait, ^{dans une} expérience, la lumière excitatrice.

(1) J. ^de Pltys., ^{4e série, t. IV,} p. -l145; 1905.

796

E. WAETZNIÂNN. - Zur Frage ^der Objektivitât ^der Kombinationstône (bur ^la question ^de l’objectivité ^{des sons de} combinaison). - ^T. XX, p. 837-845 ; ^1906.

ID.

Zur Theorie der Kombinationstône

(Sur la théorie des sons de combinaison). - ^T. XXIII, p. 68-78 ; ^1907.

1° On sait que, si ^{une masse} d’air est ébranlée par deux ^sons pen-

dulaires, ^des résonateurs convenablement accordés peuvent ^accuser la formation de sons résultants ; si les lieux d’origine ^{des sons} pen- dulaires sont distincts, ^les résonateurs n’accusent pas de ^sons résul- tants, bien que l’oreille ^en perçoive ^{alors ;} d’après Helmholtz, ^ils prennent naissance seulement dans le tympan, ^{dont la} dissymétrie permet ^{à un son de hauteur m} d’y ^{exciter non seulement le son m} lui-même, ^{mais ses} harmoniques. Un certain nombre d’observateurs ont pu entendre dans ^un téléphone ^{des sons} de combinaison dus à des sons pri maires séparés, ^{Lummer et Schâfer} entre autres (~ ) ;

mais ce dernier, qui les obtenait au moyen d’un téléphone haut par-

leur, ^n’a pu ^en manifester l’existence dans la plaque ^du microphone

transmetteur, ^ce qui ^{amène à} penser qu’ils prennent ^{naissance sen-} lement, ^{ou tout au moins d’une manière} prépondérante, ^{dans la}

membrane du téléphone.

L’auteur les a observés indirectement au moyen d’une membrane de savon glycériné ^{tendue sur un} résonateur accordé au voisinage

du son m - n (-), ^{ni et n étant} produits par des diapasons ^montés

sur caisses de résonance ; ^{en observant} l’image du filament d’une

lampe ^à incandescence, ^{il a} pu ^constater des battements avec un son

;n - n ~ (~ + 10) produit ^à côté ; ^{rien ne} permettant ^d’affirmer

que la membrane n’est _pas dissymétrique, ^ces expériences ^ne prouvent ^{rien contre} la théorie d’llelmlioltz.

2° Dans le second mémoire, l’auteur s’attache à réfuter un certain nombre d’objections ^{élevées contre la théorie ; en} particulier, ^{il la} complète ^en intégrant l’équation fondamentale après y avoir ajouté

un terme d’amortissement, ^{et montre} qu’on ^ne peut ^tirer argument

contre elle du fait que ^l’on entend souvent des sons de combinaisons (1) LL’)D1EH, ^{Soc. de} Phys., 1886; - SCFIÂFER, ^{.1 nn.} Physik, ^t. XVI, p. 572; ^1905.

(2 ) Pour éviter les battements entre les harmoniques ^{et l’un des sons} primaire.

797

intenses avec des sons primaires ^faibles (1), parce que : la grandeur

de l’élasticité du corps appelé ^à vibrer intervient dans sa réponse

à une excitation donnée; ^tout le monde n’entend pas ^{les sons} résul- tants de la même manière; l’intensité que ^l’on attribue à un son dans

un accord dépend ^{de sa} place dans l’accord et de l’éducation de

l’oreille ; l’intensité physiologique ^est liée d’une manière tout à fait inconnue à l’intensité physique.

En ce qui ^{concerne les sons} d’addition, ^{il est encore} plus ^difficile

de les manifester en dehors de l’oreille, ^{d’abord à cause de leur}

faible intensité, ^et ensuite parce qu’il ^{est tout à fait} impossible ^de

décider si ce ne sont pas ^{des sons de} différence entre les harmo-

niques ^{des sons} primaires ^{et les sons} différentiels eux-mêmes.

P. LUGOL.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE ;

T. XIV; ^2e semestre 1907.

H.-C. SEARLE. - The effect of rotatory ^{inertia on} the vibrations of bars

(L’effet de l’inertie de rotation sur les vibrations des verges).

^{P. 35.}

On sait que l’inertie de rotation d’une tige modifie les notes émises quand ^on y produit ^des vibrations transversales. Dans sa

« théorie du son », lord Rayleigh ^{a donné les} corrections qui ^en

résultent dans un cas particulier.

Le problème ^est traité ici d’une manière très générale ^{avec d’im-}

portants développements mathématiques.

s 4

Lord RAYLEIGH. 2013 _Note on the remarkable case of diffraction spectra ^des-

cribed by Prof. Wood (Note ^{sur le} remarquable ^{cas de} spectre de dift’raction décrit par le professeur Wood). - ^{P. 60.}

Wood a signalé ^un réseau tracé sur miroir métallique, qui ^se

comporte d’une manière singulière ^en présentant des discontinuités dans la distribution de l’intensité dans le spectre. ^{Pour un certain}

(1) L’équation fondarnentale admet que le milieu excité vibre ^assez énergi-

quement pour que la force élastique dépende ^des puissances ^de l’élongation

supérieure ^{à la} première,.