Annalen der physik - T. XXXV, nos 8 et 9 ; 1911

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Submitted on 1 Jan 1911

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Annalen der physik - T. XXXV, nos 8 et 9 ; 1911

Ch. Leenhardt, R. Jouaust, H. Labrouste, A. Sève, L. Décombre

To cite this version:

Ch. Leenhardt, R. Jouaust, H. Labrouste, A. Sève, L. Décombre. Annalen der physik - T. XXXV, nos 8 et 9 ; 1911. J. Phys. Theor. Appl., 1911, 1 (1), pp.779-783. �10.1051/jphystap:0191100109077901�.

�jpa-00241724�

779

EDWIX-B. FROST. - Observation de l’étoile nouvelles du Lézard à l’observatoire Yerkes.

Des particularités indiquées par M. Ed. Frost ^{sur cette} étoile, ^on peut ^noter que malgré ^{une couleur nettement} rouge ^son rayonnement

était fortement actinique. Cette anomalie s’explique par ^{une exten-} sion inaccoutumée du spectre ^{continu dans} l’ultra-violet, ^tandis qu’il

existe une forte condensation lumineuse dans la région clHx.

JULES BAILLAUD.

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XXXV, ^{nos 8 et} 9 ; ^1911.

W’.-H. hEESOVI. - Recherches spectrophoton1étrÜIues

l’opalescence

d’un corps dans le voisinage ^de

point critique.

P. 591-599.

Diverses explications ^{de ce} phénomène ^{ont été} proposées par Kono-

valow, ^{Donnan et} Smoluchowski. La dernière, qui ^attribue l’opales-

cence aux différences de densité produites par les mouvements molé- culaires en vertu du principe ^de Gibbs-Boltzman, ^{a été} l’objet ^d’un

.

travail récent d’Einstein, lequel signale l’intérêt que présente ^l’étude expérimentale ^{de la} question. Aussi l’auteur croit-il devoir résumer les résultats obtenus à ce sujet déjà, ^en 1908, ^{avec le} professeur Kamerlingh-Onnes.

On opérait ^sur l’éthylène ^{dans un} intervalle d’environ ‘~°,3 ~ ^à partir ^du point critique. L’intensité de la lumière transversalement diffusée était mesurée par comparaison ^{avec une lumière} polarisée partiellement ^éteinte provenant de la même source.

Les résultats montrent que, pour ^une longueur ^d’onde déterminée,

l’intensité est à peu près inversement proportionnelle ^{à la différence}

entre la température d’observation et la température critique, ^ce qui

cadre ^avec l’hypothèse ^de Smoluchom.ski, ^tandis que celle de Don-

nan indiquerait ^la proportionnalité ^avec (T

T k)2.

Les mesures faites à diverses températures ^du rapport ^{entre les} intensités _{pour deux} raies différentes montrent que l’éthylène ^{se com-} porte, depuis ^la température critique jusqu’à 0°,7 au-dessus, ^comme

un système dispersif ^{dont le} degré ^de dispersion ^est plus petit que celui d’un milieu où seraient distribuées des particules diffusantes suivant la théorie de lord Rayleigh.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0191100109077901

Enfin la mesure absolue de l’intensité de la lumière diffusée ^a donné 0,0007, celle de la lumière incidente étant égale ^{à 1. Un cal-}

cul théorique ^{de cette intensité en} prenant pour base ^les hypothèses

de Rayleigh, ^{Lorenz et Einstein}

^donné 0,00075 ^en excellent accord

avec l’expérience. L’hypothèse ^de Smoluchowski paraît ^{donc à l’heure}

actuelle la mieux justifiée.

K.-R. Sur le frottement extérieur des liquides.

P. 613-616

Quand ^un liquide susceptible de donner des gouttes glisse ^le long

d’une paroi solide, ^{son mouvement} dépend à la fois du frottement intérieur des molécules liquides ^{les unes contre les autres, et du frot-}

tement extérieur de ces molécules contre la paroi. ^Le premier ^{de ces}

frottements a une valeur finie, ^tandis que certaines recherches

m ontrent que ^la valeur du second est infinie, c’est-à-dire que la ^couche

liquide ^{en contact immédiat avec la} paroi ^{est immobile, on en d’autres}

termes qu’il n’y ^a pas glissenoeent ^du liquide ^{contre la} paroi. ^Les

recherches de Piotrowski et Brodmann étaient cependant opposées

à cette manière de voir, que confirment au contraire les travaux plus

récents de Ladenburg.

En présence ^{de cette} contradiction, l’auteur croit devoir rappeler

une série de recherches antérieures et non publiées parce qu’elles

étaient négatives. ^Elles consistent ^{à voir si la} polarisation ^{de la} paroi

solide modifie la valeur totales du frottement. Il est évident en effet que ^le frottement extérieur dépend ^{de la nature de la} paroi, ^et que si,

toutes conditions égales d’ailleurs, ^{on modifie cette} nature, ^{on modi-} fiera la valeur du frottement extérieur et par ^suite celle de la somme :

frottement extérieur -~-- frottement intérieur

frottement total,

à moins que le second ^terme soit très grand par rapport ^au premier,.

On sait d’autre part que ^la polarisation ^d’une plaque métallique ^d’or

ou de platine ^{modifie son} frottement contre une plaque ^{de verre au}

sein d’un électrolyte. ^{Or l’auteur a montré} que ^{ni la} vitesse d’écou- lement d’un électrolyte ^{dans un tube} métallique, ⁿⁱ la valeur de l’a- n>ortissement des oscillations d’une plaque métallique ^{au sein d’un} électrolyte ^{ne sont modifiées} par l’état de polarisation ^{du tube ou de}

la plaque. L’auteur conclut donc à la confirmation de l’hypothèse

d’absence de glissement, ^ou d’adhérence de la couche mince de liquide

voisine de la plaque. CH. LEE::B’HARDT.

181

DESIDER STEINER. - Pertes par hystérésis ^dans les bronzes ferr0-lllaânétlqLleS n1anganèse, ^aluminium

fonction de la fréquence ^du champ alternatif.

P. î2î-15S.

L’auteur étudie les propriétés magnétiques ^{dans un} champ ^alter-

natif de période comprise ^{entre 1060 et 4860 de divers} alliages

d’Heuster pris ^{sous forme de barreaux} cylindriques ^d’environ

5 centimètres de long ^{et 1} centimètre de diamètre.

Les méthodes de mesure employées ^{sont au nombre de deux :}

1° L’auteur trace au moyen d’un tube de Braun le cycle représen-

tant l’induction en fonction du champ, cycle dont l’aire ^mesure les

pertes totales dans l’éprouvette;

20 par une méthode combinée de l’emploi ^du xx"attmètre électro-

statique ^{et des} propriétés ^{de la} résonance, ^il évalue les pertes ^{dues à} l’aimantation de ses éprouvettes ^et cherche, ^{en utilisant des formules} approchées ^{donnant la loi de la} répartition de l’induction dans

l’épaisseur ^{du barreau en fonction de ses} dimensions et de la fré- quence du ^courant magnétisant, ^{à calculer les} pertes ^{dues aux cou-}

rants induits et à séparer l’action de l’hystérésis proprement ^{dite de} celle des courants de Foucault. Ce mode de séparation ^des pertes

ne présente pas beaucoup ^de garanties d’exactitude, ^{et le seul fait}

qui semble résulter de ce travail, ^c’est que, pour les éprouvettes ^éiu- diées, ^à champ mag nétisant ^{constant, les} pertes totales semblent

présenter ^{un maximum vers la} fréquence ^4000. R. JOUAUST.

’

I-i. Du BOIS et G.-J. ELIAS. - Influence de la température ^{et du} champ n1agné- tique

^les spectres d’absorption ^et de fluorescence (Deu:rième cornmunica-

lion).

^{P. 6t i, 619.}

Ce mémoire fait suite à un précédent publié ^{en 1908} (1). ^{Il com-} prend des recherches complémentaires, ^ainsi qu’une rectification rela- tive à des erreurs qui ^s’étaient glissées ^{dans la} publication ^{des lon-}

gueurs d’ondes des bandes d’absorption ^des composés ^{du chrome.}

Les expériences ^{ont été} reprises ^{avec de nouveaux} appareils, ^en par- ticulier avec un grand électro-aimant demi-circulaire à pièces polaires pouvant ^être immergées dans l’air liquide ; ^celui-ci permet l’étude des substances à la température ^{de - 190, et dans. un} champ

magnétique ^{de 4~.()00 gauss} (2).

(1) ^{Ann. de} Phys., XXVII, p. 233; ^1908.

Il.

BOIS, ^Zeitschr. f. p. 300 ; ^1911.

Une grande partie du mémoire est consacrée à des compléments

sur l’absorption ^et la fluorescence du rubis avec ou sans champ magnétique, pour des températures ^{variant de - 190, à 9000 envi-}

ron.

Les auteurs donnent des résultats relatifs aux déplacements ^subis

en dehors du champ, par les bandes d’absorption ^ou de fluorescence

sous l’action de la température. ^{Dans le} champ, ^ils indiquent ^les

résultats concernant deux raies particulièrement intenses, ^situées

dans le rouge, qui donnent lieu chacune à un quadruplet, quand ^on

observe perpendiculairement ^au champ ^et lorsque l’axe du rubis est

perpendiculaire ^{à la fois à la} direction du champ ^{et à} la direction des rayons lumineux.

On trouve que les raies de fluorescence coïncident ^avec les raies

d’absorption ^{dans le} spectre ^{ordinaire et dans le} spectre ^extraordi- naire. Aussi peut-on facilement obtenir le renversement des raies rouges ^à

1901, ^{en utilisant deux rubis dont l’un émet} les radiations

(en prenant ^la lumière solaire comme lumière excitatrice) ^{et dont}

l’autre les absorbe. Cette propriété permet ^de répéter ^{avec deux} rubis, ^{dont l’un est} situé dans le champ magnétique, ^une expérience analogue ^à celle de Cotton pour les flammes sodées.

Les auteurs ont aussi reproduit ^{avec le rubis une} expérience ^ana- logue ^{à celle de} Righi, ^en plaçant, ^{entre nicols croisés, un rubis dont}

l’axe coïncide avec le champ magnétique.

Enfin d’autres expériences ^{ont été} effectuées avec les sels des métaux des terres rares, principalement le nitrate d’erbium : quelques

bandes ne sont pas affectées par le champ, tandis que ^les autres sont

plus ^ou moins modifiées. Dans la plupart ^{des cas,} le~ deux spectres, ordinaire et extraordinaire, ^sont différents. Les écarts des composantes

dans le champ ^{sont très} grands ^et augmentent ^en général ^{avec la} longueur d’onde. Certaines bandes, dans le rouge, ^{se trouvent} avoir,

dans un champ magnétique ^{de 50.000 unités, des écarts} sensiblement doubles de ceux des raies D du sodium. Ces écarts paraissent pro-

portionnels ^à l’intensité du champ. H. LABROUSTE.

A. EINSTEIN. - Considérations élémentaires

le mouvement moléculaire thermique ^dans les corps solides.

P. 6’ï9-G~!~.

Ce travail purement théorique comprend ^trois parties :

1° Il existe des écarts systématiques ^{entre la loi} théorique ^{reliant les}

783

chaleurs spécifiques ^au rayonnement ^{et les} résultats de l’expérience.

Ces écarts tiennent à ce que, ^comme l’auteur le démontre, ^{les oscil-}

lations de la molécule sont très loin d’être monochromatiques ^et que,

pendant ^une demi-période, ^{la variation} d’énergie ^{est une fraction} importante ^de l’énergie initiale ; -, le corps ^se comporte ^{en réalité}

comme un mélange ^de résonnateurs fortement amortis et dont les

fréquences ^sont comprises ^{dans un certain domaine;}

2° La fréquence ^{du mouvement} atomique ^est donnée par deux for-

mules, ^{l’une de} Einstein, l’autre de Lindemann. Ces deux formules sont homogènes quand ^{on tient} compte des dimensions des g randeurs employées;

31 Les lois de conductibilité calorifique ^dans les isolants électriques

cristallisés sont en désaccord avec la mécanique moléculaire, ^mais

on peut, ^{en se servant} uniquement ^des dimensions des grandeurs employées, ^{établir une formule} qui donne bien l’ordre de grandeur

des conductibilités, ^{on trouve en même} temps comment cette con-

ductibilité, pour ^un corps monoatomique, ^est probablement ^reliée

au poids ^{et au volume} atomique, ^{et à la} fréquence moyenne de

l’atome. A. SÈVE.

H. SIEGLERSCHàIiDT. - Module d’élasticité et dilatation thermique

des lnétaux. - P. 115-182

L’auteur établit empiriquement la relation :

dans laquelle ^E représente ^{le module} d’élasticité, ~ ^le coefficient de

dilatation,’S ^le poids spécifique ^{et A le} poids atomiqne ^{du métal}

considéré.

c et n désignent ^deux constantes.

La vérification numérique, qui porte ^{sur onze} métaux, ^{se fait à}

+ ~ 0/0 près, sauf pour le plomb, l’argent ^{et le} palladium. ^{Pour ce} dernier, l’écart atteint 16 0/0.

Les valeurs des constantes sont respectivement :

le gramme-poids ^étant pris pour unité.

L. DÉCO:BIBE.