Annalen der physik; t. XLIV, nos 9, 10 et 11 ; 1914

(1)

HAL Id: jpa-00241945

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00241945

Submitted on 1 Jan 1914

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Annalen der physik; t. XLIV, nos 9, 10 et 11 ; 1914

R. Jouaust, P. Job, Ch. Fortin, I. Bruninghaus, E.-M. Lémeray

To cite this version:

R. Jouaust, P. Job, Ch. Fortin, I. Bruninghaus, E.-M. Lémeray. Annalen der physik; t. XLIV, nos 9, 10 et 11 ; 1914. J. Phys. Theor. Appl., 1914, 4 (1), pp.731-737. �10.1051/jphystap:019140040073101�.

�jpa-00241945�

(2)

731 naturellement en demi-groupes. Le gros gioupe G, ^aurait ^soixante- quatre termes, ^{dont la} moitié, c’est-à-dire trente-deux, ^doit ^corres-

pondre ^aux trente-six termes de la classification de Mendeleef, ^de

X à ~Tt (nous ⁵⁶ ^à 88). ^La correspondance ^avec les-éléments ^connus et la croissance des poids atomiques justifie ^ce ^nouveau groupement.

En somme, on aajouté ^deux ^termes ^au ^début; ^{on en} ^retranche quatre dans les dernières séries.

Les propriétés des éléments ainsi groupés peuvent ^souvent ^se déduire de leur position dans les groupes parlagés ^en ^demis ^et quarts. ^Tous les groupes commencent par des éléments de valence 0

(gaz rares). Ôn peut ^{alors les} représenter ^{en un} ^tableau ôu ^par ûne ligne ^sinueuse ôu mieux par des cercles concentriques ^non ^fermés

réunis par des traits ^entre chaque groupe.

On a quelques ^relations simples êntre ^les propriétés êt ^le ^numéro ^N d’ordre, ^mais parfois ^la complication ^devient âssez grande, êt ^{il faut}

admettre des périodes complexes. ^{Pour la} ^valence,

K ayant les valeurs de N pour ~’

^~

^{o ;} mais K subit l’influence de

périodes plus compliquées qui ^donne ^une prédominance marquée ^à

valence 3. Les poids atomiques peuvent ^être également exprimés

.

en fonction de N.

G,* Roy.

ANNALEN DER PHYSIK;

T. XLIV, ^nos 9, ¹⁰ et 11 ; ^1914.

H. RUKOP et J. ZENNECîL 2013 L’arc électrique générateur d’oscillations

en courant alternatif.

^-

P.

..

En alimentant un arc par du ^courant alternatif et en plaçant ^en

dérivation sur cet arc un circuit self-induction condensateur de pé-

riode variable, ^on ^constate que ^le ^courant ^dans ^ce circuit passe par

une série de maxima et de minima lorsqu’on fait varier la période

d’une façon régulière.

Les maxima correspondent ^aux harmoniques impaires, ^les ^minima

aux harmoniques paires. L’importance des maxima va en décrois- sant, lorsque ^le nombre des périodes ^croît, ^le plus élevé correspon-

dant à l’harmonique ^3.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019140040073101

(3)

La distinction entre les maxima et les minima se constate ponr des

fréquences ^d’autant plus ^élevées que la résistance du circuit divisé est plus ^faible.

Lorsqu’on ^étudie ^ces oscillations au tube de Braun, ^on ^constate,

.

que les harmoniques paires s’éteignent à chaque demi-période quand

le courant s’annule pour recommencer avec un décalage ^de ^180B

Ces oscillations se produisent ^soit ^avec des charbons homogènes,

elles peuvent alors ^{être de} ^même ^nature que les oscillations de pre- mière espèce ^ordinaire régies par la condition de Duddell, ^soit ^avec

des charbons minéralisés ; ^elles correspondent ^{alors à} ^un ^mécanisme spécial. Les deux modes de production peuvent agir simultanément.

Si le circuit secondaire n’est _pas accordé sur une harmonique, ^on

observe au tube de Braun les battements entre cette harmonique ^et

l’oscillation propre du circuit.

Dans le cas de fréquences ^élevées, supérieures à 300 fois la pré-

riode du circuit d’alimentation, ^les charbons minéralisés ne produi-

sent aucune oscillation. Le courant pouvant ^être pendant quelques

instants considéré comme constant, ^étant ^{donné la} période ^{du cir-}

cuit dérivé, les charbons homogènes engendrent ^{comme un} ^courant

continu dans ce circuit des oscillations qui ^sont, ^suivant ^les ^cas, ^de première ^ou de seconde espèce.

L’examen au tuba de Braun montre que les premières ^ont ^{l’air de}

former deux trains d’onde _par demi-période, ^les ^autres ^un ^{seul train}

durant un quart ^de période. ^l~. ^JOUAUST.

B. BAUIaE. - Étude théorique ^des phénomènes ^se passant dans les gaz dilués.

P. ~45-~’76.

Lorsqu’un gaz très dilué est en contact avec une paroi solide, ^il ^se

passe ^au voisinage ^de ^cette paroi ^des phénomènes particuliers; ^c’est

ainsi que si la température ^du ^solide ^n’est pas ^{la mêmes} que celle ^du gaz, îl ^se produit âu voisinage ^de la surfacE de séparation ûne ^chute

de température ; de même si le solide est animé d’un mouvement de rotation, il y ^{a une} variation brusque ^de ^la vitesse d’entraînement du gaz. L’auteur, renonçant âux hypothèses ^dont ^se ^sont servi Smolu- chowski et. Kundt et Warburg, ^cherche â ôbtenir quelque ^{chose de} précis ^{sur ces} phénomènes, îl s’appuie ^sur ^la ^théorie moléculaire et

sur quelques hypothèses concernant la structure et l’agitation ^molé-

culaire des solides.

(4)

733 Il trouve ainsi des formules dont la vérification expérimentale ^est

excellente .

FruEDHiCH Détermination du quantum élémentaire électrique

par voile thermo-Inécanique. - P. 127-144.

Si on suppose que dans l’électrolyse la vitesse des électrons au

départ ^des électrodes est la même que celle ^d’un corpuscule ^catho- dique pour la ^même différence de-potentiel, êt si l’on suppose les élec- trons en équilibre thermique âvec ^les molécules, ôn ^trouve que l’éner-

gie correspondant ^à la formation de 1 hilogramme ^d’eau ^est

i.6~0.1~3 kilogrammètres, la chaleur de formation de l’eau corres-

pond à 1.623.496 kilogrammètres.

On peut ^donc exprimer la tension électrique aussi bien que la ^tem-

pérature ^en ^force ^vive, ^et ^l’on ^trouve que l’énergie correspondant ^à

1 volt est 7.500 fois plus grande que l’énergie correspondant ^à ^un degré.

On peut alors calculer le quantum électrique ^à partir ^de l’énergie cinétique ^des ^{gaz, de} la chaleur spécifique ^des solides, ^des liquides

ou des gaz (3,01 . ¹⁰ -1°, 6,~~ , 10-fo, 3,3i .10-1°, 4,41 . ^{10-10 U.}

E. S.).

On peut. donc concevoir l’électricité comme un mouvement des molécules et des électrons. Ceux-ci seraient alors la plus petite por- tion de matière qui, ^au repos, ^ne serait chargée ⁿⁱ de chaleur ni d’électricité,

Les travaux d’Ehrenlioff démontrent d’ailleurs qu’il n’y ^a ni quan- tum d’électricité ni électron, ^{au sens} ^{actuel de} ^ces ^mots.

0. Brusque changement ^de forme de cristaux liquides, provoqué

par la variation de la force d’orientation par suite de transformations poly- morphiques. 2013 P. t t2-t 6.

Le résumé de ce mémoire a paru ^aax de t’Acadé- des sciences, 1911, p. ^398.

P. JOB.

(5)

E. HOLM.

^-

Théorie électronique statistique ^du magnétisme.

P. 241-256.

Récemment Kroo (1) ^a ^cherché ^à ^établir ^une ^théorie statistique ^du magnétisme ^sans ^tenir compte des liaisons des électrons.

L’auteur montre que ^la manière dont Kroo a traité le problème

revient à envisager, pqur l’anole 2 que fait le ^moment d’une molé- cule avec la direction du champ, ^une ^loi ^de répartition différente de la loi de Holtzluann utilisée _par Langevin.

Il reprend l’étude de la question ^{dans le} ^sens ôù ^celle-ci â ^été ên- visagée par ^ce dernier, ^{et montre} qu’on ^{arrive à} des résultats en con-

tradiction avec ceux de Kroo, mais conformes à ceux obtenus pré-

cédcn1ment par Voigt ^et J.-J. Thomson,.

R. JoUAUST.

FEIWAIn SCIIMIDT. - Mesures des variations de la constante diélectrique,

sous l’influence de la températures. - P. 329-336.

Pour le soufre, ^entre

^-

¹ ^et + So°, ^la ^constante diélectrique,

croit avec la température, ^suivant ^une loi sensiblement linéaire, et de o,UOlO par degré (coefficient ^de température).

^-

Résultat analogue, ^entre

^-

^160° ^et + 18°, pour ^un corps plios- phorescent Le coefficient de température ^mesuré (0,0021)

est en bon accord avec celui qu’on peut déduire du déplacement ^des

maxima d’excitation de phosphorescence ^sous l’influence de la tent-

pérature.

Cn.

FEltl)l’-BA-N-D SCIINIIDT. - Sur le pouvoir actinu-diélectrique. - P. 4’H-4).

Les résultats de Lénard et Sem Saelaiid sont confirmés dans leurs

grandes lignes par le présent ^travail.

_

L. BitUNI.N(-,IIAUS.

N’oir ^cc vol. p. 324.

°

(6)

735 I. NIALàIBJllG. - Recherche ^sur ^le pouvoir amortisseur de chocs de

_

différentes matériaux sous des charges variables.

^-

P. 337-368.

Étude expérimentale portant ^sur ^le caoutchouc, ^le liège, ^{la subé-}

rite, le feutre imbibé de liquides visqueux.

Les mesures de l’auteur le conduisent aux résultats suivants, ^dans lesquels ^C ^et ^F désignent les f’acteurs de l’écart et de sa dérivée

première ^dans l’équation ^des mouvements amortis : + q- ^{Cs -=} ^o ^masse ^du corps).

charge constante et pour des chocs d’intensités croissantes, ^le

décrément logarithmique ^et ^la période augynlentent j ^li ^est ^sensible-

ment constant ; 1 diminue.

^,

A choc constant et pour des charges croissantes, le décrérnent

logarithmique ^et ^la période diminuent. F et C augmentent.

L’auteur préconise l’emploi de matériaux élastiques imbibés de tluides visqueux (feutre ^et glycérine).

A. EINSTEIN et A.-D. FOKKER. - La théorie de la gravitation de Nordsh’ôm du point ^de ^vue ^{du calcul} différentiel absolu. - P. 321-328.

On sait que le ^mouvement d’un point ^matériel ^dans ^un champ ^de gravitation satisfait à la loi:

pourvu que 1"élément de ligne soit défini par :

Les dix quantités O’f’i ^sont des fonctions de l’espace ^et ^du ^temps ^et

caractérisent le champ ^de gravitation ; ^(Is joue ^{le rôle} d’invariant fondamental.

Or, étant données des lois relatives à une multiplicité euclidienne,

les méthodes du calcul différentiel absolu permettent d’ubtenir les

(7)

lois généralisées ^pour ^le ^cas ^d’une multiplicité correspondant ^à ^un

élément de ligne ^{donné ;} ^{des lois} ^de ^la ^théorie originelle de la relati-

vité, ^on pourra ^ainsi tirer des lois généralisées généralement ^cova-

riantes.

Ces dernières exprimeront ^de quelle ^manière ^le champ ^de gravi-

tation influe sur les phénomènes physiques.

C’est ainsi qu’on pourra généraliser ^le principe de conservation de

l’impulsion êt ^de l’énergie. Dans la théorie ordinaire, ^les propriétés énergétiques s’expriment âu moyen d’un ^tenseur âux composantes Tu.,.

A ces composantes correspondent dans la théorie généralisée ^les grandeurs ^{~~., :} ^:

oii g ^est le déterminant des g, ^(O ^un ^tenseur contravariant.

Dans la théorie généralisée, ^les principes de conservation s’ex-

priment ^sous la forme covariante :

où est le déterminant mineur adjoint à U?’" ^et divisé par ^g. Quand

l’on envisage l’électromagnétisme ordinaire, les g ^sont constants, ^le second membre est nul, ^{les t9} ^se ^réduisent âux T, êt l’équation âinsi dégénérée exprime ^le principe de conservation de la théorie ordi- naire.

Les considérations générales précédentes s’appliquent ^aussi ^bien

-à la théorie de lVTordstrôm qu’à celle d’Einstein-Grossmann. La diffé-

rence des deux théories consiste en ce que, dans la première, ^on ^ad-

met que, grâce ^à ^un choix convenable du système ^de référence, ^le principe ^de ^constance ^{de la} vitesse de la lumière peut être vérifié.

Les auteurs montrent maintenant que, par le choix d’un système ^de

référence convenable, ^les ^dix quantités 9 ^se ^réduisent ^à ^une ^seule, ^p2.

On a alors :

,

Il reste à déterminer (D2. On _y parvient ^au moyen d’une équations

différentielle qui, ainsi que celle de Poisson, doit avoir un caractère

scalaire. Cette équation ^est déterminée ^si ^l’on s’impose ^les ^condi-

(8)

737 tions suivantes : elle doit être du second ordre et être une générai-

sation de l’équation de Poisson. Les auteurs montrent que finalement

on peut la faire concorder entièrement avec l’équation fondamentale de la théorie de Nordstrôm .

Les méthodes du calcul différentiel absolu fournissent ainsi une vue nette du contenu formel de cette théorie; ^en outre, ^les ^auteurs estiment que, de ^toutes les théories, satisfaisant au principe ^de ^cons-

tance de la vitesse de la lumière, celle de Nordstrôm mérite la pré-

^.

férence.

LEMERAY.

PHYSIKALISCHE ZEITSCHRIFT :

T. XV; 1914.

W.-I-1. Sur I’aimantation _{des corps} ferromagnétiques

en relation avec l’hypothése ^de ^l’énergie ^au ^zéro ^absolu. ^{- P.} ^8-17, ^86-88.

Deux formules ont été proposées par Planck pour représenter

-

l’énergie ^{E d’un} résonateur de fréquence ^v ^à ^la température ^abso-

lue ’1’ :

^’

est égal ⁱⁱ ^{6,7 .} ^i0"~ ^et ^K ^à i,22 .10"~. ^{Dans le} premier cas,.

,

pour T

^.-

0, ^{on a} ^E

^_-__

0 ; ^{dans le} second, pour T

⁼

0, ^E ^est égal

à c’est-à-dire qu’il êxiste êncore âu ^zéro âbsolu ûne énergie égale ^à ûn demi-quantum. ^{La loi} ^du rayonnement ^noir peut ^être

Annalen der physik; t. XLIV, nos 9, 10 et 11 ; 1914

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Submitted on 1 Jan 1914

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Annalen der physik; t. XLIV, nos 9, 10 et 11 ; 1914

R. Jouaust, P. Job, Ch. Fortin, I. Bruninghaus, E.-M. Lémeray

To cite this version:

R. Jouaust, P. Job, Ch. Fortin, I. Bruninghaus, E.-M. Lémeray. Annalen der physik; t. XLIV, nos 9, 10 et 11 ; 1914. J. Phys. Theor. Appl., 1914, 4 (1), pp.731-737. �10.1051/jphystap:019140040073101�.

�jpa-00241945�

731

naturellement en demi-groupes. Le gros gioupe G, aurait soixante- quatre termes, dont la moitié, c’est-à-dire trente-deux, doit corres-

pondre aux trente-six termes de la classification de Mendeleef, de

X à ~Tt (nous 56 à 88). La correspondance avec les-éléments connus et la croissance des poids atomiques justifie ce nouveau groupement.

En somme, on aajouté deux termes au début; on en retranche quatre dans les dernières séries.

Les propriétés des éléments ainsi groupés peuvent souvent se déduire de leur position dans les groupes parlagés en demis et quarts. Tous les groupes commencent par des éléments de valence 0

(gaz rares). On peut alors les représenter en un tableau ou par une ligne sinueuse ou mieux par des cercles concentriques non fermés

réunis par des traits entre chaque groupe.

On a quelques relations simples entre les propriétés et le numéro N d’ordre, mais parfois la complication devient assez grande, et il faut

admettre des périodes complexes. Pour la valence,

K ayant les valeurs de N pour ~’

o ; mais K subit l’influence de

périodes plus compliquées qui donne une prédominance marquée à

valence 3. Les poids atomiques peuvent être également exprimés

en fonction de N.

G,* Roy.

ANNALEN DER PHYSIK;

T. XLIV, nos 9, 10 et 11 ; 1914.

H. RUKOP et J. ZENNECîL 2013 L’arc électrique générateur d’oscillations

en courant alternatif.

P.

En alimentant un arc par du courant alternatif et en plaçant en

dérivation sur cet arc un circuit self-induction condensateur de pé-

riode variable, on constate que le courant dans ce circuit passe par

une série de maxima et de minima lorsqu’on fait varier la période

d’une façon régulière.

Les maxima correspondent aux harmoniques impaires, les minima

aux harmoniques paires. L’importance des maxima va en décrois- sant, lorsque le nombre des périodes croît, le plus élevé correspon-

dant à l’harmonique 3.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019140040073101

La distinction entre les maxima et les minima se constate ponr des

fréquences d’autant plus élevées que la résistance du circuit divisé est plus faible.

Lorsqu’on étudie ces oscillations au tube de Braun, on constate,

que les harmoniques paires s’éteignent à chaque demi-période quand

le courant s’annule pour recommencer avec un décalage de 180B

Ces oscillations se produisent soit avec des charbons homogènes,

elles peuvent alors être de même nature que les oscillations de pre- mière espèce ordinaire régies par la condition de Duddell, soit avec

des charbons minéralisés ; elles correspondent alors à un mécanisme spécial. Les deux modes de production peuvent agir simultanément.

Si le circuit secondaire n’est pas accordé sur une harmonique, on

observe au tube de Braun les battements entre cette harmonique et

l’oscillation propre du circuit.

Dans le cas de fréquences élevées, supérieures à 300 fois la pré-

riode du circuit d’alimentation, les charbons minéralisés ne produi-

sent aucune oscillation. Le courant pouvant être pendant quelques

instants considéré comme constant, étant donné la période du cir-

cuit dérivé, les charbons homogènes engendrent comme un courant

continu dans ce circuit des oscillations qui sont, suivant les cas, de première ou de seconde espèce.

L’examen au tuba de Braun montre que les premières ont l’air de

former deux trains d’onde par demi-période, les autres un seul train

durant un quart de période. l~. JOUAUST.

B. BAUIaE. - Étude théorique des phénomènes se passant dans les gaz dilués.

P. ~45-~’76.

Lorsqu’un gaz très dilué est en contact avec une paroi solide, il se

passe au voisinage de cette paroi des phénomènes particuliers; c’est

ainsi que si la température du solide n’est pas la mêmes que celle du gaz, il se produit au voisinage de la surfacE de séparation une chute

sur quelques hypothèses concernant la structure et l’agitation molé-

culaire des solides.

733

Il trouve ainsi des formules dont la vérification expérimentale est

excellente .

FruEDHiCH Détermination du quantum élémentaire électrique

par voile thermo-Inécanique. - P. 127-144.

Si on suppose que dans l’électrolyse la vitesse des électrons au

départ des électrodes est la même que celle d’un corpuscule catho- dique pour la même différence de-potentiel, et si l’on suppose les élec- trons en équilibre thermique avec les molécules, on trouve que l’éner-

gie correspondant à la formation de 1 hilogramme d’eau est

i.6~0.1~3 kilogrammètres, la chaleur de formation de l’eau corres-

pond à 1.623.496 kilogrammètres.

On peut donc exprimer la tension électrique aussi bien que la tem-

pérature en force vive, et l’on trouve que l’énergie correspondant à

naturellement en demi-groupes. Le gros gioupe G, ^aurait ^soixante- quatre termes, ^{dont la} moitié, c’est-à-dire trente-deux, ^doit ^corres-

pondre ^aux trente-six termes de la classification de Mendeleef, ^de

X à ~Tt (nous ⁵⁶ ^à 88). ^La correspondance ^avec les-éléments ^connus et la croissance des poids atomiques justifie ^ce ^nouveau groupement.

En somme, on aajouté ^deux ^termes ^au ^début; ^{on en} ^retranche quatre dans les dernières séries.

Les propriétés des éléments ainsi groupés peuvent ^souvent ^se déduire de leur position dans les groupes parlagés ^en ^demis ^et quarts. ^Tous les groupes commencent par des éléments de valence 0

(gaz rares). Ôn peut ^{alors les} représenter ^{en un} ^tableau ôu ^par ûne ligne ^sinueuse ôu mieux par des cercles concentriques ^non ^fermés

réunis par des traits ^entre chaque groupe.

On a quelques ^relations simples êntre ^les propriétés êt ^le ^numéro ^N d’ordre, ^mais parfois ^la complication ^devient âssez grande, êt ^{il faut}

admettre des périodes complexes. ^{Pour la} ^valence,

^{o ;} mais K subit l’influence de

périodes plus compliquées qui ^donne ^une prédominance marquée ^à

valence 3. Les poids atomiques peuvent ^être également exprimés

T. XLIV, ^nos 9, ¹⁰ et 11 ; ^1914.

En alimentant un arc par du ^courant alternatif et en plaçant ^en

riode variable, ^on ^constate que ^le ^courant ^dans ^ce circuit passe par

Les maxima correspondent ^aux harmoniques impaires, ^les ^minima

aux harmoniques paires. L’importance des maxima va en décrois- sant, lorsque ^le nombre des périodes ^croît, ^le plus élevé correspon-

dant à l’harmonique ^3.

fréquences ^d’autant plus ^élevées que la résistance du circuit divisé est plus ^faible.

Lorsqu’on ^étudie ^ces oscillations au tube de Braun, ^on ^constate,

le courant s’annule pour recommencer avec un décalage ^de ^180B

Ces oscillations se produisent ^soit ^avec des charbons homogènes,

elles peuvent alors ^{être de} ^même ^nature que les oscillations de pre- mière espèce ^ordinaire régies par la condition de Duddell, ^soit ^avec

des charbons minéralisés ; ^elles correspondent ^{alors à} ^un ^mécanisme spécial. Les deux modes de production peuvent agir simultanément.

Si le circuit secondaire n’est _pas accordé sur une harmonique, ^on

observe au tube de Braun les battements entre cette harmonique ^et

Dans le cas de fréquences ^élevées, supérieures à 300 fois la pré-

riode du circuit d’alimentation, ^les charbons minéralisés ne produi-

sent aucune oscillation. Le courant pouvant ^être pendant quelques

instants considéré comme constant, ^étant ^{donné la} période ^{du cir-}

cuit dérivé, les charbons homogènes engendrent ^{comme un} ^courant

continu dans ce circuit des oscillations qui ^sont, ^suivant ^les ^cas, ^de première ^ou de seconde espèce.

L’examen au tuba de Braun montre que les premières ^ont ^{l’air de}

former deux trains d’onde _par demi-période, ^les ^autres ^un ^{seul train}

durant un quart ^de période. ^l~. ^JOUAUST.

B. BAUIaE. - Étude théorique ^des phénomènes ^se passant dans les gaz dilués.

Lorsqu’un gaz très dilué est en contact avec une paroi solide, ^il ^se

passe ^au voisinage ^de ^cette paroi ^des phénomènes particuliers; ^c’est

ainsi que si la température ^du ^solide ^n’est pas ^{la mêmes} que celle ^du gaz, îl ^se produit âu voisinage ^de la surfacE de séparation ûne ^chute

sur quelques hypothèses concernant la structure et l’agitation ^molé-

Il trouve ainsi des formules dont la vérification expérimentale ^est

départ ^des électrodes est la même que celle ^d’un corpuscule ^catho- dique pour la ^même différence de-potentiel, êt si l’on suppose les élec- trons en équilibre thermique âvec ^les molécules, ôn ^trouve que l’éner-

gie correspondant ^à la formation de 1 hilogramme ^d’eau ^est

On peut ^donc exprimer la tension électrique aussi bien que la ^tem-

pérature ^en ^force ^vive, ^et ^l’on ^trouve que l’énergie correspondant ^à

1 volt est 7.500 fois plus grande que l’énergie correspondant ^à ^un degré.

On peut alors calculer le quantum électrique ^à partir ^de l’énergie cinétique ^des ^{gaz, de} la chaleur spécifique ^des solides, ^des liquides

ou des gaz (3,01 . ¹⁰ -1°, 6,~~ , 10-fo, 3,3i .10-1°, 4,41 . ^{10-10 U.}

On peut. donc concevoir l’électricité comme un mouvement des molécules et des électrons. Ceux-ci seraient alors la plus petite por- tion de matière qui, ^au repos, ^ne serait chargée ⁿⁱ de chaleur ni d’électricité,

Les travaux d’Ehrenlioff démontrent d’ailleurs qu’il n’y ^a ni quan- tum d’électricité ni électron, ^{au sens} ^{actuel de} ^ces ^mots.

0. Brusque changement ^de forme de cristaux liquides, provoqué

Le résumé de ce mémoire a paru ^aax de t’Acadé- des sciences, 1911, p. ^398.

Théorie électronique statistique ^du magnétisme.

Récemment Kroo (1) ^a ^cherché ^à ^établir ^une ^théorie statistique ^du magnétisme ^sans ^tenir compte des liaisons des électrons.

L’auteur montre que ^la manière dont Kroo a traité le problème

revient à envisager, pqur l’anole 2 que fait le ^moment d’une molé- cule avec la direction du champ, ^une ^loi ^de répartition différente de la loi de Holtzluann utilisée _par Langevin.

Il reprend l’étude de la question ^{dans le} ^sens ôù ^celle-ci â ^été ên- visagée par ^ce dernier, ^{et montre} qu’on ^{arrive à} des résultats en con-

cédcn1ment par Voigt ^et J.-J. Thomson,.

Pour le soufre, ^entre

¹ ^et + So°, ^la ^constante diélectrique,

croit avec la température, ^suivant ^une loi sensiblement linéaire, et de o,UOlO par degré (coefficient ^de température).

Résultat analogue, ^entre

^160° ^et + 18°, pour ^un corps plios- phorescent Le coefficient de température ^mesuré (0,0021)

est en bon accord avec celui qu’on peut déduire du déplacement ^des

maxima d’excitation de phosphorescence ^sous l’influence de la tent-

grandes lignes par le présent ^travail.

N’oir ^cc vol. p. 324.

I. NIALàIBJllG. - Recherche ^sur ^le pouvoir amortisseur de chocs de

Étude expérimentale portant ^sur ^le caoutchouc, ^le liège, ^{la subé-}

Les mesures de l’auteur le conduisent aux résultats suivants, ^dans lesquels ^C ^et ^F désignent les f’acteurs de l’écart et de sa dérivée

première ^dans l’équation ^des mouvements amortis : + q- ^{Cs -=} ^o ^masse ^du corps).

charge constante et pour des chocs d’intensités croissantes, ^le

décrément logarithmique ^et ^la période augynlentent j ^li ^est ^sensible-

logarithmique ^et ^la période diminuent. F et C augmentent.

L’auteur préconise l’emploi de matériaux élastiques imbibés de tluides visqueux (feutre ^et glycérine).

A. EINSTEIN et A.-D. FOKKER. - La théorie de la gravitation de Nordsh’ôm du point ^de ^vue ^{du calcul} différentiel absolu. - P. 321-328.

On sait que le ^mouvement d’un point ^matériel ^dans ^un champ ^de gravitation satisfait à la loi:

Les dix quantités O’f’i ^sont des fonctions de l’espace ^et ^du ^temps ^et

caractérisent le champ ^de gravitation ; ^(Is joue ^{le rôle} d’invariant fondamental.

lois généralisées ^pour ^le ^cas ^d’une multiplicité correspondant ^à ^un