Annalen der physik; t. XXXV, n° 10 : 1911

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Submitted on 1 Jan 1911

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Annalen der physik; t. XXXV, n° 10 : 1911

Marcel Boll, Ch. Fortin, J. Carvallo, Ch. Leenhardt, P. Lugol, M. Barrée, F.

Croze, A. Corvisy, J. Guyot, R. Jouaust, et al.

To cite this version:

Marcel Boll, Ch. Fortin, J. Carvallo, Ch. Leenhardt, P. Lugol, et al.. Annalen der physik; t. XXXV, n° 10 : 1911. J. Phys. Theor. Appl., 1911, 1 (1), pp.937-951. �10.1051/jphystap:01911001011093701�.

�jpa-00241625�

937 Dans ^un tableau, qui figure dans le memoire, les auteurs indiquent

la nouvelle nomenclature qu’ils proposent.

G.-J. NIOSELEY et K. Produits radioactifs de courte vie.

P. 629-638.

Les méthodes ordinairement. employées pour déterminer les pro-

prietes des substances radioactives ne sont pas applicables ^{aux pro-}

duits de vie tr6s courte. La plus petite p6riode jusqu’a pr6sent ^me- sur6e, celle de 1’emanation de l’actinium, 6gale;h 3,9 secondes, 1’avait ete au moyen de ^{la m6thode du flux constant.}

L’6manation produite ^{d’une faqon constante} par I’actinium etait entrainée par ^{un courant} d’air dans un tube, ^et l’on déduisait la durée de transformation de la concentration de l’émanation en divers

points ^{du tube.}

Les auteurs ont utilise le fait que le résidu, apr6s expulsion ^d’une particule ^{a,, est} charge positivement ^{et sera} par suite attire par ^un

plateau charge n6gativement. ^En employant ^un disque ^{en rotation}

comme plateau négatif, ^le produit separe ^était rapidement ^amen6

dans 1’appareil ^{servant a} mesurer sa radiation.

La periode ^est deduite ^{de la} perte d’activiL6 du plateau pendant ^le temps ^mis pour passer ^{de l’un à} I’autre des deux appareils ^{de mesure.}

Le disque employ6 ^{était celui} qui ^{servait a Schuster et Hemsabch}

pour 1’etude de 1’6tincelle électrique, ^{la vitesse} prriphérique pouvait

atteindre 160 m6tres par seconde. Par ^ce dispositif ^les auteurs ont trouv6 que 1’emanation de 1’actinium donne un produit ^{solide émet-}

tant des particules ^{«, la} premi6re periode ^de transformation 6tant de 0,002 seconde; pour le thorium, ^le produit semblable 6mis a une

p6riode de 0,14 ^seconde. H. VIG-,,ERON.

ANNALEN DER PHYSIK;

T. XXXV, ^n° 10 : 1911.

CLEtlIENS SCHAEFER et FRITZ REICI1E. - Contribution a la théorie des reseaux de ditrraction.

P. 811-859.

La theorie des r6seaux de diffraction de Fraunhofer a ete jusqu’à pr6sent traitee a partir ^du principe d’lluyg’ens-FresneL ^{sous sa}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01911001011093701

938

premiere forme, ^{ou sous la forme} que Kirchhoff lui ^a donn6e _par la Les auteurs du pr6sent ^travail essaycnt, 4 la suite notam- ment de K. Schwarzschild (1902) (2 ), ^{de tenir} compte ^{de la nature} des traits du reseau qui ^ne peuvent ^etre compl6tement opaques. Ils admettent d’ailleurs pour simplifier :

~ ° Que ^{la constante du reseau est} grande par rapport ^{a la} longueur

d’onde de la lumiere incidente ;

2° Que ^le point d’observation est situ6 tr6s loin du réseau.

Ceci pos6, ^ils traitent, ^{dans deux} parties, ^{deux cas} completement

differents :

I.

Le reseau est suppose ^{illimité et} par suite frapp6 par ^un faisceau indefini de rayons lumineux ; ^il faut alors considérer les traits soit comme des diélectriques, ^{soit comme des m6taux de con-}

ductivite électrique ^{finie ou infinie.}

II. - Le reseau est limit6 par ^un corps opaque, ^{et il faut} prendre

comme système diffringent 1’ensemble du reseau et de 1’ecran qui

1’entoure. En particulier, lorsque le nombre des traits du reseau

augmente ^et devient tr6s grand, ^{on se} rapproclie ^des résultats de la théorie 616mentaire et on montre facilement que la position ^des

maximums principaux ^{de la} figure de diffraction ne depend pas, dans

ce cas, de la mati6re qui constitue le réseau.

A. EINISTEIN. - Au sujet de 1’influence des forces de gravitation

sur la propagation ^{de la} lumiere. - P. 898-908.

A. Einstein reprend le problème qu’il ^avait ébauché, ^il y ^a trois

ans (3 ), ^d’une part, parce qu’il ^n’est plus ^{satisfait de la faqon dont il}

a traite la question, mais surtout parce que ^ces considérations peuvent

trouver une preuve experimentale directe : le calcul montre en effet que ^la position apparente d’une étoile fixe peut ^{varier d’une seconde} d’arc, lorsqu’elle ^nous apparait ^au voisinage ^{du Soleil ; ce} pheno-

mene etre attribue a l’influence du champ ^de gravitation ^{du Soleil}

surle _rayon lumineux 6mis par ^1’etoile.

Pour simplifier ^le probleme, ^Einstein part du champ ^de g ravitation

entendu ^au sens de Newton. La théorie de la relativite a montre que la masse d’iin corps ^{croit avec} l’énergie qu’il possède; ^si

(1 j Voir Précis d’optique, d’après Drude, ^t. I, p. 243 (Paris, Gauthier-Villars, (2) Am2., C V, p. t i i.

(3) Jalll’hueft iiiid (IV, p. 4).

939

1’energie ^{subit un} accroissement E, ^{la masse d’inertie} augmente de ~, ^{ou c}

^{3 X C. G. S. est} la vitesse de la lumière dans le

c-

vide. En est-il de meme pour ^{la masse} Une discussion serree d’Einstein, ^{bas6e sur des} hypotheses ^très vraisemblables, per-

met de conclure qu’il ^{en est} bien r6ellement ainsi.

Ceci pos6, ^on arrive a prouver que la frequence ^{de la lumi6re,} suppos6e 6gale ^a ’10 ^sans champ ^de gravitation, ^devient egale ^en

un endroit ou lo potentiel ^de gravitation ^est represente par (D, ^et

ces grandeurs ^{sont reli6es entre} elles par l’égalité :

11 s’ensuit en particulier que les raies spectrales ^{de la 1umière}

solaire doivent ètre d6plac6es ^vers le rouge par rapport ^{aux raies}

correspondantes ^{des sources} terrestres d’une quantité :

Un tel déplacelnent ^{a bien} 6t6 obS8rvé par L.-F. Jewell (t ^et par Buisson et Fabry (2), ^{mais a} ete aLtribu6 a un effet de pression.

La relation, qui ^{existe entre les} fréquences, ^{a aussi} lieu pour ^les

vitesses, ^{et on} _peut ^{écrire :}

En partant ^{de celte derniere formule et en} s’appuyant ^{sur le} prin- cipe d’Huygens, ^on peut ^{calculer la courbure} que prend ^un rayon lumineux dans un champ ^de gravitation. ^En particulier, ^un rayon lumineux passant ^au voisinage ^{du Soleil subit une} d6viation de l’ordre de 4 X 10-~ radian, c’est-A-dire de 0,8 ^{seconde d’arc.}

On connait tr6s exactement la position apparente ^{des étoiles en} fonction du temps; d’ailleurs, ^ces étoiles peuvent ^{dtre vues au} voisinag e

imm6diat du Soleil, pendant ^les 6clipses ^{totales. Einstein termine ce}

travail en adjurant ^les astronomes de s’int6resser 4 une question

d’une si grande importance ^{et de} s’occuper ^{de fournir une d6mons-}

(1) ^{J. de 31} s6rie, ^t. p. ⁸¹ 189 i).

(2) ^C. R , CXLVIII, p. 688(1909).

940

tration de l’influence de la gravitation ^{sur la} propaga- tion de la lumi6re.

’

L. MAXDELSTAM. 2013 Au sujet de la théorie d’Abbe sur la formation des images ^{par le} microscope. - P. 88!-897.

Abbe, ^{dans sa théorie du} microscope, ^{a insist6 sur la} distinction

qu’il faut 6tablir entre des objets ^lumineux par eux-mames ^et des

objets non lumineux ; Abbe estimait cette distinction essentielle.

A la suite de lord Rayleigh(’) l’auteur du présent ^{mémoire montre}

sous quelles conditions on peut abandonner cette distinction et propose

une tlieorie plus générale ^du microscope. D’ailleurs, suivant les cas, il peut ^etre plus commode de s’appuyer ^{sur l’une ou l’autre de ces} théories ; ^il indique quelques exemples ^{ou sa théorie} s’applique ^bien

et decrit quelques exp6riences qu’il ^a réalisées.

Marcel BOLL.

Marcel BOLL.

T. XXXVI, ^{n° 11.}

RUDOLF ORTVAY. - Constante diélectrirlue ^de quelques liquides

aux pressions 6lev6es. - P. 1-24.

La constante di6lectrique ^des liquides suivants : 6ther 6thylique, benzol, xylol, toluol, sulfure de carbone, chloroforme, ^huile de pa-

raffine, ^{6ther de} p6trole, ^{huile de} ricin, ^{a ete} mesur6e, ^{avec 3} deci-

males, jusqu’A ^des pressions ^{de 500} kilogrammes par centim6tre carr6. Les constantes di6lectriques peuvent ^etre parfaitement repre-

sentées par ^des formules paraboliques telles que :

(p, ^{exces de la} pression ^{sur la} pression atmospherique).

La relation de Clausius-Mossotti :

a ete contr6l6e seulement pour l’éther et le benzol : dans les deux cas,

le premier ^{membre varie en sens inverse de la} pression, respective-

ment de 1,3 0/0 ^{et 1,17} 0~’0 ^dans 1’intervalle 6tudi6.

(1) Scienlific Papers, IY, p. 241.

941

HEINRICH LÖWY. - Constante diélectrique ^et conductibilité des roches.

P. 125-133.

A quel point ^les oscillations 6lectriques peuvent-elles ^se propager dans l’int6rieur de la Terre et permettre ^de l’explorer? Poursuivant 1’etude qu’ii ^a entreprise ^{de ces} questions, ^{1’auteur mesure} approxi-

mativement la conductibilité et la constante di6lectrique ^{pour une} quarantaine ^{de roches choisies} parmi ^les principaux constituants de 1’ecorce terrestre, ainsi que ^la conductibilité d’une dizaine d’esp6ces

min6rales et d’une vingtaine ^{de minerais.}

Des résultats, qui ^se rapportent à des 6chantillons soigneusement desseches, ^l’auteur conclut que, ^{dans les} régions sèches, les oscilla- tions 6lectriques peuvent ^se propager ⁴ l’int6rieur de la Terre, ^sans

extinction sensible, jusqu’a des distances variant de 10 a 10.000 kilo- mètres, ^{suivantla nature} des roches. Quant ^{aux minerais, dix d’entre}

eux se distinguent ^{très nettement} des roches par ^leur conductibilite.

CH. FORTIN.

G. JAFFE. - Sur un cas de courant de saturation d’origine électrolytique.

P. 25-48.

Les solutions tr6s diluees d’oleate de plomb ^{dans 1’hexane} pur

(concentrations de 1’ordre de 10-~ grammes par centimetre cube),

soumises a diverses tensions entre deux armatures m6talliques planes et paralleles, ^sont travers6es par des ^courants qui ^ne suivent pas la loi d’Ohm. Si le courant traverse le liquide depuis peu de temps, ^les

ph6nom6nes sont plus ^{ou moins} irreguliers ; ^mais, apr6s ^{une duree}

de l’ordre d’une heure, ^les ph6nom6nes deviennent reguliers. ^Le

courant augmente ^{d’abord avec la} tension, ^{mais moins} vite que ne

1’exige ^{la loi de} Ohm, ^{et la courbe} qui represente le ^{courant en fonc-}

tion de la tension se confond pour ^les potentiels ^{6lev6s avec une}

droite tr6s peu inclin6e ^sur 1’axe des potentiels ^et coupant ^{l’axe des}

courants en un point ^{situ6 sur sa} partie positive. ^Le phenomene ^se rapproche ^ainsi de celui de la conductibilité dans les gaz ionises mais toutefois le courant n’est pas susceptible ^{de se saturer} compl6tement.

L’auteur admet alors que ^ce courant est la superposition ^d’un

courant se comportant exactement comme celui qui ^{traverse un} gaz

ionisé, ^{et d’un courant} suivant la loi d’Ohm. Par diverses conside-

942

rations, ^{il est} conduit a penser que le premier ^{courant est dû} au corps dissous, qui ^se comporterait ^{comme une source d’ions des deux} signes, ^a laquelle ^seraient applicables ^{les lois connues des sources}

d’ions dans les gaz; Ie second ^courant serait du ^a des iMDuret6s qu’il

est pratiquement impossible d’61iminer du solvant ou du corps dis-

sous.

Admettant donc cette hypothese, ^{l’auteur est conduit a constater}

que la ^cause ionisante est en partie ^{un effet de} volume, ^en partie ^un

effet de surface, ^sans expliquer le m6canisme de ce dernier effet.

11 en deduit la vitesse de production ^et de recombinaison des ions.

Le premier ^serait proportionnel ^{au carr6 de} la concentration de la

solution ; ^le degr6 ^de dissociation du corps dissous serait ind6pen-

dant de la concentration. Avec cette mani6re de voir, l’hypothèse

faite par Mie, qui consiste a donner la valeur I a la constante de

Langevin pour les liquides, ^{se trouve} v6rifi6e par l’expérience.

Enfin la vitesse de production ^des ions semble passer par ^un mi- nimum a la temperature ^{ordinaire a} laquelle ^la plupart ^des exp6-

riences ont ete poursuivies.

J. CARVALLO.

F. Mesure des chaleurs sp6cifiques ^{a basse} temperature ^{avec le} calorim6tre de cuivre.

P. 49-73.

On sait que 1’etude des chaleurs sp6cifiques ^{a basse} temperature

est de la plus ^haute importance pour la demonstration exp6rimentale

du principe ^de Nernst, d’apr6s lequel les chaleurs sp6cifiques ^des

corps solides (amorphes ^ou cristallisés) doivent tendre vers 0 quand

la temperature absolue tend vers 0.

L’impossibilité ^de 1’emploi des m6thodes calorimétriques ^ordi-

naires est 6vidente. C’est pourquoi ^{Nernst a créé} le calorim6tre à

cuivre, que l’auteur a perfectionné ^et employ6 pour un grand ^nombre

de mesures.

Le calorim6tre y est constitué par ^un bloc de cuivre placé à ^l’in-

t6rieur d’un r6cipient de Dewar. La temperature ^est donn6e par ^un

couple thermoélectrique noye ^dans le bloc de cuivre. Le tout est

plonge ^{dans un bain a} temperature constante, g6n6ralement de neige carbonique. ^{La valeur en eau} du calorim6tre était d6termin6e expé-

rimentalement a 1’aide d’un corps de chaleur sp6cifique ^{connue a}

basse temperature (par exemple ^le plomb).

943

A l’aide de ce calorim6tre, ^{1’auteur a} d6termin6 les chaleurs spe- cifiques ^d’un grand nombre de corps ^a basse temperature (la plus

basse temperature ^{était la} moyenne ^entre celle de 1’air liquide ^{et de}

1’acide carbonique solide).

Le meme calorimetre permet aussi de faire d’autres mesures

thermochimiques. ^{A titre} d’exemple, ^{on a} d6termin6 la chaleur de

vaporisation du sulfure de carbone, qui ^a 6t6 trouvée de 6614 calories- grammes.

Enfin les résultats des mesures ont ete discutes au point ^{de vue des}

formules et des théories r6centes de Nernst et de 1’lanck-Einstein.

11 est impossible ^{de r6sumer ici cette} discussion, pour laquelle ^beau-

coup d’616ments manquent encore, mais il convient d’en signaler ^le

tr6s grand ^interet.

Ch. LEENHARDT.

R. HARTMANN-REMPF. 2013 Nouvelles recherches sur la loi de r6sonance des corps ^sonores accordes. - P. 74-90.

Ces tr6s int6ressantes experiences ^se rattachent aux anciens tra- vaux de 1’auteur sur la r6sonance des anches libres employ6es ^dans

les fréquencemètres (1). ^Leur publication ^a simplement pour but de provoquer de nouvelles recherches ^sur les ph6nom6nes ^{de r6sonance}

des corps élastiques, ^{et en} particulier ^des syst6mes coupl6s, ^{ou deux}

ou plusieurs syst6mes peuvent s’influencer mutuellement.

L’auteur a 6tudi6 : 11 l’influence de l’intensit6 d’excitation et de l’amortissement sur le maximum de r6sonance d’une lame elastique

vibrant librement ; ^2’) 1’influence mutuelle qu’exercent ^{les unes sur}

les autres des anches accord6es a des fréquences ^{tres voisines, et}

mont6es en peigne ^{comme dans les} fréquencenlètres.

Les conclusions les plus importantes ^au point ^{de vue} pratique pa- raissent 6tre les suivantes : L’influence mutuelle des deux anches de

frequences ^{très voisines est} d’autant moindre qu’elles ^{sont moins} capables d’ébranler leur support, c’est-A-dire qu’elles ^sont plus

faibles. On ne peut ^accorder exactement une lame que dans ^{deux cas:}

la communication d’6nergie ^aux corps environnants est compens6e

par ^{une autre} lame a peu pr6s ^en opposition ^de phase ^{avec elle} (par exemple ^{fixée en face d’elle, sur le meme} support) ; ^le support ^est

assez massif pour que ^la lame 1~e puisse pas les mettre en vibration.

(1) Voir J. de 4e série, ^t. III, p. 109 (1904,.

944

La courbe de r6sonance (intensite ^des vibrations de resonance . en

fonction de la frequence ^de 1’excitation) ^{est tout a fait} sym6trique ^si

l’on peut emp6cher ^{la mise en} vibration des lames voisines. La lame voisine de fréquence plus ^6lev6e parait produire ^une perturbation profonde; ^{celle de} frequence ^moindre 61argit seulement le maximum de r6sonance. Dans ^un syst6me ^de quatre ^lames accord6es ^{a 49,5;}

50 ; 50 ; 50,5, ^les lames extr6mes n’ont exercé aucune influence sur

la vibration des deux lames moyennes.

P. LUGOL.

F. LUNKENHEIMER. - Sur les rapports des intensités des raies de l’hydrogene,

dans le spectre des rayons-canaux. - P. 134-152.

D’apr6s ^Stark (4), lorsque la vitesse des porteurs ^de series aug- mente, 1’accroissement relatif de l’intensit6 des raies est le plus

considerable pour des longueurs ^{d’onde de} plus ^en plus ^{courtes. Ce}

résultat est contredit _par les exp6riences de Paschen. Lunkenheimer

a tent6 d’61ucider la question par 1’etude des raies Ha ^et Hp. ^{11 con-}

clut de ses observations photom6triques ^et photographiques que, dans les limites des erreurs d’exp6rience, ^le rapport des intensités est independant ^{de la} vitesse des porteurs. ^{Par contre, il est vrai-}

semblable que ^ce rapport depend ^{de la} pression du gaz dans.le tube

producteur des rayons-canaux.

G. 1,EIMBACH. - p varie-t-il avec ? Remarque ^{relative au} travail de J. Stark

sur « la loi du noircissement par 1’eclairement normal (2)

- P. 198-202.

11 s’agit ^de l’exposant p de la loi de Schwarzschild, d’apr6s ^la- quelle les noirs d’une plaque ^sont égaux ^si

It~

Ct~

(I représente l’intensit6 lumineuse agissant ^{sur la} plaque pendant ^le temps t) .

Pour Stark, p depend ^{de ), :} suivant d’autres observateurs, parmi lesquels ^{Leimbach, p en est} independant. ^Leimbach poursuit ^de

nouvelles exp6riences, susceptibles ^{de trancher la} question.

(1) ^J. STARK, ^{Ann. d.} Phys., XXI, p. 431, 1906; XXVI, p. 918, I908.

(2) ^{J. de voir ce} vol. p. ^6’I8.

945

H. B AERWALD. - Réponse ^a la remarque de Stark ^{sur ma} communication :

«

Influence du champ magn6tique ^{sur 1’effet} Doppler des rayons-canaux ^».

’

- P. 203-206.

L’auteur ne trouve pas justifi6es les critiques ^{de J. Stark} I’) .

’

M. BARRÉE.

,

A. HEURUNG. - Recherches mr les effets magnéto-optiques

dans le chlore et l’iode.

P. I~3-I i6.

~.. L’auteur a etudie la dispersion ^rotatoire magn6tique ^{du chlore.}

Contrairement a ce qui se passe ^au voisinage ^{des raies} d’absorption

des spectres ^de lignes, il n’a donne aucune variation du pouvoir ^rota-

toire dans le domaine des bandes d’absorption.

2. 11 ^a 6tudi6 les phenomenes magnéto-optiques dans l’iode en

analysant ^{la lumière sortant du} champ magnétique, ^{d’abord avec un} spectrographe ^a quatre prismes, puis ^{avec un} spectrographe ^{a échelons}

de grande puissance qui permettait de r6soudre en raies les bandes

d’absorption ^{de l’iode et} de les 6tudier separement. Dans chacune de

ces deux series d’exp6riences ^{on a} compare ^le spectre d’absorption

de l’iode avec le

spectre magn6tique

que 1’on obtient ^en analy-

sant au spectroscope la lumi6re qui ^{a traversé la cuve d’iode} plac6e

dans Ie champ ^entre deux nicols croises et le courant électrique ^6tant

établi. Dans la premi6re ^s6rie d’expériences, ^{on a} pu constater : 1° que le

spectre magnetique)) contient dans le vert des raies étran-

geres au spectre d’absorption ; 2° que celui-ci ne pouvait ^{etre éteint}

ni par ^une rotation de 1’analyseur, ⁿⁱ par l’interposition ^{d’une lame}

quart d’onde, ^{de sorte} qu’une petite part ie ^seulement de la lumiere est polaris6e. Dans la deuxi6me s6rie d’expériences, ^le spectre ^ma- gn6tique ^se composait ^{de raies} qui n’ont montre aucune trace sen-

sible de polarisation.

Dans toutes ces exp6riences, ^{le faisceau se} propageait parall6le-

ment aux lignes ^{de force du} champ ; ^{si 1’on fait tourner 1’electro de} 90°, ^{on observe le meme}

spectre magn6tique

que précédemment,

mais beaucoup plus faible. L’auteur attribue ce phenomene ^{a un effet}

Zeeman.

(1) ^{J. de} Phys., ^{voir ce} vol., p. 688.

946

F. Remarques critiques ^{sur la} pr6cision ^{des mesures}

de longueurs ^d’onde des raies spectrales ififra-rouges.

P. t9i-I9’T.

.

F. Biske a publi6 ^r6cemment (1) ^{un m6moire} surla courbure des raies

spectrales ^donn6es par un reseau plan, et ^{sur les erreurs} qui resultent

de Ih dans les mesures de longueurs d’onde. F. Paschen montre que les mesures qu’il ^{a donn6es de} plusieurs ^raies infra-rouges ^{ne sont}

entach6es d’aucune erreur de ce fait.

D’une part, ^en effet, ^le syst6me optique employ6 par Paschen était

astigmate, ^{et la courbure} provenant ^de l’astigmatisme était dans le

dispositif employ6 par lui corrig6e sensiblement par ^la courbure oppo- s6e provenant ^{de la} diffraction par le réseau. De plus, ^{dans les me-}

sures relatives au spectre de l’hélium, ^une petite portion de la fente était employee, ^{de sorte} que, grace ^a l’astigmatisme particulier ^du syst6me optique, 1’energie ^{se trouvait} a peu pres enti6rement con-

centree au centre de la raie. Pour le _mercure, au contraire, ^{toute la} longueur de la fente (12 millimètres) ^était employee. ^{Enf n la re-}

cherche exp6rimentale directe des erreurs provenant ^{de la cour-}

bure faite sur 1’appareil qui ^{a servi} aux mesures de Randall montre que la raie du ^mercure donn6e auparavant pour 01 ’0,8 ^{doit être} reduite 4 10140,10, ^tandis que la valeur donn6e primitivement pour la raie de l’hélium, 10830,42, ^ne diff6re pas de la ^valeur 10830,26 ^cor- rig6e de la courbure d’une quantite sup6rieure ^{a la} limite des erreurs

de mesure. Leslongueurs ^d’onde rapport6es ⁴ Hg ^{10140,548 doivent}

d

I . I., I f 10140 ^{10 0} _{d. 11’}

donc etre multipli6es par le facteur 040’0· tandis que celles qui

100, 8

sont rapport6es ^{a He} 10830,42 n’ont besoin d’aucune correction.

F. CROZE.

.

HERMANN Sur les effets volumetriques ^{dans les} phenomenes

de dissolution.

P. 171-182.

L’auteur developpe des considérations ayant pour objet ^{la déter-}

mination de la variation de 1’energie libre par la dissolution ^d’un

liquide ^{ou d’un solide dans un} liquide, ^sans negliger ^{les volumes des} composants vis-h-vis de ceux des vapeurs, ^non plus que les ^contrac-

(1) ^{Voir ce} vol., p. 508.

947 tions ou dilatations qui peuvent resulter du m6lange effectué isother-

miquement. ¹¹ prend, pour fixer les id6es, ^le melange ^{de 1‘eau a 1’al-} cool ; soient : v ^{le volume} de l"eau et w, celui de 1’alcool ^a m6langer

a To, ^contenant respectivement ^{in mol6cules d’eau et n mol6cules} d’alcool; ^{lk le} volume du melange liquide; Vo ^{et les} volumes des

composants ^{4 1’etat} gazeux mesures ^sous les pressions Po ^et qo, qui

sont les tensions maxima a T° des deux corps separes ; p et q ^les

pressions partielles ^{dans le} melan ge gazeux au-dessus ^de tft, ^V et NV 6tant les volumes correspondants ^des deux vapeurs ^{sous ces} pres-

sions ; V’,, ^{V’, BV’ 6tant} les donn6es relatives a la mo-

lécule-gramme. Pour determiner le travail produit par le m6lange,

on suppose le processus suivant :

i 0 Vaporisation ^des composants, ^ce qui produit ^{les travaux :}

2° Dilatation jusqu’a ^ce que ^les tensions deviennent _p et q ; les tra-

vaux sont:

3° Du m6lange liquide ^6tant suppose ^{dans un tube en U et les}

deux surfaces 6tant recouvertes de membranes semi-perméables,

l’une pour la vapeur d’eau, l’autre pour la vapeur d’alcool, ^{on fait}

arriver 1’une des vapeurs dans ^une branche, ^et l’autre dans 1’autre

branche, puis ^on abaisse les pistons, ^{on ramene a 1’etat} liquide, ^on

calcule facilement que le travail de compression ^{est :}

Le travail total est ainsi :

Les d6riv6es partielles de la diminution de 1’6nergie ^libre

^H par

rapport ^{a rn et ~2,}

948

presentent de l’intérêt, ^{comme 6tant les}

^{forces »} (Helmholtz) ^avec lesquelles ^une molécule-gramme ^{d’eau ou d’alcool} est retenue par

une grande quantite ^du m6lange :

Dans I dernier terme on a mis ... ^ce _que Dans ie dernier terme,

^{on a mis 2013 au lieu est ce que}

wo ⁰

.

1’auteur appelle 1’effet volumetrique de la solution relati(

it 1’eau. Selon que 1, 1’absorption d’eau par Ie mélange ^{se fait avec} contraction, ^sans variation de volume ^{ou avec}

39L

dilatation. Pour arriver a une relation entre -2013 ^{et les d’}

effectuons Ie m6lange ^{en amenant} par distillation le volume _v, d’eau dans Ie volume _wo d’alcool; Ie travail 616mentaire correspondant ^à

dm mol6cules d’eau est :

d’ou

La comparaison ^de (1’) ^et (2’) donne la relation cherch6e :

ou

949

Negligeant ^{les volumes} des liquides vis-h-vis de ceux des vapeurs,

on retrouve 1’6quation ^{de Duhem :}

p et q ^ne dependant que du rapport?!!. _n ^{sont des fonctions homogènes}

de degre ^{zéro de m et n, et 1’on a :}

ou bien

est une fonction homogène ^du premier degr6 ^de v, ^et wo, donc

La vérification de 1’6quation ^obtenue exige ^la connaissance des

pressions partielles ^des composantes pour ^des m6langes ^{variables et}

des densités de ces m6langes. C’est pour les m6langes eau-alcool,

eau-acide chlorhydrique ^et eau-ammoniaque que ^nous poss6dons ^les

donn6es les plus nombreuses, mais bien insuffisantes. En particulier

pour le m6lange eau-alcool, nous connaissons bien les densit6s, ^mais

nous avons encore trop peu de donn6es sur les tensions; ^{des déter-}

minations plus compl6tes sont desirables.

A. Coitvisy.

G. SZIVESSY. - Sur 1’effet Volta chez les cristaux. - P. 183-186.

La diff6rence de potentiel ^{au contact} d’un cristal conducteur et d’une solution saline, varie-t-elle suivant la nature de la face par

laquelle ^{s’6tablit le} contact? Pour r6pondre ^{a cette} question, ^1’auteur

a mesuré la force électromotrice de chaines du type :

cristal hematite ( solution ^de SO ~Zn ~ ^Zn

Les résultats obtenus sont independants ^{de la nature} (perpendi-

culaire ou parallèlc à ^1’axe cristallographique) ^{de la face du cristal} qui ^{touche le} liquide.

J. GUYOT.

950

A. PFLUGER. - L’arc elec trique est-il ass i milable a une grele ^de projectiles

ou a un courant d’eau ?

P. 181-190.

Cette question ^{a ete} posee par Levi-Civita. Elle est 1’equivalent

de la question ^{suivante :}

Dans la decharge ^{a travers un} gaz, les porteurs d’électricité sont- ils assez 6loign6s ^{pour ne pas} reagir mutuellement les uns sur les autres ou au contraire s’influencent-ils réciproquement?

La d6viation du rayonnement par le champ magn6tique, ind6pen-

dante de l’intensit6 du courant dans Ie premier ^{cas, lui est inverse-}

ment proportionnelle ^{dans le second cas.}

C’est ce que 1’auteur ^a cherche a vérifier dans des exp6riences ^sur

1’arc au mercure. On trouve bien que les d6viations produites par

un champ magnétique ^{varient tres} peu ^avec l’intensit6 du courant;

mais on ne peut, ^{comme le} fait remarquer 1’auteur, ^{tirer de ces}

résultats une réponse ^{a la} question ^de Levi-Civita, ^{car cette ind6-} pendance de la d6viation et du courant peut ^{etre due au frottement} des porteurs 6lectriques dans la vapeur de ^mercure.

R. JOUAUST.

J.-H. VINCENT. 2013 Exp6riences 6lectriques ^{avec du mercure contenu}

~

dans des tubes. - P. 506-533.

Dans la premi6re partie ^{de ce travail,} 1’auteur étudie au miroir tournant les aspects présentés par 1’arc au mercure produit ^dans

des circonstances parfaitement d6termin6es. L’appareil ^se compose de flacons de Woolf a tubulure lat6rale, bouchés par ^un bouchon,

ÜÙ passe ^un tube de quartz, ^{le tube et} les bouteilles contiennent du mercure; est-il possible ^{dans ces} conditions de produire ^{un arc de} longueur periodiquementvariable ? Les ph6nom6nes peuvent ^etre pho- tographies, a 1’aide d’un appareil muni d’une plaque sensible mobile.

Le premier effet observe est 1’effet

collier ^». On observe sur la

plaque ^{une s6rie} de renflements lumineux de forme ovale, reliés les

uns aux autres de faqon continue par des pédoncules. ^Leur longueur ainsi que leur hauteur dependent ^de la resistance ext6rieure intercalee ;

si cette derni6re est trop faible, ^le phénomène ^semble discontinu;

si elle est trop forte, ^les renflements sont tr6s allong6s ^{et 1’arc s’6-}

951 teint. En tracant ^des courbes reliant la force électromotrice appliqu6e

et la r4sistance ext6rieure, ^on obtient des r6gions ^entre lesquelles

le phénomène ^est possible. ^La frequence depend ^non seulement de la force électromotrice et de la r6sistance, ^{mais encore de la} longueur

du tube et de la pression ^moyenne.

Au-dessous de cette zone cit6e plus ^{haut, la} p6riode ^{de luminosite}

n’est une fonction que de plus ^en plus faible de la frequence, ^à

mesure que l’on diminue la r6sistance exterieure; 1’aspect ^{de la d6-} charge ^est celui d’un

eventail » avec une pression ^de 29 centimètres,

les ^arcs sont irréguliers ^{comme dimension} et périodicité ; si Ia pression au gmente, ^la période de luminosite augmente relativement ala période totale, ^{et on finit} par observer des interruptions ^{dans le}

^{collier ».}

Au-dessus de 29 centimetres, 1’arc intermittent tend a devenir con-

tinu. En introduisant une self, ^la p6riode ^{subit une influence} marqu6e. ¹¹ y ^a des cas ou

1’eventail

n’est pas du ^{aux contacts ou}

aux retraits des deux moiti6s de la colonne mercurielle.

En augmentant le frottement oppos6 ^{au mouvement du mercure}

dans le tube, ^{il est} possible ^{d’avoir un arc continu, a des} pressions

voisines de la pression atmosphérique. ^{C’est le} principe ^{de la} lampe

Kent-Nacell. Dans ce cas, avec un arc de longueur constante, ^on observe au miroir tournant un ruban lumineux. Quand ^ce

^{ruban »}

se rompt, ^le

^collier

peut apparaitre, ^ce qui est ^du a 1’echauffement du tube. Avec des forces électromotrices 6lev6es (transformateur bobine) ^{et en} chauffant le tube de quartz, ^le

^ruban

^{est traversé de} lignes obscures, ^{et de stries} quand ^{on utilise une} dynamo. ^{Ces stries}

sont dues aux variations de la force électromotrice.

Quand ^on coupe le courant, dans ^{le cas de l’arc} continu, ^{la lumi6re} ne s’eteint pas ^de suite, ^{on observe une} lueur verdatre qui ^{s’6teint au}

fur et a mesure que ^la lampe ^{se refroidit et} que les extrémités de ^la colonne mercurielle se rapprochent. ^On peut produire ^{cette lueur}

en chauffant un tube de quartz ^{mont6 comme} ci-dessus; ^le gaz serait fortement conducteur.

Le quartz ^fondu qui ^a perdu saphosphorescence, ^la reprend parun

chauffage.

-

E.-D. SALLES.