Annalen der physik; t. XXXVI, nos 11, 12, 13, 14, 15; 1911

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Annalen der physik; t. XXXVI, nos 11, 12, 13, 14, 15;

1911

Paul de la Gorce, Ch. Leenhardt, L. Bruninghaus, A. Grumbach, P. Lugol, R.

Jouaust

To cite this version:

Paul de la Gorce, Ch. Leenhardt, L. Bruninghaus, A. Grumbach, P. Lugol, et al.. Annalen der physik; t. XXXVI, nos 11, 12, 13, 14, 15; 1911. J. Phys. Theor. Appl., 1912, 2 (1), pp.66-79.

�10.1051/jphystap:01912002006601�. �jpa-00241789�

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et dont la variation, quand ^on change ^de groupe, n’a pu être ordonnée suivant aucune loi simple.

Les séries principales ^ne semblent pas ^{obéir à} la même loi.

F. CROZE.

ANNALEN DER PHYSIK;

T. XXXVI, nos 11, 12, 13, 14, 15; 1911.

W. v. ULJANIN. - Sur l’emploi du tube de Zehnder comcne indicateur des oscillations électriques. ^- P. 119-124.

Pour déceler les oscillations électriques ^{au moyen} d’un tube de Zehnder réuni aux pôles d’une machine électrostatique, ^on peut : ^-.

10 Placer en dérivation avec le tube de Zehnder un autre tube à vide muni d’électrodes mobiles dont on règle l’écartement à la valeur limite permettant ^la décharge ; le tube de Zehnder ^ne s’illu- mine que pendant ^le temps ^{où le} résonnateur est excité ;

2° Placer l’anode près ^de l’éclateur ; ^{au moment où on excite le} résonnateur, la colonne lumineuse s’infléchit nettement et l’espace

sombre entourant la cathode augmente d’étendue ;

3° Relier au pôle négatif de la machine électrostatique l’électrode

placée près ^de l’éclateur ; ^on favorise de la sorte l’ionisation, et, ^au

moment où le résonnateur est excité, l’étincelle est accompagnée

d’une vive luminosité.

La présence ^de quelques grains de bromure de radium dans ^un tube de Zehnder augmente beaucoup ^sa sensibilité.

PAUL ^{DE LA} GORCE.

W. NERNST. - Sur l’énerbie ^interne des corps solides. ^- P. 395-440.

Une des conséquences ^{de la théorie} cinétique quantitative ^d’Ein-

stein est que la chaleur spécifique des corps cristallisés doit tendre

vers zéro quand ^la température ^{tend vers le zéro absolu.}

L’auteur s’est proposé d’attaquer expérimentalement ^la question

et de vérifier cette conséquence pour les solides cristallisés et même pour ^les corps amorphes (ou liquides surfondus).

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01912002006601

Malheureusement les méthodes habituelles de ^mesure des cha- leurs spécifiques ^{ne donnent} que des valeurs ^Înoyennes dans un cer-

tain intervalle de température.

Aussi l’auteur, ^{avec l’aide} d’Eucken, utilise-t-il une méthode qui

permet ^{d’obtenir les chaleurs} spécifiques ^{vraies à} chaque tempéi’a-

ture, ^méthode déjà employée ^en principe par Gaede.

Elle consiste à échauffer de quelques degrés ^la substance, qui

sert elle-même de calorimètre, ^à l’aide d’un courant t électriques

d’intensité connue et parcourant ^une résistance connue noyée ^dans

la substance : l’énergie calorifiques ^{fournie est donc mesurable.}

L’élévation de température ^{est donnée} par ^la spii-ale chauffant e

elle-même, fonctionnant, après ^{et avant} l’expérience, ^{comme ther-}

momètre à résistance. Enfin, ^en plaçant la substance dans un vase

de Dewar, maintenu lui-même dans ^un bain à basse température, ^on peut opérer dans l’intervalle de - ~~0° à 0°. Les variations propres de température ^{de la} substance, quelle que soit la température ^ini-

tiale à laquelle ^{on la} porte, ^sont simplement de l’ordre de grandeur

de celles qui ^{affectent un} calorimètre ordinaire à la tempér a-

ture ambiante, ^{et les mêmes} corrections permettent d’en tenir compte.

Les basses températures étaient obtenues jusqu’à ^{’ï0° et 60°}

absolus dans l’air liquide ^et jusqu’à 22J ou 160 absolus dans l’hy- drogène liquide, ^{avec ou sans} ébullition dans le vide.

Cette méthode a permis ^{de vérifier avec un} plein ^{succès les} prévi-

sions de ^la théorie, ^{et ce} pour ^un grand nombre de corps amorphes

ou cristallisés, ^{en ce sens} que ^la chute vers le zéro absolu des chaleurs spécifiques ^se produit ^à température plus ^{ou moins} basse,

et d’une façon plus ^{ou moins} complète, ^{mais se} produit toujours.

Le mémoire se termine par des considérations théoriques ^et géné-

rales dont l’intérêt n’est pas moindre que celui des recherches expé-

rimentales.

Nernst et Lindemann proposent de modifier la théorie quantita-

tive de Planck-Einstein : voici le résultat principal auquel ^{ils abou-}

tissent :

Si l’on suppose que ^ceux des atomes qui ^sont unis dans l’état de repos, soit dans ^les corps solides, soit dans les gaz, absorbent

l’énergie cinétique ^en quantité e ^{= hv et} l’énerg ie potentielle, ^au

contraire (c’est-à-dire le travail accompli ^{contre les forces ramenant}

les atomes à leur position ^{de repos), e~z nloindre, on}

68

obtient pour valeur de l’énergie interne ~~~ _par atome-gramme :

où ~ ⁼ 1,86 . ^{10-il a et v =} fréquence ^{des atomes.}

Cette formule fournit s£multané1nent, ^ce qui ^n’est jusqu’ici ^{le cas}

pour ^{aucun autre} principe :

1° La loi du rayonnement ^de Planck, ;

2° Les variations, déterminées par l’expérience, des chaleurs ato-

miques ^des corps simples ^ou composés;

3° Le moyen de calculer, ^{en r(tlettr} absolue, la chaleur spécifique

des solides et des gaz, quand ^{on connaît} le nombre de vibrations v obtenu par les méthodes optiques, pourvu que, parmi ^les particules

en vibration ne figurent que celles chargées d’électricité (ions),

comme c’est le _cas, par exemple, pour les électrolytes ^binaires.

Pour les corps dont les ^atomes possèdent ^diverses fréquences

propres, la ^{chute aux} basses températures ^{est moins} rapide, ^confor-

mément à la théorie ; ^en introduisant dans les calculs les diverses

fréquences, ^{on obtient} encore un accord satisfaisant avec l’expé-

rience.

Comme cas de fréquence unique, ^on peut ^citer Al, Cu, Ag, ^Pb, Hg, ^{Zn, I, C} (diamant), puis ^{KCI, NaCl,} KBr. Dans tout l’inter- valle de température examiné, ^{l’accord de la formule} précédente

avec les mesures est excellent, tandis que ^la formule primitive

d’Einstein est complètement ^{en défaut aux basses} températures.

Pour les trois sels cités plus haut, ^la fréquence ainsi calculée _par voie thermique ^{est en} complet ^{accord avec} la moyenne des deux nombres (d’ailleurs peu différents) ^{obtenus avec} les méthodes op-

tiques par liubens ^et Hollnagel ; par suite, l’énergie peut ^{ici se cal-} culer théoriquement ^{avec une} parfaite exactitude, ^{sans avoir recours}

à une mesure calorimétrique.

Il paraît donc nécessaire de modifier la théorie de Planck-Einstein,

que l’expérience ^ne confirme pas ^au point ^{de vue} quantitatif; ^c’est

cette modification qui ^fait l’objet du mémoire _que publient, ^{en même} temps que celui-ci, ^{Nernst et} Lindemann dans la Zeitschrifi für

Electrochel1ie .

Mais, ^au point ^{de vue} qualitatif, ^les présentes recherches con-

firment d’une façon absolue les résultats de la tlléorie d’Einstein, qui apparaît, par suite aujourd’hui, dans le domaine de l’énerg ie interne,

ainsi qu’auparavant dans celui de l’énergie rayonnante, ^comme par- ticulièrement remarquable ^et fructueuse.

Nulle part ^{on ne trouve} le moindre appui expérimental ^à l’hypo-

thèse qu’il y aurait ^une différence caractéristique ^entre l’énergie

interne des métaux et celle des corps ^non métalliques; par suite doit

disparaître ^{tout ce} qui, ^{dans la théorie} électronique actuelle des métaux, repose ^{sur cette} hypothèse.

En d’autres termes, ^{il fgut ou} bien considérer l’équation des gaz

comme inapplicable ^{aux électrons} libres, ^ou bien supposer que le nombre de ceux-ci est infiniment petit vis-à-vis de celui des atomes

métalliques.

Les mesures expérimentales ainsi que les considérations théoriques

contenues dans ^ce travail confirment ^ce fait qu’avant ^même d’atteindre le zéro absolu, les chaleurs atomiques aussi bien des éléments que des combinaisons deviennent infiniment petites. D’où résulte (d’accord

du reste en cela aussi bien avec la théorie quantitative ^{de Planck-}

Einstein qu’avec celle modifiée par Nernst ^et Lindemann) que ^toutes les propriétés des corps solides, ^tant amorphes que cristallisés, ^dont

l’origine ^{est dans les atomes, doivent être} indépendantes ^{de la tem-} pérature si celle-ci ^{est assez} basse. Dans ce cas se trouvent les fonc- tions thermodynamiques, ^et par suite le ^théorème thermodynamique

de l’auteur apparaît ^{comme cas} particulier ^{d’une loi très} générale.

CH. LEENHARDT.

HANS HESS. - Sur la plasticité ^{de la} glace. - P. 449-492.

L’auteur s’est proposé d’expliquer po’Urquoi ^{la vitesse cl’écoule-}

mènt de la glace ^un orifice déterminé croît ment à pression ^et te7npérature constantes.

Dans ce but, ^la glace ^est soumise dans des cylindres ^{en métal ou}

en bois, ^{et à} l’aide de pistons plongeurs ^bien travaillés, ^à des pres- sine pouvant ^aller jusqu’à ^6.000 kilogrammes par centimètre carré.

Un grand ^{nombre de mesures ont} permis ^de construire la surface

représentative ^{de fusion de la} glace, ^en portant respectivement ^sur

les trois ^axes de coordonnées les températures (entre ^{0 et -} 20°), ^les pressions, ^et les vitesses de fusion de la glace.

70

Les propriétés fondamentales de la surface de fusion sont les sui- vantes :

10 A température constante, la vitesse de fusion croît très vite

. quand ^la pression croit;

2° A pression constante, la vitesse de fusion croit très vite quand

la température croît;

3° Si la température ^{décroît, un fort} accroissement de pression ^est

nécessaire pour maintenir ^constante la vitesse de fusion ;

4~ Au voisinage de l’axe des températures, ^la surface de fusion est fortement incurvée, ^et tombe bien au-dessous de la surface de fusion

théorique. Il semble donc que la glace ^se liquéfie lorsque ^la pression

est encore bien inférieure à la pression de fusion vraie. L’auteur n’a pu expliquer complètement ^le phénomène. ^{Il ne} peut ^{être attribué à la}

compressihilité ^{de la} glace, qui ^{est bien} trop faible pour jouer ^{un rôle} important. ^{La cause en} paraît ^{ètre un afflux de} chaleur dont le piston plongeur serait le siège, puisqu’il ^{est en contact avec} le bâti d’ui,e presse hydraulique ^{dont la} température esttoujours supérieure ^{à celle}

de la glace comprimée. ^{C’est ce} qui expliquerait que le désaccord ^{e4 t}

surtout grand aux faibles vitesses, tandis que, pour les grandes vitesses

la surface pratique ^tend asymptotiquement ^vers la surface théorique.

D’autres recherches ont été faites en observant l’écoulement de la

glace ^{par un canal} traversant le piston ^{suivant son axe.} Le résul t at

général ^est que : ^lcz plast£cité ^{de la} glace ^est déterminée paî- la propor- tion d’eau qu’elle renferme. ^Cette proportion ^IL peut ^{être calculée} facilement si le changement d’état de la glace par pression ^{se fait} adiabatiquement. L’auteur arrive à la formule :

Ce résultat répon d ^{à la} question que l’auteur s’était posée. Lorsque

de la glace ^{est soumise à une} pression ^{et une} température ^détermi- nées, ^une portion ^de glace ^se liquéfie, ^la plasticité ^{de la} glace aug- mente, ^et par conséquent ^{aussi sa vitesse} d’écoulement à pression

constante.

Ces faits sont applicables ^{à la} théorie du mouvement des glaciers.

Dans la masse du glacier, ^les changements ^d’états sont adiabatiques,

et par conséquent ^la plasticité augmente ^{avec la} profondeur (d’après

la formule précédente). ^Le crevassement du glacier ^{est dû à ces diffé-}

rences de plasticité : ^la glace superficielle ^est plus ^cassante que la

glace profonde.

Si on considère maintenant le fond du glacier, ^{le lit} glaciaire y

joue le rôle du piston ^{dans les} recherches de laboratoire. Par suite de l’afflux de chaleur venant de la terre, ^{la surface} représentative

de fusion est déformée, ^{comme nous l’avons} vu, et pour ^une pression donnée, la vitesse de fusion est plus grande que celle que prévoit ^la

surface théorique. ^La vitesse de fusion n’est plus limitée que par la vitesse ^avec laquelle ^{de la} glace ^nouvelle peut ^venir remplacer ^celle qui ^{est fondue.}

~

L. BRUNINGHAUS.

H.-G. MÔLLER. 2013 Accroissement de résistance par les oscillations électriques

des conducteurs subdivisés. - P. 738-778.

Dolezalek avait proposé, pour remédier ^à l’inconvénient de l’accrois- sement de résistance des bobines faites d’un conducteur massif et parcourues par ^{du courant} alternatif de haute fréquence, ^{de les cons-}

tituer au moyen d’un cordonnet de fils isolés ^{et tournés} de telle façon qu’ils fussent alternativement au centre ou à la périphérie ^{du cordon-}

net. Or ^ce procédé ^est inefficace, ^{comme l’ont montré des} expériences

récentes de Lindemann (1).

Ce dernier, étudiant les résistances de deux bobines, ^{l’une cons-}

tituée _par un fil massif, l’autre par ^un cordonnet composé ^{de 180 fils}

émaillés de omm,12 ^de diamètre, ayant ^{toutes deux en courant con-} tinu la même résistance 0,089 ohm, ^constata que, tandis que la résis- tance en fonction de la fréquence de la bobine ^en fil massif croissait d’abord très rapidement, puis plus lentement, l’augmentation ^de

résistance de la deuxième bobine était à peu près proportionnelle ^au

carré de la fréquence, que pour 7,~ . ^10~ périodes, ^cette augmentation

de résistance atteignait ^{celle de la} première bobine pour lui devenir ensuite supérieure.

Môller veut prouver que, pour expliquer ^ce phénomène, ^{il n’est} pas nécessaire d’invoquer ^{les courants de} déplacement dans l’isolant du fil. Par des considérations très simples, ^{il montre} que, dans le ^{cas du} cordonnet dont tous les brins sont parcourus par ^{des courants} égaux,

. on peut calculer la valeur du champ ^{en un} point ^{d’un des fils, en} négligeant ^{l’action de ce} fil, ^{et il} démontre que, dans ^ces conditions, l’accroissement de résistance du cordonnet est proportionnel ^au

(1) Vel’handlung ^der Deuisc la. Physik. Gesell., ^t. Il, ^n° 22, p. 632.

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carré de la fréquence ^{et à la} quatrième puissance ^{de son diamètre.}

Dans le cas du fil massif, il arrive un moment où une partie ^{du fil}

est seule parcourue par le ^courant. On peut l’assimiler à un cordon- net dont le diamètre diminuerait avec la fréquence, ^{et on} voit immé - diatement _{que, pour} les fréquences élevées, la résistance du fil massif croît moins vite _{que le} carré de la fréquence, ^et que, par suite, ^la

courbe représentant ^cette augmentation de résistance en fonction de la fréquence doit couper la courbe relative ^au cordonnet.

L’auteur établit ensuite les formules donnant l’augmentation ^de

résistance en fonction de la fréquence ^{des bobines.}

Dans le cas d’une bobine enroulée avec un fil massif circulaire, ^il

trouve : ^.

avec :

ra, ri, rayons extérieur ^et intérieur du bobinage ;

n, nombre de périodes ^{du courant en 2~ secondes;}

c, conductivité du métal constituant le fil.

Cette formule (identique ^à celle obtenue par Summerfeld) ^ne s’ap- plique qu’à ^des fréquences ^assez élevées pour qu’on puisse rempla-

cer les fonctions de Bessel à argument imaginaire par des exponen- tielles.

Pour le cas d’une bobine constituée _par un cordonnet de section circulaire et formé de fils ronds, ^il obtient la formule :

avec :

Vo étant le nombre des fils qui constituent le cordonnet, x ayant ^la

même signification que précédemment.

Appliquées ^aux expériences ^de Lindemann, ^ces deux formules donnent bien _pour abscisse du point d’intersection des deux courbes,

la valeur trouvée expérimentalement.

R. JOUAUST.

Z. RLEMEXS1EWICZ. 2013 Sur la mise en liberté rrions positifs

par les métaux chauffés. ^- P. 7JG-81’~.

L’auteur a cherché à mettre en évidence l’origine ^du phénomène

en employant ^{notamment des fils} qui ^{avaient été} polarisés, ^soit

comme cathode, ^{soit comme} anode, ^{dans un} voltamètre, ^{et en faisant}

varier la pression ^{et la nature du} gaz ^{où ils sont} maintenus pendant

les mesures d’ionisation.

D’après ^M. Klemensiewicz, l’émission d’ions positifs ^{est due} généralement ^aux gaz occlus, les réactions chimiques n’ayant qu’ u n

rôle secondaire. Enfin, ^en employant dans le vide des fils de platine

saturés d’hydrogène, il n’a obtenu qu’une faible émission d’électrons ;

au contraire, ^{un fil non saturé} d’hydrogène ^{émet dans} l’hydrogène ^à

la pression atmosphérique ^{un courant mille fois} plus g rand ; ^ce

résultat est contraire à l’hypothèse ^{de Thomson,} qui ^{attribue cette}

émission de charges négatives ^{à la} solubilité du gaz dans ^le métal.

Un effet de surface est plus vraisemblable.

A. Gitu,iBAcu.

A. GRU>IBACH.

ERNST THOlBISE. - Sur le frottement intérieur des mélanges gazeu; . - P . ^815-833.

Graham avait déjà ^constaté l’existence d’un maximum pour la valeur du coefficient de frottement du mélange ^H2 + ^{C02 à diverses} pressions; ^{un tel maximum a été} également ^{mis en} évidence par Tânzler pour le mélange argon-hélium.

Puluj ^{a donné une} formule reliant les coefficients de frottement

aux poids moléculaires et aux pressions partielles ^et totale, d’après laquelle ^on peut prévoir l’existence de ce maximum. De l’étude de cette formule il résulte _que les conditions favorables à l’obtention du maximum sont que les deux gaz aient des coefficients de frotte- ment très voisins et des poids moléculaires très différents.

D’après ^{cela on} peut prévoir que l’hydrogène (en dehors du cas connu C02 + H 2) ^{donnera un maximum en} mélange ^avec l’éthy-

lène et l’ammoniaque, ^tandis que ^rien d’anormal ne se produira ^avec

l’azote et l’oxygène. ^De plus, l’ammoniaque, gaz ^encore relativement

léger, doit donner un maximum avec l’éthylène.

L’étude expérimentale ^{de ces} différents mélanges ^{a confirmé en}

tous points l’exactitude qualitative ^{de la formule de} Puluj. ^Au point

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de vue quantitatif, ^{comme on l’a} déjà constaté, la formule de Puluj

n’est que grossièrement approché.

W. Sur la tliéorie ^{des troubles} critiques. ^- P. 848-854.

On sait que le trouble qui ^se produit dans les fluides ^au voisinage

d u point critique s’explique ^{par le} fait que leur densité éprouve, ^con-

fo1-mément à la théorie cinétique, des variations locales positives ^ou n égatives, distribuées sans ordre dans le temps ^{et dans} l’espace, ^et qui augmentent considérablement au voisinage ^du point critique. ^Le

trouble est l’indice optique ^{de ce défaut} d’homogénéité ^{de la densité.}

Les conclusions de la théorie (Smoluchowski) ^sont que l’intensité i du trouble à une température ^{donnée est} inversement proportion-

nelle à la différence entre cette température ^{et la} température ^cri- tique ^{TA.: _ _ _ _ -_}

Une vérification expérimentale ^{de cette formule a été} donnée par Keesom (4) ^au moyen de mesures sur le trouble critique ^de liqué-

faction de Féthylène.

Or la théorie est également applicable ^aux phénomènes critiques présentés par ^le mélange ^{de deux} phases liquides partiellement

solubles l’une dans l’autre. Des mesures de l’intensité du trouble

critique ^{dans le} mélange ^{eau, acide} isobutyrique ^{ont été} faites par Friedlànder. L’auteur a appliqué ^{ces données à} la vérification de la formule précédente.

On trouve que ^cette vérification est bonne, ^{mais seulement à} partir

de 0°, i environ au-dessus du point critique. Le désaccord est d’au- tant plus grand que la température d’expérience ^est plus proche ^de

la température critique; la formule donne toujours des nombres trop grands, ^{de sorte} qne ^{sur ce} point ^la théorie demande à être complétée.

Ces conclusions concordent exactement avec celles de Keesom.

:B1. KNUDSES et S. WEBER. 2013 Résistance de l’air au mouvement lent de petites boules. - P. 981-994.

Des considérations théoriques ^{ont conduit} Cunningham ^à repré-

senter cette résistance K en fonction ^du coetficient de frottement (1) ^{J. de} Phys., Je série, ^t. 1, p. î-19; ^1911.

intérieur -q de la vitesse v (supposée ^{petite et} constante) ^et du rayon R de la boule, par la formule :

où ~ est le parcours moyen des molécules gazeuses ^et A une cons-

tante comprise ^entre 0,8 ^et 1,6. ^Les expériences ^{de Mac Kechan} (1) ^ont

conduit pour ^{A à la} valeur 1.

Si ~ est infiniment petit ^{vis-à-vis de} R, ^{on tombe sur la formule}

de Stokes. Mais le ^’ cas

où ii

spécial, ^{en raison de} l’emploi que l’on ^fait de la formule précédente

pour ^la détermination de la quantité élémentaire d’électricité. Aussi les auteurs du présent mémoire ont-ils jugé nécessaire d’en entre-

prendre ^{une nouvelle} vérification.

Ils ont opéré par la méthode des oscillations. Un fil fin et horizontal de platine ^est suspendu ^{en son milieu} par ^un fil vertical muni d’un miroir.

Le tout était placé ^{dans une cloche où l’on} pouvait faire le vide.

On déterminait d’abord l’amortissement des oscillations de ce sys- tème à diverses pressions ; puis ^on ajoutait ^{une boule de verre de}

rayon ^{connu à} chacune des extrémités du fil de platine, ^{et on faisait}

une nouvelle série de mesures.

La valeur de la résistance 11 se déduit simplement ^{de la connais-}

sance des décréments logarithmiques ^{dans le} premier ^{et le second}

cas. Quant ^à ~, ^{il est donné en} fonction de la pression p du gaz qu’on mesurait, par la formule :

-~ étant le coefficient de frottement et p, le poids spécifique ^du gaz

sous une pression ^{de 1} dyne par centimètre.

Dans ces conditions, ^{la formule} purement empirique qui représente

le mieux les résultats, ^{à une} température donnée, ^est:

(1) ^{J. de} Phys., 5-série, t. 1, p. 953 ; ^1911.

76

Les résultats expérimentaux, ^{d’accord avec} la formule à quelques

centièmes près, ^montrent que le coefficient de résistance K = v

v

croît de zéro, à 1276 . 10-1 quand ^la pression ^{croît de zéro à}

5.000 dynes par centimètre carré, puis ^reste sensiblement constant

jusqu’à ^la pression ^{de 500.000} dynes par centimètre ^carré. La valeur de K

pour R -

Au delà de 500000 dynes par centimètre carré, ^K augmente

encore, ^ce que la formule ^ne permet pas de prévoir.

C’est donc dans la première période que les ^termes correctifs en

ont de l’importance.

Ce n’est qu’à ^{la fin de leurs} recherches que ^les auteurs ont eu

connaissance du travail de Mac Keehan précédemment cité. Ils ont aussitôt comparé leurs résultats aux siens.

Dans leur formule, ^{le terme A} de Mac Keehan a pour valeur :

On trouve donc bien A = 1 sensiblement

pour §/

Les valeurs de ~ dans les expériences de Mac Keehan varient de 244 à 0,003~. En calculant A d’après ^ces résultats pour divers groupes de valeurs voisines de R ^on obtient des nombres en accord avec ceux que donne ^la formule précédente.

C’est donc une excellente vérification de cette formule et une

preuve de la nécessité qu’il y avait ^à compléter ^{la formule de} Cunning-

ham. CH. LEENHARDT.

L. GREBE. - Le rayonnement ^{de la} lampe ^à arc au mercure. - P. 834-8 0.

L’auteur a étudié les variations du

1-apport (

l’absorption pour les raies du mercure À 546 et À 436, lorsqu’on

fait croître la température ^de l’arc. Dans les deux _cas, on obtient une

droite comme courbe représentative. ^D’autre part, l’expérience

montre que ^la loi de Wien n’est pas satisfaite.

>

F. CiRozE.

. F. CROZE.