Annalen der Physik ;T. XXIV, n° 11: 1907

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Annalen der Physik ;T. XXIV, n° 11: 1907

M. Lamotte

To cite this version:

M. Lamotte. Annalen der Physik ;T. XXIV, n° 11: 1907. J. Phys. Theor. Appl., 1909, 8 (1),

pp.120-144. �10.1051/jphystap:019090080012001�. �jpa-00241437�

120

F. LEDER.- Ueber die absolute Intensitqts verteilung ⁱ¹¹¹ Kontinuierlicl;en Grund der Alkalimetallspektren, ^{Über die} Strahlung ^des Hefnerlampe ^{und des}

Osmiums (Sur la distribution de l’intensité absolue dans le fond continu du spectre des métaux alcalins,

le rayonnement ^{de la} lampe d’Hefner et de

l’osmium). - ^deo Physique, ^t. XXIY. p. 305-323: i00 i (Extrait ^d’une dissertation de Kiel).

Résultats, ^{donnés sous} forme de tableaux et de graphiques, pour

Na, K, ^{Rb et} Cs, ^{de mesures} spectrophotométriques faites dans toute l’étendue du fond continu ; ils confirment les vues de Lenard, d’après qui ^{ce fond est dû à un} élargissement considérable et à la formation de halos des raies des séries secondaires. L’auteur ^a été

amené, ^chemin faisant, ^à comparer ^la lampe ^{d’Hefner au} corps noir,

,

et a retrouvé les résultats d’Angstrom, représentant l’énergie ^en

fonction de la longueur d’onde par :

Il a également comparé ^la lampe ^{d’Hefner à une} lampe ^{à osmium}

de 25 bougies ^{et 40} volts, fonctionnant sous 36 volts et 1,21 ampères ;

des résultats de la comparaison il déduit une formule d’après laquelle

la température vraie de la lampe ^{serait au moins de} 2.195"; ^{il en dé-} duit également que le pouvoir émissif de l’osmium est notablement

plus grand que celui de l’or ^et de l’argent, ^et peut-être supérieur

encore à celui du platine.

P. LUGOL.

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XXIV, ^{n° 11: 1907.}

E. WARBURG, G. LEITHAUSER et ED. JOIIA.NSEN. - Uber das Vakuu111bolo- meter (Boloii-iètre ^{dans le} vide).

^{P. 25-43.}

1. L’intensité du ^courant dans le réseau de BVheatstone est assez

faible pour qu’on puisse appliquer ^{la loi du} refroidissement de Newton, ^et négliger la conduction de la bande bolométridue : ^celle-

ci est noire sur les deux faces et le gaz ^assez raréfié pour permettre

de négliger ^{les courants} de convection.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019090080012001

Dans ces conditions, ^la _perte par conductibilité du gaz ^{croît len-} tement avec la largeur ^{de la} bande, ^tandis que ^la perte par le rayon- nement est proportionnelle ^{à cette} largeur. ^La première ^devient

donc d’autant plus importante ^vis-à-vis de la seconde que ^la largeur

est plus ^faible.

La sensibilité mesurée par la déviation du galvanomètre que pro- voque ^un rayonnement d’intensité 1, ^{est à} peu près porportionnelle

à

l’intensité 1 du courant principal.

2. L’expérience apprend que la sensibilité ^atteint rapidement ^un maximum’ quand ^on fait croître I. Avec le bolometre dans le vide ce

maximum est atteint pour ^une valeur de 1 telle que ^la sensibilité du bolomètre dans l’air ne s’éloigne pas ^encore beaucoup de la loi de

proportionnalité.

Quand l’intensité 1 est notable, ^il faut tenir compte de la condnc- tibilité de la bande. Si on fait varier toutes les résistances propor- tionnellement à I, ^{le maximum} de sensibilité du bolomètre dans le vide est proportionnel ^à la racine carrée de la largeur. L’expérience

vérifie ces conclusions, ^{et il en} résulte que l’avantage ^{du bolomètre}

dans le vide est d’autant plus marqué que ^la bande est plus ^étroite.

G. SCHUI.ZE. - Ueber die elektrolytische Ventihyirkung der lletalle Magnésium,

ÂntÍlnon und Wismut (Effet ^de soupape électrolytique ^du magnésium, ^{de l’an-} timoine, ^du bismuth). - ^{P. 43-54.}

Le magnésium produit ^{l’effet de} soupape ^{dans la} potasse, ^{le car-}

bonate de potassium ^et aussi dans le pllosphate disodique ^additionné

d’un excès d’ammoniaque, jusqu’à ³⁵⁰ volts. Dans les deux premi’ers électrolytiques, l’effet d’une mise hors circuit est peu marqué, ^celui

de l’élévation de température très accusé.

L’antimoine forme soupape dans presque ^tous les électrolytes : ^la plus haute tension (700 volts) ^s’obtient dans le chlorure ^de putas- sium étendu; la soupape ^est peu sensible ^à l’élévation de tempéra- ture, beaucoup ^{à la mise hors circuit.}

Le bismuth fonctionne dans presque ^tous les électrolytes, jus- qu’à ^{600 volts dans la} potasse étendue : la soupape ^est peu sensible à l’élévation de température ^{ou à} la mise hors circuit.

La relation entre la tension de formation et le quotient 1 a ^{de l’épais-}

seur de la couche active 1 _{par le} pouvoir inducteur c est différente

de celle qui caractérise les métaux étudiés jusqu’ici.

122

II. GREIXACIIEH. - Uber die thern-lische Bestinlmung ^der Raclioaktivita1

Îewôhnlicliei- suh:tanzen (Détermination thermique de la radioactivité des

substances ~9-113.

La méthode consiste à enfermer deux échantillons de substances différentes dans deux tubes de De«Far, entourés d’une enceinte à

température constante. Chacun des vases contient un couple ^fer-

constantan, ^{et on détermine à} intervalles de temps réguliers ^{la diffé-}

rence de température ^entre l’échantillon et l’enceinte.

.

On n’a constaté aucune différence certaine dans les expériences

effectuées avec les sulfates de zinc, ^de cadmium, ^de magnésium,

l’azotate d’uranium, ^le zinc, ^{le mercure et le bismuth.}

W. MII,LER. - Zeemaneffekt

Magnésium, Calcium, strontium, Zink, ^Kad-

rnium. Mangan, und Cllruln (E.let Zeeman dans les spectres ^du magnésium,du calc111, ^du strontium, ^du zinc, du cadmium, du manganèse ^{et du} chrome).

P. 105-L 6.

La loi de Preston n’est vérifiée que ^dans quelques ^cas, par les pre- mières séries secondaires des métaux désignés.

Le sextuplet 383 ~,46 ^du magnésium ^{constitue un} type ^nouveau

caractérisé en particulier par ^ce qiie la composante moyenne ^est

polarisée perpendiculairement ^aux lignes ^{de force} magnétiques.

Les spectres ^du manganèse ^{et du chrome} présentent ^des triplets

et quadruplets, ^dans lesquel ^certaines différences de fréquence ^se répètent.

Un certain nombre de raies du manganèse ^sont dissymétriques

tant en position qu’en ^éclat.

P. PRINGSIIEI.,l. - Versuche cibler das 1B1ininlU111potential

Spitzenentladuil-

gen und übei- den Einfluss erhohter Temperaturen auf dasselbe (Recherches

la ditl’éi-ence de potentiel ^{minimum de la} décharge parles pointes ^et l’influence d’une èlévation lellll’(’1’;11ur(l. - il. 145-163.

Cette différence de potentiel varie d’une manière très irrégulière, quand ^la pointe ^est négative, ^surtout quand ^la pointe ^n’a pas ^encore servi. Au bout de quelque temps, ^elle acquiert ^{une valeur constante,} qui ^se reproduit ^même après ^{avoir été} modifiée par ^une élévation de

température ^{ou l’action du radium,} quand ^{on revient aux conditions}

initiales.

Quand ^{on chauffe} le gaz ^sous pression constante, au rouge vif, ^la

différence de potentiel minimum diminue jusqu’à ^une certaine valeur,

qui ^{ne varie} plus ^ensuite quand ^{on élève} davantage ^la température.

Si la pointe ^est positive, la différence du potentiel ^{minimum est}

en général ^très constante et ne varie pas d’une manière sensible par l’élévation de température.

G. Zur Mechanik der Kapillarschicht : ^Antwort

^K. Méca- nique ^{de la} couche capill;1Ù’e: réponse ^{à h.} Fuchs). - I’. 1!H-IG2..

XO 12.

W. VOIGT. - Betraclilungeix ^{nber die} komplizierteren Formen des Zeemanef- fektes (Considérations

les formes les plus compliquées ^{du de} Zeeman). - P. 193-2?~~.

La théorie des électrons de Lorentz, ^{soit sous sa forme} primitive,

soit sous la forme plus complète appliquant ^aux mouvements des électrons les équations ^de Lagrange, ^ne rend pas compte ^{des dédou-} blements de raies plus compliqués que le triplet ^normal.

Voigt ^abandonne l’hypothèse ^de l’isotropie ^des groupements d’électrons et calcule séparément ^l’action du champ magnétique ^sur

les deux composantes des vibrations parallèle ^et perpendiculaire ^au champ.

Les groupements de deux électrons expliquant ^les quintuplets ^et

les triplets ^avec écartement anormal pourraient être considérés

comme des quintuplets ^{dont deux} composantes s’évanouissent.

Les groupements ^{de trois électrons} correspondent ^aux groupes de neuf composantes : ^{ceux de} quatre ^{électrons aux} groupes ^de douze composantes.

Il paraît plus probable d’admettre dans une même substance l’exis-

’

tence non de groupements d’électrons à trois, quatre, cinq ^éléments,

mais de plusieurs groupements de deux électrons avec des modes de liaison différents.

C. BARUS.

L’cher die Yel"lcilung do- Kutrh’usationskerne in staubfreier sesftt-

Li-teri,uftunci ^{cil)ei- dt’}

condensation dans l’uir el p’mt- let

minerj.

^{P. 2-:212.}

Le nombre des noyaux ^de condensation se déterminée d’après ^le

diamètre des couronnes observées à travers le brouillard. Le nombre

124

qui correspond ^{à une couronne donnée} dépend essentiellement de la

grandeur ^{de la détente.}

Le diamètre des gouttelettes paraît dépasser ^{10- ~}

centimètres,

tandis que Wilson l’estime inférieur à 5 . centimètres.

La grosseur des noyaux diminue ^en général quand ^{la condensa-}

tion augmente.

Si on construit les courbes de répartition ^en prenant pour abs- cisses les nombres de noyaux par centimètre cube ^et pour ordonnées les détentes (adiabatiques), ^{toutes ces courbes} paraissent asymp- totes à une droite probablement liorizontale : ce qu’on peut interpré-

ter de deux manières :

Ou bien tous les noyaux ^sont précipités, qui correspondent ^{à la}

détente représentée par l’ordonnée de l’asymptote ^ou bien la capa- cité de condensation de la chambre est limitée. Il n’est pas toujours

facile de distinguer ^{entre ces} deux conditions.

L’ordonnée de l’asymptote dépend ^{de la nature} des noyaux : c’est

quand ^on emploie les rayons X qu’elle ^{est la} plus petite ; ^{elle est un}

peu plus grande ^{avec le radium.}

Les noyaux formés par des gouttelettes ^{d’eau ont des} propriétés

différentes selon la nature du noyau ^sur lequel ^s’est déposée ^la gout- telette ; ^on peut ^les séparer par des détentes successives, ^{dont on}

fait varier la grandeur systématiquement. La manière dont varie à la suite de ^ces détentes le nombre des noyaux ^est très différente suivant

l’origine ^{de ceux-ci,} noyaux des dissolutions (émanation ^du phos- phore, ^{ions ou} noyaux de vapeur.

V. BV ALFRID Ueber Resonanz durch Strahhmg (Résonance par le

rayonnement). - P. ~(~ î-?J0.

Planck a démontré que deux oscillations de période voisine oscil- lant simultanément effectuent une vibration complexe, superposition

de deux vibrations sinusuïdales amorties.

A l’aide des équations ^{de Planck, on} peut chercher la condition pour que les deux oscillateurs effectuent des vibrations de périodes égales

et d’amortissements égaux.

Cette condition est évidemment remplie quand ^{ils ont à} l’état isolé la même période ^{et le même} amortissement.

°

La vibration se réduit alors ^à l’une des vibrations partielles, ^{et les}

deux oscillateurs ont même phase ^{ou des} phases opposées, ^suivant

celle des vibrations partielles subsistant.

Si la différence de phase ^entre la vibration d’un oscillateur et son

action sur l’autre est nulle, l’amortissement est égal ^à l’amortisse- ment naturel, ^{comme dans la théorie ordinaire} de la résonance. Mais si cette différence de phase ^n’est pas nulle, les deux théories ne con-

duisent plus ^{au même résultat} Suivant la valeur de cette différence,

cesseront les fréquences des vibrations ^ou leurs amortissements qui

seront le plus modifiés par la résonance.

Lorsque les deux oscillateurs diffèrent _par leurs fréquences ^et par leurs décréments, ^{on trouve} que, dans l’ocillateur ^dont la fréquence

(ou l’amortissement) propre ^{est la} plus ^{faible, domine la vibration} partielle ^la plus rapide (ou ^la plus rapidement amortie).

Quand les oscillateurs se déplacent l’un par rapport ^à l’autre, ^les

deux vibrations partielles ^se modifient, l’énergie ^{de l’une croissant}

aux dépens de celle de l’autre, ^{sauf si} les deux oscillateurs ont la même fréquence ^{et le même} amortissement propres.

L’auteur indique ^{enfin les} applications possibles de la théorie aux

électrons. L’électron est considéré comme un système ^{soumis à une}

force admettant ^un potentiel, ^{les surfaces} équipotentielles ^{étant des} ellipsoïdes homofocaux. En général, l’électron est donc susceptible

de trois espèces de vibrations indépendantes, parallèles ^{aux axes de}

ces ellipsoïdes.

W. VOIGT. - Bestinunnng der Elastizitat",kon"’tantt’n Bun Arngonit (Détermina-

tion des cunstantes d’élasticité de

P. 290-305.

Ces constantes ne satisfont _{pas à} la relation de Poisson, qui sup- pose que les forces moléculaires ^sont centrales et fonctions seule- ment de la distance.

Les pressions nécessaires pour compenser les dilatations ther-

miques ^sont notablement plus grandes que dans le cas du spath ^et

varient peu ^avec l’orientation, tandis que ^{dans le} spath la différence entre les deux directions parallèle ^et perpendiculaire ^{à l’axe est très}

accusée.

126

J. Ueberdie Herabsetzung ^des Funkenpotentials ^durch Bestrahlung-

der Funkenstrecke mit hathodenstrahlen (Abaisseiiient ^du potentiel explosif

par l’irradiation de l’elploseur har les rayons cathodiques). - P. 326-a3~1.

L’irradiation de l’exploseur provoque toujours ^un abaissement du

potentiel explosif ^d’autant plus grand que l’ionisation ^est plus

intense. Cependant ^cet ab aissement ne surpasse jamais ^{une cer-}

taine limite,. Cette limite est atteinte bien avant que l’ionisation soit suffisante pour produire dans le gaz le ^courant de saturation. Elle

dépend ^{de la nature du} gaz.

Pour les distances explosives ^assez petites (inférieures ^{à 1 cen-} timèt re), l’abaissement est indépendant ^{de cette distance et de la}

nature des électrodes.

P.

Der Peltiel’effekt Eisen-Konstantan nnd Nickel-Kupfer ^zwischen

0° uncl 560’ C.- (Effet ^Peltier

^contact fer-constantan et nickel-cuivre entre 0" eL 5GOo). - P. 3~1-3~ i.

La grandeur ^de l’effet Peltier croit rapidement ^{avec la} tempé- rature, ^surtout pour le ^contact fer-constantan à 0% ^{elle est mesurée} par 3»,l . ^{10-3 et à} ,;601 par 11,9. ^{Pour le contact nickel-}

" _seconde

cuivre, la variation est moins rapide : 1,9~,08 ^{à 0° et} 2,38 ^{à 5601.}

E.-C. Feberden SiedepunkL ^des 11(issigeii ^Ammoniaks (Tempéra-

ture ci’ébullitun de l’ammoniaque liquide).

^{P. 361-369.}

L’auteur discute les différentes ^mesures et pense que le nombre trouvé par Gibbs,

33°,46, est exact à ^un dixième de degré près.

E. ANC,,EIIER. - Frsprung ^der BVàrnleenhyickelung- ^bei Absorption von ^Rônt- genstralilen (Origine ^du dégagement de chaleur produit par l’absorption ^des

rayun5 le P. 310-38U.

Ce dégagement de clialeur est le même dans le plomb ^{ou le}

zinc, aux erreurs d’expérience près (0,8 0/0), ^{résultat en désaccord}

avec les mesures de Bumsteacl (1).

(1) J. ^cle série, ^{t. V. 1905.}

6. Bemerkung

der Arbeit

K. Fu’h :

Din’kLe ¿Bbleitung einiger Kapillaritiitsftii-ik-tioiien » (Remarque

le travail de li. Fuchs :

Cal- cul direct de quelques fonctions relatives à la capillarité »).

I’. 3~1-3b4.

ANNA STETTEXHE1MER. 2013 Eine absolule àJessung ^(1,, (Mesure absolue de l’effet Zeell1an;. - P. :J~4-:39IÍ.

La valeur du quotient

_il ^{a été} trouvée

égale

^{à 19,01 . 10 1. par}

des mesures effectuées sur les raies du cadmium, ’i, - ÍG78 et

4680.

R. Zur Cohnschen Elektl’odynanÜk (Sur l’électrodynaolique ^de Cohn).

P. 39~-400.

.

B° 13.

THIESEN. - Zur Théorie des geschlossenen Resoiialois du résona- teur fermé). - P. 401-439.

n

L’auteur donne une démonstration plus générale ^des équations

différentielles de Kirchhoff représentant ^{le mouvement sonore dans}

un gaz ^doué de viscosité et de conductibilité calorifique.

M. I,

MATHiAsCANTOR. 2013 Zur Bestimmung ^der 1,"cht,esel-iwindi-k-eit mach Fizeaii llnd akustische Anaiogien (A propos de la détermination de la vitesse de la hUllièl’t’

d’après Fizeau, analogies acoustiques).

P. 139-iit>.

Pour la commodité des raisonnements, ^on suppose l’observateur

placé ^{derrière une roue} identique ^à l’image ^{de lu roue} dentée don- née par ^le miroir plan, ^{confondue avec cette} image, ^et synchrone; ^le

milieu compris ^{entre ces deux} roues sera éclairé par intermittences et deviendra tout à fait obscur V fois par seconde. ^En supposant que la variation d’intensité lumineuse est progressive ^{et non} brusque,

on déduit des équations ^{de Maxwell} que l’onde originelle, ^{de fré-}

quence N, ^est accompagnée ^{de deux autres, de} fréquences N + ^V

et ~T - V ; ^{ce sont les} groupes ^de lord Rayleigh. ^Avec de la lumière

monochromatique, ^un appareil spectral interposé ^{entre les deux}

roues montrerait trois raies, la médiane étant quatre ^fois plus ^in-

tense que ^ses compagnies; ^une lumière qui ^ne serait pas strictement

128

monochromatique permettrait d’observer un élargissement ^{de la}

raie correspondante. ^{Il ne} parait pas possible ^de réaliser par des moyens mécaniques ^la fréquence d’interruption qui rendrait l’élar-

gissement perceptible; ^{mais on a souvent observé} qu’un ^son unique,

traversant un disque ^tournant percé ^{de trous, se} transforme en un son triple; ^une modification convenable de l’expérience ^{de Fizeau}

conduirait alors à la mesure de la vitesse du son. Enfin, ^{en faisant} l’expérience ^{dans le vide et} réglant ^{la roue} de manière à avoir le

.premier minimum, ^{on aurait} immédiatement une mesure

rique ^dît temps, ^en comptant le nombre des dents passées ^{en un} point

donné depuis ^une époque ^{choisie comme} origine. ^Pour reproduire

cette Jqasse de tenzps I)hysiqîte, il suffirait de mesurer la distance de la roue au miroir et de constater la constance de l’éclat; ^{on aurait}

ainsi rapporté ^{la mesure du temps à} celle de la longueur. On pour- rait d’ailleurs utiliser comme 1n’il’ieu normal, ^{à la} place ^du vide,

tout autre milieu susceptible d’être défini sans ambiguité, ^{comme la}

couleur. P. LucoL.

A. PFLÜGER. - Ueber Absorption in lumineszierenden Gasen (Sur l’absorption

dans les gaz luminescents).

P. 515-526.

Des expériences ^{faites sur des tubes à} hydrogène ^{et sur des arcs}

au mercure ont montré que les gaz ionisés par la décharge peuvent absorber certaines des radiations qu’ils ^sont capables ^{d’émettre.}

L’absorption par Fhydrogëne luminescent ^a pu être constatée ^au moyen ^d’un tube cylindrique ^{de 8} centimètres de long ^{et 9 milli-}

mètres de diamètre, ^{fermé à ses} extrémités par des parois ^en glace,

et muni à un bout d’un étranglement de 7 à 8 millimètres de long ^et

1 millimètre de diamètre; ^la pression ^{était de} quelques centimètres;

en examinant au spectroscope l’extrémité opposée, ^on voit dans le

champ ^{la raie Ilx un} peu élargie, coupée ^{en son} milieu par ^un champ plus hrillant, correspondant ^à l’étranglement, ^{et où Ha est renver-}

sée ; l’étranglement joue ^le rôle de l’arc, et le reste le rôle du brÙ- leur à sodium dans l’expérience classique. ^D’autre part, ^une lampe ^à

mercure qu’on ^vient d’éteindre cessant d’absorber, ^bien que la pres- sion et la température ^de la vapeur n’aient pas ^{eu le} temps ^{de se mo-} ditier notablement dans le temps ^{très court} que ^met l’ionisation à dis-

paraître, ^{il semble bien} qu’on ^{doive mettre en cause} l’ionisation seule.

P. LLGOL.

K.-G. FÀLK. - Die Entzündungstemperaturen ^deI’ Gasgen1ischen ’Températures d’inflammation des mélanges gazeux,. - P. 450-482.

Le gaz ^est enfermé, ^{dans un} cylindre résistant, par ^un piston ^sur

la tète duquel ^on fait tomber ^un poids.

La compression adiabatique ëchauffe le gaz, ^{et on} calcule l’éléva- tion de température d’après les valeurs initiale et finale du volume.

~

Les mélanges ^{étudiés ont été H et 0. CO et} 0, H, ^{0 et} Az, ^CO,

0 et Az, H, ^{CO et 0.}

La température d’inflammation varie peu ^avec la pression. ^La

vitesse de réaction, pour ^une élévation de température ^de 100, ^est 1,31 ^à ~300°, 1,13 à 900° dans le mélange ^{H et} 0, J,24 ^{à 900° et} 1,14 ^{à 1 000° dans le} mélange ^{CO et 0.}

tt"

H. Vt% OiVIVIE1.SDORF. - Eine

Art

Influenzn1aschin(’n mit allseits in festes Isolationmaterial eingebetteten ^Sektoren (Nouvelles ^{machine à influence}

secteurs noyés ^dans

^isolant solide).

^{P. 483-91} (2° 111én10ire).

Description ^de quelques perfectionnements ^{destinés à faciliter}

l’inversion des pôles ^{et le} réglage ^{du débit.}

Une machine simple (un plateau ^{fixe et un} plateau mobile), ^de

55 centimètres de diamètre, ^a fourni 175 microampères ^{sous une}

différence de potentiel de 13500J à 150 000 volts.

W. VOIGT und S. KÏNOSHÏTA. 2013 Bestimmung absoluter Werte

lfagneti- sierungszahlen, insbesondere für Krystalle (Détermination ^{(le 1;1}

magnétique

^{valeur absolue,}

particulien pour les cristaux;.

^{P. ~~92-~l-~.}

Le cristal taillé en forme de lame circulaire perpendiculaire ^{à l’un}

des axes de symétrie i, ^est placé ^{dans le} plan équatorial ^d’un électro-aimant, l’axe étant perpendiculaire ^au plan. ^{Si R2 est le}

carré moyen de l’intensité ^du champ ^{dans une direction s, la force} qui agit ^sur le cristal dans cette direction est :

ko ^{étant la} susceptibilité ^{de l’air, hi étant} celle du cristal dans la direction de l’axe i.

J. de l’Iays., ^4° série, ^{t. VHI.} (lévrier 1909.) 9

130

La valeur de R2 se détermine à l’aide d’une spirale de bismuth à peu près ^{de mêmes} dimensions que la lame cristalline ^et placée ^au

même endroit.

Les substances suivantes ont été étudiées :

Verres d’Iéna divers.

()pale. Système cubique : sel gemme, alun,

azotate de plomb, ^fluorine, galène, pyrite, ^blende.

Cristaux uniaxes (magnétiquement) : spath, ^dolomite, quartz, béryl, rntile, tourmaline, apatite, ^zircon.

Cristaux à trois ^{axes :} topaze, célestine, aragonite.

Il. CIIE.

Zur Pliysik ^{der Flamme} (Physique ^{de la} flanll11e). - P. ^52î-JG3.

En augmentant progressivement la vitesse d’écoulement d’un mé-

lange de gaz combustible enflammé ^à 1’extrémité d’un tube, ^{on finit} par éteindre la flamme. La’ vitesse d’écoulement qui provoque l’extinction peut ^être considérée Lomme la vitesse maximum avec

laquelle l’explosion ^se propage du bord de ^la flamme dans le gaz.

Cette vitesse maximum varie beaucoup ^{avec la} composition ^du mélange. ^{Elle est} toujours ^très supérieure ^à la vitesse d’explosion

normale c .- u sin étant la vitesse d’écoulement du gaz, 2y l’angle d’ouverture du cône de la flamme.

La tlamme es t constitnée _par des couches de gaz dont la tempé-

rature et par suite la densité ^{sont très} différentes. Le passage des molécules gazeuses d’une couche ^à l’autre entraîne des variations

d’énergie qu’on peut calculer par la théorie cinétique. ^On explique ainsi, ^{au moins} qualitativement, ^{les faits observés.}

Cette différence entre la vitesse maximum et la vitesse normale est la cause de l’inflammation superficielle ^des explosifs granulés.

L’inflammation se propage beaucoup plus ^{vite à} la surface des grains

et d’un grain ^à l’autre que de la surface d’un grain ^à l’intérieur.

La règle ^de Gouy, d’après laquelle la consommation de combus-

tible est proportionnelle ^à la surface de la flamme, ^{a été de nouveau} vérifiée. il faut en conclure que ^la vitesse normale d’explosion ^est indépendante ^{de la courbure la surface.}

ti. C.ELHHOFF. - t’ el> ,1 li ;> 1 li >rl.iii el’>i 1 le und Spektreneinigerzusammengesetzter

Gase (Chute ^de yutentiul cathodique ^et spectres des gaz composés). - P. 553-5-is

Les gaz composés ^{sont dissociés} par la décharge, ^ce qui ^{fait va-}

rier les conditions de celle-ci à chaque instant. Pour éliminer les

effets de cette dissociation, ^{on fait} passer ^{un courant} de gaz dans le tube. Une expérience ^{faite sur l’air montre} que ^ce renouvellement du gaz ^ne modifie pas ^la chute de potentiel ^{à la cathode.}

La chute de potentiel ^{dans la lueur} négative ^{croît avec} la pres- sion et cesse d’être négligeable ^{vis-à-vis de la chute} catliodique quand ^la pression ^est grande (4-5 millimètres).

L’oxyde de carbone et le méthane donnent ^un dépôt de charbon

sur la cathode; ^ce dépôt ^{se fait très} irrégulièrement dans le méthane et on ne peut ^{effectuer de mesures.}

Résultats :

Chute de potentiel cathodique

V. WALFIIID EKiBIAX. - Uber die Bedeuiung der Resonanz in (lei-

Spektralliiiiien (Rôle ^{de la résonance} dans la théorie des lignes

P.

On peut ^rendre compte ^des propriétés ^des lignes spectrales par la résonance entre les oscillateurs moléculaires.

L’élargissement ^des lig nes ^ne peut ^résulter des collisions entre les oscillateurs, qui ^{n’entrent en} yibration qu’à la suite de cette collision : il faut que les oscillateurs soient ^en vibration avant de se

heurter. Il doit dépendre essentiellement de l’amortissement des vibrations.

La théorie de la résonance conduit à cette conséquence qu’il ^doit

exister un minimum d’émission au centre de la ligne. Cette cir- constance peut expliquer ^le renversement spontané, qui ^{ne saurait}

être expliqué par la loi de l(irLhkofT,

die Begleiterscheinuogen ^dos i>,.ii 1« iiiiludiiwlt>n Pht’llumènes qui accomp,-tïneiit l’ett’et l()ugitudlll,IIIIlBi’J’’’f’ 7>., main .

Tableau des valeurs numériques ^de constantes relatives à l’effet

Zeeman. -

132

A. M-IGAND. - Zum Gesetze

Dulong ^{und Petit} (A propos de la loi de Dulong

et Petit : réponse ^{à R.} Laemnel). - P. 601-606.

G. J AGER. -- Die Zustandsgleichung (zur Richtigstellung) (L’équation caractéristique: rectification).

Page ^{60 i-608.}

~~° i!~.

A. SOMMERFELD. 2013 Uber den Wecliselstromwiderstand der Spulen (hnpédance

des bobines’,. - P. 609-635.

Calcul de l’inipédance prenant pour point ^de départ ^les équations

de Maxwell..

.

Dans le cas des courants de faible fréquence, l’impédance ^s’ex- prime par ^une sérine de Bessel dont l’argument ^est 27r Î- ^{r étant le}

2

diamètre du fil et 1a le pas de la bobine. Dans le ^cas des courants de haute fréquence, ^elle s’exprime par ^les fonctions elliptiques.

A. SCHOTT. - Lber die Strahlung ^der Elektronengruppen (Rayonnement ^des

groupes d’élections),

F. G3p-6G1.

Étude mathématique aboutissant à une explication des séries

spectrales, d’après laquelle les relations entre les termes de ces

séries seraient de nature purement cinématique.

H. Eigenschaften ^und Elekll’onent1!eorie (Propriétés optiques

et théorie des électrons;.- ^P:

Drude a déduit de la théorie des électrons des formules permet-

tant de calculer l’indice de réfraction et le coefficient d’absorption.

P

b d 1..d l’

z2 _ 1

Pour un certain nombre de liquides, l’expérience ^montre que n2d

i

décroît quand ^la température s’élève : il est probable qu’il ^{en est de}

même pour ^tous les liquides transparents, ^{entre 10° et 30°,} peut-être

au delà. Par conséquent, ^{dans cet} intervalle, la mobilité des élec- trons diminue en moyenne quand ^la température s«élève. Il s’ensuit aussi un déplacement des bandes d’absorption ^{vers les} petites ^lon-

gueurs d’onde.

Dans les corps solides, ^une élévation de température provoque ^un accroissement de la mobilité moyenne des électrons ^et par suite un

déplacement des bandes d’absorption ^{du côté des} grandes longueurs

d’onde.

Des mesures de dispersion effectuées sur le benzène, ^le naphta-

lène monobromé x et l’iodure de méthyle, il résulte que ^ces corps

possèdent plus d’une vibration propre dans l’ultra-violet, ^{si on leur} applique le critérium de Drude.

Le nombre limite? ^des électrons d’une molécule susceptibles ^de

vibrations propres parait, ^{entre 10, et 30°, être} indépendant ^{de la}

température ^{et croît avec la} longueur ^{d’onde. Des traces} d’impuretés

suffisent à le modifier d’une manière notable.

Le coefficient exprimant l’influence sur la valeur de p d’une double liaison entre les atomes de carbone de ^la molécule est négatif. ^Cette

double liaison augmente donc les différences relatives entre les mo-

bilités des électrons (dans l’ultra-violet). Deux doubles liaisons ou une

liaison triple ^{ont une} influence de même _sens, mais plus petite, que le double de l’influence d’une liaison simple.

La valeur limite de p pour ^{un atome est} différente, suivant que ^cet atome est relié directement ^au noyau benzénique ^ou qu’il ^fait partie

d’une cliaine latérale.

L’introduction de l’azote dans la molécule fait varier les valeurs limites de p correspondant ^{au carbone, à} l’hydrogène, ^à l’oxy;ène.

ii, ERFLÈ. - Nalitiàg

Berechnm>g ^Jei Loschi>iidtscheii Ziil il

1

Kuns- IL Xachtragznr Berccbnnng ^der Loschmidtschen Zaht der Kon5- tanten der Dispersionsformein (Calcul du nombre de Loselmidt d’après ^les

contantes des furmules de dispersion).

P. 109-110.

On trouve comme limite supérieure du nombre de Loschmidt :

E. SCMWEIDLER. 2013 Studit-n ulyur Anumdiien in Hielektnka

’BEtudes

^les diéleclrit{ues:. - Ces anomalies sont principalement :

1° Les charges résiduelles ;

°

134

2° La dissipation d’énergie ^{dans un} diélectrique ^{soumis à un} champ alternatif ;

3° Les forces pondéromotrices qui sollicitent le diélectrique ^dans

un champ tournant ;

40 La variation apparente ^{de la} capacité ^d’un condenseur ^avec la durée de la charge (ou ^la fréquence).

La charge résiduelle est une conséquence nécessaire de la dissipa-

tion d’énergie ^{et de la variation de} capacité. ^{Les lois} expérimentales

trouvées pour la décharge résiduelle permettent de déterminer les lois quantitatives ^{de ces} deux derniers phénomènes.

L’hypothèse ^de l’hétérogénéité ^du diélectrique (Maxwell) explique qualitativement ^les phénomènes ; mais il n’est pas possible ^{de la sou-}

mettre à un contrôle quantitatif par suite des difficultés de calcul.

L’hypothèse de la conduction anomale, ^{due à} l’ionisation, ^entraîne des conséquences incompatibles ^{avec les faits.}

1,’analoo,ie’entre l’hystérésis diélectrique ^et l’hystérésis magnétique

n’est pas complète. La théorie de Pellat, admettant l’existence d’une viscosité diélectrique D, par suite de la,quelle ^le déplacement ^diélec- trique ^{tend vers une} valeur limite proportionnelle ^à l’intensité per- , manente du champ ^{suivant une fonction} simple ^du temps:

serre les faits d’assez près, mais laisse subsister quelques difficultés de détail.

L’auteur a complété ^{cette théorie en} décomposant ^le déplacement diélectrique en une somme de termes dont chacun suit individuelle- ment une loi de variation de la forme proposée par Pellat.

Cette théorie s’interprète physiquement ^en admettant que certaines molécules effectuent les mouvements apériodiques ^amortis.

Par la méthode galvanométrique ^{l’auteur a confirmé et étendu les}

résultats déjà ^{connus sur} la variation avec le temps ^{de la} charge ^ré- siduelle, ^{snr la} superposition ^{des courants de} charge ^{et de} décharge,

sur Finfluence de la température ^{et la} proportionnalité ^{du courant}

résiduelle à la différence de potentiel.

.

1. ITlmr zeitliche BezichtinLr(,ii Schwin,,,,-ti ngen in hondenCz- tOl’kreisen le temps

1! lans

sateurs).

Deux circuits agissent par induction ^sur deux solénoïdes. Ces solé- noïdes font partie ^{de deux circuits contenant chacun un élément} thermoélectrique A~, A2 ^et ayant ^une partie ^{commune sur} laquelle

est inséré un troisième élément A-3’ ^Ces piles thermoélectriques ^sont

reliées en série avec un même galvanomètre,.de ^manière que les forces électromotrices de et A 2 s’ajoutent ^entre elles, ^{mais se} retranchent de la force électromotrice de Les élongations ^du galvanomètre

sont proportionnelles ^{à :}

si 1, et i2 ^sont les intensités du courant dans les deux solénoïdes.

Si les circuits sont le siège d’oscillations de même fréquence, l’élongation ^s’annule quand ^la différence de pliase 1) ^{est très voisine,}

de -- ^{En effet, le calcul montre que cette intégrale s’annule pour :}

n étant la fréquence et ~ la moyenne arithmétique ^des décréments:

or en général § ^{est très} petit vis-à-vis de n.

Dans le dispositif proposé par Mandelstamm et Papalexi pour ^réa- liser des oscillations décalées d’un angle ^{donné, ce} décalage ^n’est

pas stable. Mais la stabilité varie beaucoup ^{avec les} circonstances : L’auteur a construit une surface ayant pour coordonnées la self- induction ^du circuit complexe, ^la longueur ^de 1 étincelle secondaire et les élongations ^du galvanomètre. ^{La forme de cette surface montre}

que, dans certaines régions caractérisées par des valeurs déterrriinées de la self-induction et de la longueur ^de l’étincelle, ^la phase ^varie

peu ^{avec cette} dernière.

L’étude de la courbe représentant la variation de J ^{il i2dt permet}

o

une détermination de la résonance plus précise que celle obtenue _par

la courbe de Bjerknes,

136

L. BILBERSTEIN . - Nachtrag

Abhandiung ^{über [} Elektromaânetische ^Grund- gIeichungen in bivektoriell er B eh andlung Complément

^mémoire sur les équa-

tions électromagnétiques fondamentales

coordonnées bipolaires).

^{P. 83-}

85.

M. LAMOTTE.

P. LASAREFF. - Ueber das Ausbleichen von Farbstoffen im Sichtbaren Spektrum (Sur ^le pâlissement des matières colorantes dans le spectre visible).

P. 661-611.

On projette ^le spectre ^du filament d’une lampe ^{Nernst sur une la-}

melle couvre-objet ^{dont une moitié} est recouverte d’une pellicule ^de

collodion coloré par la substance ^à étudier ; la lumière étant affai- blie à ou :6 ^au moyen d’un disque tournant à secteurs, ^{on me-}

18 36

sure au spectrophctornètre ^le rapport ^des intensités transmises par les deux moitiés de la lamelle; ^on laisse ensuite agir ^la totalité de la lumière sur la pellicule pendant ^un temps ^déterminé (trois ^à quinze minutes), ^{et on} répète ^la première ^{mesure. En} désignant par

1. l’intensité de la lumière, 1~ et I2 ^les intensités observées à travers la couche de collodion avant et après ^l’action lumineuse, ^{C la con-} centration connue de la solution qui ^{a servi à colorer la} pelliculle,

K un coefficient caractéristique ^{de cette} pellicule ^{et de la} longueur

d’onde, ^on peut ^{écrire :}

d’où I’ùn calcule facilement K et

IlCC. c

D’autre part, ^on peut ^{mesurer en} valeur absolue l’énergie ^en- voyée ^{dans une seconde sur} la fente du spectrophotomètre par

chaque région spectrale, ^{en utilisant une} pile ^{de Rubens étalonnée}

au moyen d’un corps noir maintenu à 100° par ^{un courant} de vapeur

d’eâu ; ^on calculera facilement d’après ^cela l’énergie ^absorbée par la pellicule pendant la durée de l’action lumineuse, ^et correspondant

à AC.

L’auteur a trouvé que, ^{dans une bande} d’absorption, ^la quantité ^de

substccnce détrvite est dir"ecte7nent jJroport’ionnelle ^{à la} çua7aiité d’énergie asorbée, ^et indélJendante ^{de lct} longueur d’onde de la ra-

dicction incidente. Il a pu également ^calculer l’énergie ^nécessaire

pour détruire ¹ gramme de matière colorante, et, ^{en la} comparant ^à

la chaleur de combustion des corps organiques, ^conclure qu’une (raction seulemen de absorbée est îttilisée pour ppo- duire l’action photochinzique. ^la plus grande partie ‘servant ^{à échauf-}

fer la couche.

Les substances étudiées étaient la quinaldine-cyanine, ^la pina- chrome, ^la cyanine, ^la lépidine-cyanine ^{et le} pinaverdol.

P. LUCOL.

N° 1a.

F. A. SCIIULZE. 2013 Einige

^Methoden

Restin1n1ung ^Srhwin- gungszahien hÜchster horbarer und unliÔil>ar>ii ( iiix.rnlii np ^{lU Tonp} der Galtonpfeife ^und ‘die Bestimmung ^{der oberen} Il(-)i-Ï-li-enzt, B Quelques

méthodes nouvelles pour la déterminations de la fréquence ^des

^très élevés, perceptibles ^et

perceptibles. Application

du sifflet de Gal-

.

ton et à la détermination de la limite supérieure ^de l’audition).

P. î8.’-822.

1. La source (’) ^étant placée ^au-dessus d’une table horizontale, ^on

.

- -

(1) ^{C’est le} sifflel ^cle Galton, ^très employé depuis quelques ^années par les physio- logistes, ^mais qui semble peu

des physiciens. En voici la forme la plus perfectionnée (EDELMANN, ^{Ann. d.} série, ^t. Il, p. ’69; t900) : l’air amené par le tube A s’écliappe par

fine fente circulaire F et vient buter contre

hiseau circulaire de même diamètre B formant le bord supérieur ^du tuyau:

dernier est fermé parmi piston mobile, porté par N’

autre vis V permet ^{la fente} F, ^{de sorte B,lder}

par dixièmes de millimètre, et connaître constamment, la la J’f/eu l’

138

cherche au moyen ^d’utie mince lamelle de mica, ^{collée sur un an-}

neau de laiton de 10 millimètres de large ^{et 5} millimètres d’épaisseur

environ et recouverte de sable, la distance de deux noeuds ou de deux ventres successifs des ondes stationnaires qui prennent naissance ;

on a de bons résultats jusqu’à ^des fréquences ^{de 30000} (v. d.).

2. De minces lamelles de verre, de cuivre ou de mica collées sur un anneau de laiton et recouvertes de sable fin, ^sont placées ^{à côté}

du silflet, ^{dont on} fait varier la longueur jusqu’à ^{ce que la} plaque

entre en résonance; ^on déduit la hauteur du son du nombre et de la forme des lignes nodales, dont la relation avec la fréquence ^a

été calculée _par l’auteur au moyen de la méthode indiquée par lord Rayleigh (Theory of Sound, ^t. l, p. ~?63 ; 1877), ^et qui ^utilise

les fonctions de Bessel. L’exactitude des résultats du calcul, ^satis- faisante avec le verre et le cuivre, ^{a été} contrôlée par comparaison

avec d’autres méthodes, ^{notamment celle de} Kundt; ^le papier

donne de très mauvais résultats, sans doute à cause de la tension inévitable qu’il prend après ayoir ^été collé ; le mica étant aniso-

trope, la théorie ne lui est pas applicable, ^{mais son} épaisseur ^uni-

forme le rend très commode, ^{à cause de la} netteté des figures qu’il donne ; ^les plaques ^{doivent alors être} étalonnées par ^{une antre mé-} thode.

3. On observe les figures de Chladni avec des plaques ^{à bords}

libres (disques couvre-objet ^{du commerce} placés ^{sur une} toile métal-

lique ^à larges ^mailles, au-dessus du sifflet), ^{et on} calcule les nombres de vibrations correspondantes. ^Tandis qu’avec ^les figures ^{de Kundt}

on ne dépasse pas le deuxième ^son supérieur ^du sifflet, ^les figures

de Chladni permettent d’atteindre le cinquième ^{ou le} sixième, ^avec

une faible largeur d’embouchure et une longueur relativement

grande ; ^{Fauter a} pu calculer des fréquences ^{de 60000.}

’

4. Observation de la diffraction du son à travers des réseaux for- més en découpant ^{des bandes} régulières ^{dans de} grandes ^{feuilles de} carton(’); ^on recherchait les maximum avec une lamelle de mica

protégée par des ^écrans de papier contre toute atteinte du son direct.

chure BF et la longueur ^du tuyau : -. celle-(-i peut descendre à Omm,2

à Le çiftlrt peut ^être actionne par

poire

caoutchouc reliée

tube A. La

mesure

du nombre dt’ vibrations

fait très exactement au moyen d’un tube de Kundt, dont amenée auprès du bifftet. C’est ainsi qu’Edelmann

trouve

limite des

pri>rej>iil>1>s ^{’;0 OUO}

^{d. On} verra plus

loin comment

résultat,

désaccord

toutes les observations antérieures, peut ^être explique.

(1) D’après ^{J. cle} l’Iys., ^té série! ^t. VII IL 10i ; 1908.

Toutes ces méthodes ont servi à l’étude systématique du sifflet de

Galton, ^en l’actionnaut _par une trompe ^{à eau} munie d’un mano-

mètre (le ^son produit par ^un .sifflet de longueur ^{donnée varie, en} -effet., ^{avec la} largeur d’embouchure et la pression). ^{Les nombreuses}

mesures, très concordantes, ^faites par l’auteur dans des conditions très différentes, ^et par ^toutes les méthodes indiquées, l’ont conduit

.aux conclusions suivantes :

Les sons les plus ^élevés qu’il ad pU étaielil voisins de

~?0000 vibrations doubles,. d’autres observateurs sont arrivés à des résultats analogues.

Quand on it la lJoire ^le sifflet ^{à utze tri’8} fccil>lE>

longueur, ^les sGu8-entendus ^ne se 1».odiiseJit qu’au c1E·’b zct et à Ici fil).

quand ^la pression ^est faible ; ^{leu)’ est très inférieure}

si ~0 000; ^creux qui prennent ^{naissance aux} fortes pressions peuvellt 4’tî-e mesurés soit par le tube de Iiundt, soit par tout autre moyen,

’1nais deviennent i>z iJercea>iibles dès que leur hccuteur dél)asse ^20000.

C’est vraisemblablement

son supérieur ^{de cette} espèce qu’avait

dû enregistrer ^Edelmann.

On a encore estimé la limite des sons perceptibles ^en tendant un fil d’acier ou de laiton sur un monocorde, ^et le faisant vibrer longitudina-

lement. On isolait au moyen d’une pince plate ^des longueurs ^de plus

en plus faibles, jusqu’à ^ce qu’aucun ^{son ne fût} plus perceptible ; ^on

calculait la hauteur en mesurant au sonomètre celle _que donnait une

portion plus longue ^{du mème} fil, ^et appliquant ^{la loi des} longueurs.

On a trouvé 17 800 avec 14 centimètres d’un fil d’acier de 0«’In,39 ^de diamètre et 18 360 avec gmlll,2 ^{d’un fil de laiton de} omm,26; ^{le son}

était moins intense qu’avec le sifflet. Pour des longueurs plus

courtes, ^{une flamme sensible montrait encore} l’existence de vibra-

tions, ^{mais on} n’entendait plus rien. Il semble donc bien qu’un

nombre voisin de "20 000 v. d. représente réellement la limite des

sons perceptibles.

P.

. 13ECKER. - rber die P-,,elbuiiÏ, und Dichle

ment interne et densité de la flamme du ber

1> ".2’:-"b::.

Une petite perle ^{de verre,} portée par ^une balance de torsion à fil

horizontal est introduite dans la tlamme et on mesure la poussée

qu’elle ^{subit à} l’aide de la torsion.

140

Cette poussée ^a sensiblementlamême valeur dans le cône intérieur de la flamme, croît lentement quand ^on approche ^la perle ^{du sommet}

du cône, puis plus rapidement dans la flamme proprement ^{dite et}

atteint sa valeur maximum à la pointe ^extrême.

La poussée dépend ^en premier lieu de la vitesse du courant gazeux ; cette vitesse est à peu près ^{la même dans toute la flamme} (115 ^{à 150 sec.}

°

cm.

condes suivant la grandeur ^{de la} flamme) ; elleparaît être ^un peu plus

faible dans le cône interne.

Dans le manteau interne, ^la poussée ^{est à} peu près proportion-

nelle au diamètre de la perle ; ^{dans le} cône, ^{la loi est} plus compli- quée, intermédiaire entre une relation linéaire et une relation para-

bolique.

Des mesures analogues ^{de la} poussée ^{ont été} effectuées dans des courants gazeux, de composition ^{connue. La relation} entre cette

poussée ^{et le} diamètre de la perle dépend ^{de la nature} du gaz ; li-

néaire, ^dans l’hydrogène, ^{elle se} rapproche de la forme parabolique

dans l’air et le gaz carbonique.

La relation entre la poussée ^et la vitesse du courant parait ^indé- pendante ^{de la nature du} gaz ; la poussée ^est proportionnelle ^{à la} puissance ^1,~ de la vitesse.

D’après les résultats expérimentaux, ^on calcule que le coefficient de l’rottement interne des gaz dans le ^cône interne est:

ou

suivant la grandeur de la flamme. Par les autres méthodes, ^on trouve -1 0,000148. Ces nombres diffèrent assez peu pour qu’on puisse attribuer leur divergence ^{à des erreurs de mesure.}

Dans la flamme proprement dite, ^le frottement interne est notable- ment plus grand : ^{en moyenne}

’

u

ce qui s’explique par l’inlluence de ^la température ^{et s’accorde avec}

les expériences antérieures.

A. BECKER. 2013 L’be1- den Luftwidersiand (Sur la résistance de l’air). -P. 863-889.

Par la méthode indiquée dans le mémoire précédent, ^on peut ^me-

surer la résistance que l’air offre ^{au mouvement} d’un corps solide,