Annalen der Physik ; t. XXXVII, nos 3, 4 et 5; 1912

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Submitted on 1 Jan 1912

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M. Barrée

To cite this version:

M. Barrée. Annalen der Physik ; t. XXXVII, nos 3, 4 et 5; 1912. J. Phys. Theor. Appl., 1912, 2 (1),

pp.401-407. �10.1051/jphystap:019120020040101�. �jpa-00241764�

401

LORD RAYLEIGH. - Sur les lois de Fresnel relatives à la réflexion.

P. 431-439.

Les travaux de Jamin ont montré que la lumière réfléchie _{par le} diamant est loin d’être complètement polarisée, quel que soit l’angle

d’incidence.

Les premières expériences ^{de lord} Rayleigh, ^{faites en 1907,}

avaient pour but de rechercher si ^cette anomalie peut ^{être attribuée}

à une couche superficielle de substances étrangères, ^{comme cela se} produit ^{dans le cas} de l’eau. Les nouvelles expériences de l’auteur

-sur le verre et le diamant montrent que ^cette hypothèse présente

une grande part ^{de vérité et} que ^cette couche doit intervenir dans d’autres phénomènes de réflexion.

AUBERT.

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XXXVII, ^nos 3, 4 et 5; ^1912.

1~I. OWEN. - Recherches magnétocbimiques. Propriétés thermomagnétiques

des éléments. II.

P. 657-699.

Ce nouveau travail du laboratoire Bosscha complète ^{celui de K.}

Ilonda (1). Honda avait étudié les propriétés magnétiques ^{de élé-}

ments à la température ^{ordinaire et aux} températures élevées ; ^les

mesures de Owen ^se rapportent ^{à 58 corps} simples, ^{dans un inter-}

valle de température compris ^entre

^{190, et} + ^{1.1000. Les éléments}

non étudiés sont les éléments gazeux, les ^métaux ferromagnétiques

et 1~ métaux du groupe des ^{terres rares} inconnus à l’état métallique.

Les déterminations ont été faites par la méthode de Curie. L’em-

ploi du nouvel électro-aimant de H. du Bois a permis d’utiliser des

.champs plus puissants que ^{dans les} recherches antérieures (à ^{la tem-} pérature ordinaire, ^on pouvait ^{atteindre 26.000} gauss) ; l’importance

des erreurs dues aux impuretés ferromagnétiques ^est par cela ^même diminuée.

Les résultats de Oven concordent avec ceux de Honda. La varia- tison de la susceptibilité magnétique ^{avec le} poids atomique, ^{à la}

(1) ^{K. Ans. d. XXXII,} p. 1027; ^i910.

,

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019120020040101

température ordinaire, correspond ^{assez bien à la} classification pério- dique ^de Mendelejew.

(Le mémoire renferme plusieurs ^{tableaux on sont résumés les}

résultats de l’auteur et les résultats antérieurs.)

F. LUNhEITHEI1IER. - Réponse ^à la remarque de M. Stark (1)

^{mémoire :}

«

Rapports des intensités des raies de l’hydrogène ^{dans le} spectre des rayons-

°

canaux ». ^-

P. 829-831.

L’auteur donne le détail de ses expériences. ^{Il a} opéré ^{avec des} dispersions ^{de même ordre,}

^en général, plus grandes,

que celles utilisées par Stark ^et Steubing; ^ses résultats concordent avec ceux

de Paschen, qui ^a employé ^des dispersions ^{deux fois} plus grandes.

Il faut remarquer ^{en outre} que les expériences de Paschen et de Royds

ne peuvent ^être invoquées ^{en faveur} des conclusions de Stark.

M. BARRÉE.

E. lBlEYEH. - Sur la structure des rayons y. - P. 100-720.

L’auteur a déjà ^{niis en} évidence les variations d’intensité (oscilla-

tions de Schweidier) ^{dans les} rayons y du radium (1). ^{Il a étudié}

cette fois, ^au moyen d’un condensateur différentiel, la variation de l’ionisation produite par ^cette radiation dans deux chambres situées

sur la même direction de propagation ^{ou situées} symétriquement

par rapport ^{à l’axe du tube contenant le} radium. Une résistance

’

de Bronson fait de l’électromètre un instrument de variation.

L’ionisation dans il’une des chambres _{n’est pas} absolument indé-

pendante de celle de l’autre. L’explication ^{de ces résultats au} moyen de la théorie corpusculaire ^de Bragg ^serait compliquée; ^{dans la}

théorie ondulatoire, il faut admettre qu’une pulsation y peut ^mettre

en liberté plus ^d’une particule ~3. ^Pour expliquer ^I’effet transversal, ^il

y aurait lieu de tenir compte ^{de ce} que la matière radioactive n’est pasune ^source ponctuelle.

M. Meyer ^croit qu’on pourra peut-être ^{arriver à une} explication

au moyen d’une théorie analogue ^à celle que Sommerfeld ^a donnée pour ^les phénomènes photoélectriques (~).

Bei-1. ^Ber., XXXII, p. 641 (1910); Jahrb. cl. Rad.

El., VII, p. 279 (1910) ; Phys. Zeits., Xlll, p. 73 (1912), ^et

vol., p. 247.

(2) ^Ph. Z., XLI, p. 1051; ^1911.

403

W. ALTBERG. - Sur les porteurs monomoléculaires d’électricité dans les gaz;

nouvelle méthode de

du diamètre moléculaire. - P. 849-880.

La méthode employée ^{est celle de} Zeleny; ^{le courant} de gaz ^traverse deux toiles métalliques ^entre lesquelles ^{est maintenu un} champ ^élec- trostatique ; ^{l’une d’elles est} munie d’un dispositif d’anneau de garde.

L’auteur ^a commencé par étudier l’appareil ^{en se servant de} gaz

carbonique ionisé par des rayons de Rôntgen.

En portant ^en abscisses les différences de potentiel P établies entre les armatures et en ordonnées les déviations de l’électromètre, ^on

obtient unecourbe qui ^{a une} partie ^{d’abord à} peu près rectiligne, puis

s’incurve et atteint un maximum. L’abscisse à l’origine ^x correspond

à l’arrivée des particules ^les plus rapides; ^{si cl est} la distance des

plateaux, ^la mobilité des ions négatifs recueillis par le treillis relié à l’électromètre (l’autre ^{armature étant reliée an} pôle négatif ^d’une

batterie d’accumulateurs dont un pôle ^{est au} sol) ^{est donnée} par :

(v, ^{vitesse du} gaz).

On vérifie d’ailleurs que la valeurtrouvée ^est indépendante (à ⁶ 0/0 près) de la distance d.

Dem, 7 par seconde par volt, ^{nombre très} grand.

L’auteur ^a opéré ensuite dans l’air, l’oxygène ^et l’azote. Le rayon moléculaire est calculable d’après le coefficient de frottement inté-

rieur ; les formules de Lénard et de Langevin donnent ensuite des valeurs du _rayon des centres électrisés voisins _{du rayon} moléculaire, tandis que les formules de Thomson ^et de Riecke donnent des va-

leurs bien inférieures.

’

M. Altberg ^a étendu ensuite la théorie de Lenard aux mélanges ^de

gaz, ^ce qui a beaucoup d’intérêt, puisqu’on peut ainsi comparer les résultats obtenus avec l’hydrogène commercial, par exemple ^{à celui}

que donne l’hydrogène pur mélangé ^{à l’air.}

Il trouve ainsi pour les rayons des ^centres électrisés dans l’hydro- gène :

Ces nombres sont bien inférieurs au rayon moléculaire calculé

d’après le frottement intérieur, l’absorption des rayons cathodiques

et la densité à l’état liquide; ^il s’ag it peut-être ^{ici d’atomes.}

A. GnU:MBACH.

W. LENZ. - Capacité, résistance et self-induction des bobines

en

courant alternatif.

P. 923-97!~.

Les recherches de l’auteur se rapportent ^à des bobines larges ^à

une seule couche et pour lesquelles ^le rapport du rayon moyen ^au pas d’enroulement ^est beaucoup plus grand que l’unité. ^Il détermine la valeur du champ magnétique ^{et du} champ électrique ^{dans l’en-}

roulement et arrive à la conclusion suivante. Pour des fréquences

assez basses et des dimensions de bobines telles que le ^courant dans l’enroulement puisse ^{être considéré comme} quasi stationnaire, ^la

bobine peut ^être considérée ^comme un enroulement pourvu de résis- tance et de self-induction, ^{mais aux bornes} duquel ^serait placé ^en

dérivation un condensateur de capacité indépendante ^{de la} fréquence

et égale à ’n ₃ c, 2w étant le nombre de spires ^{et c la} capacité ^relative

de deux spires circulaires voisines.

Les formules relatives à la résistance et à la self-induction, ^for-

mules qui mettent surtout en évidence l’influence du pas, ^{sont assez}

complexes, ^{mais se} simplifient ^dans quelques ^cas particuliers. ^En désignant par

le rayon du fil, par R le rayon moyen de la bobine

(compté jusqu’à ^{l’axe de} l’enroulement), par n la pulsation, par

la conductivité du métal et par ^h le pas d’enroulement, ^en posant :

on obtient pour les fréquences telles que Kr soit faible :

.avec

R. ^et Re, résistances ^en courant alternatif et continu.

405 La formule de Cohen (1) ^{devient dans les mêmes} conditions :

Ces deux formules ne concordent approximativement que pour

Pour les fréquences ^élevées, la formule de Cohen devient :

et celle de Lenz:

.avec

Le calcul des fractions c résulte du travail de l’auteur. Sommer- feld avait montré que dans le ^cas de spires jointives v

(v)

3,73. ^{L’auteur trouve :}

Ces résultats concordent assez bien avec les résultats des expé-

riences de Black dont s’écartent les résultats fournis par la formule de Cohen qui ^ne conviendraient pas pour les fréquences ^élevées.

En désignant par L le quotient ^{de la} self-induction de la bobine pour ^{un courant} continu, par le nombre de spires 2m, ^{l’auteur trouve} que pour les fréquences ^{très élevées} (n

oc ) :

avec

(1) Bulletin du Bureau, of Slanda1yls, ^{V, 4, fase. 1, p. 161 ; 1907.}

Les formules d’Heaviside(’) ^{et de} Coffin-Esau (2) ^{ne concordent}

avec cette formule que dans le ^cas de spires jointives.

~

R. JouAusT.

A. HEURUNG. 2013 Réponse

remarques faites par R.-W. W ood

au

sujet ^de

recherches

le chlore et l’iode.

P. 1046-1048.

L’auteur répond ^{à R. Wood :} 1° que ^ses recherches sur le chlore n’avaient pas ^{tout à} fait le même objet que celles du physicien ^amé- ricain ; ^2° qu’en opérant ^{avec un} spectrographe ^{à échelons il a} pu montrer que les ^raies d’absorption ^{de l’iode n’étaient} pas doubles

comme le pensait ^Wood d’après ^ses propres expériences, ^mais simples ^{et fines.}

F. CROZE.

L. POCHHAMNIER. - Équation d’état pour calculs approchés. - P. 103-130 .

Nouvelle forme d’équation d’état pour les températures inférieures à la température critique. Elle satisfait à la loi du diamètre rectiligne

et conduit, pour la chaleur de vaporisation, ^{à une} expression ^{de la}

forme :

p désignant ^la pression de saturation et Tc ^la température critique.

L. SILBERSTEIN. - Sur la mécanique statistique.

^{P. 386.}

Réponse ^{à J. Kroo} (3).

A. BRANDT. - Sur la chaleur interne de vaporisation. - P. 847-848.

Elle peut s’exprimer d’une manière approchée par la formule :

(1) HE.-BYISIOE, Electrical Papers, ^t. I, p. 360..

(2) ^{J. de} Phys., ⁵¹ série, ^t. l, p. ~.60 ; 1911.

(3) ^{Ann. d.} Phys., ^t. XXXIV, p. 90’~-93~ ; 1911;

voir J. de Phys., ^5° série, t. 1,

p. 680; ^1911.

407

~ désignant la tension maxima à To ; u ^et it, ^{les volumes} spécifiques

du liquide ^et de la vapeur ^à la même température ; J, l’équivalent mécanique de la calorie.

0. SACKUR (Breslau).

Emploi de la théorie cinétique ^{des gaz}

dans les problèmes chimiques. - ^T. XXXVI, p. 9~8-980; ^1912.

En essayant d’étendre le point ^{de vue de} Boltzmann-Planck (relation

entre l’entropie ^{et la} probabilité) ^{aux réactions} chimiques irréversibles

entre gaz parfaits, ^{l’auteur est conduit à une} hypothèse présentant

une analogie remarquable ^avec celle des quanta. Au lieu de se

répandre uniformément dans l’espace qui ^{leur est offert et de} prendre

toutes les vitesses possibles depuis la valeur zéro jusqu’à ^{la valeur} infinie, ^les molécules gazeuses ^se grouperaient par régions (très petites, ^mais finies), ^et leurs vitesses varieraient d’une manière dis- continue. Le volume de ces petites régions ^{et la} grandeur de la dis- continuité des vitesses seraient, pour chaque gaz, caractéristiques

de ses propriétés chimiques.

Les lois de l’équilibre chimique peuvent ^{alors être} déduites, ^sans hypothèse restrictive particulière, de la loi considérée comme fon- damentale de l’accroissement du désordre moléculaire.

C. TAMMANN. 2013 Equilibre thermodynamique ^d’un système

formé d’une seule substance. - T. p. 1027-1054; ^1912.

La Thermodynamique pure permet ^de prévoir

^et l’Atomistique exige

l’existence de deux espèces de courbes d’équilibre ^{pour une}

substance considérée ^sous deux phases coexistantes.

La première espèce comporte ^un point critique pour lequel ^s’an-

nulent à la fois la différence de volume et la différence d’énergie ^des

deux phases. La deuxième n’en comporte généralement pas.

L’auteur précise les conditions déterminantes de l’une ou l’autre

espèce.

L. DECOMBE.