AUGUST WITKOWSKI. - Ueber den Verlauf der Polarisationströme (Sur la marche des courants de polarisation ) ; Ann. der Physik und Chemie, t. XI, p. 759; 1880

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Submitted on 1 Jan 1881

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AUGUST WITKOWSKI. - Ueber den Verlauf der Polarisationströme (Sur la marche des courants de polarisation ) ; Ann. der Physik und Chemie, t. XI, p.

759; 1880

R. Blondlot

To cite this version:

R. Blondlot. AUGUST WITKOWSKI. - Ueber den Verlauf der Polarisationströme (Sur la marche des courants de polarisation ) ; Ann. der Physik und Chemie, t. XI, p. 759; 1880. J. Phys. Theor.

Appl., 1881, 10 (1), pp.323-324. �10.1051/jphystap:0188100100032301�. �jpa-00237799�

323 La

pénétration

^de

l’hydrogène

^{est une action très}

lente,

compa- rable à l’échaunement _par conductibilité. Les conditions de cette

pénétration permettent d’expliquer ^l’elfet, signalé plus ^haut,

^des

courants passagers.

Quant

^{aux courants}

d’agitation,

^{les uns sont}

produits

par

l’éloignement

^{de couches} peu conductrices existant à la surface des

électrodes,

^{les autres}

peuvent s’expliquer

^comme les effets

électrocapillaires

^{résultant du contact de l’eau et du verre : le}

courant d’eau

déplace

^les ions accumulés et en même

temps

^leur

charge électrique.

^{La couche}

électrique peut

^ainsi

augmenter

^assez

d’épaisseur

pour ^se

décharger

^{sur elle-même en mettant les ions en}

liberté : de là la

production

^{d’un nouveau courant.}

L’explication précédente

suppose que le

platine

soit faiblement

positif

^{vis-à-vis de l’eau acidulée.}

Le sens des courants

produits

par

l’agitation

^{en dehors de tou t}

courant

primaire permet

^{de trouver le}

signe

^{de la différence}

électrique

^{entre une électrode et un}

électrolyte.

R. BLONDLOT.

AUGUST WITKOWSKI. - Ueber den Verlauf der Polarisationströme (Sur la ^marche

des courants de polarisation ) ; ^{Ann. der Physik und Chemie, t. XI,} p. 759; ^1880.

Ce

travail,

^exécuté dans le laboratoire de M.

Helmholtz,

^se

rapporte

^{à la}

polarisation

d’électrodes de

platine

dans de l’eau aci- dulée : la résistance du circuit ^a varié de 2000 à

4000 sieniens,

^la

force électromotrice

polarisante

^{de o, i à 2 daniells.}

Pour

expliquer

^les

particularités présentées par les expériences,

)1. Witkowski

considère,

^{outre le rôle} de condensateur attribué à

une

électrode,

^les

phénomènes

^{de diffusion de l’ion.}

D’après

^M.

Helmholtz,

l’occlusion n’a lieu que si la force élec- tromotrice atteint environ ⁱ

daniell;

^{or on} obtient des courants

continus même avec les

plus

faibles forces électromotrices : cela tient sans doute ^aux gaz dissous dans

l’électrolyte.

L’auteur s’est

proposé

^{d’établir une formule}

qui représente,

^au

moins

approximativement,

^ces

phénomènes compliqués,

^{en tenant}

compte

de la diffusion de

l’hydrogène

dans l’intérieur de l’élec- trode. Il admet que ^{cette diffusion se} fait suivant la loi de Fourier

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0188100100032301

324

et arrive ainsi à une

équation

^{entre le}

temps t

^et l’intensité i du courant,

qui

^se

^réduit,

pour des valeurs de t suffisamment

grandes,

à i ⁼

x Vt - 03B2 ;

^{03B1 se}

^rapporte

^{à la diffusion dans} l’électrode

et 03B2

^à

la convection. Cette formule est suffisamment d’accord avec l’ex-

périence lorsque

^{t est}

grand.

La

quantité

^{a s’est}

montrée,

pour

chaque électrode, indépen-

dante de la

résistance,

^{comme on devait}

s’y ^attendre;

^toutefois

elle varie d’une électrode à

l’autre,

^ce

qui dépend

^{sans doute de}

l’état des surfaces.

Le courant de

dépolarisation

^est

représenté

par la formule

où 0

représente

la durée du courant de

polarisation.

Les considérations

qui

^{ont servi à établir les formules}

précé-

dentes sont tout à fait

inapplicables

pour de faibles forces électro-

motrices, puisque

^{dans ce cas,}

d’après

^M.

Helmholtz,

^il

n’y

^aurait

pas occlusion. La formule

s’applique cependant,

^ce

qui

^semble

indiquer

que la convection suit elle-même la loi de

Fourier ;

^{les va-}

leurs de a sont même

beaucoup plus régulières

que dans le ^cas des forces électromotrices

plus ^élevées,

pour

lesquelles

la formule avait été établie.

II. L’effet Peltier

peut

^{être considéré comme}

l’analogue

^{de la}

polarisation :

^comme

elle,

il diminue le courant

primaire.

^{Si l’on}

tient

compte

^{de la}

propagation

^de la chaleur par

conduction,

^on arrive à deux formules

identiques

^{à celles}

qui

^{ont été données}

plus

haut. Ainsi l’effet Peltier est une véritable

polarisation

^thermo-

électrique.

^{R. BLONDLOT.}

W. CHANDLER ROBERTS ^ET THOMAS WRIGHTSON. 2014 Détermination of the den-

sity of fluid bismuth by ^{means of} the oncosimeter (Détermination de la densité du bismuth fondu au moyen ^de l’oncosimètre); Philosophical Magazine, ^{5e série, t. Xl,}

p. 295; ^1881.

L’oncosimétre, imaginé

par M.

Wrightson (’ ),

^se compose d’une (1) ^{Journ. iroti atid steel fllst., n°} 11, p. ’..8; 1879.