L. PFAUNDLER. — Ueber die Berechnung der Temperaturcorrectiom bei calorimetrischen Messungen (Calcul de la correction de température dans les mesures calorimétriques); Ann. der Physik und Chemie, nouvelle série, t. XI, p. 237; 1880

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Submitted on 1 Jan 1881

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L. PFAUNDLER. - Ueber die Berechnung der

Temperaturcorrectiom bei calorimetrischen Messungen (Calcul de la correction de température dans les

mesures calorimétriques); Ann. der Physik und Chemie, nouvelle série, t. XI, p. 237; 1880

C. Daguenet

To cite this version:

C. Daguenet. L. PFAUNDLER. - Ueber die Berechnung der Temperaturcorrectiom bei calorimetrischen Messungen (Calcul de la correction de température dans les mesures calorimétriques);

Ann. der Physik und Chemie, nouvelle série, t. XI, p. 237; 1880. J. Phys. Theor. Appl., 1881, 10

(1), pp.46-48. �10.1051/jphystap:018810010004601�. �jpa-00237848�

46

toutes la méthode des moindres carrés et trouvé, pour la chaleur

spécifique

^{vraie h de l’eau à t}

degrés,

^{A == 1 + 0,}

^000425l.

La

comparaison

des nombres observés et calculés _par cette for- mule montre la nécessité d v introduire un terme en

12@

^{1»ais les}

expériences

^{ne sont} pas ^assez

précises

pour

qu’on puisse

^{en dé-}

terminer le coef’ficient.

Lc nombre

0,000425 _{est peu}

^{différent de celui}

0,000384,

^déduit

par M. Pfaundler de la deuxième série

d’expériences

de M. 13auln-

gartner.

C. DAGUENET.

L. PFAUNDLER. 2014 Ueber die Berechnung ^der Temperaturcorrectiom ^{bei calorime-}

trischen Messungen (Calcul ^{de la} correction de température ^{dans les mesures calo-} rimétriques); ^{Ann. der Physik und Chemie, nouvelle} série, ^t. XI, p. 237; ^1880.

Dans cette

Note,

^{M. Pfaundler se} propose démontrer : m

qu’on

peut

^{faire à la} nouvelle formule donnée par M. Wüllner

(1)

^{des ob-}

jections,

^{même dans les cas} pour

lesquels

^{elle est}

spécialement

établie;

^2" _{que le}

procédé indiqué

par l’auteur

(2), qui

^{n’est autre}

que celui de

Regnault,

^{est au contraire}

complètement

^{à l’abri des}

causes d’erreur

signalées

par 1BJ. iiiiillnei ^et des

critiques qu’ol peut

^{adresser à sa} nouvelle formule.

1 ° M. Wüllner calcule la chaleur

perdue

^en

prenant

^{la surface}

rayonnante

totale du calorimètre, _y

compris

la surface de

l’eau,

^et

représentant

par E le

pouvoir émissif moyen

^{de cette surface to-}

tale. Or les

expériences

^{faites dans le but de chercher} la meilleure forme à donner aux calorimètres ont montré que le

rayonnement

d’une surface

liquide, qui

^se

complique

du refroidissement

produit

par

l’évaporation,

^{est tout différent de celui} d’une surface métal-

lique ;

la variation de

température peut

^même

changer

^de

signe

suivant que le calorimètre ^est

plus

^{ou moins}

plein. Supposons

^en

effet le calorimètre à une

température

inférieure ^à la

température ambiante ;

^le

liquide reçoit

1 de la clialeur du dehors et t em

perd

par

évaporation.

^{Pour une} certaine hauteur du

liquide,

^il pourra y avoir

compensation.

(1) Voir Journal de Physique, ^t. VII, p. 39 (2) Muller’s Lehrbuch, 2. lie P;trt., p. 304.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018810010004601

47 Si l’on diminue la

quantité

^de

liquide,

il y ^a

perte;

^{si on}

l’aug-

mente, il y a

gain

de chaleur. La

perte

par la surface

liquide

^croit

plus rapidement

que la différence de

température;

^{on ne}

peut

^donc considérer le

pouvoir

^{émissif comme constant.}

Une seconde

objection

^est

plus

grave. La correction

proposée

par M. M’ülliier suppose v différent de ^{zéro :} le calorimètre est

donc à ^une

température

0 inférieure à la

température

^{ambiante 1.}

M. Wüllner admet que la

portion

^{du vase}

baignée

par l’eau rayonne

seule,

c’est-à-dire

quel’autre partie

^{est à la}

température X :

or cette

paroi métallique

^{est en contact} par la

partie

^infërieure

avec un

liquide

^{à la}

température 9 ;

^{elle doit}

prendre

^une

tempéra-

ture Intermédiaire entre t et

0,

^et l’élévation du niveau du

liquide,

en

supprimant

^une

partie

de la surface

interne,

^{diminue la surface}

en contact avec l’air au lieu de

l’augmenter.

^Le calcul de la

tempé-

rature de cette

paroi

^{serait très}

compliqué.

Au lieu d’avoir recours à une correction fort

incertaine,

^{il vaut}

Inieux

s’arranger

^de

façon

que v soit sensiblement nul.

2° M. Wüllner fait remarquer ^avec raison que la valseur en eau

du calorimètre n’est pas la ^{même avant et}

après

l’im1ersion du

corps;

^{dans le}

procédé simplifié indiqué

par M.

Pfaundler,

^{on tient}

compte

^{de cette} différence dans le calcul de la

température

^finale

du corps;

mais,

^{comme on la}

néglige

dans la correction de _rayon- iieiiient, l’auteur ^avoue que le calcul n’est _pas tout à fait exact.

Le

procédé

^de

Regnault (1864),

^{décrit de nouveau} par M. Ber- thelot

(1),

^{est le}

plus

^{exact de tous} etàl’abri de toutes les

objections.

Dans ce

procédé,

^{on mesure à des} intervalles

réguliers

^{la varia-}

tion de

température pendant

le refroidissement du corps,

puis

^on

ramène le

calorimètre,

_y

compris

^le corps, ^{à la}

température

^ini-

tiale,

^on le fait repasser par ^toutes les

tenlpératures

observées dans la

première expériences,

^{on mesure les}

pertes

^{de chaleur et on re-}

présente

^ces

quantités

^{de chaleur} par ^une courbe. Si la

tempéra-

ture finale observée est t, la correction de

température EAt,

^la

température

exacte est 1 + EAt et on a la forlule

(1) ^{Annales de Chimie et de Plo} sique. Íl serie, t. XXIX, 1). W

48

Cette méthode est

parfaitement rigoureuse, puisque

^{les conditions}

sont les mêmes dans les deux

expériences.

L’inconvénient de ^re- froidir le calorimètre

jusqu’à

^la

température

^initiale

après

^{le mé-}

lange

^a donné l’idée d’abaisser cette

température

pour diminuer la

perte

d’eau par

évaporation :

de là la méthode

sirnplifiée

^{de Re-}

gnault publiée

par lui ^en 1866.

Dans cette

méthode,

^on

applique

la formule

précédente;

^seule-

ment dans le calcul de EAt : 10 on suppose

que la

courbe des

pertes

^de chaleur ^est

remplacée

par ^une droite déterminée par deux ordon- nées voisines l’une de la

température initiale,

^{l’autre de la}

tempé-

rature

finale;

^{2° on ne} _{tient pas}

_compte

^{de la variation de la sur-}

face

rayonnante (objection

^{de M.}

Wülllier);

^{3° on} suppose que la

température

extérieure est constante,

puisqu’on

introduit dans le calcul les

températures

^au lieu des différences de

température.

Les

quantités négligées d’après

^{i et 3 sont} peu

importantes

dans des

expériences

^bien

^faites;

^{l’autre est très}

petite

^{si le volume}

et la valeur en’ eau _{du corps} sont

petits

par

rapport

^{aux mêmes}

quantités

^{relatives au} calorimètre. On

peut,

^{dans ce} cas, le

remplir presque jusqu’au

^{bord et} supposer ^{toute la}

paroi

^{à la}

température

^{0 :}

l’erreur est très

faible, quand

^{même v ne serait} pas ^très

petit.

^Dans

le cas

contraire,

^{il faut}

employer

^la

méthode complète de Regnault

et

prendre

^le

plus petit possible.

Quant

^à la formule de M.

Wiillner,

^{elle est}

théoriquement

^in-

complète

^et

trop compliquée

^{pour être d’un}

emploi général

^dans

la

pratique.

C. DAGUENET.

S. DOUBRAVA. 2014 Untersuchungen ^{über die} beiden electrischen Zustände

(Recherches ^{sur les deux états} électriques); Prague, ^1881.

L’auteur construit de

petits

électromètres fondés sur la

répulsion qui

^{a lieu entre} corps électrisés de ^même

signe ;

^{il les}

charge

^assez

fortement pour

qu’il

y ait ^une forte

déperdition

^à leur surface sous

forme

d’aigrette

^ou par convection. Dans ces

conditions,

^{il trouve}

qu’une charge positive produit

^une

plus grande

^déviation

qu’une charge négative

^{de même}

potentiel.

Une seconde série

d expériences porte sur la longueur

^{relative des}

aigrettes positives

^et

négatives produites

^{soit au} milieu de

l’air,