HAL Id: jpa-00237677
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Submitted on 1 Jan 1880
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D.-J. KORTEWEG. - Ueber die Veränderung der Form und des Volumens dielectrischer Körper unter
Einwirkung electrischer Kräfte (Sur le changement de forme et de volume des corps diélectriques sous l’influence de forces électriques); Ann. der Physik und
Chemie, nouvelle série, t. IX, p. 48; 1880
E. Duter
To cite this version:
E. Duter. D.-J. KORTEWEG. - Ueber die Veränderung der Form und des Volumens dielectrischer Körper unter Einwirkung electrischer Kräfte (Sur le changement de forme et de volume des corps diélectriques sous l’influence de forces électriques); Ann. der Physik und Chemie, nouvelle série, t. IX, p. 48; 1880. J. Phys. Theor. Appl., 1880, 9 (1), pp.333-335. �10.1051/jphystap:018800090033301�.
�jpa-00237677�
333
Le P. J. DELSAULX. - Sur la loi de force de M. Clausius entre courants élémen- taires (Société scientifique de Bruxelles, 30 octobre I879).
L’auteur s’est
proposé
de rechercher des vérificationsexpéri-
mentales de la loi des actions
électrodynamiques
que M. Clausiusa déduite de
l’hypothèse
d’un seul fluideélectrique
en mouvement.II.trouve deux
expériences, qui
doivent donner des résultats dif- férents suivantqu’on adopte
la formule de M. Clausius ou celled’Ampère.
Soit d’àbord un solénoïde
fini, dirigé
suivant la bissectrice d’un courantrectangulaire
indéfini.D’après
la loid’Ampère,
l’action ducourant sur le solénoïde se réduit à un
couple. D’après
la loi deM.
Clausius,
cette action se réduit au contraire à une forceunique, appliquée
en unpoint
déterminé de l’axe.Donc,
en fixant cepoint unique,
on doitpouvoir
établirl’équilibre ;
deplus,
le mo-ment de la force
unique
de l%1. Clausius par rapport au centre defigure
du solénoïde n’est paségal
au moment ducouple d’Ampère.
On peut
donc,
de deux manièresdifférentes,
comparer les résultats des deux théories.Soit ensuite un solénoïde
perpendiculaire
à la bissectrice d’uncourant
angulaire
indéfini ainsiqu’au plan
de ce courant : c’est lecas de
l’expérience
de Biot et Savart.La loi de M. Clausius
indique
que les carrés des durées d’oscil- lation sontproportionnels
aux cubes des distances du solénoïdeau sommet de
l’angle
parcouru par le courant. Aucontraire,
lesmesures de Biot et
Savart,
d’accord avec la formuled’Ampère, indiquent
que les carrés de ces durées sontproportionnels
à la pre-mière
puissance
de ces distances. e G. LIPPMANN.D.-J. KORTEWEG. 2014 Ueber die Veränderung der Form und des Volumens dielec- trischer Körper unter Einwirkung electrischer Kräfte (Sur le changement de forme
et de volume des corps diélectriques sous l’influence de forces électriques); Ann.
der Physik und Chemie, nouvelle série, t. IX, p. 48; I880.
Dans ce
Mémoire,
M.Korteweg
calcule leschangements
de vo-lume d’une substance
diélectrique
sous l’influence de forces élec-Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018800090033301
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triques,
en admettant avec Clausius que dans l’intérieur d’une sub-stance
diélectrique
il se trouve descorpuscules
conducteurset
compressibles
renfermés dans un milieu isolant.L’auteur
rappelle
d’abord que lacapacité
inductricespécifique
kd’une substance
isotrope
estindépendante
de la direction de laforce
électromotrice ;
si l’on vient à presser la substance d’un seulcôté, change
avec la direction considérée etdevient, par exemple,
k+x1a
dans la direction de lacompression
etk+x2a
dans ladirection
perpendiculaire
à lacompression.
Si,
deplus,
Tw est le travail nécessaire pourcommuniquer
à unélément de volume w du
diélectrique isotrope
lacompression
uni-latérale,
le travail est le même dans toutes les directions de com-pression
tant que la substance n’est soumise à aucune force élec-tromotrice ; mais,
enprésence
d’une telle forceF,
ce travail decompression change
avec la direction etdevient,
parexemple, w (T
+AT1)
pour unecompression dirigée
dans le sens de laforce F et
w) (T + AT2)
pour une directionperpendiculaire
à cettemême force F.
Enfin,
si un corps conducteurA,
alternativementchargé
et dé-chargé
par unequantité
d’électrici té cp, estplacé
dans levoisinage
de conducteurs B isolés et
primitivement
à l’état neutre, si l’on vient àdéplacer
les conducteurs B en même tempsqu’on
les dé-forme par des
pressions
et destractions,
les forcesélectriques accompliront
untravail 1 2 q (Vi - V2), Vi
étant lepotentiel
initialet
V 2
lepotentiel
final du corps A.En
appliquant
ces considérations à unsystème
où lecorps
A estune
sphère
conductrice de rayonR,
entourée d’une couchesphé- rique
de verred’épaisseur d,
de rayon r et danslaquelle
se trouvent tles
corpuscules B,
:1B1.horteiveg
trouvequ’une
bouteille deLeyde sphérique
etprimitivement
à l’état neutreéprouve
par lacharge
une dila tation
égale
àDans cette
formule,
V est la différence depotentiel
des arnla-tures, r le rayon de la
bouteille,
d sonépaisseurs,
k’ et e deux con-stantes.
Ce résultat est en contradiction avec les
expériences
de NI. Dn-335 ter
(1),
établissant que la dilatationélectrique
d’une bouteille deLeyde sphérique
est en raison inverse de sonépaisseur,
et non enraison inverse du carré de cette
épaisseur,
comme le voudrait la théorie de M.Korteweg. D’ailleurs,
de nouvellesexpériences
deM.
Righi (2),
exécutées par une méthode différente de celle de NI.Duter,
confirment la loi de lasimple épaisseur.
L’hypothèse
de M.Korteweg
n’est doncpas justifiée ;
lui-mêmefait remarquer
quelle
n’est pas nécessaire et que, s’il l’achoisie,
c’est
qu’elle
seprête
trèscommodément
aux calculs.E. DUTER.
O.-E. MEYER et F. AUERBACH. 2014 Ueber die Ströme der Gramme’schen Maschine (Sur les courants de la machine de Gramme); Ann. der Physik und Chemie, nou-
velle série, t. VIII, p. 494 (I879) et t. IX, p. 676 (I880).
Les auteurs ont étudié l’intensité des courants
produits
par une inachine de Gramme(3) quand
on fait varier soit le nombre des tours, soit la résistanceinterpolaire.
Endésignant
par n le nombre de tours parseconde,
par m la résistancetotale,
par 1 l’intensité du courant mesurée à laboussole,
on a pourchaque
valeurparti-
culière de w une formule telle que
dans
laquelle
et inreprésentent
deux constantes.Quand
onchange
larésistance
w, a varie à peuprès proportionnellement
àcette
résistance ;
et m demeure sensiblement constant. Plus exactement, cco et m dé- croissent lentement à mesure que auginente,
d’après
une loique les auteurs renoncent à déterminer.
Ils se bornent à résumer leurs
expériences
par un Tableau à double entrée que nousreproduisons
ici enpartie,
et danslequel
les valeurs(1) Journal de Physique, t. VIII, p. 82 ; 18,g.
(2) Journal de Physique t. IX, p. 203; i88o.
(3) Modèle ordinaire: FONT
Éclairage à
l’électricité, fig. 35, p. 121..