E. WARBURG. — Magnetische Untersuchungen (Recherches magnétiques); Ann. der Physik und Chemie, t. XIII, p. 14 1; 1881. CARL FROMME. — Bemerkungen zu der Abhandlung von Hrn. Warburg über einige Wirkungen der magnetischen Coercitivkraft (Remarques sur un Me

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Submitted on 1 Jan 1881

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E. WARBURG. - Magnetische Untersuchungen (Recherches magnétiques); Ann. der Physik und Chemie, t. XIII, p. 14 1; 1881. CARL FROMME. - Bemerkungen zu der Abhandlung von Hrn. Warburg über einige Wirkungen der magnetischen Coercitivkraft

(Remarques sur un Memoire de M. Warburg relatif à quelques actions de la force coercitive magnétique);

Ann. der Physik und Chemie, t. XIII, p. 318; 1881.

AUERBACH. - Magnetische Untersuchungen (Recherches magnétiques); Ann. der Physik und Chemie, t. XI, p. 353; 1880; et t. XIV, p. 308; 1881

E. Bouty

To cite this version:

E. Bouty. E. WARBURG. - Magnetische Untersuchungen (Recherches magnétiques); Ann. der Physik und Chemie, t. XIII, p. 14 1; 1881. CARL FROMME. - Bemerkungen zu der Abhandlung von Hrn.

Warburg über einige Wirkungen der magnetischen Coercitivkraft (Remarques sur un Memoire de M.

Warburg relatif à quelques actions de la force coercitive magnétique); Ann. der Physik und Chemie, t. XIII, p. 318; 1881. AUERBACH. - Magnetische Untersuchungen (Recherches magnétiques); Ann.

der Physik und Chemie, t. XI, p. 353; 1880; et t. XIV, p. 308; 1881. J. Phys. Theor. Appl., 1881,

10 (1), pp.495-500. �10.1051/jphystap:0188100100049501�. �jpa-00237853�

495

Si,

^ait contraire, le deuxième COllrant est assez

faible

^le

même

déplacement ^diminue,

^si

l’angle

^{ci-oit ait delà de}

9°°.

Mais ^ce

qui

^a

plus

d’intérét pour nous, ^{ce sont} les variations de

déplacement angulaire

^{de l’axe}

magnétique,

^en

changeant

^{les con-}

ditions de fermeture et d’ouvertur e du courant.

Supposons,

pour

plus

^de

simplicité,

que les deux ^courants aient même

intensité,

et que la deuxième aimantation ^se fasse à

go,

^{de la}

première.

^On

trouve que :

20. Le

déplacenzent angulaire

^{de l’axe}

nlagnétÙjue

^d’iiii

disque

^{aimanté dû à une} nouvelle aimantation dans ^line direction

perpendiculaire

^{est d’alitant}

plus grand

^{qite le circuit est}

fermé plus i-apideiîzejit

^et

qu’il

est Olivert

pliis

lentellient.

Voilà donc un fait que la théorie

pouvait

^faire

prévoir.

^{Les dé-}

placements

^{de l’axe}

magnétique

^d’un

disque

^{donnent une}

image

de ceux de

chaque

molécule d’une barre d’acier. Dans l’un et

l’autre _cas, on a des effets semblables si l’on

empêche plus

^{ou moins}

les molécules

d’acquérir

de la vitesse

(1).

E. WARBURG. 2014 Magnetische Untersuchungen (Recherches magnétiques);

Ann. der Physik ^{und Chemie, t. XIII,} p. 14 1; 1881.

CARL FROMME. 2014 Bemerkungen ^{zu der} Abhandlung ^{von Hrn.} Warburg ^über einige Wirkungen ^der magnetischen Coercitivkraft (Remarques ^{sur un Memoire de}

M. Warburg ^{relatif à} quelques actions de la force coercitive magnétique); ^Ann.

der Physik ^und Chemie, ^t. XIII, p. 318; ^1881.

AUERBACH. 2014 Magnetische Untersuchungen (Recherches magnétiques); ^{Ann. der} Physik ^und Chemie, ^t. XI, p. 353; 1880; ^{et t.} XIV, p. 308; 1881.

1. Considérons un corps

pesant posé

^{sur une table et maintenu}

par ^{un ressort sans} tension initiale.

Quand

^ce corps ^{se trouve en-} suite soumis à une force F

supérieure

^au frottement a

qu’il

^exerce

sur son

plan d’appui,

^{il se}

déplace

^d’une

quantité

^{X et le ressort se}

(1) Je dois renvoyer le lecteur au Mémoire complet, soit pour pIus de détails ^sur

l’explication théorique des faits constatés par les experiences, soit pour de longs ^dé- veloppements mathématiques destinés à calculer les moments magnetiques ^{(-n modi-} liant la théorie de Weber, ^{d’accord avec} l’hypothèse ^du itottement moleculaire.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0188100100049501

496

tend

proportionnellement

à l’excés F - a. Convenons de

représen-

ter les

déplacei»ents X

du corps par des

ordonnées,

^{les forces aux-}

quelles

^{il est} soumis par des

abscisses,

^et supposons que la force F varie

pér iodiquement

^{de zéro}

à p

^et

de h

^{à zéro.}

Quand

^{F croît de}

zéro à cL, le corps demeure

immobile,

^{et le}

point figuratif

^du

dépla-

cement va de 0 en A

(fig. i). Quand

^{F croît} ensuite de a à 1), le

Fig. ^1. FiC’,2.

corps ^se

déplace proportionnellement

^{à F - et et le}

point nguratif

va de A en B. Il revient de B en

C,

^et le corps ^reste immobile

quand

^F décroî t de w ^à p - a ; enfin il va de C en 0

quand

^{F va-}

rie

de p-

^{et à zéro. Pour une}

valeurp1

^de

F, comprise

^{entre a}

etp,

il y ^a deux

positions

du corps ^et deux tensions du ressort corres-

pondantes,

^suivant que la force F est dans sa

période

^croissante

ou décroissante. Enfin le travail de la force variable

F, pendant

^un

cycle entier,

^est

exprimé

par l’aire

OABC;

^{il est}

positif,

^{et a été}

employé

^à vaincre le

frottement,

c’est-à-dire

qu’il

s’est transformé

en chaleur.

On assimile d’ordinaire l’effet de la force coercitive dans les ai-

mants à celui d’un frottement. Bien que ^cette

comparaison

^{ne soit}

pas absolument

rigoureuse

^on sait que les faits _connus, relative-

ment à la variation de l’aimantation

permanente

^avec l’intensité de la force

magnétisante

^la

justifient

^{tout au} moins d’une manière

générale.

^M.

Warburg

^se demande s’il y ^a effectivement un

phé-

nomène

magnétique

^dans

lequel

la force coercitive

joue

^{le rôle}

qui appartient

^au frottement dans

l’expërience

que nous venons

de décrire.

Il vérifie en effet que,

quand

^une

aiguille

^d’acier

longue

^{et mince}

est soumise ^à l’effet d’une force

magnétisante périodique,

^variant

lentement de zéro

à p

^et

de p

^à

^zéro,

^{le moment}

magnétique

perma-

nent que ^conserve

1 aiguille, après

^avoir

présenté, pendant

les pre-

497 mières

périodes,

^un accroissement

progressif

^{dont nous} ferons abs-

-traction,

devisent lui-même

périodique,

^et oscille d’une valeur minimum _tîz,) à une valeur

maximum m1,

^{de telle sorte}

qu’à

^{une même}

valeur F de la force

magnétisante correspondent

deux valeurs diffé-

rentes n2 et m’ du moment

magnétique,

^{dont la}

première, plus ^faible, correspond

^{à la}

demi-période

des forces

croissantes,

^la

seconde, plus considérable,

^{à la}

demi-période

des forces F décroissantes. Des mesures, effectuées par

l’auteur, assignent

^{à la courbe}

construite,

en

prenant

les forces

magnétisantes

^comme abscisses et les moments

magnétiques

^comme

ordonnées,

^{la forme}

représentée

par

la fig. 2.

Les forces

magnétisantes

^exécutent

pendant

^{le cBcle}

coolplet

^un

travail

positif proportionnel

^{à l’aire}

^DABC,

^et

qui

^se transforme ^en chaleur dans l’aimant.

Ainsi,

^à des différences

près

^{d’ordre secon-}

daire,

^les

phénomènes représentés

^par

les fig..

^{1 et 2 sont}

analogues.

Les différences sont du même ordre que celles que l’on ^constate

quand

^on compare la fonction

magnétisante permanente

^aux quan- tités de

magnétisme qui

^devraient être conservées dans

l’hypo-

thèse d’une force coercitive

rigoureusement comparable

^{à un frot-}

temen t.

M.

Warburg

fait observer que le

cycle

des variations du

magné-

tisme

permanent

que nous venons de constater

peut

^{rendre un}

compte

^suffisant de l’échauffement d’une masse de fer soumise à l’action d’une force

magnétisante périodique,

^{dans les cas où l’effet}

des courants d’induction

développés

^{dans la masse est}

négligeable.

Il remarque aussi que le ^même cycle fournit une

explication

^de

l’amortissement des oscillations d’une

aiguille aimantée, produit

par ^un

disque

^{de fer}

placé

au-dessous de

l’aiguille. L’expérience

prouve que ^cet amortissement est

beaucoup plus

considérable que celui que

produirait

^un

disque

^{d’un autre métal de même forme et}

de lnéme conductibilité

électrique.

^C’est

qu’à

l’effet d’induction ordinairement

invoqué s ajoute

^un effet propre ^au

disque

^de

^fer,

que AI.

Warbur- explique

^ainsi.

L’aiguille

^{aimantée au} repos in- duit dans le

disque

^une distribution

magnétique

symétrique par

rapport

^à

l’aiguille ; ^mais, quand l’aiguille

^{oscille, elle}

quitte

^une

région

^{en train de se} désaimanter et

s’approche

^d’une

région

^en

train de s’aimanter. Le

magnétisme permanent

^conservé par des

points symétriques

^{des deux}

régions

n’est pas le ^{léme :} il _y a

excès de

magnétisme

^{dans la}

région

que

l’aiguille quitte.

^{Il en ré-}

498

sulte une force

agissant

^sur

l’aiguille

^{en sens} contraire de son

mouvement,

indépendamment

^{de tout} effet d’induction. C’est cette

force

qui produit

J’excès de l’amortisselnent observé.

Bien d’autres

phénomènes

^sont

probablement ^dus,

^en

partie,

^{à la}

nouvelle cause

signalée

par 31.

Warburg.

^Par

exelnple,

^{ne contri-}

bue-t-elle pas ^à

produire

^le

déplacement

^des

points

^{neutres de l’an-}

neau de la machine de

Gramme, qui s’effectue,

^{comme on}

sait,

^dans

la direction du mouvement? La moitié de l’anneau

qui s’éloigne

des

pôles

^{de l’aimant inducteur}

^doit,

^en

^effet,

^{conserver un ma-}

gnétisme

^rémanent

supérieur

^à celui de la moitié

qui

^s’en

approche.

Le maximum du

magnétisme

^{total est donc}

déplacé

^{dans le sens}

de la rotation.

II. 31. Fromme

rappelle

^{une de ses}

expériences

antérieures

(1) qui

^se

rapproche beaucoup

^de

l’expérience

fondamentale de M.

Warburg : ^mais,

^{au lieu}

d’invoquer l’analogie éloignée

^{de la}

Êorce coercitive et du

frottement,

^il

rappelle

^le

rapport beaucoup plus

intime des

phénomènes magnétiques

^et de l’élasticité de tor-

sion,

^et compare le

phénomène

^{de JVI.}

Warburg

^{au résidu}

élastique (elastisclze Nachwrikung, nlagnelische Nachwirkung).

^{Il con-}

vient toutefois que ^{ce résidu}

magnétique

n’est pas aisé ^à

interpréter d’après

^les

hypothèses

ordinaires

qui

^{servent de base à} la théorie du

magnétisme,

^{et même}

qu’il

^est difficile de trouver un

phéno-

mène exactement

analogue

dans d’autres branches de la

Physique,

si ce n’est

peut-être

l’accommodation

invoquée

par M. Streintz pour

expliquer

^les

particularités

^des vibrations torsionnelles.

M. Fromme

rapproche

^des

expériences

^{de M.}

ioTaiburg

^une

expérience

^assez ancienne de M. ^von

Waltenhofen,

consistant dans la

production

^d’un

magnétisme

inverse par la

rupture brusque

^du

courant

magnétisant.

^Cette

expérience

^{a été faite à nouveau} par M.

Righi (2),

^{et a} donné lieu à ^une controverse entre ce

physicien

et MM. Bartoli et Alessandri

(3).

^M.

Fromme y

voit la preuve que le moment

magnétique permanent

^d’une

aiguille dépend

^{non seu-}

lement de la

grandeur

^{de la force}

magnétisante

^{et du sens dans}

( 1) Annalen der Physik ^ulld Cltemie, ^t. IV, p. i o2 ; 1878.

(2) JOllrllal de Physique, ^t. X, p. 482 ^et 492.

(3) -1b,*d., ^t. X, p. la-7.

499

lequel

^{elle varie, mais encore} de la vitesse ^avec

laquelle s’opère

cette variation. Dans ses

expériences,

^M.

BB arburg

n’avait pas ^eu lieu de constater cette influence de la vitesse.

III. La

première partie

du travail de 31. Aucrbach est sans rap- port ^{avec les} deux Mémoires

précédents.

Un corps

magnétique, placé

^{dans un}

champ

d’intensité constante

possède

^{dans ses} pro- fondeurs ^une aimantation

uniforme ;

^mais l’intensité de l’aiman ta- tion varie avec les réactions

réciproques

des éléments

magnétiques,

au

voisinage

^{de la surface. Il en} résulte que, pour des corps d’assez

grande dimension,

^le

magnétisme temporaire acquis

^{dans un}

champ magnétique

^donné

peut s’exprimer

^à l’aide de deux termes, l’un

proportionnel

^{à la masse, et}

qui

^ne

dépend

que de l’intensité du

champ,

^l’autre

qui dépend

^{en outre} de la forme de la surface.

M. Auerbach ^se propose d’arriver ^{à cette}

expression,

^{mais il se}

borne

pratiquement

^{à étudier : il} l’influence du diamètre et de la

longueur

pour des barreaux

cylilndriques : 2°

celle de la densité pour des

mélanges

^{formés avec des}

poudres magnétiques

^{et des}

substances inertes. Cette étude ^ne l’amène à énoncer aucun fait véritablement nouveau.

La seconde

partie

^du Mémoire de M. Auerbach est

précisément

consacrée au residu

magnétique,

^dont l’existence aurait été indi-

quée jadis

par M. F. Kohlrausch

(i),

^et

plus

^récemment par M. Fromme. L’auteur ^se propose encore une fois ^un

problème

^d’une

généralité

indéfinie : Comment le

magnétisme

^m

produit

pal’ ^line

force

extérieure i

dépend-il des.forces J, , J 2,

^...

auxquclles

^{il ci}

été antérieurement

soumis,

^{et des étals}

magnétiques ^{M1, M2,}

^...

correspondants ?

^{Il se borne}

cependant

^{à tirer de}

quelques expé-

riences très

particulières

des conclusions

qui,

^{de son} propre ^aveu,

ne sont

qu’approchées,

celle-ci par

exemple :

^{Le résidu}

magné- tique dépend

^{de la}

différence

^entre

la force

ⁱ

agissante

^{el la}

force

^J

clo7it on constate le

rési(lu, d’après

^{la même loi suivant}

laquelle

l’intensité (le l’aimantation normale

dépend

^{de la}

force agis-

sante.

D’accord avec M.

Warburg,

M. Auerbach admet que ^la vitesse

avec

lacluelle

varie la force

magnétisante

Il’a pas d’influence sen-

( 1 ) ^F. KOHLRAUSCH, ^{Ann. de} Pogg., ^t. CXXVIII, p. 4; ^1866.

500

sible sur le

résidu,

^à moins que la variation ^ne soit

szcbite, auquel

cas se

produisent

^les

phénomènes

constatés par M. Fromme.

E. BOUTY.

H.-A. ROWLAND ^ET E.-H. NICHOLS. - Electric absorption ^of crystals (Résidu ^élec- trique dans les corps cristallises); ^Phil. Magazine, ^5e série, ^t. XI, p. 414; ^1881.

On connaît le

phénomène

^{du résidu}

électrique qui

^se

produit

dans tous les condensateurs formés de lames isolantes solides. Les diverses théories _{que l’on} ^a

proposées

^des

phénomènes

d"influence font

prévoir

que dans ^une lame

parfaitement homogène

^{et à faces}

parallèles

^{il ne doit}

point

^se

produire

de résidu. Le _verre, le

mica,

la sélénite sont des corps que ^{l’on ne}

peut

considérer comme ho-

nlogènes,

^{car les uns}

peuvent

^être considérés comme des

mélanges,

les _autres, éminemment

friables, présentent

dans leur intérieur des lames

d’air;

^{il est} donc conforme à la théorie que ^ces corps

pré-

sentent un

résidu;

^mais

qu’arriverait-il

^{si on leur} substituait des corps

homogènes

^{comme le}

quartz

^{et le}

spath

d’Islande? Les ^au-

teurs ont construi t ^un condensateur formé d’une lame de

spath,

contre

laquelle

^sont

appliquées

^deux armatur es de cuivre. Ce cuivre étant

an1algan1é

^afin

d’empêcher l’interposition

^{d’une lame}

d’air entre ^{le métal et} la lame de

spath,

^{les auteurs ont constaté}

qu’il

^{ne se}

produisait

^{aucune trace} de résidu. Avec une lame de

quartz, on

^{obtient un résidu}

appréciable,

mais neuf fois

plus

^faible

qu’avec

^{une lame de verre. Les auteurs}

pensent

que le

quartz

^n’est pas entièr ement

homogène

^ct

qu’il présente

^des

particules

^de

quartz droit,

^{mêlées au}

quartz gauche

^ou inversement.

G. LIPPMANN.

R.-T. GLAZEBROOK. 2014 On the measurement of small résistances (Sur ^{la mesure}

des petites résistances); ^Phil. Magazine, ^5e série, ^t. XI, p. 391; ^1881.

En mesurant de

petites

résistances par la méthode du

pont

^de

Wheatstone,

^{l’auteur a} observé des

perturbations qui

étaient dues à des forces thermo

électriques ;

^ces forces avaient leur

siège

^au

point

de contact du fil de cuivre

qui

formait le

pont

^avec le fil de

platine

du rhéostat. On est averti de ces

perturbations

par le fait que les