F. KOCH. — Untersuchungen über die magnetelectrischen Rotationserscheinungen (Rotations magnéto-électriques); Wied. Ann. der Physik und Chemie, t. XIX, p. 143; 1883

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Submitted on 1 Jan 1883

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F. KOCH. - Untersuchungen über die

magnetelectrischen Rotationserscheinungen (Rotations magnéto-électriques); Wied. Ann. der Physik und

Chemie, t. XIX, p. 143; 1883

Ch. Gomien

To cite this version:

Ch. Gomien. F. KOCH. - Untersuchungen über die magnetelectrischen Rotationserscheinungen (Ro- tations magnéto-électriques); Wied. Ann. der Physik und Chemie, t. XIX, p. 143; 1883. J. Phys.

Theor. Appl., 1883, 2 (1), pp.515-518. �10.1051/jphystap:018830020051501�. �jpa-00238161�

515 sa

conductibilité,

si celle-ci est au-dessous du

luaxinlunl,

^{et la di-}

minute si elle est

au-dessus,

^ce

qui

^est bien conforme ^au résultat de

l’expérience.

Quant

^à 1 existence d’une force électromotrice

spéciale, analogue

à celle

qui

^{a été}

invoquée

par ^M.

Hall,

^NI. Roiti n’a pu ^en démon-

trer l’existence ^en

employant,

^{soit du} sull’ate de

zinc,

soit du chlo-

rure de

fer,

^{soit mène une lame de mercure}

deomm,045 d’épaisseur.

Le résultat

général

^des

expériences

^{est donc}

négatif.

^{~1. Roiti in-}

cline à penser que, dans ^{aucun cas, mêlne avec} les conducteurs

solides,

^il

n’y

^a de force électromotrice de cette

espèce,

^et que le résultat obtenu par ^31. Hall devrait être

expliqué

^{d’une autre ma-}

nière.

Adiiieutons,

^en

effets, qu’un

conducteur soumis à une action

électrodynanljque

^{cesse d’être}

isotrope électriquement

^eu

pré-

sente une résistance différente dans les diverses directions : il b’ensuit que ^deux

points qui

^{se trouvent sur une}

ligne équipoten-

tielle en l’absence du

champ magnétique

^{extérieur cessent}

d’y

être dès que ^ce

champ

^est

produit,

^d’où

l’origine

^{du courant dé-}

rivé dans le

galvanomètre.

L’hypothèse

^de

l’anisotropie électrique

d’un conducteur soumis à un

champ magnétique

^{a été}

proposée

par Sir M7.

Thomson, il

a

déjà

^fort

longtemps

^{et bien avant} la découverte de 1M. Hall.

E. BOUTY.

F. KOCH. 2014 Untersuchungen ^{über die} magnetelectrischen Rotationserscheinun- gen (Rotations magnéto-électriques); Wied. Ann. der Physik ^{und Chemie,}

t. XIX, p. 143; ^1883.

M. I~och a

étudié,

^{dans ce}

Mémoire,

^les

phénomènes

^d’induc-

tion

qui accompagnent

les rotations

magnéto-électriques.

Dans ses

expériences,

^comme dans les recherches faites ^an- tériellrenlent ^sur le Illéllle

sujet,

le circuit induit est

composé

de deux

parties :

l’une A linéaire et

homogène,

^{l’autre B hété-}

rogène.

^Le conducteur B peut ^{être ou non} invariablement lié à l’aimant : dans le

premier

^{cas, il sera animé} de la même vitesse de rotation que

l’aimant;

^{dans le}

second,

^{sa rotation sera indé-}

pendante.

On démontre aisément que, dans ^ce dernier _cas, la ro-

tation du conducteur -’- seule

produit

^{une induction}

qui

^{est indé-}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020051501

516

pendante

^{de la rotation de} l’ainian L. On

peut

^{donc énoncer la loi} suivante :

Dans les

j~~zéjtom2èmes

^{de rotation}

j~2a~n2~to-é~cctjvlue.s,

^le

sic-’,,-e

^{de la}

force

électronlotrice cl’il2di~ctLOm

ures~cZe r~i~ilzccnient

clans le comclzcctctci~

ILO~~20~’è~2c

^A.

En

appliquant

le calcul à l’étude de ces

phénomènes

^{et consi-}

dérant un aimant conme formé d’une série d’aimants linéaires que l’on

peut remplacer

par des

solénoïdes,

c’est-à-dire par des

systèmes

^{de courants} circulaires dont les axes seraient L

paral-

lèles à celui de

1"aimant,

^.!vs. Koch arrive à une formule

qui

^lui

montre que la force électromotrice

développée dépend :

^{i’ de}

toutes les dimensions de

l’aimant ;

^{2° de sa distance à l’axe}

de

rotation;

3° de la

position

^des extrémités cc eu b du conduc-

teur A.

La formule finale donnée par l’auteur ^{est la} suivante :

~1,, wI3

^et N étant des constantes à

déterminer,

^et e,

1’, g" ayant

^les valeurs suivantes:

Ao, A1, A2, A3 représentent

^des

intégrales

^{rentrant dans Fex-}

pressIon générale

^_

l’axe des x coïncidant avec l’axe de l’aimant. 9- 1 est la

longueur

de

l’ailnant, ~

^est l’abscisse d’un

point quelconque

^du

^circuit,

R ^sa distance à l’axe de rotation.

Pour vérifier cette

formule,

^{M. Koch}

employa

^un barreau ai- mante

cylindrique qui portait

^deux

disques

^de cuivre dont Fun était

placé

^{au milieu du}

barreau,

^I’allthe

pouvant

occuper difé-

rentes

positions.

On faisait six

expériences

^en faisant occuper ^{à ce} dernier six

places

différen tes. Les

disques

^Venaient

plonger

^dans

517 des

godets pleins

^{de mercure où} aboutissaient les extrémités du circuit.

Chaque expérience comprenait

^deux

observations,

^sui-

vant le sens de la rotation : on

prenait

^la moyenne. La vitesse ^de rotation étant déterminée à l’aide d’un

compteur,

^on mesurait la force électromotrice ^au moyen de la méthode de

Poggendorff,

^en

employant

^un

galvanomètre

de Wiedemann comme instrument de mesure, ^comme

galvanoscope

^un

multiplicateur

^à

aiguilles

^asta-

tiques

^{et, comme} force électromotrice constante, ^un élément Da- niell.

Soient W la résistance à

in terposer

^entre les deux forces élec- tronlotrices pour maintenir le

galvanoscope

^au

zéro, % l’impulsion galvanométrique correspondant

^à

^{W, v}

^le nombre de tours du

système

^{en une}

^seconde,

¹ la distance du miroir du

galvanomètre

à

l’échelle, 1

^{la constante du}

galvanomètre :

^{on a, en} unités abso-

lues,

En

posant 3W -

^{Il, la}

^{formule (1) peut}

^s’écrire

l~ étant une constante. On pose enfin

La formule devien t

Chaque

^série

d’expériences

donnera six

équations

semblables.

On

déterminer

q, r,

puis

^n,

c’est-à-dire -*-2013’

^·

v

On

peut

alors comparer la valeur obtenue ^à la valeur donnée par

l’expérience.

Ainsi

qu’il

résulte des Tableaux donnés par

l’auteLir,

^l’accord

n’est pas

parfaite

^ce que l’auteur attribue ^au peu de

précision

que

présentent

forcément les

expériences.

En

résumé,

la formule de 1VI. Koch

peut

^être considérée comme

suffisamment exacte et, _par

suite,

^{la force} électromotrice

dépend

518

de la

position

^des

points

^de

jonction

^{des deux}

portions

^{du con-}

ducteur,

^{et a son}

siège

^{dans la}

portion qui

^est

indépendante

^de

l’aiiiiant. CH. GOMIEN.

IL NUOVO CIMENTO.

3e série. ²⁰¹⁴ Tome XI; ^1882.

MANFREDO BELLATI et R. HOlBIANESE. - Sur la rapidité ^avec laquelle la lumière modifie la résistance électrique ^du sélénium, p. 5-Ii .

Un

récepteur photophonique

^de

Breguet reçoit

la lumière d’une

lampe

^à

pétrole, dépouillée

^{de ses rayons} obscurs par ^son passage à travers une cuve d’alun. Le

récepteur

^{et un} rhéostat de MM. Siemens et Halske sont

installés,

y dans le circuit d’une

pile

de i o éléments

Bunsen,

^{sur les deux} branches d’un

galvanomètre

différentiel dont on amène

l’aiguille

^au

^zéro,

^à

chaque expérience.

à l’aide du rhéostat. Entre la source lumineuse et le

récepteur,

^con-

venablement

protégé,

^{tourne un}

disque

opaque

percé

^{de trous sui-}

vant un certain nombre de secteurs. En modifiant la vitesse de rotation du

disque

^{dans le}

rapport

^{de i à}

4,

^{les auteurs} n’ont pu

constater aucune variation

appréciable

de la résistance rnoyenne du

récepteur :

^{or celle-ci varierait} certainement si l’action de la lumière ^sur le sélénium n’était pas instantanée.

GUGLIELMO DE LUCCHI. 2013 Détermination du rapport ^{entre les deux chaleur,} spécifiques pour les vapeurs surchauffées de l’eau ^et du phosphore, p. ^11-28.

I.~

Pour un gaz dont la molécule ^ne

comprend qu’un

^{seul atome,}

de dimensions infiniment

petites, l’énergie cinétique ^K,

^résultant

du mouvement de translation des

molécules,

^{doit être}

égale

^{à l’é-}

nergie

totale H. La théorie

des

gaz donne d’ailleiirs la relation

connue

dans

laquelle

^A

représente

^le

rapport

^{des chaleurs}

spécifiques

^du

gaz ^sous

pression

constante et sous volume constant.

Quand

^on

>

fait,

dans la formule

( ),

^{H =}

K,

^{on obtient,}