R. COLLEY. — Nachweis der Existenz der Maxwellschen electromotorischen Kraft, Yme (Sur l'existence de la force électromotrice de Maxwell Yme); Wied. Ann. der Physik, t. XVII, p. 55; 1882

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Submitted on 1 Jan 1883

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R. COLLEY. - Nachweis der Existenz der Maxwellschen electromotorischen Kraft, Yme (Sur l’existence de la force électromotrice de Maxwell Yme); Wied. Ann. der

Physik, t. XVII, p. 55; 1882

G. Martin

To cite this version:

G. Martin. R. COLLEY. - Nachweis der Existenz der Maxwellschen electromotorischen Kraft, Yme (Sur l’existence de la force électromotrice de Maxwell Yme); Wied. Ann. der Physik, t. XVII, p.

55; 1882. J. Phys. Theor. Appl., 1883, 2 (1), pp.182-184. �10.1051/jphystap:018830020018201�.

�jpa-00238074�

182

180° et

peut

^se

déplacer

^ainsi

jusqu’aux

deux tiers de la barre ; mais la valeur de k

qui

^se

rapporte

^à la distribution du

magnétisme

dans la

région

^{nord du barreau est en}

général

constante. Si les mêmes barres sont ensuite échauffées avec le

pôle

^{sud en}

^bas,

^non

seulement la

ligne

^{neutre se}

rapproche

^encore

davantage

^du

pôle nord,

^{mais encore} la valeur de ~~

change

^d’une

température à

^une

autre.

3° Tant

qu’on

^ne

dépasse

pas la

température

^de

180°,

^{les valeurs}

de M

correspondant

^à l’état normal pour

chaque température

^sont

représentées

par des fonctions de ^la forme

x

et fi

^{sont des} constantes

positives

^ou

négatives.

^Au

^contraire,

pour les ^{états normaux}

correspondant

^{à la}

température

^de

300°,

^il

faut

employer

deux formules

différentes,

la

première

^{entre o° et}

190°,

la seconde entre

igoo

^{et 300°.}

L’auteur avait émis

l’hypothèse

que la variation du

magnétisme

due à la

température

^était

proportionnelle

^{à la} variation de la con-

ductibilité

électrique

de l’acier. Les recherches dont nous venons

de rendre

compte,

établissent que les deux

propriétés

^varient

d’après

^{des lois toutes} différentes. Ainsi les

rapports

^du

magné-

tisme normal et de la conductibilité à 20° aux mêmes

quantités

aux

températures

élevées sont,

d’après

M. Poloni :

E. BOUTY.

R. COLLEY. 2014 Nachweis der Existenz der Maxwellschen electromotorischen Kraft, Yme ^(Sur l’existence de la force électromotrice de Maxwell Yme); ^Wied.

Ann. der Physik, ^t. XVII, p. 55; ^1882.

Considérant un courant

électrique

^{comme un}

phénomène

^de

transport,

^Maxwell

applique

^{à ce mouvement les}

équations géné-

rales de

Lagrange (,~’lectrzetty

^and

l~Tcc~-netis~n,

^t.

^II,

^p.

195).

^Il

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020018201

183

arrive ainsi à diviser

l’énergie cinétique

^{d’un courant en trois}

termes

qu’il désigne

par

1-’’’0 Te, ^Tme.

L’étude de

T me _{perme t}

^de

prévoir

^{deux sortes de}

phéno-

menes :

i° Un mouvement du conducteur

qui

^{doit se}

produire lorsque

l’intensité du courant vient à

varier;

2° Une force électromotrice

Îinie qui

^doit

prendre

^naissance

dans un conducteur en mouvement

lorsque

^{son mouvement s’ac-}

célère ou se ralentit.

Le Mémoire de M.

Colley

^a pour but de prouver

expérimenta-

lement l’e~istence de

Y me,

^au moins chez les

électrolytes.

La

partie

mobile du circuit se compose d’un tube ^{T contenant} de l’iodure de cadmium

qui

^tombe

guidé

par deux fils tendus AB

Fig. ^r.

et CD dans du sable

B,

d’une hauteur de

i~,~2.

Les deux élec- trodes en

cadmium, plongeant

^{dans la}

solution,

^{donnent un cou-}

rant. Deux fils

G,

^{isolés et roulés ensemble} _pour ^éviter l’incluctior~

184

terrestre

pendant

^la

^chute,

conduisent ce courant à ^un

galvano-

mètre Thomson 11211C11 d’un commutateur.

Le calcul du

phénomène permet

^de

prévoir :

^{I° une}

première

déviation

et

⁼

Odiv, 35 correspondant

^{à un courant} descendant.

suivie d’une déviation de sens contraire

62

⁼

o~’°, 9~t.

^La

pren1ière correspond

^à la chute du

tube,

la seconde à sa

pénétration

^dans

le sable. Or

1 expériences

^{donne 0,2 ou}

^{o, 3}

pour

et, o, 6

^ou

0,8

pour

6~.

^Ces deux nombres sont dans le

rapport voulu,

^mais

_trop

faibles de

;.

^1~~.

Colley

^montre que ^{cet écart est} attribuable à une constante

trop faible_

intr odui te dans ses formules.

Par suite des

trépidations

^du

^sol, l’aiguille

^du

galvanomètre

^os-

cillait

continuellement;

^M.

Colley

^a donc soin de montrer que l’on

ne

peut

^{attribuer à ces}

trépidations,

pas

plus qu’à

l’ébranlement causé par la chute du

tube,

les déviations observées. Elles ^oint

toujours

^{le sens}

indiqué

par la

théorie, changent

^de

signe chaque

fois que l’om ^tourne le commutateur et

disparaissent

dès que l’on fait tomber le tube ^en

interceptant

^{le courant}

qui

^{va au}

galvano-

mètre. G. MARTIN.

E. COHN. 2014 Ueber den Widerstand polarisirter ^Zellen (Sur la résistance des cellules

électrolytiques polarisées); Wied. Annalen der Physik, ^t. XIII, p. 665; ^1881.

On sait que ^F. ~011I1’’al.1sC11 ^a démontré

expérimentalement

que des courants

alternatifs,

^{se succédant}

rapidement,

^ne

produisent

aucune

polarisation

^{dans une cellule}

électrolytique,

pourvu que les électrodes soient suffisamment

grandes.

Ce fait

permet,

^{de mesurer} la résistance d’une

cellule polarisée’

par ^m2 cazcnant constant.

Pour

cela,

Fauteur forme un

pont

^de

iYheatstoiie,

dont troi s branches on t la même résistance et dont la

quatrième

branche c~’

comprend

la cellule et n

daniells;

^le

pont proprement

^{dit ren-} ferme ^un

élecLrod~,namomèLre;

le circuit

principal

^{tin inducteur à}

courants sinusoïdaux. En

modifiant,

^au moyen d’un

rhéostat,

^la

résistance de la branche

d,

^on

peut

^{faire en sorte} que le fonction-

nen)ent de l’inducteur ne modifie pas la déviation de

l’électrodn-

nan1on1ètre;

^{à ce} moment, les résistances des

quatre

^branches

sont

égales ;

^{on a donc la} résistance de la cellule

augmentée

^de