Sitzungsberichte der Mathematisch-Naturwissenschaftlichen Classe der Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften in Wien; 1882

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Submitted on 1 Jan 1883

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Sitzungsberichte der

Mathematisch-Naturwissenschaftlichen Classe der Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften in Wien;

1882

G. Gripon

To cite this version:

G. Gripon. Sitzungsberichte der Mathematisch-Naturwissenschaftlichen Classe der Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften in Wien; 1882. J. Phys. Theor. Appl., 1883, 2 (1), pp.192-196.

�10.1051/jphystap:018830020019201�. �jpa-00238082�

On

peut

supposer que le

tul~e,

^rendu

fragile

par ^cette baisse

ten~pérature,

^{n’avait pu résister à}

l’augmentation

^de

pression

^{due à}

la volatilisation du

liquide.

^{Il est}

cependant plus probable

que la rupture ^{est due à la} dilatation de l’acide

carbonique

^{solide et} que

cette rupture ^se

serait produite

^sans

explosion

^{au moment où tout}

le

liquide

^{aurai été solidifié. C. DAGUENET.}

Sitzungsberichte

^der Mathematisch-Naturwissenschaftlichen Classe der Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften in Wien; ¹⁸⁸²

A. v. ETTINGHAUSEN. 2013 Évaluation du coefficient diainagnétique ^{du bismuth}

~

métallique ^{en mesure} absolue, p. ^i.

Dans une

première

^série

d’expériences,

^on compare l’action inductrice du bismuth à celle d’un solénoïde. Dans la deuxième et

la

troisième,

on mesure les moments de rotation d’un barreau de bismuth

placé

^{dans le}

champ magnétique

^d’une

spirale

^traver-

sée par ^{un courant.} On cherche enfin l’action directe

qu’exerce

^à

distance le corps

diamagnétique.

Les deux

premières

^méthodes

comportent plus

^de

précision

que les deux autres.

La valeur trouvée du coefficient

diamagnétique

^est

comprise

entre

13, 5

^et

14, 5

^{X 1 o-G.}

Ces nombres

sontbeaucoup plus petits

que ^ceux

que l’on

^donne

or dinairement.

’

J. STEFAN. - Sur l’action magnétique ^{du fer} agissant ^comme écran, p. ~3.

On fait osciller ^un aimant sous l’action de la terre en le

plaçant

dans ^un

cylindre

^{creux en fer et l’on mesure} l’affaiblissement

qu’éprouve

^{alors la}

con1posante

horizontale du

magnétisme

^ter-

restre. Il est environ le dixièlne de la valeur absolue de cette com-

posan te.

e) Comptes rendus des séances de 1’_4cadérnie Ùnpériale ^des Sciences de YTienne.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020019201

193

L’auteur cite

plusieurs expériences

d’induction.

Un fil conducteur roulé ^en hélice est dans un

champ magné- tique.

On v fait ^naître des courants induits d’intensités sensi- blement

égales

^en enlpvaiil l’hélice

du champ,

^{ou en} la laissant en

place

^{et en la} recouvrant d’un

cylindre

^{creux en fer}

qui

^détourne

. vers ses

parois

^les

lignes

^{de force}

qui

traversaient l’hélice.

Un

c’ylindre

^{de fer entouré d’un fil} conducteur roulé en hélice

est dans un

champ magnétique.

^{On a un courant}

d’induction,

^si

l’on fait ^{tourner à} la

fois,

^{autour de l’axe du}

cylindre,

^{le fer et}

l’hélice. On ^a encore un courant si le fil est seul mis en mouve- ment. Le courant

disparaît lorsque

^le

cylindre

^{tourne seul dans}

l’hélice immobile.

Un mouvement de translation donne des résultats différents. Une hélice de fil

enveloppe

^une

portion

^{d’un anneau de fer}

placé

^dans

un

champ magnétique.

^{On a un courant si l’hélice se}

déplace

le

long

de l’anneau immobile. Le courant

change

^{de sens}

lorsque

l’anneau

glisse

dans l’hélice en repos. La rotation simultanée de l’hélice et de l’anneau autour de l’axe de ce dernier ^ne donne ^au-

cun courant, bien que les

portions

^{du fil}

placées

^à l’intérieur de l’anneau soient soumises à des forces

magnétiques

moindres que les

parties

extérieures.

A. WASSMUTH. ^-- Sur la force portante électromagnétique, p. ^12.

Deux électro-aimants senri-circulaires sont en contact par leurs surfaces

polaires;

^on compare la force

portante

^{T au moment ma-}

gnétique

UL de l’unité de

volume, exprimée

en mesures absolues.

Le

quotient T présente

^un minimum dans le

voisinage

^{de la sec-}

li- ^~n

tion

placée

^à

égale

distance des surfaces

polaires ;

^{il croît lente-}

ment, ^à

partir

^de

là,

^avec des valeurs croissantes

de pn

Le

quotient T n

^{n’est pas constant. Sa}

^yaleur,

d’abord consjd(~-

rable,

^{diminue très}

rapidement

^{et atteint un minimum}

lorsque

le

magnétisme

^n’est

plus

que les

o, ~o

^{de ce}

qu’il

^{était tout}

d’abord. Sa

valeur,

dans la section neutre, ^est donnée par la for- mule

c~ ^est la

grandeur

des surfaces de contact, ;~ l’accélération ^{de la} pesanteur.

L’expérience

^montre que, si l’on

place

^{entre l’aimant et son}

contact une laine de mica très mince et si l’aimantation n’est pas trop

forte,

^{la force}

portante augmente

notablement de

4kg, 7 à gkg,

par

exemple.

^{Il en est de}

^même,

^{mais à un}

degré ^moindre,

^avec

une aimantation

plus

^intense.

A. WASSMUTH. 2013 Sur la chaleur spécifique ^{du fer} aimanté, ^{et sur} l’équivalent mécanique de la diminution du magnétisme produite par la chaleur, p. ^112.

M. Stefan ^a

démontré, en 1874,

que la chaleur

spécifique

^du

fer est

plus grande

^à l’état d’aimantation

qu’à

l’état naturel.

Appe-

lons

Ao

le travail de l’aimantation nécessaire pour donner ^au

fer,

^y

pris

^{à 0°, un moment}

magnétique maximum m, -~

^la

température

^à

laquelle

^{le mornent in est}

^{nul, C,}

^{y c} les chaleurs

spécifiques

moyennes du fer aimanté ^{ou non, 1}

l’équivalent mécanique

^{de la}

chaleur :

L’auteur déduit de

quelques expériences

et t

A. WASSMUTH. 2013 Sur une application de la théorie mécanique de la chaleur

au phénomène ^de l’aimantation, p. 167.

Le moment d’un

milligramme

^de

^fer,

^{soumis à une force ma-}

gnétique, dépend

^{de sa}

température

^{et de la}

pression qu’il

sup-

porte.

Une diminution de

hression,

^une élévation de

température

^in-

fluent sur le moment d’un des sens

opposés.

La

compression dégage

^des

quantités

de chaleur à peu

près égales,

que le fer soit ou non aimanté.

Le

fer,

soumis dans le vide à une force

magnétique faible,

^doit

se refroidir. Il

s’échaufferait,

^au

contraire,

^{sous la}

pression

^atmo-

sphérique

^et l’action cl’une aimantation

plus puissante

195

E. LECHER. - Sur l’émission et l’absorption, p. 57.

L’auteur calcule les

pouvoirs

absolus émissif et absorbant d’un corps ^en fonction des

pouvoirs

réflecteurs diffusifs et du

pouvoir

émissif des

corps environnants.

En admettant que le

pouvoir

absorbant absolu soit constant à toutes les

températures,

^{il en}

^{conclut :}

1°

Qu’un

corps envoie des radiations de ^toute

réfrangibilité, quelle

que soit ^sa

température,

^{et il trouve} la confirrnation de cette loi dans les travaux des

physiciens

^{sur la}

photométrie

^{et la}

chaleur

rayonnante;

2° La distribution dans le

spectre

des radiations émises est in-

dépendante

^{de la}

température.

L’auteur cite

quelques expériences à l’appui

^{de cette loi. Il}

place

entre deux

piles

^{formant un}

appareil thermométrique *différentiel

une lame de

platine

incandescente sur ses deux faces et trouve

que les

pouvoirs

absorbants de certains corps

interposés

^{entre la}

lame et les

piles

conservent à peu

près

^{le même}

pouvoir

^absor-

bant,

^bien

qu’on

fasse varier la

teinpérauuire

de la lame.

Des

lampes électriques

^à incandescence lui donnent des

spectres

de même

qualité , quelle

que soit la

température

^{du fil de char-}

bon.

Il conclut _{que le}

pouvoir

^émîssif d’un corps

quelconque

^est,

pour ^toute

température,

^{une même fraction} de la fonction

qui

^ex-

prime

^le

pouvoir

émissif d’un corps noir.

L. BOLTZlB1ANN. - Photographie directe des vibrations _sonores, P. 2’12.

Le corps vibrant ^{est une} lame mince de

fer, analogue

^{à celle}

d’un téléphone

^et

qui

recouvre une

capsule pleine ^d’air; elle porte,

en son

milieu,

^{une lame de}

platine

^très

mince, perpendiculaire

^à

son

plan

^{et lui}

communique

^les vibrations

quelle reçoit.

^On

éclaire fortement la lame ^avec la lumière solaire et, à l’aide d’un

microscope ^solaire,

^{on forme sur un écran}

1 ïn1age

de l’ombre de cette lame.

En recevant la lumière sur une lentille

cylindrique,

^{on transforme}

cette

image rectiligne

^{en un}

point

^{que l’on}

^reçoit

^{sur un}

cylindre

tournant recollyerl d’un

papier photographique

^sensible.

Lorsqu’on parle

^devant

l’appareil vibrante

^{r0l11bre se}

déplace

et dessine ^sur le

papier

^une

ligne

^sinueuse

qui correspond

^aux

vibrations sonores.

Les

voyelles

^{donnent une sinusoïde}

simple

^ou la courbe d’inter- férence de deux sinusoïdes.

Les courbes des consonnes ont

quelque analogie

^{avec les}

figures

données par la lettre ^r dans les

expériences

^{de 1~I.}

Koenig.

G. GRIPON.

BULLETIN

BIBLIOGRAPHIQUE.

Philosophical

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Disposition

pour diviser les

règles,

p. 2 fi.