Philosophical magazine; - T. X : année 1905, 2e semestre

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Philosophical magazine; - T. X : année 1905, 2e semestre

C. Tissot

To cite this version:

C. Tissot. Philosophical magazine; - T. X : année 1905, 2e semestre. J. Phys. Theor. Appl., 1906, 5

(1), pp.425-438. �10.1051/jphystap:019060050042500�. �jpa-00241124�

425

PHILOSOPHICAL MAGAZINE;

T. X : année 1905, 2e semestre.

1B . W ~T~~B. 2013 The Determination of the Moment of Inertia of th·~

ll"ed

thé Mleasurement of the Horizontal Component of the E~rtL - ¹

1 Detcrttlinatiun du moment d’inertie des aimants employés pour l.t ^mesure de la composante horizontale du champ terrestre).

^{P. 130.}

Pour déterminer le moment d’inertie du barreau des magnéto-

mètres, ^on procède généralement ^en faisant osciller le barreau seul, puis après ^{lui avoir} ajouté ^une surcharge constituée par ^un cylindre

de laiton dont le moment d’inertie est calculé d’après ^{ses dimen-}

sions. Cette méthode _suppose que ^la densité de la masse addition- nelle est parfaitement ^{uniforme et} peut occasionner des erreurs.

Afin d’éviter ces erreurs, auxquelles ^l’auteur attribue des diffé-

rences qui ^ont été constatées entre les magnétometres employés

dans les observatoires de l’Inde et les étalons de Kew, ^il propose de munir les magnétomètres ^{de masses} additionnelles dont les moments d’inertie auront été déterminés ^au préalable expérimen-

talement par comparaison ^{avec un barreau} d’inertie étalon.

L’auteur donne la description ^d’un appareil ^à oscillations étrier supporté par ^un fil de quartz) permettant de déterminer ^avec préci-

sion le moment d’inertie de l’étalon, ^et donne les valeurs compara- tives obtenues pour différents barreaux conservés u Suulh hensington

et à h;ew.

JfllIB àI>Ill10ii’. - On the Lateral Vibration of Bars of [niI’01’1I1 and V.a yy 8edl’lllal A)’ea (Sur les vibrations transversales des ~rmr~~w de "lit III Il uni- forme ( t de section variable).

^{P. 113.}

L’équation des verges vibrantes,

on _y représente l’amplitude ^{il une distance .r d’} 1’>iigiii>, ^(1(1111(’1

la solution ~~n~rale:

j - A sin _u.T + n ^cos ~ + C ^sin fi :J..1’ -; ^{I ) ces} Il u.t’ .

Dans le cas où la verge ^{a une} section uniforme, ^le calcul des

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019060050042500

426

valeurs numériques n’offre pas de dif’ticultë ^en général. ^{Il n’en est} pas de même quand la section est variable, ^ou que la densité et l’élas- ticité n’ont pas la même valeur ^aux différents points.

L’auteur donne une méthode de calcul approchée qui permet ^de

traiter facilement non seulement les cas principaux, mais aussi ceux

qui offrent certaines difficultés analytiques dans la méthode générale.

Si l’on désigne par ~~ l’amplitude ^{du mouvement à une distance z}

de l’origine, ^et par y, l’amplitude ^à l’origine, supposée ^{être l’am-} plitude ^{maximum, on a :}

relation équivalente ^{à :}

D’autre part, ^{on a :}

(M, ^moment des forces élastiques longitud ^{inales ; -, E,} module d’élas- ticité ; I, ^moment d’inertie de la section ; d‘’ ~ J~ ^inverse du rayon de

dx

courbure).

M peut s’exprimer ^{en fonction de} y’ _yz, ainsi que de la densité y,

et de l’aire de la section droite.

Yi

On suppose y = f(x) ^{de la forme d’une} fonction entière en prenant

un nombre suffisant de termes dans le développement pour pouvoir

satisfaire aux conditions aux extrémités.

Ainsi, _pour ^la _verge libre-fixée, ^{on fait :}

y

A + ^I3x + ^C~r’ -~- ^Dx3 -~- Exi,

les coefficients étant déterminés par les conditions aux extrémités.

La valeur obtenue _{pour y} est substituée dans le second membre de

l’équation (2), qui s’intègre par des quadratures simples ^{et fournit}

une seconde valeur de y plus approchée.

Cette valeur peut être traitée comme la précédente, ^{et l’on} procède

ainsi par approximations successives.

En fait, la seconde approximation ^donne des valeurs déjà ^très

voisines de, valeurs exactes.

427

La période ^est fournie par la relation :

EU R B HTOB; et A.-B. G.àRRETT. - Vibrations Curies simultaneously ^ubtained

1 [l’Ill

N1>noc]ior1 sound-Box and String (Courbes, obtenues simultallé ille ilt, des vibratums d’une corde et de sa caisse de résonance . - P. 149.

Le problème ^de la vibration d’une corde a été complètement ^traité théoriquement ^et expérimentalement notamment par Helmholtz).

Nlais on doit noter que le ^son que reçoit ^{l’oreille ne lui} parvient qu’après ^{avoir été transmis} successivement par les chevalets, ^{la table}

de la caisse d’harmonie et l’air contenu dans la caisse même. Ces différentes vibrations n’ont pas ^{les mêmes} qualités que celles qu’exé-

cute la corde, c’est-à-dire ne sont pas composées ^{des mêmes termes}

de la série de Fourier.

Les auteurs se sont proposé ^de rechercher les changements qu’apporte ^{dans les} vibrations le passage par les différents inter- médiaires nécessairement employés pour les ^rendre perceptibles.

Les mouvements de la corde et de la table de la caisse d’harmonie sont enregistrés simultanément _{par la} photographie. ^Pour l’enregis-

trement des mouvements de la corde, ^on employait la méthode de

Krigar-Menzel ^et Raps. L’image d’une fente fortement éclairée est

projetée ^{sur la corde, et à} angle ^{droit avec} elle. Cette image ^{est uti-}

lisée comme objet ^{pour donner, sur une} pellicule photographique

entraînée par ^un tambour, ^{une seconde} image réelle brillante sur

laquelle ^se détache l’ombre de la portion ^vibrante.

Le mouvement de la table d’harmonie est enregistré ^à 1"aide d’une

pièce légère ^{à trois} pieds ^(en aluminium). Deux ^des pieds ^{sont respec-}

tivement engagés ^{dans une fente et un trou} pratiqués ^{dans une} pièce

massive et fixe, le troisième repose ^{sur une} glace mastiquée ^{sur la}

table vibrante et porte ^{un miroir concave.}

On réalise ainsi par le dispositif

^{trou, fente,} plan

^{une sorte}

de levier optique capable ^{de renvoyer sur une} plaque ^{sensible un}

étroit pinceau de lumière.

L’amplification ^du mouvement, qui ^{est de} ~,9 pour la corde, ^se

trouve porté à ïno pour la caisse sonore.

Une série de planches photographiques ^{très claires montre les}

aspects ^des mouvements respectifs selon que ^la corde est déplacée

428

sans vitesse initiale, pincée ^ou frappée en différents points ^{de manière}

à amener la prédominance ^{de tel ou tel} harmonique.

h. 11~ a B I) ~. - A Portable ~~·ro-mer~~uri~.l Tide-Gauge

~lart’graphe transportable ^à Il1anUlIlètl’c,. - ^{P. 253.}

L’appareil, qui ^{est une} modification du marégraphe ^{de Seibt, est}

un marégraphe plongeur.

Une cloche métallique ^{lestée et ouverte à la} partie inférieure repose

sur le fond. Selon la hauteur de marée, ^l’air qu’elle ^{contient est} plus

ou moins comprimé. ^La pression ^est transmise par ^un tube de plomb

de 3 millimètres de diamètre à ^un manomètre à mercure à air libre.

L’enregistrement ^est opéré ^{sur un tambour mobile à} l’aide d’un index d’aluminium fixé à un flotteur d’ébonite porté par le ^{mercure de}

l’une des branches du manomètre.

Une relation facile à établir montre que le déplacement ^{du mé-} nisque ^{du mercure} demeure sensiblement proportionnel ^à la variation du niveau de l’eau tant que le volume ^{de l’air contenu} dans le tube est faible _par rapport ^{à celui de la cloche.}

Le calcul montre que les corrections dues à la variation de la tem-

pérature ^{de l’eau et aux} variations de la pression barométrique ^sont

en général ^assez faibles pour pouvoir ^être négligées.

Il.-N°. > 1°,iNF011’1’. - .~ new- Furm of Pyknonleter (Nouvelle ^{forme de} densin1t’tre),

^{P. 269.}

.1.-v. DEBMB(.. 2013 A Simple ^{Method of} Determining tille Radiation (~nst.-mt : aui(a1~1~~ rflr

Lahoratory Experiment (Méthode simple pour 1.lcritiiiii> lu .«ii>1,iiit> 1, 11/ >iinei»eiit commode pour ^un laboratoire).

^{p, 210.}

Le principe de la méthode est le suivant :

Un disque d’argent ^de dimensions connues est recouvert par ^un radiateur hén1isphériquc noirci intérieurement et en occupe le

centre.

Le disque d’argent ^{se trouve, au début de} l’expérience, ^{à la} tempé-

rature extérieure.

Il est protégé par ^{un t’lcran} constitué par ^une feuille de nickel. Le radiateur hémisphérique ^{forme le fond} d’un manchon métallique ^dans lequel ^on peut faire circuler un courant de liquide ^{ou de} vapeur ^afin

de la 1»~otE~~~ ^{Ü une} température déterminée.

429 Le radiateur n’est porté ^{sur le} disque d’argent que lorsqu’il ^a

atteint une température ^bien constante. Pour faire 1‘obser~ ation, ^on

’

enlève l’écran de nickel. La tCInpérature ^clu disque s’élève progres- sivement. et on en suit les variations à l’aide d’un couple ^thermo- t>1>.ti,1,jii,> ar~ent-constantan) dont les fils sont soudés au disque. ^Si

l’on désigne ^{par C la} capacité calorifique ^du disque, par A la surface

exposée ^au rayonnement, par R ^et R, ^les rayonnements respectifs

du disque ^et du radiateur par unite de temps, ^{on a :}

dT

,

représentant ^la variation de température ^initiale.

dL

Selon la loi de Stefan, ^{on a : -.}

T et 1’, étant les températures ^absolues respectives ^du disque ^et

du radiateur hémisphérique.

Par suite :

-

... ~...

Un galvanomètre d’Arsonval est intercalé dans le circuit de l’élé- ment thermo-électrique.

En notant les déviations successives du spot ^à intervalles de temps égaux, ^on oltient la valeur de diT _et l’on calcule ais~.’l~’Ilt ~ .

c t

La moyenne d’un grand ^{nombre de mesures} concordantes eiïec- tuées en prenant successivement pour ^la température T, des valeurs du : 1>1’ eau bouillante), ^{ï ~3°,~} (alcool bouillant), :>7° (acétone ^louil-

l;~ ~ ~ 1 0 glace fondante’, ^{a donné} pour « la valeur

qui ^cyon-

.>i1> avec la valeur r¡ === ~,3 ~ donnée par 1B.llrlLaulll (’"nnnL’ r,;iiltat

d’expériences plus complètes.

.1 1, FLLBHB..

011 the Itnim 1,,lNNt>o>ii ttn- :B1".111 ~ywrmul ^{iii,1 [11. BB"111} 1I«rizoat~l Candie-PoBB l’l’ 111’ llll’andl’~4’cllt I.1~-~ iri~~ 1, imj,

^k 1 ¡¡lllllrt ^Dttrr l’intensité moyenne ~pht’)’)’)n’ ^et 1W U~~mof~ h~sn;~~oi ~I~~ m,~wm~~~ 1>, la III 1’" S ( .1 e et l’Í fI 11 (’ ~ ;’1 in.an1>;c>ii.,> .

P. :! LI ~ .

Il résulte de mesures effectuées _par M. Dyke ^sur différents types

de lampes ^à incandescence qu’il ^{existe un} rapport constant entre

r 11 l t , ’ Il’’ i té moyenne horizontal’ s~ nt I1L1!’ ^eu faisant tourner la lampe

430

autour d’un axe vertical et l’intensité moyenne sphérique. ^Les

minations expérimentales ^{donnent au} rapport la valeur de 0.~ . ~..

calcul très simple permet ^{de retrouver ce} résultat si l’on suppose que la longueur ^du filament soit faible par rapport ^à la distance de l’écran

photométrique ^et que la loi du cosinus soit vérifiée.

Pour un court filament vertical, ^{on a en} effet pour expression ^du

flux total _reçu par ^une surface sphérique de rayon ^r ayant ^{le milieu}

du filament pour ^{centre :}

en désignant par I, l’intensité _moyenne sphérique, ^et par 1,,,, ^{1 Ïn-} tensité _moyenne horizontale, c’est-à-dire celle qui ^{se trouve déter-}

minée quand ^on imprime ^{une rotation au filament.}

Or,

La concordance des résultats de l’expérience ^{avec le calcul montre}

que ^{la loi du} cosinus s’applique très exactement. Dans le cas où l’on

ne peut considérer la longueur ^{du filament comme très faible} par

rapport ^{à la} distance de l’écran photométrique, ^{le calcul} permet ^de déterminer aisément le facteur de correction.

Pour un filament recourbé en boucle simple (forme ^{de fer à che-} val), ^{on a ainsi :}

où m représente la moitié de l’angle sous-tendu par le filament entier du centre de l’écran photométrique.

G.-B. h~ hE. - On the Flux of Light from the Electric Arc with ~’ar~’l(1~~ ^1,

Suppty (Sur le flux émis par ^{un arc} électrique pour différentes puis~am e~

fournies).

^{P. 21 f .}

L’auteur a tracé une série de courbes donnant la relation entre

l’intensité _moyenne sphérique ^et le nombre de watts consommés

dans l’arc, tant pour des ^courants continus que pour des courants

alternatits.

431 Il a cherché à comparer l’efficacité des arcs continus et alternatifs

en tant que ^sources lumineuses pour diverses puissances, ^{en donnant}

la valeur de l’intensité moyenne sphérique par ^watt.

L’intensité moyenne sphérique ^était directement mesurée au moyen d’un photomètre intégrant ^{dont la} partie principale ^{se compose d’un} système de miroirs disposés ^en demi-cercle, de manière à ce que la lumière _{émise par} une source placée ^{au centre soit} renvoyée ^{sur un}

écran placé également ^{au centre sous le même} angle que l’angle

d’émission de la source.

Pratiquement, pour opérer ^{les mesures, on se sert d’une} lampe ^à

incandescence comme étalon secondaire. Comme on est alors obligé

de placer ^la lampe ^tout près de l’écran photométrique (pour ^{des arcs}

d’une intensité moyenne sphérique ^{de 2.000} bougies), ^{il est nécessaire} d’apporter ^une correction à la distance mesurée du filament à l’écran pour tenir compte ^de l’angle sous-tendu par le filament.

Les comparaisons ^{ont été étendues à des arcs dont les} longueurs

variaient de im’~,6 ^{à 9} millimètres, par fractions de imm,6 ^environ.

Les principaux résultats obtenus sont les suivants :

Il Les courbes représentatives de l’intensité _moyenne sphérique ^en

fonction des watts dépensés ^{sont des} lignes droites, aussi bien pour les arcs alternatifs _{que pour} les arcs continus ;

2° Ces droites ne passent pas par l’origine, c’est-à-dire qu’à ^une

intensité infiniment petite correspond ^une dépense ^de puissance ^finie

de 20V à 400 watts selon la longueur de l’arc. Cette dépense, qui correspond vraisemblablement à l’énergie chimique ^{due à} l’évapora-

tion du carbone dans le cratère, ^est la même pour les arcs alternatifs et les arcs continus ;

3° Pour des arcs d’une longueur supérieure ^à 3°"",2, ^le rapport ^du rendement lumineux des arcs continus et alternatifs est de 3 à ~?.

Mais, pour les ^arcs plus ^courts, les rendements lumineux tendent d’abord vers l’égalité, puis l’avantage passe à l’arc alternatif pour

une longueur ^{de i~"B6.}

Le calcul permet ^{de retrouver ce résultat en tenant} compte ^des

positions ^relatives du cratère et des crayons formant écrans. Il

montre notamment qu’il doit y avoir égalité de rendement lumineux

pour ^une longueur ^d’arc égale ^{à ~?’nm, 7.}

432

W-.-_~. I’I~IC;E.

Tllr EI~~~~tri~°;~1 Résistance of a Conductor the Measure of the I.LIi‘l’~’Ilt ~l i~·ln~ Uttii-ati"!) de la variation de résistance d’un courant conduc- teur pour ^uhtcrur la valeur du courant).

^{P. 352.}

1::tIlJL’ L’ 4i,j>ositifs permettant d’utiliserlavariation de résistance

produite par réchauffement d’un fil pour obtenir ^{avec une} certaine

précision ^{la mesure du courant. Les} expériences ^{ont été effectuées}

avec des filarnents de lampes ^à incandescence, ^{et avec} des fils de pla-

tine dans 1 air et dans le vide.

On pent compter ^{sur une certaine} régularité ^dans l’emploi ^des

filaments de lampes, à condition de ne pas dépasser ^une centaine de

milliampères. ^{Les courbes du courant en} fonction de la résistance d’un filament ne subissent que ^des variations assez peu importantes

avec le temps pour qu’on puisse ^{s’en servir} pratiquement. ^Pour

obtenir quelque précision, il faut avoir recours au platine ^pur.

Pour les fils de platine, il y ^a lieu de noter l’accroissement rapide

de la résistance du fil qui ^se produit pour ^{un courant} donné quand

on diminue la pression ^du gaz dans le récipient qui contient le fil. Cet accroissernent de résistance, qui ^{est très} notable pour les faibles

pressions, pourrait ^{être utilisé comme} moyen de jauger ^{les vides}

élevés.

En tous les cas, pour obtenir des résultats comparables, ^{il faut} disposer les conducteurs dans des récipients relativement voluini-

neux et parfaitement ^vidés.

Les lampes ^à incandescence conviennent _{pour les} faibles courants et les voltages élevés, ^{les fils ou lames de} platine pour les courants

plus ^{intenses et les bas} voltages. Quand ^{on se sert du} platine, ^il

faut avoir soin de faire rougir ^au préalable ^le fil dans le vide afin d’éliminer les gaz ^occlus.

A.-M. V‘~ iI~’l’II1 Bt;’l’t >B . 2013A Fllnll.1.nll’nt~1 Escriment ⁱⁿ Etectrn’itv Luc uBIo 1 lt’llt’c’ 1’>n1;iiiieiit?l> 1 >1>«ii.ii’ité .

P. :)"-(1,

L’objet ^de 1"e~.pc’.~rience ^en question ^{consiste à} rechercher s’il se

produit ^{entre des} réglons ^de l’espace ^à potentiels électrique ^différent

des modifications susceptibles ^{de provoquer une} différence de marclie

entre deux faisco.nix lumineux qui ^les traversent.

Un rcfractoniL’trc inLl’1 Iur~t~ti~~l ~.~5t cwii>liluc deux- tubes métal-

433

liques parallèles (ou plutôt par les deux portions d’un même tube de laiton séparées par ^une cloison d’ébonite longitudinale’ ^{dans 1 axe} desquels ^on fait passer les faisceaux fuurnis par deux fentes voisines éclairées _par une lampe Cooper-IleByitt.

On crée à l’aide d’une machine statique ^une différence de potentiel

O de Utl.(WU) volts entre les deux tubes. Cette différence de potentiel

tombe brusquement ^{à zéro} quand ^la décharge ^se produit ^{entre les}

éclateurs de la source.

L’expérience ^n’a permis ^{de constater aucun} déplacement ^des

C)

franges. ^Un déplacement de - ^de millimètre étant aisément obser-

vable, ^la longueur ^{du tube} étant de 152 centimètres et la longueur

d’onde de la lumière utilisée égale ^{à 51 . i0w} centimètres, ^une variation de vitesse de ~i ~ ₅₃ ^{10-CI eût été} appréciable.

Louh BLYTHSWOOD et S. ALLEN. - DeByal"s l4iethod of producing Iligli ^~’a~~u3 (Méthode de Dewar pour la production ^{de vides} élevés).

^{P. ~9’i.}

C’est le procédé déjà indiqué, qui ^{consiste à absorber} les gaz par du charbon refroidi dans de l’air liquide.

Eu employant ^une quantité suffisante de charbon, ^on arrive aisément à obtenir le vide de Crookes dans des ampoules ^de cij>«1>i l Ilt~t~llJlf’.

La durée de l’opération ^ne dépasse guère ^uiie demi-heure.

On a cherché à déterminer la loi de l’absorption ^{de l’air} par le charbon refroidi à la température ^{de l’air} liquide.

En opérant ^en présence ^d~lill grand ^{excès d’air, on trouve} que le volume de gaz absorbé par le charbon ^est sensiblement indépendant

de la quantité de gaz ^contenue dans l’appareil.

Le volume absorbé augmente cependant ^un peu ^avec la pression.

Ainsi grammes de charbon absorbent ¹⁸ centimètres cubes d’air à la pression ^{de :393} millimètres, ^{et ~2’°~.3 ii la} pression 1> 7d" ~nilli- 111;’t l’l’...,.

()11 a déterminé la vitesse d*absorption de l’air par le charbon 1>1°1>1li t’n relevant de 30 secondes en 30 sec>ii1>, la vah ur de la pression du gaz. Les observations s’accordent bien av ec la relation :

où p - p,, représente ^au temps ^{t rQxcès de la} pression ^{sur la i}

.

Il

J. de l’l~ys., ^4- série, ^{t. V.} (Juin 1906.)

434

~ finale, ^ce _temp5 ^étant compté ^à partir ^{du moment où l’on fait} 1 appli-

cation de l’air liquide.

L’observation précédente ^se rapporte ^{au cas} de charbon mis en

contact avec de l’air en vase clos. En opérant ^{avec de l’air à} pression

constante t.pression atmospliérique , ^{on obtient une relation}

a

de la même forme que celle qui ^{a été donnée} ci-dessus, ^{entre le} temps t, ^et le volume (1 - ce) qui ^{reste à} absorber pour atteindre

l’équilibre ^final.

La valeur numérique ^{de la} constante ~ demeure sensiblement la

même, ^ce qui indique que, dans les limites des expériences, ^la rupi-

dité de l’absorption ^est indépendante ^{de la} pression.

On obtient encore des relations de la mème forme quand ^{on étudie} l’absorption d’un volume limité de gaz par ^un grand ^{excès de char-}

bon. Ainsi, ^la pression ^{à un instant t est bien} représentée ^{par la}

relation

qui est exactement la même que celle qui ^{a été donnée} plus haut,

po devenant négligeable ^{dans le cas} présent. ^{On doit} donc considérer

chaque ^{élément de cliarbon} (vraisemblablement chaque ^élément superficiel) ^comme capable ^{de fixer une} quantité déterminée de gaz, ^cette quantité ^étant indépendante (ou presque) ^{de la} pression.

H.-V‘l. WO~D. - The Fluorescence of Sodium vapour and the Resonance lzadia- tion of Electrons (La fluorescence de la vapeur de sodium et la ^résonance des

électrons).

^{P. 513.}

Les tliéories modernes de l’absorption amènent à la conclusion

qu’un ^électron doit rayonner ^une portion ^de l’énergie qu’il ^reçoit quand ^{il est} excité par ^une vibration de même période que ^{la sienne.}

En d’autres termes, ^on doit retrouver en optique ^les phénomènes généraux de la résonance.

Les tentatives qui avaient été faites jusqu’ici pour déceler ^une émission latf~rale de lumière jaune, quand du sodium en vapeur

reçoit ^et absorbe des radiations jaunes (émises par du sodium),

étaient restées infructueuses. L auteur ^est parvenu à ^mettre le plié-

nomène en évidence.

Le dispositif ^le plus simple consiste à ,.B.1 tIrer latéralement, à

435 l’aide d*uri pinceau ^{de lumière} jaune intense fourni par ^une len- tille L, ^{un tube à essai} _{ferme par} ^une g-lace ^ab. C(’Ilt{’llant un Illlll’- ceau de sodium, ^{et dans} lequel ^{on a} fait le vide .11l,’"-i ’empiétement

que possible) par ^un tube t.

En chauffant le tube, ^on vaporise progressivement ^{le sodium, et}

l’on observe, ^en regardant par la glace ^{al,, une} magnifique ^émission

de lumière jaune qui prend ^{naissance dans une} couche d autant plus

mince que la densité de _{la vapeur} est plus grande. C’l’st-Ù-dirp que l’on chauffe davantage.

Ce dispositif peut ^être perfectionné ^en remplaçant le tube de verre

par ^un tube d’acier fermé par des glaces ^et substituant au faisceau de la lentille L un pinceau de lumière monochromatique provenant

d’une région bien délimitée d’un spectre pur.

La lumière émise par la vapeur de sodium ^est alors examinée

au spectroscope. ^{Dans ces} conditions, ^{on observe les} phénomènes

suivants :

Il Quand la lumière excitatrice est la lumière monochromatique

du sodium, ^le spectre ^de

fluorescence » se compose uniquement

d’une bande diffuse qui ^{occupe la} place ^{de la raie D, et} que ^l’on

parvient ^à séparer ^en deux bandes distinctes correspondant ^à D~ ^et D~.

Ces bandes n’apparaissent que si la lumière excitatrice contient la

longueur ^{d’onde de D et} représentent donc bien l’émission de radia- tions d’électrons excités par des vibrations de même période que leur période propre;

2’° Quand ^{la lumière} excitatrice est blanche, ^le spectre de fluores- cence, très complexe, ^est constitué par ^un grand ^{nombre de} lignes

diffuses, distribuées dans les régions ^vert jaune ^{est vert h}ptl en}

groupes ^ou bandes qui ^{vont en} s’élargissant du cutc de la région

bleue. Irrégulièrement distribuées dans le bleu et le vert, les bandes sont régulièrement espacées ^{dans la} région ^vert jaune ^{et donnent}

aii spectre ^une apparence cannelée;

.~ » 1 1 , ,c une lumière excitatrice munocliromatitylh

1 , > 1 1 ç i > i i> 1’, ,ii 1>

différente de D), ^{on ol)tient en} titi ~1)tBI.trl’ d’llll aspect ^ana-

logue ^{à celui} que fournit la lumière blanche. Le~ bandes paraissent changer rapidement ^de place quand ^{on modifie} It~g’t"I’I’Intll1f ^{la IIII1-}

gueur d’onde de la lumière incideiit~,. Mais

ii’,,t qu’un’- y~itm~t’r~a=y,

car les lignes dont ell~s S0 composent dl’llll’111’l’I11 l’al’raitl’II!’"

^i~t-’~S

l’! ¡ l j !’’’ Il V e n l se u 1 L’Ill Í ’ 1 il d t > ~ i,’~lI’liltl~tll~ 1>,j>>;li,-e, el iiit>ii,1 ,

436

J.-A. HARKER. 2013 TI)o SpeciHc ^{He3t of Iron at} Iligh Temperature (Chaleur ’pl’ci1ique ^{du fer à haute} teii-ipérature’. - ^{P. 430.}

La connaissance de la chaleur spécifique ^{du fer aux} températures

élevées présente ^{une certaine} importance ^en métallurgie. ^{Les seules}

valeurs numériques ^un peu ^récentes que ^l’on possède ^{sont celles de}

Pionchon. Mais, ^{comme Pionchon se} servait d’une valeur incorrecte de la chaleur spécifique ^du platine ~d’après Violle), puisque ^cette

valeur le conduisait à fixer le point ^{de fusion de} l’argent ^à ~0~°, tandis qu’on ^sait depuis qu’il ^est compris ^{entre 955° et 962°’1 il en}

résulte que.les ^valeurs qu’il donne doivent subir une correction.

D’autre part, ^{il a} éprouvé ^de grandes diflicultés à pousser les ^mesures

au delà de 900°. L’auteur a repris ses mesures en opérant par ^une méthode calorimétrique. ^Le calorimètre est un calorimètre à eau

ordinaire. L’échantillon est porté ^{à la} température ^{voulue dans un}

fourneau tubulaire chauffé électriquement, ^{que l’on amène} rapide-

ment au-dessus du vase calorimétrique quand ^la température ^voulue

est atteinte. La tE mpérature de l’échantillon est donnée par un couple thermo-électrique ^{enfermé dans un} tube d’acier.

Pour pouvoir projeter ^très rapidement l’échantillon de métal dans le calorimètre, ^cet échantillon est suspendu ^{à une boucle de fil fin}

de platine qui peut ^{être fondue} instantanément au moment voulu par le passage d’un ^courant. Il est indispensable ^de protéger ^{le fer}

de l’oxydation. ^{On a} essayé ^{de le} placer dans des tubes de quartz,

mais le quartz ^{se brise en tombant dans} l’eau froide du calorimètre.

On réussit à éviter cet accident en faisant tomber l’enveloppe ^de quartz ^{dans un vase} métallique mince, ^{contenu dans le} calorimètre et rempli ^de magnésie ^{calcinée en} poudre ^{fine. Une couclie} épaisse

de magnésie ^en poudre ^{se laisse traverser} aisément par ^un corps ^un peu ^lourd qu’on laisse tomber à la surface. L’échantillon se trouve

ainsi immédiatement enrobé après ^{sa chute et} prend rapidement ^la température du calorimètre.

L’enveloppe ^de quartz présente cependant ^un inconvénient, car sa

conductibilité est faible, ^et l’équilibre ^de température ^s’établit trop

lentement. On obtient de meilleurs résultats en plaçant le fer dans

une enveloppe ^de porcelaine ^vernie.

Les valeurs obtenues par l’auteur concordent ^{assez exactement}

avec les valeurs numériques données par Pionchon (corrigées

conlme il a été dit ci-dessus) jusqu’à ^la température ^{de 900°.}

437 La chaleur spécitique, qui ^a la valeur de U.ll:0

?(~~1°, va en crois- sant jusqu’à ^{H:50° où} elle atteint la valeur de 0,1647, puis ^diminue

ensuite pour atteindre la valeur de 0,1534 à i. 10C)I. Ce dernier résul- tat mériterait confirmation.

K. HOXDA et S. slilàiizu,

on tli> XIInPtîz«iti>n iii1 tt- ’

_,ige of Length ⁱⁿ Ferromagneti(’ :Blc.t.d... ,lIld .Bllu.B

al Telllpl!rall1l’t

^{- 186.}

;it + 1.~200’ C. (Sur l’aimantation et la variation magnétique ^de longueur ^dan"

les métaux ma~nétiym~~ ^{et les} alliages ^{entre les} températures ^de

^{i8t.i° et} + i.-200" C.). -- Deux mémoires. - P. 612.

Les auteurs ont étudié les propriétés magnétiques ^de cinq ^métaux (fer ^de Suède, ^{acier au} tungstène, nickel-cobalt) ^{et de douze}

aciers au nickel (mis ^{à leur} disposition par )1. Ch.-Éd. Guillaume . Les éprouvettes ^{avaient reçu la forme} d ellipsoïdes allongés (grand

axe, 20 centimètres ; petit axe, 1 centimètre j disposés ^le grand ^axe

vertical. On opérait par méthode magnétométrique, ^le champ ^variant

de 1 à 750 environ.

Les résultats, qui ^sont consignés ^{dans des} tableaux, peuvent ^être

résumés brièvement comme suit :

Pour le fer, l’acier ^au tungstène ^{et le nickel.} le refroidissement dans l’air liquide diminue l’aimantation dans les clamps ^{faibles et}

l’accroît dans les champs ^{intenses; cet} effet d’inversion se produit

pour ^un champ ^{de 11~i} gauss ^avec le fer doux.

Pour le cobalt, ^l’effet produit ^est toujours ^une diminution de l’ai- mantation, ^et l’aimantation ne reprend pas, par réchauffement ultu-

rieur, ^{sa valeur} primitive ^{comme avec les trois autres métaux.}

Les résultats obtenus avec les aciers ^au nickel contirm(,nt les recherches antérieures. L’aimantation des alliages ^{dont la h nuur en}

nickel est supérieure ^{à 26,64} 0/0 ^{est réduite dans les} champs ^faibles,

et accrue dans les champs ^{forts. Pour les} alliages ^{de teneur infé-}

rieure à 26,64 0/0, l’aimantation augmente toujours par le refroidis- sement. Dans les alliages irréversibles, l’aimantation après ^refroi-

dissement et retour à la température ^ordinaire peut ^{atteindre une} valeur supérieure ^{à celle} qu’elle prend dans l’air liquide.

Le refroidissement dans l’air liquide ^{amène un} accroissement de

l’hystérésis, sauf pour les faibles inductions avec le fer doux. 1)’tine manière générale, ^on peut ^{traduire les} phénomènes ^en dl--,~ilit que Faction de l’air liquide produit ^{un effet de} trempe.

Les observations ^aux températures ^{élevés sont conformes aux}

438

nombreuses observations antérieures. Pour certains aciers au nickel.

l’irréversibilité des courbes de l’aimantation en fonction de la tem-

pérature ^{conduit à ce} résultat curieux qu il ^est possible ^{de donner à}

un échantillon une valeur d’aimantation quelconque ^{à la} tempéra-

ture ordinaire, à la condition de lui faire parcourir ^un cycle ^conve-

nablement choisi.

Il existe donc pour ^ces aciers, non pas seulement deux états

d’équilibre ^{stable, mais une infinité.} C. TISSOT.

-THE ASTROPHYSICAL JOURNAL;

T. XXI ; ^1905.

Ai.tHLh ~CHUSTER. 2013 Radiation through ^a foggy atmosphere (Le rayonnement à travers une atmosphère brumeuse). - ^{P. 1-22.}

Dans l’étude de la transmission de la lumière à travers une masse

de gaz, ^{on ne considère} d’habitude que les effets d’absorption ^et

d’émission et l’on néglige ^ceux de diffraction. Cependant, ^{quand la}

masse absorbante contient de fines particules ^en suspension, ^{la dif-}

fraction que celles-ci produisent change le caractère de la radia- tion transmise. M. Schuster discute les conditions suivant les-

quelles ^{une masse} de gaz rayonnante produit ^des spectres ^{de raies} brillantes ou sombres si l’on tient compte ^{de cette influence.}

Les équations ^{de M.} Schuster réduites à des cas simples ^montrent qu’une couclie infiniment épaisse d’un gaz lumineux, ^à température uniforme, ^donne toujours ^un spectre ^{de raies} brillantes, ^{et ne} peut

pas s’assimiler à un corps ^{noir comme} cela serait en l’absence de

-

diffusion,. ^{Voici une} démonstration élémentaire de ce fait en contra- diction avec la théorie ordinaire :

Soit deux radiations homogènes ayant ^des pouvoirs ^{émissifs et}

absorbants très différents. Celle pour laquelle ^ces pouvoirs ^{sont les} plus ^{grands ne} provient que d’une mince couclie de gaz, le rayon- llt’I11~’Llt des autres couches étant absorbé ; ^{la deuxième} proviendra

d’une couche beaucoup plus épaisse. La tliéorie indique ^d’ailleurs

que, quel ^{que soit son} pouvoir ^{émissif, en} accroissant son épaisseur,

le gaz ^donne la même radiation qu’un corps noir à la même tempé-

rature : mais introduisons 1 effet de la diffraction en plus ^{de celui}

de l’absorption, ^La première ^{radiation en sera peu affectée,} puis-