Philosophical Magazine; Tome XV. — 1er semestre 1908

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Philosophical Magazine; Tome XV. - 1er semestre 1908

C. Tissot

To cite this version:

C. Tissot. Philosophical Magazine; Tome XV. - 1er semestre 1908. J. Phys. Theor. Appl., 1910, 9

(1), pp.98-112. �10.1051/jphystap:01910009009800�. �jpa-00241606�

98

PHILOSOPHICAL MAGAZINE;

Tome XV. 2014 1er semestre 1908.

A.-C; et A.-F. JESSUP. - The évolution and devolution of the elements

(L’évolution ^{et la} dissolution des éléments). - ^{P. 21.}

Les récents travaux de M. et M’8 Curie, ^{de BB1.} Ram say ^et Soddy,

ont montré que certains éléments simples ^sont capables ^{de se trans-}

former en d’autres éléments. Ce n’est donc plus ^{une idée} trop ^hardie

que de supposer actuellement que ^tous les éléments dérivent les uns

des autres par voie d’évolution. C’est ^dans les mondes en formation

qu’il convient de rechercher l’origine des éléments que ^{nous con-} naissons.

Le spectre des nébuleuses les moins condensées se compose de trois raies seulement. L’une d’elles appartient ^à l’hydrogène, ^{mais on ne} peut identifier les autres avec celles d’aucun élément connu. Dans un

état de condensation plus ^avancé, apparaissent deux nouvelles raies

qui appartiennent ^à l’hydrogène ^{et à} l’liélium. A ^mesure que ^{la con-} densation progresse, ^on voit apparaître ^{des éléments de} poids ^ato- miques plus élevés : le fer, ^le carbone, ^le calcium, ^{le silicium ét le} magnésium.

Les raies de ces divers éléments sont d’ailleurs renforcées, ^{ce ren-} forcement paraissant dépendre, ^ainsi que ^l’a indiqué ^M. Lockyer, ^des

conditions de température ^{élevée et} de forte tension électrique ^aux- quelles les éléments se trouvent soumis.

On doit supposer que ^les premiers ^éléments qui apparaissant ^sont

ceux dont dérivent tous les autres par voie d’évolution.

La cônsidération des raies spectrales des nébuleuses conduit l’au- teur à admettre que ^ces éléments primitifs ^ou

protons » ^{sont au}

nombre de quatre : l’hydrogène, ^{l’hélium et} deux éléments inconnues

qu’il désigne ^{sous les noms de} proto-glucinium ^{et de} proto-bore.

L’auteur se reporte ^{ensuite à la} table de Mendeleeff.

Cette même table rassemble dans le même groupe ^des corps qui

offrent des propriétés bien différentes. Chacun de ^ces groupes est, ^il

est vrai, ^{divisé en} deux sous-groupes distincts (ainsi le groupe ^{1 est} divisé en sous-groupe A ® H, Li, Na, K, Rb, Cs; ^et sous-groupe

B--Cu; Ag et Au).

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01910009009800

99 Tandis qué ^{lés éléments d’un} même sous-groupe présentent ^entre

eux d’étroites analogies, des différences notables apparaissent ^entre

les deux sous-groupes ^{d’une même famille.}

Ceci peut ^être interprété ^en supposant que l’évolution ^se produit,

non pas d’un corps ^à l’autre dans l’ordre des poids atomiques ^crois-

sants, mais selon ^une marche différente dans chacun des sous-

groupes. ^Cette interprétation ^{se trouve} corroborée par le fait que, dans l’ordre des poids atomiques croissants, ^on compte sept ^élé-

ments entre le sodium et le potassium, ^tandis qu’on ^en compte ^dix- sept ^{entre le} potassium ^{et le rubidium. On} peut ^{en inférer} qu’à par- tir du potassium ^le nombre des colonnes s’est _accru, c’est-à-dire

que certains éléments ^ont donné naissance à plusieurs ^rameaux.

L’auteur est amené, ^{selon ces} idées, ^à apporter ^{certaines modifica-~}

tions à la table périodique de Mendeleeff et à établir des formules récurrentes qui ^lui permettent d’obtenir par le calcul, ^{avec une} grande approximation, les valeurs des poids atomiques ^{des éléments}

successifs d’une même famille.

Le mécanisme de l’évolution serait le suivant :

A l’origine, la matière était uniquement constituée de corpuscules.

La condensation a donné naissance à un certain nombre d’édifices stables différents : ce sont les quatre

protons » . Chacun de ces

«

protons » , ^comme uri atome central, appelle ^{dans sa} sphère ^d’at-

traction d’autres corpuscules ^{en nombre de} plus ^en plus grand, ^ce qui donne naissance à des systèmes ^de plus ^en plus compliqués ^et

de poids atomiques ^de plus ^en plus ^éievés.

Ces systèmes ^sont caractérisés par la ^structure de l’assemblage corpusculaire ^ou de l’anneau qui ^{est lié à l’atome} central ; ^toutes

les principales propriétés chimiques d’un élément sont e~tièremei~t déterminées par la ^structure de F~~e~M.

Indépendamment ^des corpuscules qui constituent l’anneau, ^un

certain nombre d’autres corpuscules (on ^les désignera ^{sous le nom} d’électrons) ^{sont liés au} système d’une manière différente. Ces élêé-1.

trons ont une tendance marquée ^{à entrer dans le} système ^{au nombre}

de huit, ^{ou de} multiples ^{de huit. Ce sont} d’eux que dépendent ^{les va-}

lences respectives ^{des éléments. L’auteur montre alors comment} s’impose nécessairement la notion de valence multiple.

L’évolution des éléments conduit à leur dissolution (le ^{mot étant}

employé ^{dans le sens} que lui ^a donné H. Spencer). Cette dissolution

des éléments à poids atomiques élevés donnerait naissance aux élé-

100

ments anormaux et peu répandus que l’on désigne ^{sous le nom de}

«

terres rares » . On trouverait en particulier ^une

^{terre rare »}

comme terme final de la dégradation ^des produits ^{des éléments}

radio-actifs.

L.-V. 3IEAD0WGR0F’I. - On the curvation and torsion of a helix on any

cylinder ^{and on a} surface of revolution (Sur la courbure et la torsion d’une hélice sur un cylindre ^{et sur une} surface de révolution).

^{P. 5J.}

L’auteur donne une méthode analytique simple qui permet ^{de re-}

trouver aisément les relations connues.

D.-N. MALLIK. - A potential problem (Un problème ^de potentiel).

^{P. 63.}

Si V ^est le potentiel ^d’un ellipsoïde ^{et X, Y, Z les} composantes ^de la force, ^{de sorte} _{que :}

,

Pour tout point intérieur, A, B, ^{C sont des} constantes, ^{et l’on} peut

écrire :

L’auteur montre que la même méthode ^est applicable pour ^un

point ^extérieur.

D.-N. MALLIK. - Experimental determination of magnetic ^{induction in an} elongated spheroid (Détermination expérimentale de l’induction magnétique

dans un ellipsoïde allongé).

^{P. 65.}

L’auteur a établi dans une note précédente (PhiZ. Mag., ^octobre 1907) que l’induction magnétique totale dans un demi-ellipsoïde allongé ^a pour expression :

- -

dx désignant ^{un élément du} grand ^axe.

Il en résulte que :

L’auteur ^a exécuté une série de mesures pour vérifier l’exactitude de cette relation en employant, ^{au lieu d’un} ellipsoïde allongé, ^un cylindre d’acier doux recuit, terminé par des calottes sphériques.

Ce cylindre ^{était entouré,} exactement jusqu’à la moitié de la lon- gueur, par ^une bobine magnétisante parcourue par ^{un courant}

constant.

Pour opérer ^{les mesures, on} déplaçait de centimètre en centi- mètre selon l’axe, ^{et à} partir du milieu de la tige, ^une petite ^bobine exploratrice ^{reliée à un} galvanomètre balistique.

En portant ^en abscisses les distances de la bobine mobile à partir

du zéro (milieu ^{de la} tige), ^{et en} ordonnées les élongations qui ^cor- respondent ^aux différentes positions ^{de la} bobine, ^{on obtient une} ligne droite. La relation est donc bien vérifiée. On peut remarquer

qu’en pareil ^{cas les} lignes ^{de forces} sont radiales et que leur dis- tribution ^est uniforme.

Si l’on désigne par m la quantité totale de magnétisme induit,

on a :

’

C’est-à-dire : 1

en désignant par p la densité du magnétisme.

Et l’on a :

Ainsi, ^{la densité du} magnétisme induit dans un cylindre long par

une bobine magnétisante qui ^recouvre la moitié de sa longueur ^est

constante.

"

La relation étant établie, ^{l’auteur a} utilisé le dispositif expéri-

mental pour déterminer les valeurs de K et a trouvé qu’elles ^demeu-

raient remarquablement constantes pour des valeurs ^{du courant} infé- rieures à 2 ampères.

E.-Ii. BARTON. - On spherical ^{radiation and} vibrations in conical pipes (Sur

la propagation ^{d’une onde} sphérique ^et les vibrations dans les tuyaux coniques).

-

P. 69.

L’auteur établit d’une manière élémentaire les équations ^{de la}

~

102

propagation d’une onde ^sonore sphérique ^dans l’air, ^{afin de} les ap-

pliquer ^{au cas des} tuyaux coniques.

Les résultats principaux ^{du calcul sont} les suivants :

Dans un tuyau conique ouverte, la hauteur ^{du son} fondamental et la distribution des harmoniques ^{sont les mêmes} que dans ^un tuyau cylindrique. ^Les ventres sont équidistants, ^{mais il n’en est} pas de de même des noeud.

Dans un tuyau conique ^fermés, la distribution des concamérations est fournie par les solutions de l’équation transcendante :

où R désigne ^la longueur ^{de la} génératrice du cône. Les valeurs ainsi calculées concordent avec celles que lord Rayleigh ^a obtenues par

une analyse plus complète.

’

E.-H. BARTON. - On the rupture of materials under combined stress : tension and hydrostatic pressure (Sur ^la rupture de matériaux sous des efforts combi- nés de tension et de pression hydrostatique). - ^{P. 15.}

La pression hydrostatique était obtenue ^au moyen d’une pompe ^à écrou de Schaffner et Budenberg, munie d’un manomètre de Bourdon dont l’échelle s’étendait jusqu’à ^~.~00 atmosphères.

Les échantillons étaient soumis ^aux essais ^{dans un} cylindre ^d’acier

creux : longueur ⁸⁰ centimètres ; ^diamètre intérieur, 4 centimètres ;

diamètre extérieur, ¹⁰ centimètres.

Les éprouvettes étaient brisées _par une traction progressive,

exercée par ^le noyau d’un électro-plongeur.

Le maximum de l’effort exercé était obtenu par ^{un courant} de 16 ampères. ^{La force} atteignait ^{alors la valeur de 4} kilogrammes

et les frottements ne dépassaient jamais ¹ 0/0 de la force totale.

La pression ^{uniforme et normale exercée} par la presse hydrau- lique pouvait ^{atteindre 900} atmosphères, ^{soit 9} kilogrammes par millimètre carré.

Les expériences ^ont porté ^sur différentes substances cristallines et, ^en particulier, ^sur le sel gemme.

Elles montrent que la rupture ^se produit sensiblement pour ^une même valeur de la traction sous la pression atmosphérique, ^{ou sous}

la pression ^{de 9} kilogrammes ^par millimètre carré.

Ces expériences infirment donc nettement la loi énoncée par Pon-

103

celet, _que ^la _rupture ^se produit lorsque l’allongement ^le plus grand

atteint une certaine limite.

Mais elles confirment les expériences ^de Voigt ^et s’accordent avec

la théorie de Tresca selon laquelle ^la rupture ^se produit lorsque ^la

différence entre la tension la plus grande ^{et la} plus petite dépasse

une certaine limite.

_

K. HONDA, ^T. TE1~ADA et D. ISITANI. - On the secondary modulations of oceanic tides (Sur les oscillations secondaires des marées de l’Océan),

~

P, 88.

Divers observateurs ont attiré l’attention sur les oscillations secon-

daires qui accompagnent fréquemment les courbes tracées par les

marégraphes enregistreurs, ^et deviennent surtout sensibles dans les baies et les estuaires.

1

Ces oscillations secondaires ont été souvent rapprochées ^des seiches, ^{et on les a} attribuées à des variations de pression ^baromé- trique.

’

Le phénomène ^est particulièrement apparent ^{sur les côtes du} Japon ^{où il est bien connu et} désigné communément par les ^noms de Yota et de Abiki. Il est généralement ^observé pendant ^le calme ^qui précède l’approche ^d’une dépression barométrique.

Les nombreuses observations qu’ont faites les auteurs, observations

qui s’étagent ^sur plusieurs années, les conduisent aux conclusions suivantes (le détail des observations est donné dans le mémoire qui

est fort long).

Le phénomène ^{ne se} produit d’une manière parfaitement régulière

que dans les baies ^ou estuaires dont la largeur ^n’est pas très grande

par rapport ^{à la} longueur ^{et dont la} profondeur ^est sensiblement cons-

tante.

Les oscillations secondaires comportent ^une oscillation fondamen- tale accompagnée d’harmoniques.

Chaque ^{baie est} caractérisée par ^une oscillation fondamentale don~’

on peut ^calculer approximativement ^la période par la formule :

où 1 désigne ^la longueur ^{de la baie} (estimée de l’entrée vers le fond),

h la profondeur moyenne, et g l’accélération de la pesanteur.

104

La phase ^du phénomène ^est d’ailleurs toujours ^{la même sur tout}

le pourtour de la baie.

On est ainsi conduit à interpréter ^le phénomène par ^un effet de résonance. La masse d’eau contenue dans une baie est susceptible

d’osciller avec une période propre.

Lorsque des ondes de différentes périodes atteignent ^le rivage ^et pénètrent ^{dans la} baie, celles-là seules sont renforcées qui ^{ont une} période ^{en accord avec la} période propre de la baie.

’

Les auteurs estiment que l’on pourrait chercher dans la même voie

l’interprétation ^de phénomènes oscillatoires à longue période ^dans

certains golfes parmi lesquels ils citent :

°

La mer Adriatique, le canal de Bristol, la baie de Saint-Malo, etc.

ALBERT CAMPBELL. - On the use of variable mutual inductances (Sur l’emploi ^d’un dispositif ^à coefficient d’induction mutuelle variable).

P. 155.

La mesure exacte des faibles self-inductions et celle des petites ^ca- pacités ^ont pris depuis quelques ^{années une certaine} importance ^en

raison de leurs applications ^{à la} télégraphie ^{sans fil.}

L’auteur indique ^une méthode, ^{basée sur} l’emploi ^d’un dispositif ^à

coefficient d’induction mutuelle variable, qui permet ^{de mesurer des} self-inductions comprises ^{entre 1 et 200} micro-henrys.

On peut ^observer qu’un ^étalon d’induction mutuelle présente ^sur

un étalon de self-induction plusieurs avantages :

La valeur absolue en peut être obtenue par le calcul ^en fonction des dimensions géométriques ^{avec une certitude} beaucoup plus grande.

La distribution du courant dans un conducteur varie avec la fré- quence, ^ce qui entraîne des variations dans la valeur de la self-in- duction. Quand les circuits sont suffisamment éloignés ^{l’un de l’autre,}

cet effet n’entraîne aucune modification sensible de l’induction mu-

tuelle.

Enfin, ^tandis qu’avec ^un étalon de self-induction on ne peut ^obtenir que des valeurs positives, ^{avec un} étalon d’induction mutuelle va-

riable, ^on peut obtenir des valeurs positives ^{et des valeurs} négatives.

Le dispositif proposé ^se compose d’un circuit primaire qui ^com- prend deux bobines identiques C, ^{C’ de même axe et enroulées dans}

le même _sens, disposées parallèlement ^{l’une à l’autre, et d’un circuit,}

secondaire qui comprend ’ deux ^{autres bobines} plates plus petites

D et F également ^{reliées en série.}

La bobine F est fixe et disposée concentriquement ^{à la bobine C’ ;}

la bobine D est mobile et peut tourner autour d’un axe excentré per-

pendiculaire ^{à son} plan, de manière à demeurer parallèle ^{à C et C’ :}

Elle est placée ^au milieu de l’intervalle qui sépare ^{C et C’.}

La bobine F est divisée en 10 sections de 0,1 ^de milli-henry qui peuvent ^{être associées en série à volonté à} l’aide d’un commu-

tateur.

L’échelle de la bobine mobile s’étend de - 0,002 ^à + 0,11 ^milli- henry. ^{Les lectures se font sur un} cadran divisé sur lequel ^se déplace

un index lié à la bobine D.

Pour obtenir la valeur du coefficients d’induction mutuelle d’un enroulement comprenant ^{un circuit} primaire ^{et un circuit secon-} daire, ^{on relie en série le} primaire, ^le primaire de l’étalon et une source alternative; les secondaires sont reliés ég alement ^{en série,}

mais avec les tours en opposition, ^{et un} galvanomètre ^{à vibration}

est intercalé dans le circuit.

L’inductance variable est réglée ^{de manière} que le galvanomètre

demeure au zéro, ^et la lecture donne directement la valeur du coeffi- cient d’induction mutuelle cherché.

Pour obtenir la mesure d’un coefficient de self-induction, ^on opère

de la manière suivante :

La self-induction à mesurer L2 constitue l’une des branches d’un pont ^{de Wheastone dont les autres branches sont} constituées par deux résistances non-inductives R et S et par le secondaire, L, ^de

l’étalon variable.

Un galvanomètre ^{à vibration est} intercalé dans l’une des diago-

nales du pont. Sur l’autre diagonale ^on dispose, ^{en série avec le} pri-

maire de l’étalon une source alternative.

Lorsque, par.réglage convenable des résistances et de l’inductance variable, ^{on a amené le} galvanomètre ^{au zéro, on a :}

en désignant par P ^et Q les résistances respectives ^{des branches} L, ^et L2, ^et par M la valeur de l’induction mutuelle qu’il ^{faut donner}

à l’étalon pour obtenir l’équilibre.

106

Si l’on fait S .--r R, ^{il vient} simplement :

Au cours de ce travail, l’auteur établit des formules théoriques qui permettent ^d’obtenir par le calcul la valeur du coefficient d’in- duction mutuelle de deux bobines circulaires plates excentrées.

G.-A. SCHOTT. - The electron theory of matter and the explanation ^of magnetic properties (La ^théorie électronique de la matière et l’explication ^des propriétés magnétiques), - ^{P. 172,}

~

Les effets magnétiques qu’il s’agit d’expliquer peuvent ^être groupés ^{comme suit :}

i Q Les effets dus aux actions mutuelles des molécules de la subs- tance considérée. C’est à ces actions que l’on peut rapporter l’hys-

térésis ^et la force coercitive;

2° Les effets dus aux actions mutuelles internes des cctomes dans les molécules. Le magnétisme ^très faible des oxydes ^et sels de fer et de cobalt doit être rapporté ^{à un tel} effet ;

3° Les effets dus à la constitution même de l’atome.

Le fait mis en lumière par Nagaoka que les amalgames ^{de fer et}

de cobalt sont, ^en proportion ^{de leur} concentration, aussi fortement

magnétiques que le fer ^et le cobalt mêmes, ^ne peut guère ^s’inter- préter qu’en supposant que le magnétisme ^{est une} propriété ^ato- 1nique, ^et que la valeur élevée du magnétisme ^{du fer et de ses} congé- nères correspond ^{à une structure} particulière de l’atome.

Les expériences ^de Meyer, qui ^montrent que ^le magnétisme ^est

une fonction périodique ^du poids atomique, conduisent à la même conclusion. Selon Meyer, ^{le fer} n’occuperait pas d’ailleurs ^une place

absolument exceptionnelle parmi ^{les éléments, et l’erbium dans}

Eb?01 serait quatre ^fois plus magnétique que le fer dans Fe2o3.

Dans un mémoire théorique, ^l’auteur montre comment l’on peut

faire découler les propriétés magnétiques (diamagnétiques ^et para-

magnétiques) ^{de la structure de} l’atome, ^{en faisant} dépendre ^ces propriétés ^{du nombre et de la} configuration ^du système d’électrons

qui le constituent.

107

J.-A. TOMKINS. - Note ^on the focometry ^{of a} concabe leus

(Note ^{sur la} focométrie d’une lentille concave). - ^{P. 198.}

1° Une lentille convergente auxiliaire L, ^{donne en F l’image réelle}

d’un réticule C. Un miroir plan ^{M est} disposé ^{en arrière de} F, ^et

la lentille concave à essayer, L, ^est placée ^entre L, ^et F, ^{de manière}

à ce que le faisceau réfléchi donne, après ^retour par L ^et L ~ , ^une image ^{de C dans son} plan. La distance focale cherchée est égale ^à

la distance entre L et F.

~° Même disposition, sauf que le miroir M est remplacé par ^une lunette mise ^au point ^{sur l’infini. La} position de la lentille concave L est réglée ^{de manière à ce} que l’image ^{du réticule C se forme dans}

le plan ^{focal de} l’objectif. La distance focale cherchée est alors égalp

à la distance LF comme dans le cas précédent.

3° On vise à l’aide d’une lunette un objet éloigné, ^{et l’on met au} point après ^{avoir intercalé devant} l’objectif (et ^{à une certaine dis-} tance) la lentille concave. On enlève ensuite la lentille concave et,

sans changer ^le tirage ^{de la lunette, on} dispose ^{une mire S à une}

distance telle que ^son image ^se forme dans le plan ^{focal de l’ob-} jectif. ^La distance focale est égale ^{à la distance SL.}

MENDENHALL et INGERSOLL. - On certain phenomena ^exhibited by ^small particles ^{on a Nernst} glower (Sur ^certains phénomènes présentés par de petites particules déposées ^{sur une} lampe ^de Nernst).

^{P. 205.}

Au ^cours d’un travail sur la détermination des points de fusion à hautes températures, ^les auteurs ont eu l’occasion d’observer ^cer- tains phénomènes ^curieux qui ^se produisent, lorsque ^des parcelles

ténues de différents métaux sont déposées ^{sur le} cylindre ^incandes-

cent d’une lampe ^Nernst.

L’un 4e ^ces phénomènes ^{est la} surfusiort remarquable que prié-

sentent des globules ^{de métaux fondus} (platine, rhodiurn, argent, ,.)

sur le cylindre incandescent.

Les globules conservent l’état liquide ^{à une} température ^inférieure

de 501, ^et parfois 300°, ^{à la} température de solidification normale.

La solidification se produit ^alors brusquementet ^est accompagnée

d’un

éclair » ou éclat subit du globule. ^Le phénomène ^se produit ^de

la même manière dans une atmosphère ^de gaz carbonique. ^L’inten-

108

sité de l’éclat est d’autant plus grande que ^la surfusion est plus pro- noncée.

L’éclair » paraît précéder ^la solidification, ^{et la durée du} phénomène ^{est d’autant} plus longue ^{que le} globule ^est plus gros.

Il semble que ^{ce ne} soit pas ^un phénomène ^{direct de} luminescence,

mais un phénomène ^{lié à la surfusion et causé} par le dégagement brusque ^de la chaleur latente emmagasinée, ^{au moment de la solidi-}

fication du globule.

Un phénomène ^{tout différent est le} déplacement que subissent les

parcelles métalliques ^{ténues à la surface du} cylindre incandescent d’une lampe ^{de Nernst.}

Ce phénomène, qui ^se présente ^{sous des} aspects ^un peu différents pour les globules métalliques ^{fondus et pour les} parcelles ^solides (parcelles d’oxydes métalliques), ^{consiste en un roulement ou} glis-

sement des globules ^ou parcelles ^à la surface du support ^incandes-

cent.

Le déplacement ^{est lié au courant} qui parcourt ^le cylindre ^incan-

descent. Selon le métal employé, ^{il se} produit ^{dans le sens même}

du courant ou en sens contraire. La vitesse de déplacement ^d’un glo-

bule ou d’une parcelle métallique dépend ^{de la nature du métal, et} augmente, ^{tant avec la} température ^du cylindre incandescent qu’avec

la densité du courant. La forme même de la parcelle ^solide déposée

n’intervient en rien dans le déplacement. Les forces qui produisent

le mouvement paraissent localisées au point ^{de contact. En} fait, ^un champ électrostatique ^{ou un} champ magnétique ^ne modifient pas le

phénomène.

Il semble que l’explication ^en doive être recherchée dans les actions électrolytiques ^{dont le} cylindre ^{de la} lampe ^{Nernst est le} siège. Si l’on considère une parcelle ^{de métal à} la surface incandes- cente des oxydes, ^cette parcelle ^est baignée ^{dans un flux de courant.}

En amont l’oxygène ^{est mis en liberté, tandis} qu’il ^{est absorbé en}

aval. De là peuvent naître, ^{sur chacun des côtés de la} parcelle ^métal- lique, des forces de cohésion différentes capables ^de l’entraîner en la faisant glisser ^{ou tourner.}

On a observé que les métaux qui ^{ont un} poids atomique plus ^élevé

que le zirconium ^et l’yttrium (dont ^les oxydes ^entrent dans la compo- sition du cylindre incandescent) ^se déplacent ^{dans le sens du cou-}

rant, ^tandis que,les ^métaux qui ^{ont un} poids atomique plus ^faible

se déplacent ^{en sens} contraire. Ce fait, qu’aucune considération plau-

sible ne parait expliquer, ^est peut-être ^fortuit.

E.-L. HANCOCK. 2013 Effect of combined stresses on the elastic properties ^{of steel} (Effet d’efforts combinés superposés ^{sur les} propriétés élastiques ^de l’acier).

- P. 21~.

Les expériences ^{ont été exécutées sur des} éprouvettes ^{d’acier sou-}

mises simultanément ^{à un} effort de torsion et de traction, ^{de com-} pression ^ou de flexion.

Des tableaux numériques ^et des courbes en représentent ^{les ré-}

sultats. Ils peuvent ^{se résumer comme suit :}

1° La superposition d’un effort de traction et de torsion abaisse la limite d’élasticité de torsion ;

2" La superposition d’un effort de compression ^et de torsion abaisse

également ^la limite d’élasticité de torsion ;

3° La superposition d’un effort de torsi,on ^et de flexion abaisse la limite d’élasticité de flexion ; ^mais l’abaissement est moindre que dans les ^cas précédents ;

4° Les modules d’élasticité, ^tant pour la torsion que pour la flexion,

sont légèrement ^diminués quand les efforts sont superposés.

RICHÀRDSON. - A freehand graphic way of determining ^{stream lines and} equipotentials (Un procédé graphique ^à main levée pour déterminer les lignes

de flux et les lignes équipotentielles).

^{P. 237.}

Les méthodes analytiques qui permettent de résoudre l’équation

de Laplace ^sont susceptibles d’une haute précision, mais elles en-

traînent des calculs pénibles ^{et dont la} longueur ^{se trouve souvent}

en disproportion ^avec l’objet que l’on désire atteindre. Dans les ap-

plications pratiques, ^il importe d’avoir des méthodes simplement approchées, ^mais rapides, ^et capables d’être utilisées avec des con-

ditions aux limites très diverses.

L’auteur montre par des exemples simples ^le parti avantageux que l’on peut tirer de solutions graphiques.

l~.-~’. WOOD. -- Anomalous magnetic rotatory dispersion ^of neodymium (Dispersion ^rotatoire magnétique anomale du néody·me). - ^{P. 270.}

Les expériences ^ont été exécutées avec du nitrate de didyme pré-

paré par précipitation ^{à l’acide} oxalique du nitrate d’ammonium et

du didyme, calcination et dissolution dans l’acide nitrique. ^{La solu-}

110

tion de nitrate est évaporée jusqu’à consistance sirupeuse. ^{Si l’on en} dépose ^une goutte ^{sur une lame de verre, elle se solidifie sans crins-} tailiser en demeurant transparente.

On constitue un petit prisme d’angle ^{de 40~ en} comprimant ^la

substance entre deux lames de verre chaudes.

Une dispersion ^anomale apparaît alors dans le voisinage ^{de la}

bande d’absorption, ^{à la} longueur ^{d’onde 5790.}

Il convient de se servir de pellicules d’épaisseur modérée, ^de 0,1

à 0,5 ^de millimètre, par exemple.

La lumière d’une lampe ^{à arc} passe ^{à travers un} nicol, puis ^dans

le noyau d’un gros électro de Ruhmkorff ^entre les pôles duquel ^est disposée ^la pellicule. ^{Elle traverse ensuite un} second nicol et est reçue ^sur la fente d’un spectroscope. Les nicols étant à l’extinction,

l’excitation de l’électro fait apparaître la lumière dans ^toute l’étendue du spectre ^{avec les} pellicules épaisses, l’intensité prenant ^toutefois

une valeur plus grande ^au voisinage ^{de la bande} d’absorption.

Avec les pellicules ^minces, l’apparition de la lumière est localisée

au voisinage immédiat de la bande d’absorption ^{au centre de} laquelle

se montre une ligne ^étroite brillante. La rotation est de sens op-

posé ^{à celle} qui résulte de l’interposition ^dans le faisceau pola-

risé d’une lame de verre placée ^{entre les} pôles ^de l’électro-aimant.

En général, quand la lumière est rétablie entre nicols croisés par excitation du champ magnétique, ^on voit, ^{en faisant tourner}

l’analyseur ^{dans le sens} de rotation du plan ^de polarisation, ^une

bande sombre se déplacer ^du rouge ^vers le violet. Avec le nitrate de didyme, ^{c’est l’inverse} qui ^se produit, ^{la bande se} déplace ^{du bleu}

vers le jaunè, ^ce qui indique ^{une rotation anomale comme dans le}

cas de la vapeur de sodium.

En comprimant ^{du nitrate de} didyme, préparé ^{comme il a été} indiqué ci-dessus, ^entre deux lamelles de _verre, de manière à cons-

tituer un prisme ^très aigu, ^on peut ^obtenir par photographie ^la

i‘orme de la courbe d’absorption.

Différentes épreuves ainsi obtenues sont jointes ^{au mémoire.}

Avec des pellicules plus épaisses, ^on peut ^observer également ^une

forte rotation ânômalè dans le vert.

Dans la région ^{bleu vert, la bande sombre se} déplace ^{vers la bande}

d’absorption ^{dans le} jaune.

111

R~-W. 1V00D. - On the existence of positive ^{electrons in the sodium atom} (Sur l’existence d’électrons positifs dans l’atome de sodium). - ^{P. 2’fi~.}

Le fait expérimental ^sur lequel s’appuie ^{l’auteur est} la rotation

magnétique ^du plan ^de polarisation ^des lignes d’absorption ^{de la}

vapeur ^{de sodium.}

Pour que l’expérience ^soit nette, ^il convient de se servir d’un

prisme de Fresnel en quartz peu épais ^{et de} couvrir la fente du spec- troscope, ^{sauf sur la faible} portion qui ^{se trouve} juste ^{au-dessus et}

au-dessous de la bande unique d’extinction.

Avec ce dispositif, ^la ligne qui subit la rotation magnétique ^doit pénétrer dans la bande obscure par-dessus ^ou par-dessous, selon que

sa rotation est positive ^ou négative. ^{Comme le} spectre ^{rotatoire ma-}

gnétique ^est plus brillant dans la région ^{du bleu et du vert} que dans celle du rouge et de l’orangé, c’est dans la première région ^{que les}

observations ont été faites. La self-induction de l’électro-aimant em-

ployé ^était considérable, ^et il s’écoulait plusieurs ^secondes après ^la

fermeture du circuit avant que le ^{courant ne} prît ^{sa valeur de} régime.

Aussi avait-on tout le loisir d’observer le phénomène.

Dès que le champ magnétique ^est excité, ^{on voit de nombreuses} lignes brillantes qui pénètrent progressivement ^{dans la} région sombre, ^{les unes en} allant de haut en bas, ^{et les autres en allant de}

bas en haut.

Ceci montre que ^le champ magnétique ^{exerce une action inverse}

sur les différentes lignes ^du spectre d’absorption, ^{faisant tourner le} plan ^de polarisation de certaines de ces lignes ^{dans le sens} positif,

tandis qu’il ^{fait tourner le} plan ^de polarisation ^{des autres dans le}

sens négatif.

Si l’on admet que la rotation positive de la raie D doive être inter-

prétée par l’existence d’électrons chargés négativement, ^{le fait} qu’il apparaît pour certaines raies d’absorption ^{une rotation} positive ^et

pour d’autres raies ^une rotation n~~c~tive, c’est-à-dire de ^sens inverse à celle de la raie D, implique l’existence d’électrons positifs ^et néga-

tifs dans l’atome.

ROBERT HOUSTOU~T, --- A new spectrophotometer of the Hüfner type (Un ^nouveau spectrophotomètre ^du type Hüfner). - ^{P. 282.}

Le spectrophotomètre ^{Hüfner est} constitué par ^un spectroscope

112

devant la fente duquel ^sont disposés ^un prisme ^de Thompson ^{et un}

rhombe de verre dont l’une des arêtes, ^très aiguë, ^{limite la fente.}

Le faisceau supérieur qui tombe surla partie inférieure de la fente est de la lumière naturelle, tandis que le faisceau inférieur, ^c’est-à-

dire celui qui ^{est reçu} par la partie supérieure ^{de la fente est consti-}

tué par de la lumière polarisée, soit dans un plan horizontal, ^soit

dans un plan ^vertical.

Un nicol est placé ^{sur le} trajet des deux faisceaux.

En regardant ^à l’oculaire, ^{on voit deux} spectres superposés ^{dont on} peut modifier l’intensité relative _par rotation du nicol.

Le faisceau qui ^{tombe sur la} partie inférieure de la fente subit en

réalité une polarisation partielle dans le passage ^{à travers} le rhombe de verre et le prisme ^du spectroscope.

Aussi convient-il d’ajuster convenablement le rhombe et le prisme dispersif de manière à détruire cette polarisation. ^Dans l’appareil

de Hüfner, le résultat est obtenu par ^un choix convenable des angles

du prisme ^{et du rhombe.}

L’auteur propose ^un prisme de construction particulière, capable

de remplir ^dans l’appareil les fonctions qui ^{incombent au} prisme ^de Thompson ^{et au rhombe de verre.}

Les deux faisceaux ^se trouvent alors polarisés ^{dans deux} plans perpendiculaires, ^{de sorte} que le dispositif peut être immédiatement

adapté ^{à un} prisme dispersif quelconque.

La pièce, ^{dont la} figure’; représente ^une section, ^se compose de deux prismes ^{collés au} baume. Le prisme ^{ABC est en verre d’in-}

dice n ~ 1,526 (pour ^{la raie} D). ^{Les côtés} AB, ^{BC et CA sont} égaux,

et ont chacun une longueur de 2 centimètres.

Le prisme ^{BDEC-est en} spath, ^{l’axe est} perpendiculaire ^au plan

de la figure. L’angle ^{en D est} égal ^{à 127°} i2’ ; l’angle ^{en E est à} iiS~49B ^et l’angle ^BCE

^{36° 4’.}

L’appareil peut ^{être utilisé à} faire de la spectrophotométrie ^dans

l’ultra-violet. Ainsi l’auteur l’a employé pour ^mesurer par la photo- graphie l’absorption de solutions de sulfate de cuivre de différentes

concentrations. C. TISSOT.