Préparation de sources intenses et concentrées de 32P

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Préparation de sources intenses et concentrées de 32P

J. Lafoucrière

To cite this version:

826

La croissance de y en fonction de la

_température

à

l’approche

de la

_{température critique}

a _{pu être suivie}

jusqu’à

des valeurs

comprises

entre

o,34

et _0,40.

Une valeur limite de y

(et,

par

suite,

une valeur de

_p)

voisine de _0,40 semble très

_probable

pour

tous

les

liquides

normaux

étudiés,

et,

plus spécialement,

le

néon,

l’argon,

le

_krypton,

le

xénon,

le mercure, le benzène.

La méthode conduit d’ailleurs à une valeur de la

température critique compatible

avec la valeur obtenue

à partir

de la tension

_{superficielle,}

mais souvent un

peu

supérieure

à la valeur

généralement

admise. Ceci

est conforme aux vues de Naldrett et Maas.

L’élimination de la

_température

entre _les

expres-sions

₍₁₎

et

₍₂₎

montre que tend vers une

limite finie à la

_{température critique.}

Et _{pour chacun}

des

_liquides

normaux

_étudiés,

la valeur

de m

obtenue P

à 10 ou 20 _pour oQ

_près,

cadre avec la valeur

théo-rique qui

est 3.

Dans

_quelques

cas, le même auteur a mesuré à la fois tension

superficielle

et

densités;

le

_rapport

décroît

quand

la

_{température s’élève,}

mais semble bien tendre vers une limite finie à la

_{température critique.}

Ainsi le

_champ

_{d’application}

de la loi de Mac Leod

_[7]

se trouve

_relégué

à des

_{températures}

bien inférieures à la

_{température critique.}

.

En attendant des mesures

_soignées

de densité et de

tension

_{superficielle}

_{pour les gaz} rares au

_voisinage

immédiat de la

_{température critique,}

la

_présente

étude cadre avec le résultat de la théorie

_cinétique,

avec une

certaine incertitude laissée par la

_précision

souvent insuffisante de difficiles mesures.

[1]

YVON J. - Le

problème de la _{condensation,} de la tension

superficielle et du _{point critique, Colloque} de

Thermo-dynamique, Bruxelles, I948.

[2]

NALDRETT S. N. et MAAS. - Canadian J.

Research, I940, 18 A, II8-I2I.

[3]

FERGUSON A. - Phil. Mag., I9I6, 31, 37. [4] SUGDEN S. - J. Chem. Soc., I924, 125, 32. [5] VERSCHAFFELT J. E. - Comm. Leiden, I896, n° 28.

[6] GOLDHAMMER A. - Z. Phys. Chem., I9I0, 71, 577.

[7]

MAC LEOD D. B. 2014 Trans. Faraday Soc., I923, 19, 38.

Manuscrit reçu le 25 _{juillet 1951.}

SPECTRE DE DIFFUSION DE L’ION

SiF6

Par Mme L. COUTURE-MATHIEU et J.-P.

MATHIEU,

Laboratoire des Recherches

_physiques,

Sorbonne.

On ne connaissait

_{qu’une fréquence}

du

spectre

de vibration de l’ion

_SiF6,

Av =

646 cm-1,

trouvée dans

le

_spectre

Raman des solutions d’acide

fluosili-cique

SiF6

H2 [1].

Nous avons _{pu obtenir le}

_spectre.de

diffusion

complet

de cet

_ion,

en l’étudiant sur des

monocristaùx de fluosilicates :

(Si

Fg)

(NH4)2,

variété

_{cubique :}

(Si F6) (NH4)2,

variété

_{hexagonale :}

(Si F6) [Zn

(OH,)6],

rhomboédrique :

On trouve bien trois

raies,

comme on le

_prévoit

en _{admettant que l’ion} a la forme d’un octaèdre

régu-lier. Les variations de la

_symétrie

du

_champ

cristallin

ne

_produisent

_{pas d’abaissement de}

_symétrie

appré-ciable dans la structure de

_l’ion,

car les raies demeurent

simples

dans le

_spectre

des cristaux

qui

ne sont _pas

cubiques.

Les lettres

F, E,

A

_indiquent,

dans la

nota-tion de

Placzek,

le

_type

de la

_vibration,

déduit des

mesures

_{de polarisation}

des raies

_{correspondantes [2].}

Les constantes de

_rappel

de la théorie des forces de

valence,

calculées par les formules de Wilson

_[3]

pour le sel

cubique,

ont _{pour valeurs}

La relation

est vérifiée à o _pour 100

_prés

_[4].

L’ensemble du

spectre

de diffusion est

_faible,

en relation avec la

faible

_{polarisabilité}

de l’ion

_{SiF 6’ qui}

se

manifeste d’ailleurs par la faible

_réfringence

de ses sels.

[1]

SYRKIN et

_{WOLKENSTEIN.2014}

Acta Physicochemica U.R.S.S.,

I935, 2, 303.

[2] COUTURE et MATHIEU. 2014 Ann. de _{Phys., I948,} 3, 52I. [3] YOST, STEFFENS et GROSS. - J. Chem.

Physics, I934,

2, 3I3.

[4] REDLICH, KURZ et ROSENFELD. 2014 Z. _{phys. Chem.,}

I932, B19, 23I.

Manuscrit reçu le 27 juillet 1951.

PRÉPARATION DE

SOURCES INTENSES

ET

CONCENTRÉES

DE 32P

Par J.

LAFOUCRIÈRE,

Institut de

_{Physique atomique}

de

_Lyon.

L’étude du

_spectre

de _{32P par, la méthode de la} trochoïde pose le

problème

de l’obtention de la substance sous un très faible

_volume,

de

_façon

à

réaliser une

_{préparation se,rapprochant}

le

plus

possible

d’une source

_ponctuelle.

La - solution

_adoptée

à l’Institut de

_Physique

ato-mique

consiste à introduire le radioélément sous forme

sollde dans une

_aiguille

de verre à

paroi mince,

iden-tique

aux

_aiguilles

de radon servant aux études similaires.

Le

_composé

doit être obtenu

_rapidement

et avec le moins de

_{manipulations possible,}

de

_façon

à éviter les

pertes

d’activité soit

accidentelle,

soit normale au cours du

_temps;

il doit être

_exempt

d’éléments lourds pour diminuer

l’absorption

du rayonnement.

Toutes ces raisons nous ont amené à utiliser le

_phosphate

ammoniaco-magnésien

très facile à

_obtenir,

à

séparer

et à sécher.

827 Le

_{radiophosphore}

étant livré sans entraîneur sous

forme d’acide

phosphorique

stabilisé à

_pH

_3,

on

ajoute

une

_goutte

d’une solution inactive très étendue. On

_précipite

le

_{phosphate ammoniaco-magnéxien}

et

l’on soumet le

_précipité

à des

_{centrifugations}

suivies

de

_lavages,

la dernière

_{centrifugation ayant}

lieu dans

l’aiguille

elle-même afin

_d’y

introduire la substance. Les eaux mères étant

_{concentrées,}

on recommence

_le

traitement,

en suivant les

_phases

de

_{l’opération}

au

compteur

de

_{Geiger-Müller.}

Quatre

ou

_cinq

_{précipitations}

_{suffisent pour recueillir}

toute

l’activité,

on sèche

alors

par

chauffage

doux à l’aide d’une résistance

_électrique

et l’on scelle sous vide. Cette méthode se

_prête

’à la

_préparation

de

_n’importe

quel

radioélément sans

limitation

d’intensité.

Manuscrit reçu le 25 uillet 1951.

On voit donc que la

plupart

des raies ne sont _pas

représentables

par un

_tenseur;

le

_pouvoir

rotatoire

possible

n’est sûrement pas la seule cause de cette

anomalie car, dans certains cas, les raies

prévisibles

n’apparaissent

ni en

_i,

ni en

_I.

Nous

_{indiquons, ci-dessous,}

san’s tenir

_compte

des

anomalies

de,

polarisation,

un tableau de filiation

possible

entre les raies intenses observées dues à l’ion _P04H2 et celles de l’ion

P04--

à

symétrie

tétraédrique. (Les

fréquences

écrites sur une même

ligne peuvent

être attribuées à un

_couplage.)

Les anomalies rencontrées rendent difficile

l’inter-prétation

des

_{grandes fréquences,}

but _que nous nous

étions

_proposé.

Par

_analogie

avec les intensités des

raies des

_fréquences

OH rencontrées dans le

phosphate

d’ammonium,

il est vraisemblable

_{qu’on puisse}

leur

SPECTRE RAMAN D’UN MONOCRISTAL

DE

_PO4H2Na,

2H2O

Par A. GALY.

Ce cristal dérive du groupe fini,

_D2;

seuls les

paramètres

relatifs’ de la maille sont connus

(a :

b : c =

_{0,9147 : i :}

1,5687).

Il fournit un

_spectre

Raman

extrêmement riche,

que J nous avons étudié

en lumière

_polarisée

_(lumière

incidente

_naturelle).

Les raies sont

_{généralement larges,}

et les

_phénomènes

de

_couplage

ne _{semblent pas} en

être

_{la seule cause.} Le tableau ci-dessous

_indique

les

_fréquences

obser-vées,

leurs intensités

_{(1), leurs}

_types

dans la

notation

de

_Placzek,

_{lorsqu’elles}

sont

_{représentables}

_par un

tenseur.

attribuer la

_large

bande 3265-3322..Le reste serait dû

aux molécules d’eau

_{d’hydratation.}

Manuscrit reçu le 9 juillet 1951.

LA

MÉTHODE

DES

POUDRES

POUR L’OBTENTION DES SPECTRES D’ABSORPTION INFRAROUGES :

SES

POSSIBILITÉS

ET SES

DIFFICULTÉS

Par J.

_LECOMTE,

Laboratoire des Recherches

_physiques,

Sorbonne. Avec une mince couche

_{pulvérulente, déposée}

sur un

support

convenable ou maintenue entre deux

lamelles,

on a _pu,

_depuis

une dizaine

d’années,

étendre avec une

grande facilité

l’étude des

_spectres

_{d’absorption}

infra-rouges à de très nombreux

composés organiques

ou

minéraux

_(environ

un _{millier pour la Sorbonne}

_seule),

pour

lesquels :

ou bien on ne

_possédait

_{pas de} mono-cristaux assez _gros, ou bien les rares solvants

utili-sables dans

_{l’infrarouge}

ne

_produisaient

aucun

_effet,

ou bien les

_points

de fusion étaient

trop

élevés pour , des déterminations

_commodes,

ou bien la

_préparation

d’une mince couche solide par fusion

(ou

par

évapo-ration) provoquait

une modification de structure.

Comme on le

_sait,

avec des

_quantités

de substance de l’ordre du

milligramme (ou

bien inférieures si l’on