Annales de chimie et de physique. 5e série. - Tomes XXII, XXIII et XXIV. — Année 1881

HAL Id: jpa-00238003

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00238003

Submitted on 1 Jan 1882

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Annales de chimie et de physique. 5e série. - Tomes XXII, XXIII et XXIV. - Année 1881

E. Bouty

To cite this version:

E. Bouty. Annales de chimie et de physique. 5e série. - Tomes XXII, XXIII et XXIV. - Année 1881.

J. Phys. Theor. Appl., 1882, 1 (1), pp.469-475. �10.1051/jphystap:018820010046901�. �jpa-00238003�

poids ; suspendue

^par

/0 à 1 20

de millimètre

qui

^{amène le} cour ant et

qui

^est

supporté

par

un cercle de torsion. La bobine fixe est

composée

^{de deux}

parties distinctes, séparées

l’une de l’autre par ^une

pièce

^de bois que ^tra-

versent les fils de la bobine mobile ; ^on

peut

^{associer à volonté}

ces deux

parties.

^La résistance de

l’appareil

^est environ 3o unités

Siemens. C. DAGUENET.

ANNALES DE CHIMIE ET DE PHYSIQUE.

5e série. ^- Tomes XXII, ^{XXIII et} XXIV. 2014 Année 1881.

Dr O.-J. I3IIOCH, H. SAINTE-CLAIRE DEVILLE et STAS. - De la règle ^{en forme}

de X et en platine iridié pur à ¹⁰ pour ¹⁰⁰ d’iridium, ^t. XXIII, p. ^120.

L’alliage

^{dont est formé ce mètre ne} contient que des ^{traces in-}

signinantes

^{de métaux}

étrangers.

^{Il a} pour densité ^21, 553. Les études

qui

^ont

accompagné

^sa fabrication ont

appris

^{que l’on}

peut

atteindre ^{à une}

composition identique d’alliage,

par ^des fontes sé-

parées ;

^mais

qu’on

^{doit se}

garder,

pour ^amener le

lingot

^{à sa}

forme

définitive,

^{de l’étirer à la}

filière ;

^on introduit ainsi dans

l’alliage

^des

quantités

^{de fer très}

supérieures

^à la tolérance accep- table.

La

règle

^{en forme de X a été amenée à son état} actuel exclusi-

vement par voie de

rabotage.

^{Elle a été fondue et}

travaillée,

^à

Londres,

dans les ateliers de M.

Mathey,

^et

terminée,

^à

Paris,

_par

MM.

Brünner, qui

doivent la diviser

d’après

^{un mètre}

qui

^{a une}

origine authentique.

La

composition

^en centièmes des copeaux ^de

rabotage

^{de la}

règle,

fournie par l’une des

analyses,

^{est ô}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018820010046901

470

E.-H. AMAGAT. 2013 Sur la compressibilité des gaz ^sous de fortes pressions,

t. XXIII, p. 353.

Les

expériences qui

^font

l’objet

^{de ce Mémoire ont été réalisées}

par ^une

disposition analogue

^à celle que l’auteur avait

employée

dans ses travaux

précédents.

Elle consiste essentiellement dans la

comparaison

^{de deux} manomètres contenant

l’un, A,

^de

l’azote, l’autre, B,

le gaz dont ^on étudie la

compressibilité.

Ce dernier est

placé

^{au centre d’une cuve}

pleine

d’eau dont on

peut

faire varier à volonté la

température. ^L’étude,

^faite

précédemment,

^{de la com-}

pressibilité

absolue de l’azote

permet

de déduire la valeur de la

pression

^de la lecture du manomètre

A;

^{celle du} manomètre B donne le volume du _gaz

étudié,

^et des thermomètres

placés

^{dans la}

cuve

qui

l’entoure font connaître la

température.

^La

pression

^est

produite

par ^une presse

hydraulique.

Les

expériences

^ont

porté

^sur

^l’azote, l’hydrogène,

^le

formène, l’éthylène

et l’acide

carbonique,

pour des

pressions comprises

^entre

3oat’u et

42 oal- ,

^et

depuis

^la

température ambiante j usqu’à

^1000°.

Elles sont résumées dans des Tableaux donnant la valeur du pro- duit pv pour des

pressions

échelonnées de 10m en I0m de mer- cure pour

l’éthylène,

^{et l’acide}

carbonique

^{de 2.0ill en 20m} pour les autres gaz, ^et pour ^une série de

cinq

^{à dix}

températures différentes,

échelonnées entre la

température

^{ambiante et 100°.}

Les résultats sont aussi

figurés

par des courbes construites ^en

prenant

^les

pressions

pour abscisses ^et les

produits

pv pour ^or- données.

L’inspection

des courbes montre que ^{les faisceaux}

qu’elles

^for-

ment

peuvent

^être

rapportés

^{à deux}

types extrêmes,

^{dont elles}

s’écartent

plus

^{ou moins.}

L’hydrogène

fournit le

premier type :

toutes les

lignes

^sont sensiblement droites et

parallèles

^{à toutes les}

températures,

^et les valeurs de pv ^vont

toujours

^{en croissant avec}

la

pression.

^L’acide

carbonique

^et

l’éthylène

forment le

type

op-

posé :

^les

produits

^pv décroissent d’abord

rapidement, atteignent

un minimum et croissent ensuite

indéfiniment ;

^ces variations de wv, très

rapides

^aux

températures

^{voisines du}

point critique,

^{vont en}

diminuant

quand

^la

température ^s’élève;

^le

point

^{de la courbe oii}

l’ordonnée est minima

s’éloigne régulièrement

^de

l’origine. ^Ainsi,

pour

réthylène ^{iG°, 3,}

le minimum de pv

correspond

^pres-

sion de 55m de _mercure, à

50°,

^à

88m,

^à 100°, ^{à 1 20n’.} Pour l’acide

carbonique,

^il

correspond respectivement

^à

70m

^{et à 160m de mer-}

cure pour ^les

températures

^de

35°, i

^{1 et de 100°.}

Au delà de ce

minimum,

les courbes se relèvent

rapidement,

^et,

pour les

pressions

^les

plus fortes,

^elles deviennent sensiblement des droites

parallèles.

^{Cette tendance est très nettement accusée}

sur les

diagrammes,

sauf pour ^un seul gaz, le

formène,

soit que les

pressions

n’aient pas ^été

poussées

^assez loin pour ^ce gaz, soit pour

toute autre cause inconnue.

Soit

l’équation

^{de l’une des droites vers}

lesquelles

tendent les courbes

figuratives

^{de 1B1.}

Amagat.

^Cette

équation

peut ^s’écrire

et

peut s’interprêter,

^{en admettant} que, ^à

partir

^d’une

pression

^suf-

fisamment

élevée,

la loi de filariotte est

rigoureusement applicable

aux gaz, à la condition de

prendre

pour volume V du gaz

l’espace

v

occupé

par le gaz diminué du volume x de ses molécules. Cette

interprétation

^{est d’autant}

plus

vraisemblable que, ^{toutes les} droites

figuratives

^sont

parallèles,

que, par

conséquent,

les valeurs de x relatives à un même gaz ^{se trouvent}

identiques

^{à toute}

tempé-

rature. M.

Amagat

^a

^trouvé,

^{pour le}

rapport a v

^{sous la}

pression

^de

76omm,

^les valeurs suivantes :

L’étude des

diagrammes permet

évidemment de détermincr les coefficients de dilatation des différents _gaz sous

pression

constante. Les résultats ainsi obtenus _pour l’acide

carbonique

^et

l’éthyléne

^{sont assez}

compliqués.

^31.

Amagat

^croit

pouvoir

^{les for-}

muler comme il suit :

I° Le coefficient de dilatation _{des gaz}

(ramené

^à l’unité de vo-

lume)

augmente ^{avec la}

pression jusque

^un

^maximum,

^à

partir

^du-

quel

^{il décroît}

indéfiniment ;

472

2° Ce maximum a lieu sous la

pression

pour

laquelle

^le

produit

pv ^est

minimum,

alors que, par

conséquente

^le gaz suit accidentel- lement la loi de

1BIariotte;

3° Les

températures croissant,

^{ce maximum} devient de moins en

moins sensible et fini

t par disparaître.

L. JOULIN. - Recherches expérimentales ^{sur la} diffusion, ^t. XXII, p. 398.

Ce Mémoire ^a pour

objet principal

l’étude de la condensation des _{gaz par} le charbon. On a

toujours employé

le charbon _prove-

nant d’une

espèce

de nerprun

(Rhamnus frangula),

^{distillé en}

vase clos vers

3000°, passé

^{au feu de}

forge,

^{séché au} rouge sombre et

épuisé

par le

vide,

^vers

250°,

^{dans le}

récipient

^{même de}

l’appareil

où se font les

expériences.

Voici les

principales

conclusions du travail de M. Joulin :

1 ° Dans toute la

portion

de l’échelle des

pressions

parcourue, pour les gaz difficilement

liquéfiables,

^à

partir

seulement d’une cer-

taine valeur de la

pression

pour les gaz facilement

liquéfiables,

l’accroissement de la

quantité

^{de gaz condensée est}

proportionnelle

à l’accroissement de la

pression

pour ^{une même}

température,

^et

le

rapport

^ne varie pas

beaucoup

pour les différents gaz étudiés

(azote, oxygène, hydrogène,

^acide

carbonique, ammoniaque).

^Pour

les _gaz difficilement

liquéfiables,

^il y ^a presque

proportionnalité

des

quantités

^{absorbées aux}

pressions;

c’est-à-dire que les gaz ^se condensent dans le

charbon,

^{de la même manière}

qu’ils

^{se dissol-}

vent dans un

liquide (loi

^de

Dalton).

2° Pour les _gaz difficilement

liquéfiables,

les variations des quan- ti tés de _gaz condensés ^sous une même

pression

^{son t liées aux va-}

riations de

température

par ^une

expression

^binôme

analogue

^{à celle}

des dilatations. Il en est de même pour les gaz facilement

liqué- fiables ;

^cette relation n’est

applicable qu’à partir

^d’une

tempéra-

ture suffisamment élevée.

3° Le

temps

nécessaire pour atteindre la saturation ^dans le cas

d’iiii

mélange

gazeux ^est

beaucoup plus long

que pour chacun ^des

gaz formant

^le

mélange,

^et

paraît dépendre,

pour ^un même gaz, de la nature des _gaz

auxquels

^{il est}

mêlé; mais,

^au

point

^{de vue de}

l’équilibre, chaque

^{gaz se}

comporte

^{comme s’il était seul à la} pres- son

qu’il

^{a dans}

1*’aumosl,)Iière

^finale.

/t" L’équilibre qui ^chargé

^{de gaz}

et

l’atmosphère qui

^le

baigne

^est le même que si le charbon

épuisé

de gaz était

plongé

^{dans une}

atmosphère

formée par le

mélang.e

des gaz libres ^et des _gaz antérieurement absorbés.

5° Le charbon imbibé de

liquides

^{conserve une}

partie

^{de son}

pouvoir

^absorbant

qui

^{varie avec la}

pression

^{et la}

température,

ainsi que suivant ^{la nature du}

liquide.

6’ Pour les

liquides

^{renfermés dans une membrane de caout-}

chouc,

^les

absorptions

^{sont les}

^mêmes,

^mais

beaucoup plus

^lentes

que pour les

liquides

^{à surface libre les}

échanges

^{entre des atmo-}

sphères

^{limitées et} les gaz dissous semblent s’effectuer

d’après

^les

mêmes lois que pour ^les corps poreux.

J.-B. BAILLE. 2013 Mesure des forces électromotrices des piles par la balance de torsion, ^t. XXIII, p. 269.

Sir W. Thomson a

évalué,

^{en unités}

électrostatiques,

^{la force}

électromotrice de la

pile

de Daniell et trouvé

qu’elle

^est

égale

^à

o,00378

^unités C. G. S. Cette mesure a été effectuée à l’aide de l’électromètre absolu.

M. Baille

emploie

^une balance de torsion dont le levier mobile

est

constitué par

^{un tube} de cuivre de

Om, 50 de long, portant à chaque

extrémité une

sphère,

^{aussi en cuivre}

^doré,

^de

^{Om, 03}

^{de diamètre.}

Ce

levier, suspendu

^{à un fil}

d’argent

recuit de 211B 90 ^de

long,

porte

un miroir

qui permet

^d’en

apprécier

^les déviations.

Quatre sphères fixes, identiques

^{à celles du levier et}

portées

verticalement par des tubes de cuivre

isolés, occupaient

^les

quatre

^{sommets d’un rec-}

tangle

^{de onl, 20 sur}

Om, 50,

^{et le}

levier,

^{dans sa}

position d’équilibre,

était la

parallèle

^au

grand

^{côté menée} par le milieu du

petit.

^Tout

cet

appareil, porté

par ^un fort

pilier

^en

maçonnerie,

^{était envi-}

ronné d’une caisse

métallique

^{reliée au}

^sol,

pour éviter ^les actions

électriques

extérieures. Les boules mobiles étaient

chargées

^d’élec-

tricité par le fil de torsion lui-même. Toutes les

pièces

^cornmuni-

quaient

extérieurement par des fils bien isolés ^{avec un commuta-}

teur

qui permettait

^de

charger

^{et de}

décharger

^les

pièces

^sans

ouvrir la boîte.

L’action d’un

couple

^Daniell

chargeant

^une

paire

^{de boules fixes}

et celle de JO

couples

^Daniell

chargeant

^{le levier}

produisaient

^une

474

. attraction ^{ou une}

répulsion

^de o"’, 0002,

quantité

^{très nettement}

appréciable

^{dans les} conditions où

opérait

^{l%I. Baille.}

La formule

qui

^{sert au} calcul des

expériences

^est celle de Cou-

lomb,

elle

exprime l’équilibre statique

^{entre les moments} des forces ^en

présence.

^C

désigne

^le

couple

^de torsion du

fil,

^a

l’anble

^{dont a}

tourné le

levier, à

^la distance des centres, ^{M et} 3’l’ Ies

quantités

d’électricité

chargeant

les boules fixes et

mobiles,

^{et 1 la}

longueur

du levier.

On mesure C par la durée des oscillations du

levier,

^{à l’aide de}

la formule connue

Epr2

^{est le moment}

d’inertie, qu’on

^{calcule sans} difficulté.

Quant

^au second membre de la

formule,

^il doit subir diverses corrections

qui

^sont loin d’être

négligeables. Remarquons, en effet,

que les ^{masses M et} M’

agissantes peuvent

^être considérées comme

déterminant

quatre

actions distinctes :

1° L’action de la masse ni concentrée au centre de la boule fixe

sur la masse m’ concentrée au centre de la boule

mobile,

^{à la dis-}

tance

h ;

2° L’action de la masse m sur la masse

électrique répandue

^sur

la

tige

^formant

^levier, qu’il faut,

ainsi que la

suivante,

calculer par

une formule

particulière ;

3° L’action de la masse m’ de la boule mobile ^sur la

tige

sup-

portant

^{la boule}

fixe ;

4°

^L’action

(d’ailleurs négligeable)

^{de la masse} d’électricité ré-

pandue

^surla

tige fixe,

^{sur la masse}

répandue

^sur le levier. On calcule les trois

premières ^actions,

^et l’oiz tient

compte,

par ^une détermi- nation

spéciale

de l’effet des

parois

^{de la} cage : ^ce dernier _aug-

mente la

capacité

^des

sphères

^{dans un}

rapport

que M. Baille ^a trouvé

égal

^à

1,06.

Déterminant alors

par la

^formule

(I)

^le

prod ui t

^{MMI’ des masses}

agissantes,

^{on en tire le}

produit

^{VV’ des}

potentiels évalué,

^comme

MM’

^en unités absolues. En

chargeant

les boules fixes et le levier

mobile par

pile

constante, par

exemple pile Daniell,

^{on trouve}

V2 ,

et, par

suite,

la force électromotrices V de la

pile

^{en unités}

électrostatiques.

^{Voici le} Tableau des résultats :

E. BOUTY.

BULLETIN

BIBLIOGRAPHIQUE.

Annales de Chimie et de Physique.

5° série. ^- Tome XXVII. - Aoùt 1882.

W.-J. MACQUORN RANKINE. 2013 De la reconcentration de l’énergie mécanique ^de l’Unipers) p. 548.

H. LAGARDE. 2013 Recherches

analytiques

^sur la n2éthode de M. Thoulet i-elative à la conductibilité

thermique,

p. ^552.

Septembre ^1882.

1BIAURICE LÉVY. - sur le transport

électrique

^de l’énergie, p. 73.

M. BERTHELOT. 2013 Sur les lürzites de l’électrolyse, p. 89.

1B1. BERTHELOT. - Sur la force électromotrice d’un corps zinc-char-

bon, p. io6.

AI BERTHELOT. 2013 Sur

l’électrolyse

^{de l’eau}

oxygénée,

p. ^110.

E. EDLUND. 2013 Recherches sur le passage de l’électricité ^{à travers} l’air

raréfié,

p. II4.

Philosophical Magazine.

51 série. ^- Tome XIV. - Septembre ^1882.

J. ELSTER et HANS GERTEL. ^- ,Sur l’électricité de la .flamme, p. 161.

LORD RAYLEIGH. 2013 Sur d’éqzcilibre ^{de masses} liquides conductrices

électrisées, p. 184.

(1) ^Zinc amalgamé, sulfate de cuivre et cuivre. Cette pilc ^{à un seul} liquide ^se polarise rapidement.

(2) Zinc, ^eau salée, chlorure de platiné, platine.