Annales de chimie et de physique. 6e série, tome I, II et III; 1884

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Annales de chimie et de physique. 6e série, tome I, II et III; 1884

B.-C. Damien

To cite this version:

B.-C. Damien. Annales de chimie et de physique. 6e série, tome I, II et III; 1884. J. Phys. Theor.

Appl., 1885, 4 (1), pp.329-339. �10.1051/jphystap:018850040032900�. �jpa-00238416�

329

ANNALES DE CHIMIE ET DE PHYSIQUE.

6e

série,

^tome I, ^{II et} III; 1884.

Tome 111.

NORDENSKIOLD

(A.-E. ) - ^{Sur les aurores} boréales, p. 5-72.

On

peut envisager

^{ce travail à deux}

points

^{de vue}

différents;

on y ^{trouve en} effet la base d’une théorie et une

longue

^{série d’ob-}

servations faites

pendant l’hivernage

^{de la}

Vega

^{au détroit de}

Behring (1878-1879).

La

partie théorique

^{a pour}

objet

^{de fixer} l’arc d’aurore boréale dans

l’espace.

^{Elle est fondée sur} les trois

hypothèses

suivantes :

i ° la couronne de lumière est située dans un

plan perpendiculaire

au rayon ^terrestre

qui

passe par ^son

point ^central;

^{2° la couronne}

est

circulaire;

^{3° on} connaît la

projection

^{du centre du cercle}

lumineux sur la surface de la terre.

D’après Bravais,

^ce

point

pa- rait coïncider avec le

pôle magnétique.

Partant de

là,

^{l’auteur a}

pu

établir,

par ^le

calcul,

la situation véritable de la couronne lumi-

neuse.

Les observations s’étendent sur un très

grand

^{nombre d’aurores}

boréales avec mention de toutes les circonstances

atmosphérique

dont elles étaient

accompagnées.

^{On a étudié en}

particulier

^la

connexion entre l’aurore boréale et le

magnétisme

^terrestre.

Lorsque

^{les aurores croissent en}

intensité, l’aiguille

^de déclinaison

tend,

bien que

faiblement,

^{à marcher vers}

l’ouest,

^tandis que ^l’in- tensité de l’aimant terrestre varie

beaucoup;

^la

composante

^hori- zontale diminue et la

composante

^verticale

croît,

^surtout

quand

l’aurore ^se

rapproche

du zénith. On a cherché aussi à étudier le

spectre

^{des aurores et à voir}

si,

^comme le croit le

professeur Angsutrôm,

^ce

spectre

^accuse l’existence de deux sources lumi-

neuses distinctes : une

phosphorescence

^de

l’atmosphère supérieure

donnant une

ligne jaune

^{verdàtre et des}

décharges électriques

^à

une distance

plus

^{ou moins}

grande

donnant d’autres

lignes

spec- trales.

Malheureusement,

les conditions de l’installation rendaient les

expériences

^très difficiles.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018850040032900

Le Mémoire se termine par ^une

longue

^{liste d’aurores observées}

avec de nombreuses données

barométriques, thermométriques,

^etc.,

ce

qui peut présenter

^{de l’intérêt au}

point

^{de vue de}

l’origine

^des

aurores. Cette

origine

^est-elle

purement cosmique,

^{comme on le}

croyait jadis,

^ou

bien,

^{comme le}

pensent plusieurs physiciens,

^les

modifications de

température

^{et de}

pression qui

^se

produisent

dans les basses couches de

l’atmosphère

n’ont-elles pas ^{une cer-} taine influence sur les

apparitions

^{et les}

phases’des

^aurores?

GUYARD (A.). ^- Recherches sur l’iodure d’azote, p. 358-412.

D’après

^les

expériences

^de

l’auteur,

l’iodure d’azote se décom-

poserait instantanément,

^sous l’influence de la

lumière,

^{avec une}

rapidité proportionnelle

^à l’intensité

lumineuse;

^de

plus,

^{la lumière}

rayonnante

^{et la} lumière diffuse

paraissent agir

d’une manière

identique.

^{Très vive sous} l’influence de la lumière

blanche,

^la

décomposi tion

^{varie avec} la radiation lumineuse. Diminuant

d’énergïe

^sous l’influence des rayons violets

(obtenus

^au moyen d’une solution de

permaganate

^de

potasse l,

^elle

augmente légère-

men t sous l’influence _{de rayons} bleus

(sulfate

^de

cuivre).

^{Elle ac-}

quiert,

sensiblement la même in tensité

qu’avec

la lumière blanche

au contact des rayons rouge

orangé (bichromate

^de

potasse),

^et

elle atteint un maximum bien

supérieur

^{à Fenet}

produit

par la lumière blanche avec les rayons

jaunes (nitrate d’urane,

^chronlate

neutre de

potasse).

Ce

phénomène

^{est tellement} sensible que l’auteur propose ^de

l’utiliser pour

^{réaliser un} véri table radion1èlre

chimique.

^L’iode

ou Fiodure d’azote est

placé

^{dans une} dissolution ammoniacale à 22°B. refermée dans un

petit

^{matras semblable à celui des}

essayeurs ^et

disposé

^{comme une} burette de

Gay-Lussac.

^C’est par la mesure en

poids

^{ou en} volume de l’azote

dégagé pendant

^l’action

de la lumière sur ce

mélange

que ^cet instrument

peut

^{servir conllne} radionlètre

chimique.

Tome II.

MENDELEEF (D.). - Sur la dilatation des liquides, ^p. 271-282.

Lorsqu’on

examine les Tables de dilatation des

liquides,

^{on voi t}

que le

changemen t

du volume v d’un

liquide

^{avec la variation de}

tenzpérature t

^{a lieu} d’ une manicre uniforme et

régulière.

^{Ce fait}

peut

aussi être démontré par la

comparaison

^de la dilatation de tlifférents

liquides.

^{Soient v} le volume du bromure de

phosphore

à la

température t,

^{T la}

température

^{du mercure} donnant le vo-

lume _{v ;} on aura :

T

Pour

l’anhydricle hypoazotique

^{et le mercure, on aurait :}

Ainsi,

^bien que les dilatations des deux

liquides précédents

soient

4,7

^et

8, 7

^fois

plus grandes

que celle du _mercure, ces dila- tations sont uniformes.

Cette uniformité

peut

^être

exprimée

par ^la formule

la même

qui exprime, d’après

la loi de

Gay-Lussac,

l’uniformité de la dilatation des gaz. Pour les gaz ^{n = + 1, et} pour les

liquides

n = 1. On a alors

On en

déduit,

^{entre les}

densités,

^{la relation}

Cette dernière formule montre que

OD Ot

est constant, ^ce que

l’expé-

rience vérifie.

Avec le bromure de

phosphore

^{K =}

o, ooo84 1,

^{et l’on a}

Avec le chlorure de

siliciuin,

^{K -}

o, oo I 360,

^{on trouve}

Ces

exemples qu’on pourrait multiplier

^montrent que ^la for- mule

(II) répond

^{aux données}

expérimentales

^{avec une}

précision allant jusqu’aux 10 1000

^du

volume ;

^{c’est à} peu

près

^la limite des

erreurs

d’expériences.

Comme pour les gaz,

l’expression v = (I-Kt) -1

^{donne la}

dilatation d’un

liquide idéal;

^{celle des}

liquides

réels s’écarte de celle donnée par ^la formule. Ces écarts ne sont pas

grands,

^ils

sont du même ordre par

rapport

^{à K et}

à v,

et, ^{comme on}

pouvait s’y attendre,

^ils

augmentent

^aux

températures

^du

changement

d’état. Ils varient aussi avec la diminution de la densité du

liquide,

du

poids moléculaire,

^{de la}

température d’ébullition,

^{etc. De}

plus,

comme dans la loi de

3iariotLe,

^{ces écarts somt en}

plus

^{ou en}

moins de la dilatation

idéale;

^{c’est donc bien n = - 1}

qu’il faut

faire dans la formule

générale (1).

En

résumé, quoique

^{la loi}

générale

^{de la} dilatation des

liquides

soi t

inconnue,

^sa

première approximation

^est donnée par la for- mule

(II)

^dans

laquelle

^{K est une constante}

caractéristique

^du

liquide,

^{comme sa}

^densité,

^sa

telnpérature d’ébullition,

^{sa con-}

stante

capillaire

^et d’autres données fondamentales. Cette

approxi-

mation est suffisante pour la

plupart

des recherches

physico-chi- miques

^{sur les}

liquides.

L’au Leur

appelle

^{K le} nzodule de dilatation.

BERTIN ( A. ). - Photographie ^des franges ^{des lames} cristallisées, p. 5o8.

Le

projet d’expériences photographiques, indiqué

^{dans un}

Mémoire antérieur

(1),

^{a été} réalisé de la manière suivante. Un

spectre

^était

produit

par ^un

prisme

^{de sulfure} de carbone et, par

une fente de 0111,01 à om,Ü2, ^on

prenait

^{dans ce}

spectre

^la

partie

violette pour la faire tomber seule ^sur

l’appareil

^à

projecteur

^de

Duboscq.

^Cet

appareil

était formé par les deux groupes de lentilles du

microscope polarisant;

la lumière était

polarisée

par ^un gros nicol et

analysée

par ^un second nicol de moyennes

grandeur.

^Les

rayons tombaient ensuite ^sur

l’appareil photographique. Cinq

^se-

condes étaient en moyenne suffisantes pour obtenir de bonnes

épreuves

^avec

lesquelles

^{on a fait un tableau} des diverses

figures

que le calcul avait

indiquées.

Deux lames renversées donnent

toujours

^des

franges ponctuées

ou

cannelées,

_parce

qu’elles

^sont discontinues. On dirai t

qu’elles

sont formées par la

superposition

^des

franges

des lames

simples

sur

lesquelles

^{s’étale un treillis résultant de leur} intersection.

On

peut

d’ailleurs vérifier cette manière de voir en superpo-

sant les clichés des

franges

des lames

simples.

^{On a encre un}

autre

système

^de

franges ponctuées

^{en observant dans la lumière}

homogène

^{les lames croisées}

qui cependant

^dans la lumière blanche donnent des

franges

continues. La recherche des

figures qui

peuvent

^{résulter en}

général

^{de la}

superposition

de deiix groupes de

figures

^{données constitue un}

problème

intéressant non encore

résolu.

Tome III.

CROOIKES (W.). ^{- Eludes} spectroscopiques ^sur la matière radiante. Nouvelle méthode d’analysc spectrale, p. 145-188.

On sait qme, ^sous l’influence de la

décharge,

que M. Crookes a

appelée

iîîatièi-e

radiante,

^un

grand

nombre de substances de- viennent

phosphorescentes.

^{En examinant au}

spectroscope

^{la lu-}

(1) Voir Journal de Physique, ^{2e s--’rie, t.} II, p. loo.

334

mi ère émise dans ces

conditions,

^{on observe souvent un faible}

spectre

^{continu avec une intensité}

plus

^{ou moins}

grande

^{dans cer-}

taines

parties. Quelquefois,

^mais

plus

rarement, le

spectre

^{est dis-} continu et

présente

dans certains cas une bande

brillante,

^couleur

j aune-citron ;

^{tantôt c’est une raie}

^fine,

^{tantôt c’est une bande}

confuse, plus large, ayant toujours

^un

aspect caractéristique

^et ap-

paraissant toujours

^{à la même}

place.

^{C’est en} cherchant le corps donnant cette bande que l’autear ^{a eu} l’idée

d’emprisonner

^dans

un tube à matière radiante la substance à

examiner;

^{il observe en-}

suite ^au

spectroscope

^la

phosphorescence qui

^se

produit.

Après

^une

longue

^{série de}

tâtonnements,

^{il a été}

conduit àpen-

ser que ^le métal donnant la bande

jaune appartenait

^à la famille de

l’yttrium ; ^c’est,

^en

effets, l’yttrium qui produit

^{cette bande. Le sul-}

fate

d’yttrium

^{pur et calciné est} introduit dans le tube radiant et

le

spectre

^{obtenu est un des}

plus

^beaux

phénomènes

^de

spectro-

scopie

que l’on

puisse

^{voir. Les raies sont moins nettes} que celles du

spectre produit

par des

étincelles,

^{mais elles sont}

plus

^bril-

lantes

qu’avec

^la flamme des métaux alcalins.

Le

spectre

s’observe mieux avec une faible

dispersion

^{et une}

fente assez

large.

En commcnçant ^{du côté} du rouge, ^on voit d’abord une très faible

ligne

rouge ^vers la division

3,3

^{de l’échelle}

graduée

^du

spectroscope, puis

^{une très} fine bande de

3,6

^à

3,y.

^Au

point 3,95

une autre raie très faible et très étroite. De

4, 2

^à

4,35

^{es t une}

nouvelle bande _{rouge. De}

4,5

^à

4,7

^{il y a une} forte bande rouge divisée en

deux, puis

^{une fine raie obscure. La seconde}

partie

^est

beaucoup plus

brillante que la

preimère. Après

^un intervalle ob-

scur

apparait

^{la bande}

jaune

^de

^5,3

^à

5,4 accompagnée

^{du côté le}

moins

réfrangible

par ^un espace peu lumineux de

5,2

^à

5,3,

^de

l’autre côté par deux raies très fines

5,5

^et

5,7.

^{Suit un} espace obscur et

puis

^on voit deux raies vertes brillantes : la

première,

presque ^aussi brillante que la raie

jaune,

^{s’étend de}

6,

^{1 à}

6,2;

^la

seconde, plus ^faible,

^de

6,35

^à

6,4. A 7, 25,

^{on a une raie verte très}

faible.

Après

une nouvelle

bandenoire,

deux raies bleues se montrent

l’une de

8,

^{1 à}

8,2,

^et l’autre de

8,7

^à

8, 9,

mais s’étalant du côté le

plus réfrangible. ^Enfin,

^vers

^io,3

^et

^{I I,3}

deux faibles raies vio-

lettes,

^mais

trop

indistinctes pour

permettre

^une observation

pré-

cise .

Le

spectre phosphorescent

^{a souvent été}

comparé

^au

spectre

^du chlorure

dyttrium

^dans

l’étincelle ;

^on

n’v

^{a trouvé} aucune res-

semblance.

La

description précédente s’applique

^{non seulement à}

l’yttrium

pur, mais encore à ^un

mélange

suffisamment riche. Avec des traces

d’yttrium,

^{la raie}

jaune

^{se montre seule. Avec un} peu

plus d’yt-

trium la

première, puis

la seconde raie verte

apparaissent ; ^entin,

^si

la

proportion d’yttritim ^croît,

^{les raies bleues et rouges se mon-}

trent à leur tour.

BERTHELOT. - Remarques ^{sur le} principe du travail. maximum, p. 368-374.

A la suite d’un travail fait avec lyT.

Guntz,

^{sur le}

déplacement réciproque

^des

^acides,

^INI. Berthelot insiste de nouveau

(t)

^{sur le}

principe

de travail maximum et montre

qu’en

^tenant

compte

^des conditions

qu’il précise,

il n’a été

produit j usqn’ici

^{en Chilnie au-}

cun fait bien déini

qui

^{ne soit en} concordance

parfaite

^{avec ce}

principe.

La

prévision

^{des actions}

chimiques

^{est ramenée à} deux données fondamentales : la connaissance des

quantités

de chaleur

dégagée

dont la

plus grande

^somme

positive

détermine l’action

chimique

proprement dite,

^et la connaissance de la

dissociation, laquelle

rend

compte

^des

équilibres.

Ce _{n’est pas} à dire

qu’il

^{ne se}

produise jamais d’absorption

^{de cha-}

leur dans les actions

chimiques;

^{mais cette}

absorption

^{résulte tou-}

jours des énergies

extérieures

étrangères

^à l’afcinité

proprement dite, énergies susceptibles

d’être introduites par les lois ^connues de la

Physique

^{et de la}

Thermodynamique.

Les théorèmes relatifs ^aui relations

qui

limitent la transformation de la chaleur en

travail,

suivant la

température

^à

laquelle

^on

opère,

^{ne sont}

applicables

^am

travail d’une force que si ^ce travail résulte d’une transformation de la chaleur _et,

réciprocjuement,

^{dans le cours de}

l’opération

^ef-

f’ectivement réalisée. Ce n’est donc que pour le ^{cas ou} il y ^a inter- vention réversible des

énergies calorifiques

^{dans les}

phénomènes chimiques,

par

exemple

^{dans les}

dissociations, fusions, vaporisa- tions,

etc., que ^ces théorèmes

peuvent

^être

invoqués.

(’ ) Journal de Physique, ^Ire série, ^t. lit, p. 16g.

Il est un autre fait

capital

^{mis en évidence} par de nombreuses

expériences

de l’auteur. C’est le suivant.

Pour que les

équilibres chimiques

^se

produisent,

^{il est nécessaire}

qu’il

y ait dissociation : soit dissociation des

composés

^fondamen-

taux, ^ce

qui

^{arrive surtout vers le rouge ou}

au-dessus ;

soit disso- eiation de

composés secondaires, hydrates,

^sels

^acides,

^sels

^doubles,

ce

qui

^arrive

principalement

^{dans les}

dissolution,

^{et aussi dans}

les

décompositions pyrogénées.

Un

grand

nombre de transformations

chimiques

^ne

s’opèrent

pas

tout d’un coup, ^mais

progressivement

^{et avec formation d’une suit}

de

composés complexes qui

^{servent en}

quelque

^{sorte d’intermé-}

diaires et d’échelons successifs. C’est la dissociation de ces com-

posés

secondaires

qui préside

^{à la}

plupart

^des

équilibres chimiques

des dissolutions et cette condition est

remplie

^{dans tous les cas}

connus. Cette condition de dissociation est essentielle dans la

production

^des

équilibres chimiques,

^{mais elle ne} suffit pas.

Il faut aussi que ^le

composé

dissociahle

réponde

^{au maximum}

thermique,

^{autrement la} dissociation ne ferait que rendre ^le

dépla-

cement total

plus

^{faible. En outre il faut encore} que la dissociation donne lieu à ^un

cycle

^d’actions

réversibles,

c’est-à-dire tel que ^ses

produits puissent régénérer.,

par leurs actions ^sur le

système,

^le

corps

répondant

^{au maximum}

thermique.

FRÔLICII _{( G. ).} ^- Mesure de la chaleur solaire, p. 500-540.

On admet

généralement

que la ^chaleur solaire est constante.

Or,

si l’on examine les événements dont la surface du Soleil est le

théâtre,

^{on trouve des} modifications

profondes

^et incessantes

qui

influent d’une manière très notable sur le

rayonnement calorifique

de certaines

régions (taches

^et

facules) ;

^il

paraît

^évident que ^le

rayonnement totals

^{doit se} ressentir de ces modifications. En outre

la succession des

températures

^{à la surface de la} terre est

irrégu-

lière et elle devrait être

périodique

si la chaleur solaire était con-

stante, ^{en vertu} du

principe

que des ^causes

périodiques

^doivent

engendrer

^des

phénomènes périodiques, puisque

^{les autres causes}

de la chaleur terrestre

peuvent

^être considérées comme constantes ou du moins soumises à des variations faibles et très lentes.

Ce sont ces considérations

qui

^ont décidé Fauteur à rechercher

337 si l’on ne

pouvait

pas démontrer l’existence des variations dans la chaleur

rayonnée

par le Soleil..

La méthode suivie est celle de Pouillet. On ^a mesuré à différentes hauteurs la chaleur

solaire,

pour déduire de là la chaleur que ^rece- vralu la terre, si

l’atmosphère

^était

supprimée.

^{On ne}

peut

^éli- miner l’influence de

l’atmosphère

que si l’on admet que la ^succes- sion des différentes couches

atmosphériques

durant l’observations

est la

mêmes, quelle

que soit la ^route que suivent les rayons. On ne

peut

donc observer que

par les jours

^clairs.

Quant

^{au mode d’éli-}

mination,

^le

plus simple

^{est de}

considérer,

^{comme l’a fait}

Pouillet, l’atmosphère

^{comme une couche}

épaisse

^et

homogène.

Pour tenir

compte

^{de toutes} les données dont l’étude

théorique

montre

l’influence,

il faudrait que ^nos connaissances ^sur la succes-

sion des couches

atiuosphériques,

^{et notamment sur}

l’absorption

de la

chaleur,

^fussent

beaucoup plus

^avancées. Aussi l’auueuir a-t-il suivi une voie

empirique, après

^{avoir réuni un}

grand

^nombre

d’observations,

^{il les a}

représentées

par ^une formule _qui

permet

de déterminer ensuite la chaleur solaire.

Soient :

^,

W la

,quantité

^{de chaleur solaire reçue} par ^une

plaque exposée

normalement à la direction des rayons ;

S la valeur que

prendrait

^cette

quantité

^s’il

n’y

avait pas d’atmo-

sphère ;

z le chemin des rayons ^{à travers}

Fatmosphère;

H la hauteur de

l’atmosphère;

R le rayon terrestre ;

a le coefficient

d’absorption.

La formule

simple

de Pouillet suffit pour

représenter

^les

^expé-

riences de Fauteur. On a

On admet

également

^{avec Pouillet} que l’on ^a

Comme instruments de _mesure, on a

employé

^une

pile

^thermo-

électrique

^{dont la surface} antérieure élaiu de 225mmq e t un

galva-

nomètrc

astatique

à miroir de Siemens et Halske. Cet

appareil présente

^les avantages suivants : une sensibilité considérable et à peu

près

constante; ^{une constance} suffisante du

zéro;

^une

grande

insensibilité _par

rapport

aux secousses de la

maison ;

^une propor- tionnalité

rigoureuse

^dans les indications.

Quand

^{la source de} chaleur varie constamment, ^il existe tou-

jours

^{entre l’action de la source et la déviation du}

galvanomètre

un

petit retard ;

^{d’où une} correction. Soient

s la

déviation;

ô le décrément

logarithnlique

^{de la}

pile;

f le

temps.

La

déviation D clui correspond

^{à la valeur} momentanée de la source

de chaleur est alors

on

peut

donc calculer

D,

connaissant la déviation momentanée,

et le

temps employé

^aux déviations

suivantes,

^{ô étant}

préalable-

ment connu.

La difficulté

principale

^a consisté dans l’installation d’une unité de mesure

précise

pour la chaleur

rayonnante.

^{On a}

essayé

^sans

succès une

plaque

^de

platine incandescente, puis

^une

lampe

^élec-

trique ;

^{on a}

adopté

définitivement une

plaque

^{à émission constante}

chauffée à i oo°.

Les mesures de la chaleur solaire furent faites en

septembre 1879-

au sommet du Faulhorn en

Suisse,

^{durant l’hiver}

1879-1880,

^à

l’observatoire de

Berlin

^{de 1880 à la fin de}

I 88a,

dans la villa de 1B1:. G.

Hanseman;

^{et en}

1883,

^{dans une tour située à M’estend.}

près

^{de Berlin.}

Le résultat

capital

^{des mesures est} la preuve que la chaleur solaire n’est _pas constante mais

éproupè

^de

grandes

variations.

Les valeurs trouvées sont :

Dans

l’cnsemblc,

la marche de la chaleur solaire est caractérisée

339 par les faits suivants : du commencement

de j uillet

^au milieu d’août

a lieu une

augmentation

de 6 pour ioo ; de là ^au milieu de sep-

tembre,

^une diminution de 8 pour ioo; du milieu de

septembre

^au

milieu

d’octobre,

^il

n’y

^a pas de

grande

^variation.

Ur,

c’est de la même manière

qu’a

varié le nombre des taches du Soleil.

D’après

^les observations de l’observatoire d’Astronomie

physique

^de

^i’olsdam,

^au commencement

de juillet,

^en

septembre

et en

octobre,

le Soleil était recouvert d’un

grand

^{nombre de taches.}

En

août,

^au

contraire,

il y ^en avait

beaucoup

moins. La chaleur solaire

paraît

clone varier en raison Ínperse du nombre des taches. Pour établir cette loi d’une

façon certaine,

^{il faudrait toute-}

fois de nouvelles observations. B.-C. DAMIEN.

SUR LES FIGURES

D’ÉCOULEMENT ;

PAR M. TITO MARTIM.

Dans le Bulletin

bibliographiqite

du dernier numéro du .Journal de

Physique j’ai

lu le titre d’un Mémoire de M. von

Bezold

(1)

^{où se trouvent} décrits presque les ^{mêmes faits et} des- sinées les mêmes

figures

que

j’ai publiées antérieurement,

^{sur les}

figures

d’écoulement des

liquides.

^{Comme l’auteur ne}

signale

pas

mes travaux,

je

crois utile de

rappeler

^ici

qu’en juin 1877 j’ai publié

^{un Mémoire} intitulé : Di aletini

sing’olari feiion-teni

^di

diffusione (2)

^et ultérieurement ^un second Mémoire

avant

pour titre :

Figure

^di

diffusione

^nei

liquidi,

^{dont un extrait a} paru dans le Journal de

Physique (3)

^et

auxquels je

renverrai le lec-

teur.

(1) ^1°o; BEZOLD, ^Uebcr Strömungsfiguren ⁱⁿ Flüssigkeiteit (JVied. Ann.,

t. XXIV, p. 569; 1885).

(2) ^Rivista scientifico-industriale, p. 214. Ce Mémoire se trouve traduit en

entier dans le journal anglais ^{Nature) t.} XVII, ^{n° 422.}

(3) ^Nuovo Citneitto, ^3e série, ^t. lx, 1881; Journal de Physique) ^2e série, ^t. i, p. 520; Beiblätter, ^t. YI, p. 337.