Annales de Chimie et de Physique. 5e série. — Tome XXV, 1882

HAL Id: jpa-00238092

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00238092

Submitted on 1 Jan 1883

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Annales de Chimie et de Physique. 5e série. - Tome XXV, 1882

E. Bouty

To cite this version:

E. Bouty. Annales de Chimie et de Physique. 5e série. - Tome XXV, 1882. J. Phys. Theor. Appl.,

1883, 2 (1), pp.232-243. �10.1051/jphystap:018830020023202�. �jpa-00238092�

232

E. WIEDEMANN.2014 Ueber die Verdichtungen ^von Flüssigkeiten ^{an festen} Körpern (Condensation ^des liquides ^à la surface des corps solides); ^{Ann. der} Physik,

t. XVII, p. 988; ^1882.

1~I. Wiedemann montre que la ^masse de

liquide

^{condensée sur}

une

paroi

^solide par l’action des forces moléculaires émanées de

cette surface est

plus petite

que la

quantité ^Karma,

^{K étant l’at-}

traction moléculaire à la surface de la

paroi,

^{oc le} coefficient de

compressi *bilité,

^{7t le}

poids spécifique,

^c~ le rayon de ^la

sphère

d’action des forces moléculaires. Le calcul montre que K ara et, par

suite,

^{la masse}

liquide

^{condensée sont tellement}

^faibles, qu’elles échappent

absolument à l’observation. CH. GOMIEN.

H. HAGA.2014 Ueber Amalgamationsströme (Courants d’amalgamation); ^Annalen

der Physik, ^t. XVII, p. 897; ^1882.

L’auteur de cette Note s’est

proposé

^de rechercher si le courant

produit pendant l’amalgamation

de certains métaux n’était _pas un courant

thermo-électrique

^{dû à} l’élévation de

température qui

^ac-

compagne

l’amalgamation.

^Les

expériences

^ont

porté

^{sur le zinc.}

Une

aiguille thermo-électrique permettait

de déterminer l’élévation de

température,

que l’on

comparait

^{à celle}

qui

^{aurait été néces-}

saire pour

produire

^{le courant}

d’amalgamation.

Les différences trouvées étant de l’ordre des erreurs d’observa-

tion,

^1~I.

Haga

^croit

pouvoir

affirmer que le ^courant

d’amal ama-

tion est dû

uniquement

^à la chaleur

dégagée pendant

^ce

phéno-

mène. CH. GOMIEN.

ANNALES DE CHIMIE ET DE PHYSIQUE.

5e série. ²⁰¹⁴ Tome XXV, ^1882.

G.-D. LIVEING et J. DE‘’~’AR. - De l’identité des raies spectrales de différents

éléments, p. 19°.

Soixante-dix

lignes

^sont

indiquées,

^{dans la carte}

d’Àngstrüm,

comme communes à deux substances ou à ^un

plus grand

^nombre.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020023202

233

En examinant ^ces

lignes

^{avec un}

spectroscope

doué d’un

grand pouvoir dispersif, Young

^{a trou~Té}

depuis

que

cinquante-six

^sont

doubles ou

triples, sept plus

^{douteuses et} que

sept

seulement pa- raissent nettement

simples.

^Les auteurs ont

repris

^{les recherches}

d’Young

^{en examinant}

plus spécialement

^{les raies}

signalées

^comme

appartenant

^{à la fois au fer et à un autre}

métal,

^{et confirmé}

plei-

, nement les résultats de ^ce savant : les raies dites communes sont

seulement très

voisines,

^{et si}

quelques

coïncidences

paraissent

subsister _encore, il n’est

plus guère permis

^{de douter}

qu’elles

^ne

doivent céder à ^un

pouvoir dispersif plus

^{fort ou}

qu’elles

^{ne soient}

purement

accidentelles. La

supposition

que les différents élé-

ments

peuvent

^{être résolus en} constituants

plus simples, quelque probable qu’elle puisse paraître a priori)

^n’est donc pas

confirmée,

_

comme le voudrait 31.

Lockyer,

par les résultats de

l’analyse

spec- trale.

LANGLEY. - La distribution de l’énergie ^{dans le} spectre normal, p. ^211.

A l’aide du

bolon1ètre, précédemmen t

décrit dans ce Recueil

(t),

~NI.

Langley

^a étudié la distribution de

l’énergie

^{dans le}

spectre

solaire normal. Elle est

représentée

dans le Mémoire par ^une courbe dont les ordonnées y ^sont fournies par le tableau suivant :

, 1

la’ordonnée y

^est maximum pour

~===0~58 environ,

^c’’est-

à-dire dans la

région

de la raie

D;

^{elle est très} faible dans l’ultra-

violet,

^{là oû l’on}

place généralement

le maximum de la courbe (1 ) Voir Journal de Plzysi~ZCe, ^2e série, ^t. I, p. 148.

234

dite

chil1lique.

^La sensibilité

spéciale

^{des sels}

d"argent

pour les rayons de ^cette

espèce

^ne doit pas faire admettre

qu’il

y ^a là une

forme

spéciale

^de

l’énergie,

^{ni même}

qu’il

existe dans cette

région

du

spectre beaucoup d’énergie

^d’une

espèce quelconque.

^{La hausse}

rapide

^de la courbe vers le bleu est d’un contraste

remarquable

avec sa lente

dégradation

^{vers le} rouge : ^en somme, la courbe dite de llllllière coïncide bien

plus

exactement

qu’on

^ne l’avait d’abord

pensé

^avec la courbe dite de chaleur

(quand

^{cette dernière est}

obtenue _par le

bolomètre) ;

^en d’autres termes, les effets lumi-

neux que

l’énergie

^solaire exerce sur la rétine

peuvent

^ètre regar-

dés,

^{entre certaines}

limites,

^comme

proportionnels

^{à ceux} que ^la chaleur solaire

produit

^sur le thermomètre.

Il faut remarquer

qu’il

^{y a un}

point

d’inflexion dans l’ultra- rouge là ^où l’on

plaçait

d’ordinaire le maximum de la courbe de chaleur.

Une deuxième courbe de même allure

générale,

mais dont le

maximum, beaucoup plus

^accusé que celui de la

première,

^coïn-

cide sensiblement avec la raie

F,

montre,

d’après l’auteur,

^{la dis-}

tribution de

l’énergie

^{solaire avant}

l’absorption

par

l’atmosphère

terrestre. Pour

l’obtenir,

^M.

Langley

^a déterminé les coefficients de transmission

correspondant

^aux différentes

parties

^du

spectre

^à l’aide d’observations faites au bolomètre ^un même

jour

^et pour diverses distances zénithales du soleil.

MARCEL DEPREZ. - Transport ^et distribution de l’énergie

par l’électricité, p. 289.

1. Après

^avoir

rappelé

les définitions et les lois fondamentales relatives à l’intensité des courants, l’auteur ^{énonce et} démontre les lois du

transport

par les ^courants de

l’émergie chimique,

^calori-

fique

^ou

mécanique.

Il suffira de

reproduire

ici l’énoncé

général

^de

ces lois d’ailleurs bien connues.

1 ° Le travail

chimique, calorifique

^ou

mécanique représentant l’énergie

^totale

dépensée,

^est

exprimé

par

EI ;

pour ^une intensité 1 donnée du courant, il ^est

proportionnel

^{à la somme} E des forces électromotrices directes.

’

2° Le travail

chimique, calorifique

^ou

mécanique négatif, repré-

sentant

l’énergie recueillie,

^est

exprimé

par e I. Pour ^une

intensités

235

donnée,

^{il est}

proportionnel

^{à la somme e des} forces électromotrices inverses. Dans le cas du travail

calorifique,

^e

représente

la difl’é-

rence de

potentiel

^aux deux extrémités de la résistance

employée

à recueillir la chaleur.

3° Le rendement

économique est È

^*

4°

Le travail

chimique, calorifique

^ou

mécanique,

^{utile et le}

rendement

économique

^restent constants,

quelle

que soit la distance de

transport,

pourvu que E ^{et e} varient

proportionnelle-

ment à la racine carrée de la résistance du circuit.

Ces lois sont les mêmes pour le

transport

^de

l’énergie, quelle

que ^{soit sa forme.}

II. M. Marcel

Deprez s’occupe

^ensuite

particulièrement

^des

machines

magnéto

^et

dynamo-électriques. L’application

^{des lois}

fondamentales de l’induction aux machines

génératrices

^conduit

immédiatement aux énoncés suivants :

1° La force électromotrice d’une machine donnée est propor- tionnelle à l’intensité de son

champ magnétique ;

^{2° elle est aussi}

proportionnelle

^à la vitesse linéaire avec

laquelle

^{les fils traversent}

ce

champ (par

^{suite à} la vitesse

angulaire

de l’anneau

tournant)

et à leur distance du centre ; ^{3° elle est}

également proportionnelle

à la

longueur développée

^{des fils}

qui

constituent les

spires

^{de l’an-}

neau ;

l;.°

^l’action

mécanique,

^la

grandeur

^du

couple (produit

^de

l’effort

tangentiel

par la distance ^au centre de son

point d’applica- tion)

pour ^une machine donnée est

proportionnelle

^au

champ magnétique

^{et à} l’intensité du courant; elle ^est

indépendante

^de

la vitesse de l’anneau.

Supposons qu’on

^{établisse sur un même} circuit deux machines

identiques

fonctionnant l’une comme

générateur,

^{l’autre comme}

récepteur.

^La

première

^{est reliée à un}

générateur

^{de force}

quel-

conque

qui

^{la mettra en} lnouvement, la seconde ^{est en} relation

avec une machine-outil ou avec un frein

qui

^lui

impose

^{un effort}

mécanique

^{déterminé et un travail constant} pour

chaque

^tour.

Quand

^le

régime permanent

^est

établi,

^{le courant}

qui

^{traverse les}

deux machines a une même intensité de part ^et

d’autre,

et,

puisque

les machines sont

identiques,

^le

champ magnétique

^{a aussi la même}

_ valeur

^{dans toutes les deux. Il en}

résulte, d’après

^la

quatrième ^loi,

que les efforts

mécaniques

^sont

égaux

^{sur les deux}

machines ;

^le

236

travail, égal

^au

produit

^{de cet} effort par la

vitesse,

^est

donc,

pour

chaque machine, proportionnel

^{à sa}

^vitesse,

^{et le rendement éco-}

nomique

^{est le}

^rapport

^des vitesses de la machine

réceptrice

^{et de}

la machine

génératrice.

On

peut

^se

représenter

^le

transport

de la force

mécanique

^par

l’électricité comme une véritable transmission par le moyen d’un organe

matériel,

^tel

qu’une

courroie reliant les deux machines sup-

posées

^{munies de}

poulies égales ;

^l’effort

mécanique

est effective-

ment et

intégralement ^transmis,

seulement la courroie ainsi sup-

posée glisse

^et

permet

^{à une} différence de vitesse de ^se manifester

entre le

générateur

^{et le}

récepteur;

la vitesse de ce

glissement

^est

constante, ^et la différence de vitesse entre les deux

appareils garde

sa valeur tout le

temps

^du

travail;

^elle

dépend

^{de la}

charge

^{de la}

seconde machine.

Pour mieux mettre en lumière la

simplicité

^{de ces diverses}

^lois,

NI. Marcel

Deprez

^{termine cette}

première partie

^{de son Mémoire}

par ^une

application numérique :

^il choisit la machine

Gramme, type C, expérimentée

^{à Chatham et}

qui

^{a donné les résultats sui-}

van ts :

Il modifie cette machine en

supposant qu’on

^{donne au fil des}

inducteurs et de l’anneau ^une section

cinquante

^{fois moindre en}

conservant à l’enroulement la même forme et le même

volume,

^ce

qui augmente

la résistance des deux

parties

de la machine dans

un

rapport égal

^à

^{~500 ;}

enfin il suppose que deux machines ainsi modifiées sont

placées

^{aux deux} extrémités d’un fil

télégraphique

en fer

galvanisé

^de

^4mm

^{de section et de 50~~ de}

longueur;

^{le cir-}

cuit étant

complété

par la ter~°e, ^la résistance totale se

décomposera

ainsi

qu’il

^{suit : ~ ~}

237 -NI. Marcel

Deprez

^se propose de déterminer la vitesse de ^rota- tion de ces deux

machines,

^{de telle sorte} que le travail transmise soit de ¹⁰ chevaux.

A cet

effet,

supposons d’abord ^la machine

réceptrice

^immobile.

Pour que le

champ magnétique

^{ait la même intensité} que dans les

expériences

^de

^Chatham,

^{il faut}

( troisième loi)

que le

produit

^du

nombre de tours du fil inducteur par l’intensité du ^{courant reste} le

même;

l’intensité doi t donc être réduite à la

510 partie

^{de sa va-}

leur

primitive,

^{soit à} 1 ~"’P,

624,

^{et la} force électromotrice nécessaire pour

produire

^{cette intensité} dans le circuit total est

égale

^à

Or le fil de l’anneau

ayant cinquante

^fois

plus

^{de tours} que dans ^la machine de

Chatham,

^{la force} ëlectromotrice _est, à vitesse

égale, cinquante

^fois

plus considérable ;

elle serai L

donc,

^à la vitesse de

1200 tours par

minute,

Comme nous n’avons besoin que de

243j ^volts,

la vitesse devra être

réduite dans le rapport de 3495

195 ^{et sera de}

^835~5

par minute. La dé- pense

d’énergie

^{du courant sera,} par

seconde,

Supposons

maintenant que la machine

réceptrice

soit rendue libre de tourner. Le nombre de tours du fil des inducteurs et des induits étant

cinquante

^fois

plus grand

que dans la machine de

Chatham,

^{et le courant}

cinquante

^fois

^moindre,

les efforts déve-

loppés

^entre les ind ucteurs et les induites son t restés les mêmes. Si donc on laisse tourner la seconde machine en maintenant con- stante l’intensité du courant, elle

développera 2gkgm

par ^tour. Si

nous voulons

qu’elle développe

^{i o}

chevaux-vapeur

^ou

7JOkgm

par

seconde,

elle devra faire

750

tours par seconde ^ou I JJ2 tours par

29

minute.

Mais,

pour que l’intensité du ^courant demeure constante

dans le

circuit,

il faut que la différence des forces

électromotrices,

c’est-à-dire des vitesses des deux

machines,

^{demeure constante.}

Mais nous avons trouvé que la machine

génératrice

fonctionnant

238

seule devait avoir une vitesse de

835~ 5 ; quand

la machine

récep-

trice est aussi en

fonction,

la machine

génératrice

^devra

faire,

par

minute,

Elle absorbera d’ailleurs

i o ,, 9-387,5 01-1

^{i a}

^{15 ~h 4.}

^{Le rendement}

économique

^sera

Le travail

dépensé

^{sous forme} de chaleur est de

141 kgm

_par ^se-

conde dans chacune des deux machines et de 12 1 kgm par seconde dans le fil de

ligne.

’

Ainsi il est

possible

^avec deux machines du

type

^{de Chatham de}

transmettre un travail utile de 10 chevaux à 5ok- de distance au moyen d’un fil

télégraphique ordinaire,

la force motrice consom-

mé e é tant d’environ 16 chevaux.

La force électromotrice de la machine

génératrice

^{devra at-}

teindre

6g52

volts. Il sera donc nécessaire _que l’isolement soit

particulièrement soigné.

111. Le

problème

de la distribution de

l’énergie électrique

^con-

siste à

disposer

^un

générateur

d’électricité et un série

d’appareils

consommant de

l’énergie électrique,

^{de telle sorte} que la

produc-

tion d’électricité soit à

chaque

^instant convenable pour ^{la marche} normale des

appareils ;

^{le nombre de ceux-ci}

peut

^{varier d’une} manière arbitraire

pendant

la durée des

expériences,

^{et le}

généra-

teur doit modifier sa marche en

conséquence,

^sans l’intervention d’aucune

espèce

^de

régulateur.

L’énergie électrique

^a pour

expression ^EI,

^E

désignant

^{la force}

électromotrice du

générateur électrique,

¹ l’intensité du courant

qui

le traverse; pour faire varier ^à volonté le

produit ^El,

^on

peut

s’astreindre à faire varier seulement E ou seulement 1 : il en résul-

tera deux modes de distribution différents.

Dans le

premier,

^{tous les}

récepteurs

^seront

placés

^{dans un même}

circuit parcouru par ^{un courant} d’intensité fixe

I ;

^les

appareils

seront en

série;

^{dans le}

second,

^les

appareils

^seront

placés

^{sur des}

circuits

diiérents,

aboutissant ^aux

pôles

de la machine

généra-

239

trice, lesquels présenteront

^une différence de

potentiel

E constante : les

appareils

^{seront alors en} dérivation.

Pour arriver à la solution du

problème

de la distribution dans les deux cas

qui

viennent d’être

indiqués,

lfl. Marcel

Deprez

^a

recours à une

représentation graphique

de la marche des machines

dynamo-électriques

pour les diverses vitesses de rotation

qu’on

peut

leur attribuer. Il démontre que dans des limites

pratiques,

’

et pour ^une vitesse de rotation constante, la

ligne

construite ^en

prenant

pour abscisses l’intensité du ^courant d’une machine

Gramme,

pour ordonnée la force électromotrice

correspondante,

est sensiblement droite. Il

désigne

^cette

ligne

^{sous le nom de carac-}

téristique,

^et étudie la manière dont elle varie : 10

quand

^on

change

la vitesse de

rotation ;

^2°

quand

^on

emploie

deux circuits inducteurs

distincts,

^{l’un entretenu} par une source

étrangère,

l’autre par le

courant de la

machine;

^{3° enfin}

quand

le circuit inducteur est en

dérivation sur le circuit induit. Le second cas se

prête

^{aisément à}

la réalisation de la distribution en dérivation : il suffit de

régler

d’une manière convenable et une fois pour ^{toutes la} vitesse de ro-

tation de la machine _par

rapport

^à l’intensité de l’excitation exté- rieure. Le troisième cas fournit d’une manière ^un peu

plus pénible

la réalisation de la distribution en série. Nous renverrons le lecteur

au Mémoire

original

pour ^la démonstration des il-iéorèmes sur les-

quels s’appuie

^{M. Marcel}

Deprez.

W. HARKNESS. - Détermination de la parallaxe du Soleil. Approximation ^avec laquelle ^on l’obtient par l’emploi de diverses méthodes, p. 358.

L’objet

^{de ce Mémoire est de} comparer les méthodes

qui

^{ont été}

employées

pour la détermination de la

parallaxe

^{solaire et de mon-}

trer que des ^mesures faites ^sur des

épreuves photographiques,

^telles

que celles obtenues ^en

18~4

dans les diverses stations américaines pour l’observation du passage de

Vénus,

conduisent à des valeurs

qui peuvent

^{être classées}

parmi

^les

plus précises

que l’on ^con- naisse.

Au commencement du -xviti’

siècle,

l’incertitude de la

parallaxe atteignait ^9-’,

maintenant elle est de

o", i 5

environ : c’est à peu

près

l’erreur

provenant

de l’observation d’un contact lors du passage de Vénus sur le

Soleil;

^d’autre

_part,

l’erreur que

comporte

^{la mesure}

,

’

240

d’un seul

négatif photographique

^obtenu

pendant

le passage ^est au-dessous de

0", ~~ ;

^la

multiplicité

^des

épreuves qu’on peut pré-

parer

pendant

la durée d’un passage, la

possibilité

^{d’obtenir encore}

des

épreuves

^dans des conditions où l’observation des contacts est

manquée

par suite de nuages passagers,

compensent largement, d’après

^1~I.

Harkness,

l’infériorité relative d’une mesure indivi- duelle.

MELSENS. 2013 Sur le passage des projectiles ^{à travers} les milieux résistants, ^sur l’écoulement des solides et sur la résistance de l’air au mouvement des projec-

tiles, p. 38g. ^’

Il résulte de nombreuses

expériences

^de tir faites par M. Melsens

qu’une

^balle

sphérique

^{marchant à}

grande

^{vitesse ne touche}

jamais

ijnmédicztemej2t l’obstacle ^au

point mathématique

^de

l’Ùnpact,

^soit

qu’elle

^{traverse des}

^milieux,

^soit

qu’elle s’y

^enferme

seulement,

soit

qu’elle

^les

^brise,

l’observation bien entendu se faisant au moment du choc. Le

projectile

^est

précédé

^d’une

quantité

^d’air

considérable

qu’on peut

recueillir en totalité ou en

partie

^et

séparer

ainsi de l’air

qui

^{suit le}

projectile

^ou

qui

^{se trouve sur ses bords.}

Au moment où le

projectile

^{est arrêté} par ^un

obstacle,

l’élasticité du gaz, dont le volume augmente

subitement, agit

pour déformer l’obstacle et

empêcher

^{son contact direct avec la}

partie

^antérieure

du

projectile.

1~Z. Melsens décrit la

disposition

^des

expériences

^de

^tir,

^{et celle}

qui

^{lui sert à} recueillir l’air

qui

^{forme une sorte} de proue ^{en avant} du

projectile.

Une balle de

plomb

tirée dans ^un bloc de fonte

percé

d’une o uverture

conique,

^terminée elle-même par ^un

c ylindre

^étroit

qui

^* s’ouvre dans un réservoir _{à eau,} s’écoule en

partie

^à travers cet

orince : on trouve des

p-oitttes

^de

plomb

^{détachées de la masse,}

dans l’eau du

réservoir,

^tandis

qu’une portion

de la balle reste

fixée dans le cône et forme obturateur. Une

Planche,

^fort

curieuse,

accompagne le Mémoire de 31. Melsens ^{et sera} consultée avec

profit

par ^toutes les personnes

qui

s’intéressent ^à la

Balistique

^ex-

périmentale.

241

BOUQUET ^{DE LA} GRi.IE. - Recherches sur la chloruration de l’eau de mer, p. 433.

,

Pendant le voyage

qu’il

^{a fait à l’île}

Campbell,

lors du passage de

Vénus,

^31.

Bouquet

^{de la}

Gr~-e

^a déterminé la salure et la densité de l’eau de mer en une multitude de

points

distribués sur toute

l’étendue de la

traversée, qui comprend

^la

Méditerranée,

^{le canal}

de

Suez,

^{la mer}

Rouge,

^l’océan

Indien,

^l’océan

Pacifique

^{et, au}

retour, l’océan

Atlan tique.

Dans la

Méditerranée,

^{mer fermée oû}

l’évaporation

^est

forte,

^la

salure ^va

jusqu’à

^22gr de chlore par

litre;

^{elle croît}

progressive-

ment de l’ouest à l’est. De

même,

^{dans la mer}

Rouge,

la salure va en diminuant du nord ^au

sud;

^au commencement elle

dépasse

celle de la

Méditerranée,

mais tombe bientôt au-dessous. Partout

on a constaté une diminution

importante

de la salure au

voisinage

des

grands fleuves,

^le

Rhône,

^le

r~il,

les fleuves de

l’Inde,

^{etc. Dans}

les

grandes

^{mers ouvertes, comme le}

Pacifique

^ou

l’Atlantique,

^on

trouve que la salure ^est

plus

^{forte sous les deux}

tropiques

que ^sous

l’équateur

^et

qu’au

^{delà des}

tropiques.

M.

Bouquet

^{de la}

Grye

^{insiste surtout sur}

l’usage

que les données

chlorométriques peuvent

^{trouver dans la}

pratique

^{de la}

navigation :

par

exemple,

^en

indiquant

la direction des courants marins. Il re-

cherche ensuite la forme que

prend

la surface des mers par suite des différences de densité

signalées ci-dessus,

et montre

l’usage qu’on peut

^{faire de mesures}

chlorométriques

^ou

densimétriques

en l’absence de nivellements. En

particulier,

^{si l’on} calcule la différence de niveau de

l’Atlantique

^et de la Méditerranée

d’après

leur

salure,

^en

supposant

que

l’équilibre hydrostatique

^{existe au}

niveau du fond du détroit de Gibraltar

(400-),

^{on trouve un nom-}

bre presque

identique

^{à celui}

qui

^{a été} déterminé par des

opéra-

tions directes de nivellement.

C. LAGRJXNGE. - Le phénomène ^{de marée} souterraine de Dux en Bohème,

p. 533.

Le 10 février

18jg, cinq grandes

^{mines de}

^charbon,

^{situées à}

Dux ^en

Bohême,

^furent envahies par les ^eaux. M.

Klonne, ingé-

242

nieur et directeur de

l’exploitation, ayant appris

que le niveau de l’eau ne s’élevait _pas

graduellement

^et

régulièrement,

^mais

qu’il

s’arrêtait et diminuait

parfois pendant quelques

^{heures pour re-}

. monter ensuite avec une nouvelle

force,

^{soumit ce}

phénomène

curieux à ^une étude

approfondie

^{et ne} tarda pas à reconnaître que les oscillations suivaient un mouvement de flux et de reflux

dépendant,

comme celui de la _mer, de l’attraction luni-solaire. Ses observa- tions embrassent un intervalle de

cinq

mois. La marche du

phé-

nomène est nettement

définie, principalement

^à

l’époque

des syzy-

gies ;

il y ^a alors ^en

vingt-quatre

^heures deux maxima et deux minima bien

marqués ;

^aux

quadratures, l’amplitude

^de l’oscitla~.ion de douze heures est la

plus ^réduiue,

^{et celle de}

vingt-quatre

^heures

est surtout en

évidence,

M. Grablowitz

( ’ )

^{a soumis au calcul les} observations faites à Dux et les a

comparées

^aux observations de marées faites

à Fiume,

à la même

époque

^de

^l’année,

^{mais à une date}

antérieure,

par le

professeur Stahlbergen ( 2 ).

Le Tableau suivant montre la concor-

dance des deux

phénomènes ;

^a

désigne l’amplitude

^{de la}

^marée,

h l’heure de la

marée,

^{A et} H les moyennes des valeurs de cc ^et de h :

Les coïncidences révélées _par ce Tableau donnent une

grande probabilité

^à l’existence d’une

dépendance

^{directe entre le mou-}

vement de marée souterraine et l’attraction luni-solaire. Il reste à

(1) ^G. GRABLcwiTz, Sul fenomena di marea osservato nelle miniere car bonifere di Dux in Boemia (Bollettino ^della ,Società adriatica di Scienze ~zaturali in Trieste, VI, ^ier fascicule; 1880).

( 2 ) STaIiLBERGE~1, Die Ebbe und Fluth in der Rhede von Fiume. Les observations de 1B’1. Stahlbergen s’étendent du 29 novembre 1868 ^au 27 novembre j87i.

243 savoir si ce mouvement est dù à l’action du Soleil et de la Lune

sur une vaste nappe d’eau

souterraine,

^{ou bien à une} déformation du sol lui-même

qui

aurait pour résultat

d’augmenter

^et de diminuer

périodiquement

^la

capacité

^du

réservoir,

^et par suite de faire ^monter

et descendre le niveau. C"est cette dernière thèse que ^1~I. Gra- blowitz s’attache à démontrer dans la seconde

partie

^{de son travail.}

E. BOUTY.

BULLETIN

BIBLIOGRAPHIQUE.

Annales de Chimie et de Physique.

51 série. - Tome XXVIII. - Mars 1883.

BERTHELOT ET VIEILLE. ^- L’onde

explosive,

p. 289.

Philosophical

Magazine.

51 série. ^- Tome XV. - Avril 1883.

LORD RAYLEIGH. - ,Sur les vibrations

forcées,

p. 22g.

E. PRINGSHEIlBL ^-- Mesure de longueur d’onde dans la région ^ultra-

violette du spectre solaire, p. 235.

E.

WARBURG.2013.E~e~

^{de la}

foree

coercitive

(Retentiveness)

^{dans l’ai-}

mantation

du fer

^{et de l’acier,} p. Z~f .

R.

MAXWELL,

^{H. CLOSE. - jSur la}

signification

^de

la force,

p. 248.

R.-H.-M. BOSANQUET. - ^{,Sur le}

mag-nétisme permanent,

p. 257- W.-F. B~ssET. - ,S’ur Za

prétendue

Zumi~zosité du chan2p magné-

tiq ue,

p. 27°.

R.-H.-M. BOSANQUET. - ^Machines

dynamo-électriques auto-régula-

trices, p. 275.

5e série. ^- Tome XV. - Mai 1883.

LEWIS WRIGHT. 2013 Combinaisons

optiques

de réseaux cristallins,

p. 301.

R.-H.-~1. BOSANQUET. 2013 Sur le

77~~~~eM/?~ej9er7?K~/~e~~

p. 309.

SHELFORD BIDWELL. - Méthode pour ^mesurer les résistances

électriques

cc l’aide d’un courant constant, p. ^316.

J. RAND CAPRON. ^- L’aurore boréale du 17

novefnbre ‘i882,

p. ^318.